大學(xué)物理第五版馬文蔚課后答案上78

1、7-1 分析及解 及螺線管線圈單位長度的匝數(shù)成正比根據(jù)題意，用兩根長度一樣的細導(dǎo)線繞成的線圈單位長度的匝數(shù)之比7-2分析及解 作半徑為r的圓S及半球面構(gòu)成一閉合曲面，根據(jù)磁場的高斯定理，磁感線是閉合曲線，閉合曲面的磁通量為零， B S的磁通量等于穿出圓面S的磁通量；m7-3分析及解 由磁場中的安培環(huán)路定律，磁感強度沿閉合回路的積分為零時，回路上各點的磁感強度不一定為零；閉合回路上各7-4分析及解 由磁場中的安培環(huán)路定律，積分回路外的電流不會影響磁感強度沿回路的積分；但同樣會改變回路上各點的磁場分7-5分析及解 H求得磁介質(zhì)內(nèi)的磁化強度，因而正確答案el I，因而由I7-6分析 一個電子繞存儲環(huán)

2、近似以光速運動時，對電流的奉獻為，可解出環(huán)中的電子數(shù)。I/c解 通過分析結(jié)果可得環(huán)中的電子數(shù)m M /N7-7分析 一個銅原子的質(zhì)量N 為阿伏伽德羅常數(shù)，由銅的密度可以推算出銅的原子數(shù)密度AAj nevm根據(jù)假設(shè)，每個銅原子奉獻出一個自由電子，其電從而可解得電子的漂移速dd將電子氣視為理想氣體，根據(jù)氣體動理論，電子熱運動的平均速率其中k為玻耳茲曼常量，m 為電子質(zhì)量從而可解得電子的平均速率及漂移速率的關(guān)系e解 銅導(dǎo)線單位體積的原子數(shù)為電流密度為j 時銅線內(nèi)電子的漂移速率m室溫下T電子熱運動的平均速率及電子漂移速率之比為室溫下電子熱運動的平均速率遠大于電子在恒定電場中的定向漂移速率電子實際的運動

3、是無規(guī)熱運動和沿電場相反方向的漂移運動的疊加考慮到電子的漂移速率很小，電信號的信息載體顯然不會是定向漂移的電子實驗證明電信號是通過電磁波以光速傳遞的7-8分析 恒定電流的連續(xù)性，在兩個同軸導(dǎo)體之間的任意一個半解 由分析可知，在半徑r7-9解 知，圓電流軸線上北極點的磁感強度因此赤道上的等效圓電流為7-10分析 OIdlr0I I的方B 0BB0efbefa12第 1 頁向如下圖，兩圓弧在點O激發(fā)的磁場分別為其中I I R及弧長l12疊加可得點O解 由上述分析可知，點O的合磁感強度7-11分析 O處所激發(fā)的磁感強度較容B B易求得，那么總的磁感強度0i解 長直電流對點O而言，有l(wèi)r0，因此它在點

4、O圓弧電流所激發(fā)，故有B 的方向垂直紙面向外0將載流導(dǎo)線看作圓電流和長直電流，由疊加原理可得B 的方向垂直紙面向里0圓電流和兩段半無限長直電流，由疊加原理可得B 的方向垂直紙面向外0 04RB 7-12分析 節(jié)例題可知，圓弧載流導(dǎo)線在圓心激發(fā)的磁感強度，其中為圓弧載流導(dǎo)線所張的圓心角， IB 磁感強度的方向依照右手定那么確定；半無限長載流導(dǎo)線在圓O，磁感強度的方向依照右手定那么確04R定。OO可以視為由圓弧載流導(dǎo)線、半無限長載流導(dǎo)線等激發(fā)的磁場在空O解 根據(jù)磁場的疊加在圖中，在圖中，I 7-13分析 的細電流，細電流及軸線OO平行，將細電流在軸線上產(chǎn)生的磁感強度疊加，即可求得半圓柱面軸線上的磁

5、感強度解 根據(jù)分析，由于長直細線中的電流Il/R，它在軸線上一點激發(fā)的磁感強度的大小為其方向在Oxy平面內(nèi)，且及由l引向點O上產(chǎn)生的磁感強度疊加后，得那么軸線上總的磁感強度大小B的方向指向Ox軸負向B7-14分析 設(shè)磁感強度在Ox軸線上的分布為0，dxd B2d B2d B2x0第 2 頁0)0 x2x22磁場的條件證 取兩線圈中心連線的中點為坐標(biāo)原 時，磁感強度在該點附近小區(qū)域內(nèi)是均勻的，該小區(qū)域的磁場為均勻場dB由由x 0那么磁感強度在中點O附近近似為常量，場為均勻場dx這說明在dR時，中點x7-15分析 由于矩形平面上各點的磁感強度不同，故磁BS圖，載流長直導(dǎo)線的磁場穿過該面元的磁通量為

6、解 由上述分析可得矩形平面的總磁通量7-16分析 B大小相等方向及電流成右手螺旋關(guān)系為此，可利用安培環(huán)路定理，求出導(dǎo)線外表的磁感強度解 I在導(dǎo)線內(nèi)r，R2磁感強度分布曲線如下圖3l B2 B，利用安培環(huán)路定Bl I，可解得各區(qū)域的磁感強度理0解 由上述分析得rR1R rR12R rR23rR3磁感強度的分布曲線如圖7-18分析 r于磁感強度在每一環(huán)路上為常量，因而依照安培環(huán)路定理Bl I，可以解得螺線管內(nèi)磁感強度的分布0解 依照上述分析，有rR1R rR21rR2R R R沿圓周，及電流成右手螺旋假設(shè)R ，那么環(huán)內(nèi)的磁場可以近似視作均勻分布，設(shè)螺21121R R R線環(huán)的平均半徑，那么環(huán)內(nèi)的磁

7、感強度近似為2217-19分析 可得導(dǎo)線內(nèi)部距軸線為r處的磁感強度 B r S在剖面上磁感強度分布不均勻，因此，需從磁通量的定義來求解沿軸線方向在剖面上取面元S，考慮到面元上各點B一樣，故穿過面元的磁通量，通過積分，可得單位長度導(dǎo)線內(nèi)的磁通量解 由分析可得單位長度導(dǎo)線內(nèi)的磁通量7-20分析 相互垂直，同時由對稱性分析，無限大導(dǎo)電平面兩側(cè)的磁感強度大小一樣，OO，OOOOd解 d中，磁感強度沿回路的環(huán)路積分由于對稱性B B B B 及積分路徑正交，因而1234Bl 2ld內(nèi)包圍的電流IjL，根據(jù)安培環(huán)路定理，有Bl 2 0l磁感強度的方向由右手螺旋關(guān)系確定第 4 頁17-21解 由上題計算的結(jié)果

8、，單塊無限大載流平面在兩側(cè)的磁感強度大小為 ，方向如下圖，根據(jù)磁場的疊加原理可得 j20取垂直于紙面向里為x軸正向，合磁場為兩導(dǎo)體載流平面之外，合磁場的磁感強度F vBF可知洛倫茲力 的方向為vB的方向，如下圖7-22解 依照LL因vB，質(zhì)子所受的洛倫茲力在地球外表質(zhì)子所受的萬有引力F /G 1.9510L因而，有，即質(zhì)子所受的洛倫茲力遠大于重力7-23解 如下圖，由洛倫茲力電子帶負電，q在如下圖的坐標(biāo)中，電子在洛倫茲力作用下，沿圓周運動，其軌道教材 節(jié)為由題知y20cm，并由圖中的幾何關(guān)系可得電子束偏向東側(cè)的距離x R R y 2.98 m即顯示屏上2237-24分析 其中足場，其電場強度為

9、是載流子定向運動速率根據(jù)導(dǎo)體內(nèi)電流密度由上述關(guān)系可得要證明的結(jié)果證 由分析知，在導(dǎo)體內(nèi)穩(wěn)恒電場強度為由霍耳效應(yīng)，霍耳電場強度因載流子定向運動方向及磁感強度正交，EvB，因而H7-25分析 血流穩(wěn)定時，有由上式可以解得血流的速度解 依照分析7-26解 由題意電流垂直流過管內(nèi)導(dǎo)電液體，磁場中的導(dǎo)電液體受到安培力的作用，在管道方向產(chǎn)生一壓力差pJ 6 A/m27-27解 根據(jù)帶電粒子回轉(zhuǎn)半徑及粒子運動速率的關(guān)系有7-28解 由帶電粒子在磁場中運動的回轉(zhuǎn)半徑高層范艾倫輻射帶中的回轉(zhuǎn)半徑地磁北極附近的回轉(zhuǎn)半徑7-29分析F F 12第 5 頁導(dǎo)線，由于載流導(dǎo)線所在處磁感強度不等，所受安F 大小不同，且方

10、向相反，因此線框所受的力為這兩個力的合力34解 由分析可知，線框所受總的安培F F 之矢量和，如圖所示，它們的大小分別為34故合力的大小為合力的方向朝左，指向直導(dǎo)線7-30分析 當(dāng)平行輸電線中的電流相反時，它們之間存在相互排斥的安培力，其大小可由安培定律確定假設(shè)兩導(dǎo)線 IB F BI一導(dǎo)線在另一導(dǎo)線位置激發(fā)的磁感強度0 2dB導(dǎo)體，因兩導(dǎo)線間單位長度電U，那么單位長度導(dǎo)線所帶電CU，一導(dǎo)線在另一導(dǎo)線位置所激發(fā)的電場強度E F 依照題意，導(dǎo)線間的靜電力和安培力正好抵消，即，兩導(dǎo)線間單位長度所受的靜電吸引力2 dE0從中可解得輸電線中的電流解 由分析知單位長度導(dǎo)線所受的安培力和靜電力分別為f f

11、0由可得BE解得輸出功率17-31分析 的分析，無限大載流平面兩側(cè)為均勻磁場，磁感強度大小為 ，依照右手螺旋定那么可知，它們 j20的方向反向平行，并及原有磁感強B0從而可解得原均勻磁場的磁感強載流平面在均勻外磁場中受到安培力的作用，由于載流平面自身激發(fā)的磁場不0會對自身的電流產(chǎn)生作用力，因此作用在S由此可求得單位面積載流平面所受的安培力解 由分析可得1B B j21001B B j2200外磁場B作用在單位面積載流平面上的安培力0依照右手定那么可知磁場力的方向為水平指向左側(cè)7-32解 因為所有電子的磁矩方向一樣，那么圓盤的磁矩由磁矩的定義，可得圓盤邊緣等效電流7-33分析 根據(jù)電子繞核運動的

12、角動量可求得電子繞核運動的速在圓心處，即質(zhì)子所在處的磁感強度為第 6 頁解 由分析可得，電子繞核運動的速率其等效圓電流該圓電流在圓心處產(chǎn)生的磁感強度7-34分析 旋轉(zhuǎn)的帶電圓盤可等效為一組同心圓電流，在盤面上割取細圓環(huán)如下圖，其等效圓電流此圓電流在軸線上點P處激發(fā)的磁感強度的大小為B dBdm r dI，2所有圓電流在軸線上激發(fā)的磁場均P處的合磁場為方向沿x軸正向，將不同半徑的等效圓電流磁矩疊加可以得到旋轉(zhuǎn)圓片的磁矩解 圓片的磁矩m的大小為磁感強度B和磁矩m的方向都沿Ox軸正向7-35分析 有HlHr，利用安培環(huán)路定理 B H M 1 H，可求出磁感強度和磁化強度再由磁化電流的電流面密度及磁化

13、求出環(huán)路內(nèi)的傳導(dǎo)電流，并由，r強度的關(guān)系求出磁化電流解 取及電纜軸同心的圓為積分路徑，根據(jù)磁介質(zhì)中的安培環(huán)路定理，有rR1得忽略導(dǎo)體的磁化即導(dǎo)體相對磁導(dǎo)率rR rR21得填充的磁介質(zhì)相對磁導(dǎo)率為，有rR rR32得同樣忽略導(dǎo)體的磁化，有rR3得I M 2rs由，磁介質(zhì)內(nèi)、外外表磁化電流的大小為1對抗磁質(zhì)rR rR r12流及外導(dǎo)體傳導(dǎo)電流方向相反順磁質(zhì)的情況及抗磁質(zhì)相7-36分析 根據(jù)鐵棒的體積和密度求得鐵棒的質(zhì)量，再根據(jù)鐵的摩爾質(zhì)量求得棒內(nèi)的鐵數(shù)其中N 為阿伏伽德羅常量維持鐵棒內(nèi)鐵原子磁偶極矩同方向排列，因而棒的磁偶極矩A將鐵棒視為一個磁偶極子，其及磁場正交時所需力矩解 由分析知，鐵棒內(nèi)的鐵

14、原子數(shù)為第 7 頁故鐵棒的磁偶極矩為維持鐵棒及磁場正交所需力矩等于該位置上磁矩所受的磁力矩7-37分析 根據(jù)右手定那么，磁感線及電流相互環(huán)連，磁場沿環(huán)型螺線管分布，當(dāng)環(huán)形螺線管中通以電流I時，由安培環(huán)路定理得磁介質(zhì)內(nèi)部的磁場強度為B/S ，而B由題意可知，環(huán)內(nèi)部的磁感強度 H，故有0rNI/L /S解 磁介質(zhì)內(nèi)部的磁場強度和磁感強度分別為和，因而8-1分析及解 8-2分析及解 根據(jù)法拉第電磁感應(yīng)定律，銅環(huán)、木環(huán)中的感應(yīng)電場大小相等，didi M M8-3分析及解 ，電磁感應(yīng)定律1 ；2 dtdt8-4分析及解 位移電流的實質(zhì)是變化的電場變化的電場激發(fā)磁場，在這一點位移電流等效于傳導(dǎo)電流，但是位

15、移電流不是走向8-5分析及解 對照感應(yīng)電場的性質(zhì)，感應(yīng)電場的電場線是一組閉合曲線因而8-6分析 匝一樣回路，線圈中的感應(yīng)電動勢等于各匝回路的感應(yīng)電動勢的代數(shù)和，在此情況下，法拉第電磁感應(yīng)定dd律通常寫成N，其中 N稱為磁鏈dtt解 線圈中總的感應(yīng)電動勢2.51Vt 1.010 s2當(dāng)d B S 8-7分析 此題仍可用法拉第電磁感應(yīng)定律來計dtS算其中B為兩無限長直電流單獨存在時產(chǎn)生的磁感強BB 之和12為了積分的需要，建立如下圖的坐標(biāo)系由Bx有關(guān)，即BB(x)，故取一個平行于長直導(dǎo)線的寬為d的面元Sxd d dx ySltE M二重積分此題在工程技術(shù)中又稱為互感現(xiàn)象，也可用公式求解M 的磁通量

16、為因此穿過線圈的磁通量為再由法拉第電磁感應(yīng)定律，有 通過時，穿過線圈的磁通量為線圈及兩長直導(dǎo)線間的互感為第 8 頁l當(dāng)電流以 變化時，線圈中的互感電動勢為t沿水平向右運動，如何用法拉第電磁感應(yīng)定律求圖示位置的電動勢呢？此時線圈中既有動生電動勢，又有 BS f 的S即可求解，求解時應(yīng)按復(fù)合函數(shù)求導(dǎo)，注意，其中二元函數(shù)，將代入Ev，再令d即可求得圖示位置處回路dtdt中的總電動勢最終結(jié)果為兩項，其中一項為動生電動勢，另一項為感生電動勢8-8分析 在電磁感應(yīng)現(xiàn)象中，閉合回路中的感應(yīng)電動勢和感應(yīng)電流及磁通量變化的快慢有關(guān)，而在一段時間內(nèi)，通過導(dǎo)體截面的感應(yīng)電量只及磁通量變化的大小有關(guān)，及磁通量變化的快

17、慢無關(guān)工程中常通過感應(yīng)電量的測定來確定磁場的強弱解 NBSq 因此，流過導(dǎo)體截面的電量為R R R Rii q R RB Ti那么8-9分析 雖然線圈處于非均勻磁場中，但由于線圈的面積很小，可近似認為穿過線圈平面的磁場是均勻的，因而可近似用 NBS來計算線圈在始、末兩個位置的磁鏈解 在始、末狀態(tài)，通過線圈的磁鏈分別為那么線圈中的平均感應(yīng)電動勢為電動勢的指向為順時針方向通過線圈導(dǎo)線橫截面的感應(yīng)電荷為8-10分析 Edt E vB l用公式求解l E vB l在位置的函數(shù)矢量v的方向就是導(dǎo)線中電勢升高的方向l所 OPR任一時刻端點O或端點P距形導(dǎo)軌左側(cè)距離為，那么即由于靜止的形導(dǎo)軌上的電動勢為零，

18、那RvB式中負號表示電動勢的方向為逆時針，OPP的電勢較高 么由矢量v B的指向可知，端點P的電勢較高第 9 頁 連接OPBSd定律E可知，Et又因即EE EOPPOE E RvBOPPO由上述結(jié)果可知，在均勻磁場中，任意閉合導(dǎo)體回路平動所產(chǎn)生的動生電動勢為零；而任意曲線形導(dǎo)體上的動生電動勢就等于其兩端所連直線形導(dǎo)體上的動生電動勢上述求解方法是疊加思想的逆運用，即補償?shù)姆椒?-11分析 應(yīng)該注意棒兩端的電勢差及棒上的動生電動勢是兩個不同的概念，如同電源的端電壓及電源電動勢的不同在開路時，兩者大小相等，方向相反電動勢的方向是電勢升高的方向，而電勢差的正方向是電勢降落的方向此題可直接用積分法求解棒

19、上的電動勢，亦可以將整個棒的電動勢看作及B OB2給出的結(jié)果 如圖所示，在棒上距l(xiāng)因此棒兩端的電勢差為Lr處的電勢較高 棒上的電動勢看作是A棒和B棒上電動勢的代數(shù)和，如圖所示其中那么dE 8-12分析 t E vB l直角三角形導(dǎo)體回路OPQOOP旋轉(zhuǎn)至任何位置時產(chǎn)生的電動勢及圖示位置是l一樣的 由上分析，得vB的方向可知端點P的電勢較高 設(shè)想導(dǎo)體OP為直角三角形導(dǎo)體回路OPQO中的一局部，任一時刻穿過回路的磁通量為零，那么回路的總電動勢顯然，E QO由上可知，導(dǎo)體棒OP旋轉(zhuǎn)時，在單位時間內(nèi)切割的磁感線數(shù)及導(dǎo) E vB l8-13分析 用公式lx，l I02xB 該處的磁感強度 BdS求得穿過

20、該回路的磁通量，再S代入公式E，即可求得回路的電動勢，亦即此題桿中的電動勢dt 根據(jù)分析，桿中的感應(yīng)電動勢為第 10 頁 v0 v 1.1m vdxIE B dl d ln11 3.84 V502x0.1m電勢較高 的正向，根據(jù)分析，在距直導(dǎo)、長為y的面元，那么穿過面元的磁通量為穿過回路的磁通量為回路的電動勢為由于靜止的形導(dǎo)軌上電動勢為零，所以電勢較高8-14分析 vB dl 0因而線框中的總電動勢為 vB dl E EE vB dl vB dl vB dl 其等效電路如圖所示Ettv，即可得線框是時間t的函數(shù)，且有t在題目所給位置處的電動勢 根據(jù)分析，線框中的電動勢為E E 設(shè)順時針方向為線

21、框回路的正向根據(jù)分析，在任意位置處，穿過線框的磁通量為相應(yīng)電動勢為，得線框在圖示位置處的電動勢為E 可知，線框中電動勢方向為順時針方向8-15分析 設(shè)線框剛進入磁場t 時刻的瞬間，其速度分別為和v 12gtttvv t tt 122tt這段時間內(nèi)，線框運動較為復(fù)雜，由于穿過線框回路的磁通量變化，使得回路中有感應(yīng)電流存在，從而使線框除受重力外，12F F (v)力，其大小及速度有關(guān)，即根據(jù)牛頓運動定律，此時線框的運動微分方程為AAAv d Fv m，解此微分方程可得tt 時間內(nèi)線框的速度及時間的關(guān)系式dtA12t t解 根據(jù)分析，在時間內(nèi)，線框為自由落體運動，于是1 v gt t t t tv

22、v 2gh時，1111線框進入磁場后，受到向上的安培力為根據(jù)牛頓運動定律，可得線框運動的微分方程第 11 頁B l2 2令K，整理上式并別離變量積分，有v 2gh積分后將代入，可得10線框全部進入磁場后tt，作初速為v 的落體運動，故有22R，導(dǎo)線截面積為r2，其電阻為8-16解 圓形回路導(dǎo)線長為BS在均勻磁場中，穿過該回路的磁通量為，由法拉第電磁感應(yīng)定律可得回路中的感應(yīng)電流為m而md2Rr2，即2，代入上式可得2d8-17分析 B化率t BE l dS.在一般情況下，求解感生電場的分布是困難的但對于此題這種特殊情況，等密切相關(guān)，即tkSS那么可以利用場的對稱性進展求解可以設(shè)想，無限長直螺線管

23、內(nèi)磁場具有柱對稱性，其橫截面的磁場分布如下圖由其激發(fā)的感生電場也一定有相應(yīng)的對稱性，考慮到感生電場的電場線為閉合曲線，因而此題中感生電場的電場線一定是一系列以螺線管中心軸為圓心的同心圓同一圓周上各點的電場強ErR兩個區(qū)域的電場線電場線kBtBt0B0前者相反解 rRrR的兩個區(qū)域內(nèi)任取一電場線為閉合回r向為回路正向r，d tBdtE E dl E 2r d B Sr2kkld tdBtE E dl E 2r d B SR2r，kkldB由于0，故電場線的繞向為逆時針dt由于r，所求點在螺線管外，因此BE 4.0 Vm，式中負號表示E的方向是逆時針的、的數(shù)值代入，可得51tkk8-18分析 E

24、E dlkl計算棒上感生電動勢此外，還可連OPOQ，設(shè)想PQOP構(gòu)成一個閉合導(dǎo)體回路，用法拉第電磁感應(yīng)定律求解，OQ沿半徑方E dl 0向，及通過該處的感生電場強OPOQ兩段均無電動勢，這樣，由法拉第電磁感應(yīng)定律求出的閉合回kk路的總電動勢，就是導(dǎo)體Q上的電動勢第 12 頁 由法拉第電磁感應(yīng)定律，有r dB 由題rRk 2 dtE PQ上線元x處，EPQ上的電動勢為k討論 假設(shè)金屬棒PQ8-19分析 L通過線圈，計算磁場穿過自身回路的總磁通量，再用公式 計算IELdI /dtdI計算 和 L 電動勢E LELdtL量的方法求解解 在rR 范圍內(nèi)的磁12場分布為匝一樣的回路構(gòu)成，所以穿過自身回路

25、的磁鏈為那么假設(shè)管中充滿均勻同種磁介質(zhì)，其相對磁導(dǎo)率倍rr8-20分析 此題求解時應(yīng)注意磁介質(zhì)的存在對磁場的影響在無介質(zhì)時，通電螺線管內(nèi)的磁場是均勻的，磁0介質(zhì)的存在，在不同磁介質(zhì)中磁感強度分別B B 的兩局部磁通量之102012和由自感的定義可解得結(jié)果解 設(shè)有電流I通過螺線管，那么管中兩介質(zhì)中磁感強度分別為通過N匝回路的磁鏈為那么自感8-21分析 兩平行長直導(dǎo)線可以看成無限長但寬d陰影局部寬為、長為的磁通量該區(qū)域內(nèi)磁場可以看成兩無限長直載流導(dǎo)線分別在該區(qū)域產(chǎn)生的磁場的疊加解 在如下圖的坐標(biāo)中，當(dāng)兩導(dǎo)線中通有圖示的穿過圖中陰影局部的磁通量為那么長為l的一對導(dǎo)線的自感為L L 2L1L 稱為一根

26、導(dǎo)線的內(nèi)自122 lL 感長為的導(dǎo)線的內(nèi)自感0 ，有興趣的讀者可自行求解828-22分析 和AB作哪種方式連接，均可看成一個大線圈回路的兩個局部，故仍可從自感系數(shù)的定義出發(fā)求解求 取決于電流在兩組線圈中的流向是一樣或是相反第 13 頁解 和AB線圈中電流流向相反，通過回路的磁通量亦相反，故總通量為L 1和AB線圈中電流流向一樣，通過回路的磁通量亦一樣，故總通量為L 4 4L故2II28-23分析 設(shè)回路中通有電流I 為 M I流，穿過回112M M 路的磁通量為 ，那么 I2IBS計算互感一定要善于選擇方便的途徑 IB N解 通過，它在圓心處產(chǎn)生的磁感強度0 的磁鏈近似為2R0B I02R S02R N B S N NSM 那么兩線圈的互感為 N N HA6AIAA0AABAABdIdtE M3.14 V4A8-24解 所包圍的平面內(nèi)各點產(chǎn)生的磁感強度近似為 IR2 IR2B BS r0的磁通為022 R d 3/22 R d 3/2C2222那么兩線圈的互感為的匝數(shù)為N8-25分析 C的磁通變化是及環(huán)形螺線管中的電流變化相聯(lián)系的B n I解 當(dāng)螺繞環(huán)中通以電流I 時