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認(rèn)證類型：個(gè)人認(rèn)證

認(rèn)證主體：王**（實(shí)名認(rèn)證）

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IP屬地：湖北 上傳時(shí)間：2022-06-30 格式：PPT 頁(yè)數(shù)：78 大?。?1.68MB 積分：28 舉報(bào) 版權(quán)申訴

1、1 在氣體燃料的燃燒中，由于燃料和氧化劑都屬于氣態(tài)，所以這是一種均相均相燃燒。 根據(jù)燃?xì)恻c(diǎn)燃之前有否預(yù)先混合空氣以及混合量的多少（一次空氣系數(shù)的大小 ），把燃?xì)獾娜紵椒ǚ譃槿悾?燃?xì)恻c(diǎn)燃之前預(yù)先混合的空氣與理論空氣量的比值。擴(kuò)散式燃燒（擴(kuò)散式燃燒（ ）：）：點(diǎn)燃之前燃料中不含氧化劑，燃燒所需的氧氣依靠擴(kuò)散從周圍大氣中獲得。（常見的蠟燭的燃燒）2部分預(yù)混式燃燒部分預(yù)混式燃燒 （ ）燃?xì)恻c(diǎn)燃之前預(yù)先混合部分空氣，其余的空氣在燃燒過程中從周圍大氣中獲得。完全預(yù)混式燃燒（完全預(yù)混式燃燒（ ） 燃?xì)恻c(diǎn)燃之前與所需空氣量完全混合好。3動(dòng)力燃燒和擴(kuò)散燃燒動(dòng)力燃燒和擴(kuò)散燃燒 chph燃燒所需要的全 部時(shí)間

2、物理混合時(shí)間 化學(xué)反應(yīng)所需要的時(shí)間 依據(jù)反應(yīng)過程中 及 的相對(duì)大小，把化學(xué)反應(yīng)區(qū)分為在動(dòng)力區(qū)或在擴(kuò)散區(qū)進(jìn)行。phchchph若：，此時(shí)： ch稱燃燒過程在動(dòng)力區(qū)進(jìn)行。 chph若：，此時(shí)： ph稱燃燒過程在擴(kuò)散區(qū)進(jìn)行。4 當(dāng)一次空氣系數(shù)1時(shí)，即燃料與氧化劑預(yù)先混合均勻且氧氣足量時(shí)，屬于動(dòng)力燃燒，在管口僅有一層火焰前鋒I，稱為動(dòng)力火焰前鋒。 當(dāng)一次空氣系數(shù)l時(shí)，由于預(yù)混可燃?xì)庵醒趿坎蛔悖诠芸趯⒊霈F(xiàn)雙層火焰前鋒，其中內(nèi)層火焰前鋒I是動(dòng)力火焰前鋒，外層火焰前鋒是擴(kuò)散火焰前鋒。 當(dāng)一次空氣系數(shù)=0時(shí)，在管口將不存在動(dòng)力火焰前鋒I，而只有一層擴(kuò)散火焰前鋒，燃燒過程就變成了純粹的擴(kuò)散燃燒。5第一節(jié)第一節(jié)

3、 擴(kuò)散式燃燒擴(kuò)散式燃燒根據(jù)燃?xì)饬鲃?dòng)流態(tài)分類 層流擴(kuò)散燃燒 紊流擴(kuò)散燃燒 依靠分子的擴(kuò)散作用使周圍氧氣進(jìn)入燃燒區(qū)，由于分子的擴(kuò)散進(jìn)行地比較緩慢，因此層流擴(kuò)散燃燒主要在擴(kuò)散區(qū)進(jìn)行，燃燒速度取決于氧的擴(kuò)散速度。燃燒的化學(xué)反應(yīng)進(jìn)行地很快，因此火焰焰面厚度很小。 依靠紊流擴(kuò)散作用來(lái)獲得燃燒所需要的氧氣，對(duì)周圍空氣具有卷吸作用，所以物理混合時(shí)間較短，可以認(rèn)為反應(yīng)主要在動(dòng)力區(qū)進(jìn)行。6（1 1）火焰面位置）火焰面位置 層流擴(kuò)散火焰的焰面位于燃?xì)夂涂諝獾幕旌媳鹊扔诨瘜W(xué)計(jì)量比的那層焰面上，即在焰面上=1，而不可能大于或小于1。一、層流擴(kuò)散燃燒1、火焰的結(jié)構(gòu)7分析：分析： 假如在1的區(qū)域內(nèi)首先著火，那么剩下的未燃燃

4、氣將繼續(xù)向著氧氣擴(kuò)散，與焰外的空氣混合而燃燒，使焰面向=1的表面移動(dòng)。 假如在1的區(qū)域內(nèi)首先著火，那么多余的氧氣將向著燃?xì)鈹U(kuò)散，與焰內(nèi)的燃?xì)饣旌隙紵?，亦即焰面又移?1的表面。 因此，在燃料側(cè)不存在氧氣，在氧氣側(cè)不存在燃料，火焰前沿表面對(duì)氧化劑和燃料都是不可滲透的。 在理想情況下，火焰前鋒厚度極薄，可視為以無(wú)限薄的幾何面。8 （2 2）濃度分布）濃度分布 在火焰面上，燃料和氧化劑完全反應(yīng)，其濃度為零，而燃燒產(chǎn)物濃度最大，并向兩側(cè)擴(kuò)散。射流軸線上的燃料濃度最大，沿徑向逐漸下降，至火焰前沿面處降為零。環(huán)境處氧氣濃度最大，沿徑向逐漸下降，至火焰面處濃度降為零。 層流擴(kuò)散火焰可分為四個(gè)區(qū)，即中心純?nèi)?/p>

5、氣區(qū)、外圍純空氣區(qū)、火焰面內(nèi)的燃料和燃燒產(chǎn)物的混合區(qū)、火焰面外的空氣與燃燒產(chǎn)物的混合區(qū)?；鹧娴那把婷媸欠磻?yīng)中心，溫度最高，接近理論燃燒溫度。9（3 3）焰面形狀）焰面形狀焰面形狀為圓錐形 原因：射流的外層燃料較易與周圍的氧氣混合并發(fā)生反應(yīng)，而位于射流軸線附近的燃料要穿過較厚的混合區(qū)才能接觸氧氣。在這段時(shí)間內(nèi)，燃料將向前運(yùn)動(dòng)一定距離，從而將火焰拉長(zhǎng)。隨著燃燒地進(jìn)行，純?nèi)細(xì)饬吭絹?lái)越少，最后在射流中心線某處完全燃盡，即形成火焰錐尖。 火焰長(zhǎng)度：噴口之火焰錐間之間的距離稱為火焰長(zhǎng)度。102、層流擴(kuò)散火焰的多相過程 碳?xì)浠衔镞M(jìn)行擴(kuò)散燃燒時(shí)，可能出現(xiàn)兩個(gè)不同的區(qū)域：真正的擴(kuò)散火焰，即反應(yīng)區(qū)；光焰區(qū)，即預(yù)

6、熱區(qū)。 11氧氣濃度在反應(yīng)區(qū)的內(nèi)表面將為0；燃?xì)鉂舛仍诜磻?yīng)區(qū)的外表面將為0；氣體溫度在反應(yīng)區(qū)內(nèi)為最高，并由反應(yīng)區(qū)向內(nèi)外兩側(cè)迅速下降；在預(yù)熱區(qū)內(nèi)，溫度較高，而氧濃度為0。預(yù)熱區(qū)處于高溫缺氧狀態(tài)，燃料將產(chǎn)生熱分解 反應(yīng)：熱分解是碳?xì)浠衔锩摎溥^程以及C原子的積聚過程。12假定： 碳?xì)浠衔锏姆纸鉁囟萾d；則： 燃料熱分解的區(qū)域厚度d 。H2、CO，td=25003000，熱穩(wěn)定性好。13 預(yù)熱區(qū)內(nèi)由于燃料分解，生成大量碳固體顆粒，像霧一樣分散在氣體中。 預(yù)熱區(qū)內(nèi)碳粒的燃燒：擴(kuò)散區(qū)燃燒、呈現(xiàn)出明亮的淡黃色火焰 。 通常碳粒來(lái)不及在高溫區(qū)燒完，隨氣流進(jìn)入火焰尾部低溫區(qū)。此后，碳粒的燃燒有可能完全中斷，

7、未燃盡的碳粒冷卻后便形成炭黑，沉積在爐子的加熱表面或管壁上。層流擴(kuò)散火焰的特點(diǎn)：淡黃色或黃色的火焰、易產(chǎn)生煤煙 、碳黑。14在火焰的內(nèi)側(cè)高溫區(qū)：擴(kuò)散區(qū)燃燒，可從內(nèi)部提供足夠多的氧氣。（例如部分預(yù)混式，完全預(yù)混式燃燒）在火焰的外側(cè)低溫區(qū)：動(dòng)力區(qū)燃燒，外部保溫。如馬燈、煤油燈的玻璃罩，起到防風(fēng)、保溫作用。思考：如何消除層流擴(kuò)散火焰中的煤煙？153、層流擴(kuò)散的長(zhǎng)度采用相似關(guān)系來(lái)分析層流擴(kuò)散火焰的基本規(guī)律。擴(kuò)散燃燒裝置 ：管1、管2 ；同心內(nèi)管A中流動(dòng)的是燃?xì)?；空間B中流動(dòng)的是空氣； 兩種氣體的流速相等；管道斷面上的濃度分布見圖。假設(shè)L1、L2是火焰的長(zhǎng)度，在L1、L2處的燃燒必在中心線上進(jìn)行，因此

8、在該處燃?xì)夂涂諝庵确匣瘜W(xué)計(jì)量比。16 燃?xì)馀c空氣之間的擴(kuò)散率（即單位時(shí)間從空氣中擴(kuò)散到燃?xì)庵腥サ难鯕饬浚?yīng)當(dāng)與濃度梯度成正比：drdCDFM D擴(kuò)散系數(shù)F垂直于擴(kuò)散方向兩股氣流的接觸面積擴(kuò)散率之比為：22211121drdCFDdrdCFDMM17在L1、L2距離內(nèi)，兩股氣流接觸表面之比為：221121LdLdFF 兩種情況下，燃?xì)馀c氧氣的初濃度都是相同的，因此，直徑越小，濃度變化越劇烈。亦即濃度梯度與直徑成反比：聯(lián)立可得： 1221dddrdCdrdC221121LDLDMM 兩種情況下的擴(kuò)散率之比應(yīng)當(dāng)?shù)扔谌細(xì)饬髁恐?，即?22211221121dvdvLDLDMM18或者： cons

9、tvdDL2DQDvdL2， 故層流擴(kuò)散火焰的長(zhǎng)度與燃?xì)饬髁咳細(xì)饬髁砍烧?，?dāng)流量不變時(shí)，火焰長(zhǎng)度與氣流速度無(wú)關(guān)。與氣體的擴(kuò)散系數(shù)成反比，擴(kuò)散系數(shù)越大，火焰就越短。19二、層流擴(kuò)散火焰向紊流擴(kuò)散火焰的過渡1、紊流擴(kuò)散火焰的結(jié)構(gòu)a、燃?xì)饬髁浚╠=const），Vm。 但氧氣向焰面擴(kuò)散的速度基本未變，焰面的收縮點(diǎn)離噴口越來(lái)越遠(yuǎn)，火焰長(zhǎng)度不斷增加。這時(shí)，火焰表面積增加，單位時(shí)間內(nèi)燃燒的燃?xì)饬?。b、當(dāng)Vm臨界值時(shí)， 流動(dòng)狀態(tài)從層流紊流火焰頂點(diǎn)跳動(dòng)。 20c、隨Vm繼續(xù)， 火焰絕大部分均擾動(dòng)起來(lái)，這時(shí)擴(kuò)散轉(zhuǎn)變?yōu)槲闪鲾U(kuò)散，混合加劇，燃燒強(qiáng)化火焰變短。 此時(shí)，火焰穩(wěn)定性極差，火焰可能發(fā)生間斷，甚至完全脫離噴

10、口；紊流擴(kuò)散火焰中無(wú)法區(qū)分焰面和其他部分，混合、預(yù)熱和化學(xué)反應(yīng)在整個(gè)火炬中。d、隨著擾動(dòng)程度的加劇，混合時(shí)間，當(dāng) ，燃 燒在動(dòng)力區(qū)進(jìn)行。chph21從圖中可以看出：從圖中可以看出： 在層流區(qū)火焰有著清晰的輪廓，氣流速度增大時(shí)火焰長(zhǎng)度也逐漸增加。 在過渡區(qū)火焰頂部開始擾動(dòng)并向根部擴(kuò)展。 由過渡區(qū)進(jìn)入紊流區(qū)時(shí)火焰根部的層流火焰變得很短，火焰總長(zhǎng)度反而縮小。 在紊流區(qū)火焰長(zhǎng)度與氣流速度無(wú)關(guān)。222、紊流擴(kuò)散火焰的長(zhǎng)度 在燃?xì)馕闪髯杂缮淞髦?，由?shí)驗(yàn)公式，軸線上的燃?xì)鉂舛菴g與射流出口處的原始濃度C1之比為：29. 070. 01rasCCg紊流結(jié)構(gòu)系數(shù)； s軸向距離； r射流噴口的半徑。 射流中各點(diǎn)的

11、燃?xì)鉂舛扰c空氣濃度之和應(yīng)該是一樣的，它等于出口處的濃度和 ：110CC因此燃?xì)鉂舛扰c空氣濃度之比為： ggCCC123在鋒面上燃?xì)?空氣濃度比應(yīng)近似等于化學(xué)計(jì)量比1 n， 故可成立：故可成立： nCCCgg11聯(lián)立：聯(lián)立：29. 070. 01rasCCg紊流擴(kuò)散火焰的長(zhǎng)度： 29. 0170. 0narLf 可見：當(dāng)燃?xì)夥N類以及噴嘴形式一定時(shí)，紊流擴(kuò)散火焰高度只與噴嘴直徑有關(guān)，而與流速無(wú)關(guān)。24通過以上分析，可總結(jié)出紊流擴(kuò)散火焰的特點(diǎn)： a、紊流擴(kuò)散火焰前沿為顫動(dòng)的，皺褶的、破裂的。因此測(cè)定火焰高度很不容易。 b、紊流擴(kuò)散火焰前沿厚度較寬，并處于激烈脈動(dòng)中。 c、紊流擴(kuò)散火焰的高度與射流速度

12、無(wú)關(guān)，僅僅與噴嘴直徑成正比。 25 擴(kuò)散式燃燒的缺點(diǎn)：容易產(chǎn)生煤煙，燃燒溫度也相當(dāng)?shù)汀?1855，本生Bensen本生燈吸入一部分一次空氣藍(lán)色火焰（不發(fā)光）該燃燒方式優(yōu)越于擴(kuò)散式廣泛應(yīng)用。 燃?xì)庠趶墓芸趪姵鲋埃紫然旌弦徊糠秩紵醚趸瘎?1），燃燒所需的剩余氧氣依靠擴(kuò)散作用從周圍大氣獲得，這種燃燒方式稱為“部分預(yù)混式燃燒”，習(xí)慣上又稱“大氣式燃燒”。部分預(yù)混式燃燒：部分預(yù)混式燃燒： 家庭用燃?xì)庥镁叽蠖紝儆诖祟?。如燃?xì)庠睢崴?。日常生活中常見：打火機(jī)、煤油燈。26燃?xì)庠谝欢▔毫ο?，燃?xì)庠谝欢▔毫ο?，以一定流速?gòu)膰娮炝饕砸欢魉購(gòu)膰娮炝鞒?，進(jìn)入吸氣收縮管，出，進(jìn)入吸氣收縮管，燃?xì)饪勘旧砟芰?/p>

13、吸入燃?xì)饪勘旧砟芰课胍淮慰諝狻Ｔ谝淦饕淮慰諝?。在引射器?nèi)燃?xì)夂鸵淮慰諝饣靸?nèi)燃?xì)夂鸵淮慰諝饣旌?，然后?jīng)頭部火孔合，然后經(jīng)頭部火孔流出，進(jìn)行燃燒，形流出，進(jìn)行燃燒，形成本生火焰。成本生火焰。2728根據(jù)氣流噴出速度的不同，部分預(yù)混火焰又可分為層流和紊流。一、部分預(yù)混層流火焰1、本生火焰的結(jié)構(gòu)由內(nèi)錐體和外錐體組成。 內(nèi)錐體： 淺藍(lán)色燃燒層藍(lán)色錐體外錐體： 未燃?xì)怏w 向外按擴(kuò)散方式與空氣混合而燃燒，外錐越大。292、藍(lán)色錐體產(chǎn)生的條件 主要取決于一次空氣系數(shù)； 要達(dá)到這種程度，使燃?xì)饪諝饣旌媳仍谥饾舛壬稀⑾孪拗g。 如家用燃?xì)庠?，?dāng)燃?xì)饨M分變化或壓力變化時(shí)，可調(diào)節(jié)噴嘴后的擋風(fēng)板以調(diào)節(jié)一次空氣量。

14、 若燃?xì)庵械闹亟M分增加過多，或者壓力降低引起噴嘴引射能力下降時(shí)，即使擋風(fēng)板完全打開也會(huì)產(chǎn)生黃焰。303 3、點(diǎn)火環(huán)、點(diǎn)火環(huán) 思考：管道上氣流的速度按拋物線分布，中心大，四周小，管壁處為0?；鹧鏁?huì)不會(huì)傳到燃燒器里去？ 不會(huì)，火焰?zhèn)鞑ニ俣仁芄鼙谏岬挠绊?，該處的火焰?zhèn)鞑ニ俣纫驗(yàn)楣鼙谏嵋矞p小了。31分析根部點(diǎn)火環(huán)的存在：在11環(huán)上，Sv。在1-1環(huán)和2-2環(huán)之間，必定存在3-3環(huán)，該環(huán)上S=v， =0，沒有切向分速度，焰面穩(wěn)定。就是說，在燃燒器出口的周邊上，存在一個(gè)穩(wěn)定的水平焰面，它是空氣-燃?xì)饣旌衔锏狞c(diǎn)火源，又稱點(diǎn)火環(huán)。點(diǎn)火環(huán)使層流大氣火焰根部得以穩(wěn)定。32二、部分預(yù)混層流火焰的穩(wěn)定即分析點(diǎn)火環(huán)

15、的存在條件 1、脫火極限 隨燃?xì)饬髁?，氣流速度v ，使得v=S的點(diǎn)更加靠近管口，點(diǎn)火環(huán)變窄，最后使之消失，火焰脫離燃燒器出口，在一定距離以外燃燒稱為離焰 。 離焰：離焰：離焰是發(fā)生脫火之前的一個(gè)很小的過渡狀態(tài)。33脫火：脫火：若氣流速度再增大，火焰被吹熄，稱為脫火。脫火極限：脫火極限： 對(duì)于某一定組成的燃?xì)饪諝饣旌衔?，在燃燒時(shí)必定存在一個(gè)火焰穩(wěn)定的氣流速度上限，氣流速度達(dá)到此上限值時(shí)便產(chǎn)生脫火現(xiàn)象，該上限稱為“脫火極限”。342、回火極限 回火：回火： 若流出燃燒器的燃?xì)饬髁坎粩鄿p小，即氣流速度v，蘭色錐體高度，最后由于氣流v小于Sn，火焰縮進(jìn)燃燒口，稱為回火。 回火極限回火極限 ： 火焰穩(wěn)定

16、的氣流速度下限，氣流速度低于此下限值時(shí)，便產(chǎn)生回火現(xiàn)象，該下限稱為回火極限。35 脫火、回火絕不允許！脫火、回火絕不允許！ 事故：不完全燃燒、燃事故：不完全燃燒、燃?xì)庑孤?、氣泄漏、CO中毒、爆炸（熄滅后形成爆炸性氣體）中毒、爆炸（熄滅后形成爆炸性氣體）等。等。 燃?xì)饪諝饣旌衔锏乃俣仍诿摶饦O限和回火極限之間時(shí)，火焰才能穩(wěn)定?；鹧娴姆€(wěn)定是由氣流速度和火焰?zhèn)鞑ニ俣裙餐瑳Q定的。 363、部分預(yù)混層流火焰燃燒穩(wěn)定范圍的影響因素（1 1）、燃?xì)庑再|(zhì)）、燃?xì)庑再|(zhì) 燃?xì)庑再|(zhì)決定火焰?zhèn)鞑ニ俣取?S大時(shí)，V回，易回火；V脫， 不易脫火。如含H2高的燃?xì)?，易回?S小時(shí)，V回，不易回火；V脫，不易脫火。如含CH4高

17、的燃?xì)?，易脫火?例如：焊槍（乙炔），關(guān)閉時(shí)有“砰”的響聲，稱為“回火噪聲”。（燃燒管道內(nèi)剩余氣體，體積增大，壓力升高，沖出管口形成爆炸聲）37（2 2）、混合物的組成（一次空氣系數(shù)的數(shù)值）、混合物的組成（一次空氣系數(shù)的數(shù)值） ，V脫 解釋原因：燃?xì)鉂舛雀邥r(shí)，點(diǎn)火源處有較多的燃?xì)庀蛲鈹U(kuò)散，與大氣中擴(kuò)散而來(lái)的二次空氣混合而燃燒，能形成一個(gè)較有力的點(diǎn)火環(huán)。反之，若混合物中空氣較多，從火孔出來(lái)的燃?xì)廨^少，二次空氣將進(jìn)一步稀釋混合物，使點(diǎn)火環(huán)的能力削弱，所以脫火極限也下降。38V回曲線為倒U型，為什么？ 回火極限主要取決于火焰?zhèn)鞑ニ俣?，回火極限隨混合物組成的變化情況與火焰?zhèn)鞑ニ俣惹€相似。在其他條件相

18、同時(shí)，火焰?zhèn)鞑ニ俣仍酱螅鼗饦O限速度也越大，越容易回火。光焰區(qū)：光焰區(qū)： 當(dāng)0.4，對(duì)于含CmHn化合物多的燃?xì)饪諝饣旌衔飼?huì)出現(xiàn)光焰區(qū)，由燃料的熱裂解引起。光焰區(qū)還與燃?xì)獾男再|(zhì)和噴嘴的直徑有關(guān)。噴口直徑越大，越易出現(xiàn)黃焰。 39（ 3 3）燃燒器火孔孔徑）燃燒器火孔孔徑d，散熱，Sn V脫不易脫火d，散熱，Sn V回易回火 為了防止回火，最好采用小直徑的燃燒孔。當(dāng)小于臨界直徑，就不會(huì)發(fā)生回火。對(duì)于易發(fā)生脫火的燃?xì)?，?yīng)采用大噴嘴；如含CH4、碳?xì)浠衔锔叩娜細(xì)鈱?duì)于較易發(fā)生回火的燃?xì)?，?yīng)采用小噴嘴。如含H2、CO高的燃?xì)狻?0（4 4）周圍環(huán)境的影響）周圍環(huán)境的影響 若空氣被惰性氣體沖淡： S，V

19、脫，脫火傾向性 ； V回，回火傾向性 四個(gè)區(qū)：脫火區(qū)、回火區(qū)、光焰區(qū)、穩(wěn)定燃燒區(qū)。 在設(shè)計(jì)燃燒器時(shí)應(yīng)使燃燒器的工作點(diǎn)位于穩(wěn)定燃燒區(qū)內(nèi)。跟據(jù)此圖對(duì)于一定的燃?xì)?，確定一次空氣系數(shù)、火孔直徑以及混合物的速度，以保證燃具的穩(wěn)定燃燒。414、周邊速度梯度理論 燃燒器出口以內(nèi)的情況（1）燃燒器出口以內(nèi)的情況 直線1與曲線S相割，說明某些區(qū)域的火焰?zhèn)鞑ニ俣却笥跉饬魉俣?，?huì)產(chǎn)生回火 直線2與曲線S相切，這是產(chǎn)生回火的極限位置。 直線3上任一點(diǎn)的氣流速度都大于火焰?zhèn)鞑ニ俣?，因此火焰面將穩(wěn)定在燃燒器出口以上，即不會(huì)發(fā)生回火。 粗線表示火焰?zhèn)鞑ニ俣茸兓€，細(xì)線表示周邊氣流速度變化曲線。 42（2）燃燒器出口以上的

20、情況43對(duì)于直線2和曲線A：不會(huì)發(fā)生回火，存在點(diǎn)火環(huán)，因而不會(huì)發(fā)生脫火，所以焰面穩(wěn)定；是不發(fā)生回火的極限位置；對(duì)應(yīng)火焰的位置A。當(dāng)提高周邊速度使速度曲線成為直線3： 火焰底部被向上推離a、火孔壁面對(duì)火焰底部的冷卻作用減弱；b、氣流邊界層可燃混合物與空氣的相互擴(kuò)散增強(qiáng)，使邊界層附近的可燃混合物的一次空氣系數(shù)增加燃燒速度增大 ，燃燒速度曲線移動(dòng)到B 因?yàn)锽與直線3相切，所以焰面能在（c）的位置B重新穩(wěn)定。 44當(dāng)提高周邊速度使速度曲線成為直線4： 由于壁面冷卻作用進(jìn)一步減弱和稀釋作用的有利影響，焰面底部在圖5（c）的位置C重新穩(wěn)定。 當(dāng)提高周邊速度使速度曲線成為直線5： 火焰進(jìn)一步被推離火孔氣流邊

21、界層附近的可燃混合物被空氣過分稀釋，導(dǎo)致該處的燃燒速度下降使燃燒速度曲線C向右回移到曲線D 不存在切點(diǎn)和點(diǎn)火環(huán)火焰就被無(wú)限制推離火孔，產(chǎn)生脫火。 直線4與曲線C的切點(diǎn)所代表的工況，即為防止脫火的極限工況。45 從以上分析可以認(rèn)為，脫火和回火的極限取決于靠近氣流周邊處的氣流速度線的斜率，即取決于周邊速度梯度。以層流為例，管道中任一點(diǎn)的氣流速度可寫成：222Rr1R2Lv故： L：流量Rv4RL4drdv3Rr46 當(dāng)周邊速度梯度減小至小于位置2時(shí)，會(huì)發(fā)生回火，2稱為回火極限速度梯度； 當(dāng)周邊速度梯度增大至大于位置4時(shí)，會(huì)發(fā)生脫火，4稱為脫火極限速度梯度。 脫（回）火極限速度梯度確定：脫（回）火極

22、限速度梯度確定：通過實(shí)驗(yàn)測(cè)定 實(shí)驗(yàn)一：實(shí)驗(yàn)一：一定組成的燃?xì)?，采用一定直徑的噴嘴。通過調(diào)節(jié)流速，得到回火極限狀態(tài)，從而得到回火、脫火極限速度梯度。 47 實(shí)驗(yàn)二：實(shí)驗(yàn)二：一定組成的燃?xì)?，采用不同直徑的噴嘴。得到不同噴嘴直徑下的脫（回）火極限速度梯度相同。 根據(jù)這一實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象，周邊速度梯度理論認(rèn)為：回火、脫火極限速度梯度是可燃混合物本身的特性。 即對(duì)于一定組成的燃?xì)猓篶onstRv4drdvRr 回火constRv4drdvRr 脫火，48constRv4RL4drdv3Rr回火constRv4RL4drdv3Rr脫火 脫（回）火極限流量與R3成正比，當(dāng)直徑增大時(shí)，回火極限流量也增加。 脫（回）火

23、極限流速與R成正比，直徑越大，回火極限速度也越大。 極限流量、極限流速不是可燃混合物的特性參數(shù)。 4950 二、部分預(yù)混式紊流火焰二、部分預(yù)混式紊流火焰 部分預(yù)混式層流燃燒只適用于小型加熱設(shè)備。工業(yè)窯爐需要很大的燃燒部分預(yù)混式層流燃燒只適用于小型加熱設(shè)備。工業(yè)窯爐需要很大的燃燒熱強(qiáng)度，只有采用紊流燃燒才能達(dá)到。熱強(qiáng)度，只有采用紊流燃燒才能達(dá)到。 紊流預(yù)混火焰的結(jié)構(gòu)紊流預(yù)混火焰的結(jié)構(gòu): 紊流火焰比層流火焰明顯縮短，紊流火焰比層流火焰明顯縮短，且頂部較圓，焰面由光滑變?yōu)榘櫱翼敳枯^圓，焰面由光滑變?yōu)榘櫱?，火焰厚度增加，火焰總表面積也大大火焰厚度增加，火焰總表面積也大大增加，因而燃燒也得到強(qiáng)化。增

24、加，因而燃燒也得到強(qiáng)化。紊流火焰紊流火焰焰核：未著火混合物冷區(qū)；焰核：未著火混合物冷區(qū)；焰面：著火與燃燒區(qū)，約焰面：著火與燃燒區(qū)，約 90的燃?xì)庠诖巳紵?；的燃?xì)庠诖巳紵蝗急M區(qū)：全部燃燒過程在此最后完成，該區(qū)的邊界燃盡區(qū)：全部燃燒過程在此最后完成，該區(qū)的邊界 人眼看不到。人眼看不到。51第三節(jié)第三節(jié) 完全預(yù)混式燃燒完全預(yù)混式燃燒完全預(yù)混式燃燒 ： 在燃燒之前燃?xì)馀c空氣實(shí)現(xiàn)全部預(yù)混，即 燃?xì)?空氣混合物到達(dá)燃燒區(qū)后能在瞬間燃燒完畢，火焰很短甚至看不見，所以又稱無(wú)焰燃燒。 1 一、完全預(yù)混式燃燒的特點(diǎn)10. 105. 1 1、燃燒完全，化學(xué)不完全燃燒較少； 2、過?？諝馍伲?dāng)用于工業(yè)爐直接加熱工件

25、時(shí)，不會(huì)引起工件過分氧化。52 3、燃燒溫度高，熱強(qiáng)度大，容易滿足高溫工藝的要求。 4、存在穩(wěn)定性問題，在燃燒器設(shè)計(jì)時(shí)既要防回火，又要防脫火。 二、完全預(yù)混式燃燒器的分類 在噴嘴后面緊接一個(gè)火道（由耐溫材料制成的通道）?；旌暇鶆虻娜?xì)?空氣混合物經(jīng)噴頭進(jìn)入火道，在熾熱的火道壁面和高溫回流煙氣的穩(wěn)焰作用下進(jìn)行燃燒。1、有火道頭部燃燒器53（1 1）火道）火道 作用：強(qiáng)化燃燒，穩(wěn)定火焰，防止火焰發(fā)生脫火。 工作原理：混合物進(jìn)入火道時(shí)，流通斷面突然擴(kuò)大，由于引射作用，在火焰的根部吸入熾熱的煙氣，形成煙氣回流區(qū)?；亓鳠煔獠粌H將混合物加熱，同時(shí)也是一個(gè)穩(wěn)定的點(diǎn)火源。 火道是使燃燒穩(wěn)定、防止脫火的重要部件

26、?；鸬朗鞘谷紵€(wěn)定、防止脫火的重要部件。54（2 2）噴頭）噴頭噴頭是保證燃燒室工作穩(wěn)定，防止回火的重要部件。 采用水冷、空氣冷噴頭，以減少噴頭出口處可燃混合物的溫度，從而減少回火的可能性。 噴頭常做成漸縮形，且內(nèi)壁加工光滑，從而使噴口混合氣體的速度場(chǎng)達(dá)到均勻分布。552、 紅外線輻射器紅外線輻射器是一種低壓引射式完全預(yù)混燃燒器。燃燒所需要的空氣完全依靠低壓燃?xì)獾哪芰课耄⑦M(jìn)行全部預(yù)混，過?？諝庀禂?shù)為1.031.06。56燃燒器頭部由若干塊多孔陶瓷板組成，每個(gè)孔就相當(dāng)于一個(gè)火道，當(dāng)孔徑小于臨界孔徑時(shí)，火焰就不會(huì)回入孔眼以內(nèi)去，燃燒實(shí)際上是在接近陶瓷板外表面附近進(jìn)行。點(diǎn)火后4050s，板面溫度

27、可達(dá)到800900度，向外輻射紅外線。57 頭部除采用多孔陶瓷板外，還可采用數(shù)層金屬網(wǎng)或二者的組合形式: 583、無(wú)火道頭部燃燒器59第四節(jié)第四節(jié) 火焰的穩(wěn)定火焰的穩(wěn)定火焰的穩(wěn)定燃燒：火焰的穩(wěn)定燃燒：指火焰在燃燒過程中，既不發(fā)生回火，又不發(fā)生脫火，火焰穩(wěn)定在某一位置穩(wěn)定燃燒。一、不同燃燒火焰的穩(wěn)定特性1 1、擴(kuò)散火焰、擴(kuò)散火焰n只存在脫火現(xiàn)象而無(wú)回火現(xiàn)象 ；n在層流和流速不是很大的紊流中，一般也不會(huì)發(fā)生脫火；n在高速紊流氣流中，可發(fā)生脫火。602 2、預(yù)混火焰、預(yù)混火焰n層流時(shí)一般可以穩(wěn)定燃燒，一旦進(jìn)入紊流，往往會(huì)發(fā)生脫火現(xiàn)象。n既存在脫火現(xiàn)象，又存在回火現(xiàn)象，有一個(gè)穩(wěn)定燃燒的范圍。3 3、完

28、全預(yù)混式火焰、完全預(yù)混式火焰n既存在脫火現(xiàn)象，又存在回火現(xiàn)象（火焰?zhèn)鞑ニ俣群艽?，更易回火）?1二、防止火焰吹脫的措施在高速氣流中，因?yàn)椴荒茏孕械匦纬芍瓠h(huán)（自動(dòng)補(bǔ)償?shù)狞c(diǎn)火源），火焰不穩(wěn)定性可以用人為方法產(chǎn)生自償點(diǎn)火源來(lái)解決。因此在高速氣流中保證火焰穩(wěn)定的問題，可以歸結(jié)為如何在氣流中人為的形成自償點(diǎn)火源的問題。62一般來(lái)說，利用氣流繞流過障礙物（通常所用的都是所謂的“鈍體”，即不良流線體）在其后形成環(huán)流和低流速區(qū)以使火焰穩(wěn)定的方法和原理是高速氣流中使用得最為普遍的穩(wěn)定火焰的措施。在工程中常采用下列方法：鈍體、旋轉(zhuǎn)氣流、逆向噴流、燃燒室壁凹槽、帶孔圓筒、網(wǎng)孔等來(lái)防止脫火吹熄，實(shí)現(xiàn)高速氣流中火焰的

29、穩(wěn)定。631、利用鈍體穩(wěn)定火焰 鈍體即不良流線體，通常是做成圓盤形、v形槽圓環(huán)、圓錐形等形狀。64原理：原理：當(dāng)高速氣流流過鈍體時(shí)，由于氣體的粘性，將鈍體后面的靜止氣體帶向下游，從而降低了鈍體后面的氣體靜壓，在靜壓差的作用下，部分下游氣體將產(chǎn)生回流流動(dòng)，從而在鈍體后面形成一凹流區(qū)。如將各截面氣流軸向速度為零的各點(diǎn)相連即可得到回流區(qū)邊界線，在邊界線以外為順流區(qū)，在邊界線以內(nèi)則為回流區(qū)。由于回流的是高溫燃燒產(chǎn)物，它可以起一個(gè)自動(dòng)連續(xù)點(diǎn)火源的作用，從而使新鮮可燃混合物不斷地被點(diǎn)燃，滿足了前述的火焰穩(wěn)定的必要條件。在回流邊界線附近存在的低流速區(qū)也為火焰的穩(wěn)定創(chuàng)造了良好的條件。這種火焰穩(wěn)定方法常用于航空

30、燃?xì)廨啓C(jī)加壓燃燒室中，近年來(lái)亦應(yīng)用于煤粉燃燒器。6566影響鈍體火焰溫度范圍的主要因素：鈍體的形狀與尺寸，預(yù)混可燃物的流速、溫度、壓力以及可燃混合物的成分等。n鈍體的形狀與尺寸對(duì)回流區(qū)的寬度與長(zhǎng)度都有很大影響，例如增大鈍體直徑可增大回流區(qū)的寬度與長(zhǎng)度，并增強(qiáng)了回流強(qiáng)度，這些都有利于增加點(diǎn)火源能量，故可擴(kuò)大火焰穩(wěn)定范圍。n增加可燃混合物的壓力、溫度亦可擴(kuò)大火焰穩(wěn)定范圍，但提高流速時(shí)火焰的穩(wěn)定范圍將縮小。672、利用旋轉(zhuǎn)射流穩(wěn)定火焰當(dāng)氣流流入旋轉(zhuǎn)器時(shí)，由于旋轉(zhuǎn)葉片的導(dǎo)向作用，使氣流在流出旋轉(zhuǎn)器時(shí)不僅具有軸向分速，而且還具有切向分速度，從而形成旋轉(zhuǎn)射流。利用旋轉(zhuǎn)射流穩(wěn)定火焰有兩種典型情況：68受限旋轉(zhuǎn)射流 當(dāng)旋轉(zhuǎn)射流流入圓筒形的燃燒室時(shí)，由于圓筒壁面的約束，氣流將作螺旋形運(yùn)動(dòng)。在離心力和旋轉(zhuǎn)射流的卷吸作用下，使燃燒室前部中心處氣體靜壓下降，在靜壓差的作用下產(chǎn)生回流流動(dòng)。 69自由旋轉(zhuǎn)射流 射流流入不受壁面約束的自由空間（相當(dāng)于流入爐膛很大的情況），這時(shí)氣流將沿旋流器的氣流方向作慣性運(yùn)動(dòng)，而形成放射性的空心圓錐形射流。703、利用壁面凹槽穩(wěn)定火焰穩(wěn)定火焰除了用鈍體的方法外，還有其它的一些辦法。例如用偏轉(zhuǎn)射流（突然轉(zhuǎn)彎）、用壁面凹槽、用突然擴(kuò)張等都可以穩(wěn)定火焰。714、帶孔圓筒穩(wěn)定火焰氣流從一排或多排小孔進(jìn)入