【北京理工大學(xué)】大學(xué)物理1(上)知識點總結(jié)(共22頁)

1、精選優(yōu)質(zhì)文檔-傾情為你奉上一 質(zhì) 點 運 動 學(xué)知識點：1參考系為了確定物體的位置而選作參考的物體稱為參考系。要作定量描述，還應(yīng)在參考系上建立坐標(biāo)系。2位置矢量與運動方程位置矢量（位矢）：是從坐標(biāo)原點引向質(zhì)點所在的有向線段，用矢量r表示。位矢用于確定質(zhì)點在空間的位置。位矢與時間t的函數(shù)關(guān)系：稱為運動方程。位移矢量：是質(zhì)點在時間t內(nèi)的位置改變，即位移：軌道方程：質(zhì)點運動軌跡的曲線方程。3速度與加速度平均速度定義為單位時間內(nèi)的位移，即：速度，是質(zhì)點位矢對時間的變化率：平均速率定義為單位時間內(nèi)的路程：速率，是質(zhì)點路程對時間的變化率：加速度，是質(zhì)點速度對時間的變化率：4法向加速度與切向加速度加速度 法

2、向加速度，方向沿半徑指向曲率中心（圓心），反映速度方向的變化。切向加速度，方向沿軌道切線，反映速度大小的變化。在圓周運動中，角量定義如下：角速度 角加速度 而，5相對運動對于兩個相互作平動的參考系，有，重點：1. 掌握位置矢量、位移、速度、加速度、角速度、角加速度等描述質(zhì)點運動和運動變化的物理量，明確它們的相對性、瞬時性和矢量性。2. 確切理解法向加速度和切向加速度的物理意義；掌握圓周運動的角量和線量的關(guān)系，并能靈活運用計算問題。3. 理解伽利略坐標(biāo)、速度變換，能分析與平動有關(guān)的相對運動問題。難點：1法向和切向加速度2相對運動問題三、功和能知識點：1. 功的定義質(zhì)點在力F的作用下有微小的位移d

3、r（或?qū)憺閐s），則力作的功定義為力和位移的標(biāo)積即對質(zhì)點在力作用下的有限運動，力作的功為在直角坐標(biāo)系中，此功可寫為應(yīng)當(dāng)注意：功的計算不僅與參考系的選擇有關(guān)，一般還與物體的運動路徑有關(guān)。只有保守力（重力、彈性力、萬有引力）的功才只與始末位置有關(guān)，而與路徑形狀無關(guān)。2. 動能定理質(zhì)點動能定理：合外力對質(zhì)點作的功等于質(zhì)點動能的增量。質(zhì)點系動能定理：系統(tǒng)外力的功與內(nèi)力的功之和等于系統(tǒng)總動能的增量。應(yīng)當(dāng)注意，動能定理中的功只能在慣性系中計算。3. 勢能重力勢能： EP=±mgh+c，零勢面的選擇視方便而定。彈性勢能： 規(guī)定彈簧無形變時的勢能為零，它總?cè)≌?。萬有引力勢能：c由零勢點的選擇而定。

4、4.功能原理：即：外力的功與非保守內(nèi)力的功之和等于系統(tǒng)機(jī)械能的增量。5.機(jī)械能守恒定律外力的功與非保守內(nèi)力的功之和等于零時，系統(tǒng)的機(jī)械能保持不變。即重點：1熟練掌握功的定義及變力作功的計算方法。2理解保守力作功的特點及勢能的概念，會計算重力勢能、彈性勢能和萬有引力勢能。3掌握動能定理及功能原理，并能用它們分析、解決質(zhì)點在平面內(nèi)運動時的力學(xué)問題。4掌握機(jī)械能守恒的條件及運用守恒定律分析、求解綜和問題的思想和方法。難點：1.計算變力的功。2.理解一對內(nèi)力的功。3.機(jī)械能守恒的條件及運用守恒定律分析、求解綜和問題的思想和方法。 三 動量角動量守恒知識點：1.動量定理合外力的沖量等于質(zhì)點（或質(zhì)點系）動

5、量的增量。其數(shù)學(xué)表達(dá)式為對質(zhì)點 對質(zhì)點系在直角坐標(biāo)系中有 1.動量守恒定律當(dāng)一個質(zhì)點系所受合外力為零時，這一質(zhì)點系的總動量矢量就保持不變。即在直角坐標(biāo)系中的分量式為1.角動量定理質(zhì)點的角動量：對某一固定點有角動量定理：質(zhì)點所受的合外力矩等于它的角動量對時間的變化率 1.角動量守恒定律若對某一固定點而言，質(zhì)點受的合外力矩為零，則質(zhì)點的角動量保持不變。即 重點：1. 掌握動量定理。學(xué)會計算變力的沖量，并能靈活應(yīng)用該定理分析、解決質(zhì)點在平面內(nèi)運動時的力學(xué)問題。2. 掌握動量守恒定律。掌握系統(tǒng)動量守恒的條件以及運用該定律分析問題的思想和方法，能分析系統(tǒng)在平面內(nèi)運動的力學(xué)問題。3. 掌握質(zhì)點的角動量的物

6、理意義，能用角動量定理計算問題。4. 掌握角動量守恒定律的條件以及運用該定律求解問題的基本方法。難點：1. 計算變力的沖量。2. 用動量定理系統(tǒng)動量守恒分析、解決質(zhì)點在平面內(nèi)運動時的力學(xué)問題。3. 正確運用角動量定理及角動量守恒定律求解問題。四 剛 體 力 學(xué) 基 礎(chǔ)知識點：1.描述剛體定軸轉(zhuǎn)動的物理量及運動學(xué)公式。2.剛體定軸轉(zhuǎn)動定律：1）、剛體定軸轉(zhuǎn)動的角加速度與它所受的合外力矩成正比，與剛體的轉(zhuǎn)動慣量成反比 . 2）.角量與線量的關(guān)系：3.剛體的轉(zhuǎn)動慣量： （離散質(zhì)點） （連續(xù)分布質(zhì)點）平行軸定理 4剛體頂軸轉(zhuǎn)動的功和能:1) 力矩的功：2）轉(zhuǎn)動動能：3) 剛體定軸轉(zhuǎn)動的動能定理:剛體的

7、機(jī)械能守恒定律：若只有保守力做功時,則：5.定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量定理定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量 剛體角動量定理 1）角動量守恒定律剛體所受的外力對某固定軸的合外力矩為零時，則剛體對此軸的總角動量保持不變。即 2）定軸轉(zhuǎn)動剛體的機(jī)械能守恒只有保守力的力矩作功時，剛體的轉(zhuǎn)動動能與轉(zhuǎn)動勢能之和為常量。 式中hc是剛體的質(zhì)心到零勢面的距離。6 定軸轉(zhuǎn)動的動力學(xué)問題 解題基本步驟 首先分析各物體所受力和力矩情況，然后根據(jù)已知條件和所求物理量判斷應(yīng)選用的規(guī)律，最后列方程求解.1）. 求剛體轉(zhuǎn)動某瞬間的角加速度，一般應(yīng)用轉(zhuǎn)動定律求解。如質(zhì)點和剛體組成的系統(tǒng)，對質(zhì)點列牛頓運動方程，對剛體列轉(zhuǎn)動定律方程，再列角量和線

8、量的關(guān)聯(lián)方程，聯(lián)立求解.2）. 剛體與質(zhì)點的碰撞、打擊問題，在有心力場作用下繞力心轉(zhuǎn)動的質(zhì)點問題，考慮用角動量守恒定律3）. 在剛體所受的合外力矩不等于零時，比如木桿擺動，受重力矩作用，一般應(yīng)用剛體的轉(zhuǎn)動動能定理或機(jī)械能守恒定律求解。另外：實際問題中常常有多個復(fù)雜過程，要分成幾個階段進(jìn)行分析，分別列出方程，進(jìn)行求解.質(zhì)點運動與剛體定軸轉(zhuǎn)動描述的對照質(zhì)點的平動剛體的定軸轉(zhuǎn)動速度加速度角速度角加速度質(zhì)量 m轉(zhuǎn)動慣量動量角動量力力矩質(zhì)點運動規(guī)律與剛體定軸轉(zhuǎn)動的規(guī)律對照運動定律轉(zhuǎn)動定律質(zhì)點的平動剛體的定軸轉(zhuǎn)動動量定理角動量定理動量守恒定律角動量守恒定律力的功力矩的功動能轉(zhuǎn)動動能動能定理動能定理重力勢能

9、重力勢能機(jī)械能守恒只有保守力作功時機(jī)械能守恒只有保守力作功時重點： 1. 掌握描述剛體定軸轉(zhuǎn)動的角位移、角速度和角加速度等概念及聯(lián)系它們的運動學(xué)公式。2. 掌握剛體定軸轉(zhuǎn)動定理，并能用它求解定軸轉(zhuǎn)動剛體和質(zhì)點聯(lián)動問題。3. 會計算力矩的功、定軸轉(zhuǎn)動剛體的動能和重力勢能，能在有剛體做定軸轉(zhuǎn)動的問題中正確的應(yīng)用機(jī)械能守恒定律。4. 會計算剛體對固定軸的角動量，并能對含有定軸轉(zhuǎn)動剛體在內(nèi)的系統(tǒng)正確應(yīng)用角動量守恒定律。難點：1. 正確運用剛體定軸轉(zhuǎn)動定理求解問題。2. 對含有定軸轉(zhuǎn)動剛體在內(nèi)的系統(tǒng)正確應(yīng)用角動量守恒定律和機(jī)械能守恒定律。五 機(jī)械振動知識點：1、 簡諧運動微分方程： ,彈簧振子F=-kx

10、, 單擺振動方程：振幅A,相位（）,初相位,角頻率。周期T, 頻率。由振動系統(tǒng)本身參數(shù)所確定；A、可由初始條件確定：A=,；2由旋轉(zhuǎn)矢量法確定初相：初始條件：t=01） 由得2）由得 3）由得4）由得3簡諧振動的相位：t+:1）t+（x,v）存在一一對應(yīng)關(guān)系;2）相位在02內(nèi)變化，質(zhì)點無相同的運動狀態(tài)； 相位差2n（n為整數(shù)）質(zhì)點運動狀態(tài)全同；3）初相位（t=0）描述質(zhì)點初始時刻的運動狀態(tài)； （取-或02）4）對于兩個同頻率簡諧運動相位差：=2-1.簡諧振動的速度：V=-Asin(t+)加速度：a=簡諧振動的能量： E=EK+EP= ,作簡諧運動的系統(tǒng)機(jī)械能守恒4）兩個簡諧振動的合成（向同頻的

11、合成后仍為諧振動）：1）兩個同向同頻率的簡諧振動的合成： X1=A1cos（） ,X2=A2cos（）合振動X=X1+X2=Acos（）其中 A=,tan。相位差：=2k時, A=A1 + A2, 極大 =(2k+1)時,A=A1 + A2 極小 若 2） 兩個相互垂直同頻率的簡諧振動的合成： x=A1cos（） ,y=A2cos（）其軌跡方程為：如果)其合振動的軌跡為順時針的橢圓其合振動的軌跡為逆時針的橢圓相互垂直的諧振動的合成：若頻率相同，則合成運動軌跡為橢園；若兩分振動的頻率成簡單整數(shù)比，合成運動的軌跡為李薩如圖形。同向異頻的合成：拍現(xiàn)象, 拍頻。重點：1、熟記振動圖像；2、掌握各個物理

12、量的計算公式；3、掌握、熟記初相的確定；4、理解、掌握振動的合成。難點：1、用旋轉(zhuǎn)矢量法確定初相;2、兩種振動的合成及合成后A和的確定。六 機(jī) 械 波知識點1、 機(jī)械波的幾個概念：1）機(jī)械波產(chǎn)生條件：1）波源；2）彈性介質(zhì)機(jī)械振動在彈性介質(zhì)中的傳播形成波，波是運動狀態(tài)的傳播，介質(zhì)的質(zhì)點并不隨波傳播.2 波的分類：1）橫波：振動方向與傳播方向垂直；2）縱波: 振動方向與傳播方向平行，靠波的疏密部傳播。3 描述波的幾個物理量：1）波長：一個完整波形的長度;2）周期T：波前進(jìn)一個波長的距離所需要的時間;3）頻率：單位時間內(nèi)波動所傳播的完整波的數(shù)目；4）波速：某一相位在單位時間內(nèi)所傳播的距離。周期或頻

13、率只決定于波源的振動；波速只決定于媒質(zhì)的性質(zhì)；不同頻率的波在同一介質(zhì)中波速相同；波在不同介質(zhì)中頻率不變。5）波線：沿波傳播方向的有向線段。它代表波的傳播方向。波面：振動相位相同的所構(gòu)成的曲面，又稱波陣面。2、 平面簡諧波的波函數(shù)y=Acos+ 沿x軸正方向；y=Acos+ 沿x軸負(fù)方向；y=Acos2(t-x/)+;y=Acos+.相距為的兩點振動的相位差：3 波的能量1）、波的動能與勢能：2）、波的能量：結(jié)論：1）在波動傳播的媒質(zhì)中，任一體積元的動能、 勢能、總機(jī)械能均隨 x、t 作周期性變化，且變化是同相位的. 2） 任一體積元都在不斷地接收和放出能量，即不斷地傳播能量 . 任一體積元的機(jī)

14、械能不守恒 . 波動是能量傳遞的一種方式 . 3)、 能量密度：單位介質(zhì)中的波動能量。平均能量密度：4）、能流和能流密度：能流：單位時間內(nèi)垂直通過介質(zhì)中某一面積的能量。P=w u S (u:波速，S：橫截面積)平均能流：能流密度（波強(qiáng)）：垂直通過單位面積的平均能流。4 惠更斯原理 波的衍射和干涉1、 惠更斯原理： 波動所到達(dá)的媒質(zhì)中各點，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些波的包絡(luò)便是新的波前。2、 波的衍射：波在傳播過程中，遇到障礙物時其傳播方向發(fā)生改變，繞過障礙物的邊緣繼續(xù)傳播。3、 波的干涉：1）波的疊加原理：1波的獨立作用原理幾列波相遇后仍保持它們原有的特性（頻率、波長、振幅、傳

15、播方向）不變，互不干擾地各自獨立傳播。2. 波的疊加原理在相遇區(qū)域內(nèi)任一點的振動為各列波單獨存在時在該點所引起的振動位移的矢量和。2）波的干涉：頻率相同、振動方向平行、相位相同或相位差恒定的兩列波相遇時，使某些地方振動始終加強(qiáng)，而使另一些地方振動始終減弱的現(xiàn)象，稱為波的干涉現(xiàn)象.干涉條件：同振動方向，同振動頻率，相位差恒定。相干波源：若有兩個波源，它們的振動方向相同、頻率相同、周相差恒定，稱這兩波源為相干波源。 3） 干涉條紋出現(xiàn)的條件：設(shè)兩相干波源S1和S2激發(fā)的相干波分別為：設(shè)兩相干波源S1和S2激發(fā)的相干波分別為：在相遇區(qū)域內(nèi)P點的振動為兩同方向同頻率振動的合成。合振幅為相位差： 波程差

16、：4)、 干涉相長與干涉相消：干涉相長（加強(qiáng)）的條件：即：即波程差為：A=A1+A2, 當(dāng)相位差是2的整數(shù)倍或波程差為波長的整數(shù)倍時，干涉相長加強(qiáng)。干涉相消大的條件： 即波程差為 ， 當(dāng)相位差是的奇數(shù)倍或波程差為半波長的奇數(shù)倍時，干涉相消。其他值，5、 駐波方程1）駐波：是兩列同振幅、沿相反方向傳播的相干波的干涉。波節(jié)間距：2) 波節(jié)：波節(jié)振幅為零（靜止不動）的點。波腹：波腹振幅最大的點。3）駐波方程：設(shè)兩列沿同一直線相向傳播的同振幅相干波,其初相為零，即入射波：反射波： 駐波方程：4）波節(jié)、波腹的位置：. 波節(jié)位置： 即，. 相鄰波節(jié)距離 . 波腹位置： ，. 相鄰波腹距離： 波節(jié)與波腹之間

17、的距離為，除波節(jié)、波腹外，其它各點振幅。駐波的波形、能量都不能傳播，駐波不是波，是一種特殊的振動。半波損失：波從波疏媒質(zhì)入射到波密媒質(zhì)界面反射時，有相位的突變，稱存在半波損失（反之則不存在）。理論和實驗證明：當(dāng)波由波密介質(zhì)入射到波疏介質(zhì)時，反射點為波腹，反射波與入射波在反射點同相；當(dāng)波由波疏介質(zhì)入射到波密介質(zhì)時，反射點為波節(jié)，反射波與入射波在反射點反相 。即反射時入射波的相位出現(xiàn)了p 的突變，常把相位躍變p 的現(xiàn)象稱為半波損失。重點：1、波動圖像；2、平面簡諧波的波函數(shù)的三種形式；3、干涉、衍射的條件及振動加強(qiáng)、減弱的條件;4、駐波方程即波腹、波節(jié)的位置。難點：1、平面簡諧波的三種簡諧波方程；

18、2、振動加強(qiáng)減弱的條件；3、波腹、波節(jié)的位置。七 氣體動理論知識點：1、基本概念物態(tài)參量（壓強(qiáng)，溫度,體積），理想氣體,系統(tǒng)和外界，宏觀，微觀平衡態(tài)：在不受外界影響的條件下, 一個系統(tǒng)的宏觀性質(zhì)不隨時間改變的狀態(tài) .2、.基本定律、定理、公式 1）、理想氣體物態(tài)方程：PV= ，P=nkT, 其中：n是分子數(shù)密度，n=N/V,R=8.31J·mol-1·K-1，k=1.38×10-23J·K-1 2）、熱力學(xué)第令定律：如果系統(tǒng) A 和系統(tǒng) B 分別都與系統(tǒng) C 的同一狀態(tài)處于熱平衡, 那么 A 和 B 接觸時,它們也必定處于熱平衡.3)、理想氣體微觀模型的

19、內(nèi)容：a、分子本身大小于分子間平均距離相比可忽略,分子可看成質(zhì)點；b、除碰撞外，分子間相互作用可忽略。c、氣體分子間以及氣體與器壁間的碰撞可看成完全彈性碰撞。3）、理想氣體壓強(qiáng)公式：理想氣體平衡態(tài)時的統(tǒng)計規(guī)律：,理想氣體壓強(qiáng)公式：，又，故 ，又溫度公式：=3 、能量均分定理1）、自由度：分子 自由度 平動t 轉(zhuǎn)動r 振動v 總自由度i單原子分子： 3 0 0 3 剛性 3 2 0 5雙原子分子： 非剛性 3 2 2 7 剛性 3 3 0 6三原子分子： 非剛性 3 3 6 122）、能量按自由度均分定理：平衡態(tài)下,分子每個自由度具有平均動能。3）、理想氣體的內(nèi)能：E= 。分子的平均能量4) 速

20、率分布函數(shù)：f（）=,（歸一化條件）三種統(tǒng)計速率：最概然速率：平均速率：方均根速率：5）平均碰撞頻率和平均自由程：，重點：1、理想氣體物態(tài)方程；2）理想氣體的壓強(qiáng)公式和理想氣體平均平動動能與溫度的關(guān)系式；3）能量均分定理和理想氣體內(nèi)能的計算；4）三種統(tǒng)計速率：最槪然速率、平均速率、方均根速率。難點1）理想氣體的壓強(qiáng)公式和理想氣體平均平動動能與溫度的關(guān)系式；2）能量均分定理和理想氣體內(nèi)能的計算；3）三種統(tǒng)計速率：最槪然速率、平均速率、方均根速率。八 熱力學(xué)基礎(chǔ)知識點：1、準(zhǔn)靜態(tài)過程1）、把研究的宏觀物體稱為熱力學(xué)系統(tǒng)，也稱系統(tǒng)、工作物質(zhì)；而把與熱力學(xué)系統(tǒng)相互作用的環(huán)境稱為外界。2）、準(zhǔn)靜態(tài)過程：

21、 從一個平衡態(tài)到另一平衡態(tài)所經(jīng)過的每一中間狀態(tài)均可近似當(dāng)作平衡態(tài)的過程 . 準(zhǔn)靜態(tài)過程在平衡態(tài) p V 圖上可用一條曲線來表示3、準(zhǔn)靜態(tài)過程功的計算，氣體所作的功等于P-V圖上過程曲線下的面積，系統(tǒng)所作的功不僅與系統(tǒng)的始末狀態(tài)有關(guān)，而且與路徑有關(guān)，故功是過程量。4）、熱量：系統(tǒng)與外界之間由于溫差而傳遞的能量，熱量也是過程量。2、熱力學(xué)第一定律：1）、理想氣體的內(nèi)能：理想氣體不考慮分子間的相互作用，其內(nèi)能只是分子的無規(guī)則運動能量（包括分子內(nèi)原子間的振動勢能）的總和，是溫度的單值函數(shù)內(nèi)能是狀態(tài)量 E = E(T) 理想氣體內(nèi)能變化與的關(guān)系2）、 熱力學(xué)第一定律：系統(tǒng)從外界吸收的熱量，一部分使系統(tǒng)的

22、內(nèi)能增加，另一部分使系統(tǒng)對外界做功.Q = E2- E1 + W，對于無限小過程 dQ = dE + dW （注意：各物理量符號的規(guī)定） 3、四個重要過程等體 等壓 等溫 絕熱 絕熱過程過程特點過程方程方程熱一律內(nèi)能變化摩爾熱容4、循環(huán)1）循環(huán)：系統(tǒng)經(jīng)過一系列狀態(tài)變化后，又回到原來的狀態(tài)的過程叫循環(huán). 循環(huán)可用 pV 圖上的一條閉合曲線表示. 熱機(jī): 順時針方向進(jìn)行的循環(huán)。 熱機(jī)效率致冷機(jī): 逆時針方向進(jìn)行的循環(huán)。 致冷系數(shù)2）卡諾循環(huán): 系統(tǒng)只和兩個恒溫?zé)嵩催M(jìn)行熱交換的準(zhǔn)靜態(tài)循環(huán)過程.卡諾循環(huán)由兩個等溫過程和兩個絕熱過程組成?？ㄖZ熱機(jī)效率卡諾致冷機(jī)致冷系數(shù)5、熱力學(xué)第二定律1)熱力學(xué)第二定律

23、的兩種表達(dá)式：開爾文表述: 不可能制造出這樣一種循環(huán)工作的熱機(jī)，它只使單一熱源冷卻來做功，而不放出熱量給其他物體，或者說不使外界發(fā)生任何變化 .克勞修斯表述 不可能把熱量從低溫物體自動傳到高溫物體而不引起外界的變化 .熱力學(xué)第二定律的實質(zhì)：自然界一切與熱現(xiàn)象有關(guān)的實際宏觀過程都是不可逆的 .2）可逆與不可逆過程：在系統(tǒng)狀態(tài)變化過程中，如果逆過程能重復(fù)正過程的每一狀態(tài), 而不引起其他變化, 這樣的過程叫做可逆過程. 反之稱為不可逆過程. 3）卡諾定理：a、在相同高溫?zé)嵩春偷蜏責(zé)嵩粗g工作的任意工作物質(zhì)的可逆機(jī)都具有相同的效率 . b、工作在相同的高溫?zé)嵩春偷蜏責(zé)嵩粗g的一切不可逆機(jī)的效率都不可能

24、大于可逆機(jī)的效率 .6、熵 熵增加原理1）熵：在可逆過程中，系統(tǒng)從狀態(tài)A改變到狀態(tài)B，其熱溫比的積分是一態(tài)函數(shù)熵的增量 . 3） 熵增原理：孤立系統(tǒng)的熵永不減少. 孤立系統(tǒng)中的可逆過程，其熵不變；孤立系統(tǒng)中的不可逆過程，其熵要增加 .重點：1、準(zhǔn)靜態(tài)過程功的計算；2、熱力學(xué)第一定律以及式中各物理量的符號規(guī)定；3、四個（等體、等壓、等溫、絕熱）過程的過程特點、過程方程、過程曲線、內(nèi)能增量、所作的功以及熱量變化。4、卡諾循環(huán)原理和幾種效率公式；5、熱力學(xué)第二定律的兩種表達(dá)、卡諾定理和熵增加原理的條件和內(nèi)容。難點：1、熱力學(xué)第一定律以及式中各物理量的符號規(guī)定；2、四個（等體、等壓、等溫、絕熱）過程的過程特點、過程方程、過程曲線、內(nèi)能增量、所作的功以及熱量變化。3、卡諾循環(huán)原理和幾種效率公式；九 相對論1、兩種時空觀：1）對于任何慣性參照系,牛頓力學(xué)的規(guī)律都具有相同的形式.這就是經(jīng)典力學(xué)的相對性原理 .適用于低速宏觀物體。經(jīng)典力學(xué)認(rèn)為：1）空間的量度是絕對的，與參考系無關(guān)；2）時間的量度也是絕對的，與參考系無關(guān) .2）絕對時空概念：時間和空間的量度和參考系無關(guān) , 長度和時間的測量是絕對的.用于微觀高速物體。2、兩個變換1）伽利略變換（時空變換，t不變）：位置坐標(biāo)變換公式： 速度變換公式： 加速