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1、第二章流體的主要物理性質(zhì)1密度 = m /V7壓縮系數(shù)V Vp6體脹系數(shù)V VVTTP1V P體積模量KV9牛頓內(nèi)摩擦定律dvxFAv / hdy動(dòng)力黏度:運(yùn)動(dòng)黏度第三章流體靜力學(xué)重點(diǎn):流體靜壓強(qiáng)特性、歐拉平衡微分方程式、等壓面方程及其、流體靜力學(xué)基本方程意義及其計(jì)算、壓強(qiáng)關(guān)系換算、相對(duì)靜止?fàn)顟B(tài)流體的壓強(qiáng)計(jì)算、流體靜壓力的計(jì)算(壓力體) 。1p1p 01.f xx0 f2.壓強(qiáng)差公式dp( f x dxf y dy f zdz)等壓面: dp=03. 重力場(chǎng)中流體的平衡4. 帕斯卡定理pp0g z0 z p0gh5.真空度pvpap6. 等加速直線運(yùn)動(dòng)容器內(nèi)液體的相對(duì)平衡7. 等角速度旋轉(zhuǎn)容器
2、中液體的相對(duì)平衡2 r2p gz C外加邊界條件確定 C 如: r 0, z 0, p p2g02 r 2自由液面上某點(diǎn)的鉛直坐標(biāo):Zs2g18. 靜止液體作用在平面上的總壓力9. 靜止液體作用在曲面上的總壓力水平方向的作用力: dFxdF cosghdAcosghdAz垂直方向的作用力dFzdF singhdAsinghdAx總壓力 F22FxFxFytgFz第四章 流體運(yùn)動(dòng)學(xué)基礎(chǔ)1. 歐拉法加速度場(chǎng)簡(jiǎn)寫為當(dāng)?shù)丶铀俣龋哼w移加速度)(2. 拉格朗日法:流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)速度的拉格朗日描述為3. 流線微分方程:4流量計(jì)算:?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)通過dA 的微小流量為通過整個(gè)過流斷面流量 qv d qv 平均流速
3、dqv=udAu d AAA5.水力半徑:總流的有效截面積與濕周之比Rh6 NdVV連續(xù)性方程對(duì)于定常流動(dòng)A1=A1 12 2 2對(duì)于不可壓縮流體, 1 =2 =cAAq1 1= 2 2=v7. 動(dòng)量方程8.能量方程 :.不考慮與外界熱量交換,質(zhì)量力只有重力的情況2定常流動(dòng):v uv2gzp dA 0n2CS9. 伯努利方程 ( 微流 ):v2pgz常數(shù)(不可壓縮理想流體在與外界無熱交換的條件下)210. 皮托管測(cè)速: vB2gh 1/ 211. 黏性流體 總流的伯努利方程v2pv2p21 1az112 2 az2hw (不可壓縮黏性流體總流伯努2gg2gg利方程)應(yīng)用范圍:重力作用下,不可壓
4、粘性流體定常流動(dòng)任意緩變流截面。11. 總流的動(dòng)量方程第六章管內(nèi)流動(dòng)和水力計(jì)算lv21.沿程能量損失hfd 2g2. 局部能量損失hjv22g3.總能量損失 hwhfhj4.對(duì)直徑為 d 的圓截面管道的雷諾數(shù): Revdvdv臨界雷諾數(shù) Recr =2000,小于 2000,流動(dòng)為層流;大于 2000,流動(dòng)為湍流。5. 沿程損失圓管中流體的層流流動(dòng)3斷面流速分布: vlr02r2 d4p gh ,dlv l maxr02dgh(r=0 處:軸線上)4pdl平均流速: va1vl maxr02d28( pgh )dlr4p0水平放置的圓管中流量:qvl(哈根 - 泊肅葉公式 )128128qvl
5、單位體積流體的壓降:p4d單位重量流體壓降: hfp 32 lv 64 l v264 l v2l va 2ggd2vd d 2gRe d 2gd 2g沿程損失系數(shù):6. 局部損失:1 管道截面突然擴(kuò)大64Re局部損失 h j(1A)2 v 2A1)2v 211( 22A22 gA12 g局部損失系數(shù)1(1A1 )2 ,2( A21) 2A2A1當(dāng)管道與大面積的水池相連時(shí),A2A1,=1,水流的速度頭完全消失于水池中。2 管道截面突然縮小hjcv2cvc v222g2g當(dāng)大面積的水池與管道相連時(shí),A1A2,=0.5 。第七章4第八章理想流體的有旋流動(dòng)和無旋流動(dòng)1. 連續(xù)性微分方程不可壓縮流體定常流動(dòng)vxvyvz0(三維)xyzvxvy0xy(二維)2.無旋運(yùn)動(dòng) 【=0vzvyvxvyvxvz】yz;y;zxx3.渦通量J2 ndA2AA速度
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