波函數(shù)的統(tǒng)計(jì)詮釋.ppt

1、1，2.1波函數(shù)的統(tǒng)計(jì)解釋2.2狀態(tài)疊加原理2.3薛定諤方程2.4粒子流密度和粒子數(shù)守恒定律2.5定常薛定諤方程2.6一維無限阱2.7線性諧振子，2章波函數(shù)和薛定諤方程，2，2.1波函數(shù)的統(tǒng)計(jì)解釋，(1)平面波可用于解釋自由粒子。(2)如果粒子隨時(shí)或受置換的力場影響，則可以使用稱為波函數(shù)的函數(shù)來描述粒子的波。1、如何解釋波所描述的粒子的行為？3)人們一度誤以為波是由它所描述的粒子構(gòu)成的。(。如果粒子流的衍射現(xiàn)象是在構(gòu)成波的這些粒子的相互作用下形成的，則衍射模式必須與粒子流強(qiáng)度相關(guān)，但實(shí)驗(yàn)證明兩者都不相關(guān)。3，2，波函數(shù)統(tǒng)計(jì)解釋，1(x)和2(x)分別為1或2時(shí)，目標(biāo)上子彈的密度分布，雙接縫一起

2、打開時(shí)，目標(biāo)上子彈的密度分布1(x) 2(x)，(1)機(jī)槍子彈的密度分布，(2)聲波的雙縫衍射，(5)，(3)電子的雙縫衍射，入射電子的流動很弱，幾乎每一個(gè)都通過雙縫。畫的照片是在不同的時(shí)間拍的。6，(4)從強(qiáng)度分布的角度來看，電子的雙縫衍射與聲波等高功率波的雙縫衍射相似，但與機(jī)槍子彈的分布完全不同的現(xiàn)象如何理解？在地面上，出現(xiàn)在點(diǎn)r附近衍射圖案的強(qiáng)度點(diǎn)r附近的感光電子數(shù)點(diǎn)r附近的電子數(shù)電子出現(xiàn)在點(diǎn)r附近的概率(5)本建議波函數(shù)統(tǒng)計(jì)分析：在空間某點(diǎn)上波函數(shù)的強(qiáng)度(振幅絕對值的平方)和在該點(diǎn)上找到粒子的概率成正比。描述粒子的波稱為概率波，7，波函數(shù)可用于描述系統(tǒng)的楊紫狀態(tài)(簡單地說，狀態(tài)或狀態(tài))

3、。在經(jīng)典力學(xué)中，用于描述粒子狀態(tài)的坐標(biāo)和動量確定后，其他力學(xué)量也確定。在楊紫動力學(xué)中，確定了用于描述系統(tǒng)楊紫狀態(tài)的波函數(shù)后，通?？梢圆扇∠到y(tǒng)的機(jī)械楊怡很多值，這些值可能分別以一定的概率出現(xiàn)。在古典物理學(xué)中，波函數(shù)和a表示兩種不同能量或強(qiáng)度的波動狀態(tài)。在量子力學(xué)中，這兩個(gè)波函數(shù)描述相同的量子狀態(tài)。因?yàn)樗麄儽硎镜母怕史植嫉南鄬Υ笮∠嗤?6)在函數(shù)特性，8，時(shí)間t，點(diǎn)(x，y，z)附近的體積元素dV內(nèi)找到粒子的概率dW可以表示為：概率密度：正則化條件可以表示為：正則化函數(shù)、正則化函數(shù)、正則化函數(shù)等可以包含拓?fù)湎禂?shù)。9、在量子力學(xué)中，不拒絕使用不能一分為二的理想波函數(shù)，例如描述自由粒子的平面函數(shù)。例

4、如：1s電子的波函數(shù)的正則化系數(shù)，10，按照正則化定義，正則化波函數(shù)，11，2.2態(tài)疊加原理，在經(jīng)典物理學(xué)中，聲波和光波遵循疊加原理。量子力學(xué)的狀態(tài)疊加原理是量子力學(xué)原理的基本假設(shè)。C1，C2表示多個(gè)，1，狀態(tài)嵌套原理，語義：粒子處于狀態(tài)和狀態(tài)的線性嵌套狀態(tài)時(shí)，粒子處于狀態(tài)和狀態(tài)中。12，波函數(shù)1(r，t)，2(r，t)都是描述系統(tǒng)可能的楊紫狀態(tài)的，那么線性疊加是此系統(tǒng)可能的楊紫狀態(tài)之一，C1，C2，通常是復(fù)數(shù)形式。2，平面波疊加，確定動量p運(yùn)動的狀態(tài)可以用以下函數(shù)表示：13，粒子的狀態(tài)(r，t)可以表示為平面波的線性疊加，因?yàn)閜可以連續(xù)變化。類型，14，(r，t)和c(p，t)是徐璐不同說明

5、相同狀態(tài)的兩種方法，(r，t)是收購坐標(biāo)的函數(shù)函數(shù)，而c(p，t)是收購動量的函數(shù)函數(shù)。，2.3薛定諤方程，在經(jīng)典力學(xué)中任意時(shí)間點(diǎn)確定粒子的運(yùn)動方程牛頓運(yùn)動方程，在量子力學(xué)中確定微觀粒子的任意時(shí)間點(diǎn)的狀態(tài)方程薛定諤方程，15，確定微觀粒子的任意時(shí)間點(diǎn)的狀態(tài)方程必須滿足以下兩個(gè)條件：(1)方程式為線性的(2)方程式的系數(shù)不應(yīng)包含狀態(tài)參數(shù)。1，描述自由粒子的狀態(tài)方程，自由粒子的波函數(shù)，16，使用自由粒子，2，能量和動量運(yùn)算符，17，3，薛定諤方程，通常根據(jù)能量和動量運(yùn)算符，2.4粒子流密度和粒子數(shù)守恒定律，18，概率密度，隨時(shí)間變化的概率密度波函數(shù)必須是有限的、連續(xù)的和單個(gè)的值，20，考慮到一個(gè)特殊的解決方案，e是處于此波函數(shù)所描述狀態(tài)的系統(tǒng)的能量。固定函數(shù)和固定函數(shù)，21，固定薛定諤方程，哈密頓運(yùn)算符，固有方程