大學(xué)物理課件：第10章 穩(wěn)衡磁場(chǎng)

1、第4篇,電磁學(xué),富蘭克林,歐姆,愛迪生,奧斯特,赫茲,庫(kù)侖,安培,麥克斯韋,法拉第,洛侖茲,1.靜電場(chǎng)力的性質(zhì)：庫(kù)侖定 律、電場(chǎng)強(qiáng)度、電場(chǎng)散度 2.靜電場(chǎng)能的性質(zhì)：靜電場(chǎng) 作功、電勢(shì)能、電場(chǎng)能量,第三篇電磁學(xué),麥克思維方程組,內(nèi)容結(jié)構(gòu),第十章穩(wěn)恒磁場(chǎng),研究對(duì)象：穩(wěn)恒電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)及磁場(chǎng)與電流、磁場(chǎng)與磁場(chǎng) 的相互作用,穩(wěn)恒電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)場(chǎng)及其相互作用,1.磁現(xiàn)象的電本質(zhì) 2.磁場(chǎng)的基本性質(zhì) 磁場(chǎng)的旋度與散度,1.磁場(chǎng)對(duì)電流的作用 2.磁場(chǎng)對(duì)運(yùn)動(dòng)電荷的作用,磁現(xiàn)象的電本質(zhì) 運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生磁場(chǎng),磁場(chǎng)與運(yùn)動(dòng)電荷間的相互作用,內(nèi)容結(jié)構(gòu),10-1.磁現(xiàn)象的電本質(zhì),1.磁現(xiàn)象電本質(zhì)假說(shuō)的實(shí)驗(yàn)基礎(chǔ),磁場(chǎng)對(duì)運(yùn)動(dòng)電

2、荷有力作用 電流對(duì)磁鐵有力作用 電流對(duì)電流有力作用,結(jié)論：磁現(xiàn)象是由電現(xiàn)象引起的 或電荷運(yùn)動(dòng)是產(chǎn)生磁現(xiàn)象的本質(zhì)原因,2.磁現(xiàn)象電本質(zhì)的唯象假說(shuō),庫(kù)侖小磁鐵模型 安培分子電流假說(shuō),3.磁現(xiàn)象電本質(zhì)的理論解釋,特例1：垂直于運(yùn)動(dòng)電荷方向的電場(chǎng)變換,電荷相對(duì)于S 靜止,電荷相對(duì)于S 運(yùn)動(dòng)，速度為v,(1) 電場(chǎng)變換,在S系中，電場(chǎng)的方向 對(duì)每塊板，電場(chǎng)具有對(duì)稱性 合場(chǎng)強(qiáng)方向相下 場(chǎng)強(qiáng)大小(由高斯定理),結(jié)論1：垂直于電荷運(yùn)動(dòng)方向上，電場(chǎng)增強(qiáng) 倍,特例2：平行于運(yùn)動(dòng)電荷方向的電場(chǎng)變換,相對(duì)論效應(yīng)只引起板級(jí)間距減小，于是,結(jié)論2：平行于電荷運(yùn)動(dòng)方向上，電場(chǎng)保持不變,(1) 運(yùn)動(dòng)電荷間的作用力與磁感應(yīng)強(qiáng)度

3、,物理模型 電場(chǎng)任意方向，與S系相對(duì)靜止 q以速度v相對(duì)于S系運(yùn)動(dòng) S系以速度v0相對(duì)于S 系運(yùn)動(dòng),q在S 系受力,利用了結(jié)論1和結(jié)論2,利用狹義相對(duì)論力的變換公式,結(jié)論： 磁場(chǎng)力是運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)力的相對(duì)論效應(yīng)部分,10-2.畢奧薩伐爾實(shí)驗(yàn)定律,微分形式,積分形式,其中，dl 表電流方向的電流微元，r 距離電流微元的位矢,1 畢奧薩伐爾實(shí)驗(yàn)定律,2 畢奧薩伐爾定律的應(yīng)用,例：求解無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線的磁場(chǎng)分布,解：由對(duì)稱性，只求解xy平面的B,統(tǒng)一積分變量,當(dāng)導(dǎo)線為無(wú)限長(zhǎng)時(shí),方向有右手螺旋法則確定,例：求解無(wú)限長(zhǎng)導(dǎo)線帶中心軸線正上方的磁感應(yīng)強(qiáng)度,解：由對(duì)稱性，只需計(jì)算xy平面x方向的磁場(chǎng),統(tǒng)一積分

4、變量,例：求解圓電流軸線上點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度,解：由對(duì)稱性，沿軸線方向B不為零,統(tǒng)一積分變量,于是,討論：當(dāng)z=0時(shí),當(dāng)時(shí),定義磁偶極子,磁偶極子產(chǎn)生的磁場(chǎng),例：半徑為R，帶電量為q的均勻帶電圓盤以繞其軸心轉(zhuǎn)動(dòng) 求：圓盤中心處的磁感應(yīng)強(qiáng)度與圓盤的磁矩,解：圓盤中心的磁感應(yīng)強(qiáng)度,轉(zhuǎn)動(dòng)圓盤相當(dāng)于許多的環(huán)形電流，取微元環(huán)形電流,圓盤的磁矩,例：求解螺線管內(nèi)部軸線上的磁場(chǎng),解：設(shè)螺線管的半徑為R，單位長(zhǎng)度線圈的匝數(shù)為n，并認(rèn) 為螺線管的每匝線圈可以看作為平面環(huán)形電流,由圓形電流軸線上的磁場(chǎng)強(qiáng)度計(jì)算公式,討論：當(dāng)螺線管為無(wú)限長(zhǎng)時(shí),在兩個(gè)端點(diǎn)處的磁感應(yīng)強(qiáng)度,10-3. 磁場(chǎng)的通量定理,1.磁場(chǎng)的形象描述磁力線

5、,(1).磁力線的定義,A.磁力線上任意一點(diǎn)的切線方向代表該點(diǎn)的B方向 B.磁力線的疏密程度代表該點(diǎn)B的大小。即,(2).磁力線的基本性質(zhì),A.磁力線是封閉的閉合曲線，或兩端伸向無(wú)限遠(yuǎn) B.磁力線與電力線相互套合，即每條磁力線都圍繞著載流導(dǎo)線 C.任意兩條磁力線都不相交,2.磁場(chǎng)的通量定理,由磁力線的基本性質(zhì)，可得磁場(chǎng)的高斯定理如下,結(jié)論：磁場(chǎng)是無(wú)源場(chǎng),例：在磁感應(yīng)強(qiáng)度為B的均勻磁場(chǎng)中作一半 徑為r的半球面S，S邊線所在平面的法線 向單位矢量與的夾角為，則通過(guò)半球面 S的磁通量為,r2B (B) 2r2B (C) r2B sin (D) r2B cos,即,10-4. 磁場(chǎng)的環(huán)路定理,1 安培

6、環(huán)路定理的說(shuō)明,說(shuō)明安培環(huán)路定理的思路 首先計(jì)算簡(jiǎn)單實(shí)例無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線的磁場(chǎng)環(huán)量 然后推廣認(rèn)為任意情形下磁場(chǎng)的環(huán)量都滿足特例的結(jié)果 這一結(jié)果稱為安培環(huán)路定理。 (嚴(yán)格的推證可參考電動(dòng)力學(xué)郭碩鴻，高等教育出版社p16p18),例：以無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線為圓心的任意圓形環(huán)路的磁場(chǎng)環(huán)量計(jì)算,解：無(wú)限長(zhǎng)通電直導(dǎo)線產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度為,于是,討論：A.當(dāng)電流沿相反方向流動(dòng)時(shí)，上式為,電流的方向與環(huán)路的方向滿足右手螺旋法則 B.上式結(jié)果中與距離R 沒(méi)有關(guān)系,2.安培環(huán)路定理,推廣：對(duì)任意電流產(chǎn)生磁場(chǎng)沿閉合回路的環(huán)量，均滿足,討論：A. 磁場(chǎng)是無(wú)源有旋場(chǎng) B. 當(dāng)I的方向與環(huán)路的方向滿足右手螺旋法則時(shí)，I取正 C. 利

7、用安培環(huán)路定理求解磁感應(yīng)強(qiáng)度，必須滿足高度對(duì)稱性,D. 安培環(huán)路定理中，I是穿過(guò)以環(huán)路為邊界的面的電流 B是環(huán)路內(nèi)外所有電流產(chǎn)生的總的磁感應(yīng)強(qiáng)度的矢量和,3.安培環(huán)路定理的應(yīng)用舉例,例：求解半徑為R，流有均勻電流I 的圓柱體產(chǎn)生的磁場(chǎng)分布,柱內(nèi)磁場(chǎng)分布,因,于是,柱外磁場(chǎng)分布,例：求解載流螺線環(huán)產(chǎn)生的磁場(chǎng)分布,解：由電流分布的對(duì)稱性，與螺線環(huán)共軸的圓周上的磁感應(yīng)強(qiáng) 度相等，選取與螺線環(huán)共軸的圓周為積分回路，有,環(huán)管內(nèi)磁場(chǎng)分布,在螺線環(huán)管外,結(jié)論：在密繞的螺線環(huán)外，不存在磁場(chǎng)分布，磁場(chǎng)只分布在螺 線環(huán)管內(nèi)部；當(dāng)螺線環(huán)的橫切面積很小時(shí)，螺線環(huán)內(nèi)的磁場(chǎng)可 以近似看作為均勻磁場(chǎng),例：在半徑為R的長(zhǎng)直金

8、屬圓柱體內(nèi)部挖去一個(gè)半徑為r的長(zhǎng) 直圓柱體，兩柱體軸線平行，其間距為a ，如圖，今在此 導(dǎo)體上通以電流I，電流在截面上均勻，則空心部分軸線上 O點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度的大小為,答：(C)對(duì),例：無(wú)限大均勻載流（面電流密度為J）平面兩側(cè)的磁感應(yīng)強(qiáng)度,試根據(jù)長(zhǎng)直電流的磁場(chǎng)公式，用積分法得出結(jié)果 (2) 試根據(jù)安培環(huán)路定理得出結(jié)果,解：(1) 取載流平面的截面，y軸和z軸在平 面上，x軸垂直于平面，電流方向?yàn)閦方 向由對(duì)稱性，B只有y分量,(2) 據(jù)(1)中分析，面兩側(cè)的磁力線如圖，作安培環(huán)路L，則,故,10.5磁場(chǎng)對(duì)運(yùn)動(dòng)電荷及電流的相互作用,1 磁場(chǎng)對(duì)運(yùn)動(dòng)電荷的作用力,(1). 洛侖茲力,在慣性系中，兩個(gè)

9、運(yùn)動(dòng)電荷之間的相互作用力可以表示為,磁場(chǎng)力(洛侖茲力),例：電子在均勻磁場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)情況,解：設(shè)電荷q以速度v、切與B成角入射磁場(chǎng)，將入射速度分解 為垂直與磁場(chǎng)與平行于磁場(chǎng)的兩個(gè)方向,只有垂直于磁場(chǎng)方向的運(yùn)動(dòng)受磁場(chǎng),在洛侖茲力作用下圓周運(yùn)動(dòng)的半徑,在洛侖茲力作用下圓周運(yùn)動(dòng)的周期,帶電粒子一個(gè)周期B方向前進(jìn)的距離,討論：A.螺旋旋進(jìn)的周期與粒子運(yùn)動(dòng)的速度無(wú)關(guān) B.螺旋旋進(jìn)的半徑、水平前進(jìn)距離與入射粒子的速度、速度 與B的夾角有關(guān)。 垂直入射時(shí)，粒子只在與B垂直的平面內(nèi)作圓周運(yùn)動(dòng)。,(2) 洛侖茲力的實(shí)際應(yīng)用,i 磁聚焦,目的：使具有相同速度的帶電粒子經(jīng) 一個(gè)(或幾個(gè))周期后匯聚于同一點(diǎn) 方法：帶電

10、粒子以幾乎平行于磁場(chǎng)方 向入射磁場(chǎng)(保證入射角度很小) 原理：具有相同速度的帶電粒子在小角度入射時(shí)，經(jīng)一個(gè)或幾 個(gè)周期的螺旋旋進(jìn)運(yùn)動(dòng)會(huì)匯聚于同一點(diǎn),即：無(wú)論帶電粒子垂直于B的速度如何，但經(jīng)一個(gè)或幾個(gè)周期 的螺旋旋進(jìn)運(yùn)動(dòng)，相同速度大小的帶電粒子會(huì)匯聚于同一點(diǎn),ii 等離子體約束,目的：將高能粒子束縛在有限空間體積內(nèi),方法：使高能粒子在非均勻磁場(chǎng)中作往復(fù)的螺旋運(yùn)動(dòng)，從而 達(dá)到束縛帶電粒子的目的 原理：由通電線圈產(chǎn)生強(qiáng)的非均勻磁場(chǎng) 使高能粒子在非均勻磁場(chǎng)中作反復(fù)螺旋旋進(jìn)運(yùn)動(dòng),(3).霍爾效應(yīng),A.霍爾效應(yīng)：在均勻磁場(chǎng)Bx中放置一板狀導(dǎo)體，當(dāng)通以電流 Iy時(shí)，金屬導(dǎo)體中一定存在電勢(shì)差UH B.霍爾效應(yīng)

11、的理論解釋 運(yùn)動(dòng)電荷在外磁場(chǎng)中受到洛侖茲力的作用(如圖)，從而在 z方向形成霍爾電勢(shì)差 C.霍爾電勢(shì)差的計(jì)算 當(dāng)霍爾電勢(shì)差產(chǎn)生的電場(chǎng)作用力與洛侖茲力產(chǎn)生的作用力 平衡時(shí)，霍爾電勢(shì)差達(dá)到最大值 由平衡條件,設(shè)金屬導(dǎo)體中的電子濃度為n，則,于是,D.霍爾效應(yīng)的應(yīng)用 a.判斷半導(dǎo)體的類型b.計(jì)算載流子的濃度c.測(cè)定磁感應(yīng)強(qiáng)度,2磁場(chǎng)對(duì)電流的作用力安培定理,(1).安培定理,由洛侖茲力公式,設(shè)單位體積導(dǎo)體的載流子數(shù)為n，則dl 長(zhǎng)度的導(dǎo)體中的載流子數(shù)目為,該導(dǎo)體微元所受的洛侖茲力為,考慮到j(luò)的方向與dl方向一致，上式為,磁場(chǎng)對(duì)電流的作用力,安培定理：磁場(chǎng)對(duì)載流導(dǎo)體的作用力,(2).安培定理的應(yīng)用舉例,

12、例：均勻磁場(chǎng)中任意形狀的載流導(dǎo)線所受的磁場(chǎng)力,解：由,同時(shí)考慮到B，I為恒量，改寫上式為,上式中積分是矢量積分，相當(dāng)于對(duì)矢量微元求矢量和，由矢量 合成法則，有, 為B 與lab之間的夾角,例：如圖，載流導(dǎo)線的電流為I1，圓形線圈載流為I2，圓形線 圈的直徑與載流導(dǎo)線重合且絕緣 求：圓形線圈所受的作用力,解法一：判斷載流導(dǎo)線產(chǎn)生的磁場(chǎng)與圓 形線圈所受力方向,載流導(dǎo)線產(chǎn)生的磁場(chǎng)方向如圖，大小,圓形線圈所受力,由對(duì)稱性,由,因,于是,解法二,(3).均勻磁場(chǎng)對(duì)載流線圈的力矩,線圈所受合外力,易知,于是,線圈所受的合外力矩,由,可知,而,于是,結(jié)論：A.通電線圈在均勻磁場(chǎng)中所受合外力為零 B.在均勻磁

13、場(chǎng)中線圈所受力矩總試圖使線圈磁矩與B方向一致 所受力矩均滿足,例：均勻帶電剛性細(xì)桿AB，電荷線密度為，繞垂直于直線 的軸O以角速度勻速轉(zhuǎn)動(dòng)（O點(diǎn)在細(xì)桿AB延長(zhǎng)線上） 求：(1) O點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度；(2) 磁矩；(3) 若ab，求B0及pm,解：(1) 對(duì)rrdr段，電荷dqdr，旋轉(zhuǎn)形成圓電流，則,它在O點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度,(2),(3) 若ab，則,5-4.磁介質(zhì)中的磁場(chǎng),處理介質(zhì)中的磁場(chǎng)的基本思路 首先討論有介質(zhì)存在時(shí)，介質(zhì)行為對(duì)原磁場(chǎng)的影響 然后在原磁場(chǎng)分布基礎(chǔ)之上疊加介質(zhì)行為對(duì)原磁場(chǎng)的影響，考 慮后的總結(jié)果就是介質(zhì)中的磁場(chǎng)分布。考慮磁場(chǎng)中的介質(zhì)行 為后，介質(zhì)中的磁場(chǎng)問(wèn)題就轉(zhuǎn)化為真空中磁場(chǎng)分

14、布問(wèn)題,處理方案 一考察、描述磁場(chǎng)中介質(zhì)的行為 二介質(zhì)中磁場(chǎng)的性質(zhì) 三基本應(yīng)用,一磁場(chǎng)中的介質(zhì)行為,(一) 介質(zhì)磁化原理,1. 磁介質(zhì)的種類,抗磁介質(zhì)：無(wú)外場(chǎng)時(shí)，構(gòu)成介質(zhì)分子的固有磁矩的矢量和為零 順磁介質(zhì)：無(wú)外場(chǎng)時(shí)，構(gòu)成介質(zhì)分子的固有磁矩矢量和不為零 鐵磁介質(zhì)：有外場(chǎng)時(shí)，介質(zhì)內(nèi)部磁場(chǎng)會(huì)遠(yuǎn)大于原磁場(chǎng)，且內(nèi)部 磁場(chǎng)隨外磁場(chǎng)大小變化而變化,說(shuō)明：分子的固有磁矩是指無(wú)外場(chǎng)時(shí)，分子內(nèi)部原子、原子核 軌道及自旋磁矩的矢量和,2. 抗磁介質(zhì)、順磁介質(zhì)的磁化原理,(1).抗磁介質(zhì)磁化原理,A. 無(wú)外場(chǎng)時(shí)，構(gòu)成介質(zhì)分子的固有磁矩的矢量和為零，對(duì)外 不顯宏觀磁性,B. 有外場(chǎng)時(shí)，介質(zhì)分子在洛侖茲力作用下作拉摩爾

15、進(jìn)動(dòng),沿B0方向觀察，電子動(dòng)量矩繞B0總是逆時(shí)針旋進(jìn)的由電 子進(jìn)動(dòng)而等效的分子電流的磁矩pm永遠(yuǎn)與B0相反 介質(zhì)表現(xiàn)抗磁性,C. 電子拉摩爾進(jìn)動(dòng)產(chǎn)生附加磁矩pm是產(chǎn)生磁效應(yīng)唯一原因,D. 抗磁性介質(zhì)內(nèi)部磁場(chǎng),(2).順磁介質(zhì)磁化原理,A.無(wú)外場(chǎng)時(shí)，構(gòu)成介質(zhì)分子的固有磁矩由于雜亂排列，對(duì)外 不顯示宏觀磁性,B.有外磁場(chǎng)時(shí)，電子固有磁矩受到外磁 場(chǎng)力矩作用，使分子磁矩沿外磁場(chǎng)相 同方向作有序排列，對(duì)外表現(xiàn)出宏觀,順磁性。由于抗磁性與順磁性相比非常小，因而，宏觀上順磁 介質(zhì)對(duì)外表現(xiàn)出順磁性,C. 順磁性介質(zhì)內(nèi)部磁場(chǎng),介質(zhì)磁化：由于順磁性介質(zhì)分子在外場(chǎng)中作有序排列或抗磁性 介質(zhì)在外磁場(chǎng)中由拉摩爾進(jìn)動(dòng)產(chǎn)

16、生附加磁矩，進(jìn)而在均勻磁 場(chǎng)表面出現(xiàn)磁化電流的現(xiàn)象，稱為介質(zhì)磁化。,(二) 介質(zhì)磁化的描述,1.磁化強(qiáng)度,討論：A.磁化強(qiáng)度表征磁介質(zhì)被磁化的程度 B.磁化強(qiáng)度的微觀表達(dá)式,磁化強(qiáng)度：?jiǎn)挝惑w積內(nèi)分子磁矩的矢量和，稱介質(zhì)的磁化強(qiáng)度,n為介質(zhì)單位體積中分子數(shù), pm為單分子平均固有磁矩,C.關(guān)于磁化強(qiáng)度的實(shí)驗(yàn)定律,稱為介質(zhì)的磁化率,2.磁化電流分布,(1).磁化體電流密度分布,取介質(zhì)微元V，只有分子電流穿過(guò)其封 閉曲面外的分子，才對(duì)表面的磁化電流 有貢獻(xiàn)，而分子電流完全在內(nèi)的那些分 子，對(duì)表面的磁化電流沒(méi)有貢獻(xiàn),表面的磁化電流為,當(dāng)時(shí)，體積微元包含的電流就是其表面的磁化電流,因,磁化體電流密度的積

17、分形式,微分形式,(2).磁化面電流密度分布,在兩種磁介質(zhì)的分界面上 (在表面的一個(gè)薄層內(nèi))長(zhǎng) 度為 l 微元的電流大小為,考慮到方向，激化電流面密度為,二介質(zhì)中磁場(chǎng)的性質(zhì),1.介質(zhì)中磁場(chǎng)的高斯定理,介質(zhì)中磁化電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)，與傳導(dǎo)電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)一樣，都 是穩(wěn)恒電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)。真空中磁場(chǎng)的高斯定理仍然適用,積分形式,微分形式,2.介質(zhì)中磁場(chǎng)的環(huán)路定理,將介質(zhì)中磁化電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)與原磁場(chǎng)一起考慮，介質(zhì)中的磁 場(chǎng)問(wèn)題就成為真空中兩種磁場(chǎng)的矢量疊加,由真空中磁場(chǎng)的環(huán)路定理,可得在介質(zhì)中磁場(chǎng)的環(huán)路定理應(yīng)為,因,故,介質(zhì)中磁場(chǎng)的環(huán)路定理,積分形式,微分形式,其中,討論A.磁介質(zhì)中環(huán)路定理的電流是自由電流

18、 B. H是回路內(nèi)外所有電流產(chǎn)生的H,C.實(shí)驗(yàn)定律,三鐵磁介質(zhì),1.鐵磁介質(zhì)的特征,A.鐵磁介質(zhì)具有較大的磁導(dǎo)率 B.鐵磁介質(zhì)都有磁滯效應(yīng),2.鐵磁介質(zhì)的磁滯效應(yīng),(1).相關(guān)概念,A.勵(lì)磁電流：用來(lái)使鐵磁介質(zhì)磁化的外加電流,B.磁化曲線：鐵磁介質(zhì)的H-B曲線 C.起始磁化曲線：從未磁化的鐵磁介質(zhì)被磁化的磁化曲線 D.磁滯效應(yīng)：鐵磁介質(zhì)從磁飽和狀態(tài)，逐漸減小勵(lì)磁電流， 當(dāng)I=0(因而H=0)時(shí)，B并不減小為零的效應(yīng)(剩磁效應(yīng)ab段) E.剩磁：當(dāng)勵(lì)磁電流I=0時(shí)， 鐵磁介質(zhì)內(nèi)部的剩磁Br F.嬌頑力：為使鐵磁介質(zhì)中 Br=0，所需反向施加的Hc G.磁滯回線：正向、反向施加 勵(lì)磁電流，使之達(dá)到磁飽和,而后逐漸減小勵(lì)磁電流，如此循環(huán)一個(gè)周期后得到的磁化曲線 H.軟磁材料：具有較小Hc的鐵磁介質(zhì)材料 I.硬磁材料：具有較大Hc的鐵磁介質(zhì)材料 J.居里點(diǎn)：使鐵磁材料成為順次材料的的臨界溫度點(diǎn)Tc K.磁躊：鐵磁介質(zhì)中存在的大 量線度為10-4m的、磁矩規(guī)則 排列的小區(qū)域,(2). 鐵磁介質(zhì)磁滯效應(yīng)現(xiàn)象,A.起始磁化曲線,對(duì)螺繞環(huán),當(dāng)I很大時(shí)，B不隨H改變而改變，鐵磁