電動力學(xué)講義第講

電動力學(xué)講義第講第1頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月教學(xué)體系28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建2第2頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月上一講復(fù)習(xí)1、直接給出庫侖定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式，寫明其中各個符號的物理意義。2、寫出電場強(qiáng)度的定義，給出有限區(qū)域分布電荷電場強(qiáng)度的計(jì)算公式，并推導(dǎo)出高斯定理的積分形式和微分形式。3、計(jì)算靜電場的旋度。28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建3第3頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月上一講復(fù)習(xí)4、電流密度的定義，電荷守恒定律的物理意義，電流連續(xù)性方程的積分形式和微分形式。5、磁感應(yīng)強(qiáng)度的定義，畢奧-薩伐爾定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式，并推導(dǎo)出磁感應(yīng)強(qiáng)度的散度和旋度公式。6、安培環(huán)路定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式，并能靈活應(yīng)用。28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建4第4頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月上一講復(fù)習(xí)7、直接給出法拉第電磁感應(yīng)定律的積分形式和微分形式，寫明其中各個符號的物理意義。8、什么是Maxwell的位移電流假設(shè)，位移電流的表達(dá)式，位移電流的實(shí)質(zhì)是什么？9、直接給出真空中麥可斯韋方程組的積分形式和微分形式，寫明其中各個符號的物理意義。

10、寫出電荷與電磁場相互作用的洛倫茲力密度公式及洛倫茲力公式。28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建5第5頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月Maxwell方程組28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建6第6頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月Maxwell方程組28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建7第7頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月Lorentz力密度公式若電荷連續(xù)分布，其密度為ρ，則電荷系統(tǒng)單位體積所承受的力密度f為

洛侖茲把這結(jié)果推廣為普遍情況下場對電荷系統(tǒng)的作用力，因此上式稱為洛侖茲力密度公式。

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建8第8頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月Lorentz力公式對于帶電粒子系統(tǒng)來說，若粒子電荷為q，速度為υ，則J等于單位體積內(nèi)qυ之和。把電磁作用力公式應(yīng)用到一個粒子上，得到一個帶電粒子受電磁場的作用力

這公式稱為洛侖茲力公式。28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建9第9頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月上一講習(xí)題簡答28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建10第10頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月上一講習(xí)題簡答28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建11第11頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月上一講習(xí)題簡答28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建12第12頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月上一講習(xí)題簡答28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建13第13頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月上一講習(xí)題簡答28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建14第14頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月上一講習(xí)題簡答28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建15第15頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月本講內(nèi)容場和電荷系統(tǒng)的能量守恒定律場的能量密度場的能流密度電磁能量的傳輸場和電荷系統(tǒng)的動量守恒定律場的動量密度場的動量流密度28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建16第16頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場的能量和能流

電磁場是一種物質(zhì)，它具有內(nèi)部運(yùn)動。電磁場的運(yùn)動和其他物質(zhì)運(yùn)動形式相比有它特殊性的一面，但同時也有普遍性的一面，即電磁場運(yùn)動和其他物質(zhì)運(yùn)動形式之間能夠互相轉(zhuǎn)化。這種普遍性的反映是各種運(yùn)動形式有共同的運(yùn)動量度——能量。我們對一種新的運(yùn)動形態(tài)的認(rèn)識是通過它和已知的運(yùn)動形態(tài)的能量守恒定律來得到的。下面我們將通過電磁場和帶電物體相互作用過程中，電磁場的能量和帶電體運(yùn)動的機(jī)械能互相轉(zhuǎn)化來求出電磁場的能量表達(dá)式。

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建17第17頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月場和電荷系統(tǒng)的能量守恒定律的一般形式

以天線輻射電磁波的過程為例在這過程中，電磁能量隨著電磁波的運(yùn)動不斷地從天線傳向遠(yuǎn)方。在空間各點(diǎn)上，都可以接受到電磁波的能量，但是同一接收器在不同點(diǎn)上的接受功率是不同的，它與離天線的距離有關(guān)，而且也和方向有關(guān)。由此可見，能量是按一定方式分布于場內(nèi)的，而且由于場在運(yùn)動著，場能量不是固定的分布于空間中，而是隨著場的運(yùn)動而在空間中傳播。

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建18第18頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月場和電荷系統(tǒng)的能量守恒定律的一般形式

因此，我們需要引入兩個物理量來描述電磁場的能量：

（1）場的能量密度w，它是場內(nèi)單位體積的能量，是空間位置x和時間t的函數(shù)，w=w(x,t)；（2）場的能流密度S,它描述能量在場內(nèi)的傳播。S在數(shù)值上等于單位時間垂直流過單位橫截面的能量，其方向代表能量傳輸方向。

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建19第19頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月場和電荷系統(tǒng)的能量守恒定律的一般形式

場和電荷相互作用時，能量就在場和電荷之間轉(zhuǎn)移。例如在接收電磁波的過程中，電磁場作用于接收天線的自由電荷上，引起天線上的電流，電磁波的一部分能量即轉(zhuǎn)化為接收系統(tǒng)上的電磁能量。由此，場和電荷之間，場的一區(qū)域與另一區(qū)域之間，都可能發(fā)生能量轉(zhuǎn)移。在轉(zhuǎn)移過程中總能量是守恒的。

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建20第20頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月場和電荷系統(tǒng)的能量守恒定律的一般形式

考慮空間某區(qū)域V，其界面為S。設(shè)V內(nèi)有電荷電流分布ρ和J

。能量守恒定律要求單位時間通過界面S流入V內(nèi)的能量等于場對V內(nèi)電荷作功的功率與V內(nèi)電磁場能量增加率之和。

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建21第21頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月場和電荷系統(tǒng)的能量守恒定律的一般形式

以f表示場對電荷作用力密度，υ表示電荷運(yùn)動速度，則場對電荷系統(tǒng)所作的功率為

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建22V內(nèi)場的能量增加率為

通過界面S的流入V內(nèi)的能量為第22頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月場和電荷系統(tǒng)的能量守恒定律的一般形式

能量守恒的積分形式是

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建23相應(yīng)的微分形式為第23頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月場和電荷系統(tǒng)的能量守恒定律的一般形式

若V包括整個空間，則通過無限遠(yuǎn)界面的能量應(yīng)為零。這時能量守恒式左邊的面積分為零，因而

此式表示場對電荷所作的功率等于場的總能量減小率，因此場和電荷的總能量守恒。

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建24第24頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場能量密度和能流密度表示式

由洛侖茲力公式得

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建25第25頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場能量密度和能流密度表示式

由Maxwell方程組得

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建26第26頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場能量密度和能流密度表示式

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建27第27頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場能量密度和能流密度表示式

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建28第28頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場能量密度和能流密度表示式

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建29能流密度：能量密度：第29頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場能量密度和能流密度表示式

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建30半徑為a，均勻帶電導(dǎo)體Q所激發(fā)的電場強(qiáng)度為

:第30頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場能量密度和能流密度表示式

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建31總靜電能量為：第31頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場能量密度和能流密度表示式

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建32半徑為a，均勻帶電介質(zhì)球體電荷Q所激發(fā)的電場強(qiáng)度為

:第32頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場能量密度和能流密度表示式

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建33總靜電能量為:第33頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁能量的傳輸

在電磁波情形中，能量在場中傳播的實(shí)質(zhì)，一般是容易理解的。但是在恒定電流或低頻交流電情況下，由于通常只需要解電路方程，不必直接研究電磁場量，人們往往忽視能量在場中傳播的實(shí)質(zhì)。事實(shí)上在這情形下電磁能量也是在場中傳輸?shù)?。在電路中，物理系統(tǒng)的能量包括導(dǎo)線內(nèi)部電子運(yùn)動的動能和導(dǎo)線周圍空間的電磁場能量。

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建34第34頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁能量的傳輸

一般金屬導(dǎo)體內(nèi)有n~1023/cm3,對于1A/mm2電流密度來說，J=106A/m2,電子電荷e~1.6×10?19C，把這些數(shù)值代入J=nqv得v~6×10?5m/s。由此可見，導(dǎo)體內(nèi)自由電子平均漂移速度是很小的，相應(yīng)的動能也很小。而且，在恒定情況下，整個回路（包括負(fù)載電阻上），電流I都有相同的值，因此，電子運(yùn)動的能量并不是供給負(fù)載上消耗的能量。在負(fù)載上以及在導(dǎo)線上消耗的功率完全是在場中傳輸?shù)摹?/p>

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建35第35頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建36第36頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建37第37頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建38第38頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場的動量

物質(zhì)都是在運(yùn)動著，而又通過相互作用，使得運(yùn)動形式發(fā)生轉(zhuǎn)化。關(guān)于物質(zhì)運(yùn)動形式的轉(zhuǎn)化，有兩條基本的守恒定律--能量守恒定律和動量能量守恒定律。

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建39第39頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場的動量

電磁場和帶電物質(zhì)之間有相互作用。場對帶電粒子施以作用力，粒子受力后，它的動量發(fā)生變化，同時電磁場本身的狀態(tài)也發(fā)生相應(yīng)的改變。事實(shí)上，當(dāng)電磁波入射于物體上時，物體內(nèi)的帶電粒子受到電磁場的作用，使整個物體受到一定的總力。物體受力后，它的動量會發(fā)生變化，同時電磁波也被反射或吸收而改變了它的空間用動狀態(tài)。在這相互作用過程中，入射電磁場的動量轉(zhuǎn)移到物體上，同時電磁場的動量亦發(fā)生相應(yīng)的改變。

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建40第40頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場的動量密度和動量流密度

考慮空間某一區(qū)域,其內(nèi)有一定電荷分布區(qū)域內(nèi)的場和電荷之間由于相互作用而發(fā)生動量轉(zhuǎn)移區(qū)域內(nèi)的場和區(qū)域外的場也通過界面發(fā)生動量轉(zhuǎn)移由于動量守恒，單位時間從區(qū)域外通過界面S傳入?yún)^(qū)域V內(nèi)的動量應(yīng)等于V內(nèi)電荷的動量變化率加上V內(nèi)電磁場的動量變化率；由于麥克斯韋方程組是電磁場的基本動力學(xué)方程，由麥克斯韋方程組和洛倫茲力公式應(yīng)該可以導(dǎo)出電磁場和電荷體系的動量守恒定律。

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建41第41頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場的動量密度和動量流密度

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建42第42頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場的動量密度和動量流密度

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建43第43頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場的動量密度和動量流密度

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建44第44頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場的動量密度和動量流密度

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建45第45頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場的動量密度和動量流密度

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建46第46頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場的動量密度和動量流密度

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建47第47頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場的動量密度和動量流密度

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建48第48頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場的動量密度和動量流密度

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建49第49頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場的動量密度和動量流密度

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建50第50頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁場的動量密度和動量流密度

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建51第51頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月光壓現(xiàn)象在一般光波和無線電波情形中，輻射壓強(qiáng)是不大的。例如太陽輻射在地球表面上的能流密度為1.35×103W?m?2，算出輻射壓強(qiáng)僅為

~10?6Pa。但是近年制成的激光器能產(chǎn)生聚集的強(qiáng)光，可以在小面積上產(chǎn)生巨大的輻射壓力。在天文領(lǐng)域，光壓起著重要作用。光壓在星體內(nèi)部可以和萬有引力相抗衡，從而對星體構(gòu)造和發(fā)展起著重要作用。在微觀領(lǐng)域，電磁場的動量也表現(xiàn)得很明顯。帶有動量?k的光子與電子碰撞時服從能量和動量守恒定律，正如其他粒子相互碰撞情形一樣。

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建52第52頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月本講總結(jié)能量守恒的積分形式是

相應(yīng)的微分形式為

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建53第53頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月本講總結(jié)電磁場能量密度和能流密度表示式28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建54第54頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月本講總結(jié)28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建55電磁場的動量密度和動量流密度第55頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月本講總結(jié)28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建56電磁場的動量密度和動量流密度第56頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月第1章真空中的Maxwell方程組§1.1電荷和電場1.庫侖定律2、定義電場強(qiáng)度E,F=QE3、靜電場的散度和旋度28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建57第57頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月第1章真空中的Maxwell方程組§1.2電流和磁場畢奧-薩伐爾（Biot-Savart）定律磁場的散度和旋度28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建58第58頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月第1章真空中的Maxwell方程組真空中的靜電、靜磁場電磁感應(yīng)定律28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建59第59頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月第1章真空中的Maxwell方程組位移電流假設(shè)28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建60第60頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月第1章真空中的Maxwell方程組§1.3真空中的Maxwell方程組28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建61第61頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月第1章真空中的Maxwell方程組§1.4電磁場的能量和動量能量守恒的積分形式是

相應(yīng)的微分形式為電磁場能量密度和能流密度表示式28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建62第62頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月第1章真空中的Maxwell方程組§1.4電磁場的能量和動量動量守恒的積分形式是

相應(yīng)的微分形式為電磁場動量密度和動量流密度表示式28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建63第63頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月第1章真空中的Maxwell方程組1、直接給出庫侖定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式，寫明其中各個符號的物理意義。并推導(dǎo)出真空中靜電場散度和旋度的公式。2、直接給出畢奧-薩伐爾定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式，寫明其中各個符號的物理意義，并推導(dǎo)出真空中靜磁場散度和旋度的公式。3、直接給出法拉第電磁感應(yīng)定律的積分形式和微分形式，寫明其中各個符號的物理意義。28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建64第64頁，課件共70頁，創(chuàng)作于2023年2月第1章真空中的Maxwell方程組4、直接給出真空中麥可斯韋方程組的積分形式和微分形式，寫明其中各個符號的物理意義。5、場和電荷系統(tǒng)的能量守恒定律的積分形式和微分形式，電磁場能量密度和能流密度表達(dá)式。6、場和電荷系統(tǒng)的動量守恒定律的積分形式和微分形式，動量密度和動量流密度表達(dá)式。7、設(shè)想存在孤立磁荷(磁單極子)，試改寫Maxwell方程組，以包括磁荷密度ρm和磁流密度Jm的貢獻(xiàn)。

28八月2023山東大學(xué)物理學(xué)院宗福建65第