電磁場(chǎng)與電磁波（第4版）教學(xué)指導(dǎo)書 第6章 反射與透射

1、6PAGE 286PAGE 27.第6章 反射與透射6.1基本內(nèi)容概述本章討論均勻平面波在不同媒質(zhì)分界面上的反射與透射，主要內(nèi)容為：均勻平面波對(duì)兩種不同媒質(zhì)（包括：理想介質(zhì)、一般導(dǎo)電媒質(zhì)、理想導(dǎo)體）分界平面的垂直入射，均勻平面波對(duì)理想介質(zhì)分界面的斜入射和均勻平面波對(duì)理想導(dǎo)體表面的斜入射。6.1.1 電磁波對(duì)分界面的垂直入射1對(duì)導(dǎo)電媒質(zhì)分界面的垂直入射反射系數(shù) (6.1) 透射系數(shù) (6.2) 且 (6.3) 在一般情況下，為復(fù)數(shù)，故和一般也為復(fù)數(shù)，這表明在分界面上的反射和透射將引入附加的相位移。2對(duì)理想導(dǎo)體平面的垂直入射媒質(zhì)1為理想介質(zhì)，媒質(zhì)2為理想導(dǎo)體，則，、，即產(chǎn)生全反射，媒質(zhì)1中的合成波

2、為駐波。 （6.4） （6.5）合成波的特點(diǎn)：處為合成波電場(chǎng)的波節(jié)點(diǎn)和合成波磁場(chǎng)的波腹點(diǎn)；處為合成波電場(chǎng)的波腹點(diǎn)和合成波磁場(chǎng)的波節(jié)點(diǎn)；的駐波在時(shí)間上有的相移，在空間分布上錯(cuò)開。3對(duì)理想介質(zhì)分界面的垂直入射反射系數(shù)和透射系數(shù)為實(shí)數(shù)，媒質(zhì)1中的合成波的電場(chǎng)為 （6.6）合成波的電場(chǎng)最大值 （6.7）出現(xiàn)位置 （n=0,1,2,3,） (6.8) 合成波的電場(chǎng)最小值 （6.9）出現(xiàn)位置 （n=0,1,2,3,） (6.10) 駐波系數(shù)(駐波比) (6.11) 6.1.2 對(duì)三層介質(zhì)分界平面的垂直入射分界面1處的等效波阻抗 (6.12)分界面1處的反射系數(shù) (6.13)四分之一波長匹配層：在兩種不同介

3、質(zhì)之間插入一層厚度的介質(zhì)，當(dāng)時(shí)，有。半波長介質(zhì)窗：如果介質(zhì)1和介質(zhì)3是相同的介質(zhì)，即，當(dāng)介質(zhì)2的厚度時(shí)，有。6.1.3平面波對(duì)介質(zhì)分界面的斜入射1反射定律與折射定律斯涅爾反射定律 （6.14) 斯涅爾反射定律 （6.15) 式中：、分別為介質(zhì)1和介質(zhì)2的折射率。2反射系數(shù)與折射系數(shù) 垂直極化入射 （6.16) （6.17) 且 （6.18) 平行極化入射 （6.19) （6.20) 且 （6.21) 3全反射臨界角 （6.22) 發(fā)生全反射的條件： 且 。產(chǎn)生全反射時(shí)，透射波沿分界面方向傳播，透射波的振幅在垂直于分界面的方向上呈指數(shù)衰減，形成表面波。4無反射布儒斯特角 （6.23) 發(fā)生無反射

4、的條件：在的情況下，當(dāng)時(shí)，平行極化波無反射。任意極化波以布儒斯特角入射到兩種介質(zhì)（）分界面時(shí)，平行極化分量已全部透射了，反射波中只包含垂直極化分量。圖 6.1 垂直極化波對(duì)理想導(dǎo)體平面的斜入射圖 6.2 平行極化波對(duì)理想導(dǎo)體平面的斜入射6.1.4 平面波對(duì)對(duì)理想導(dǎo)體平面的斜入射1垂直極化入射媒質(zhì)1中的合成波電場(chǎng)和磁場(chǎng) （6.24) （6.25) 合成波的特點(diǎn)： 合成波是沿平行于分界面的方向傳播的TE波 合成波是非均勻平面波，其振幅在垂直于導(dǎo)體表面的方向（即方向）上呈駐波分布，而且合成波電場(chǎng)在處為零。2平行極化入射媒質(zhì)1中的合成波 （6.26) （6.27) 合成波的特點(diǎn)： 合成波是沿平行于分界

5、面的方向傳播的TM波 合成波是非均勻平面波，其振幅在垂直于導(dǎo)體表面的方向（即方向）上呈駐波分布，而且合成波磁場(chǎng)在處達(dá)到最大值。6.2教學(xué)基本要求及重點(diǎn)、難點(diǎn)討論6.2.1 教學(xué)基本要求均勻平面波對(duì)理想導(dǎo)體平面和對(duì)理想介質(zhì)平面的垂直入射，是討論反射和折射問題的最基本、也是最簡(jiǎn)單的情形，應(yīng)掌握其分析方法和過程，理解所得結(jié)果表征的物理意義；了解均勻平面波對(duì)多層媒質(zhì)分界面垂直入射的分析方法，掌握四分之一波長匹配層和半波長介質(zhì)窗的意義及其應(yīng)用；了解均勻平面波對(duì)分界面的斜入射問題的分析方法，理解斯涅爾反射定律和折射定律以及反射系數(shù)、透射系數(shù)的意義；理解全反射現(xiàn)象和無反射現(xiàn)象的概念，掌握其產(chǎn)生的條件，了解其

6、應(yīng)用。6.2.2 重點(diǎn)、難點(diǎn)討論1均勻平面波的反射和透射電磁波在不同媒質(zhì)分界面上的反射和透射是普遍而重要的現(xiàn)象。簡(jiǎn)單的均勻平面波經(jīng)反射后，將會(huì)出現(xiàn)波的疊加，形成駐波、混合波、表面波等，引入了許多新概念，是教學(xué)中的難點(diǎn)，特別是斜入射問題。重點(diǎn)是掌握對(duì)分界面的垂直入射問題。關(guān)于對(duì)分界面的斜入射問題，重點(diǎn)掌握反射與透射的分析方法以及反射系數(shù)和透射系數(shù)的概念。均勻平面波入射到無限大理想介質(zhì)和理想導(dǎo)體平面的基本分析方法是根據(jù)電場(chǎng)強(qiáng)度、磁場(chǎng)強(qiáng)度和波矢量三者之間的關(guān)系，寫出入射波、反射波和透射波的數(shù)學(xué)表達(dá)式，然后利用分界面上電場(chǎng)強(qiáng)度切向分量和磁場(chǎng)強(qiáng)度切向分量的邊界條件，以入射波的場(chǎng)強(qiáng)分量表達(dá)反射波場(chǎng)強(qiáng)分量和

7、透射波場(chǎng)強(qiáng)分量，包括反射波、透射波的傳播方向和反射波、透射波的振幅，即反射系數(shù)與透射系數(shù)。在分析均勻平面波對(duì)分界面的斜入射問題時(shí)，將入射波分為垂直極化入射波和平行極化入射波兩種情況來討論，這是因?yàn)槿肷洳榇怪睒O化波時(shí)，反射波和透射波也只有垂直極化分量，而不可能產(chǎn)生平行極化分量；同樣，入射波為平行極化波時(shí)，反射波和透射波也只有平行極化分量，而不可能產(chǎn)生垂直極化分量。也就是說，這兩種極化波之間互不影響。任意極化波則分解為兩種極化波的疊加。對(duì)于平行極化波的反射系數(shù)和透射系數(shù)的定義在不同的教材可能有差異。在本教材中是按反射波的總電場(chǎng)強(qiáng)度、透射波的總電場(chǎng)強(qiáng)度與入射波的總電場(chǎng)強(qiáng)度來定義的，即此時(shí)，反射系數(shù)

8、和透射系數(shù)的關(guān)系為另一種定義是按電場(chǎng)強(qiáng)度在分界面上的切向分量來定義平行極化入射的反射系數(shù)和透射系數(shù)，即此時(shí)，反射系數(shù)和透射系數(shù)的關(guān)系為這與垂直極化入射時(shí)與的關(guān)系相同。應(yīng)當(dāng)強(qiáng)調(diào)的是，無論采用哪種定義，反射系數(shù)和透射系數(shù)都只是描述了入射波、反射波和透射波的電場(chǎng)強(qiáng)度在不同媒質(zhì)分界面上的相互關(guān)系。不同定義的差異只是形式上的，并不會(huì)影響最終的場(chǎng)分布結(jié)果。2波的全反射現(xiàn)象平面電磁波斜入射到理想導(dǎo)體表面上會(huì)發(fā)生全反射。在一定條件下，平面電磁波斜入射到理想介質(zhì)分界面時(shí)也會(huì)發(fā)生全反射。這種全反射現(xiàn)象有重要意義和實(shí)用價(jià)值，例如光纖通信就是根據(jù)全反射的原理實(shí)現(xiàn)的。平面電磁波在理想介質(zhì)分界面上的全反射與在理想導(dǎo)體表面

9、上的全反射有所不同。在理想導(dǎo)體表面上發(fā)生的全反射，只有反射波，沒有透射波；而在理想介質(zhì)分界面上發(fā)生全反射時(shí)，不僅有反射波，還存在透射波。那么應(yīng)怎樣理解平面電磁波在理想介質(zhì)分界面上的全反射呢?平面電磁波在理想介質(zhì)分界面上的全反射是反射系數(shù)的模等于1的一種反射與透射現(xiàn)象。當(dāng)發(fā)生全反射時(shí)，透射波是只存在于分界面的第二種介質(zhì)一側(cè)的薄層內(nèi)、沿分界面方向傳播的所謂表面波。因此，從某種意義上說，這時(shí)并不存在通常意義上的透射波。當(dāng)平面波從稠密媒質(zhì)（介電常數(shù)相對(duì)較大的介質(zhì)）入射到稀疏媒質(zhì)（介電常數(shù)相對(duì)較小的介質(zhì)），且入射角等于臨界角，即=時(shí)，有 即產(chǎn)生全反射。而當(dāng)，即時(shí)，平行極化入射波的反射系數(shù)式中垂直極化入射

10、波的反射系數(shù)式中可見，當(dāng)時(shí)，無論入射波是平行極化還是垂直極化，反射系數(shù)的模都等于1，表明發(fā)生了全反射，只是反射系數(shù)的幅角不相等，即。對(duì)于垂直極化入射波，當(dāng)發(fā)生全反射時(shí)，透射波電場(chǎng)強(qiáng)度為則透射波磁場(chǎng)強(qiáng)度為則透射波的平均坡印廷矢量因此，折射波平均能流密度只有分量，沿方向透入媒質(zhì)2中的平均能流密度為零。但其瞬時(shí)值并不為零，說明這時(shí)媒質(zhì)2起著吞吐電磁能量的作用。在前半個(gè)周期內(nèi)，電磁能量透入媒質(zhì)2，在界面附近薄層內(nèi)儲(chǔ)存起來，在后半個(gè)周期內(nèi)，該能量被釋放出來變?yōu)榉瓷洳芰?。這就使得透射波成為衰減波的原因。這種衰減不同于導(dǎo)電媒質(zhì)中存在的衰減，導(dǎo)電媒質(zhì)中存在著傳導(dǎo)電流，必然有電磁能量損耗，從而造成波的衰減。在

11、全反射時(shí)，媒質(zhì)2中不存在傳導(dǎo)電流，所以波的衰減只是由于透入的電磁能流不斷有所返回造成的兩者有本質(zhì)的區(qū)別。6.3 習(xí)題解答6.1 有一頻率為100MHz、沿方向極化的均勻平面波從空氣（區(qū)域）中垂直入射到位于的理想導(dǎo)體板上。設(shè)入射波電場(chǎng)的振幅為，試求：（1）入射波電場(chǎng)和磁場(chǎng)的復(fù)矢量；（2）反射波電場(chǎng)和磁場(chǎng)的復(fù)矢量；（3）合成波電場(chǎng)和磁場(chǎng)的復(fù)矢量；（4）距離導(dǎo)體平面最近的合成波電場(chǎng)為零的位置；（5）距離導(dǎo)體平面最近的合成波磁場(chǎng)為零的位置。解 （1） 則入射波電場(chǎng)和磁場(chǎng)的復(fù)矢量分別為（2）反射波電場(chǎng)和磁場(chǎng)的復(fù)矢量分別為（3）合成波電場(chǎng)和磁場(chǎng)的復(fù)矢量分別為（4）對(duì)于，當(dāng)時(shí)，。而在空氣中，第一個(gè)零點(diǎn)發(fā)生在

12、處，即（5）對(duì)于，當(dāng)，即時(shí)為磁場(chǎng)在空氣中的第一個(gè)零點(diǎn)。6.2 一均勻平面波沿方向傳播，其電場(chǎng)強(qiáng)度矢量為 V/m（1）應(yīng)用麥克斯韋方程求相伴的磁場(chǎng)；（2）若在波傳播方向上處放置一無限大的理想導(dǎo)體板，求區(qū)域中的合成波電場(chǎng)和磁場(chǎng)；（3）求理想導(dǎo)體板表面的電流密度。解 （1）將已知的電場(chǎng)寫成復(fù)數(shù)形式由得寫成瞬時(shí)值表示式（2）均勻平面波垂直入射到理想導(dǎo)體平面上會(huì)產(chǎn)生全反射，反射波的電場(chǎng)為即區(qū)域內(nèi)的反射波電場(chǎng)為與之相伴的反射波磁場(chǎng)為至此，即可求出區(qū)域內(nèi)的總電場(chǎng)和總磁場(chǎng)。故同樣故（3）理想導(dǎo)體平面上的電流密度為6.3 均勻平面波的頻率為16GHz，在聚苯乙烯（、）中沿方向傳播，在cm處遇到理想導(dǎo)體，求：（1

13、）電場(chǎng)的位置；（2）聚苯乙烯中和的比值。解 （1）令，設(shè)電場(chǎng)振動(dòng)方向?yàn)?，則在聚苯乙烯中的電場(chǎng)為故的位置為 即將、代入，則有故 （2）聚苯乙烯中的磁場(chǎng)所以6.4 均勻平面波的電場(chǎng)振幅為100V/m，從空氣中垂直入射到無損耗介質(zhì)平面上（介質(zhì)的、），求反射波與透射波的電場(chǎng)振幅。解 反射系數(shù)為透射系數(shù)為故反射波的電場(chǎng)振幅為透射波的電場(chǎng)振幅為題6.5圖6.5 設(shè)一電磁波，其電場(chǎng)沿方向、頻率為1GHz、振幅為100V/m、初相位為零，垂直入射到一無損耗介質(zhì)表面（），如題6.5圖所示。（1）求每一區(qū)域中的波阻抗和傳播常數(shù)；（2）分別求兩區(qū)域中的電場(chǎng)、磁場(chǎng)的瞬時(shí)形式。解 （1）波阻抗得對(duì)于無損耗介質(zhì)得（2）區(qū)

14、的入射波為反射波為 故合成波為區(qū)只有透射波6.6 均勻平面波從媒質(zhì)1入射到與媒質(zhì)2的平面分界面上，已知、。求使入射波的平均功率的10%被反射時(shí)的的值。解 由題意得下列關(guān)系而代入中，得 或 故 或 6.7 入射波電場(chǎng) V/m，從空氣（區(qū)域）中垂直入射到的分界面上，在區(qū)域中、。求區(qū)域的電場(chǎng)和磁場(chǎng)。解 區(qū)域，本征阻抗透射系數(shù)相位常數(shù)故6.8 已知區(qū)域中媒質(zhì)1的、，區(qū)域中媒質(zhì)2的、，角頻率的均勻平面波從媒質(zhì)1垂直入射到分界面上。設(shè)入射波是沿軸方向的線極化波，在、時(shí)，入射波電場(chǎng)振幅為2.4V/m。求：(1) 和；(2) 反射系數(shù)；(3) 媒質(zhì)1的電場(chǎng)；(4) 媒質(zhì)2的電場(chǎng)；(5) ns時(shí)，媒質(zhì)1中的磁場(chǎng)

15、的值。解 （1） （2） 故 （3）電場(chǎng)方向?yàn)?，則故或（4） 式中故（5） 當(dāng)、時(shí)6.9 一圓極化波自空氣中垂直入射于一介質(zhì)板上，介質(zhì)板的本征阻抗為。入射波電場(chǎng)為。求反射波與透射波的電場(chǎng)，它們的極化情況如何？解 設(shè)媒質(zhì)1為空氣，其本征阻抗為，故分界面上的反射系數(shù)和透射系數(shù)分別為式中都是實(shí)數(shù)，故也是實(shí)數(shù)。反射波的電場(chǎng)為可見，反射波的電場(chǎng)的兩個(gè)分量的振幅仍相等，相位關(guān)系與入射波相比沒有變化，故反射波仍然是圓極化波。但波的傳播方向變?yōu)?z方向，故反射波也變?yōu)橛倚龍A極化波。而入射波是沿+z方向傳播的左旋圓極化波。透射波的電場(chǎng)為式中，是媒質(zhì)2中的相位常數(shù)?？梢?，透射波是沿+z方向傳播的左旋圓極化波。6.

16、10 證明：均勻平面波從本征阻抗為的無耗媒質(zhì)垂直入射至另一種本征阻抗為的無耗媒質(zhì)的平面上，兩種媒質(zhì)中功率密度的時(shí)間平均值相等。解 設(shè)磁場(chǎng)傳播方向?yàn)?，媒質(zhì)1中的功率密度平均值為媒質(zhì)2中的功率密度平均值為所以將代入上式，可得到，故6.11 均勻平面波垂直入射到兩種無損耗電介質(zhì)分界面上，當(dāng)反射系數(shù)與透射系數(shù)的大小相等時(shí)，其駐波比等于多少？解 由題意有下列關(guān)系由此可得即故駐波系數(shù)由，還可得到若媒質(zhì)得磁導(dǎo)率，則可得到6.12 均勻平面波從空氣垂直入射到某電介質(zhì)平面時(shí)，空氣中的駐波比為，介質(zhì)平面上為駐波電場(chǎng)最小點(diǎn)，求電介質(zhì)的介電常數(shù)。解 根據(jù)題意有由此求得因介質(zhì)平面上是駐波最小點(diǎn)，故應(yīng)取由反射系數(shù)得故電介

17、質(zhì)的介電常數(shù)6.13 均勻平面波從空氣中垂直入射到理想電介質(zhì)（、）表面上。測(cè)得空氣中駐波比為2，電場(chǎng)振幅最大值相距，且第一個(gè)最大值距離介質(zhì)表面。試確定電介質(zhì)的相對(duì)介電常數(shù)。解 由 ，得，所以電場(chǎng)振幅第一個(gè)最大值距離介質(zhì)表面，故反射系數(shù)。由，得到又 故得到6.14 的區(qū)域1和的區(qū)域2都是理想電介質(zhì)，頻率的均勻平面波沿方向傳播，在兩種電介質(zhì)中的波長分別為和。（1）計(jì)算入射波能量被反射的百分比；（2）計(jì)算區(qū)域1中的駐波比。解 （1）在理想電介質(zhì)中由 得 反射系數(shù)故入射波能量被反射的百分比為（2）區(qū)域1中的駐波比為6.15 頻率的均勻平面波由空氣中垂直入射到海平面上，已知海水的、。試確定入射功率被海平

18、面反射的百分比。解 ，可視為良導(dǎo)體，則反射系數(shù)故入射波功率被海平面反射的百分比為6.16 均勻平面波的電場(chǎng)強(qiáng)度為，此波從空中垂直入射到、損耗角正切為的導(dǎo)電媒質(zhì)表面上，如題6.16圖所示。（1）求反射波和透射波的電場(chǎng)與磁場(chǎng)的瞬時(shí)表達(dá)式；（2）求空氣中及損耗媒質(zhì)中的時(shí)間平均坡印廷矢量。解（1）根據(jù)已知條件求得如下參數(shù)。在空氣中在導(dǎo)電耗媒質(zhì)中分界面上的反射系數(shù)為透射系數(shù)為故反射波的電場(chǎng)和磁場(chǎng)的復(fù)數(shù)表示式為則其瞬時(shí)表示式為而媒質(zhì)2中的透射波電場(chǎng)和磁場(chǎng)為故其瞬時(shí)表示式為（2） 6.17 為自由空間，的區(qū)域中為導(dǎo)電媒質(zhì)（、及）。均勻平面波垂直入射到分界面上，。求：(1) 和；(2) 分界上的反射系數(shù)； (

19、3) 反射波電場(chǎng)；(4) 透射波電場(chǎng)。解 （1）由題意1區(qū)為自由空間，2區(qū)為損耗媒質(zhì)。則（2） 反射系數(shù)（3） （4） 式中所以6.18 在自由空間（）中沿+z方向傳播的均勻平面波，垂直入射到處的導(dǎo)體平面上。導(dǎo)體的電導(dǎo)率、。自由空間電磁波的頻率f=1.5MHz、電場(chǎng)振幅為1V/m。在分界面()處，E由下式給出對(duì)于的區(qū)域，求。解 在導(dǎo)體中可見，在f=1.5MHz的頻率該導(dǎo)體可視為良導(dǎo)體。故分界面上的透射系數(shù)為入射波電場(chǎng)的復(fù)數(shù)表示式可寫為則z0區(qū)域的透射波電場(chǎng)的復(fù)數(shù)形式為與之相伴的磁場(chǎng)為則題6.19圖6.19 如題6.19圖所示，區(qū)域的媒質(zhì)介電常數(shù)為，在此媒質(zhì)前置有厚度為、介電常數(shù)為的介質(zhì)板。對(duì)于

20、一個(gè)從左面垂直入射來的TEM波，證明當(dāng)、時(shí)（為自由空間的波長），沒有反射。解 媒質(zhì)1中的波阻抗為 （1）媒質(zhì)2中的波阻抗為 （2）當(dāng)時(shí)，由式（1）和（2）得 （3）而分界面（即）處的等效波阻抗為當(dāng)、即時(shí) （4）分界面處的反射系數(shù)為 （5）將式（3）和（4）代入式（5），則得即時(shí)，分界面處無反射。6.20 均勻平面波從空氣中垂直入射到厚度的聚丙烯（、）平板上。（1）計(jì)算入射波能量被反射的百分比；（2）計(jì)算空氣中的駐波比。解 （1），反射面處的等效波阻抗為反射系數(shù)故入射波能量被反射的百分比為（2） 空氣中的駐波比為6.21 最簡(jiǎn)單的天線罩是單層介質(zhì)板。若已知介質(zhì)板的介電常數(shù)，問介質(zhì)板的厚度應(yīng)為多少

21、方可使頻率為3GHz的電磁波垂直入射到介質(zhì)板面時(shí)沒有反射。當(dāng)頻率分別為3.1GHz及2.9GHz時(shí)，反射增大多少？解 通常天線罩的內(nèi)、外都是空氣，即，無反射的條件為頻率f0=3GHz時(shí)則介質(zhì)板的厚度應(yīng)為當(dāng)頻率偏移到f=3.1GHz時(shí)，故而故此時(shí)的等效波阻抗為反射系數(shù)為反射功率密度與入射功率密度之比為即頻率偏移到3.1GHz時(shí)，反射功率將增大0.36%。當(dāng)頻率偏移到f=2.9GHz時(shí)，故故此時(shí)的等效波阻抗為反射系數(shù)為反射功率密度與入射功率密度之比為即頻率下偏到時(shí)，反射功率將增加約0.25%。6.22 題6.22圖所示隱身飛機(jī)的原理示意圖。在表示機(jī)身的理想導(dǎo)體表面覆蓋一層厚度的理想介質(zhì)膜，又在介質(zhì)

22、膜上涂一層厚度為d2的良導(dǎo)體材料。試確定消除電磁波從良導(dǎo)體表面上反射的條件。解 題6.22圖中，區(qū)域（1）為空氣，其波阻抗為區(qū)域（2）為良導(dǎo)體，其波阻抗為區(qū)域（3）為理想介質(zhì)，其波阻抗為區(qū)域（4）為理想導(dǎo)體，其波阻抗為分界面上的等效波阻抗為分界面上的等效波阻抗為 （1）式中的是良導(dǎo)體中波的傳播常數(shù)，為雙曲正切函數(shù)。由于良導(dǎo)體涂層很薄，滿足，故可取，則式（1）變?yōu)?（2）分界面上的反射系數(shù)為欲使區(qū)域（1）中無反射，必須使故由式（2）得 （3）將良導(dǎo)體中的傳播常數(shù)和波阻抗代入式（3），得這樣，只要取理想介質(zhì)層的厚度，而良導(dǎo)體涂層的厚度，就可消除分界面上的反射波。即雷達(dá)發(fā)射的電磁波從空氣中投射到分界

23、面時(shí)，不會(huì)產(chǎn)生回波，從而實(shí)現(xiàn)飛機(jī)隱身的目的。此結(jié)果可作如下的物理解釋：由于電磁波在理想導(dǎo)體表面（即分界面上產(chǎn)生全反射，則在離該表面處（即分界面出現(xiàn)電場(chǎng)的波腹點(diǎn)。而該處放置了厚度為d2的良導(dǎo)體涂層，從而使電磁波大大損耗，故反射波就趨于零了。6.23 均勻平面波從空氣中以的入射角進(jìn)入折射率為的玻璃中，試分別就下列兩種情況計(jì)算入射波能量被反射的百分比：（1）入射波為垂直極化波；（2）入射波為平行極化波。解 （1）入射波為垂直極化波時(shí)，反射系數(shù)入射波能量被反射的百分比為（2）入射波為平行極化波時(shí)，反射系數(shù)入射波能量被反射的百分比為6.24 垂直極化的均勻平面波從水下以入射角投射到水與空氣的分界面上，已

24、知淡水的、。試求：（1）臨界角；（2）反射系數(shù)及透射系數(shù)；（3）透射波在空氣中傳播一個(gè)波長的距離的衰減量（以dB表示）。解 （1）臨界角為（2）反射系數(shù)為 透射系數(shù)為（3）由于，故此時(shí)將產(chǎn)生全反射。由斯涅爾折射定律得此時(shí)故空氣中的透射波電場(chǎng)的空間變化因子為由上式即得透射波傳播一個(gè)波長時(shí)的衰減量為6.25 均勻平面波從、的理想電介質(zhì)中斜入射到與空氣的分界面上。試求：（1）希望在分界面上產(chǎn)生全反射，應(yīng)該采取多大的入射角；（2）若入射波是圓極化波，而只希望反射波成為單一的直線極化波，應(yīng)以什么入射角入射？解 （1）均勻平面波是從稠密媒質(zhì)（）入射到稀疏媒質(zhì)（），若取入射角大于（或等于）臨界角（），就可產(chǎn)

25、生全反射。故取時(shí)可產(chǎn)生全反射。（2） 圓極化波可分解為平行極化和垂直極化兩個(gè)分量，當(dāng)入射角等于布儒斯特角時(shí)，平行極化分量就產(chǎn)生全透射，這樣，反射波中只有單一的垂直極化分量。即6.26 頻率的均勻平面從媒質(zhì)1（、）斜入射到媒質(zhì)2（、）。（1）若入射波是垂直極化波，入射角，試問在空氣中的透射波的傳播方向如何？相速是多少？（2）若入射波是圓極化波，且入射角，試問反射波是什么極化波？解 （1）先計(jì)算臨界角可見，垂直極化波的入射波要產(chǎn)生全反射。據(jù)折射定律，得可見，沒有實(shí)數(shù)解，為虛數(shù)，即 透射波的波數(shù)為 透射波的波矢量為故透射波的電場(chǎng)為即透射波沿分界面方向傳播（表面波），其相速為（2）當(dāng)入射波是圓極化波時(shí)，入射角臨界角，故有，即垂直極化分量和水平極化分量都產(chǎn)生全反射。但反射系數(shù)的幅角分別為故反射波是橢圓極化波。6.27 一垂直極化波從水中以角入射到水和空氣的分界面上，設(shè)水的參數(shù)為：、。若、時(shí)，入射波電場(chǎng)，試求空氣中的電場(chǎng)值：（1）在分界面上；（2）離分界面處。解 平面波從水（）中入射到空