固體物理整理(有的不夠簡潔)

1、精選優(yōu)質(zhì)文檔-傾情為你奉上一：名稱解釋1.初基元胞：又稱固體物理學(xué)元胞，指一個晶體及其空間點陣中最小的周期性重復(fù)單元。2.慣用元胞：又稱結(jié)晶學(xué)元胞，指能同時反映晶體周期性與對稱性特征的元胞。3.倒格矢：用這樣的一個矢量來綜合體現(xiàn)晶面族的間距和法向，矢量的方向代表晶面族的法向，矢量的模值比例與晶面的間距。3.簡約布里淵區(qū)：作所有倒格矢的垂直平分面，被平面所包圍的圍繞原點的最小區(qū)域稱為第一布里淵區(qū)，又稱簡約布里淵區(qū)。4.原子散射因子：原子內(nèi)所有電子的散射波振幅的幾何和Aa與一個電子的散射波振幅Ae之比。5.幾何結(jié)構(gòu)因子：元胞內(nèi)所有原子的散射波在所考慮方向上的振幅與一個電子的散射波振幅之比。6.晶體

2、的結(jié)合能：絕對零度下，自由粒子系統(tǒng)的能量與由這些粒子組成的晶體的能量之差7.聲子：相鄰狀態(tài)的能量差為，諧振子的能量量子，稱為聲子。8.格波：原子的振動不是孤立的，原子的運動狀態(tài)會在晶體中以波的形式傳播，形成格波。9.簡諧近似：一般原子間的相對位移較小，互作用勢能U在平衡點a處的泰勒展開只取到二階項。10.定容比熱：單位質(zhì)量的物質(zhì)在定容過程中，溫度升時系統(tǒng)內(nèi)能的增量。11.電子態(tài)密度函數(shù)：表示在能級E附近單位能量間隔內(nèi)的電子態(tài)總數(shù)。12.費米能：在熱平衡條件下，電子占據(jù)能量E的電子態(tài)的幾率為它是溫度T，的函數(shù)，具有能量的量綱，稱為費米能或者化學(xué)勢。13.費米面：在K空間，能量為費米能的等能面14

3、.費米半徑：自由電子的費米面半徑15.近自由電子近似：假設(shè)晶體中存在一個很弱的周期性勢場，則電子的運動應(yīng)該很接近于自由電子，但同時又能體現(xiàn)出周期性勢場中電子狀態(tài)的新特點，這樣的電子就是近自由電子。在周期場中，若電子的勢能隨位置的變化（起伏）比較小，而電子的平均動能比其勢能的絕對值大很多，這樣，電子的運動幾乎是自由的。因此，我們可以把自由電子看成是它的零級近似，而將周期場的影響看成小的微擾。16.緊束縛近似：假設(shè)有N個相同的原子，分別處于晶格常數(shù)足夠大的晶格格點上。由于原子之間相隔足夠遠，相鄰原子之間的電子波函數(shù)彼此交疊甚微。可以認為這樣的晶體中電子的能量狀態(tài)與完全孤立原子中的電子態(tài)差別很小，但

4、是既然電子態(tài)有微弱交疊，電子就有一定幾率從一個原子轉(zhuǎn)移到另一個原子中區(qū)。這樣處理晶體中電子能態(tài)問題的方法稱為緊束縛近似。17.波包;局限于空間一定范圍內(nèi)的波。18.空穴:當(dāng)滿帶頂附近有空狀態(tài)k時，整個能帶中的電流以及電流在外電磁場作用下的變化，完全如同一個帶電正電荷e，具有正有效質(zhì)量和速度的粒子情況一樣。我們將這種假象的粒子稱為空穴。二：簡答1. 常見晶體的及結(jié)構(gòu)和布拉菲格子答：NaCl結(jié)構(gòu)：a布拉菲格子：面心立方，可以說是和離子面心立方子晶格套構(gòu)而成的復(fù)式晶格。B初基元胞：以離子為基失，按照面心立方的初基元胞選取，頂點是離子，內(nèi)部含有一個。C其他典型晶體：LiF、KBr、KI金剛石結(jié)構(gòu)：a布

5、拉菲格子：面心立方，金剛石可以看成是沿體對角線相互錯開對角線長度的兩個面心立方晶格套構(gòu)而成的 b初基元胞：與面心立方一致。 C其他典型晶體：Si、Ge、Sn2. 正格子格失和倒格子格失以及正格子元胞體積和倒格子元胞體積之間的關(guān)系答：正格子基失和倒格子基失的關(guān)系：i,j=1、2、3 0 正格子格失和倒格子格失的關(guān)系：正格子元胞體積和倒格子元胞體積之間的關(guān)系：3.倒格子基失的表達式： 4. 體心立方和面心立方的消光規(guī)律答：對于體心立方的布拉菲晶格，元胞內(nèi)兩個原子的基失2f n(h+k+l)為偶數(shù)0 n(h+k+l)為奇數(shù)則即衍射面指數(shù)之和nh+nk+nl為奇數(shù)的衍射線消失對于面心立方的布拉菲晶格，

6、元胞內(nèi)四個原子的基失則=4f h、k、l為同性數(shù)則（h+k）、（h+l）、（K+l）為偶數(shù)=0 h、k、l為異性數(shù) 即衍射面指數(shù)h、k、l異性數(shù)時，衍射線消失。5. 晶體結(jié)合的主要類型及其結(jié)合成晶體后核外電子的變化答：晶體結(jié)合的主要類型：離子晶體、共價晶體或者原子晶體、金屬晶體、分子晶體。結(jié)合成晶體后核外電子的變化：a.離子晶體: 離子為結(jié)合單元，電子分布高度局域在離子實的附近，形成穩(wěn)定的球?qū)ΨQ性的電子殼層結(jié)構(gòu)，所以離子鍵無方向性和飽和性。 b.共價晶體：原子之間共用價電子且具有飽和性和方向性c.金屬晶體：晶體將形成“公有化”電子6.范德瓦爾斯力的三種表現(xiàn)形式答：（1）&#

7、160;Keesom作用力      固有電偶極矩間的作用力  （2） Debey作用力        誘導(dǎo)力, 感應(yīng)電偶極矩的作用力  （3） London作用力      色散力, 瞬時電偶極矩的作用力7. T=0K和T>0K時，費米分布函數(shù)f(E,T)表達式以及其物理意義答：T=0K時（費米能為）費米分布函數(shù)為：在0K時, 所

8、有低于的能態(tài)都填滿了電子, 而所有高于的能態(tài)都是空的。T>0K時 當(dāng)E比小幾個時， 當(dāng)E=時， 當(dāng)E比大幾個時這表明，T>0K時，附近原本能量的部分電子，獲得能量而躍遷到高于的能級上，使得之下附近能級上電子占據(jù)的幾率，而之上附近能級上電子占據(jù)的幾率。E=處，表明如果電子能夠占據(jù)該能量狀態(tài)則其占據(jù)的幾率為0.58. 低溫下電子比熱不能忽略的原因答：溫度高于德拜溫度時, 電子對比熱的貢獻很小; 當(dāng)溫度較低時, 電子比熱不能忽略： 當(dāng)時，可求出此時的溫度：對于簡單金屬，估算出的數(shù)量級低溫時金屬的總比熱為:或者有上述分析：在T比小時,起主要作用，所以低溫下電子比熱不能忽略9. 電子波動方程

9、的解的特點？會寫出自由電子、孤立原子電子和實際晶體中電子的波函數(shù)。答：電子波動方程的解的特點：應(yīng)該滿足布洛赫定理a.自由電子: b.孤立原子電子: c.實際晶體中電子:10.能隙是簡并微擾還是非簡并微擾的結(jié)果？產(chǎn)生于什么布里淵區(qū)什么位置？答：能隙是簡并微擾的結(jié)果產(chǎn)生于什么布里淵區(qū)的邊界11 電子可看成準(zhǔn)經(jīng)典粒子的條件答：電子坐標(biāo)的不準(zhǔn)確度只要比外場發(fā)生明顯變化的空間尺度小得多，而又比元胞尺度大得多即：12. 會根據(jù)能帶理論簡述金屬、半導(dǎo)體和絕緣體的導(dǎo)電性答：金屬：在一系列能帶中除了電子填充滿的能帶以外，還有部分被電子填充的能帶 導(dǎo)帶，后者起著導(dǎo)電作用。 半導(dǎo)體：依靠熱激發(fā)即可以將滿帶中的電子激

10、發(fā)到導(dǎo)帶中，因而具有導(dǎo)電能力。 絕緣體：原子中的電子是滿殼層分布的，價電子剛好填滿了許可的能帶，形成滿帶，導(dǎo)帶和價帶之間存在一個很寬的禁帶，在一般情況下，價帶之上的能帶沒有電子；在電場的作用下沒有電流產(chǎn)生。13. 有效質(zhì)量及其物理意義答：1.有效質(zhì)量:有效質(zhì)量中包含了周期場對電子的作用。在一般情況下，有效質(zhì)量是一個張量，在特殊情況下也可以退化為標(biāo)量。 有效質(zhì)量不僅可以取正，也可以取負，在能帶底附近，有效質(zhì)量總是正的；而在能帶頂附近， 有效質(zhì)量總是負的。這是因為在能帶底和能帶頂E(K)分別取極小值和極大值，分別具有正的和負的二價微商。有效質(zhì)量m*既可以小于m，也可以大于m，甚至還可以為負值。這都

11、取決于晶格力的大小與正負，即周期場對電子運動的影響。這種影響主要通過在布里淵區(qū)邊界附近發(fā)生Bragg反射而在電子與晶格之間交換動量這種形式反映出來的。有效質(zhì)量是一個很重要的概念，它把晶體中電子準(zhǔn)經(jīng)典運動的加速度與外力聯(lián)系起來。 2.物理意義：有效質(zhì)量實際上是包含了晶體周期勢場作用的電子質(zhì)量，它的引入使得晶體中電子準(zhǔn)經(jīng)典運動的加速度與外力直接聯(lián)系起來了，就像經(jīng)典力學(xué)中牛頓第二定律一樣，這樣便于我們處理外力作用下晶體電子的動力學(xué)問題。14. 滿帶電子不導(dǎo)電以及導(dǎo)帶導(dǎo)電的原因答：1.滿帶電子不導(dǎo)電的原因：在K空間中，對于同一能帶有：同一能帶，處于K態(tài)和處于-K態(tài)的電子具有大小相等方向相反的速度。無外

12、電場時在一定溫度下，電子占據(jù)K態(tài)和-K態(tài)的概率相同，這兩態(tài)的電子對電流的貢獻相互抵消。所以，無宏觀電流0。有外電場時：電子受到的作用力：電子動量的變化：這表明所有電子狀態(tài)以相同的速度沿著電場的反方向運動，能帶始終處于均勻填滿的狀態(tài)，并不產(chǎn)生電流。 2.導(dǎo)帶導(dǎo)電的原因: 無外電場時： 熱平衡狀態(tài)下，電子占據(jù)兩個狀態(tài)的幾率相等，不產(chǎn)生電流。 有外電場時： 外場的作用會使布里淵區(qū)的狀態(tài)分布發(fā)生變化，逆電場方向上運動的電子較多。因此，在外場作用下，導(dǎo)帶中的電子產(chǎn)生電流。15. k空間和實空間電子在恒定磁場中運行的軌跡答：準(zhǔn)經(jīng)典運動的基本方程：在K空間中的運動圖象 沿磁場方向K的分量不隨時間而變，即在K

13、空間中，電子在垂直于磁場的平面內(nèi)運動。 Lorentz力不做功，電子的能量E(K)不隨時間而變，即電子在等能面上運動。在K空間中電子的運動軌跡是垂直于磁場的平面與等能面的交線，即電子在垂直于磁場的等能線上運動。在K空間中，電子作循環(huán)運動:電子的循環(huán)周期：回轉(zhuǎn)圓頻率：以自由電子為例： 電子的回旋軌道為圓。 在等能線上const.在實空間中的運動圖象在實空間中，電子的運動軌跡為一螺旋線。以自由電子為例：如設(shè)磁場沿z軸方向，B（0，0，B)，則有： 在實空間中電子的運動圖象：沿磁場方向(z方向)電子作勻速運動；在垂直于磁場的平面內(nèi)，電子作勻速圓周運動?；剞D(zhuǎn)頻率： 對于晶體中的電子：在主軸坐標(biāo)系中有:

14、若磁場方向取在z軸方向， ，即可寫出其相應(yīng)的準(zhǔn)經(jīng)典運動方程:16. 波恩-卡曼邊界條件及其后果答：假設(shè)在有限晶體之外，有無限多個和這個有限晶體完全相同的假想晶體，它們和實際晶體彼此毫無縫隙地銜接在一起，組成一個無限的晶體。一維晶格振動的邊界條件：則可得:所以:這說明格波的波矢只可取一系列不連續(xù)的值。17. 平均聲子數(shù)的公式，會討論相關(guān)問題答：溫度T時, 頻率為的一個格波的平均能量為:就是頻率為的格波在溫度T時的平均聲子數(shù), 定量的表示出一個格波被熱激發(fā)的程度。18. 比熱的愛因斯坦模型和德拜模型，以及其和實驗符合或不符合的原因。答：愛因斯坦模型 假定晶體內(nèi)所有原子都以相同頻率獨立振動, 每個原

15、子都是一個量子諧振子。Ns個原子組成的晶體振動內(nèi)能U(T):則比熱為:式中的頻率還是個待定的量。為了確定，引入愛因斯坦溫度，定義：在顯著變化的溫度范圍內(nèi), 使比熱的理論曲線盡可能好地與實驗曲線擬合, 從而確定愛因斯坦溫度。對于大多數(shù)固體,在100300K范圍。德拜模型假定三維單式(S=1)晶體為各向同性的連續(xù)彈性媒質(zhì), 由N個初基元胞組成。晶體中傳播的彈性波有縱波和橫波兩種, 對于三維單式晶體, 有一支縱波和兩支橫波。對于一定的波矢, 縱波波速為, 橫波波速為, 波矢空間單位體積數(shù)為, 所以體積內(nèi)的點數(shù)目為:體積內(nèi)的簡正振動頻率數(shù)目為: 縱波： 橫波：因為: 令 可繼續(xù)化為兩種模型和實驗結(jié)果偏

16、離的原因： 高溫情況：高溫下兩種模型都假設(shè)全部格波已經(jīng)充分激發(fā)。兩種模型均是接近于經(jīng)典理論的分析, 盡管兩個模型對格波頻率及其分布作了不同的假設(shè), 但都趨于經(jīng)典極限，因此結(jié)果都是正確的。低溫情況：前面討論平均聲子數(shù)的時候, 曾經(jīng)定性認為只有滿足 的格波在溫度T時才可以被激發(fā), 而的格波被“凍結(jié)”, 對比熱無貢獻。在愛因斯坦模型中, 假設(shè)晶格中所有原子均以相同頻率獨立地振動, 即設(shè)不論在什么溫度下所有格波激發(fā), 顯然與實際不符, 這就是低溫下愛因斯坦模型定量上與實驗不符的原因。德拜模型考慮了格波的頻率分布, 把晶體當(dāng)作彈性連續(xù)介質(zhì)來處理的。低溫情況下, 溫度越低, 能被激發(fā)的格波頻率也越低, 對應(yīng)的波長便越長, 而波長越長, 把晶體視為連續(xù)彈性介質(zhì)的近似程度越好. 即溫度越低, 德拜模型越接近實際情況。19. 簡諧效應(yīng)和非簡諧效應(yīng)各自所能解釋的物理現(xiàn)象答：簡諧近似解釋了比熱(尤其是低溫下比熱)，但不能解釋熱脹。三：計算題1.一維周期場中電子的波函數(shù)應(yīng)當(dāng)滿足布洛赫定理。若晶格常數(shù)為，電子的