有限元法課件

1、有限元法,工 程 有 限 單 元 法,有限元法,課程介紹,一、課程內(nèi)容： 1、有限元法理論基礎(chǔ)； 2、有限元軟件ANSYS應(yīng)用。 二、學(xué)習(xí)方法： 理論與實踐相結(jié)合，即通過應(yīng)用有限元分析 實際問題來掌握有限元理論。 三、學(xué)時數(shù)：36學(xué)時（理論學(xué)時+上機學(xué)時） 四、考核方式：平時成績+報告成績,工程有限單元法,有限元法,第一章 概述,1.1 有限元法概述 有限元法誕生于20世紀(jì)中葉，隨著計算機技術(shù)和計算方法的發(fā)展，已成為計算力學(xué)和計算工程科學(xué)領(lǐng)域里最為有效的方法，它幾乎適用于求解所有連續(xù)介質(zhì)和場的問題。,工程有限單元法,有限元法,一、什么是有限元法？,有限元法是將連續(xù)體理想化為有限個單元集合而成，

2、這些單元僅在有限個節(jié)點上相連接，即用有限個單元的集合來代替原來具有無限個自由度的連續(xù)體。,工程有限單元法,有限元法,有限元方法是分析連續(xù)體的一種很有效的近似計算方法。是計算機問世以后迅速發(fā)展起來的一種廣泛用于工程結(jié)構(gòu)建模與分析的方法。說明工程實際問題與計算方法息息相關(guān)。 自然現(xiàn)象的背后都對應(yīng)有相關(guān)的物理本質(zhì)與事物規(guī)律，用數(shù)學(xué)方法對物理本質(zhì)與事物規(guī)律進(jìn)行描述可以得到普適性定律和特定性定理，以及各種形式的（如代數(shù)、微分或積分）數(shù)學(xué)方程，即數(shù)學(xué)模型。,工程有限單元法,有限元法,對于一個實際的工程問題，建立數(shù)學(xué)模型時，不僅需要根據(jù)實際物理背景采用有效的數(shù)學(xué)方法，還要考慮求解的效率、結(jié)果的精度以及方法的

3、適用性等因素，即分析方法。 常用的分析方法有： 1. 對線性的、邊界規(guī)則的簡單問題，一般可以利用解析法，得到精確解。 2. 對于許多實際工程問題，由于研究系統(tǒng)的龐大，使得微分方程、邊界和初始條件的復(fù)雜性大大增加，一般難以得到它的精確解。對非線性的、邊界不規(guī)則等問題，一般不存在精確的解析解，只能利用數(shù)值法（如，有限差分法FDM、有限元方法FEM等）得到近似解。,工程有限單元法,有限元法,有限元方法的發(fā)展,首先，有限元方法在航空結(jié)構(gòu)分析中取得了明顯的成效 1941年，Hrenikoff 利用框架分析法（framework method）分析平面彈性體，將平面彈性體描述為桿和梁 的組合體； 1943

4、年, Courant 在采用三角形單元及最小勢能原理研 究扭轉(zhuǎn)問題時，利用分片連續(xù)函數(shù)在子域中近似描述未知函數(shù) 此后，有限元方法在固體力學(xué)、溫度場和溫升應(yīng)力、流體力學(xué)、流固耦合（水彈性）問題，均有發(fā)展。,工程有限單元法,有限元法,現(xiàn)如今，有限元法廣泛應(yīng)用于航空航天、汽車工業(yè)、橋梁、建筑、電子產(chǎn)品、重型機械、微機電系統(tǒng)、生物醫(yī)學(xué)等設(shè)計過程中的結(jié)構(gòu)與力學(xué)分析。,實例1(EMA-火箭發(fā)動機,衛(wèi)星,雷達(dá)),工程有限單元法,有限元法,實例2 (汽車,工程機械),工程有限單元法,有限元法,工程有限單元法,有限元法,工程有限單元法,有限元法,二、有限元法的基本思想,有限元法的基本思想是：“分與合”。 “分”

5、是為了劃分單元，進(jìn)行單元分析； “合”則是為了集合單元，對整體結(jié)構(gòu)進(jìn)行綜合分析。 結(jié)構(gòu)離散-單元分析-整體求解,工程有限單元法,有限元法,2.1有限元法的實現(xiàn)過程,工程有限單元法,有限元法,(1)對象離散化 當(dāng)研究對象為連續(xù)介質(zhì)問題時，首先需要將所研究的對象進(jìn)行合理的離散化分割，即根據(jù)精度預(yù)期或經(jīng)驗將連續(xù)問題進(jìn)行有限元分割。 (2)單元分析 有限元方法的核心工作是單元分析，通過分析各單元的結(jié)點力與結(jié)點位移之間的關(guān)系和邊界條件，以便建立單元剛度矩陣。 (3)構(gòu)造總體方程 將單元剛度矩陣組成總體方程剛度矩陣，且總體方程應(yīng)滿足相鄰單元在公共結(jié)點上的位移協(xié)調(diào)條件，即整個結(jié)構(gòu)的所有結(jié)點載荷與結(jié)點位移之間

6、應(yīng)存在相互的變量關(guān)系。,工程有限單元法,有限元法,4.解總體方程 在求解有限元模型時，應(yīng)考慮總體剛度方程中引入的邊界條件，以便得到符合實際情況的唯一解。 5.輸出結(jié)果 有限元模型求解結(jié)束后，可通過數(shù)值解序列或由其構(gòu)成的圖形顯示研究對象的物理結(jié)構(gòu)變形情況以及各種物理量間的變化關(guān)系，如通過列表顯示各種數(shù)據(jù)信息，用等值線分布圖顯示等受力點，或動畫顯示各種量的變化過程。,工程有限單元法,有限元法,1) 直接方法 直接方法是指直接從結(jié)構(gòu)力學(xué)引伸得到。直接方法具有簡單、物理意義明確、易于理解等特點。 2) 變分方法 變分方法是一種最常用的方法之一，主要用于線性問題的模型建立。 3) 加權(quán)殘值法 對于線性自

7、共軛形式方程，加權(quán)殘值法可得到和變分法相同的結(jié)果，如得到一個對稱的剛度矩陣。對于那些“能量泛函”不存在的問題（主要是一些非線性問題和依賴于時間的問題）加權(quán)殘值法是一種很有效的方法。,2.2 建立有限元方程的常用方法,工程有限單元法,有限元法,通常，實際工程問題可分為線性問題和非線性問題、邊界規(guī)則與不規(guī)則問題。有限元法其實是非線性問題，如圖右所示。,2.3 有限元法與工程求解問題的關(guān)系,工程有限單元法,有限元法,三、有限元法的基本步驟,無論對于什么樣的結(jié)構(gòu)，有限元分析過程都是類似的。其基本步驟為： （1）研究分析結(jié)構(gòu)的特點，包括結(jié)構(gòu)形狀與邊界、載荷工況等； （2）將連續(xù)體劃分成有限單元，形成計算

8、模型，包括確定單元類型與邊界條件、材料特性等；,工程有限單元法,有限元法,（3）以單元節(jié)點位移作為未知量，選擇適當(dāng)?shù)奈灰坪瘮?shù)來表示單元中的位移，再用位移函數(shù)求單元中的應(yīng)變，根據(jù)材料的物理關(guān)系，把單元中的應(yīng)力也用位移函數(shù)表示出來，最后將作用在單元上的載荷轉(zhuǎn)化成作用在單元上的等效節(jié)點力，建立單元等效節(jié)點力和節(jié)點位移的關(guān)系。這一過程就是單元特性分析。,工程有限單元法,有限元法,（4）利用結(jié)構(gòu)力的平衡條件和邊界條件把各個單元按原來的結(jié)構(gòu)重新連接起來，集合成整體的有限元方程，求解出節(jié)點位移。 重點：對于不同的結(jié)構(gòu)，要采用不同的單元，但各種單元的分析方法又是一致的。,工程有限單元法,有限元法,四、有限元法

9、的學(xué)習(xí)路線,從最簡單的平面結(jié)構(gòu)入手，由淺入深，介紹有限元理論及其相關(guān)應(yīng)用。,工程有限單元法,有限元法,五、有限元法的發(fā)展與應(yīng)用,有限元法不僅能應(yīng)用于結(jié)構(gòu)分析，還能解決歸結(jié)為場問題的工程問題，從二十世紀(jì)六十年代中期以來，有限元法得到了巨大的發(fā)展，為工程設(shè)計和優(yōu)化提供了有力的工具。,工程有限單元法,有限元法,（一）算法與有限元軟件,從二十世紀(jì)60年代中期以來，進(jìn)行了大量的理論研究，不但拓展了有限元法的應(yīng)用領(lǐng)域，還開發(fā)了許多通用或?qū)Ｓ玫挠邢拊治鲕浖?理論研究的一個重要領(lǐng)域是計算方法的研究，主要有： 大型線性方程組的解法， 非線性問題的解法。,工程有限單元法,有限元法,目前應(yīng)用較多的通用有限元軟件

10、如下表：,另外還有許多針對某類問題的專用有限元軟件，例如金屬成形分析軟件Deform、Autoform，焊接與熱處理分析軟件SysWeld等。,工程有限單元法,有限元法,（二）應(yīng)用實例,有限元法已經(jīng)成功地應(yīng)用在以下一些領(lǐng)域： 固體力學(xué)，包括強度、穩(wěn)定性、震動和瞬態(tài)問題的分析； 傳熱學(xué)； 電磁場； 流體力學(xué) 。,工程有限單元法,有限元法,轉(zhuǎn)向機構(gòu)支架的強度分析（劉道勇，東風(fēng)汽車工程研究院動，用MSC/Nastran完成）,工程有限單元法,有限元法,基于ANSYS的齒輪嚙合仿真,工程有限單元法,有限元法,第2章 彈性力學(xué)基本方程及平面問題的有限元法,工程有限單元法,有限元法,2.1 彈性力學(xué)簡介,

11、本課程中的有限單元法理論要用到彈性力學(xué)的某些基本概念和基本方程。將簡單介紹這些概念和方程，作為彈性力學(xué)有限單元法的預(yù)備知識。,工程有限單元法,有限元法,彈性力學(xué) 區(qū)別與聯(lián)系 材料力學(xué),1、研究的內(nèi)容：基本上沒有什么區(qū)別。 彈性力學(xué)也是研究彈性體在外力作用下的平衡和運動，以及由此產(chǎn)生的應(yīng)力和變形。 2、研究的對象：有相同也有區(qū)別。 材料力學(xué)基本上只研究桿、梁、柱、軸等桿狀構(gòu)件，即長度遠(yuǎn)大于寬度和厚度的構(gòu)件。彈性力學(xué)雖然也研究桿狀構(gòu)件，但還研究材料力學(xué)無法研究的板與殼及其它實體結(jié)構(gòu)，即兩個尺寸遠(yuǎn)大于第三個尺寸，或三個尺寸相當(dāng)?shù)臉?gòu)件。,工程有限單元法,有限元法,彈性力學(xué) 區(qū)別與聯(lián)系 材料力學(xué),3、研

12、究的方法：有較大的區(qū)別。 雖然都從靜力學(xué)、幾何學(xué)與物理學(xué)三方面進(jìn)行研究，但是在建立這三方面條件時，采用了不同的分析方法。材料力學(xué)是對構(gòu)件的整個截面來建立這些條件的，因而要常常引用一些截面的變形狀況或應(yīng)力情況的假設(shè)。這樣雖然大大簡化了數(shù)學(xué)推演，但是得出的結(jié)果往往是近似的，而不是精確的。而彈性力學(xué)是對構(gòu)件的無限小單元體來建立這些條件的，因而無須引用那些假設(shè)，分析的方法比較嚴(yán)密，得出的結(jié)論也比較精確。所以，我們可以用彈性力學(xué)的解答來估計材料力學(xué)解答的精確程度，并確定它們的適用范圍。,工程有限單元法,有限元法,彈性力學(xué) 區(qū)別與聯(lián)系 材料力學(xué),例如，材料力學(xué)在研究有孔的拉伸構(gòu)件通常就假定拉應(yīng)力在凈截斷面

13、均勻分布。,工程有限單元法,有限元法,彈性力學(xué) 區(qū)別與聯(lián)系 材料力學(xué),總之，彈性力學(xué)與材料力學(xué)既有聯(lián)系又有區(qū)別。它們都同屬于固體力學(xué)領(lǐng)域，但彈性力學(xué)比材料力學(xué)，研究的對象更普遍，分析的方法更嚴(yán)密，研究的結(jié)果更精確，因而應(yīng)用的范圍更廣泛。 但是，彈性力學(xué)也有其固有的弱點。由于研究對象的變形狀態(tài)較復(fù)雜，處理的方法又較嚴(yán)謹(jǐn)，因而解算問題時，往往需要冗長的數(shù)學(xué)運算。但為了簡化計算，便于數(shù)學(xué)處理，它仍然保留了材料力學(xué)中關(guān)于材料性質(zhì)的假定。,工程有限單元法,有限元法,彈性力學(xué)基本方程,一 、彈性力學(xué)中的幾個基本概念： 1、體力，是分布于物體體積內(nèi)的外力，如重力、磁力、慣性力等。單位體積內(nèi)的體力亦可分解為三

14、個成分，用記號X、Y、Z表示。 2、面力，是分布于物體表面的力，如靜水壓力，一物體與另一物體之間的接觸壓力等。單位面積上的表面力通常分解為平行于座標(biāo)軸的三個成分，用記號 來表示。,工程有限單元法,有限元法,3、 內(nèi)力、平均應(yīng)力和應(yīng)力 （1）內(nèi)力（Internal forces）：是物體本身不同部分之間相互作用的力； （2）平均應(yīng)力（ the average stress ）：設(shè)作用在包含P點某一個截面mn上的單元面積（ elementary area ）A 上的力為F ，則F/A 稱為A 上的平均應(yīng)力； （3）應(yīng)力：如果假設(shè)內(nèi)力分布連續(xù)，命 A無 限減小并趨向P點, 則F/A 將趨向一個極限

15、p:這個極限P就叫做物體在截面mn上，在P點的應(yīng)力。,彈性體受外力以后，其內(nèi)部將產(chǎn)生應(yīng)力。,工程有限單元法,有限元法,內(nèi)力、平均應(yīng)力和應(yīng)力的概念,工程有限單元法,有限元法,4. 正應(yīng)力和切應(yīng)力的概念 正應(yīng)力：應(yīng)力在作用截面法線方向的分量；切應(yīng)力：應(yīng)力在作用截面切線方向的分量。 正平行六面體應(yīng)力：從物體中取出一個微小的正平行六面體，它的棱邊分別平行于三個坐標(biāo)軸，長度分別為dx, dy, dz.正平行六面體應(yīng)力如圖所示.,工程有限單元法,有限元法,(1) 應(yīng)力的表示 正應(yīng)力用表示. 它的下標(biāo)表示作用方向.如x 表示正應(yīng)力沿著 x 方向;剪應(yīng)力用 表示, 它有兩個下標(biāo), 例如xy 表示剪應(yīng)力作用在垂

16、直 x軸的平面上, 但沿著 y方向. (2)應(yīng)力的符號 如果一個截面的外法線沿著坐標(biāo)軸的正方向，這個面就稱為正面，這個面上的應(yīng)力就以沿著坐標(biāo)軸的正方向為正；沿著坐標(biāo)軸的負(fù)方向為負(fù)。,工程有限單元法,有限元法,這個應(yīng)力符號的規(guī)定與材料力學(xué)的不同, 在材料力學(xué)中: 正應(yīng)力的符號為拉為正, 壓為負(fù); 而剪應(yīng)力為正面向下的為正; 負(fù)面向上為正. 或用右手法則確定:右手姆指沿面的外法線時,其余四個手指反時針為正, 順時針為負(fù).,材料力學(xué)中正的剪應(yīng)力,彈性力學(xué)中正的剪應(yīng)力,工程有限單元法,有限元法,剪應(yīng)力互等定律 作用在兩個互相垂直的面上并且垂直于該兩面交線的剪應(yīng)力是互等的。(大小相等，正負(fù)號也相同)。因

17、此剪應(yīng)力記號的兩個角碼可以對調(diào)。,工程有限單元法,有限元法,可以證明:如果 這六個量在P點是已知的，就可以求得經(jīng)過該點的任何面上的正應(yīng)力和剪應(yīng)力，因此，這六個量可以完全確定該點的應(yīng)力狀態(tài)，它們就稱為在該點的應(yīng)力分量。 一般說來，彈性體內(nèi)各點的應(yīng)力狀態(tài)都不相同，因此，描述彈性體內(nèi)應(yīng)力狀態(tài)的上述六個應(yīng)力分量并不是常量，而是坐標(biāo)x、y、z的函數(shù)。 六個應(yīng)力分量的總體，可以用一個列矩陣 來表示：,工程有限單元法,有限元法,5、形變和正應(yīng)變、剪應(yīng)變的概念 （1）形變: 形狀的改變，它包含長度和角度的改變。 （2）正應(yīng)變： 各線段單位長度的伸縮。以伸長為正；縮短為負(fù)。 （3）剪應(yīng)變： 各線段之間的直角的改

18、變。,6、位移 是指位置的移動. 它在 x, y 和 z 軸上的投影用 u, v 和 w, 來表示。它的符號是沿坐標(biāo)軸正向為正，沿坐標(biāo)軸負(fù)向為負(fù)。,工程有限單元法,有限元法,二、彈性力學(xué)中關(guān)于材料性質(zhì)的基本假定,(1) 連續(xù)性:假定物體是連續(xù). 即整個物體的體積都被組成這個物體的介質(zhì)所填滿, 不留任何空隙. 這樣,物體內(nèi)的物理量,例如應(yīng)力形變和應(yīng)變, 才可能是連續(xù)的, 才可以用連續(xù)函數(shù)來表示; (2) 完全彈性:假定物體是完全彈性的.所謂彈性, 是指物體在引起形變的外力被除去以后能恢復(fù)原形的性質(zhì). 而完全彈性是指物體能完全恢復(fù)原形而沒有任何剩余變形. (3) 均勻性:假定物體是均勻的, 整個物

19、體由同一材料組成. (4) 各向同性:假定物體是各向同性的, 即物體的彈性性質(zhì)在所有各個方向都相同. 符合以上四個假定的物體, 稱為理想彈性體.,工程有限單元法,有限元法,(5) 小變形假定:假定物體的位移和形變是微小的. 即物體的位移遠(yuǎn)小于物體原來的尺寸, 而且應(yīng)變和轉(zhuǎn)角都遠(yuǎn)小于1. 因此, 本課程所討論的問題, 都是理想彈性體的小變形問題.,工程有限單元法,有限元法,三、彈性力學(xué)的研究方法,在彈性體內(nèi)部, 考慮靜力學(xué), 幾何學(xué)和物理學(xué)三方面條件, 分別建立三套基本方程. 此外, 在彈性體的邊界上, 建立邊界條件.,位移邊界條件,邊界條件,應(yīng)力邊界條件,工程有限單元法,有限元法,彈性力學(xué)的基

20、本變量,工程有限單元法,有限元法,彈性力學(xué)的基本方程-平衡方程,由物體的受力平衡條件建立的方程：,工程有限單元法,有限元法,彈性力學(xué)的基本方程-幾何方程,由物體的受力變形后，各應(yīng)變分量和位移分量的 關(guān)系建立的方程：,工程有限單元法,有限元法,彈性力學(xué)的基本方程-物理方程,由物體材料本身的物理特性建立的方程， 其中E-彈性模量； -泊松比；G-剪切彈性模量。 且對各向同性材料，,工程有限單元法,有限元法,在限元法中，物理方程可表示為：,工程有限單元法,有限元法,彈性力學(xué)的基本方程-邊界條件,工程有限單元法,有限元法,四、彈性力學(xué)問題的解法,空間彈性力學(xué)問題共有15個方程，3個平衡方程，6個幾何方

21、程，6個物理方程。其中包括6個應(yīng)力分量 ，6個應(yīng)變分量 ，3個位移分量 ，共有15個未知函數(shù)，在給定邊界條件時，問題是可解的。 彈性力學(xué)問題的提法是，給定作用在物理全部邊界或內(nèi)部的作用，求解物理由此產(chǎn)生的應(yīng)力場和位移場。,工程有限單元法,有限元法,按照三種不同的邊界條件，彈性力學(xué)問題可分為應(yīng)力邊界條件問題、位移邊界問題和混合邊界。 由于有限元模型是對實際結(jié)構(gòu)的反映，對有限元模型施加合適的載荷條件和邊界條件，是正確求解有限元解的關(guān)鍵。,工程有限單元法,有限元法,根據(jù)先求出的基本未知量的不同，彈性力學(xué)問題有三種方法：,（1）應(yīng)力法：以應(yīng)力分量作為基本未知量，此時將一切未知量和基本方程都轉(zhuǎn)換為用應(yīng)力

22、表示。求得應(yīng)力分量后，由物理方程求應(yīng)變分量，再由幾何方程求出位移分量。 （2）位移法：以位移分量作為基本未知量，此時將一切未知量和基本方程都轉(zhuǎn)換為用位移表示。求得位移分量后，用幾何方程求應(yīng)變分量，再由物理方程求應(yīng)力分量。目前，有限元法中多采用位移法的思想。 （3）混合法：采用各點的一部分位移分量和一部分應(yīng)力分量作為基本未知量，混合求解。,工程有限單元法,有限元法,五、 虛功原理及虛功方程,圖1-8a示一平衡的杠桿，對C點寫力矩平衡方程： 圖1-8b表示杠桿繞支點C轉(zhuǎn)動時的剛體位移圖： 綜合可得： 即： 上式是以功的形式表述的。表明：圖a的平衡力系在圖b的位移上作功時，功的總和必須等于零。這就叫

23、做虛功原理。,有限元法,虛功原理,進(jìn)一步分析。當(dāng)杠桿處于平衡狀態(tài)時， 和 這兩個位移是不存在的，但是如果某種原因，例如人為地振一下讓它傾斜，一定滿足上式的關(guān)系。 將這個客觀存在的關(guān)系抽象成一個普遍的原理，去指導(dǎo)分析和計算結(jié)構(gòu)。 對于在力的作用下處于平衡狀態(tài)的任何物體，不用考慮它是否真正發(fā)生了位移，而假想它發(fā)生了位移，(由于是假想，故稱為虛位移)，那么，物體上所有的力在這個虛位移上的總功必定等于零。這就叫做虛位移原理，也稱虛功原理。在圖1-8a中的 和 所作的功就不是發(fā)生在它本身(狀態(tài)a)的位移上，(因為它本身是平衡的，不存在位移)，而是在狀態(tài)(b)的位移上作的功。可見，這個位移對于狀態(tài)(a)來

24、說就是虛位移，亦即是狀態(tài)(a)假象的位移。,工程有限單元法,有限元法,虛功原理,必須指出，虛功原理的應(yīng)用范圍是有條件的，它所涉及到的兩個方面，力和位移并不是隨意的。對于力來講，它必須是在位移過程中處于平衡的力系；對于位移來講，雖然是虛位移，但并不是可以任意發(fā)生的。它必須是和約束條件相符合的微小的剛體位移。 還要注意，當(dāng)位移是在某個約束條件下發(fā)生時，則在該約束力方向的位移應(yīng)為零，因而該約束力所作的虛功也應(yīng)為零。這時該約束力叫做被動力。(如圖1-8中的反力 ，由于支點C沒有位移，故 所作的虛功對于零)。反之，如圖1-8中的 和 是在位移過程中作功的力，稱為主動力。因此，在平衡力系中應(yīng)當(dāng)分清楚哪些是

25、主動力，哪些是被動力，而在寫虛功方程時，只有主動力作虛功，而被動力是不作虛功的。,工程有限單元法,有限元法,虛功原理與虛功方程,虛功原理表述如下： 在力的作用下處于平衡狀態(tài)的體系，當(dāng)發(fā)生與約束條件相符合的任意微小的剛體位移時，體系上所有的主動力在位移上所作的總功(各力所作的功的代數(shù)和)恒對于零。 虛功原理用公式表示為： 這就是虛功方程，其中P和 相應(yīng)的代表力和虛位移。,工程有限單元法,有限元法,虛功原理-用于彈性體的情況,虛功方程是按剛體的情況得出的，即假設(shè)圖1-8的杠桿是絕對剛性，沒有任何的變形，因而在方程中沒有內(nèi)功項出現(xiàn)，而只有外功項。 將虛功原理用于彈性變形時，總功W要包括外力功(T)和

26、內(nèi)力功(U)兩部分，即： W = T - U ；內(nèi)力功(-U)前面有一負(fù)號，是由于彈性體在變形過程中，內(nèi)力是克服變形而產(chǎn)生的，所有內(nèi)力的方向總是與變形的方向相反，所以內(nèi)力功取負(fù)值。 根據(jù)虛功原理，總功等于零得： T - U = 0 外力虛功 T = 內(nèi)力虛功 U 彈性力學(xué)中的虛功原理可表達(dá)為：在外力作用下處于平衡狀態(tài)的彈性體，如果發(fā)生了虛位移，那么所有的外力在虛位移上的虛功(外力功)等于整個彈性體內(nèi)應(yīng)力在虛應(yīng)變上的虛功(內(nèi)力功)。,工程有限單元法,有限元法,六、兩種平面問題,彈性力學(xué)可分為空間問題和平面問題，嚴(yán)格地說，任何一個彈性體都是空間物體，一般的外力都是空間力系，因而任何實際問題都是空間

27、問題，都必須考慮所有的位移分量、應(yīng)變分量和應(yīng)力分量。但是，如果所考慮的彈性體具有特殊的形狀，并且承受的是特殊外力，就有可能把空間問題簡化為近似的平面問題，只考慮部分的位移分量、應(yīng)變分量和應(yīng)力分量即可。 平面應(yīng)力問題 平面應(yīng)變問題,工程有限單元法,有限元法,平面應(yīng)力問題,厚度為t的很薄的均勻木板。只在邊緣上受到平行于板面且不沿厚度變化的面力，同時，體力也平行于板面且不沿厚度變化。 以薄板的中面為xy面，以垂直于中面的任一直線為Z軸。由于薄板兩表面上沒有垂直和平行于板面的外力，所以板面上各點均有： 另外由于平板很薄，外力又不沿厚度變化，可認(rèn)為在整個薄板內(nèi)各點均有： 于是，在六個應(yīng)力分量中，只需要研

28、究剩下的平行于XOY平面的三個應(yīng)力分量，即 ，所以稱為平面應(yīng)力問題。,工程有限單元法,有限元法,平面應(yīng)力問題,應(yīng)力矩陣(1-2),可以簡化為：,工程有限單元法,有限元法,物理方程(1-10)中后兩式可見，這時的剪應(yīng)變： 由物理方程(1-10)中的第三式可見： 一般 ， 并不一定等于零，但可由 及 求得，在分析問題時不必考慮。于是只需要考慮 三個應(yīng)變分量即可，于是應(yīng)變矩陣(1-3-2)簡化為：,工程有限單元法,有限元法,平面應(yīng)力問題,物理方程(1-10)簡化為： 轉(zhuǎn)化成應(yīng)力分量用應(yīng)變分量表示的形式：,工程有限單元法,有限元法,平面應(yīng)力問題,將(1-21)式用矩陣方程表示： 它仍然可以簡寫為： 彈

29、性矩陣D則簡化為：,工程有限單元法,有限元法,平面應(yīng)力問題,只有 三個應(yīng)變分量需要考慮，所以幾何方程(1-3) 簡化為：,工程有限單元法,有限元法,平面應(yīng)力問題,彈性體的虛功方程(1-17) 簡化為,工程有限單元法,有限元法,平面應(yīng)變問題,一縱向(即Z向)很長，且沿橫截面不變的物體，受有平行于橫截面而且不沿長度變化的面力和體力，如圖1-11所示。 由于物體的縱向很長(在力學(xué)上可近似地作為無限長考慮)，截面尺寸與外力又不沿長度變化；當(dāng)以任一橫截面為xy面，任一縱線為Z軸時，則所有一切應(yīng)力分量、應(yīng)變分量和位移分量都不沿Z方向變化，它們都只是x和y的函數(shù)。此外，在這一情況下，由于對稱(任一橫截面都可

30、以看作對稱面)，所有各點都只會有x和y方向的位移而不會有Z方向的位移，即 w = 0 因此，這種問題稱為平面位移問題，但習(xí)慣上常稱為平面應(yīng)變問題。,工程有限單元法,有限元法,平面應(yīng)變問題,既然w = 0，而且u及v又只是x和y的函數(shù)，由幾何方程(1-3-1) 可見 。于是只剩下三個應(yīng)變分量 ， 幾何方程仍然簡化為方程(1-24)。,工程有限單元法,有限元法,平面應(yīng)變問題,因為 由物理方程(1-11)中后兩式可見 又由物理方程(1-11)中的第三式可見： 在平面應(yīng)變問題中，雖然 ， 但 一般并不等于零，不過它可以由 及 求得，在分析問題時不必考慮，于是也就只有三個應(yīng)力分量 需要考慮。,工程有限單

31、元法,有限元法,平面應(yīng)變問題,物理方程(1-11)簡化為：,工程有限單元法,有限元法,平面應(yīng)變問題,將(1-25)式用矩陣方程表示： 它仍然可以簡寫為： 彈性矩陣D則為：,工程有限單元法,有限元法,平面應(yīng)變問題,平面應(yīng)變問題，由于在Z方向沒有外力，應(yīng)力和應(yīng)變也不沿Z方向變化，所以虛功方程(1-25)仍然適用，其中的t可以取為任意數(shù)值，但 必須是這個t范圍內(nèi)的外力。 需要說明一下，工程中有許多問題很接近于平面應(yīng)變問題，如受內(nèi)壓力的圓管、滾柱軸承中的滾柱等等，但它們的沿Z向長度都不是無限長的。故在靠近兩端的部分，其應(yīng)力應(yīng)變狀態(tài)比較復(fù)雜，并不符合平面應(yīng)變問題的條件；因此將這類問題當(dāng)作平面應(yīng)變問題來考

32、慮時，對于離開兩端有一定距離的地方，得出的結(jié)果還是相當(dāng)滿意的；但對靠近兩端的部位，卻有較大的出入，往往需要加以處理。,工程有限單元法,有限元法,平面應(yīng)力問題與平面應(yīng)變問題,對于兩種平面問題，幾何方程都是(1-24)，虛功方程都是(1-25)，物理方程都是：,工程有限單元法,有限元法,平面應(yīng)力問題與平面應(yīng)變問題,對于平面應(yīng)力情況下的彈性矩陣，應(yīng)該采用(1-23)式， 而對于平面應(yīng)變則采用(1-28)式， 還可注意，在(1-23)式中，若將E改換為 ，將 改換為 ， 就得出公式(1-28)。,工程有限單元法,有限元法,平面應(yīng)力問題與平面應(yīng)變問題,在兩種平面問題中，如果 ，則和1-3中(1-4)式相

33、似， 由幾何方程的積分得出： 其中 及 分別代表彈性體沿x及y方向的剛體移動，而 代表彈性體繞Z軸的剛體轉(zhuǎn)動。,工程有限單元法,有限元法,2.2 平面問題的有限元法,工程有限單元法,有限元法,有限單元法的基本思路： (1) 把物體分成有限大小的單元，單元間用節(jié)點相連接。 (2) 把單元節(jié)點的位移作為基本未知量，在單元內(nèi)的位移，設(shè)成線性函數(shù)(或其它函數(shù))，保證在單元內(nèi)和單元間位移連接。 (3) 將節(jié)點的位移與節(jié)點的力聯(lián)系起來。 (4) 列出節(jié)點的平衡方程，得出以節(jié)點位移表達(dá)的平衡方程組。 (5) 求解代數(shù)方程組，得出各節(jié)點的位移，根據(jù)節(jié)點位移求出各單元中的應(yīng)力。 有限單元法的基本未知量是節(jié)點位移

34、，用節(jié)點的平衡方程來求解。,工程有限單元法,有限元法,彈性力學(xué)平面問題的有限單元法包括三個主要步驟： 1、離散化 2、單元分析 3、單元綜合,1、離散化 有限單元法的基礎(chǔ)是用所謂有限個單元的集合體來代替原來的連續(xù)體，因而必須將連續(xù)體簡化為由有限個單元組成的離散體。對于平面問題，最簡單，因而最常用的單元是三角形單元。這些單元在節(jié)點處用鉸相連，荷載也移置到節(jié)點上，成為節(jié)點荷載。在節(jié)點位移或其某一分量可以不計之處，就在節(jié)點上安置一個鉸支座或相應(yīng)的連桿支座。,工程有限單元法,有限元法,2、單元分析 對三角形單元，建立節(jié)點位移與節(jié)點力之間的轉(zhuǎn)換關(guān)系.,節(jié)點位移,節(jié)點力,有限元法,2、單元分析-單元剛度矩

35、陣 取節(jié)點位移作基本未知量。由節(jié)點位移求節(jié)點力： 其中，轉(zhuǎn)換矩陣稱為單元剛度矩陣。單元分析的主要目的就是要求出單元剛度矩陣。 單元分析的步驟可表示如下：,工程有限單元法,有限元法,3、單元綜合 將離散化了的各個單元合成整體結(jié)構(gòu)，利用節(jié)點平衡方程求出節(jié)點位移。 在位移法中，主要的任務(wù)是求出基本未知量-節(jié)點位移。為此需要建立節(jié)點的平衡方程。,工程有限單元法,有限元法,i點總的節(jié)點力應(yīng)為： 根據(jù)節(jié)點的平衡條件，得 單元e的節(jié)點力，可按式(2-2)用節(jié)點位移表示，代入得到用節(jié)點位移表示的平衡方程。 每個可動節(jié)點有兩個未知位移，有兩個平衡方程，所以方程總數(shù)與未知位移總數(shù)相等，可以求出所有的節(jié)點位移。 單

36、元綜合的目的就是要求出節(jié)點位移。節(jié)點位移求出后，可進(jìn)一步求出各單元的應(yīng)力。,工程有限單元法,有限元法,2.2.1 平面問題的離散化,對任何工程平面構(gòu)件進(jìn)行有限元分析，首先都是從簡化其幾何形狀，繪出其平面簡圖入手。連續(xù)體的離散化就是單元網(wǎng)格劃分。平面問題中最常用的單元是三角形和矩形單元。 總之，通過單元劃分，載荷移置以及約束簡化，就形成了有限元模型。,工程有限單元法,有限元法,在劃分單元時，應(yīng)注意以下幾點： （1）單元類型的選擇，主要取決于結(jié)構(gòu)的幾何形狀、施加的載荷類型和要求的計算精度。 （2）單元的大?。淳W(wǎng)格的疏密），從有限元的理論上講，單元劃分越細(xì)，節(jié)點布置越多，計算結(jié)果精度越高。但相應(yīng)要

37、求計算機容量也增大，計算時間也增加。 （3）單元有疏有密，對結(jié)構(gòu)的不同部位可采用不同大小的單元。 （4）不同厚度或不同材料處，應(yīng)取作為單元的邊界線，而且在該處附近的單元還應(yīng)劃分的小一些，以盡可能反映出邊線兩側(cè)應(yīng)力的突變情況。 （5）預(yù)留載荷位置，在分布載荷集度變化處和集中力作用處，應(yīng)布置節(jié)點，以利加載，并且其附近的單元也應(yīng)劃分的小些，以反映此處的應(yīng)力變化。,工程有限單元法,有限元法,2.2.2 單元位移函數(shù),如果彈性體的位移分量是坐標(biāo)的已知函數(shù)，則可用幾何方程求應(yīng)變分量，再從物理方程求應(yīng)力分量。但對一個連續(xù)體，內(nèi)部各點的位移變化情況很難用一個簡單函數(shù)來描繪。 有限單元法的基本原理是分塊近似，即

38、將彈性體劃分成若干細(xì)小網(wǎng)格，在每一個單元范圍內(nèi)，內(nèi)部各點的位移變化情況可近似地用簡單函數(shù)來描繪。對每個單元，可以假定一個簡單函數(shù)，用它近似表示該單元的位移。這個函數(shù)稱為位移函數(shù)，或稱為位移模式、位移模型、位移場。 對于平面問題，單元位移函數(shù)可以用多項式表示， 多項式中包含的項數(shù)越多，就越接近實際的位移分布，越精確。但選取多少項數(shù)，要受單元型式的限制。,工程有限單元法,有限元法,三節(jié)點三角形單元,六個節(jié)點位移只能確定六個多項式的系數(shù)，所以平面問題的3結(jié)點三角形單元的位移函數(shù)如下， 所選用的這個位移函數(shù)，將單元內(nèi)部任一點的位移定為座標(biāo)的線性函數(shù)，位移模式很簡單。,位移函數(shù)寫成矩陣形式為：,工程有限

39、單元法,有限元法,最終確定六個待定系數(shù),工程有限單元法,有限元法,令 （下標(biāo)i，j，m輪換） 簡寫為,I是單位矩陣， N稱為形態(tài)矩陣， Ni稱為位移的形態(tài)函數(shù),工程有限單元法,有限元法,選擇單元位移函數(shù)時，應(yīng)當(dāng)保證有限元法解答的收斂性，即當(dāng)網(wǎng)格逐漸加密時，有限元法的解答應(yīng)當(dāng)收斂于問題的正確解答。因此，選用的位移模式應(yīng)當(dāng)滿足下列兩方面的條件： (1) 必須能反映單元的剛體位移和常量應(yīng)變。 6個參數(shù) 到 反映了三個剛體位移和三個常量應(yīng)變。 (2) 必須保證相鄰單元在公共邊界處的位移連續(xù)性。 (線性函數(shù)的特性),工程有限單元法,有限元法,例題：圖示等腰三角形單元，求其形態(tài)矩陣N。,工程有限單元法,有限元法,由三角形的面積,工程有限單元法,有限元法,本節(jié)利用幾何方程、物理方程，實現(xiàn)用結(jié)點位移表示單元的應(yīng)變和單元的應(yīng)力。 用結(jié)點位移表示單元的應(yīng)變的表達(dá)式為 ，B矩陣稱為幾何矩陣。,2.2.3 單元應(yīng)變和應(yīng)力,工程有限單元法,有限元法,對于平面應(yīng)力問題:,工程有限單元法,有限元法,2.2.4 單元剛度矩陣,單元節(jié)點力與單元位移的關(guān)系式，稱為單元剛度方程組。,工程有限單元法,有限元法,單元剛度矩陣的性質(zhì)：,（1）單元剛度矩陣中每個元素有明確的物理意義； （2）剛度矩陣是對稱矩陣； （3）剛度矩陣是奇異矩陣；,另外，單元剛度矩陣取決于： （1）單元的位移函數(shù)； （2）單元的幾何參數(shù)； （3）單