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文檔簡介

設(shè)兩個電子的自旋為s1與s2，則兩個電子的自旋之和由可證明s 的三個分量滿足下列對易式8.4.1 自旋單態(tài)與三重態(tài)（2）（1）8.4 自旋單態(tài)與三重態(tài)，自旋糾纏態(tài)可以證明（4）令（3）可以選 ,或 ,為對易自旋力學量完全集，求 的本征態(tài)：1.求 的本征態(tài).令本征態(tài)記為 和 ，本征態(tài)記為 和 ，則的本征態(tài)為相應本征值為，- ，0，0.2. 求 的本征態(tài).利用（6）（5）另外，令s2的本征態(tài)為及（7）（9）容易證明（8）本征方程（10）由(10)式得出（11）此方程組有非平庸解的條件是（12）解得= 0，2.代入式（11），得再利用歸一化條件，可求出 s2 的歸一化本征態(tài)為（13） 的共同本征態(tài)記為 ，s=1, MS=1，0的三個態(tài)稱為自旋三重態(tài)，而S=0, MS=0的態(tài)稱為自旋單態(tài),如下表所示.8.4.2 自旋糾纏態(tài)的自旋態(tài)形象地記為的共同本征態(tài)可以表示為以它們?yōu)榛傅谋硐蠓Q為角動量非耦合表象.而的本征態(tài)可以表示為（14）以它們?yōu)榛傅谋硐蠓Q為角動量耦合表象.（15）可分離態(tài)：由兩個粒子組成的復合體系的量子態(tài)，如果能夠表示為每個粒子的量子態(tài)的乘積，則稱為可分離態(tài).糾纏態(tài)：由兩個粒子組成的復合體系的量子態(tài)， 如果不能夠表示為每個粒子的量子態(tài)直乘,而是它們的疊加態(tài)，則稱為糾纏態(tài). 自旋為/2 的二粒子體系的四個歸一化的糾纏態(tài)可以如下構(gòu)成可以證明它們是 中任何兩

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