傳輸原理名詞解釋

1、名詞解釋1傳輸過程：傳輸過程是從非平衡狀態(tài)朝平衡狀態(tài)轉(zhuǎn)移的過程。2連續(xù)介質(zhì)模型：將流體看成是由無數(shù)多個流體質(zhì)點所組成的密集而無間隙的連續(xù)介質(zhì)，也叫做流體連續(xù)性的基本假設(shè)。3流體的粘性：在作相對運動的兩流體層的接觸面上，存在一對等值而反向的作用力來阻礙兩相鄰流體層作相對運動。4非穩(wěn)定流：如果流場的運動參數(shù)不僅隨位置改變，又隨時間不同而變化，這種流動就是非穩(wěn)定流。5穩(wěn)定流：如果運動參數(shù)只隨著位置改變而與時間無關(guān)，這種流動就稱為穩(wěn)定流。6跡線：跡線就是流體質(zhì)點運動的軌跡線。7流線：在同一瞬時流場中的不同位置質(zhì)點的流動方向線。8流管：在流場內(nèi)取任意封閉曲線L,通過曲線L上每一點連續(xù)地作流線，則流線族構(gòu)

2、成一個管狀表面叫流管。9流束：在流管內(nèi)取一微小曲面dA,通過dA上每個點作流線，這族流線叫流束。10層流：流體在運動方向上分層運動，各層互不干擾和滲混，這種流線呈平行狀態(tài)的流動成為層流。11紊流：各質(zhì)點在不同方向上作復(fù)雜的無規(guī)則運動，互相干擾地向前運動，這種流動成為湍流。12雷諾準數(shù)及其物理意義：Re一些，表征慣性力與粘性力之比。是流態(tài)的判斷標(biāo)準。13沿程阻力：它是沿流動路程上由于各流體層之間的內(nèi)摩擦而產(chǎn)生的流動阻力，因此也叫做摩擦阻力。14局部阻力：流體在流動中因遇到局部障礙而產(chǎn)生的阻力稱為局部阻力。15湍流的脈動現(xiàn)象：這種圍繞某一“平均值”而上下變動的現(xiàn)象，稱為脈動現(xiàn)象。16數(shù)學(xué)分析法：數(shù)

3、學(xué)分析法是從物理概念出發(fā)進行數(shù)學(xué)分析，建立起物理過程的數(shù)學(xué)方程式來揭示各有關(guān)物理參數(shù)之間的聯(lián)系，然后在一定邊界條件下求解。17實驗法則：實驗法則是對某一具體的物理過程以實驗測試為手段，直接對過程的有關(guān)物理量進行測定，然后根據(jù)測定結(jié)果找出各相關(guān)物理量之間的聯(lián)系及變化規(guī)律。18相似準數(shù)：在相似系統(tǒng)的對應(yīng)點上，由不同物理量所組成的量綱為1的綜合數(shù)群的數(shù)值必須相等，這個量綱為1的量往往稱為無量綱量，綜合數(shù)群叫相似準數(shù)。19:量綱：物理量所屬于的種類，稱為這個物理量的量綱。20:熱量傳輸：熱量傳輸是研究不同物體之間或者同一物體不同部分之間存在溫差時熱量的傳遞規(guī)律。21:導(dǎo)熱：物體各部分之間不發(fā)生相對位移

4、時，依靠分子、原子及自由電子等微觀粒子的熱運動進行的熱量傳遞稱為熱傳導(dǎo)，簡稱導(dǎo)熱。22:對流：對流是指流體各部分之間發(fā)生的相對位移，冷熱流體相互摻混所引起的熱量傳遞方式。23熱輻射：物體通過電磁波傳遞能量的方式稱為輻射。物體會因各種原因發(fā)出輻射能，其中因熱的原因發(fā)出輻射能的現(xiàn)象稱為熱輻射。24惰性時間：惰性時間是與表面溫度Tw無關(guān)，它與深度x的平方成正比而與熱擴散率a成反比。熱擴散率越小，惰性時間越大。25對流換熱：對流換熱是流動著的流體與固體表面間的熱量交換。26黑體：27黑度（輻射率、發(fā)射率）：實際物體的輻射力與相同溫度下黑體的輻射力之比稱為物體的黑度，也叫發(fā)射率、輻射率。28普朗克定律：

5、29角系數(shù)：由表面1投射到表面2的輻射能量Qi2占離開表面1的總輻射能量Qi的份數(shù)稱為表面1對表面2的角系數(shù)，用符號12表示，即：12Q-2Qi30對流傳質(zhì)：在運動流體與固體壁面之間，或互不相溶的兩種運動流體之間發(fā)生的質(zhì)量傳遞稱為對流傳質(zhì)。31不壓縮流體：指流體密度不會隨壓強改變而變化，或該變化可忽略的流體。32速度邊界層：指在靠近邊壁處速度存在明顯差異的一層流體，即從速度為零到0.99倍的地方稱為速度邊界層。a33傅立葉準數(shù)及其物理意義：Fo,也稱時間準數(shù)，表示非穩(wěn)定傳熱所進行的時間與s其達到平衡狀態(tài)所需要的總時間之比；或日寸間內(nèi)非穩(wěn)態(tài)傳熱的傳熱量與其達到穩(wěn)態(tài)（平衡）時傳輸?shù)目偀崃恐取?4

6、熱通量與傳質(zhì)通量：單位時間內(nèi)通過單位面積的熱量稱為熱（量）通量；單位時間通過單位面積的物質(zhì)量稱為傳質(zhì)通量。35流向傳質(zhì)與非流向傳質(zhì)：與流體流動方向相同的傳質(zhì)叫做流向傳質(zhì)；與流體流向垂直的傳質(zhì)叫做非流向傳質(zhì)。36作用于流體微元界面（而非質(zhì)點）上的力，該力與作用面的大小成比例。37粘性系數(shù)：表征流體變形的能力,由牛頓粘性定律所定義的系數(shù):絲，速度梯度duxdy為1時，單位面積上摩擦力的大小。P的溫度梯度定義為該點所在等溫面或等溫線法線方向，單38溫度梯度：在溫度場中某點位長度上的溫度增量。39修伍德準數(shù)的表達式:40熱流量：單位時間通過的熱通量。41速度邊界層：當(dāng)速度為kcLcD給定面積所傳遞的熱

7、量；熱通量：單位時間通過單位面積所傳遞ShUf的流體流過壁面時，在壁面附近的流體速度將從0逐漸變化到Uf。y=0處，U=0;y=a處，U=Uf。我們把速度有明顯變化，厚度為a的這一薄層稱為邊界層，或稱為速度邊界層。42輻射力：物體在單位時間內(nèi)，由單位表面積向半球空間發(fā)射的全部波長的輻射能量稱為輻射力。43灰體：在熱輻射分析中，把單色吸收率與波長無關(guān)的物體稱為灰體。44溫度場：物質(zhì)系統(tǒng)內(nèi)各個點上溫度的集合稱為溫度場。45有效輻射：單位時間內(nèi)離開表面面積的總輻射能為該表面的有效輻射。46:穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱：在穩(wěn)定溫度場內(nèi)的導(dǎo)熱稱為穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱47:非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱：在不穩(wěn)定溫度場內(nèi)的導(dǎo)熱稱為非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱。48:薄材：

8、在加熱和冷卻過程中，內(nèi)部熱阻可以忽略，不存在斷面溫差的物體。49:輻射力：在一定溫度下，單位固體表面單位時間內(nèi)發(fā)射出的各種波長的輻射能量總和。50:集總參數(shù)法：忽略物體內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻的簡化分析方法。51:擴散傳質(zhì)：由于體系中存在某組分濃度差而引起的質(zhì)量傳輸。52:傳質(zhì)：物質(zhì)由高濃度向低濃度方向轉(zhuǎn)移的過程稱為質(zhì)量傳輸過程，簡稱傳質(zhì)。52:流體粘性：流體中發(fā)生相對運動時，流體層與層之間產(chǎn)生內(nèi)摩擦力的性質(zhì)。填空題1粘性阻力產(chǎn)生的原因：1,分子的不規(guī)則運動的動量交換形成的粘性阻力。2,兩層流體之間吸引力所形成的阻力。2流體的特征：不能保持一定的形狀，而是有很大的流動性。3流體的連續(xù)性方程：流體在單位時間

9、內(nèi)流經(jīng)單位體積空間輸出與輸入的質(zhì)量差與其內(nèi)部質(zhì)量變化的代數(shù)和為零。4動量通量=動量/時間=質(zhì)量*速度/時間=質(zhì)量*加速度=力5水力光滑管：水泥粗糙管：6第一邊界條件的概念7四次方定律8質(zhì)量傳輸?shù)幕痉绞娇煞譃榉肿觽髻|(zhì)和對流傳質(zhì)。1 9氣象擴散系數(shù)液相擴散系數(shù)固相擴散系數(shù)10等摩爾逆向擴散理想流體是指不存在粘性力,或其作用可忽略的流體。2 氣體超音速射流產(chǎn)生過程中，氣體流股截面積先收縮后膨脹.壓強不流場中流體各物理量只是空間單一方向的函數(shù),稱一維流場固體壁面無滑移邊界條件是指壁面諫度與的接觸的流體層諫度相等，而無3 滲透邊值條件為垂直于壁面方向流體速度為零0如果流場中每點的物理量值都一致，則稱其

10、為均勻場;如果各點的物理量值不隨時間而變化，則稱其為穩(wěn)態(tài)場。4 根據(jù)動量守包定律，可以推導(dǎo)出納維-斯托克斯方程；根據(jù)能量守恒定律、可以推導(dǎo)出傳熱微分方程；根據(jù)質(zhì)量守恒定律則可以分別推導(dǎo)出流體許續(xù)性方程方程和質(zhì)量傳輸微分方程。5 研究對流給熱的主要任務(wù)，就是求解對流給熱系數(shù)h?，F(xiàn)在求解h的方法有四種，它們分別是邊界層微分方程組解析解、邊界層近似積分解、類比律法、和相似理論指導(dǎo)下的實驗方法。6 一般說來，固體的導(dǎo)熱系數(shù)大于（大丁、等丁、小丁）液體，液體的導(dǎo)熱系數(shù)大于（大于、等丁、小?。怏w；在固體中，通常金屆的導(dǎo)熱系數(shù)M于（大丁、小丁、等丁）非金屆，結(jié)晶物質(zhì)的導(dǎo)熱系數(shù)大于（大于、小丁、等?。┓蔷?/p>

11、質(zhì)的導(dǎo)熱系數(shù)；大多數(shù)金屆的導(dǎo)熱系數(shù)隨溫度的升高而>低（升高、降低、不變）。1、靜壓強表示方法有（表壓強）、（絕對壓強）；2、質(zhì)量傳輸?shù)娜N方式為擴散傳質(zhì)、（對流傳質(zhì)）（相問傳質(zhì)）；3、傳熱的基本方式主要有（導(dǎo)熱）、（對流）、熱輻射；4、研究流體運動的兩種方法為（歐拉法），（拉格朗日法）；5、動量傳輸、熱量傳輸和質(zhì)量傳輸現(xiàn)象的驅(qū)動力分別是（速度）梯度、（溫度）梯度和濃度梯度1、流體在管內(nèi)流動時，雷諾數(shù)Re的表達式為：Re或一-;其物理含義為：慣性力與粘性力之比。2、理想流體是指不存在粘性力、或其作用可以忽略不計的流體。3、流體在管道內(nèi)流動時，根據(jù)層流邊界層的厚度和管道表面絕對粗糙度的相對大

12、小，可將管道分為兩種類型：即水力光滑管和水力粗糙管。4、實際流體在流動過程中，因受到阻力作用而造成能量損失。其中，因流體自身的粘性或（和）流體微團的遷移、脈動造成的阻力損失稱為沿程阻力；而因流道變化或（和）流道的某些障礙形成的阻力損失稱為局部阻力。5、非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱時，半無限大平板內(nèi)部某處未受表面溫度突變影響的時間稱為性時間。惰性時間與其表面溫度的高低無關(guān)，與該處離開表面距離的平方成正比，與材料的熱擴散率成反比。6、對流換熱時，固體壁面附近流體速度急劇變化的薄層稱為諫度邊界層、而溫度急劇變化的簿層則稱為溫度邊界層。1. 在平板層流給熱分析解法求解對流給熱系數(shù)的過程中，層流邊界層對流給熱微分方程組有

13、四個微分方程，若用文字或數(shù)學(xué)解析式表達，它們分別是、和連續(xù)性方程（蘭上0）。2. xy影響流體對流給熱系數(shù)的因素可以歸結(jié)為四個方面。他們是、溫度和壁面幾何形狀與位置。3. 求解傳熱微分方程或傳質(zhì)微分方程的定解條件一般有四類,分別是、和邊界條件。4. 根據(jù)斯蒂芬-波爾茲曼定律和有關(guān)實際物體黑度的定義，實際物體的輻射力與溫度的關(guān)系可表小為：E=w/m2,其中稱為物體的黑度，或稱，其值介丁01之間。5. 對三.維一穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的有限差分方法來說，任何一個內(nèi)部節(jié)點的溫度，其實就等丁周圍相鄰節(jié)點溫度的,即ti,j,k=。6. 影響流體對流給熱系數(shù)的因素可以歸結(jié)為四個方面。它們分別為：流體流速、7. 和0根據(jù)

14、動量守包定律，可以推導(dǎo)出納維-斯托克斯方程；根據(jù),可以推導(dǎo)出傳熱微分方程；根據(jù)質(zhì)量守包定律則可以分別推導(dǎo)出流體連續(xù)性方程方程和微分方程。8. 研究對流給熱的主要任務(wù)，就是求解對流給熱系數(shù)h。一般求解h的方法有四種，它們分別是、邊界層近似積分解、。9.如果動量傳輸微分方程可以寫作222.UTgx，則熱量傳xyzxVxVxVxVxVxVyVzVxyz輸微分方程可以寫作,質(zhì)量傳輸微分方程可以寫作。10. 影響流體對流給熱系數(shù)的因素可以歸結(jié)為四個方面。它們分別為：流體流速、和和。11. 一般說來，固體的導(dǎo)熱系數(shù)（大丁、等丁、小?。┮后w，液體的導(dǎo)熱系數(shù)（大丁、等丁、小?。怏w；在固體中，通常金屆的導(dǎo)熱系

15、數(shù)比非金屆（大、小、等?。?結(jié)晶物質(zhì)的導(dǎo)熱系數(shù)要比非晶物質(zhì)的導(dǎo)熱系數(shù)（大、小、等?。?；大多數(shù)金屆的導(dǎo)熱系數(shù)隨溫度的升局而（升局、降低、不變）。12. 在平板層流給熱分析解法求解對流給熱系數(shù)的過程中，層流邊界層對流給熱微分方程組有四個微分方程，若用文字或數(shù)學(xué)解析式表達，它們分別是、和連續(xù)性方程（上已0）。13. xy影響流體對流給熱系數(shù)的因素可以歸結(jié)為四個方面。他們是、溫度和壁面幾何形狀與位置。14. 求解傳熱微分方程或傳質(zhì)微分方程的定解條件一般有四類,分別是、和邊界條件。15. 根據(jù)斯蒂芬-波爾茲曼定律和有關(guān)實際物體黑度的定義，實際物體的輻射力與溫度的關(guān)系可表示為：E=w/m2,其中稱為物體的

16、黑度，或稱，其值介丁01之間。求解對流給熱系數(shù)h有一種方法叫做層流邊界層近似積分法。建立和求解這個方程的四個近似分別是：I、沿平板方向上溫度梯度為0,即冬0;dxIII、;IV、。16. 一般說來，固體的擴散系數(shù)隨溫度升高而;同一種物質(zhì)，其物態(tài)從氣體、液體變化到固體，其擴散系數(shù)是（是由小變大還是由大變小），其中，由氣態(tài)變?yōu)橐簯B(tài)，其擴散系數(shù)的變化是（是漸變還是突變）因為熱量傳輸?shù)耐苿恿Γ谕坏葴孛嫔细鼽c溫度,所以在同一等溫面上不可能發(fā)生熱量傳輸，熱量只能再沿等溫面的方向，由向傳遞。17. 傅里葉定律指出，q=，式中負號表示。18. 多孔材料的傳熱實際上是基體材料與孔隙傳熱的綜合作用。它包括基體材料的導(dǎo)熱和空隙中氣體的導(dǎo)熱，也包括孔隙中的和作用。材料中的孔隙越多、越細、越密閉，其導(dǎo)熱能力也就。19. 熱擴散系數(shù)a是物性參數(shù)，它反映了物體的能力與能力之間的關(guān)系。它表明物體在被加熱或冷卻時，物體內(nèi)部各處趨丁一致的能力。20. 與電學(xué)上求某點的電位相似，對第I類邊界條件下、多層平板的一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問題，第i層和第i+1層之間的界面溫度為ti+1=t1q（）_。21. 對丁第III類邊界條件下多層平板的