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文檔簡介
1、內(nèi)燃機(jī)主要名詞術(shù)語1. 上止點(diǎn):活塞能到達(dá)的最高位置(即離曲軸旋轉(zhuǎn)中心最大距離時的位置),稱為上止點(diǎn)。2. 下止點(diǎn):活塞能到達(dá)的最低位置(即離曲軸旋轉(zhuǎn)中心最小距離時的位置),稱為下止點(diǎn)。3. 曲軸轉(zhuǎn)角:曲柄繞曲軸旋轉(zhuǎn),離開上止點(diǎn)位置的角度,稱為曲軸轉(zhuǎn)角,以表示。4. 曲柄半徑:從曲軸中心線至曲柄銷中心線的距離,以R表示。5. 連桿長度:連桿大小端軸承孔中心線之間的距離,以L表示。6. 活塞行程:活塞上下止點(diǎn)之間的距離,稱為活塞行程,以S表示?;钊谐涕L度為曲軸半徑的兩倍,即:S=2R壓縮容積:活塞位于上止點(diǎn)時,活塞上頂面與氣缸蓋底面之間的氣缸容積,稱為壓縮容積,以Vc表示。由于燃料在這個容積內(nèi)
2、燃燒,所以Vc又稱為燃燒室容積。8. 工作容積:活塞從上止點(diǎn)移動到下止點(diǎn),所掃過的空間容積,稱為氣缸工作容積,以Vs表示,也可稱為活塞排量。9. 氣缸總?cè)莘e:活塞位于下止點(diǎn)時,活塞上頂表面到氣缸蓋下底面之間的氣缸容積,稱為氣缸總?cè)莘e,以Va表示,也稱為氣缸最大容積,它等于燃燒室容積和氣缸工作容積之和,即:10. 壓縮比:氣缸總?cè)莘e與壓縮容積的比值稱為壓縮比,也稱為幾何壓縮比,以表示,即:11. 活塞平均速度:活塞在氣缸中往復(fù)運(yùn)動的平均速度,以Cm表示,即:24sVD SacsVVV1acsscccVVVVVVV 30mSnC2-1 內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán) 在熱機(jī)中,確定質(zhì)量工質(zhì)所經(jīng)歷的過程通常稱為循環(huán)
3、。內(nèi)燃機(jī)中的實(shí)際熱力循環(huán)a. 內(nèi)燃機(jī)實(shí)際熱力循環(huán)是由進(jìn)氣、壓縮、燃燒、膨脹和排氣等多個過程所組成的。循環(huán)中工質(zhì)存在著質(zhì)和量的變化,整個過程是不可逆的。b. 在能量的轉(zhuǎn)變過程中,實(shí)際循環(huán)還存在著機(jī)械摩擦、換氣、散熱、燃燒等一系列不可避免的損失,其物理、化學(xué)過程十分復(fù)雜,如要確切地描述在內(nèi)燃機(jī)中實(shí)際進(jìn)行的熱力過程,在目前條件下還是非常困難的。內(nèi)燃機(jī)實(shí)際循環(huán)進(jìn)行簡化的目的 為了了解內(nèi)燃機(jī)a. 熱能利用的完善程度;b. 能量相互轉(zhuǎn)換的效率;c. 提高熱量利用率的途徑; 在不失其基本物理、化學(xué)過程特征的前提下,將內(nèi)燃機(jī)的實(shí)際循環(huán)進(jìn)行若干簡化,使其既近似于所討論的實(shí)際循環(huán),而又簡化了實(shí)際變化紛繁的物理、化
4、學(xué)過程,從而提出一種便于作定量分析的假想循環(huán),這種假想循環(huán)就稱為“理想循環(huán)”。利用假想循環(huán)能夠清楚的比較說明影響內(nèi)燃機(jī)熱能利用完善程度的主要因素。理想循環(huán)的簡化假定:a. 工質(zhì)是一種理想的完全氣體,在整個循環(huán)中保持物理及化學(xué)性質(zhì)不變,其狀態(tài)參數(shù)的變化遵守氣體狀態(tài)方程pV=mRT。b. 不考慮實(shí)際存在的工質(zhì)更換以及漏氣損失,工質(zhì)數(shù)量保持不變,循環(huán)是在定量工質(zhì)下進(jìn)行的。c. 把氣缸內(nèi)工質(zhì)的壓縮和膨脹看成是完全理想的絕熱等熵過程,工質(zhì)與外界不進(jìn)行熱交換,無摩擦、流動損失,工質(zhì)比熱容為常數(shù)。d. 用假想的定容或定壓加熱來代替實(shí)際的燃燒過程,用定容放熱代替實(shí)際排氣帶走的熱量。 根據(jù)加熱方式的不同, 理想
5、循環(huán)有三種形式可供分析選擇:圖2-1 理論循環(huán)示意圖(a)混合循環(huán);(b)等容循環(huán);(c)等壓循環(huán)y圖 2-1(b)為等容循環(huán)(也稱奧托循環(huán))a-c 為絕熱壓縮;c-z 為等容加入熱量Q1;z-b 為絕熱膨脹;b-a 為等容釋放熱量Q2。在壓縮、膨脹過程,工質(zhì)狀態(tài)用 表示。壓縮過程的容積變化用壓縮比 表示。膨脹過程的容積變化用后膨脹比 表示。定容加熱的壓力升高,以壓力升高比 表示。對于強(qiáng)制點(diǎn)火的內(nèi)燃機(jī),其工作過程均近似于等容循環(huán)。依等容循環(huán)方式工作的主要有汽油機(jī)、煤氣機(jī)等。kPVCascccVVVVVbzVVzcPP等容循環(huán)的熱效率 在工程熱力學(xué)中已知等容循環(huán)的熱效率為:a. 等容循環(huán)的熱效率
6、只隨壓縮比與絕熱指數(shù)k的變化而變化;b. 由于絕熱指數(shù)k在實(shí)際循環(huán)中變化不大,因此,t主要隨壓縮比的增加而增加;c. 壓縮比的提高在實(shí)際循環(huán)下是有一定限制的。 當(dāng)提高到超過一定限度(如=1013)時,t的增加速率已很小,但循環(huán)的最高壓力Pz卻增加很多,作用在活塞上的力隨之加大,內(nèi)燃機(jī)零件所承受的機(jī)械負(fù)荷和摩擦損失加劇。在實(shí)際內(nèi)燃機(jī)中,當(dāng)1013時熱效率并不見得增加。 依等容循環(huán)方式工作的內(nèi)燃機(jī)都是壓縮已經(jīng)混合好了的可燃工質(zhì),為防止先燃與爆燃,實(shí)際使用的壓縮比將更小。111tk 圖2-1(c)為等壓循環(huán)(也稱狄賽爾循環(huán))a-c 為絕熱壓縮;c-z 為定壓加入熱量Q1; z-b 為絕熱膨脹;b-a
7、 為等容釋放熱量Q2。定壓加熱過程的容積變化用初膨脹比 表示,其它同等容循環(huán)。依等壓循環(huán)方式工作的有低速柴油機(jī)和空氣噴射式柴油機(jī)等。zcVV等壓循環(huán)的熱效率 根據(jù)工程熱力學(xué)可知等壓循環(huán)的熱效率為:a. t是隨著、k和的變化而變化的,和k對t的影響與等容循環(huán)中的情況相同。b. 增大將使t下降,而的大小標(biāo)志著內(nèi)燃機(jī)負(fù)荷的大小,因此,按等壓循環(huán)工作的內(nèi)燃機(jī),其負(fù)荷增加將會使熱效率下降。1111(1)ktkk 圖2-1(a)為混合循環(huán)a-c 為絕熱壓縮;c-y 為定容加入熱量Q1;y-z 為定壓加熱量Q1;z-b 為絕熱膨脹;b-a 為等容釋放熱量Q2。由熱力學(xué)知,混合循環(huán)熱效率為:a.t隨、k、和的
8、變化而變化,即在混合循環(huán)條件下,內(nèi)燃機(jī)熱效率除了與壓縮比與絕熱系數(shù)k有關(guān)外,還與其負(fù)荷及在等容和等壓條件下加入熱量的分配有關(guān)。b. 當(dāng)=1時,內(nèi)燃機(jī)即以等壓循環(huán)方式工作。c. 當(dāng)=1時,內(nèi)燃機(jī)即以等容循環(huán)方式工作。11111(1)ktkk y2-2 渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)的理想循環(huán)圖2-2 無中冷脈沖渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)的理想循環(huán) 在非增壓的內(nèi)燃機(jī)中,工質(zhì)只膨脹到b點(diǎn),然后由b點(diǎn)等容放熱至a點(diǎn),損失了排氣中的一部分熱能,如果工質(zhì)由Pz一直膨脹到Pa ,即在b點(diǎn)后繼續(xù)膨脹至g點(diǎn),如圖2-2所示,那么這種循環(huán),比無渦輪增壓循環(huán)要來的完善,它在相同的加熱條件下,多獲得一部分功,使熱效率t提高了,這種循環(huán)稱為繼續(xù)膨
9、脹循環(huán)。繼續(xù)膨脹循環(huán)不能在內(nèi)燃機(jī)氣缸內(nèi)實(shí)現(xiàn)的原因a. 這種繼續(xù)膨脹循環(huán)如在內(nèi)燃機(jī)氣缸中實(shí)現(xiàn),將使內(nèi)燃機(jī)氣缸加長,容積增大,使得平均壓力pt降低,發(fā)動機(jī)重量增加。b. 由于氣缸長度(容積)的增加,使得摩擦損失也大大增加,反而得不償失。 實(shí)際上,繼續(xù)膨脹循環(huán)不是在內(nèi)燃機(jī)氣缸內(nèi)完成,而是利用排氣渦輪來實(shí)現(xiàn)的。通常是在發(fā)動機(jī)排氣管處加一渦輪,使廢氣在渦輪中繼續(xù)膨脹作功,渦輪再帶動一個壓氣機(jī),將空氣壓縮后再進(jìn)入氣缸中,提高進(jìn)缸空氣量,這樣可提高平均壓力Pt。增壓內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)的簡化假定:a. 與內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)一樣,假定對工質(zhì)的加熱過程或者是定容加熱,或者是定壓加熱,或者是混合加熱。對渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)理想循
10、環(huán)而言,一般渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)渦輪后的排氣壓力略高于大氣壓力,但壓力脈動的幅度不大,因此假定循環(huán)的放熱過程等壓。c. 假定氣體由氣缸流向渦輪,無流動損失與傳熱損失等。其它假定與非增壓時一樣。渦輪增壓器的工作方式 渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)從氣缸排出的廢氣繼續(xù)膨脹有兩種方式:a. 脈沖渦輪增壓 從氣缸排出的廢氣沿絕熱膨脹線繼續(xù)膨脹,將各缸排出的廢氣直接引入渦輪,在渦輪噴嘴中形成脈沖氣流,排氣管做成有利于使渦輪進(jìn)口氣體壓力幅度達(dá)到最大,以充分利用廢氣的脈沖能量在渦輪中做功,但供給渦輪的能量變化大,渦輪效率較低,當(dāng)k2.5時,定壓的效率高于脈沖的效率,此時常采用定壓渦輪增壓方式。無中冷脈沖渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)a-
11、a 壓氣機(jī)中的絕熱壓縮過程a-c 氣缸中的絕熱壓縮過程c-y 氣缸中的定容加熱過程y-z 氣缸中的定壓加熱過程z-b 氣缸中的絕熱膨脹過程b-g 渦輪中的絕熱膨脹過程g-a 渦輪中的定壓放熱過程圖2-2 無中冷脈沖渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)的理想循環(huán)帶中冷脈沖渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)圖2-3 帶中冷脈沖渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)的理想循環(huán) 為了加大進(jìn)氣量,提高進(jìn)氣密度,通常對增壓器后的進(jìn)缸空氣進(jìn)行冷卻。其工作循環(huán)只是比無中冷的多了一個等壓條件下向冷卻器放熱過程k-a。渦輪增壓器的基本參數(shù)圖2-3 帶中冷脈沖渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)的理想循環(huán)c-空氣在中冷器內(nèi)的溫降比,c=Tk/Ta。k-增壓器的壓縮比,k=Va/Vk0-增壓內(nèi)燃
12、機(jī)的總壓縮比,0=kk-增壓器的增壓比,k=pk/paT-渦輪膨脹比,T=pb/pg脈沖渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)熱效率a. 帶空氣冷卻的脈沖渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)熱效率的公式為:b. 無空氣中冷的脈沖渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)的理想循環(huán)熱效率只需將溫降比 帶入上式即可得:1110111(1)kkkckctkkk 110111(1)ktkkk 1ckaT T定壓渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán) 在排氣過程初期,氣缸內(nèi)中的壓力要比渦輪前的壓力大好幾倍,為了防止當(dāng)活塞在上止點(diǎn)、進(jìn)排氣門重疊開啟時造成排氣總管中的廢氣倒流入進(jìn)氣管,一般取渦輪前的壓力與Pa相近。圖2-4 定壓渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)的理想循環(huán)a-a 壓氣機(jī)中的絕熱壓縮過
13、程a-c 氣缸中的絕熱壓縮過程c-y 氣缸中的定容加熱過程y-z 氣缸中的定壓加熱過程z-b 氣缸中的絕熱膨脹過程b-a 排氣管中的定容放熱過程a-f 排氣管中的定壓加熱過程f-g 渦輪中的絕熱膨脹過程g-a 渦輪中的定壓放熱過程定壓渦輪理想循環(huán)熱效率a. 帶空氣中冷定壓渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)熱效率公式為:b. 無空氣中冷定壓渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)熱效率公式為:1101(1)(1)111(1)kkkcktkkk 101111(1)ktkk 2-3 內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)熱效率增壓對內(nèi)燃機(jī)的作用 渦輪增壓器與內(nèi)燃機(jī)聯(lián)合工作,使內(nèi)燃機(jī)工質(zhì)在氣缸內(nèi)膨脹到下止點(diǎn)所具有的能量,在增壓器渦輪內(nèi)部繼續(xù)膨脹作功,帶動
14、壓氣機(jī)將進(jìn)入內(nèi)燃機(jī)氣缸內(nèi)的空氣進(jìn)行預(yù)壓縮,以提高進(jìn)氣密度,強(qiáng)化內(nèi)燃機(jī)的作功能力,使內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)進(jìn)行得更為完善,因此,增壓是改善內(nèi)燃機(jī)性能(提高升功率、降低比油耗等)的有效途徑,渦輪增壓器與內(nèi)燃機(jī)聯(lián)合工作是內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)的最佳方案。根據(jù)熱效率的定義,依圖,內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)的熱效率為:式中:則內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)的熱效率為:22111tQQQQ 111kvycvaQcTTc T111kpzyvaQcTTc kT21paavacQcTTc kT2011111kTpgvackkkkkTkkQcTTc kTkk圖2-5 渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)11110(1)1111(1)kkkkkkTkckcTktkkkkk
15、 內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)熱效率的影響因素 上式是內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)熱效率的通用表達(dá)式,包含了已討論過的各種循環(huán)方式。下面討論各循環(huán)方式的熱效率及其影響因素。1. 空氣冷卻的影響 在其它條件相同的情況下,若采用空氣冷卻,式中與c有關(guān)的項(xiàng)為: 若不采用空氣冷卻,則c=1,上述相關(guān)項(xiàng)僅為-k,顯然有: 采用空氣冷卻比無中冷循環(huán)的總效率低,但影響很小,例如:當(dāng)增壓壓力為Pk=0.2MPa時,空氣冷卻后的溫降T30K,而t只下降0.4。 在實(shí)際發(fā)動機(jī)中,對空氣進(jìn)行冷卻,提高進(jìn)缸空氣密度是提高內(nèi)燃機(jī)強(qiáng)化程度的有效措施,并對發(fā)動機(jī)的經(jīng)濟(jì)性有益處。實(shí)際的發(fā)動機(jī)帶中冷的比不帶中冷的油耗率要低。1(1)kkckckkk 1(
16、1)kkckckk2. 廢氣能量利用的影響 在壓縮比和加熱量一定的情況下,廢氣能量的利用有三種情況:a. 當(dāng)T/k達(dá)到最大時,導(dǎo)致t達(dá)到最高,此時 得有空氣冷卻脈沖渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)理想循環(huán)的熱效率公式: 這種循環(huán)因充分利用了廢氣能量,在渦輪中繼續(xù)膨脹作功,熱效率比定壓渦輪增壓的要高。/(/)/(/)(/)/(/)/kTKbfkabfafbapppppppppp1110111(1)kkkckctkkk b. 當(dāng)T/k=1,即 ,為帶中冷定壓渦輪增壓內(nèi)燃機(jī)的情況。將T/k=1代入中,得熱效率公式: 理論上,定壓渦輪的效率小于脈沖渦輪的效率。在實(shí)際發(fā)動機(jī)中,因脈沖渦輪的效率較之定壓渦輪的要低,因此,當(dāng)
17、k2.5時,一般采用定壓渦輪增壓。fkgapppp1101(1)(1)111(1)kkkcktkkk 當(dāng)T/k最小時,即T=1,而k1時,這時相當(dāng)于不利用廢氣能量帶中冷的機(jī)械增壓內(nèi)燃機(jī)循環(huán)。以T=1代入得熱效率公式為: 由上式可知,在0一定下,當(dāng)k上升,則t下降,由此可得出,增壓壓力越高,經(jīng)濟(jì)性越低,機(jī)械增壓不宜采用較高的增壓比。11110(1)1111(1)kkkkkkckkkctkkkkk 3. 混合循環(huán) 若k=1,T=1,c=1,以代替0代入,即得到一般非增壓內(nèi)燃機(jī)混合循環(huán)熱效率的公式: 等容循環(huán)中,因Vz=Vc,所以初膨脹比=1,代入得等容循環(huán)熱效率公式: 等壓循環(huán)中,因pz=pc,所
18、以壓力升高比=1,代入得等壓循環(huán)熱效率公式:111tk 11111(1)ktkk 1111(1)ktkk 分析上面式子可知:(1),則t,但隨不斷增大,t提高幅度逐漸降低。(2),則混合循環(huán)中等容加熱量,t。(3),則負(fù)荷,但t下降,因此,按等壓循環(huán)的發(fā)動機(jī),負(fù)荷,則t下降。(4)k,則t,但在發(fā)動機(jī)中k變化不大。(5)當(dāng)相同時:t,vt,vpt,p(6)當(dāng)pz相同,Q1相同,不相同時,t,pt,vpt,v 這是因pz不變時,等壓循環(huán)的最大,而等容循環(huán)的最小之故。2-4 內(nèi)燃機(jī)實(shí)際循環(huán) 內(nèi)燃機(jī)實(shí)際循環(huán)有著許多不可避免的損失,它的熱效率和循環(huán)功比理論循環(huán)的要小,為了減少實(shí)際循環(huán)與理論循環(huán)在指標(biāo)上
19、的差距,有必要分析其原因。圖2-6 四沖程內(nèi)燃機(jī)實(shí)際循環(huán)的p-V示功圖(a)無氣噴射柴油機(jī) (b)汽油機(jī) (c)空氣噴射柴油機(jī)實(shí)際循環(huán)與理論循環(huán)的區(qū)別1. 工質(zhì)不同ta. 工質(zhì)成分變化t 理想循環(huán)的工質(zhì)是理想氣體,它的物理及化學(xué)性質(zhì)在整個循環(huán)中是不變的。 實(shí)際循環(huán)中,燃燒前的工質(zhì)是新鮮空氣與上循環(huán)的殘留廢氣的混合物,燃燒過程中和燃燒后,工質(zhì)成分為燃燒產(chǎn)物,不僅成分發(fā)生變化,物質(zhì)的量也發(fā)生了改變。b. 工質(zhì)高溫分解t 在1300K溫度以上,燃燒產(chǎn)物會發(fā)生高溫分解的現(xiàn)象,分解吸收熱量,這會降低最高燃燒溫度,使循環(huán)熱效率下降。c. 工質(zhì)比熱變化t 理想循環(huán)工質(zhì)的比熱是不隨溫度變化的,實(shí)際工質(zhì)的比熱隨
20、溫度上升而上升。 理想氣體是雙原子氣體(O2,N2,空氣等),比熱比實(shí)際的多原子燃?xì)猓–O2,H2O,SO2等)的比熱小。 如加熱量相同,實(shí)際循環(huán)能達(dá)到的最高溫度較理想循環(huán)的為低,循環(huán)熱效率小些。d. 工質(zhì)分子數(shù)發(fā)生變化t 燃料燃燒后氣體的千摩爾值會增大,當(dāng)工質(zhì)V、T相同時,P會增大,這有利于循環(huán)作功。 以上四中變化,以c工質(zhì)比熱變化的影響最大,其他影響較小。2. 換氣損失t 理想循環(huán)是閉式循環(huán),無工質(zhì)更換,無流動損失。在實(shí)際循環(huán)中,每個循環(huán)的工質(zhì)必須更換,有進(jìn)、排氣過程。工質(zhì)在進(jìn)入氣缸和排出氣缸時,以一定的速度流經(jīng)進(jìn)、排氣管,進(jìn)、排氣道和進(jìn)、排氣門,有一定的流動損失。另外為使廢氣排除干凈,排
21、氣門在下止點(diǎn)前打開,這就使P-V圖上的有用功面積減少。 圖中b1b1d1b1和d1rtatd1面積為換氣損失。圖2-7 非增壓柴油機(jī)理論循環(huán)和實(shí)際循環(huán)p-V圖的比較3. 渦流與節(jié)流損失t 活塞的高速運(yùn)動使工質(zhì)在缸內(nèi)產(chǎn)生渦流,對分開式燃燒室,工質(zhì)流入流出副燃燒室時,會在通道中產(chǎn)生節(jié)流損失,使循環(huán)熱效率下降。4. 傳熱損失t 理想循環(huán)時假設(shè)工質(zhì)與氣缸蓋、活塞頂、氣缸壁、進(jìn)、排氣門等受熱零件無熱交換。實(shí)際循環(huán)中,必須對這些受熱部件進(jìn)行冷卻,才能保證內(nèi)燃機(jī)的正常運(yùn)行,部分熱量從冷卻系統(tǒng)中傳出,使循環(huán)熱效率和循環(huán)比功率都有所下降。5. 燃燒不及時,后燃及不完全燃燒損失ta. 燃燒不及時t 理想循環(huán)假定定
22、容加熱是瞬間完成的,而定壓加熱是在zz階段內(nèi)完成的。實(shí)際循環(huán)時,燃燒需要一定時間。 由于噴油常提前,使著火在上止點(diǎn)已前開始,增加了壓縮負(fù)功ctc1ctct。 燃燒速度有限,傳熱損失及在燃燒過程中活塞離開上止點(diǎn)的運(yùn)動,使壓力增長ctz1”0,n1k1;工質(zhì)放熱dQ0,n10,n1按大于絕熱指數(shù)k1變化。實(shí)際壓縮曲線ab比絕熱壓縮曲線an要陡。當(dāng)繼續(xù)壓縮,工質(zhì)溫度與周壁溫度相等,這時無換熱,dQ=0,n1=k1。壓縮繼續(xù)進(jìn)行,工質(zhì)溫度進(jìn)一步增高,這時工質(zhì)向周壁傳遞熱量,dQ0,n1按小于絕熱指數(shù)k1變化,實(shí)際壓縮曲線ec比絕熱壓縮曲線em平坦。圖2-8 壓縮曲線圖a-n 絕熱壓縮;e-m 絕熱壓縮
23、;a-b-e-c 實(shí)際壓縮多變過程 實(shí)際壓縮過程是一個按n1變化的多變過程,在實(shí)際循環(huán)近似計算時,采用變化的n1是困難的,可以用一個平均的n1來代之,一般的范圍為1.321.39。只要計算使壓縮過程起點(diǎn)a和終點(diǎn)c的工質(zhì)狀態(tài)與實(shí)際過程相符即可。 壓縮終點(diǎn)的狀態(tài)參數(shù)可由多變狀態(tài)方程確定: 水冷汽油機(jī) 1.361.39 風(fēng)冷汽油機(jī) 1.391.42(因?yàn)镼wn1) 煤氣機(jī) 1.371.39 非增壓柴油機(jī) 1.351.40 (活塞冷卻) 增壓柴油機(jī) 1.321.37(因?yàn)門aQwn1) (活塞冷卻)1ncaappMP11ncaTTK 由n1的大致范圍可知,實(shí)際壓縮過程與理想的壓縮過程還是很接近。n1的
24、大小主要取決于工質(zhì)與周壁熱交換的情況。因而主要受下列因素影響:a. 轉(zhuǎn)速nn1 n熱交換時間tn向氣缸壁的傳熱量Qw漏氣量 n1b. 負(fù)荷ptn1 pt周壁溫度Tw工質(zhì)向周壁傳熱量Qwn1c. 氣缸尺寸n1 氣缸尺寸D、S面容比F/V工質(zhì)向周壁傳熱量Qwn1d. 分開式燃燒室的n1直接噴射式燃燒室的n1 因相對散熱表面積大,工質(zhì)熱損失多。e. 冷卻強(qiáng)度n1 如:水冷比風(fēng)冷的低f. n1 因?yàn)閭鳠崃颗c漏氣量g. 進(jìn)氣終了溫度Ta工質(zhì)向周壁傳熱量Qwn1 如:增壓機(jī)n10,n2k2 工質(zhì)放熱 dQk2 zz1:膨脹初期,后燃較多,過程接近等溫過程,n21。 z1z2:后燃及分解產(chǎn)物重新化合,工質(zhì)受
25、熱量大于向缸壁散熱量,工質(zhì)仍受熱,但比zz1少,所以dQ0,n2k2。 z2z3:后燃減少,分解產(chǎn)物的化合作用仍在進(jìn)行,工質(zhì)受熱量等于向缸壁散熱量dQ=0,這時n2=k2。 z3b:后燃已消失,但高溫分解產(chǎn)物化合作用仍在進(jìn)行,但發(fā)出的熱量小于工質(zhì)向缸壁的傳熱量,工質(zhì)放熱,dQk2。 接近b點(diǎn)時只有工質(zhì)傳熱。圖2-9 柴油機(jī)膨脹過程曲線示意圖b 在膨脹過程的簡化計算中,與壓縮過程一樣,用一不變的n2來代替變化的n2,并用不變的n2來計算膨脹終點(diǎn)pb和Tb,使之與實(shí)際相符。 膨脹過程可用多變方程表示: Pb、Tb的大致范圍: 汽油機(jī) pb=0.350.5MPa,Tb=12001500K 非增壓柴油機(jī) pb=0.250.6MPa,Tb=10001200K 增壓柴油機(jī) pb=0.601.0MPa,Tb=10001200K n2的值一般如下: 高速內(nèi)燃機(jī) n2=1.151.24 非冷卻活塞柴油機(jī) n2=1.201.28 冷卻活塞柴油機(jī) n2=1.251.30(Qwn2) 汽油
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