材料的內(nèi)耗及表征(共31頁)

1、材料的內(nèi)耗(niho)及表征缺陷的內(nèi)耗(niho)表征點缺陷的內(nèi)耗(niho)零維缺陷標簽: HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E7%89%A9%E7%9

2、0%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120981 收藏 HYPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120981 發(fā)表評論(0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120981 編輯詞條bcc中的間隙點缺陷是零維缺陷，一種為基本點缺陷：如自間隙和外來間隙、空位、替代原子等，另一類稱復(fù)合點缺陷：如間隙原子對、替代-間隙原子對、

3、空位對、空位-間隙對等。在無外力時，這些點缺陷處于無序分布狀態(tài)，施加外力時，晶體學(xué)位置的能量狀態(tài)出現(xiàn)差異，點缺陷將重新分布，稱為應(yīng)力有序。交變應(yīng)力作用下，缺陷的這種應(yīng)力有序過程是一種微擴散行為。由弛豫時間和擴散系數(shù)的關(guān)系可求出D：這里是弛豫時間，H為擴散激活能。 （1）體心立方金屬中的間隙原子內(nèi)耗Snock峰 在-Fe中，應(yīng)力誘發(fā)碳，氮等間隙原子微擴散是C，N在-Fe中八面體間隙的應(yīng)力感生有序引起，稱Snock峰，是斯諾克在20世紀40年代首先發(fā)現(xiàn)，并給與解釋。其峰高與間隙原子數(shù)n成正比，如果發(fā)生沉淀，峰高隨至下降，峰高反比于沉淀量，可推測沉淀機制，可研究間隙原子在bcc金屬中的溶解度脫溶沉淀

4、的動力學(xué)過程。 圖11.2-13顯示間隙原子在bcc晶體中處于八面體（虛線）的中心1處，應(yīng)力作用下，間隙原子可從或的位置來回跳動，產(chǎn)生Snock峰。體心立方金屬中各種間隙原子的斯諾克弛豫的參數(shù)列于表11.2-1中。體心立方金屬中各種( zhn)間隙原子的斯諾克弛豫的參數(shù)（2）體心立方(lfng)中的替代間隙原子(yunz)對的內(nèi)耗復(fù)合點缺陷Snock峰 在-Fe中加入Mn，Cr，Mo，V，Ti等置換原子，使N于這些置換原子成為偶極子，或稱s-i對的點缺陷，也可引起s-i弛豫峰，由于其結(jié)合能比Fe-N高，故其Snock峰的峰溫和激活能高于Fe-N。見表11.2-2。-Fe合金(hjn)中N的s-

5、i弛豫峰間隙(jin x)原子與位錯的結(jié)合能為0.5eV，所以(suy)V，Ti加入可于位錯爭奪間隙原子，阻止Cottrell氣團的形成。 （3）沉淀動力學(xué)的研究 Fe-0.84%（原子分數(shù)）Ti-N系統(tǒng)在低的N濃度時，在380顯示一個Ti-N原子對的Snock峰，隨N濃度的升高，在240另一個內(nèi)耗峰顯示，被認為是Ti-2N的復(fù)合峰。在保持380峰的條件下，經(jīng)等溫時效，發(fā)現(xiàn)380峰降低和最終消失，并在120出現(xiàn)另一個內(nèi)耗峰，經(jīng)電鏡檢查，試樣中已有TiN化合物析出，可見120與TiN化合物析出有關(guān)。利用380內(nèi)耗峰的消長我們可以研究TiN化合物的預(yù)沉淀動力學(xué)。 在450時效不同的時間，380峰隨

6、時效時間延長而逐漸下降，如圖11.2-14所示。（T-N）內(nèi)耗峰的變化按照Wert經(jīng)驗方程 C（t）/Co=exp-（Dt/A）n（11.2-43） 式中，C（t）為母相在t時刻間隙N原子的濃度，Co為原溶質(zhì)濃度，D是擴散系數(shù)，A為Avrami指數(shù)。由于正比于C（t），則有按對lgt在不同的時效(shxio)溫度作圖表示在圖11.2-15。ZC對lgt關(guān)系(gun x)得到(d do)n1.5。由于該沉淀相的形貌類似與調(diào)幅結(jié)構(gòu)，并在后期長大有t3關(guān)系，對期相變機制是否屬Spinodal分解不能確定，現(xiàn)的到n1.5的動力學(xué)指數(shù)，對照Spinodal分解的動力學(xué)解可見，其n=1，因而此沉淀過程必非

7、Spinodal分解，而是形核長大的沉淀過程。 （4）置換原子引起的內(nèi)耗Zener峰 1943年曾納（Zener）首先在單晶-黃銅（Cu70Zn30）中以620Hz頻率在400處發(fā)現(xiàn)一個明顯的內(nèi)耗峰，具有弛豫峰的性質(zhì)，其弛豫激活能為1.5eV。以后諾維克（Nowick）在-AgZn單晶合金中的111方向，以500Hz彎曲振動法測量，獲更為明顯的類似的Zener峰，如圖11.2-16所示，圖中曲線上的數(shù)字是合金成分Zn的摩爾分數(shù)。方向(fngxing)內(nèi)耗類似(li s)的峰在體心立方、面心立方和密排六方等20種置換固溶體合金和離子(lz)固溶體中普遍存在。由于Zener峰靠近晶界峰，通常要用單

8、晶來測量。因為單個原子的置換不破壞對稱性，應(yīng)無內(nèi)耗，Zener認為是由溶質(zhì)原子對產(chǎn)生畸變，無應(yīng)力時為無序排列，有應(yīng)力時可再取向，產(chǎn)生應(yīng)力感生內(nèi)耗。理論得到弛豫強度n2，此點與試驗一致，可用于研究擴散，求激活能，沉淀過程等。Zener峰亦是置換原子對的復(fù)合點缺陷內(nèi)耗峰。 （5）面心立方晶體中的間隙原子內(nèi)耗Rozin峰 1953年洛辛（Rozin）和芬爾斯坦（Finkelshtein）用1Hz低頻在含碳（0.30%）Cr25Ni20奧氏體鋼中發(fā)現(xiàn)300和650處存在二個內(nèi)耗峰（圖11.2-17）。在氫氣中退火碳含量從0.3%下降到0.08%，如碳完全脫除，300峰消失。故300峰應(yīng)由固溶體中碳間隙

9、原子所引起。650回火后二個內(nèi)耗峰開始下降，到800回火300和650都峰降到最低，以后隨回火溫度升高，峰值升高，達1200回火后二個峰又恢復(fù)到原來高度，原因是800前碳化物析出，使固溶體中的碳含量下降，300峰下降，而800回火后，碳化物重新溶解，固溶體中的碳含量也隨之增加，300亦隨之升高。650峰可證明是由晶界的黏滯流動所引起（見非共格的晶界內(nèi)耗）。Hz）在面心立方(lfng)的Cr18Ni8不銹鋼、Fe-18.5%（質(zhì)量(zhling)分數(shù)）Mn、Fe-25.4%（質(zhì)量(zhling)分數(shù)）Mn、Fe-36%（質(zhì)量分數(shù)）Mn高錳鋼、鎳鋁合金及純鎳中都發(fā)現(xiàn)間隙原子在面心立方中引起的內(nèi)耗，

10、也發(fā)現(xiàn)內(nèi)耗峰高與C的溶解量（重量百分數(shù)）成線性關(guān)系的規(guī)律，說明Rozin峰是表征面心立方中間隙原子引起微擴散的一個普遍的規(guī)律。 面心立方晶胞的中間位置的間隙原子有對稱的畸變，通常不能由應(yīng)力有序產(chǎn)生內(nèi)耗，但由于合金元素和空位在間隙位置周圍的存在，組成一種復(fù)合點缺陷，造成畸變的不對稱，則在應(yīng)力作用下產(chǎn)生應(yīng)力有序過程，從而引起內(nèi)耗。 綜上所述，點缺陷引起內(nèi)耗的基本條件是：缺陷在晶體內(nèi)部引起不對稱的畸變，在外應(yīng)力作用下，通過點缺陷的微擴散，缺陷的應(yīng)力有序，產(chǎn)生弛豫型的內(nèi)耗。材料的內(nèi)耗(niho)及表征缺陷的內(nèi)耗(niho)表征線缺陷(quxin)（位錯）的內(nèi)耗一維缺陷內(nèi)耗標簽: HYPERLINK /

11、index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E7%89%A9%E7%90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工

12、程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120982 收藏 HYPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120982 發(fā)表評論(0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120982 編輯詞條（1）博多尼（Bordoni）峰的特征 1949年博多尼（P. G. Bordoni）首先以40Hz頻率，測量了冷加工面心立方金屬（Cu，Ag，Al，Pb）從4K至室溫范圍的內(nèi)耗，在80K處發(fā)現(xiàn)一個穩(wěn)定的隨頻率升高而峰溫向高溫移動的穩(wěn)定的內(nèi)耗峰。圖11.2

13、-18是銅單晶受不同變形的內(nèi)耗情況。銅單晶不同應(yīng)變下的內(nèi)耗其特征為： 1）單晶，多晶，高純金屬都有，故與點缺陷無關(guān)。 2）Q-1隨變形量而增加。 3）低溫退火峰高略有下降，經(jīng)高于再結(jié)晶溫度退火后，此峰消失。 4）低應(yīng)變Q-1與應(yīng)變無關(guān)；高應(yīng)變Q-1與應(yīng)變有關(guān)。 5）雜質(zhì)，輻照，時效使Q-1下降，峰溫TP降低。 6）頻率增加，TP增加，有弛豫型特征。 7）峰寬，說明非單一的弛豫。 8）存在低溫側(cè)的次峰和高溫側(cè)二個峰。 （2）位錯內(nèi)耗的本質(zhì) 實驗顯示，不論是否存在波多尼峰，對所有的金屬在低溫和中溫都可以測量到隨溫度升高而增大的內(nèi)耗，這是位錯對背景內(nèi)耗的貢獻。對各溫度下退火的純銅單晶背景內(nèi)耗與應(yīng)變振

14、幅的關(guān)系測量如圖11.2-19顯示，可見在低振幅下，背景內(nèi)耗與振幅無關(guān)，而在高振幅下，背景內(nèi)耗與振幅有關(guān)。此情況顯示，背景內(nèi)耗由二種不同的機制。因此通常把內(nèi)耗分成兩個分量： =1H（11.2-46） 從圖11.2-19還可看出，隨溫度升高，背景內(nèi)耗升高，同時與振幅有關(guān)內(nèi)耗的起始振幅隨之減少，H分量提前產(chǎn)生。 （3）K-G-L理論 此理論由科勒（Koehler）提出，后由格拉那托（Granato）和呂克（Lucke）完全，至今是分析位錯內(nèi)耗的基本理論。可由圖11.2-20來闡明。 應(yīng)力初期，位錯從釘扎初期的abc，如應(yīng)力不超過c的范圍，則是阻尼共振型的，弛豫的和與振幅無關(guān)的內(nèi)耗；當應(yīng)力處于cde

15、時位錯從釘扎處脫釘，此時如應(yīng)力消失，位錯收縮，沿defa重新被釘扎，這種情況下的內(nèi)耗是靜滯型的，與振幅有關(guān)。 （4）1和H的計算 按在交變應(yīng)力下強迫阻尼振動，式（11.2-27）可寫成式中，為沿x方向(fngxing)對其平衡位置的位移，A為單位長度(chngd)位錯線的有效質(zhì)量，第一項代表慣性力，B為阻尼(zn)系數(shù)，第二項為阻尼，C是位錯的線張力，第三項則代表回復(fù)力，b是柏氏矢量，是作用在滑移面上的切應(yīng)力。 1）低應(yīng)變部分1由式（11.2-48）確定式中，d=B/A，為共振頻率，l為位錯釘扎長度，A是位錯總長，（b=Fo/o），銅單晶內(nèi)耗(niho)與應(yīng)變振幅的關(guān)系外應(yīng)力(yngl)增大和

16、減小情況下釘扎位錯的脫釘和回復(fù)的過程2）高應(yīng)變(yngbin)部分H與振幅有關(guān)，以位錯脫釘點缺陷模型解釋，以遲滯回線的面積W方法計算。，Ld是弱釘間距的平均值，C2=/G=Kb/Ld，K是彈性常數(shù)的各向異性和樣品取向有關(guān)因子。材料的內(nèi)耗(niho)及表征缺陷的內(nèi)耗(niho)表征界面(jimin)內(nèi)耗二維缺陷內(nèi)耗標簽: HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A

17、6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E7%89%A9%E7%90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120983 收藏 HYPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120983 發(fā)表評論(

18、0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120983 編輯詞條（1）非共格晶界內(nèi)耗 用低頻扭擺法測量退火純鋁（99.99%Al）多晶內(nèi)耗，在285附近獲得一個內(nèi)耗峰，用單晶測量則無此峰。此峰的激活能為34kcal/mol（1.5eV），與Al擴散激活能相等，表明是一種受鋁擴散控制的弛豫峰。晶界內(nèi)耗峰是弛豫型內(nèi)耗，由晶界的黏滯引起。與單晶相比，多晶的模量在晶界內(nèi)耗峰的溫度范圍內(nèi)，有顯著的下降，這是滯彈性行為的特征。圖11.2-21是鋁單晶和多晶在0.8Hz下的內(nèi)耗隨溫度的變化；圖11.2-22是其模量的變化。Al的晶界內(nèi)耗Al的單晶和多晶的模量這種晶界峰在許多不同(b

19、tn)結(jié)構(gòu)的純金屬中都可見到，如Cu（fcc），F(xiàn)e（bcc），Mg（hcp）等，是一個普遍存在的峰，峰溫均接近在結(jié)晶溫度，激活能等于或低于自擴散激活能，顯示對晶界上的雜質(zhì)(zzh)很敏感。圖11.2-23是幾種純金屬的晶界內(nèi)耗(niho)峰的測量結(jié)果。幾種金屬的晶界內(nèi)耗對晶界內(nèi)耗的測量，可用于研究晶界強度及合金元素對晶界的作用，如Mo中加人O，N，C使峰溫下降，激活能H下降，晶界結(jié)合力降低，表面能降低，晶間強度下降，使晶界變脆等。晶界弛豫內(nèi)耗峰是晶界具有黏滯性的有力證據(jù)，對晶界激活能的測量有助于晶界強度的了解，特別在合金元素對晶界的作用。例如鉬中含少量的氧、氮或碳等元素時，引起合金晶界峰的峰

20、溫和激活能都比純晶界峰要小，而且激活能大小的次序和引起脆化的程度有一定的聯(lián)系，激活能越小的越脆，可能是激活能越小，晶界的結(jié)合力和表面能越低，即晶間強度越低，使裂縫在晶界容易生成引起脆斷。而在鐵中存在碳時，鐵碳合金的晶界峰激活能為85cal/mol，比純鐵的晶界峰的激活能49kcal/mol大1倍，鐵碳合金不顯示脆性。這些表明，晶界內(nèi)耗的測量可以用于表征晶界的脆性。 （2）共格界面的內(nèi)耗 Worrell用電磁激發(fā)共振發(fā)，測得Cu-88%（質(zhì)量分數(shù)）Mn的fct馬氏體相變后的孿晶，700Hz下在0附近存在一個10-2數(shù)量級的內(nèi)耗峰。退火后孿晶不斷消失，Q-1不斷下降，解釋為孿晶界面上點缺陷的釘扎，

21、類似于位錯釘扎。Mn-Cu合金(hjn)的內(nèi)耗與模量圖11.2-24是該合金的低頻(dpn)內(nèi)耗下，內(nèi)耗和模量隨溫度變 化的情況(qngkung)，在-150225的溫度范圍內(nèi)顯示二個內(nèi)耗峰，-75峰的峰穩(wěn)隨頻率從0.1Hz、0.5Hz、2.5Hz變化而向高溫方向移動，具有典形的弛豫內(nèi)耗性質(zhì)，通過頻率變化按1.3.2節(jié)所述，可得到的激活能在0.500.63eV之間，是孿晶界產(chǎn)生的內(nèi)耗。另一個內(nèi)耗峰在溫度170附近，峰溫不隨頻率而移動，峰高卻歲頻率的升高而下降，該峰處于馬氏體相變溫度，是相變引起的內(nèi)耗，將在已后的第6節(jié)中討論。 孿晶晶的高阻尼性質(zhì)已在機械、儀器和艦艇的消震中得到廣泛的應(yīng)用，Mn-

22、Cu合金的螺旋漿可使?jié)撏У脑肼暯档?5dB，大大提高了潛艇的作戰(zhàn)能力。 類似的孿晶內(nèi)耗峰在Mn-Fe，Mn-Ni-Cu-Au，F(xiàn)e-Pt，Co-Pt，Cr-Mn，In-Th和鈦酸鋇陶瓷等材料中存在。孿晶阻尼峰的測量已成為表征材料孿晶高阻尼性質(zhì)的基本而必需的手段。材料的內(nèi)耗(niho)及表征相變內(nèi)耗(niho)標簽(bioqin): HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E

23、5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E7%89%A9%E7%90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120984 收藏 HYPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120984

24、 發(fā)表評論(0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120984 編輯詞條相變內(nèi)耗從廣泛意義上來看是一種更為普遍的材料性質(zhì)。如前所述，內(nèi)耗是晶體中缺陷的表征，第5節(jié)所述的點缺陷，線缺陷和面缺陷都顯示了內(nèi)耗的性質(zhì)，而本節(jié)所要討論的相變內(nèi)耗，本質(zhì)上也是缺陷的表征，與上面的靜態(tài)缺陷相對應(yīng)，我們可以將相變內(nèi)耗看作為動態(tài)缺陷反應(yīng)的內(nèi)耗，是缺陷在運動中的能量的吸收材料的內(nèi)耗及表征相變內(nèi)耗一級相變的內(nèi)耗相變內(nèi)耗特征和理論標簽: HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%

25、E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E7%89%A9%E7%90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120985 收藏 HYPERLINK javascr

26、ipt:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120985 發(fā)表評論(0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120985 編輯詞條（1）瞬態(tài)內(nèi)耗 1）特征dM/dt=dM/dTdT/dt，一定的T下，dM/dT=常數(shù)，當時，很快降到穩(wěn)態(tài)水平。 2）理論 Belko模型與成核有關(guān)，外應(yīng)力改變臨界核心的大小與能量U，方向與相變時原子間相對位移方向一致，作正功，使形核功減少。 U=U（T）-a（11.2-52） 這里為臨界核心的體積，a相變時常數(shù)的非彈性應(yīng)變，形核率：N（U）單位體積的核心數(shù)，為平均形核時間，當很小時可解

27、得：o為無外力時的形核時間。No（U）是無外力是的核心數(shù)，以=oeit代入，忽略二次小項可得外應(yīng)力引起核密度變化：單位時間(shjin)轉(zhuǎn)變：，V是馬氏體平均體積。由外應(yīng)力誘發(fā)常數(shù)(chngsh)的非彈性應(yīng)變3）結(jié)論(jiln) Belko模型與軟模無關(guān)，僅與形核率有關(guān)。 （2）穩(wěn)態(tài)內(nèi)耗 用階梯變溫法，在測量溫度保持，可得穩(wěn)態(tài)內(nèi)耗，非熱彈性的，而熱彈性的較高?？梢娕c軟模有關(guān)，與界面有關(guān)。 1）特征 熱循環(huán)使提高，Au-47.5at%Cd合金，熱循環(huán)67次，發(fā)現(xiàn)馬氏體晶粒變細，界面增多。 與頻率f無關(guān)，是靜滯后型內(nèi)耗。 小振幅是類似位錯，與頻率有關(guān)；中間振幅與頻率無關(guān)；高振幅時又與頻率有關(guān)。 對

28、熱彈性合金，對應(yīng)內(nèi)耗峰溫，模量極小。 2）理論 Dejoughe模型，加上應(yīng)力誘導(dǎo)相變項C是馬氏體誘發(fā)的臨界應(yīng)力。 界面位錯弦振動模型界面位錯與雜質(zhì)模型位錯釘扎模型C2=/，為切變模量 3）結(jié)論與軟模有關(guān)。材料的內(nèi)耗(niho)及表征相變內(nèi)耗(niho)一級相變的內(nèi)耗(niho)馬氏體相變內(nèi)耗標簽: HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90

29、%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E7%89%A9%E7%90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120986 收藏 HYPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120986 發(fā)表評論(0) HYPERLI

30、NK /index.php?doc-edit-120986 編輯詞條圖11.2-25是Fe-17.5%（質(zhì)量分數(shù)）Mn合金的升降溫過程的內(nèi)耗，90附近的峰是馬氏體相變峰，180附近的是馬氏體逆相變峰。以180峰隨成線性的關(guān)系（圖11.2-26），為瞬態(tài)內(nèi)耗，在縱坐標部分的截距反映了它的穩(wěn)態(tài)內(nèi)耗。這種內(nèi)耗現(xiàn)象在許多純金屬和合金（如Co，Zr，In-Tl，Mn-Cu，NiTi）以及多種貴金屬的合金中都存在。%（質(zhì)量分數(shù)）Mn合金升降溫內(nèi)耗ZA的關(guān)系(gun x)材料(cilio)的內(nèi)耗及表征相變內(nèi)耗(niho)一級相變的內(nèi)耗18Cr2Ni4WA鋼貝氏體相變內(nèi)耗標簽: HYPERLINK /inde

31、x.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E7%89%A9%E7%90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物

32、理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120987 收藏 HYPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120987 發(fā)表評論(0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120987 編輯詞條18Cr2Ni4WA鋼的Ms溫度是317，從880奧氏體溫度后以0.7/s和0.5/s二種速率連續(xù)冷卻過程中的內(nèi)耗測量如圖11.2-27所示，冷卻過程中顯示二個內(nèi)耗峰，低溫峰與馬氏體相變溫度相對應(yīng)，而高溫側(cè)的峰是貝氏體在連續(xù)冷卻中的相變峰。當冷卻速度從0.7/s降

33、低0.5/s時，馬氏體相變峰溫不變，但峰高下降，符合瞬態(tài)內(nèi)耗的規(guī)律。貝氏體相變峰溫從400升高到430，這能和鋼的貝氏體連續(xù)冷卻動力學(xué)曲線很好的對應(yīng)。Hz）從880奧氏體溫度(wnd)淬火到100450貝氏體相變溫度區(qū)等溫測量內(nèi)耗(niho)隨時間的變化如圖11.2-28所示，雖是條件(tiojin)但由于貝氏體是等溫相變，相變在等溫條件下形核和長大。與等溫動力學(xué)曲對照，該鋼在325的貝氏體等溫相變的孕育期是最短的，等溫內(nèi)耗的峰高亦最高。可見對等溫相WA鋼貝氏體等溫內(nèi)耗變的內(nèi)耗來說，內(nèi)耗峰高與孕育期和等溫溫度下的形核率有關(guān)。等溫相變的孕育期越短，相變的形核率越大，隨時間變化的等穩(wěn)內(nèi)耗曲線峰值出

34、現(xiàn)的時間越短和其峰值也越高。 等溫相變內(nèi)耗和孕育期的關(guān)系可圖示的表示為圖11.2-29。 按等溫相變內(nèi)耗與形核率和孕育期的關(guān)系，可以假定等溫相變內(nèi)耗這里單位體積母相的內(nèi)耗，是形核區(qū)核心單位體積內(nèi)耗，J*是單位時間的形核率 J*=BNexp（-G/KT）exp（-/t）（11.2-65） 式中，為孕育期；t為等溫時間；G為形核激活能；T為等溫溫度；K為玻爾茲曼常數(shù)；B為常數(shù)；N為形核率。 N=Noexp（-Ct）（11.2-66）C是常數(shù)，將式（11.2-65）和式（11.2-66）代入式（11.2-64）可得當，內(nèi)耗(niho)達到最大值在其他(qt)的等溫相變的材料中同樣可以見到類似的規(guī)律，

35、如Cu-Zn-Al和Ag-Cd合金(hjn)的等溫貝氏體相變。材料的內(nèi)耗及表征相變內(nèi)耗一級相變的內(nèi)耗相變內(nèi)耗的應(yīng)用標簽: HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94

36、%E7%89%A9%E7%90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120988 收藏 HYPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120988 發(fā)表評論(0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120988 編輯詞條相變內(nèi)耗可以表征材料相變的溫度，材料的組織結(jié)構(gòu)，是研究相變機理和開發(fā)新材料的有力手段。 Cu-Zn-Al合金相在

37、高溫為A2結(jié)構(gòu)，在抑制脫溶的冷卻中轉(zhuǎn)變?yōu)锽2或DO3結(jié)構(gòu)，進一步冷卻相應(yīng)成為9R和18R馬氏體，如直接從A2淬火得到B2相對應(yīng)的9R馬氏體，而在Ms點以上分級等溫則得到DO3和其后的18R馬氏體。等溫內(nèi)耗(niho)峰值出現(xiàn)的時間（a）與等溫內(nèi)耗(niho)峰值與孕育期的關(guān)系（b）圖11.2-30是從800經(jīng)150油淬，等溫2min和等溫120min的內(nèi)耗(niho)和模量的變化。其組織為18R馬氏體結(jié)構(gòu)，顯示馬氏體相變峰TM72.5，其逆相變峰溫在此85.5，等溫時間短，內(nèi)耗峰寬，當?shù)葴貢r間延長到120min時，峰變乍，峰溫的位置不變。min當淬火后立即上淬到100等溫30min測量內(nèi)耗的結(jié)

38、果如圖11.2-31，該內(nèi)耗表征的結(jié)構(gòu)是9R馬氏體。min采用分級淬火，當?shù)葴貢r間(shjin)短時，在等溫溫度形成部分18R馬氏體后，在其后的冷卻(lngqu)過程中，未轉(zhuǎn)變完的B2則轉(zhuǎn)變成9R馬氏體，因此(ync)圖11.2-30a內(nèi)耗峰很寬，包含二種馬氏體正逆相變峰的復(fù)合峰，長時間等溫，B2全部轉(zhuǎn)變?yōu)镈O3，進而全部轉(zhuǎn)變?yōu)?8R馬氏體，顯然圖11.2-30b的內(nèi)耗峰是表征18R馬氏體結(jié)構(gòu)的內(nèi)耗。 原來認為9R馬氏體形狀記憶性能不佳，因淬火后保持了大量的空位，使9R馬氏體形成穩(wěn)定化，現(xiàn)采用了淬火后上淬方法，使淬火空位消失，馬氏體的正逆相變順利進行，內(nèi)耗測量表明，9R馬氏體的正逆轉(zhuǎn)變的溫度區(qū)

39、間比18R的更小，因此它有更佳的溫度形狀記憶效應(yīng)。材料的內(nèi)耗及表征相變內(nèi)耗二級相變的內(nèi)耗標簽: HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E7%89%A9%E7%

40、90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120989 收藏 HYPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120989 發(fā)表評論(0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120989 編輯詞條二級相變通常無相界面，在無應(yīng)力時不同取向的動態(tài)疇均等，但在應(yīng)力下，有利的疇重排，造成非彈性應(yīng)變，引起內(nèi)耗。材料的內(nèi)耗及表征相變內(nèi)耗二級相變

41、的內(nèi)耗高溫超導(dǎo)的內(nèi)耗標簽: HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E7%89%A9%E7%90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E

42、9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120990 收藏 HYPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120990 發(fā)表評論(0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120990 編輯詞條以1.2節(jié)原理，用拉伸儀測量應(yīng)力-應(yīng)變（-）回線面積方法求Yba2Cu3O7-超導(dǎo)能量損耗W/W（內(nèi)耗）隨溫度的變化，這種方法為低頻（0.01Hz），在TC（92K）附近發(fā)現(xiàn)Y1和Y2二個內(nèi)耗峰，改變加載去

43、載的循環(huán)周期，相當于改變頻率，結(jié)果這二個峰位不變，顯示與頻率無關(guān)，是典型的穩(wěn)態(tài)相變內(nèi)耗，歸因于晶格參數(shù)不同的二相界面在往復(fù)應(yīng)力作用下的運動，見圖11.2-32所示。如采用千赫高頻則在TC附近會疊加另二個弛豫峰，但在200K寬峰（Y3）都出現(xiàn)。用脈沖回波法和聲表面波法測量的超聲衰減結(jié)果也類似。-超導(dǎo)(cho do)內(nèi)耗在BiSrCaCuO高溫超導(dǎo)(cho do)中，可以得到類似的三個內(nèi)耗峰，如圖11.2-33所示。用超聲脈沖回波(hu b)重疊法測量并計算了BiSrCaCuO高溫超導(dǎo)單晶a-b面內(nèi)C11，C22，C12，C66和及其隨溫度的變化，發(fā)現(xiàn)只有C在相應(yīng)的B1，B2和B3峰溫處顯示極小，

44、見圖11.2-34。顯示一種與軟模有關(guān)的類相變，由于這種類相變不在低TC或不超導(dǎo)的氧化物中，以至推測這種類相變和超導(dǎo)電性有連系。BiSrCaCuO高溫(gown)超導(dǎo)內(nèi)耗BiSrCaCuO高溫(gown)超導(dǎo)彈性系數(shù)C用靜電(jngdin)法（0.8kHz）測量Bi2Sr2Ca2Cu3Ox高溫超導(dǎo)（TC=104.5K）內(nèi)耗曲線如圖11.2-35，發(fā)現(xiàn)正常態(tài)有一高背景的平臺，當發(fā)生超導(dǎo)轉(zhuǎn)變時，內(nèi)耗突然徒降，其轉(zhuǎn)折點正好與TC溫度相對應(yīng)。圖11.2-35中的a是正常態(tài)的內(nèi)耗，b是測量結(jié)果，（2）是非超導(dǎo)態(tài)的內(nèi)耗，（3）是其交流磁化率曲線。Tl2Ba2Ca2Cu3Ox的測量結(jié)果也類似。此高背景隨氧含

45、量的降低而減小。由于載流子濃度與氧含量有關(guān)，因此推測，其內(nèi)耗與載流子有關(guān)。Ox聲頻(shn pn)內(nèi)耗材料的內(nèi)耗(niho)及表征相變內(nèi)耗(niho)二級相變的內(nèi)耗反鐵磁轉(zhuǎn)變的內(nèi)耗標簽: HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7

46、%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E7%89%A9%E7%90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120991 收藏 HYPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120991 發(fā)表評論(0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120991 編輯詞條反鐵磁轉(zhuǎn)變是一個二級相變，在反鐵磁轉(zhuǎn)變溫度，合

47、金的磁化率為極大，電阻率極小，彈性模量顯示軟化。圖11.2-36是Fe-80.8Mn-5Cuat%合金的低頻內(nèi)耗和模量隨溫度的變化。以電阻法測定，該合金的TN160，馬氏體相變溫度在室溫附近。圖中顯示0附近存在二個內(nèi)耗峰，可以證明低溫度的一個是孿晶峰，緊按其右邊的是馬氏體相變峰。反鐵磁轉(zhuǎn)變顯示模量的軟化，馬氏體相變點陣軟化程度更為激烈。目前認為，反鐵磁的內(nèi)耗與反鐵磁疇界的運動有關(guān)，對Mn-61.5at%Fe（TN=469K）的模量測量顯示，C=（C11-C12）/2在反鐵磁轉(zhuǎn)變點出現(xiàn)明顯的下降。由于反鐵磁轉(zhuǎn)變伴隨立方到四方的點陣畸變，這種點陣軟模出與二級轉(zhuǎn)變的聲模，還是一級點陣變化的聲模，尚待

48、進一步研究。Cu（摩爾分數(shù)）合金(hjn)內(nèi)耗材料的內(nèi)耗(niho)及表征材料的其他(qt)內(nèi)耗磁彈性內(nèi)耗標簽: HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E7%

49、89%A9%E7%90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120992 收藏 HYPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120992 發(fā)表評論(0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120992 編輯詞條通常鐵磁材料的彈性阻尼要比非鐵磁材料高很多，這是因為除一般的材料內(nèi)耗外，鐵磁材料還存在鐵磁損耗。這種磁彈性內(nèi)耗來源于：宏

50、觀的渦流損耗，微觀的渦流損耗和與磁機械有關(guān)的損耗，前二種損耗不太大，最后的磁機械損耗很大，對高阻尼材料具有很大意義。 在外應(yīng)力下，鐵磁體具有正磁致伸縮的磁化強度矢量將向拉應(yīng)力方向排列；而具負磁致伸縮的磁化矢量將向垂直方向排列。則在交變應(yīng)力下，將引起磁疇的再取向，從而出現(xiàn)應(yīng)力-應(yīng)變的滯后回線，圖11.2-37是軟磁鎳和鐵的磁機械滯后回線。這種內(nèi)耗的特征屬靜滯型，與頻率無關(guān)。在達到磁飽和情況下，不存在疇界的運動和磁矩的再取向，此時內(nèi)耗最小。圖11.2-38是鎳的相對磁化強度（M/Ms）與內(nèi)耗的關(guān)系，在M/Ms=1時，內(nèi)耗最小。軟磁鎳和鐵的磁機械(jxi)滯后回線鎳的相對磁化強度與內(nèi)耗(niho)的

51、關(guān)系目前(mqin)工業(yè)上磁彈性內(nèi)耗的高阻尼合金已被廣泛的應(yīng)用，如1Cr13型鐵素體鋼，鎳鈷合金。材料的內(nèi)耗及表征材料的其他內(nèi)耗聚合物內(nèi)耗標簽: HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96

52、%99%E2%80%94%E7%89%A9%E7%90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120993 收藏 HYPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120993 發(fā)表評論(0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120993 編輯詞條聚合物材料，如聚苯乙烯，丁腈橡膠等，在低于玻璃態(tài)轉(zhuǎn)變溫度時，力學(xué)性質(zhì)與玻璃相似，在稍高于

53、玻璃態(tài)轉(zhuǎn)變溫度時，則顯示橡膠態(tài)，其力學(xué)行為介于黏性的液體和彈性體之間，稱為“黏彈性”在應(yīng)力的作用下，在自由結(jié)合鏈的均勻結(jié)構(gòu)中引起鏈段分布出現(xiàn)取向。當應(yīng)力去除后，分子鏈回復(fù)到原狀。從玻璃態(tài)到橡膠態(tài)之間有一個轉(zhuǎn)變區(qū)，隨溫度升高，模量急劇下降。同時出現(xiàn)一個轉(zhuǎn)變內(nèi)耗峰，峰值溫度可以表征玻璃化溫度Tg，隨測量頻率的升高，Tg溫度升高。圖11.2-39是不同頻率下，PET聚和物的模量和內(nèi)耗隨溫度的變化。材料的內(nèi)耗(niho)及表征材料的其他(qt)內(nèi)耗熱流引起(ynq)的內(nèi)耗標簽: HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5

54、%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E7%89%A9%E7%90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120994 收藏 H

55、YPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120994 發(fā)表評論(0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120994 編輯詞條固體受熱膨脹，而在熱力學(xué)上，在絕熱膨脹時則固體變冷。在彎曲應(yīng)力下，固體的伸長部分變冷，壓縮部分變熱，引起熱擴散。熱擴散是一個弛豫過程，附加的應(yīng)變必落后于應(yīng)力，引起弛豫型內(nèi)耗。理論計算的弛豫時間PET聚和物的內(nèi)耗和模量式中，為泊松比，cp和cv為等壓比熱容和等容比熱容，d為被測簧片的厚度，D為熱擴散系數(shù)。圖11.2-40是退火黃銅內(nèi)耗與頻率的關(guān)系。實驗值和式

56、（11.2-70）的計算值符合很好。退火(tu hu)黃銅(hun tn)內(nèi)耗材料的內(nèi)耗(niho)及表征材料的其他內(nèi)耗聲子弛豫標簽: HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E

57、2%80%94%E7%89%A9%E7%90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120995 收藏 HYPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /index.php?comment-view-120995 發(fā)表評論(0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120995 編輯詞條超聲波通過晶體，在1時，即熱聲子的弛豫時間遠小于超聲波周期時，超聲波可近似為一靜態(tài)的周期性應(yīng)變場，

58、由于非簡諧彈性效應(yīng)，它將改變聲子模的頻率分布，熱聲子達到新的平衡是一個弛豫過程，從而伴隨應(yīng)變落后于超聲應(yīng)力，產(chǎn)生滯彈性內(nèi)耗。圖11.2-41是純硅方向傳播的縱波和切波的超聲衰減與溫度的關(guān)系，溫度在20K以下，衰減很小，且和溫度無關(guān)，在50K以上，衰減隨溫度上升迅速增加，到100K以上，增速減慢。方向超聲衰減材料的內(nèi)耗(niho)及表征材料的其他(qt)內(nèi)耗電子(dinz)內(nèi)耗標簽: HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6

59、%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%E5%88%86%E6%9E%90%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E7%89%A9%E7%90%86%E6%80%A7%E8%83%BD%E8%AF%95%E9%AA%8C 材料科學(xué)；工程材料化學(xué)成分分析；工程材料物理性能試驗 HYPERLINK /index.php?doc-view-120996 收藏 HYPERLINK javascript:void(0) 頂0 HYPERLINK /ind

60、ex.php?comment-view-120996 發(fā)表評論(0) HYPERLINK /index.php?doc-edit-120996 編輯詞條超聲波與金屬，半導(dǎo)體和絕緣體中的電子都可產(chǎn)生內(nèi)耗。材料的內(nèi)耗及表征材料的其他內(nèi)耗電子內(nèi)耗金屬中的電子內(nèi)耗標簽: HYPERLINK /index.php?search-tag-%E6%9D%90%E6%96%99%E7%A7%91%E5%AD%A6%EF%BC%9B%E5%B7%A5%E7%A8%8B%E6%9D%90%E6%96%99%E2%80%94%E5%8C%96%E5%AD%A6%E6%88%90%E5%88%86%E2%80%94%