推薦第四章水頭損失

1、第四章第四章 水頭損失水頭損失 實(shí)際液體由于具有粘性，在流動(dòng)時(shí)產(chǎn)生摩擦阻實(shí)際液體由于具有粘性，在流動(dòng)時(shí)產(chǎn)生摩擦阻力，這種摩擦阻力使液體的部分機(jī)械能不可逆的轉(zhuǎn)力，這種摩擦阻力使液體的部分機(jī)械能不可逆的轉(zhuǎn)化為熱能而散失到周圍空間，在水力學(xué)中稱為化為熱能而散失到周圍空間，在水力學(xué)中稱為“能能量損失量損失”，或者，或者說是單位重量液體克服水流阻力所說是單位重量液體克服水流阻力所消耗的液體機(jī)械能消耗的液體機(jī)械能，也稱，也稱“水頭損失水頭損失”。 本章的任務(wù)就是要討論水頭損失的形成原因本章的任務(wù)就是要討論水頭損失的形成原因和建立水頭損失的計(jì)算公式。和建立水頭損失的計(jì)算公式。4-1 4-1 水頭損失的兩種形

2、式水頭損失的兩種形式4-2 4-2 液體運(yùn)動(dòng)的兩種形態(tài)液體運(yùn)動(dòng)的兩種形態(tài)4-3 4-3 沿程水頭損失計(jì)算沿程水頭損失計(jì)算4-4 4-4 局部水頭損失局部水頭損失4-1 4-1 水頭損失的兩種形式水頭損失的兩種形式fhmhgv221、沿程水頭損失、沿程水頭損失hfhf由管路的長由管路的長度引起的損失，與度引起的損失，與管長成正比。管長成正比。 液體流動(dòng)克服液體流動(dòng)克服沿程阻力而損失的沿程阻力而損失的能量，就稱為能量，就稱為沿程沿程水頭損失水頭損失。總水頭?？偹^線呈下降直線。線呈下降直線。2、局部水頭損失、局部水頭損失hmhm由閥件、管件引起的水頭損失。由閥件、管件引起的水頭損失。 液體在流動(dòng)過

3、程中為克服局部地段阻力而液體在流動(dòng)過程中為克服局部地段阻力而消耗的機(jī)械能，稱為消耗的機(jī)械能，稱為局部水頭損失局部水頭損失。 如上頁圖中的轉(zhuǎn)彎，收縮，閥門等如上頁圖中的轉(zhuǎn)彎，收縮，閥門等 液體流動(dòng)過程中總水頭損失等于各部分沿程液體流動(dòng)過程中總水頭損失等于各部分沿程水頭損失和局部水頭損失的代數(shù)和。水頭損失和局部水頭損失的代數(shù)和。即：即：mfwhhh4-2 4-2 液體運(yùn)動(dòng)的兩種形態(tài)液體運(yùn)動(dòng)的兩種形態(tài)一、雷諾實(shí)驗(yàn)一、雷諾實(shí)驗(yàn) 如右圖所示，如右圖所示，通過控制閥門的開通過控制閥門的開啟程度，可以得到啟程度，可以得到不同的流動(dòng)狀態(tài)，不同的流動(dòng)狀態(tài)，分別為：分別為：層流層流過渡流過渡流紊流紊流二、流態(tài)的判

4、據(jù)二、流態(tài)的判據(jù) 實(shí)驗(yàn)證明：除流速對(duì)流態(tài)有影響外，管道的直徑，實(shí)驗(yàn)證明：除流速對(duì)流態(tài)有影響外，管道的直徑，液體的密度、粘度對(duì)液體流動(dòng)的流態(tài)均有影響。因此液體的密度、粘度對(duì)液體流動(dòng)的流態(tài)均有影響。因此數(shù)群數(shù)群d/的大小決定流體的流動(dòng)狀態(tài)（對(duì)任何流體的大小決定流體的流動(dòng)狀態(tài)（對(duì)任何流體均適用）。均適用）。雷諾數(shù)：雷諾數(shù)：vdrevdre或或rere是一個(gè)是一個(gè)“無因次無因次”數(shù)，或數(shù)，或“無量綱無量綱”數(shù)。數(shù)。證明：證明： 0001131retmlmtlmlltlvd經(jīng)大量實(shí)驗(yàn)證明，對(duì)水平圓直管內(nèi)的液體流動(dòng)：經(jīng)大量實(shí)驗(yàn)證明，對(duì)水平圓直管內(nèi)的液體流動(dòng)：re40002300 re 4000re2300

5、層流層流過渡流過渡流紊流紊流對(duì)非圓管或渠道中液體流動(dòng)：對(duì)非圓管或渠道中液體流動(dòng)：re 575 層流層流re 575 紊流紊流4-3 4-3 沿程水頭損失計(jì)算沿程水頭損失計(jì)算 如果液體流經(jīng)定截面的管道，則前后兩截如果液體流經(jīng)定截面的管道，則前后兩截面上的速度壓頭均不改變，既面上的速度壓頭均不改變，既（v=cv=c），則），則幾幾何壓頭的變化及靜壓頭的變化就相當(dāng)于沿程水何壓頭的變化及靜壓頭的變化就相當(dāng)于沿程水頭損失，即：頭損失，即：)()(2211pzpzhf一、公式的確定一、公式的確定根據(jù)理論分析和實(shí)驗(yàn)證明：根據(jù)理論分析和實(shí)驗(yàn)證明：hf與下列因素有關(guān)。與下列因素有關(guān)。),(dvlfhf管壁粗糙度

6、，管壁凸凹不平處的平均凸起高度。管壁粗糙度，管壁凸凹不平處的平均凸起高度。 具體分析：具體分析：1 1、阻力大小與流態(tài)有關(guān)。、阻力大小與流態(tài)有關(guān)。vdre2 2、 lhlhf f 、dhdhf f 實(shí)驗(yàn)表明：實(shí)驗(yàn)表明：h hf f l/d l/d 3 3、同樣粗糙度的管道，直徑小，、同樣粗糙度的管道，直徑小，影響大，直徑大，影響大，直徑大，影響小，因此粗糙度的影響通過影響小，因此粗糙度的影響通過/d/d反映出來。反映出來。h hf f /d /d 相對(duì)粗糙度相對(duì)粗糙度4 4、實(shí)驗(yàn)表明：阻力與動(dòng)壓頭成正比、實(shí)驗(yàn)表明：阻力與動(dòng)壓頭成正比 h hf f v v2 2/2g/2g因此，由以上分析，可得

7、：因此，由以上分析，可得：dfgvdlhfre,22令令)(redf，沿程阻力系數(shù)沿程阻力系數(shù)gvdlhf22所以所以達(dá)西公式達(dá)西公式 由達(dá)西公式可看出，要確定沿程水頭損失，由達(dá)西公式可看出，要確定沿程水頭損失，關(guān)鍵關(guān)鍵任務(wù)在于確定沿程阻力系數(shù)任務(wù)在于確定沿程阻力系數(shù)。二、層流時(shí)沿程阻力系數(shù)二、層流時(shí)沿程阻力系數(shù)的確定的確定hfl12rdrrp1p2液體在平直園管液體在平直園管內(nèi)做勻速層流運(yùn)內(nèi)做勻速層流運(yùn)動(dòng)，如圖：在動(dòng)，如圖：在1-21-2截面間液體中分截面間液體中分出一個(gè)半徑為出一個(gè)半徑為r r的的液體柱，由于液液體柱，由于液體作勻速運(yùn)動(dòng)，體作勻速運(yùn)動(dòng)，所以作用在柱體所以作用在柱體作用在水平

8、方向上只有表面力：作用在水平方向上只有表面力：上的合力為零（水平方向）。上的合力為零（水平方向）。切向力切向力壓力壓力ror1p2pv112200在水平方向上在水平方向上:022221lrrprplrplrpp2221由上圖可以看出：由上圖可以看出：成線性關(guān)系與最大處，處，rlrprrr200由牛頓粘性定律由牛頓粘性定律dydu得得drdu負(fù)號(hào)表示負(fù)號(hào)表示ruru，而，而為正為正將將代入代入drdulrp2即即rdrlpdu2等號(hào)兩邊進(jìn)行積分等號(hào)兩邊進(jìn)行積分rdrlpdurru20)(422rrlpu得得 可見速度的分布是半徑的二次函數(shù)，即速度分可見速度的分布是半徑的二次函數(shù)，即速度分布為拋物

9、線形，如下圖所示：布為拋物線形，如下圖所示：流過圓形流過圓形drdr的流量：的流量：rdrrrlprdrudq2)(4222將兩邊積分：將兩邊積分：lrprrrlprdrrrlpqrr8422)(240422022(4)(4)lprrlprrqv8182242因?yàn)橐驗(yàn)?2328dlvrlvp(5)(5)對(duì)平直圓管定截面的液體流動(dòng)：對(duì)平直圓管定截面的液體流動(dòng)：gvdlgvdlvdgdvldvlphf226432322222則上式即為達(dá)西公式則上式即為達(dá)西公式所以所以re64層流時(shí)沿程阻力系數(shù)層流時(shí)沿程阻力系數(shù)三、紊流時(shí)沿程阻力系數(shù)三、紊流時(shí)沿程阻力系數(shù)的確定的確定（一）摩擦系數(shù)曲線圖（一）摩擦系

10、數(shù)曲線圖由前面的分析可知：由前面的分析可知： ).(drfeer64 針對(duì)上述關(guān)系式，進(jìn)行實(shí)驗(yàn)，即可繪出摩針對(duì)上述關(guān)系式，進(jìn)行實(shí)驗(yàn)，即可繪出摩擦系數(shù)曲線圖。擦系數(shù)曲線圖。1 1、尼古拉茲實(shí)驗(yàn)曲線圖、尼古拉茲實(shí)驗(yàn)曲線圖值的確定：值的確定：1 1）re2300re2300時(shí)，按時(shí)，按=64/re=64/re計(jì)算。計(jì)算。2 2）2300re40002300re4000時(shí)，時(shí)，不穩(wěn)定。不穩(wěn)定。3 3）re4000re4000時(shí)，查圖確定時(shí)，查圖確定值（用于實(shí)際水力計(jì)算）值（用于實(shí)際水力計(jì)算）lg（100）lgre015r015r015r015r015r015r觀察上圖，觀察上圖， 與與rere、/d/

11、d的關(guān)系可分為幾個(gè)區(qū)說明：的關(guān)系可分為幾個(gè)區(qū)說明：層流區(qū)間層流區(qū)間 只與只與rere有關(guān)，與有關(guān)，與/d/d無關(guān)。為一直線，理論無關(guān)。為一直線，理論與實(shí)驗(yàn)相符。與實(shí)驗(yàn)相符。kvhf過渡區(qū)間過渡區(qū)間的值極不穩(wěn)定的值極不穩(wěn)定2300re 4000re2300水力光滑區(qū)間水力光滑區(qū)間7898.26re4000d 光滑管線附近，此區(qū)間層流邊界層厚度光滑管線附近，此區(qū)間層流邊界層厚度仍大仍大于絕對(duì)粗糙度于絕對(duì)粗糙度，稱為水力光滑管。因此，稱為水力光滑管。因此只與只與rere有關(guān)，與有關(guān)，與/d/d無關(guān)，無關(guān)，=f(re).=f(re). hf vn 1n2水力光滑管到水力粗糙管的過渡區(qū)水力光滑管到水力粗

12、糙管的過渡區(qū)光滑管線與虛線之間的部分：光滑管線與虛線之間的部分：在此區(qū)間在此區(qū)間 =f(re、/d) hf vn 1n2水力粗糙區(qū)間水力粗糙區(qū)間( (又稱阻力平方區(qū)又稱阻力平方區(qū)) )虛線以上的部分：虛線以上的部分：此區(qū)間此區(qū)間與與rere無關(guān)，只與無關(guān)，只與/d/d有關(guān)有關(guān)=f(/d)=f(/d)由達(dá)西公式可看出：由達(dá)西公式可看出：222kvgdlhf所以此區(qū)又稱阻力平方區(qū)。所以此區(qū)又稱阻力平方區(qū)。關(guān)于關(guān)于值可查值可查p56p56表表4-14-1得到。得到。 實(shí)際上尼古拉茲人工粗糙管的實(shí)驗(yàn)，不能直接用于實(shí)際上尼古拉茲人工粗糙管的實(shí)驗(yàn)，不能直接用于工業(yè)管道，但尼古拉茲實(shí)驗(yàn)從理論上揭示了在不同的

13、區(qū)工業(yè)管道，但尼古拉茲實(shí)驗(yàn)從理論上揭示了在不同的區(qū)間間rere及及/d/d對(duì)對(duì)的影響規(guī)律。的影響規(guī)律。2、工業(yè)管道實(shí)驗(yàn)曲線圖、工業(yè)管道實(shí)驗(yàn)曲線圖工業(yè)管道紊流三區(qū)間的劃分及各區(qū)間工業(yè)管道紊流三區(qū)間的劃分及各區(qū)間的計(jì)算。的計(jì)算。 1)1)、水力光滑區(qū)間：、水力光滑區(qū)間：d10re4000re51.2lg2125.0re3164.02)2)、紊流過渡區(qū)間：、紊流過渡區(qū)間：drde100010)re51. 27 . 3lg(21d此式即為柯列勃洛克公式此式即為柯列勃洛克公式3)3)、阻力平方區(qū)間：、阻力平方區(qū)間：d1000re4d7 . 3lg21 上式所有的計(jì)算僅僅是針對(duì)圓管流動(dòng)的情況而言，上式所有

14、的計(jì)算僅僅是針對(duì)圓管流動(dòng)的情況而言，而在實(shí)際工程中經(jīng)常碰到液體在非圓管道中流動(dòng)。下面而在實(shí)際工程中經(jīng)常碰到液體在非圓管道中流動(dòng)。下面將討論非圓管道的情況。將討論非圓管道的情況。（二）非圓管道的阻力計(jì)算（二）非圓管道的阻力計(jì)算 對(duì)非圓管道的阻力計(jì)算，我們采用與圓形管道對(duì)非圓管道的阻力計(jì)算，我們采用與圓形管道類似的方法。對(duì)非圓管道的計(jì)算，要先找出當(dāng)量直徑，類似的方法。對(duì)非圓管道的計(jì)算，要先找出當(dāng)量直徑，然后按圓管道計(jì)算。然后按圓管道計(jì)算。1 1、水力半徑（、水力半徑（r r）：）： 與流動(dòng)方向相垂直的流動(dòng)截面積，與被流體所與流動(dòng)方向相垂直的流動(dòng)截面積，與被流體所浸潤的周邊長度之比，即為水力半徑。浸

15、潤的周邊長度之比，即為水力半徑。xr流動(dòng)截面面積流動(dòng)截面面積浸潤的周邊長度，濕周。浸潤的周邊長度，濕周。2 2、當(dāng)量直徑（、當(dāng)量直徑（dede） ：水力半徑的水力半徑的4 4倍稱為當(dāng)量直徑。倍稱為當(dāng)量直徑。de=4rde=4raaa例例1 1： 對(duì)圓形管道，滿流時(shí)對(duì)圓形管道，滿流時(shí)4222drrrxrdrde 4對(duì)正方形截面（如圖）：對(duì)正方形截面（如圖）：管道充滿時(shí)：管道充滿時(shí)：442aaarade管道非充滿時(shí)：管道非充滿時(shí)：5312312aaaarade54( (三三) )、值的經(jīng)驗(yàn)公式值的經(jīng)驗(yàn)公式1 1、舍維列夫公式、舍維列夫公式推導(dǎo)依據(jù)：推導(dǎo)依據(jù)： 當(dāng)當(dāng) 一定時(shí)一定時(shí), ,在一定范圍內(nèi)：

16、在一定范圍內(nèi)：,df運(yùn)動(dòng)粘度運(yùn)動(dòng)粘度在阻力平方區(qū)內(nèi)：在阻力平方區(qū)內(nèi)： df1 1 ）當(dāng)）當(dāng)v1.2m/sv1.2m/s時(shí)時(shí)3 . 0)867. 01 (0179. 03 . 0vd2 2）當(dāng)）當(dāng)v1.2m/sv1.2m/s時(shí)時(shí)3 . 0021. 0d此式適用范圍為過渡區(qū)及阻力平方區(qū)，此式適用范圍為過渡區(qū)及阻力平方區(qū)，d d為管子的內(nèi)徑。為管子的內(nèi)徑。2 2、謝才公式、謝才公式 對(duì)于明渠中的紊流沿程水頭損失，在工程計(jì)算對(duì)于明渠中的紊流沿程水頭損失，在工程計(jì)算中常常采用謝才公式。中常常采用謝才公式。rjcv式中：式中： cc謝才系數(shù)謝才系數(shù)rr水力半徑水力半徑j(luò)j水力坡度水力坡度 j=hj=hf

17、f/l/l也可采用也可采用 gvdelhf22dede當(dāng)量直徑當(dāng)量直徑關(guān)于謝才系數(shù)關(guān)于謝才系數(shù)c的確定的確定1) 1) 曼寧公式曼寧公式611rnc 式中：式中：nn粗糙系數(shù)，可查附錄粗糙系數(shù)，可查附錄2 2。p160p160通用范圍：通用范圍：n0.02n0.02、r0.5mr0.5m的管道和小河渠。的管道和小河渠。2 2）巴甫洛夫斯基公式）巴甫洛夫斯基公式y(tǒng)rnc1)10. 0(75. 013. 05 . 2nrny其中其中 適用范圍：適用范圍： 0.1mr3.0m 0.011n0.04 0.1mr3.0m 0.011n0.04 四、應(yīng)用舉例四、應(yīng)用舉例例例1 1：一直徑：一直徑d=300

18、mmd=300mm的鋼管，當(dāng)量粗糙度的鋼管，當(dāng)量粗糙度=0.15mm=0.15mm，輸送輸送2020的清水，運(yùn)動(dòng)粘滯系數(shù)的清水，運(yùn)動(dòng)粘滯系數(shù)v=1.01v=1.011010-6-6m m2 2/s/s，已知流量已知流量q=0.1mq=0.1m3 3/s/s，求在，求在100m100m長的直管段內(nèi)的沿程長的直管段內(nèi)的沿程水頭損失。水頭損失。解：解：1 1）判斷流態(tài)）判斷流態(tài)562102 . 41001. 13 . 01 . 044redqdvd0005. 030015. 0d2 2）據(jù)re、/d確定確定a.a.查查p57p57圖圖4-84-8得得1 1=0.018=0.018b.b.用公式計(jì)算用

19、公式計(jì)算1000d/=10001000d/=1000300/0.15=2300/0.15=210106 610d/=1010d/=10300/0.15=2300/0.15=210104 4故故10d/re1000d/,10d/re1000d/,在紊流過度區(qū)在紊流過度區(qū). .采用柯列勃洛克公式計(jì)算采用柯列勃洛克公式計(jì)算值值)106.01035.1lg(2)re51.27.3lg(2154d 采用迭代公式法（試算法），使等式兩邊相等，采用迭代公式法（試算法），使等式兩邊相等，解得近似值解得近似值2 2=0.0178=0.01783 3）計(jì)算沿程水頭損失）計(jì)算沿程水頭損失smdqv/415. 13

20、. 01 . 04422mgvdlhf613. 08 . 92415. 13 . 0100018. 02221mgvdlhf606. 08 . 92415. 13 . 01000178. 02222 由上可以看出兩種方法計(jì)算的沿程水頭損失基本相等。例例2 2：一混凝土襯砌的梯形渠道：一混凝土襯砌的梯形渠道, ,底寬底寬b=10mb=10m，水深，水深h=3mh=3m，邊坡系數(shù)邊坡系數(shù)m=1.0m=1.0，粗糙系數(shù)，粗糙系數(shù)n=0.014n=0.014，斷面平均流速，斷面平均流速v=1m/s,v=1m/s,求作均勻流時(shí)的水力坡度求作均勻流時(shí)的水力坡度j j，以及在，以及在100100米渠道米渠道

21、中的水頭損失。中的水頭損失。bmhh1m解：解： 1 1）求水力半徑）求水力半徑r rmmhbmhbhmhbmhbbhxr11. 2113210) 3110(312)(12)2(212222 2）求謝才系數(shù)）求謝才系數(shù)c c若用曼寧公式若用曼寧公式)/(91.80)11. 2(014. 0115 . 061611smrnc 若用巴甫洛夫斯基公式若用巴甫洛夫斯基公式1458. 0) 1 . 0014. 0(11. 275. 013. 0014. 05 . 2)10. 0(75. 013. 05 . 2nrnysmrncy/6 .79)11. 2(014. 0115 . 01458. 02兩式計(jì)算

22、結(jié)果相差不大。兩式計(jì)算結(jié)果相差不大。2 2）求水力坡度）求水力坡度j j（根據(jù)謝才公式）（根據(jù)謝才公式）5222211024. 711. 291.801rcvj52222210748411. 26 .791rcvj3 3）求水頭損失）求水頭損失mljhfmljhfljhf352235111048. 71001048. 71024. 71001024. 74-4 4-4 局部水頭損失局部水頭損失 當(dāng)液體流過管道上的閥件，閘閥及進(jìn)出口時(shí)，當(dāng)液體流過管道上的閥件，閘閥及進(jìn)出口時(shí)，由于流體的流向，速度大小突然變化，以及產(chǎn)生由于流體的流向，速度大小突然變化，以及產(chǎn)生旋渦等，在局部位置造成能量損失，這種能

23、量損旋渦等，在局部位置造成能量損失，這種能量損失稱為失稱為局部水頭損失。局部水頭損失。注意：注意： 雖然管件、閥件的干擾是由局部產(chǎn)生的，但雖然管件、閥件的干擾是由局部產(chǎn)生的，但在其下游較長的一段距離中才消失。在其下游較長的一段距離中才消失。局部阻力系數(shù)局部阻力系數(shù)局部水頭損失的計(jì)算公式：局部水頭損失的計(jì)算公式：gvhm22 由于局部液體的運(yùn)動(dòng)變化十分復(fù)雜，因此在計(jì)算時(shí)，由于局部液體的運(yùn)動(dòng)變化十分復(fù)雜，因此在計(jì)算時(shí)，除少數(shù)特別的情況下可以用理論公式外，大多數(shù)的情況除少數(shù)特別的情況下可以用理論公式外，大多數(shù)的情況下，我們一般采用實(shí)驗(yàn)的方法來確定公式的下，我們一般采用實(shí)驗(yàn)的方法來確定公式的值，局部值

24、，局部水頭損失也可用下列公式計(jì)算：水頭損失也可用下列公式計(jì)算：gvdlgvhem2222el當(dāng)量長度，即把局部阻力折算為直管的相當(dāng)長度。當(dāng)量長度，即把局部阻力折算為直管的相當(dāng)長度。dle一、突然擴(kuò)大的局部水頭損失一、突然擴(kuò)大的局部水頭損失d1d2v1v22211l 由于截面突然擴(kuò)由于截面突然擴(kuò)大，使液體運(yùn)動(dòng)在局大，使液體運(yùn)動(dòng)在局部出現(xiàn)翻滾、紊亂。部出現(xiàn)翻滾、紊亂。取取1-2截面間液體為控截面間液體為控制體，則制體，則1-2截面間的截面間的動(dòng)量方程為：動(dòng)量方程為：)()()(122212221vvvvvmpp兩邊同除以兩邊同除以得：得：）（1)(21221vvgvpp列列1-21-2截面的伯氏方

25、程：截面的伯氏方程：mhgvrpzgvrpz2222222111由于此段距離較短，所以忽略沿程水頭損失。由于此段距離較短，所以忽略沿程水頭損失。21zz 又又 22222121gvvrpphm將（將（1 1）代入（）代入（2 2）：）： 3)(21)22(212)(221222112222221122vvgvvvvvggvvvvgvhm由由1-2截面間的連續(xù)性方程：截面間的連續(xù)性方程：2211vv將將2112vv代入（代入（3 3）gvgvhm22)1 (2121221221)1 (特例當(dāng)管內(nèi)液體從管道內(nèi)流入大容器或出口時(shí)的當(dāng)管內(nèi)液體從管道內(nèi)流入大容器或出口時(shí)的突然擴(kuò)大系數(shù)：突然擴(kuò)大系數(shù)：22

26、1)1 (f1112 當(dāng)兩截面的大小不是相差懸殊的話，則直接當(dāng)兩截面的大小不是相差懸殊的話，則直接代入公式計(jì)算代入公式計(jì)算的值。的值。二、其他類型的局部水頭損失二、其他類型的局部水頭損失 由于各種類型局部水頭損失的基本特征有共同點(diǎn)，由于各種類型局部水頭損失的基本特征有共同點(diǎn)，故有可能采用共同的計(jì)算公式，即：故有可能采用共同的計(jì)算公式，即：gvhm22 對(duì)其各種局部公式和實(shí)驗(yàn)值在專業(yè)的設(shè)計(jì)手冊(cè)都對(duì)其各種局部公式和實(shí)驗(yàn)值在專業(yè)的設(shè)計(jì)手冊(cè)都有記載。我們書上給出了部分公式，見有記載。我們書上給出了部分公式，見p64式式4-32、4-33、4-34及及p65表表4-2給出的系數(shù)。給出的系數(shù)。三、水頭損失

27、疊加三、水頭損失疊加 兩截面間液體流動(dòng)的水頭損失等于各段沿程水兩截面間液體流動(dòng)的水頭損失等于各段沿程水頭損失與局部水頭損失之和。即：頭損失與局部水頭損失之和。即：mfwhhh注意：注意： 在管路中若有兩個(gè)局部的管件緊連時(shí)，其阻力在管路中若有兩個(gè)局部的管件緊連時(shí)，其阻力損失不等于兩個(gè)單獨(dú)的局部阻力系數(shù)之和，而應(yīng)根損失不等于兩個(gè)單獨(dú)的局部阻力系數(shù)之和，而應(yīng)根據(jù)實(shí)驗(yàn)測定，因?yàn)榫植孔枇ο禂?shù)的確定是對(duì)其上下?lián)?shí)驗(yàn)測定，因?yàn)榫植孔枇ο禂?shù)的確定是對(duì)其上下游有足夠的直管段而言的游有足夠的直管段而言的四、應(yīng)用舉例四、應(yīng)用舉例010122h例例1 1、如圖為離心泵的安、如圖為離心泵的安裝示意圖，已知下列數(shù)據(jù)，裝示

28、意圖，已知下列數(shù)據(jù)，試求離心泵的最大安裝高試求離心泵的最大安裝高度度h h。吸水管為鑄鐵管，直徑吸水管為鑄鐵管，直徑d=100mmd=100mm，吸水管長度，吸水管長度l=20ml=20m，流量流量q=15l/sq=15l/s，水溫，水溫t=20t=20。管道中有濾水閥一個(gè)，。管道中有濾水閥一個(gè)，標(biāo)準(zhǔn)彎頭一個(gè)標(biāo)準(zhǔn)彎頭一個(gè)(90(900 0) )，水泵的最大容許真空度，水泵的最大容許真空度h hv v=6mh=6mh2 2o o。解解: :如圖選取截面與基準(zhǔn)面，列如圖選取截面與基準(zhǔn)面，列1-21-2截面間伯氏方程截面間伯氏方程whgvrpzgvrpz2222222111smdqv/91. 11 . 014. 31015442322gvgvdlhw222222先求先求：當(dāng)：當(dāng)t=20t=200 0時(shí)，時(shí)，=1005=10051010-6-6561091. 11010051 . 091. 11000reuvd為紊流吸管為鑄鐵管，查吸管為鑄鐵管，查p55p55表表4-14-1取取=0.3=0.3/d=0.3/100=3/d=0.3/100=31010-3-3據(jù)據(jù)rere、/d/d查查p57p57圖圖4-84-8：得：得=0.026=0.026對(duì)對(duì)：查：查p64表表4-2 2閥75. 0彎整理伯氏方程：整理伯氏方程：gvdlhgv