工程熱力學習題

1、1 如果熵不發(fā)生改變，則系統(tǒng)不可能從外界吸熱或者放熱。V2 噴管中氣體動能的增加是由氣體進出口的焓降轉換而來的。 V3 內能為一個狀態(tài)參數(shù)，它是溫度與比容的函數(shù)。V4 對剛性容器內的水加熱，使其在恒溫下蒸發(fā)，這是一個不可逆過程。 X5 對剛性容器內的水做功，使其在恒溫下蒸發(fā)，這是一個可逆過程。X6 單位工質流經熱交換器時，其在熱交換器中吸入的熱量等于其焓的增量7 用焓表示的熱力學第一定律解析式又稱之為熱力學第一定律的第解析式二8 代表系統(tǒng)因流入工質而獲得的能量中取決于工質熱力狀態(tài)的那部分能量，稱之為，單位工質的這種能量稱之為，其單位為焓 比焓 KJ/kg9 對于技術功而言，其廣義力為；廣義位移

2、為比容壓力10 穩(wěn)定流動能量方程式中，有幾項是可以在工程上直接利用的，稱之為技術功11 開口系統(tǒng)中，隨工質帶入系統(tǒng)的能量包括哪幾種類型、動能 位能 內能 推動功12 穩(wěn)定流動過程中，系統(tǒng)內儲存的能量可以改變 X13 穩(wěn)定流動過程中，系統(tǒng)進出口處工質質量相等且不隨時間而變，滿足質量守恒條件 V14 如果在流動過程中，熱力系統(tǒng)在任何界面上工質的一切參數(shù)均不隨時間而變化，則稱這種流動過程為穩(wěn)定流動過程15 熱力學中常見物理量的符號非常重要，請指出放熱中熱量的符號為；做壓縮功為；內能增加為負 負 正16 閉口系統(tǒng)熱力學第一定律解析式僅適用于理想氣體，不適用于實際氣體 X17 閉口系統(tǒng)熱力學第一定律解析

3、式僅適用于可逆過程 X18熱力學第一定律的文字表達式為進入系統(tǒng)的能量-離開系統(tǒng)的能量=系統(tǒng)中儲存能量的增加19 單位質量的工質的內能稱之為，其單位是比內能 J/kg20 內能由、分子能所組成，其中在熱力學中是不考慮的內動能 內位能 分子能21 熱力學第一定律的實質是能量守恒22 可逆的絕熱過程為定熵過程V23 非準靜態(tài)過程是可以在參數(shù)坐標圖中用實線表示出來的 X24 絕熱過程中系統(tǒng)與外界不可能有能量的交換 X25 熱力學中，計算熱量過程中，廣義力是；廣義位移是溫度熵26 計算熱力學功過程中，廣義力為；廣義位移為壓力 比容27 熱力學中，功的單位是J28 判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的

4、特點，其二要求在機系統(tǒng)做機械運動過程中無與 摩擦 擾動29 當系統(tǒng)由開始狀態(tài)變化到終止狀態(tài)，如其能從終止狀態(tài)沿原路徑返回到初始狀態(tài)，且參與該變化過程的系統(tǒng)與外界均能完全返回到原來的狀態(tài)，則稱這樣的過程為過程 可逆30 判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的特點，其一要求在熱傳遞過程中熱源與工質之間無 溫差31 對于準靜態(tài)過程，要求過程進行速度遠遠系統(tǒng)恢復平衡狀態(tài)的速度小于32 對于準靜態(tài)過程，要求過程進行時間遠遠系統(tǒng)恢復平衡時間 大于33熱力學中有個基本狀態(tài)參數(shù) 334 熱力學中把工質所處的某種宏觀物理狀況稱之為工質的熱力狀態(tài)，簡稱為。狀態(tài)35 在所研究的時間內，系統(tǒng)與外界無熱量交換，但有其

5、他形式能量交換，這樣的系統(tǒng)稱之為系統(tǒng) 絕熱36 在所研究的時間內，系統(tǒng)與外界既無熱量和機械能的交換且無物質的交換，這樣的系統(tǒng)稱之為系統(tǒng) 孤立37 在所研究的時間內，系統(tǒng)與外界既有熱量和機械能的交換且有物質的交換，這樣的系統(tǒng)稱之為系統(tǒng) 開口38 在所研究的時間內，系統(tǒng)與外界只有熱量和機械能的交換而無物質的交換，這樣的系統(tǒng)稱之為系統(tǒng) 閉口39 在所研究的時間內，系統(tǒng)與外界只有能量的交換而無物質的交換，這樣的系統(tǒng)稱之為系統(tǒng) 閉口40 名詞解釋：熱力系統(tǒng)熱力系統(tǒng)就是具體指定的熱力學研究對象。41 熵增加的過程必為不可逆過程。X42 因為熵只增不減，故熵減少的過程是不可能實現(xiàn)的。 X43 只要設計得當，

6、總可以找到那么一款熱機，使得其熱效率為1 X44 根據(jù)卡諾循環(huán)的熱效率計算式，可知當高溫熱源與低溫熱源之間溫度相等時，其熱效率為。這表明卡諾循環(huán)與熱力學第二定律的說法是一致的。零 開爾文45 熱力學第二定律可表述為：不可能從單一熱源取熱使之完全變?yōu)橛杏霉Χ划a生其他影響。這是的說法。開爾文46 孤立系統(tǒng)做功能力的損失可用環(huán)境溫度與的乘積來計算系統(tǒng)熵增47 當工質在給定的高溫熱源與低溫熱源之間進行可逆循環(huán)時，工質從高溫熱源吸熱Q1中，最大限度地轉換為可用功的那一部分熱能，稱為在給定熱源條件下的。做功能力48 孤立系統(tǒng)內進行可逆過程時，則其熵不變；而如進行不可逆過程，則熵必定增加。不論發(fā)生什么，孤

7、立系統(tǒng)的熵均不會減少。V49 孤立系統(tǒng)的熵會一直增加。X50 熵產只能大于等于零，不能少于零。V51 熵流只能大于等于零，不能少于零。 X52 由于系統(tǒng)內的不可逆因素導致功的損失所引起的熵的變化，稱之為熵產53 系統(tǒng)與外界發(fā)生熱交換時而引起熵的變化量，稱之為 熵流54 表征工質熱運動混亂程度的狀態(tài)參數(shù)是熵55 在相同溫度的高溫熱源與相同溫度的低溫熱源之間工作的一切不可逆循環(huán)，其熱效率必小于可逆循環(huán)。V56 在相同溫度的高溫熱源和相同溫度的低溫熱源之間工作的一切可逆循環(huán)，其熱效率都相等，與采用哪一種工質有關。X57 提高高溫熱源問題，降低低溫熱源溫度，可以提高卡諾循環(huán)的熱效率 V58 熱力學第二

8、定律的實質是指出一切自然過程的 不可逆性59 選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進行壓縮，使其體積為原來的1/2，則定熵過程放熱最小，但耗功最多。 V60 選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進行壓縮，使其體積為原來的1/2，則定溫過程放熱最多。 V61 選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進行壓縮，使其體積為原來的1/2，則定溫過程耗功最多。X62 某一多變過程，如果其多變指數(shù)為無窮大，則該過程為過程 定容63 某一多變過程確定為定熵過程，則其多變指數(shù)等于。k 64 某一多變過程，如果其多變指數(shù)等于1，則該過程為過程 定溫65 某一多變過程，如果其多變指數(shù)等于0，則該過程為過程 定壓66 在多變

9、過程中，工質對外所做的技術功為膨脹功的倍 n67 在絕熱過程中，工質對外所做的技術功為膨脹功的倍 k68 在P-V圖上，絕熱過程線比定溫過程線要陡69 在T-S圖上，定容線比定壓線要陡70 工質在絕熱流動過程中對外所做的技術功等于工質的減少；外界對工質所做的技術功則等于工質的增加。焓 焓71 絕熱過程中，工質對外膨脹做功時，消耗工質內能，反之，外界對工質做壓縮功時，則全部用以增加工質的內能。V72 在定溫過程中，加給理想氣體的熱量全部轉變?yōu)閷ν獾呐蛎浌?；反之，在壓縮時，外界所消耗的功，全部轉變?yōu)闊幔⑷繉ν夥懦?。V73 定壓比熱與定容比熱之比，稱之為；用符號表示 比熱比 k74 理想氣體的定

10、壓千摩爾比熱減去定容千摩爾比熱，所得值為一固定值。V75 理想氣體的定壓比熱減定容比熱的數(shù)值是一個固定值。X76 氣體的定壓比熱比定容比熱的數(shù)值要大 v77 工質的比熱在任何情況下均是一個定值 x78 千摩爾比熱等于質量比熱乘以工質的 分子量79 千摩爾比熱等于容積比熱乘以 22.480 單位物量物體的熱容量稱為該物體的比熱容量，簡稱為 比熱81 一物體溫度升高1k所需的熱量，稱為該物體的 熱容量82 接近液態(tài)的氣體稱之為 實際氣體83 遠離液態(tài)的氣體稱之為 理想氣體84 工程中判斷氣體為實際氣體還是理想氣體的唯一標準是看氣體是否接近或遠離液態(tài)85 理想氣體的焓是的單值函數(shù) 溫度86 理想氣體

11、的內能是的單值函數(shù) 溫度87 在工程熱力學中，分子本身體積及分子間相互作用力都可以忽略不計，完全實現(xiàn)了彈性碰撞的那樣一種氣體，稱之為 理想氣體88 在工程熱力學中，實際存在的一切氣體稱之為 實際氣體89 從理論上看，氣體流經噴管的流量隨著背壓的降低先增加再降低。但實際情況是，當流量增加至最大時，隨著背壓的降低，流量保持不變。V90 隨著背壓的降低，氣體流經噴管的流量會先增加，再降低。X91 對于指定的工質，臨界壓力比為一個常數(shù)。V92臨界壓力比與工質無關，是一個常數(shù)。X93 為獲得高壓氣流，當流體流速高于音速時，需選擇漸縮擴壓管。V94 為獲得高壓氣體，當流速低于音速時，則擴壓管應選擇漸擴擴壓

12、管。V95 為獲得超聲速氣流，則需選擇足夠高壓的氣體，但無需考慮噴管的形狀。V96借助漸縮噴管，可以通過降低流體的壓力而獲得不高于音速的高速氣體。V97在其他條件不變的情況下，可以通過降低流體的壓力而獲得高速的氣體。X98 氣體在噴管流動時，當它流速從零增加到臨界流速時，其壓力大約下降。一半99 當背壓與滯止壓力之比值大于臨界壓力比時，選擇噴管。漸縮100 漸縮噴管出口處的壓力稱之為。背壓101 當背壓與滯止壓力之比值小于臨界壓力比時，選擇噴管?？s放102 臨界壓力與滯止壓力之比值稱之為。臨界壓力比103 氣體流速為零或按照定熵壓縮過程折算為零的各種參數(shù)稱之為參數(shù)。滯止104 縮放噴管或擴壓管的最小截面處稱之為；此處的參數(shù)稱之為參數(shù)。喉部 臨界105 為獲得超聲速氣流，則需要選擇噴管 縮放106 亞聲速流動時，為獲得高速氣流，則需選擇