電磁場與電磁波復(fù)習(xí)材料(填空題答案)

1、.電磁場與電磁波復(fù)習(xí)材料填空1在均勻各向同性線性媒質(zhì)中，設(shè)媒質(zhì)的介電常數(shù)為，則電位移矢量和電場滿足的方程為： d=e 。2設(shè)線性各向同性的均勻媒質(zhì)中電位為，媒質(zhì)的介電常數(shù)為，電荷體密度為，電位所滿足的方程為 2=v/ 。3時(shí)變電磁場中，坡印廷矢量的數(shù)學(xué)表達(dá)式為 s=eh 。4在理想導(dǎo)體的表面， 電場強(qiáng)度 的切向分量等于零。5矢量場穿過閉合曲面s的通量的表達(dá)式為： 。6電磁波從一種媒質(zhì)入射到理想 導(dǎo)體 表面時(shí)，電磁波將發(fā)生全反射。7靜電場是保守場，故電場強(qiáng)度沿任一條閉合路徑的積分等于 零 。8如果兩個(gè)不等于零的矢量的點(diǎn)積等于零，則此兩個(gè)矢量必然相互 垂直 。9對平面電磁波而言，其電場、磁場和波的

2、傳播方向三者符合 右手螺旋 關(guān)系。10由恒定電流產(chǎn)生的磁場稱為恒定磁場，恒定磁場是無散場，因此，它可用 磁失位 函數(shù)的旋度來表示。11在均勻各向同性線性媒質(zhì)中，設(shè)媒質(zhì)的導(dǎo)磁率為，則磁感應(yīng)強(qiáng)度和磁場滿足的方程為： b=h 。12設(shè)線性各向同性的均勻媒質(zhì)中，稱為 拉普萊斯 方程。13時(shí)變電磁場中，數(shù)學(xué)表達(dá)式稱為 坡印延矢量 。14在理想導(dǎo)體的表面，電場強(qiáng)度的 切向 分量等于零。15表達(dá)式稱為矢量場穿過閉合曲面s的 通量 。16電磁波從一種媒質(zhì)入射到理想導(dǎo)體表面時(shí)，電磁波將發(fā)生 全反射 。17靜電場是無旋場，故電場強(qiáng)度沿任一條閉合路徑的積分等于 零 。18如果兩個(gè)不等于零的矢量的 點(diǎn)積 等于零，則此

3、兩個(gè)矢量必然相互垂直。19對橫電磁波而言，在波的傳播方向上電場、磁場分量為 零 。精品.20由恒定電流產(chǎn)生的磁場稱為恒定磁場，恒定磁場是 無散 場，因此，它可用磁矢位函數(shù)的旋度來表示。21靜電場中，在給定的邊界條件下，拉普拉斯方程或 泊松 方程的解是唯一的，這一定理稱為唯一性定理。22在自由空間中電磁波的傳播速度為 3x108 。23磁感應(yīng)強(qiáng)度沿任一曲面s的積分稱為穿過曲面s的 磁通量 。24麥克斯韋方程是經(jīng)典 電磁 理論的核心。25在無源區(qū)域中，變化的電場產(chǎn)生磁場，變化的磁場產(chǎn)生 電場 ，使電磁場以波的形式傳播出去，即電磁波。26在導(dǎo)電媒質(zhì)中，電磁波的傳播速度隨頻率變化的現(xiàn)象稱為 色散 。2

4、7電磁場在兩種不同媒質(zhì)分界面上滿足的方程稱為 拉普萊斯 。28兩個(gè)相互靠近、又相互絕緣的任意形狀的 導(dǎo)體 可以構(gòu)成電容器。29電介質(zhì)中的束縛電荷在外加電場作用下，完全脫離分子的內(nèi)部束縛力時(shí)，我們把這種現(xiàn)象稱為 擊穿 。30所謂分離變量法，就是將一個(gè) 多變量 函數(shù)表示成幾個(gè)單變量函數(shù)乘積的方法。31矢量的大小為 3 。32由相對于觀察者靜止的，且其電量不隨時(shí)間變化的電荷所產(chǎn)生的電場稱為 靜電場 。33若電磁波的電場強(qiáng)度矢量的方向隨時(shí)間變化所描繪的軌跡是直線，則波稱為 線極化 。34從矢量場的整體而言，無散場的 旋度 不能處處為零。35在無源區(qū)域中，變化的電場產(chǎn)生磁場，變化的磁場產(chǎn)生電場，使電磁場以 波 的形式傳播出去，即電磁波。36隨時(shí)間變化的電磁場稱為 時(shí)變（動(dòng)態(tài)） 場。 37從場角度來講，電流是電流密度矢量場的 通量 。38 一個(gè)微小電流環(huán)，設(shè)其半徑為a、電流為i，則磁偶極矩矢量的大小為 pm=ia2 。39電介質(zhì)中的束縛電荷在外加 電場 作用下，