材料物理材料的受力形變

1、材材 料料 物物 理理 哈爾濱理工大學(xué)應(yīng)用科學(xué)學(xué)院 材料物理系姜 越2022-4-8材料科學(xué)材料科學(xué)物理科學(xué)物理科學(xué)材料材料物理物理緒緒 論論物理學(xué)概念、原理等物理學(xué)模型材料性能v研究內(nèi)容：研究內(nèi)容： 物理性能與材料的成分、結(jié)物理性能與材料的成分、結(jié) 構(gòu)、工藝過構(gòu)、工藝過程的關(guān)系及其變化規(guī)律。程的關(guān)系及其變化規(guī)律。熱學(xué)熱學(xué)性能性能電學(xué)電學(xué)性能性能光學(xué)光學(xué)性能性能 材料物理性能材料物理性能磁學(xué)磁學(xué)性能性能聲學(xué)聲學(xué)性能性能力學(xué)性能力學(xué)性能v本課程的內(nèi)容龐雜，每章都自成體系。從四本課程的內(nèi)容龐雜，每章都自成體系。從四個方面進行學(xué)習(xí)：個方面進行學(xué)習(xí)：基本概念基本概念、物理本質(zhì)物理本質(zhì)、影影響因素響因素

2、和和分析應(yīng)用分析應(yīng)用。v學(xué)習(xí)要求學(xué)習(xí)要求：v1 1、掌握基本概念、掌握基本概念v2 2、定性了解各種物理性能的物理本質(zhì)、定性了解各種物理性能的物理本質(zhì)v使用教材：使用教材：本課程講授內(nèi)容 一、力學(xué)性能一、力學(xué)性能 二、熱學(xué)性能二、熱學(xué)性能 三、電學(xué)性能三、電學(xué)性能 四、磁學(xué)性能四、磁學(xué)性能考核辦法：考核辦法：期末考試期末考試80% ，平時，平時20% 。平時成績：平時成績：測驗測驗3次次 75% , 出勤出勤25%。遲到遲到5次或曠課次或曠課3次及以上，出勤成績?yōu)榇渭耙陨希銮诔煽優(yōu)?分；分；l2.1 應(yīng)力和應(yīng)變應(yīng)力和應(yīng)變l2.2 彈性形變彈性形變l2.3 滯彈性滯彈性l2.4 材料的塑性形變

3、材料的塑性形變l2.5材料的高溫蠕變材料的高溫蠕變第第2章章 材料的受力形變材料的受力形變 各種材料在外力作用下，發(fā)生形狀和大小的變化，稱之為形變形變。形變：形變：形變方式：作用力較小 彈性形變（可逆）； 作用力較大 塑性形變（不可逆）；高溫恒應(yīng)力條件下 蠕變；ss基本力學(xué)行為：材料受力 彈性形變 塑性形變 斷裂基本力學(xué)指標(biāo)：強度 塑性 韌性sb屈服強度屈服強度 抗拉強度抗拉強度 延伸率延伸率 斷面收縮率斷面收縮率 材料在外力作用下都要產(chǎn)生內(nèi)力，同時發(fā)生形變。通常內(nèi)力用應(yīng)力描述，形變則用應(yīng)變表示。 應(yīng)力的應(yīng)力的定義：單位面積上所受的內(nèi)力。 一、應(yīng)一、應(yīng) 力力SFPa2.1 應(yīng)力和應(yīng)變應(yīng)力和應(yīng)變

4、FSL0LS0伸長伸長外力面積應(yīng)力MPaGPa單位：1 Pa=1 N/m2 AFT00SF 分類：工程應(yīng)力（名義應(yīng)力）：真實應(yīng)力：FSL0LS0伸長伸長變形小時：T0 分類：正應(yīng)力 ：剪切應(yīng)力 ：同作用面垂直的稱為正應(yīng)力，同作用面平行的稱為切應(yīng)力，正應(yīng)力引起材料的伸長或縮短，切應(yīng)力引起材料的畸變，并使材料發(fā)生轉(zhuǎn)動。S01. 單向單向拉伸應(yīng)變拉伸應(yīng)變000)(LLLLLF二、應(yīng)變二、應(yīng)變應(yīng)變是用來描述物體內(nèi)部各質(zhì)點之間的相對位移。名義應(yīng)變名義應(yīng)變 ：真實應(yīng)變：真實應(yīng)變：0ln0LLLdLLLtrue量綱：無量綱：無0L0LLSL0LS0伸長伸長F名義應(yīng)變和真實應(yīng)變名義應(yīng)變和真實應(yīng)變0L)1ln(

5、)1ln(lnln0000LLLLLLLtrue通常為了方便起見都用名義應(yīng)變。小形變時基本相同小形變時基本相同大形變時差別較大形變時差別較大0L0LLSL0LS0FLLFAOBOAOByx,2. 剪應(yīng)變剪應(yīng)變定義：物體內(nèi)部一體積元上的二個面元之間的夾角的變化。xyBOAtanLU外力方向與作用面平行切應(yīng)力3. 壓縮應(yīng)變（體積應(yīng)變）壓縮應(yīng)變（體積應(yīng)變）000VVVVVV0V受流體靜壓力作用壓縮應(yīng)力 靜壓力靜壓力 P壓縮應(yīng)變?nèi)?、?yīng)力與應(yīng)變曲線三、應(yīng)力與應(yīng)變曲線不同材料的變形行為不同不同材料的變形行為不同l1.脆性材料（陶瓷）脆性材料（陶瓷）：如上圖曲線（a），即在彈性變形后沒有塑性變形（或塑性變形

6、很?。┙又褪菙嗔?，總彈性應(yīng)變能非常小。不同材料的變形行為不同。不同材料的變形行為不同。l2.延性材料（金屬）：延性材料（金屬）：如上圖曲線（b） 開始為彈性形變，接著有一段彈塑性形變，然 后才斷裂，總變形能很大。l3.彈性材料（橡膠）：彈性材料（橡膠）：如上圖曲線（c），沒有殘余形變。 材料的形變是重要的力學(xué)性能，與材料材料的形變是重要的力學(xué)性能，與材料的制造、加工和使用都有著密切的關(guān)系。因的制造、加工和使用都有著密切的關(guān)系。因此，研究材料在受力情況下產(chǎn)生形變的規(guī)律此，研究材料在受力情況下產(chǎn)生形變的規(guī)律是有重要意義的。是有重要意義的。2.2 彈彈 性性 形形 變變xx 物體在外力的作用下會發(fā)

7、生形變， 當(dāng)外力撤銷后有些物體可以恢復(fù)到原來 的形狀。物體這種能消除由外力引起的形變的性能，稱為彈性彈性。 外力去除后，形變完全消失的現(xiàn)象叫彈性形變彈性形變。 一、一、 虎克定律（應(yīng)力與應(yīng)變的關(guān)系）虎克定律（應(yīng)力與應(yīng)變的關(guān)系）xaa以單向拉伸為例以單向拉伸為例各向同性體Exxxz彈性模量彈性模量aaxu 彈性模量，對各向同性體為一常數(shù)。表示材料抵抗彈性變形的能力。E應(yīng)變應(yīng)力彈性模量ExxEbbbbbccccczyu當(dāng)長方體伸長時，側(cè)向要發(fā)生橫向收縮。 zyx，橫向變形系數(shù)（泊松比泊松比）泊松比泊松比：表示材料在受外力作用時，側(cè)向收縮能力：表示材料在受外力作用時，側(cè)向收縮能力xzxy5 . 00

8、對于彈性形變，金屬材料的泊松比為0.290.33，無機材料為0.20.25。u長方體在單向正應(yīng)力 作用下EEExzxxyxxxu若長方體各面分別受有均勻分布的正應(yīng)力 ,則在各方面的總應(yīng)變可以將三個應(yīng)力分量中的第一個應(yīng)力分量引起的應(yīng)變分量疊加而求得。EEEEzyxzyxx)(zyx，xxyyzu廣義虎克定律為：EEEyxzzzxyyzyxx)()()(EE虎克定律：對于剪切應(yīng)變，則有：式中 為剪切模量或切變模量。 之間有下列關(guān)系：P，EG12EGGGG 各向同等的壓力 除以體積變化為材料的體積彈性模量。213 EVVPKK對于均勻壓縮應(yīng)變則有：000VVVVVPPzyx KP彈性模量拉伸模量E剪

9、切模量G體積模量KPKGE12EG213 EK關(guān)系：12EG213 EK理論上：5 . 0032EEG 3EK二、二、 彈性變形機理彈性變形機理1、彈性的特點、彈性的特點 （1）可逆性可逆性（2）單值線性（線彈性）單值線性（線彈性）（3）變形量較?。┳冃瘟枯^小 一般：金屬、陶瓷、結(jié)晶態(tài)高聚物小于一般：金屬、陶瓷、結(jié)晶態(tài)高聚物小于1% 例外：例外：橡膠態(tài)高聚物橡膠態(tài)高聚物：1000%、非線性、非線性 2、彈性變形的本質(zhì)（過程）無外力作用時，原子在平衡位置作微振動。 彈性變形本質(zhì)：構(gòu)成材料的原子（離子）或分子從平衡位置產(chǎn)生可逆位移的反映。在 r0 附近r0rr skrF)(tan)(rFks彈性常

10、數(shù):sk結(jié)論：結(jié)論：ks的大小反映了原子間的作用力曲線在r = r0處斜率大小。3、原子間相互作用力和彈性常數(shù)的關(guān)系、原子間相互作用力和彈性常數(shù)的關(guān)系r4、原子間的勢能與彈性常數(shù)的關(guān)系、原子間的勢能與彈性常數(shù)的關(guān)系20021)()()(00rrdrdudrdurururu00rdrdu2021)()(0rdrdururur2021)()(0rdrdururu022)(rdruddrrduF022rsdrudk就是勢能曲線在最小值處的曲率，它是與無關(guān)的常數(shù)。結(jié)論：彈性系數(shù)ks的大小實質(zhì)上反映了原子間勢能曲線極小值尖峭度的大小。r022rsdrudk彈性系數(shù)ks對于一定的材料它是個常數(shù)，它代表了對

11、原子間彈性位移的抗力，即原子結(jié)合力。)(rFks5、彈性模量、彈性模量 彈性模量E是一個重要的材料常數(shù)，它是原子間結(jié)合強度的一個標(biāo)志。400rUE 微觀上：表征了原子間結(jié)合能的大小。宏觀上：表征了材料抵抗彈性變形的能力。彈性模量彈性模量E：E共價鍵 E離子鍵 E金屬鍵 E分子鍵E無機非金屬 E金屬 E高聚物E化學(xué)鍵 E物理鍵三、彈性模量的影響因素三、彈性模量的影響因素量。量。彈性模量彈性模量E：彈性模量彈性模量。彈性模量彈性模量，量量209 . 09 . 11PPEEE0材料無氣孔時的彈性模量 ，P 為氣 孔率.7、兩相復(fù)合材料的彈性橫量u在兩相系統(tǒng)中，總彈性模量在高彈性模量成分與低彈性模量成

12、分的數(shù)值之間。假定兩相系統(tǒng)的泊松比相同并聯(lián)模型串聯(lián)模型BABAFFFSSESSEESESESESSSBBAABBBAAABBAABBAABBAAvEvEEVVEVVEE1BAvvvA 、 vB分別為兩相的體積分數(shù)EA 、 EB分別為分別為兩相的彈性模量ABASBS并聯(lián)模型E為兩相系統(tǒng)彈性模量的最高值，叫上限模量。條件BABALLLFFFBABALLELLEELELELELLLLLLBBAABBBAAABBAABA111BBAABBAAEvEvEVVEVVEE1111BALLL 兩相系統(tǒng)彈性模量的最低值也叫下限模量。串聯(lián)模型條件 2 2.3 3 滯彈性滯彈性 對于理想彈性理想彈性固體，作用應(yīng)力會

13、立即引起彈性應(yīng)變，一旦應(yīng)力消除，應(yīng)變也隨之立即消除。 對于實際固體相應(yīng)于最大應(yīng)力的彈性應(yīng)變滯后于引起這個應(yīng)變的最大負荷。因此測得的彈性模量隨時間而變化。彈性模量依賴于時間的現(xiàn)象稱為滯彈性滯彈性。加載卸載11100滯彈性：滯彈性：應(yīng)變滯后于應(yīng)力 一、理想模型 2 2.3 3.1 1 力學(xué)模型力學(xué)模型 1.虎克固體模型EG或力學(xué)元件力學(xué)特性流動時有速度梯度 存在dydv流動阻力內(nèi)摩擦力FSdydvF dydvsPa,:粘度切應(yīng)力 2.牛頓液體模型（1）牛頓粘性定律 兩塊相距為Y的平板，兩板間充滿均勻的真實流體，平板面積S足夠大。粘度是流體粘滯性的一種量度，是流體流動力對其內(nèi)部摩擦現(xiàn)象的一種表示，粘

14、度大表現(xiàn)內(nèi)摩擦力大。 dtddtdydxdydtdx1剪切速率dydv速度梯度速度梯度=剪切速率剪切速率粘度的物理意義：產(chǎn)生單位剪切速率所需要的剪切應(yīng)力 牛頓粘性定律牛頓粘性定律牛頓粘性定律ttdydvdtddtd牛頓液體模型dtd)(力學(xué)元件tt力學(xué)特性dtdE彈簧粘壺二、組合模型 麥克斯韋液體是一種液態(tài)粘彈性物體，是內(nèi)部結(jié)構(gòu)由彈性和粘性兩種成分組成的聚集體。1.麥克斯韋模型G運動方程：G應(yīng)力變化速率dtddtd應(yīng)用：應(yīng)力松弛串聯(lián)模型二、組合模型 麥克斯韋液體是一種液態(tài)粘彈性物體，是內(nèi)部結(jié)構(gòu)由彈性和粘性兩種成分組成的聚集體。1.麥克斯韋模型G運動方程：G應(yīng)力變化速率dtddtd應(yīng)用：應(yīng)力松弛

15、串聯(lián)模型1221t2.開爾文固體模型固態(tài)粘彈性物體并聯(lián)模型運動方程：應(yīng)用：蠕變（應(yīng)變松弛） G2.3.2 滯彈性滯彈性一、標(biāo)準線性固體00111E222E332131231tE311311Edtddtd212Edtddtddtd23212Edtddtddtd22122EEdtdEdtddtd212EEdtdEdtddtd2212121)(EEEEEEE2222E2212121)(EEEEEEE12121)(EEEEE定義：22EE為恒定應(yīng)變下的應(yīng)力松弛應(yīng)力松弛弛豫時間。為恒定應(yīng)力下的應(yīng)變?nèi)渥內(nèi)渥儠r間。標(biāo)準線性固體方程二、應(yīng)變松弛和應(yīng)力松弛1、應(yīng)變松弛（蠕變） 應(yīng)變松弛是固體材料在恒定荷載下，變

16、形隨時間延續(xù)而緩慢增加的不平衡過程。蠕變：是指在恒定的應(yīng)力作用下，材料的形變隨時間的增加蠕變：是指在恒定的應(yīng)力作用下，材料的形變隨時間的增加而逐漸增大的現(xiàn)象。而逐漸增大的現(xiàn)象。例如：瀝青、水泥、混凝土、玻璃、高聚物在室溫下，金屬、陶瓷在較高溫度下，在持續(xù)外力作用下，除初始彈性變形外，都會出現(xiàn)不同程度的隨時間延續(xù)而發(fā)展的緩慢變形。蠕變?nèi)渥兓貜?fù)2、應(yīng)力松弛 應(yīng)力松弛是在持續(xù)外力作用下，發(fā)生變形著的物體，在總的變形值保持不變的情況下，由于徐變變形漸增，彈性變形相應(yīng)減小，由此使物體的內(nèi)部應(yīng)力隨時間延續(xù)而逐漸減少的過程。應(yīng)力松弛：是在恒定溫度和形變保持不變的情況下，材料內(nèi)部的應(yīng)力隨時間增加而逐漸衰減的現(xiàn)

17、象。ot0/0te例如：打包帶變松、橡皮筋變松 三、松弛時間1、恒定應(yīng)力0ta1tt a20E總0常數(shù)總20E)(ta設(shè) 為總應(yīng)變的滯后部分aa0滯后大?。?-總a，則不考慮0aaadtd022EE注意：)()(0ttaaaadtd分離變量：taaadtda001積分：)1 (taae)1)(0tae總滯彈性應(yīng)變滯彈性應(yīng)變與時間 t 的關(guān)系總應(yīng)變與時間的關(guān)系，加上0a0te)(-0總總te)(-0總總討論：0總0ttt10)(-e總總應(yīng)變?nèi)渥內(nèi)渥儠r間：在恒定應(yīng)力作用下，應(yīng)變達到 所需時間ee0) 1(總 越大，應(yīng)變滯后越大，因此 可以反映不同材料應(yīng)變滯后的程度。即 越大滯彈性也越大。2、恒定應(yīng)

18、變 （應(yīng)力松弛）0常數(shù)2022EE對于彈簧2，恒定應(yīng)變 則 不變21-對于彈簧1，20221dtddtd101122EE0110dtdtdtd010te0應(yīng)力松弛方程分離變量，解方程討論：0t0t001et是應(yīng)力從原始值 松弛到 所需時間001e即12121)(EEEEE應(yīng)力松弛應(yīng)力松弛時間。應(yīng)變?nèi)渥內(nèi)渥儠r間。22EE如果 大， 或 E 小，則 都大，滯后大,如果 則， ，E為常數(shù)，不隨時間變化，00理想彈性如果 則， ， 體系E隨時間變化，000 塑性形變塑性形變是指一種在外力移去后不能恢復(fù)的形變。材料經(jīng)受塑性形變而不破壞的能力叫延展性延展性，此種性能在材料加工和使用中都很有用，是一種重要的

19、力學(xué)性能。2.4 材料的塑性形變材料的塑性形變塑性變形是金屬區(qū)別于非金屬的重要特征。塑性變形是金屬區(qū)別于非金屬的重要特征。彈性極限彈性極限 產(chǎn)生彈性變形而不產(chǎn)生塑性變形的最大應(yīng)力；屈服強度屈服強度 、 金屬開始塑性變形的最小應(yīng)力；抗拉強度抗拉強度 材料抵抗大塑性變形的能力，反映極限承載能力。s:2 . 0:b:e%100001lll%100010AAA 和和都是材料的都是材料的塑性指標(biāo)塑性指標(biāo)，表示金屬的塑性變形能力。，表示金屬的塑性變形能力。0斷面收縮率：斷后伸長率（延伸率）:塑性指標(biāo)塑 性 變 形 方 式 從宏觀上看，固體的塑性變形方式很多，如伸長和縮短、彎曲、扭轉(zhuǎn)以及各種復(fù)雜變形。 從微

20、觀上看，單晶體的塑性變形的基本方式只有兩種，就是滑移和孿晶滑移和孿晶。 滑移滑移是金屬塑性變形的最主要形式是金屬塑性變形的最主要形式. 滑移：滑移：晶體受力時，晶體的一部分相對另一部分發(fā)生平移滑動。滑移是在剪應(yīng)力作用下在一定滑移系統(tǒng)上進行的。不破壞晶體內(nèi)部原子排列規(guī)律性的塑變方式。孿晶孿晶:是在切應(yīng)力作用下，晶體的一部分沿一定的晶面（孿晶面）和一定的晶向（孿晶方向）相對于另一部分，在一個區(qū)域內(nèi)發(fā)生連續(xù)順序的切變。 2.4.1晶格滑移一、滑移條件 滑移總是沿著晶體中原子密度最大的晶面(密排面)和其上密度最大的晶向(密排方向)進行。這是因為：密排面之間的面間距大，滑移阻力??；密排方向原子密度大，移

21、動距離短。 產(chǎn)生滑移條件：面間距大；移動距離短；相對滑移面上的電荷相反。 滑移系滑移系 單晶體的滑移 滑移總是沿著一定的晶面和該面上一定的晶向進行，這種晶面和晶向分別稱為滑移面滑移面和滑移方向滑移方向； 一個滑移面與其面上的一個滑移方向組成一個滑移系滑移系。 滑移系在一定程度上決定了金屬塑性的好壞滑移系在一定程度上決定了金屬塑性的好壞。如面心。如面心立方和體心立方金屬的塑性好于密排六方金屬。立方和體心立方金屬的塑性好于密排六方金屬。 但在相同條件下，但在相同條件下，金屬塑性好壞還取決于滑移面原子金屬塑性好壞還取決于滑移面原子密排程度及滑移方向的數(shù)目等因素密排程度及滑移方向的數(shù)目等因素。(a)

22、面心立方晶體三種晶體結(jié)構(gòu)的滑移系面心立方金屬為面心立方金屬為12個個滑移系滑移系111(c) 體心立方晶體可能的滑移系可能的滑移系12-48個：個：110,112, 123.(0001)密排六方金屬有密排六方金屬有3個個滑移系滑移系：（c）密排六方晶體 滑移方向?qū)扑鸬淖饔帽然泼娲螅悦嫘牧⒎浇饘俦润w心立方金屬的塑性更好。 一個滑移系就是滑移時的一種空間取向或一種可能性。因此，滑移系越多，金屬變形能力越大。常見金屬的滑移系如下： 二、臨界分切應(yīng)力二、臨界分切應(yīng)力 只有當(dāng)外力在某一滑移系中的分切應(yīng)力首先達到一定的臨界值時，這一滑移系開動，晶體才開始滑移。該分切應(yīng)力即稱為滑移的臨界分切應(yīng)力

23、，它是使滑移系開動的最小分切應(yīng)力。 應(yīng)力與外力F方向相同，可分解為兩個分應(yīng)力，一個為垂直于滑移面的分正應(yīng)力，另一個為分切應(yīng)力。設(shè)試棒橫截面積為A軸向拉力為F滑移面法線與外力F之間的夾角為滑移方向與外力F 之間的夾角為 作用此滑移面上沿滑移方向的分切應(yīng)力（分切應(yīng)力（ ）coscoscoscoscoscosAFAF滑移的臨界分切應(yīng)力（c）：在滑移面上沿滑移方面開始滑移的最小分切應(yīng)力。coscossc 當(dāng)=s（屈服強度）時，微觀上晶體開始滑移，宏觀上開始塑性變形，此時對應(yīng)著=c。 c稱為臨界分切應(yīng)力。coscos不同滑移面及滑移方向的剪應(yīng)力不一樣不同滑移面及滑移方向的剪應(yīng)力不一樣 同一滑移面上不同滑

24、移方向剪應(yīng)力也不一樣同一滑移面上不同滑移方向剪應(yīng)力也不一樣 滑移的滑移的臨界分切應(yīng)力（臨界分切應(yīng)力（ c c） c c取決于金屬的本性，不受取決于金屬的本性，不受 ， 的影響；的影響； 或或 9090 時，時， ； c c coscos coscos 的取值的取值 ， 4545 時，時， 最小，晶體易滑移；最小，晶體易滑移； 軟取向：值大；軟取向：值大； 取向因子：取向因子：coscos coscos 硬取向：值小。硬取向：值小。 都是純金屬純金屬晶體結(jié)構(gòu)晶體結(jié)構(gòu)滑移面滑移面滑移方向滑移方向c，MN/m2AlFCC1110.79CuFCC1110.49FeBCC11011212327.44Mg

25、HCP 0.76TiHCP 13.7 部分金屬單晶體的臨界切應(yīng)力部分金屬單晶體的臨界切應(yīng)力 三、金屬與非金屬晶體滑移難易的比較三、金屬與非金屬晶體滑移難易的比較 如果晶體只有一個滑移系統(tǒng)，產(chǎn)生滑移的機會就很少。如果有多個滑移系統(tǒng)，達到臨界切應(yīng)力的機會就多。金屬：主要由一種原子組成，結(jié)構(gòu)簡單，金屬鍵無方向性，滑移系統(tǒng)多，塑性好。無機材料：組成復(fù)雜、結(jié)構(gòu)復(fù)雜。共價鍵有方向性，同號離子相遇，斥力極大。只有個別滑移系統(tǒng)才能滿足幾何條件與靜電作用條件?；葡到y(tǒng)很少，塑性差。 只有少數(shù)無機材料晶體在室溫下具有延性。2.4.2 塑性變形機理塑性變形機理實驗證明，滑移是位錯位錯在切應(yīng)力作用下運動的結(jié)果。 形成

26、刃型位錯形成刃型位錯新的原子面新的原子面刃位錯的運動刃位錯的運動 位錯運動示意位錯運動示意1位錯的滑移 在高溫下使用的材料，必須考慮其高溫蠕變。2.5 材料的高溫蠕變材料的高溫蠕變高溫高溫:gmmTTTTTT高分子：陶瓷：金屬：)5 . 04 . 0()4 . 03 . 0(K:熔點，mT 很多構(gòu)件長期在高溫條件下運轉(zhuǎn)。例如，航空發(fā)動機葉片的使用溫度高達1000，汽輪機轉(zhuǎn)子使用溫度約為550等。 高溫對金屬材料的力學(xué)性能影響很大。高溫對金屬材料的力學(xué)性能影響很大。 所謂高溫蠕變是指材料在低于屈服強度的應(yīng)力作用下，隨加載時間的延長緩慢地產(chǎn)生塑性變形塑性變形的現(xiàn)象。 ） 在外力作用下發(fā)生瞬時彈性形變） 蠕變減速階段。特點是應(yīng)變速率隨時間遞減。高溫時，tAnln1，3232Btn，aboa2.5.1 典型的蠕變曲線典型的蠕變曲線低溫時，nAtdtd）bc穩(wěn)定蠕變階段。特點是蠕變速率幾乎保持不變。（常數(shù)）kdtdkt4）cd 加速蠕變階段。 特點是應(yīng)變率隨時間增加t而增加，最后到d點斷裂。形變速率最?。ǎ囟壬邥r， n值變小，形變速率加快，恒定蠕變階段縮短。（）外力對應(yīng)變速率的影響很大。nkn，當(dāng)外力和溫