模塊四測(cè)量分析正弦交流穩(wěn)態(tài)電路

1、電路基礎(chǔ)分析主編 何碧貴中國(guó)水利水電出版社模塊四模塊四模塊四模塊四 測(cè)量分析正弦交流穩(wěn)態(tài)電路測(cè)量分析正弦交流穩(wěn)態(tài)電路v教學(xué)要求教學(xué)要求1、理解正弦穩(wěn)態(tài)電路的基本內(nèi)容。、理解正弦穩(wěn)態(tài)電路的基本內(nèi)容。2、掌握正弦量的相量表示方法。、掌握正弦量的相量表示方法。3、掌握電阻、電容、電感元件的伏安相、掌握電阻、電容、電感元件的伏安相量表示方法。量表示方法。4、理解瞬時(shí)功率、有功功率、無(wú)功功率、理解瞬時(shí)功率、有功功率、無(wú)功功率及視在功率的不同及聯(lián)系。及視在功率的不同及聯(lián)系。5、應(yīng)用相量法分析電路。、應(yīng)用相量法分析電路。6、了解非正弦周期信號(hào)的表示、分解等、了解非正弦周期信號(hào)的表示、分解等基本內(nèi)容?；緝?nèi)容

2、。 任務(wù)一任務(wù)一 分析測(cè)量正弦交流信號(hào)分析測(cè)量正弦交流信號(hào) 4.1.1測(cè)量正弦交流電的三要素測(cè)量正弦交流電的三要素 依據(jù)正弦量的概念，設(shè)某支路中正弦電流i在選定參考方向下的瞬時(shí)值表達(dá)式為)sin(imtIi（4.1-1） 式（4.1-1）中的Im、i分別稱為振幅、角頻率和初相，即為正弦量的三要素。 1.振幅、有效值與瞬時(shí)值振幅、有效值與瞬時(shí)值正弦量在一個(gè)周期內(nèi)的最大值稱為振幅。式（4.1-1）中Im是電流i在一個(gè)周期內(nèi)所達(dá)到的最大值，因此，Im稱為電流i的振幅。同樣，稱 中的Um為電壓u的振幅。)sin(umtUu交流電流或電壓的瞬時(shí)值是隨時(shí)間而變化的 。 在電工技術(shù)中，往往不需要知道它們每一

3、瞬間的大?。此矔r(shí)值），此時(shí)就需要為它們規(guī)定一個(gè)能表征其大小的特定值。因?yàn)檎也ㄔ谝粋€(gè)周期內(nèi)的平均值為零，作為這一特定值是不合適的；用它們的最大值也不合適，因?yàn)樽畲笾抵荒鼙砻髂骋凰矔r(shí)的大??；為此提出了有效值的概念：一個(gè)周期量和一個(gè)直流量，分別作用于同一個(gè)電阻時(shí)，如果經(jīng)過(guò)一個(gè)周期（或者其任意整數(shù)倍）的時(shí)間產(chǎn)生了相同的能量，則這個(gè)直流量的值即為這個(gè)周期量的有效值。 正弦波的有效值等于其振幅的0.707倍。 即mmUUU707. 021mI707. 021mII（4.1-5） （4.1-4） 2.頻率與周期頻率與周期正弦量變化一次所需的時(shí)間（秒）稱為周期T。每秒內(nèi)變化的次數(shù)稱為頻率f，它的單位是赫茲

4、（Hz），簡(jiǎn)稱赫。頻率是周期的倒數(shù)，即 Tf1Tf22在我國(guó)和大多數(shù)國(guó)家都采用50 Hz作為電力標(biāo)準(zhǔn)頻率，習(xí)慣上稱為工頻。角頻率是指交流電在1秒鐘內(nèi)變化的電角度。若交流電1秒鐘內(nèi)變化了f次，則可得角頻率為（4.1-6） （4.1-6） 3初相與相位差初相與相位差 正弦交流電表達(dá)式 中稱為相位。正弦量在t = 0時(shí)的相位稱為正弦電的初相，用i表示。即 初相的正負(fù)與大小與計(jì)時(shí)起點(diǎn)的選擇有關(guān)。通常在 的主值范圍內(nèi)取值。 兩正弦量間的相位之差稱為相位差，即與的相位差表示為 推出兩個(gè)同頻率正弦量的相位差在任何時(shí)刻都是常數(shù)，即為它們的初相之差。規(guī)定的取值范圍是 。it0tiitiuiutt)()( 如圖4

5、.1-3所示為電壓u和電流i相位關(guān)系圖。 圖4.1-3 正弦交流電壓、電流的初相 1、如果，如圖4.1-4（a）所示，稱i超前u 角度，簡(jiǎn)稱i超前u。從波形圖上看i比u先到達(dá)正最大值，即u滯后i 角度。2、如果，如圖4.1-4（b)所示，稱u與i同相位，簡(jiǎn)稱同相。其特點(diǎn)是：兩正弦量同時(shí)達(dá)到正最大值，或同時(shí)過(guò)零點(diǎn)。3、如果，如圖4.1-4（c)所示，稱u與i正交。其特點(diǎn)是：當(dāng)一正弦量的值達(dá)到最大時(shí)，另一正弦量的值剛好是零。4、如果，如圖4.1-4（d)所示，稱u與i反相。其特點(diǎn)是：當(dāng)一正弦量為正最大值時(shí)，另一正弦量剛好是負(fù)最大值。(a) (b)(a) (b)圖4.1-4 正弦交流電的相位差例4.

6、1-1已知某正弦交流電壓為，求該電壓的最大值、頻率、角頻率和周期各為多少？例4.1-2一個(gè)正弦電流的初相角為600 ， 在T/ 4時(shí)電流的值為5 A， 試求該電流的有效值。例4.1-3求兩個(gè)正弦電流i1(t) =14.1sin(t1200 ) A，i2(t) =7.05cos(t300 ) A的相位差。 為了擺脫正弦函數(shù)運(yùn)算的繁瑣和微分方程求解的困難，用復(fù)數(shù)表示正弦量，從而將求解電路的微積分方程問(wèn)題轉(zhuǎn)化為求解相量的代數(shù)方程問(wèn)題，簡(jiǎn)化了正弦穩(wěn)態(tài)電路的分析和計(jì)算，這種方法就稱為相量法。 如果設(shè)正弦電流為 4.1.2 正弦量的相量表示正弦量的相量表示 )sin(imtIi則有其有效值和最大值相量形式

7、為：umjmmIeIIiiII則有效值相量與最大值相量的關(guān)系為2mII（4.1-13） （4.1-14） （4.1-15） 注意： 正弦量和相量之間具有很簡(jiǎn)單的一一對(duì)應(yīng)的關(guān)系。相量只是表征或代表正弦波，并不等于正弦波。同理，我們可以知道電壓的相量形式 電壓振幅相量，記為 有效值相量記為mUU 相量可以在復(fù)平面上用矢量表示，這種表示相量的圖，稱為相量圖把相量表示在平面上就可得出相量圖，如圖4.1-5所示。為了表示方便，可以省掉實(shí)軸和虛軸，如圖4.1-6所示。 圖4.1-5 復(fù)平面上的相量表示 圖4.1-6 相量圖任務(wù)二任務(wù)二 分析分析KVL、KCL的相量形式和基本元件的相量形式和基本元件VCR的

8、相量形式的相量形式1.基爾霍夫電壓定律的相量形式由前面學(xué)過(guò)的知識(shí)已知，時(shí)域內(nèi)的KVL為正弦交流電路中，各段電壓是與電源電壓同頻率的正弦量。同頻率三角函數(shù)式的運(yùn)算可以用對(duì)應(yīng)的相量運(yùn)算替代，把這些同頻率的正弦量用相量表示，有 （4.2-1）其中為第i條支路的電壓相量。4.2.1分析基爾霍夫定律的相量形式分析基爾霍夫定律的相量形式 01niiu01niiU例如圖4.2-1，回路的電壓方程為：04321uuuu其KVL相量表達(dá)式為： 04321UUUU (a) (b) (c) 圖4.2-1 相量形式KVL 在正弦交流電路中，一個(gè)回路的各支路電壓的相量組成一個(gè)閉合多邊形。2.基爾霍夫電流定律的相量形式

9、時(shí)域內(nèi)的KCL為正弦交流電路中，各電流同樣是與電源電壓同頻率的正弦量。對(duì)各節(jié)點(diǎn)，同頻率三角函數(shù)式的運(yùn)算同樣可以用對(duì)應(yīng)的相量運(yùn)算替代，把這些同頻率的正弦量用相量表示，有 （4.2-2）其中為第k條支路的電流相量。由相量形式的KCL可知，正弦交流電路中連接在一個(gè)節(jié)點(diǎn)的各支路電流的相量組成一個(gè)閉合多邊形。 01nkki01.nkkI如圖4.2-2，節(jié)點(diǎn)0的KCL相量表達(dá)式為 ：04.3.2.1.IIII (a) (b) (c) 圖4.2-2 相量形式KCL因此，在正弦穩(wěn)態(tài)電路中，基爾霍夫定律可直接用電壓相量因此，在正弦穩(wěn)態(tài)電路中，基爾霍夫定律可直接用電壓相量和電流相量寫(xiě)出。也可直接用電壓振幅相量和電

10、流振幅相量和電流相量寫(xiě)出。也可直接用電壓振幅相量和電流振幅相量寫(xiě)出。寫(xiě)出。 在正弦穩(wěn)態(tài)電路中，電阻、電容、電感兩端的電壓和流過(guò)元件的電流都是同頻率的正弦波。假設(shè)元件兩端電壓和流過(guò)的電流表示為4.2.2 分析基本元件的電壓與電流的相量形式分析基本元件的電壓與電流的相量形式 )sin(2)sin()(uumtUtUtu )sin(2siniimtItIti相量形式分別為：uUUiII1.電阻元件電阻元件 如圖4.2-3（a）所示。由歐姆定律 可知，當(dāng)電阻上的電流隨時(shí)間呈正弦變化，即如果Riu )sin(2itRIu相量形式為： IRU（4.2-5） iuRIU即由（4.2-5）可得：（1）電阻元件

11、電壓電流大小關(guān)系為： U = RI （4.2-6） 或 I = GU (G=1/R) （4.2-7）（2）電阻元件電壓電流的相位關(guān)系為： （4.2-8） 即電壓電流同相。電阻電壓電流的波形關(guān)系如圖4.2-3（b）所示。電壓電流的相量圖4.2-3（a）所示。 iu (a) (b) (c) 圖4.2-3 電阻元件的相量形式 2.電容元件電容元件 如圖4.2-4（a）所示。在電壓、電流關(guān)聯(lián)參考方向下，電容元件兩端電壓為 （4.2-9） 把式（4.2-3）、（4.2-4）帶入（4.2-9）得 用相量表示電壓與電流的關(guān)系為： dttduCti)()()sin()2sin()()(imumtItCUdtt

12、duCti.IjXCjIUC（4 .2-10） （a） (b) (c) 圖4.2-3 電阻元件的相量形式 電容具有對(duì)交流電流起阻礙作用的物理性質(zhì)，稱為容抗，用 表示，即CXfCCXC211 (4.2-13) 容抗的倒數(shù)稱為容納，用表示，即CCXB1(4.2-14) 它的單位是西門子（S）。顯然容納表示電容對(duì)正弦電流的導(dǎo)通能力。 電容具有“通交隔直，通高阻低”作用。 3.電感元件 如圖4.2-5（a）所示。在電壓、電流關(guān)聯(lián)參考方向下，電感元件兩端電壓為 dttdiLtu)()(4.2-14) 把式（4.2-3）、（4.2-4）帶入（4.2-14）得 umimtUtLIdttdiLtusin)2s

13、in(用相量表示電壓與電流的關(guān)系為 .ILjIjXUL（4.2-16） (a) (b) (c) 圖4.2-.5 電感元件的相量形式電壓與電流在數(shù)值上滿足關(guān)系式 U=LI （4.2-17） 相位關(guān)系為 2iu(4.2-18) 比較電壓和電流的關(guān)系式可見(jiàn)：電感兩端電壓u和電流i也是同頻率的正弦量，電壓的相位超前電流。電感元件電壓與電流的波形如圖4.2-5（b）所示。電感電路相量圖如圖4.2-5(c)所示。 與電容類似， 反映電感對(duì)正弦電流的阻礙作用，稱為電感電抗，簡(jiǎn)稱感抗，用 表示LLXfLLXL2(4.2-19) 電感元件具有“通直隔交，通低阻高”的作用。在實(shí)際工作中常常利用電感元件的這一特性，

14、例如在無(wú)線電設(shè)備中的高頻扼流圈和在濾波電路中的電感線圈。 感抗的倒數(shù)稱為感納，用 表示，即LLXB1LB (4.2-20) 它的單位也是西門子（S）,顯然，感納表示電感對(duì)正弦電流的導(dǎo)通能力。 例4.2-1把電容量為40F的電容器接到交流電源上，通過(guò)電容器的電流 試求電容器兩端的電壓u瞬時(shí)值表達(dá)式。 Ati30314sin275. 2例4.2-2 的電感元件兩端電壓為求流過(guò)電感的電流 。Vttu)30sin(218)(0srad /100)(ti任務(wù)三任務(wù)三 正弦電路的相量分析正弦電路的相量分析在關(guān)聯(lián)參考方向時(shí)，電阻、電容、電感元件的伏安相量關(guān)系為： .IRU CjIIjXUC.ILjIjXUL

15、把元件在正弦穩(wěn)態(tài)時(shí)電壓相量與電流相量之比定義為該元件的阻抗，用Z表示，即ZIU.（4.3-1） 則三種基本元件的相量關(guān)系式可歸納為 .IZU （4.3-2） 式（4.3-2）為正弦穩(wěn)態(tài)時(shí)電壓相量與電流相量普遍形式，稱為歐姆定律的相量形式。電壓相量和電流相量的參考方向一致時(shí)，元件的阻抗也可定義為電壓振幅相量與電流振幅相量之比。則電阻、電容、電感的阻抗則分別為 RZRCjCjZC11LjZL（4.3-3） （4.3-4） （4.3-5） 若把阻抗的倒數(shù)定義為導(dǎo)納，記為Y，即ZY1（4.3-6） 導(dǎo)納的單位為西門子S 。電阻、電容和電感的導(dǎo)納分別為GRYR1CjYCLjLjY11L L（4.3-8）

16、 （4.3-9） （4.3-10） 這樣，基本元件的相量關(guān)系式還可以歸結(jié)為另一形式，即 .UYI （4.3-11） 式（4.3-11）也常稱為歐姆定律的相量形式 4. 3.1 正弦信號(hào)的向量法分析正弦信號(hào)的向量法分析 運(yùn)用相量并引用阻抗和導(dǎo)納，正弦穩(wěn)態(tài)電路的計(jì)算可以仿照電阻電路的處理方法來(lái)進(jìn)行。這樣，在分析正弦穩(wěn)態(tài)電路時(shí)，就可以省略了列微分方程的步驟，同時(shí)還能利用電阻電路的分析方法進(jìn)行分析。阻抗及導(dǎo)納概念的引入對(duì)正弦穩(wěn)態(tài)分析理論的發(fā)展起著重要的作用。 運(yùn)用相量分析正弦穩(wěn)態(tài)電路時(shí)，可分為三個(gè)步驟：（1）寫(xiě)出已知正弦量的相量。（2）作出原電路的相量模型，從而得出電路中各相量間的關(guān)系。（3）根據(jù)所求

17、得的相量，寫(xiě)出相應(yīng)的正弦時(shí)間函數(shù)。 4. 3.2 用向量法分析用向量法分析RLC串聯(lián)電路串聯(lián)電路 如圖4.3-1所示R、L、C串聯(lián)電路，做出RLC串聯(lián)電路的相量模型如圖4.3-2。 圖4.3-1 原電路 圖4.3-2 相量模型 其阻抗為 )1(1CLjRCjLjRZZZZCLRRCLarctgCLR1122（4.3-12） 由相量模型可知 iIZUI則寫(xiě)出對(duì)應(yīng)的正弦電流為 )sin(2itIi電壓與電流的相位差為 RCLarctgiu1（4.3-13） 令 ， 為RLC串聯(lián)電路的電抗 XCL1X根據(jù)電抗的取值特性可以判斷電流與電壓的相位關(guān)系。（1）當(dāng) 時(shí)，即電抗取值為正，這說(shuō)明 ，電流滯后電壓

18、。電路呈現(xiàn)電感特性，簡(jiǎn)稱感性。（2）當(dāng) 時(shí)，即電抗取值為負(fù)，這說(shuō)明 ，電流超前電壓。電路呈現(xiàn)容性。（3）當(dāng) 時(shí)，即電抗取值為0，這說(shuō)明 ，電壓與電流同相。電路呈現(xiàn)阻性。CL1CL1CL1例4.3-1如圖4.3-2所示RLC串聯(lián)相量模型，已知 R=15歐 ，L=12mH，C=15微法，端電壓求電路的電流及各元件上的電壓瞬時(shí)值表達(dá)式。tVtu5000sin2100)(4. 3.3用向量法分析用向量法分析RLC并聯(lián)電路并聯(lián)電路 如圖4.3-3所示。用導(dǎo)納來(lái)表征較為方便，在此我們用實(shí)例講解一下本知識(shí)點(diǎn)。 圖4.3-3 RLC并聯(lián)相量模型 例4.3-2已知圖4.3-3 RLC并聯(lián)相量模型所示,已知 端電

19、壓求電路的支路總電流及各元件上流經(jīng)的電流瞬時(shí)值表達(dá)式。 ，5 . 2R，mHL1 . 0FC4tVtu510sin23)(任務(wù)四任務(wù)四 測(cè)量分析正弦穩(wěn)態(tài)電路的功率測(cè)量分析正弦穩(wěn)態(tài)電路的功率無(wú)源二端網(wǎng)絡(luò)N： 設(shè)其端口電壓和電流分別為u、i，如圖4.4-1所示： N+u-i圖4.4-1 無(wú)源單口網(wǎng)絡(luò)4. 4.1瞬時(shí)功率瞬時(shí)功率 瞬時(shí)功率p定義為能量對(duì)時(shí)間的導(dǎo)數(shù)，是由同一時(shí)刻的電壓與電流的乘積來(lái)確定的。即 設(shè)無(wú)源單口網(wǎng)絡(luò)的電壓電流參考方向一致，如圖4.4-1所示。在正弦交流電路中，設(shè)u、i分別為iup(4.4-1)utUusin2itIisin2無(wú)源單口網(wǎng)絡(luò)的瞬時(shí)功率為 iuttUIuipsinsi

20、n2iuiutUI2cos)cos(4.4-2) 其中，令 = u i瞬時(shí)功率由兩部分組成：一部分為U Icos，是與時(shí)間無(wú)關(guān)的恒定分量；另一部分為 UIcos(2t+u+i)，是隨時(shí)間按2變化的余弦函數(shù)。 其波形如圖4.4-2所示，電阻元件的瞬時(shí)功率隨時(shí)間按2變化，且0，即電阻始終在吸收功率。對(duì)于電阻元件，u、i同相，=0，式（4.4-2）成為uRtUIp22cos1（4.4-3） 對(duì)于電容元件， = 900，式（4.4-2）成為)2sin()222cos(iictUItUIP（4.4-4） 從圖4.4-3中可以看出， u 增長(zhǎng)期間，Pc0，電容元件吸收功率，能量流入電容其貯能增長(zhǎng)； u 減

21、少期間，Pc 0，電感元件吸收功率，能量流入電感其貯能增長(zhǎng)； i 減少的期間，PL0時(shí)，Q 0，此時(shí)，無(wú)功功率稱為感性無(wú)功功率；sin0時(shí)，Q0，此時(shí)，無(wú)功功率成為容性無(wú)功功率。雖然無(wú)功功率不象平均功率那樣，是消耗能量而做功，但是在電力系統(tǒng)中，凡是依靠磁場(chǎng)能量和電場(chǎng)能量工作的設(shè)備及元件都是靠電源提供的無(wú)功功率維持這兩種場(chǎng)能，它是保證這些設(shè)備和元件正常工作必不可少的條件。 例4.4-2流過(guò)0.1H電感的電流為，試求關(guān)聯(lián)參考方向下電感兩端的電壓u及無(wú)功功率QL。 Ati)10200sin(2150例4.4-1有一電阻R=100，通過(guò)電流，試求：（1）電阻R兩端的電壓U和u；（2）R消耗的功率P。A

22、ti)30sin(204.4.4 視在功率視在功率在電工技術(shù)中，把UI稱為視在功率，記做S，即 S = UI （4.4-15） 為與平均功率有所區(qū)別，視在功率不用瓦特（W）為單位，而用伏安（VA）為單位。在正弦交流電路中，平均功率P一般并不等于UI，只有在純電阻電路時(shí)才相等。平均功率一般是小于視在功率的，也就是說(shuō)要在視在功率上打一個(gè)折扣才能等于平均功率。這折扣就是功率因數(shù)（cos ）。即cosSP（4.4-16） 端口電壓與電流之間的相位差角也往往稱作功率因數(shù)角。 按照定義，有功功率、無(wú)功功率和視在功率之間的關(guān)系應(yīng)為22QPS（4.4-17） 視在功率一般不等于平均功率，其反映設(shè)備的容量。以發(fā)

23、電機(jī)為例，發(fā)電機(jī)是按照一定的額定電壓和額定電流值來(lái)設(shè)計(jì)和使用的，在使用時(shí)，如電壓、電流超過(guò)額定值，發(fā)電機(jī)就可能遭到損壞。因此，電氣設(shè)備都是以額定視在功率來(lái)表示它的容量的。至于一個(gè)發(fā)電機(jī)對(duì)負(fù)載能提供多大的平均功率，則還要看負(fù)載的是多大而定。例如，容量為117500KVA的發(fā)電機(jī)，在為0.85是能發(fā)出100000KW的功率，在為0.6時(shí)只能發(fā)出70 500KW的功率。負(fù)載的太低使發(fā)電機(jī)的容量不能充分利用。4.4.5 功率因數(shù)的提高功率因數(shù)的提高1.提高功率因數(shù)的實(shí)際意義提高功率因數(shù)的實(shí)際意義在實(shí)際用電過(guò)程中，提高負(fù)載的功率因數(shù)是最有效地提高電力資源利用率的方式。具體表現(xiàn)在以下方面：（1) 提高用電

24、質(zhì)量，改善設(shè)備運(yùn)行條件，可保證設(shè)備在正常條件下工作，這就有利于安全生產(chǎn)。（2) 可節(jié)約電能，降低生產(chǎn)成本，減少企業(yè)的電費(fèi)開(kāi)支。例如：當(dāng)cos=0.5時(shí)的損耗是cos=1時(shí)的4倍。（3) 能提高企業(yè)用電設(shè)備的利用率，充分發(fā)揮企業(yè)的設(shè)備潛力。（4) 可減少線路的功率損失，提高電網(wǎng)輸電效率。（5) 因發(fā)電機(jī)的發(fā)電容量的限定，故提高cos也就使發(fā)電機(jī)能多出有功功率。 2.提高功率因數(shù)的幾種方法功率因數(shù)用 表示，其定義為：SPcos功率因數(shù)的提高可分為提高自然功率因數(shù)和采用人工補(bǔ)嘗兩種方法： 提高自然因數(shù)的具體方法：（1) 恰當(dāng)選擇電動(dòng)機(jī)容量，減少電動(dòng)機(jī)無(wú)功消耗，防止“大馬拉小車”。（2)對(duì)平均負(fù)荷小于

25、其額定容量40%左右的輕載電動(dòng)機(jī)，可將線圈改為三角形接法（或自動(dòng)轉(zhuǎn)換）。（3)避免電機(jī)或設(shè)備空載運(yùn)行。 （4)合理配置變壓器，恰當(dāng)?shù)剡x擇其容量。（5)調(diào)整生產(chǎn)班次，均衡用電負(fù)荷，提高用電負(fù)荷率。（6)改善配電線路布局，避免曲折迂回等。 任務(wù)五任務(wù)五 測(cè)量分析非正弦周期信號(hào)測(cè)量分析非正弦周期信號(hào)4.5.1認(rèn)識(shí)非正弦周期信號(hào)認(rèn)識(shí)非正弦周期信號(hào)常見(jiàn)的非正弦周期信號(hào)的波形如圖4.5-1所示。非正弦周期信號(hào)在各種領(lǐng)域得到了廣泛的應(yīng)用。例如，圖4.5-1（a)是電視機(jī)行振蕩波形（矩形電壓）；圖4.5-1（b）與圖4.5-1（c）是電視機(jī)振蕩波形（鋸齒形和三角形電壓）；圖4.5-1（d）是電流整流電路產(chǎn)生的全波整流信號(hào)。雖然非周期信號(hào)的波形與正弦波形有很大的不同，但它們的關(guān)系很密切。首先，它們具有一個(gè)共同的特點(diǎn)：波形的變化具有周期性；其次，非正弦周期信號(hào)可以由一系列不同的正弦信號(hào)構(gòu)成。 （a） （b） （c） （d） 圖4.5-1常見(jiàn)的非正弦周期信號(hào)4.5.2 非正弦周期信號(hào)的分解非正弦周期信號(hào)的分解 由于在電路中遇到的非正弦周期信號(hào)均能滿足傅立葉級(jí)數(shù)所要求的條件，所以可以用傅立葉級(jí)數(shù)展開(kāi)式來(lái)表示。設(shè)周期信號(hào)的周期為T，則傅立葉級(jí)數(shù)展開(kāi)式可寫(xiě)成 10)cossin()(KKKtkBtkAAtf（4.5-1） 式（4.5-1）中 TdttfTA00)(2TKtdtktfTA0sin)(2