二章節(jié)開放式光腔與高斯光束學(xué)習(xí)教案

1、會(huì)計(jì)學(xué)1二章節(jié)開放式光腔與高斯二章節(jié)開放式光腔與高斯(o s)光束光束第一頁(yè)，共23頁(yè)。n非穩(wěn)腔主要(zhyo)內(nèi)容：第1頁(yè)/共22頁(yè)第二頁(yè)，共23頁(yè)。第2頁(yè)/共22頁(yè)第三頁(yè)，共23頁(yè)。腔之間的等價(jià)性，從而將共焦腔解析理論的結(jié)果推廣到一般穩(wěn)定球面腔，解決了應(yīng)用最廣的這一大類諧振腔的模式問題。第3頁(yè)/共22頁(yè)第四頁(yè)，共23頁(yè)。問題。第4頁(yè)/共22頁(yè)第五頁(yè)，共23頁(yè)。本章(bn zhn)內(nèi)容提要第5頁(yè)/共22頁(yè)第六頁(yè)，共23頁(yè)。第6頁(yè)/共22頁(yè)第七頁(yè)，共23頁(yè)。11()12AD 120(1)(1)1LLRRg1=g2=0第7頁(yè)/共22頁(yè)第八頁(yè)，共23頁(yè)。第8頁(yè)/共22頁(yè)第九頁(yè)，共23頁(yè)。nmmnn

2、mmnyxyx)()(),(一般地， vmn(x,y)應(yīng)為復(fù)函數(shù)，它的模vmn(x,y)描述鏡面上場(chǎng)(shng chng)的振幅分布，而其輻角arg vmn(x,y) 描述鏡面上場(chǎng)(shng chng)的相位分布。復(fù)常數(shù)mn的模量度自再現(xiàn)(zixin)模的單程損耗（對(duì)稱開腔），它的輻角量度自再現(xiàn)(zixin)模的單程相移，從而也決定模的諧振頻率。22111122arg2deq 對(duì)稱(duchn)開腔：第9頁(yè)/共22頁(yè)第十頁(yè)，共23頁(yè)。第10頁(yè)/共22頁(yè)第十一頁(yè)，共23頁(yè)。122222212111)()()()(RRLzfzzRRzfzzRR2112121221212212()()()()()(

3、)()()()()()L RLzLRLRL RLzLRLRL RL RL RRLfLRLR可求出其等價(jià)共焦可求出其等價(jià)共焦腔的共焦參數(shù)腔的共焦參數(shù)f及其及其和一般和一般(ybn)穩(wěn)定穩(wěn)定球面鏡腔的相對(duì)位球面鏡腔的相對(duì)位置置第11頁(yè)/共22頁(yè)第十二頁(yè)，共23頁(yè)。第12頁(yè)/共22頁(yè)第十三頁(yè)，共23頁(yè)。第13頁(yè)/共22頁(yè)第十四頁(yè)，共23頁(yè)。DCqBAqq112DCBA第14頁(yè)/共22頁(yè)第十五頁(yè)，共23頁(yè)。22022)()()(FlFFlFl220220220)()(lFF(1)若F一定(ydng)， 當(dāng)lF時(shí)， 0隨l的增大而減??； 當(dāng)l時(shí)， 00， l F ；當(dāng)l= F時(shí)， 0達(dá)到極大值， 0(F

4、/0)。第15頁(yè)/共22頁(yè)第十六頁(yè)，共23頁(yè)。202011 ()FlMFf 第16頁(yè)/共22頁(yè)第十七頁(yè)，共23頁(yè)。第17頁(yè)/共22頁(yè)第十八頁(yè)，共23頁(yè)。第18頁(yè)/共22頁(yè)第十九頁(yè)，共23頁(yè)。第19頁(yè)/共22頁(yè)第二十頁(yè)，共23頁(yè)。R1=R2=Fd1d2第20頁(yè)/共22頁(yè)第二十一頁(yè)，共23頁(yè)。end第21頁(yè)/共22頁(yè)第二十二頁(yè)，共23頁(yè)。NoImage內(nèi)容(nirng)總結(jié)會(huì)計(jì)學(xué)。由于穩(wěn)定腔應(yīng)用廣泛，其模式理論具有最廣泛、最重要的實(shí)踐意義。采用穩(wěn)定球面腔的激光器所發(fā)出的激光，以高斯光束的形式在空間傳播。光腔的作用(zuyng)：模式選擇、提供軸向光波模的反饋。一旦給定了腔的具體結(jié)構(gòu)，則其中振蕩模的特征也就隨之確定下來了。（4）與該模相對(duì)應(yīng)的激光束的發(fā)散