多自由度體系自由振動(dòng)分析.ppt

1、第10 章多自由度體系無阻尼自由振動(dòng)分析,結(jié)構(gòu)動(dòng)力特性分析特征值問題的性質(zhì),結(jié)構(gòu)無阻尼自由振動(dòng)方程,將簡(jiǎn)諧運(yùn)動(dòng),代入上式可得,（10-1）,（10-2）,（10-3）,方程（103）為特征值問題。對(duì)特征方程分析可得一個(gè)動(dòng)力系統(tǒng)的固有頻率以及振型。,1、固有頻率,從方程（103）可知：要獲得a非零解，必須要求矩陣系數(shù)行列式為零：,（10-4）,式（104）稱為系統(tǒng)的頻率方程，對(duì)其進(jìn)行行列式展開可以獲得一個(gè)關(guān)于2的n次（自由度數(shù)）的代數(shù)方程，它的n個(gè)根 表示系統(tǒng)可能的n個(gè)振型的頻率。,結(jié)構(gòu)動(dòng)力特性分析特征值問題的性質(zhì),2、振型,(10-5),由頻率方程式（104）求得系統(tǒng)n個(gè)固有頻率 后，可以將任

2、一個(gè)固有頻率 回代入特征方程（103），以獲得對(duì)應(yīng)的振幅向量a：,式中：,上式中，由于系數(shù)矩陣 的行列式為零，因此是不定方程。對(duì)振幅向量除以a1，并記 以及 ，式(105)可以拆分為兩個(gè)獨(dú)立的系列：,多自由度體系動(dòng)力特性分析（舉例）,如圖所示結(jié)構(gòu)，E=2.6x107kN/m2，各柱尺寸0.6x0.6m. 求自振頻率和振型。,解：用剛度法得,k22,k12,則質(zhì)量陣和剛度陣為,由頻率方程解得：,頻率方程為：,振型1（令 ）：,振型2（令 ）：,Betti定理：若一結(jié)構(gòu)分別受兩種荷載體系作用并引起了相應(yīng)的位移，則荷載體系1在荷載體系2對(duì)應(yīng)位移上所作的功等于荷載體系2在荷載體系1對(duì)應(yīng)位移上所作的功。

3、,情況1（先加載荷載a，然后加載荷載b）：,加荷載b：,加荷載a：,情況2（先加載荷載b，然后加載荷載a）：,加荷載a：,加荷載b：,由于結(jié)構(gòu)變形與加載次序無關(guān)，因此在兩種情況下荷載作功應(yīng)相等：,振型正交性（1）Betti定理,振型正交性（2）利用Betti定理證明振型正交性,如將自由振動(dòng)看作由慣性力引起的變形，將兩個(gè)振型對(duì)應(yīng)的慣性力作為施加荷載，振型即為慣性力荷載作用引起的位移（如右圖所示）。對(duì)此體系應(yīng)用Betti定理：,由于慣性力向量可表達(dá)為：,將此代入式(I)，并注意m對(duì)稱性，得：,( I ),或?qū)憺?歸一化振型,顯然，歸一化振型可以由標(biāo)準(zhǔn)振型獲得：,在結(jié)構(gòu)動(dòng)力分析中，常用到正交歸一化振

4、型。一個(gè)振型如滿足以下條件則稱為歸一化振型，用記號(hào) 表示：,對(duì)于剛度陣，有：,（1）如果m和k都對(duì)稱，且至少有一個(gè)矩陣正定，則特征值一 定是實(shí)數(shù)，而特征向量也可以是實(shí)向量。如果m正定，并且k為正定或半正定，則所有特征值都是正的實(shí)數(shù)。,從數(shù)學(xué)角度理解特征系統(tǒng)的基本特性,（2） 特征向量（或模態(tài)向量）關(guān)于質(zhì)量矩陣m和剛度矩陣m正交，即：,一個(gè)特征系統(tǒng)具有以下特性：,特征系統(tǒng)的基本特性（續(xù)）,(3) Rayleigh商和特征值的極大極小性質(zhì),定義：,可以證明，對(duì)于任意x有:,得到第i 階特征值:,由振型正交性可得，當(dāng)x為系統(tǒng)的某階特征向量時(shí)，則有:,特征系統(tǒng)的基本特性（續(xù)）,(4) 特征值的移軸性質(zhì),或?qū)憺椋?式中：,式（10-7）和標(biāo)準(zhǔn)特征值方程有相同的特征向量，但特征值相差，即：,將特征值方程 兩邊分別減去 ，則有另一等價(jià)形式：,(10-7),(5) 特征值的分隔性質(zhì),則對(duì)角矩陣D 中有i 個(gè)負(fù)元素。,如果有,(6) 位移展開定理,對(duì)于n 維空間中的任意向量x都可以按模態(tài)矩陣展開：