微波技術(shù)基礎(chǔ) Microwave-Chap02 規(guī)則波導(dǎo)-A§2-1 Waveguide.ppt_第1頁(yè)
微波技術(shù)基礎(chǔ) Microwave-Chap02 規(guī)則波導(dǎo)-A§2-1 Waveguide.ppt_第2頁(yè)
微波技術(shù)基礎(chǔ) Microwave-Chap02 規(guī)則波導(dǎo)-A§2-1 Waveguide.ppt_第3頁(yè)
微波技術(shù)基礎(chǔ) Microwave-Chap02 規(guī)則波導(dǎo)-A§2-1 Waveguide.ppt_第4頁(yè)
微波技術(shù)基礎(chǔ) Microwave-Chap02 規(guī)則波導(dǎo)-A§2-1 Waveguide.ppt_第5頁(yè)
已閱讀5頁(yè),還剩8頁(yè)未讀 繼續(xù)免費(fèi)閱讀

下載本文檔

版權(quán)說(shuō)明:本文檔由用戶(hù)提供并上傳,收益歸屬內(nèi)容提供方,若內(nèi)容存在侵權(quán),請(qǐng)進(jìn)行舉報(bào)或認(rèn)領(lǐng)

文檔簡(jiǎn)介

1、第二章 規(guī)則波導(dǎo),波導(dǎo) 通常專(zhuān)指 波導(dǎo)管 廣義地指 能夠引導(dǎo)電磁波傳播的裝置 比如雙導(dǎo)線(xiàn)、同軸線(xiàn)、微帶線(xiàn)、介質(zhì)傳輸線(xiàn)等均可稱(chēng)為波導(dǎo)。 也可以統(tǒng)稱(chēng)為傳輸線(xiàn)。其作用都是導(dǎo)引電磁波沿一定方向傳播 被導(dǎo)引的電磁波稱(chēng)為導(dǎo)行波,這些傳輸線(xiàn)稱(chēng)導(dǎo)波系統(tǒng),簡(jiǎn)稱(chēng)導(dǎo)波,規(guī)則波導(dǎo) 指沿軸向方向,橫截面的形狀、尺寸,以及填充介質(zhì)的分布狀態(tài)和電參數(shù)均不變化的無(wú)限長(zhǎng)的直波導(dǎo)。,2-1 波動(dòng)方程與導(dǎo)行波,為使問(wèn)題更簡(jiǎn)單化并考慮實(shí)用性,作如下假設(shè): 波導(dǎo)內(nèi)壁是理想導(dǎo)電面() 波導(dǎo)內(nèi)為理想介質(zhì)(、為實(shí)數(shù)常數(shù)) 波導(dǎo)內(nèi)為無(wú)源區(qū)域(=0,J=0),且遠(yuǎn)離波源。 波導(dǎo)中的場(chǎng)隨時(shí)間作簡(jiǎn)諧變化,可用復(fù)數(shù)形式表示 波導(dǎo)無(wú)限長(zhǎng),研究波導(dǎo)中的電

2、磁場(chǎng)問(wèn)題,實(shí)質(zhì)上就是求滿(mǎn)足波導(dǎo)內(nèi)壁邊界條件的Maxwell方程組,2-1 波動(dòng)方程與導(dǎo)行波,1) 首先通過(guò)麥克斯韋方程組建立起電磁場(chǎng)的波動(dòng)方程,J、和 都為0, 、都是實(shí)常數(shù),對(duì)兩個(gè)旋度方程求旋度運(yùn)算,2-1 波動(dòng)方程與導(dǎo)行波,2)時(shí)間和空間變量分離,對(duì)于簡(jiǎn)諧場(chǎng),可用復(fù)矢量形式表示,2-1 波動(dòng)方程與導(dǎo)行波,坐標(biāo)系的選擇,采用廣義的正交(柱)坐標(biāo)系 (u,v,z),此時(shí)可將場(chǎng)量分解為橫向分量和縱向分量,,縱向和橫向變量分離,其中, E(u,v)僅是橫向坐標(biāo)(u,v)的函數(shù),它表示電場(chǎng)在波導(dǎo)橫截面內(nèi)的分布狀態(tài),稱(chēng)為分布函數(shù), Z(z)僅是坐標(biāo)z的函數(shù),它表示電場(chǎng)沿z軸的分布規(guī)律,稱(chēng)為傳播因子。,

3、將Laplace算子分離為橫向和縱向兩部分,2-1 波動(dòng)方程與導(dǎo)行波,h1和h2與坐標(biāo)z無(wú)關(guān), 且 h31,已知廣義正交坐標(biāo)系下,,其中:,利用變量分離對(duì)復(fù)矢量波動(dòng)方程處理,2-1 波動(dòng)方程與導(dǎo)行波,應(yīng)為常數(shù),是傳播常數(shù), =+j 理想:0,=j,令,2-1 波動(dòng)方程與導(dǎo)行波 導(dǎo)行電磁波,通過(guò)對(duì)縱向坐標(biāo)z,先進(jìn)行分離變量。由此 可以得到兩個(gè)方程。,是傳播常數(shù),=+j; 理想:0,=j,此時(shí),理想: Kc2k2-2 KKC時(shí),=0,波不再沿z軸傳播,稱(chēng)截止?fàn)顟B(tài); KC稱(chēng)為截止波數(shù) Kc大小與波導(dǎo)橫截面的形狀、尺寸,以及所傳輸?shù)牟ㄐ陀嘘P(guān)。,(1) 一個(gè)是關(guān)于z的二階常微分方程, 其通解就是導(dǎo)行波的

4、一般形式。,(2) 另一方程是E和H關(guān)于u,v兩個(gè)變量的二階偏微分方程,將E和H兩個(gè)空間矢量(都有u,v,z三個(gè)分量) 分解為6個(gè)分量,得到 標(biāo)量形式亥姆霍茲方程,6個(gè)分量不是完全獨(dú)立的, 因?yàn)樾铦M(mǎn)足Maxwell方程中的兩個(gè)旋度方程 若將兩個(gè)縱向分量Ez和Hz作為獨(dú)立變量,再利用麥克斯韋方程中的旋度關(guān)系,就可以導(dǎo)出各橫向分量與縱向分量之間的關(guān)系。,2-1 波動(dòng)方程與導(dǎo)行波 導(dǎo)行電磁波,將場(chǎng)量寫(xiě)出縱向和橫向分量,應(yīng)滿(mǎn)足Maxwell旋度方程,橫向分量與縱向分量之間的關(guān)系,取式(1)兩端的橫向分量:,同理,取式(2)兩端的橫向分量,可得:,式(4)兩端同時(shí)用z叉乘,整理得:,兩邊同除以Kc2,類(lèi)似可得:,若波導(dǎo)是無(wú)

溫馨提示

  • 1. 本站所有資源如無(wú)特殊說(shuō)明,都需要本地電腦安裝OFFICE2007和PDF閱讀器。圖紙軟件為CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.壓縮文件請(qǐng)下載最新的WinRAR軟件解壓。
  • 2. 本站的文檔不包含任何第三方提供的附件圖紙等,如果需要附件,請(qǐng)聯(lián)系上傳者。文件的所有權(quán)益歸上傳用戶(hù)所有。
  • 3. 本站RAR壓縮包中若帶圖紙,網(wǎng)頁(yè)內(nèi)容里面會(huì)有圖紙預(yù)覽,若沒(méi)有圖紙預(yù)覽就沒(méi)有圖紙。
  • 4. 未經(jīng)權(quán)益所有人同意不得將文件中的內(nèi)容挪作商業(yè)或盈利用途。
  • 5. 人人文庫(kù)網(wǎng)僅提供信息存儲(chǔ)空間,僅對(duì)用戶(hù)上傳內(nèi)容的表現(xiàn)方式做保護(hù)處理,對(duì)用戶(hù)上傳分享的文檔內(nèi)容本身不做任何修改或編輯,并不能對(duì)任何下載內(nèi)容負(fù)責(zé)。
  • 6. 下載文件中如有侵權(quán)或不適當(dāng)內(nèi)容,請(qǐng)與我們聯(lián)系,我們立即糾正。
  • 7. 本站不保證下載資源的準(zhǔn)確性、安全性和完整性, 同時(shí)也不承擔(dān)用戶(hù)因使用這些下載資源對(duì)自己和他人造成任何形式的傷害或損失。

最新文檔

評(píng)論

0/150

提交評(píng)論