張林的開題報(bào)告

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長春理工大學(xué)碩士學(xué)位論文開題報(bào)告學(xué)科、專業(yè)：光電光學(xué)工程研究方向：光電子技術(shù)及應(yīng)用 導(dǎo)師：馬曉輝 研究生： 張林 論文題目：半導(dǎo)體激光器光束特性和耦合系統(tǒng)設(shè)計(jì)開題報(bào)告日期：2010年研究生部制表說明開題報(bào)告由研究生本人在完成文獻(xiàn)閱讀、科研調(diào)查的基礎(chǔ)上，并通過“開題報(bào)告評(píng)議后填寫。本報(bào)告一式兩份。一份交學(xué)院作為論文檢查的依據(jù)；一份答辯后作為檔案材料歸入學(xué)位檔案。開題報(bào)告用A4紙打印。

一、課題來源及研究的目的和意義課題來源：導(dǎo)師自擬。半導(dǎo)體激光器是激光器件中的新一族，它除了具有其他激光器無可比擬的超小型、重量輕的優(yōu)點(diǎn)外，還具有發(fā)光效率高、易于集成、結(jié)構(gòu)簡單、可高速直接調(diào)制、且調(diào)制頻率高、可靠性能好、使用壽命長、價(jià)格便宜等優(yōu)勢。目前,半導(dǎo)體激光器已在許多領(lǐng)域中得到應(yīng)用，如激光測量、激光照明、激光制導(dǎo)、激光測距、激光打印以及高密度信息記錄和讀取等由此可知，它將成為目前最有發(fā)展前途的激光器件之一。但半導(dǎo)體激光器的光束質(zhì)量差，為了使半導(dǎo)體激光器輸出的光束，能高質(zhì)量、高效率的照射到目的物體上，光學(xué)耦合系統(tǒng)是必需的。在設(shè)計(jì)光學(xué)耦合系統(tǒng)時(shí)，必須根據(jù)輸出光束來設(shè)定系統(tǒng)參數(shù)以達(dá)到最大的耦合效率。因此，研究半導(dǎo)體激光的光束特性成為其應(yīng)用的重要前提。在半導(dǎo)體激光的應(yīng)用中，光學(xué)耦合系統(tǒng)是必不可少的。通常情況下，光學(xué)耦合系統(tǒng)具有以下主要功能:首先，能夠?qū)⒓す馐咝实鸟詈系侥康奈镏?如光纖等)或者接受泵浦的有源材料；其次，對(duì)半導(dǎo)體激光器的輸出光束進(jìn)行整形，減小光束的發(fā)散角或光束束腰半徑，以改善遠(yuǎn)場對(duì)稱性和光斑形狀。人們對(duì)半導(dǎo)體激光光束整形技術(shù)的研究伴隨著整個(gè)半導(dǎo)體激光器的應(yīng)用與發(fā)展，是應(yīng)用光學(xué)領(lǐng)域一個(gè)重要的分支。目前，己經(jīng)有許多技術(shù)或方案被應(yīng)用于實(shí)驗(yàn)室或生產(chǎn)領(lǐng)域并取得一定的效果，但是，所有這些技術(shù)或方案都存在這樣或那樣的問題。在研究了半導(dǎo)體激光器的光束特性的情況下，對(duì)其耦合系統(tǒng)設(shè)計(jì)進(jìn)行不斷地改進(jìn)和完善，那么它的應(yīng)用將會(huì)變得更加容易和廣泛。所以，提出新的耦合方案或?qū)υ屑夹g(shù)加以改進(jìn)，研制出高效、簡單、容易實(shí)現(xiàn)的耦合系統(tǒng)是半導(dǎo)體激光束耦合技術(shù)發(fā)展的主要途徑。二、國內(nèi)外研究現(xiàn)狀、主要研究內(nèi)容、研究方法和研究思路（3000字左右）垂直腔面發(fā)射激光器是比較成熟的半導(dǎo)體激光器結(jié)構(gòu)形式，它的諧振腔面與結(jié)平面平行，發(fā)射光束垂直于腔面，所以有源層厚度就決定了增益區(qū)長度，致使它們的單程增益比常規(guī)激光器小得多。為了克服這一缺點(diǎn)，目前就采用應(yīng)變量子阱作有源區(qū)，同時(shí)采用異質(zhì)結(jié)構(gòu)布拉格反射器以提高腔內(nèi)反射光的比重。垂直腔面發(fā)射激光器與端面發(fā)射激光器相比閾值電流很低(亞毫安或幾十微安)，光束幾何對(duì)稱性好，是發(fā)散角很小的圓形光束，使得與光纖耦合的效率高，容易實(shí)現(xiàn)高密度二維面陣列器件。該類激光器是目前乃至將來研究和發(fā)展的重點(diǎn)。而目前國內(nèi)半導(dǎo)體激光器的主要耦合方法有以下幾種：1、直接耦合這種耦合方法結(jié)構(gòu)簡單，調(diào)整方便，成本也低，但受到發(fā)散角和芯寬及數(shù)值孔徑的影響，耦合效率不高。但可以通過加工制作光纖維透鏡的方法提高耦合效率。有一偏文章提出將多模光纖末端研磨成一定錐角的圓錐面,借助工具顯微鏡,使其與大功率GaAlAs量子阱LD實(shí)現(xiàn)直接耦合,取得了滿意的結(jié)果，耦合效率高大50.8%。該法結(jié)構(gòu)簡單,調(diào)整方便,不僅適用于大功率LD與多模光纖的直接耦合,而且適用于小功率的單縱模運(yùn)轉(zhuǎn)LD與單模光纖的直接耦合,具有較高的實(shí)用價(jià)值。2、單透鏡準(zhǔn)直法單透鏡準(zhǔn)直法是一種既簡單又經(jīng)濟(jì)實(shí)用的準(zhǔn)直法，這種方法采用一個(gè)較大相對(duì)孔徑的透鏡，調(diào)整透鏡與半導(dǎo)體激光器的相對(duì)位置，當(dāng)h=f時(shí),光束的發(fā)散角最小,方向性最好。此時(shí),半導(dǎo)體激光器的出射面正好位于透鏡的左側(cè)焦點(diǎn)上。且當(dāng)h’=f時(shí)，即經(jīng)透鏡變換后的光束束腰W20恰好位于透鏡的右焦點(diǎn)處,此時(shí)輸出的光束是比較好的平行光。但若要得到高質(zhì)量的激光束,還需再加上其它光學(xué)元件如球面透鏡、柱面鏡和望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)等。 3、圓柱透鏡準(zhǔn)直系統(tǒng) 用圓柱透鏡準(zhǔn)直半導(dǎo)體激光束的方法簡單易行，在要求不是很高的情況下，基本可以滿足準(zhǔn)直的要求，比如當(dāng)快軸方向發(fā)散的半角寬為300時(shí)，準(zhǔn)直后的遠(yuǎn)場發(fā)散半角可達(dá)1.30但是，圓柱透鏡的準(zhǔn)直效率并不太高，在準(zhǔn)直度要求很高的情況下，該方案往往難以滿足應(yīng)用要求。 4、非球面柱透鏡準(zhǔn)直 非球面柱透鏡準(zhǔn)直半導(dǎo)體激光束在理論上可以達(dá)到完全準(zhǔn)直的效果，從而也是在一些要求很高的系統(tǒng)中常用的方法之一。同時(shí)，我們看到，由于非球面柱透鏡的曲面方程難以確定，加之非球面鏡在加工上的困難，使得這一方法的廣泛使用受到一定的限制。 5、自聚焦透鏡準(zhǔn)直系統(tǒng) 用變折射率介質(zhì)棒來準(zhǔn)直半導(dǎo)體激光束的方法，理論模型簡單，特別是對(duì)于二次型折射率分布的介質(zhì)，在實(shí)踐中也容易實(shí)現(xiàn)，準(zhǔn)直效果可達(dá)3mrad一4mrad，這對(duì)于一般的應(yīng)用要求是可以滿足的；但是，必須看到，該方案沒有考慮半導(dǎo)體激光器輸出光束的像散問題，并且當(dāng)角度比較大時(shí)，其準(zhǔn)直效果并不理想。 6、柱透鏡組準(zhǔn)直系統(tǒng) 柱透鏡準(zhǔn)直系統(tǒng)是將兩個(gè)焦距不等、母線相互垂直的平凸柱面透鏡的焦平面調(diào)到與的發(fā)光面重合,光束通過兩個(gè)柱面透鏡時(shí),只在徑向發(fā)生折射,在母線方向不發(fā)生折射,從而分別實(shí)現(xiàn)對(duì)慢軸和快軸方向發(fā)散光束的準(zhǔn)直因此,我們在使用該系統(tǒng)對(duì)光束進(jìn)行準(zhǔn)直時(shí),只需調(diào)整兩柱面透鏡的位置,使它們的焦平面與的發(fā)光面重合,就可達(dá)到使光束準(zhǔn)直的目的。7、雙曲面微透鏡準(zhǔn)直系統(tǒng)利用雙曲面透鏡的模型，可對(duì)LD輸出光束的快軸和慢軸同時(shí)準(zhǔn)直，并可大大提高輸出功率密度，得到較高的耦合效率。這種透鏡具有結(jié)構(gòu)簡單，調(diào)整方便，耦合效率高的特點(diǎn)。設(shè)計(jì)者利用這種雙曲面透鏡對(duì)發(fā)光面積為1×100μm2的半導(dǎo)體激光器與芯徑50μm的多模光纖進(jìn)行耦合實(shí)驗(yàn)得到總耦合效率為74%。本論文的主要研究內(nèi)容方法和思路1、認(rèn)真學(xué)習(xí)理論知識(shí)，了解半導(dǎo)體激光器的基本結(jié)構(gòu)和半導(dǎo)體激光的發(fā)光原理及相關(guān)知識(shí)。2、在理解半導(dǎo)體激光器結(jié)構(gòu)和原理的前提下分析半導(dǎo)體激光器光束特性。分析半導(dǎo)體激光的遠(yuǎn)場和近場特性，近場分布通常被理解為光強(qiáng)在解理面上的分布，遠(yuǎn)場特性是指距輸出腔面一定距離(d>>λ)的光束在空間的分布。分析半導(dǎo)體激光的光束質(zhì)量，光束質(zhì)量是衡量激光光束優(yōu)劣的一個(gè)極其重要的指標(biāo)。分析半導(dǎo)體激光的像散特性。3、根據(jù)半導(dǎo)體激光的光束特性并結(jié)合現(xiàn)有的耦合技術(shù)設(shè)計(jì)半導(dǎo)體激光器耦合系統(tǒng)。通常情況下，光學(xué)耦合系統(tǒng)具有以下主要功能：首先，能夠?qū)⒓す馐咝实呐汉系侥康奈镏?如光纖等)或者接受泵浦的有源材料；其次，對(duì)半導(dǎo)體激光器的輸出光束進(jìn)行整形，減小光束的發(fā)散角或光束束腰半徑，以改善遠(yuǎn)場對(duì)稱性和光斑形狀。對(duì)于系統(tǒng)的設(shè)計(jì)分以下幾步：a、選擇合適的半導(dǎo)體激光器，測出激光器的快軸和慢軸發(fā)散角。其中慢軸發(fā)散角約為100，快軸發(fā)散角約為300。b、選擇合適的光纖，根據(jù)光纖纖芯和包層的折射率利用光纖數(shù)值孔徑公式計(jì)算出光纖的最大入射角。c、結(jié)合上述參數(shù)利用ZEMAX軟件設(shè)計(jì)半導(dǎo)體激光器耦合系統(tǒng)。d、搭建光學(xué)平臺(tái)，對(duì)設(shè)計(jì)的耦合系統(tǒng)進(jìn)行可靠行實(shí)驗(yàn)。4、對(duì)設(shè)計(jì)出的耦合系統(tǒng)進(jìn)行測試，并計(jì)算分析耦合效率。耦合效率η定義為光纖接收到的有效傳輸功率Ｐf與光源輻射總功率Ｐs之比，即也可由耦合損耗α表示5、根據(jù)耦合效率、成本、實(shí)用度等各方面因素對(duì)設(shè)計(jì)出的耦合系統(tǒng)進(jìn)行比較，選取最佳方案。三、經(jīng)費(fèi)來源及概算大功率半導(dǎo)體激光器重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室1萬。四、主要設(shè)備、儀器及材料，實(shí)驗(yàn)地點(diǎn)或協(xié)作單位主要設(shè)備包括：光學(xué)平臺(tái)，光纖，半導(dǎo)體激光器，計(jì)算機(jī)主要儀器包括：顯微鏡，各種透鏡，CCD，半導(dǎo)體激光器電源主要材料包括：半導(dǎo)體材料主要實(shí)驗(yàn)地點(diǎn)：長春理工大學(xué)南區(qū)科技大廈主要協(xié)作單位：高功率半導(dǎo)體激光國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室五、閱讀的主要參考文獻(xiàn)綜述（不少于2000字。并列出25篇重要的參考文獻(xiàn)，其中外文10篇）一、半導(dǎo)體激光器簡介半導(dǎo)體激光器(Semiconductorlasers)是利用半導(dǎo)體中的電子光躍遷引起光子受激發(fā)射而產(chǎn)生的光振蕩器和光放大器的總稱，具體而言，半導(dǎo)體激光器是在直接帶隙半導(dǎo)體PN結(jié)中，用注入載流子的方法實(shí)現(xiàn)由伯納彼一杜拉福格條件所控制的粒子數(shù)反轉(zhuǎn)：由高度簡并的電子和空穴復(fù)合所產(chǎn)生的受激光輻射在光學(xué)諧振腔內(nèi)振蕩并得到放大，最后產(chǎn)生相干激光輸出的裝置。與其他各種激光器相比，半導(dǎo)體激光器具有如下突出的優(yōu)點(diǎn)：(l)半導(dǎo)體激光器是直接的電子一光子轉(zhuǎn)換器，因而它的轉(zhuǎn)換效率很高。理論上，半導(dǎo)體激光器的內(nèi)量子效率可接近100%，實(shí)際上由于存在某些非輻射復(fù)合損失，其內(nèi)量子效率要低許多，但仍可以達(dá)到70%以上。(2)半導(dǎo)體激光器所覆蓋的波段范圍寬廣，可以通過選用不同的半導(dǎo)體激光器有源材料或改變多元化合物半導(dǎo)體各組元的組分，而得到范圍很廣的激射波長以滿足不同的需要。(3)半導(dǎo)體激光器的使用壽命最長，目前用于光纖通信的半導(dǎo)體激光器，其工作壽命可達(dá)數(shù)十萬乃至百萬小時(shí)。(4)具有直接調(diào)制的能力是半導(dǎo)體激光器有別于其它激光器的一個(gè)重要特點(diǎn)。(5)半導(dǎo)體激光器的體積小、重量輕、價(jià)格便宜，這也是其它激光器無法比擬的。二、半導(dǎo)體激光器的光束特性半導(dǎo)體激光光束質(zhì)量和特性在兩個(gè)極不對(duì)稱的方向上(快軸和慢軸)是有所不同的。在發(fā)散角較大的快軸方向上，光束質(zhì)量接近衍射極限，基本上是高斯分布。而在發(fā)散角較小的慢軸方向上，光束質(zhì)量較差，其特性介乎于高斯光束和幾何光束之間。如果將問題適當(dāng)簡化，假設(shè)可以采用幾何光學(xué)近似，即半導(dǎo)體激光是由快軸和慢軸方向上的兩個(gè)點(diǎn)光源發(fā)射的，那么我們就可以得到一個(gè)窗口大小是100×1μm２的半導(dǎo)體激光光束形狀示意圖如圖所示。豎直方向的點(diǎn)光源就在半導(dǎo)體窗口的緊后面（<2μm），而水平方向點(diǎn)光源則在窗口后方約2mm1、激光光場分布為了使半導(dǎo)體激光器輸出的光束，能高質(zhì)量、高效率的照射到目的物體上，光學(xué)耦合系統(tǒng)是必需的。在設(shè)計(jì)光學(xué)耦合系統(tǒng)時(shí)，必須根據(jù)輸出光場分布來設(shè)定系統(tǒng)參數(shù)以達(dá)到最大的耦合效率。因此，研究半導(dǎo)體激光的光場分布成為其應(yīng)用的重要前提。在一般情況下，光場分布分別用近場和遠(yuǎn)場特性來描述。近場分布通常被理解為光強(qiáng)在解理面上的分布，遠(yuǎn)場特性是指距輸出腔面一定距離(d>>λ)的光束在空間的分布。2、光束質(zhì)量因子M2 在激光的應(yīng)用中，光束質(zhì)量是衡量激光光束優(yōu)劣的一個(gè)極其重要的指標(biāo)。在激光發(fā)展的歷史上，研究者針對(duì)不同的應(yīng)用目的提出過許多不同的表征光束質(zhì)量的參數(shù)，例如用遠(yuǎn)場發(fā)散角，聚焦光斑尺寸，可聚焦能量以及斯特列爾(strehl)比作為標(biāo)準(zhǔn)等等。90年代初，siegman提出采用M2統(tǒng)一地描寫激光光束的質(zhì)量。 經(jīng)過推導(dǎo)，這一式可以表示為ω0和Θ分別表示為實(shí)際光束的光腰半徑和遠(yuǎn)場發(fā)散角。與一般的激光光束不同的是，半導(dǎo)體激光的光場強(qiáng)度分布不能簡單地用Gauss分布來表示，而是由半導(dǎo)體激光器中的波導(dǎo)結(jié)構(gòu)及其半導(dǎo)體材料所決定；而且，由于半導(dǎo)體激光器的微小尺寸，使其光束發(fā)散角很大，所以，以往傍軸光束的理論將不能適用于半導(dǎo)體激光光束的分析。提出了非傍軸光束的光學(xué)質(zhì)量因子M2可以表示為3、像散特性 內(nèi)稟像散不變量a定義為 式中T=-tr(VJVJ)/2是本征像散，Ｊ是反對(duì)角單位矩陣。 激光二極管運(yùn)行在多模狀態(tài)時(shí),其內(nèi)稟像散不變量a與模階次m和該模式的權(quán)重因子Cm成比例，模階次越高或高階模的權(quán)重越大，其內(nèi)稟像散不變量a就越大，光束像散也越厲害。三、耦合系統(tǒng)方案在耦合系統(tǒng)設(shè)計(jì)中最為關(guān)注的問題是光纖的最大入射角，我們用光纖的數(shù)值孔徑NA來表示，數(shù)值孔徑為：1、直接耦合這種耦合方法結(jié)構(gòu)簡單，調(diào)整方便，成本也低，但受到發(fā)散角和芯寬及數(shù)值孔徑的影響，耦合效率不高。但可以通過加工制作光纖維透鏡的方法提高耦合效率。有一偏文章提出將多模光纖末端研磨成一定錐角的圓錐面,借助工具顯微鏡,使其與大功率GaAlAs量子阱LD實(shí)現(xiàn)直接耦合,取得了滿意的結(jié)果，耦合效率高大50.8%。該法結(jié)構(gòu)簡單,調(diào)整方便,不僅適用于大功率LD與多模光纖的直接耦合,而且適用于小功率的單縱模運(yùn)轉(zhuǎn)LD與單模光纖的直接耦合,具有較高的實(shí)用價(jià)值。2、單透鏡準(zhǔn)直法單透鏡準(zhǔn)直法是一種既簡單又經(jīng)濟(jì)實(shí)用的準(zhǔn)直法，這種方法采用一個(gè)較大相對(duì)孔徑的透鏡，調(diào)整透鏡與半導(dǎo)體激光器的相對(duì)位置，當(dāng)h=f時(shí),光束的發(fā)散角最小,方向性最好。此時(shí),半導(dǎo)體激光器的出射面正好位于透鏡的左側(cè)焦點(diǎn)上。且當(dāng)h’=f時(shí)，即經(jīng)透鏡變換后的光束束腰W20恰好位于透鏡的右焦點(diǎn)處,此時(shí)輸出的光束是比較好的平行光。但若要得到高質(zhì)量的激光束,還需再加上其它光學(xué)元件如球面透鏡、柱面鏡和望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)等。 3、圓柱透鏡準(zhǔn)直系統(tǒng) 用圓柱透鏡準(zhǔn)直半導(dǎo)體激光束的方法簡單易行，在要求不是很高的情況下，基本可以滿足準(zhǔn)直的要求，比如當(dāng)快軸方向發(fā)散的半角寬為300時(shí)，準(zhǔn)直后的遠(yuǎn)場發(fā)散半角可達(dá)1.30但是，圓柱透鏡的準(zhǔn)直效率并不太高，在準(zhǔn)直度要求很高的情況下，該方案往往難以滿足應(yīng)用要求。 4、非球面柱透鏡準(zhǔn)直 非球面柱透鏡準(zhǔn)直半導(dǎo)體激光束在理論上可以達(dá)到完全準(zhǔn)直的效果，從而也是在一些要求很高的系統(tǒng)中常用的方法之一。同時(shí)，我們看到，由于非球面柱透鏡的曲面方程難以確定，加之非球面鏡在加工上的困難，使得這一方法的廣泛使用受到一定的限制。 5、自聚焦透鏡準(zhǔn)直系統(tǒng) 用變折射率介質(zhì)棒來準(zhǔn)直半導(dǎo)體激光束的方法，理論模型簡單，特別是對(duì)于二次型折射率分布的介質(zhì)，在實(shí)踐中也容易實(shí)現(xiàn)，準(zhǔn)直效果可達(dá)3mrad一4mrad，這對(duì)于一般的應(yīng)用要求是可以滿足的；但是，必須看到，該方案沒有考慮半導(dǎo)體激光器輸出光束的像散問題，并且當(dāng)角度比較大時(shí)，其準(zhǔn)直效果并不理想。 6、柱透鏡組準(zhǔn)直系統(tǒng) 柱透鏡準(zhǔn)直系統(tǒng)是將兩個(gè)焦距不等、母線相互垂直的平凸柱面透鏡的焦平面調(diào)到與的發(fā)光面重合,光束通過兩個(gè)柱面透鏡時(shí),只在徑向發(fā)生折射,在母線方向不發(fā)生折射,從而分別實(shí)現(xiàn)對(duì)慢軸和快軸方向發(fā)散光束的準(zhǔn)直因此,我們在使用該系統(tǒng)對(duì)光束進(jìn)行準(zhǔn)直時(shí),只需調(diào)整兩柱面透鏡的位置,使它們的焦平面與的發(fā)光面重合,就可達(dá)到使光束準(zhǔn)直的目的。7、雙曲面微透鏡準(zhǔn)直利用雙曲面透鏡的模型，可對(duì)LD輸出光束的快軸和慢軸同時(shí)準(zhǔn)直，并可大大提高輸出功率密度，得到較高的耦合效率。這種透鏡具有結(jié)構(gòu)簡單，調(diào)整方便，耦合效率高的特點(diǎn)。并利用這種雙曲面透鏡對(duì)發(fā)光面積為1×100μm2的半導(dǎo)體激光器與芯徑50μm的多模光纖進(jìn)行耦合實(shí)驗(yàn)得到總耦合效率為74%。8、多光束耦合多光束的禍合技術(shù)可以分為非相干耦合技術(shù)和相干耦合技術(shù)兩大類。半導(dǎo)體激光光束非相干耦合技術(shù)廣泛的應(yīng)用于材料處理、醫(yī)療以及半導(dǎo)體激光器泵浦固體激光器上。在所有的光學(xué)禍合系統(tǒng)中，它們基本的技術(shù)原理可以分為三種：1.空間復(fù)合技術(shù)(SpatialMultiplexing)；2.偏振復(fù)合技術(shù)(PolarizationMultiplexing)；3.波長復(fù)合技術(shù)(WavelengthMultiplexing)。與非相干技術(shù)相比，相干耦合技術(shù)可以得到光學(xué)質(zhì)量更好、亮度更高的耦合光束。然而，大多數(shù)的相干耦合系統(tǒng)的結(jié)構(gòu)較非相干的系統(tǒng)而言要復(fù)雜且不穩(wěn)定，并不適用于工業(yè)系統(tǒng)。9、其它耦合方法這些年來，國內(nèi)外出現(xiàn)了一些其它的耦合方法的設(shè)想，如二元光學(xué)準(zhǔn)直法、反射法、反射法等等。主要參考文獻(xiàn)：1、馬華.半導(dǎo)體激光光束準(zhǔn)直技術(shù)研究.西安電子科技大學(xué).2006:1-57.2、吳翔.半導(dǎo)體激光光束的特性及其耦合技術(shù).浙江大學(xué).2004:1-123.3、王小妮，朱林泉.半導(dǎo)體激光器光束特性的研究.紅外.2007,3：28-48.4、黃文財(cái)，王秀琳，郭福源.半導(dǎo)體激光束準(zhǔn)直技術(shù).光電子技術(shù)與信息.1994，12（2）：15-18.5、郁道銀，談恒英.工程光學(xué).北京:機(jī)械工業(yè)出版,2007:338-3686、黃文財(cái)，王秀琳，郭福源.半導(dǎo)體激光束準(zhǔn)直系統(tǒng)的研究.應(yīng)用光學(xué).1999，20（1）：1-57、牛崗，樊仲維，王家贊，潘樹志.大功率半導(dǎo)體激光光纖耦合技術(shù)進(jìn)展.激光與光電子學(xué)進(jìn)展.2004，41（3）.34-388、王江，勾志勇，張?jiān)?，王楚，王磊，楊向東.大光束光纖耦合半導(dǎo)體激光準(zhǔn)直系統(tǒng).激光雜志.2006，27（1）.66-689、沈詩哲.單片式半導(dǎo)體激光光束控制的研究.浙江大學(xué).2005.1-9110、張健.耦合半導(dǎo)體激光進(jìn)入光纖.激光技術(shù).1996，20（3）.129-13211、馬華，曾曉東，安毓英.雙半圓柱透鏡準(zhǔn)直半導(dǎo)體激光光束.中國激光.200633（7）937-94012、梁一平，戴特力.用圓柱透鏡準(zhǔn)直半導(dǎo)體激光光束的分析.激光雜志.2004，25（3）.26-2813、馬慧蓮，楊建義，李瑾，王明華.半導(dǎo)體激光光束準(zhǔn)直技術(shù)研究.光通信研究,2000,29(2):43-47.14、徐莉，馬曉輝，史全林，李軍，王玲.半導(dǎo)體激光光束準(zhǔn)直技術(shù)研究.長春理工大學(xué)學(xué)報(bào),2004,27(4):38-40.15、王秀琳，黃文財(cái)，郭福源.半導(dǎo)體激光準(zhǔn)直儀設(shè)計(jì).應(yīng)用光學(xué),1999,20(1):1-4.16、K.A.Forrest，J.B.Abshire.TimeEvolutionofpulsedfar-fieldpatternsofGAaIAsPhase-loekedlaser-diodearrays[J].IEEEJournalofQuantumElectronics，1987，23(8):128717、BrownDC.Highpowerlaserdiodearrays.IEEEJQE.1992，28.952一96418、L.W.CaspersonandA.A.TovaoHermite-sinusoidal-GaussianbeamsincomplexOpticalsystem.J.OPt.Am(A).1998.15(4):954一96319、Abdul-Azeez，R.AI-RashedandBahaaE.A.Saleh.Dece-lteredGaussianbeams.APPI.OPt.1995，34(30):6819一6825。20、TorstenPossner，BehnrardMessersemhidt，AkneKraeplin，etal.AssemblyofFast-axaicollimatinglenseswithhighPowerlaserdiodebarsSPIE.ZO00，3952.392一39921、R.Kingslake.LensDesignFundamental.New22、H