發(fā)動機傳熱過程

▼▼▼▼

熱量傳遞過程概述4.1

導熱過程4.2

輻射換熱4.4

對流換熱4.3第4章傳熱過程

發(fā)動機換熱分析4.5▼4.1熱量傳遞過程概述當一個物體內(nèi)部存在溫差或兩個物體之間存在溫差時就會發(fā)生熱量從物體某一部分傳至另一部分或熱量從一個物體傳至另一個物體的現(xiàn)象，這就是熱傳遞現(xiàn)象。汽油機和柴油機缸內(nèi)燃氣的溫度和壓力4.1.2

熱量傳遞的三種基本方式1導熱（熱傳導）(Conduction)熱量傳遞的三種基本方式：導熱(熱傳導)、對流(熱對流)和熱輻射。(1)定義：指溫度不同的物體各部分或溫度不同的兩物體間直接接觸時，依靠分子、原子及自由電子等微觀粒子熱運動而進行的熱量傳遞現(xiàn)象(2)物質(zhì)的屬性：可以在固體、液體、氣體中發(fā)生(3)導熱的特點：a必須有溫差；b物體直接接觸；c依靠分子、原子及自由電子等微觀粒子熱運動而傳遞熱量；d在引力場下單純的導熱只發(fā)生在密實固體中。(1)定義：流體中（氣體或液體）溫度不同的各部分之間，由于發(fā)生相對的宏觀運動而把熱量由一處傳遞到另一處的現(xiàn)象。2對流（熱對流）(Convection)(2)對流換熱：當流體流過一個物體表面時的熱量傳遞過程，他與單純的對流不同，具有如下特點：

a導熱與熱對流同時存在的復雜熱傳遞過程

b必須有直接接觸（流體與壁面）和宏觀運動；也必須有溫差

c壁面處會形成速度梯度很大的邊界層(1)

定義：有熱運動產(chǎn)生的，以電磁波形式傳遞能量的現(xiàn)象3熱輻射(Thermalradiation)(2)

特點：a任何物體，只要溫度高于0K，就會不停地向周圍空間發(fā)出熱輻射；b可以在真空中傳播；c伴隨能量形式的轉(zhuǎn)變；d具有強烈的方向性；e輻射能與溫度和波長均有關(guān)；f發(fā)射輻射取決于溫度的4次方。4.2

導熱過程

溫度場是某時刻空間所有各點溫度分布的總稱，它是時間和空間的函數(shù)。等溫面：同一時刻、溫度場中所有溫度相同的點連接起來所構(gòu)成的面等溫線：用一個平面與各等溫面相交，在這個平面上得到一個等溫線簇4.2.2導熱機理氣體的導熱：由于分子的熱運動和相互碰撞時發(fā)生的能量傳遞。分子質(zhì)量小的氣體（H2、He）熱導率較大—分子運動速度高液體的導熱：主要依靠晶格的振動。晶格：理想的晶體中分子在無限大空間里排列成周期性點陣。液體的熱導率隨壓力p的升高而增大。純金屬的導熱：依靠自由電子的遷移和晶格的振動；主要依靠前者負溫度系數(shù)negativetemperaturecoefficient,NTC晶格振動的加強干擾自由電子運動，合金的導熱：依靠自由電子的遷移和晶格的振動；主要依靠后者溫度升高、晶格振動加強、導熱增強，正溫度系數(shù)，positivetemperaturecoefficient,PTC非金屬的導熱：依靠晶格的振動傳遞熱量，比較小1、幾何條件如：平壁或圓筒壁；厚度、直徑等說明導熱體的幾何形狀和大小2、物理條件如：物性參數(shù)、c

和

的數(shù)值，是否隨溫度變化；有無內(nèi)熱源、大小和分布；是否各向同性說明導熱體的物理特征3、時間條件穩(wěn)態(tài)導熱過程不需要時間條件—與時間無關(guān)說明在時間上導熱過程進行的特點對非穩(wěn)態(tài)導熱過程應給出過程開始時刻導熱體內(nèi)的溫度分布時間條件又稱為初始條件（Initialconditions）單值性條件包括四項：幾何、物理、時間、邊界4.2.3

導熱問題分析過程４、邊界條件說明導熱體邊界上過程進行的特點反映過程與周圍環(huán)境相互作用的條件邊界條件一般可分為三類：第一類、第二類、第三類邊界條件（１）第一類邊界條件s—邊界面;tw

=f(x,y,z)—邊界面上的溫度已知任一瞬間導熱體邊界上溫度值：穩(wěn)態(tài)導熱：tw

=const非穩(wěn)態(tài)導熱：tw

=f()（Boundaryconditions）4.2.3

導熱問題分析過程（2）第二類邊界條件已知物體邊界上熱流密度的分布及變化規(guī)律：第二類邊界條件相當于已知任何時刻物體邊界面法向的溫度梯度值穩(wěn)態(tài)導熱：特例：絕熱邊界面：4.2.3

導熱問題分析過程（3）第三類邊界條件當物體壁面與流體相接觸進行對流換熱時，已知任一時刻邊界面周圍流體的溫度和表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)導熱微分方程式的求解方法導熱微分方程＋單值性條件＋求解方法溫度場積分法、杜哈美爾法、格林函數(shù)法、拉普拉斯變換法、分離變量法、積分變換法、數(shù)值計算法4.2.3

導熱問題分析過程4.2.4

一維穩(wěn)態(tài)導熱問題1822年，傅里葉對一維穩(wěn)態(tài)導熱問題給出了導熱微分方程式F為垂直導熱方向的截面積（m2）；為導熱系數(shù)（W/m℃），又稱導熱率；Q為單位時間的導熱量（或熱流量）（W）。導熱系數(shù)為溫度梯度為1℃時的熱流密度，導熱系數(shù)代表了物質(zhì)的導熱能力。當導熱問題中溫度差不大時，導熱系數(shù)一般當作常數(shù)。

4.2.4

一維穩(wěn)態(tài)導熱問題1)單層大平壁大平壁導熱問題中熱量的計算式，它表明了導熱熱流量Q（或q）、導熱系數(shù)、壁厚、平壁表面溫度tw1、tw2及截面積F之間的關(guān)系。熱阻分析法適用于一維、穩(wěn)態(tài)、無內(nèi)熱源的情況熱阻4.2.4

一維穩(wěn)態(tài)導熱問題例1設(shè)某種材料的局部導熱系數(shù)按0（1+bt）的關(guān)系式變化，用該材料厚為，截面積為F的大平壁，且左右兩側(cè)壁面分別維持tw1和tw2，試推導導熱量及溫度場的計算式。解：任一截面x處列出傅里葉定律表達式：將0（1+bt），有將邊界條件x=0，t=tw1代入得，再將邊界條件x=，t=tw2代入上式得4.2.4

一維穩(wěn)態(tài)導熱問題熱流密度將Q的計算式（4-9）代入得由此可見，當為溫度的線性函數(shù)時，大平壁內(nèi)溫度分布為曲線形式。2)多層大平壁的導熱t(yī)1t2t3t4t1t2t3t4三層平壁的穩(wěn)態(tài)導熱多層平壁：由幾層不同材料組成例：房屋的墻壁—白灰內(nèi)層、水泥沙漿層、紅磚（青磚）主體層等組成假設(shè)各層之間接觸良好，可以近似地認為接合面上各處的溫度相等邊界條件熱阻4.2.4

一維穩(wěn)態(tài)導熱問題例2一臺鍋爐的爐墻由三層材料疊合而成，最里面的是耐火黏土磚，厚115mm，中間是B級硅藻土磚，厚125mm，最外層為石棉板，厚70mm，各層導熱系數(shù)可視為常數(shù)，1=1.12W/m℃，2=0.112W/m℃，3=0.116W/m℃，已知爐墻內(nèi)、外表面溫度分別495℃和60℃，試求每平方米爐墻內(nèi)每小時的熱損失及耐火黏土磚分界面上的溫度。解：1=115mm，2=125mm，3=70mm，將所有已知值代入式4.2.4

一維穩(wěn)態(tài)導熱問題由可求得耐火黏土磚與硅藻磚分界面的溫度，即4.2.4

一維穩(wěn)態(tài)導熱問題3）單層圓筒壁的導熱一維、穩(wěn)態(tài)、無內(nèi)熱源、常物性：第一類邊界條件：假設(shè)單管長度為l，圓筒壁的外半徑小于長度的1/10。顯然，溫度呈對數(shù)曲線分布4.2.4

一維穩(wěn)態(tài)導熱問題圓筒壁內(nèi)溫度分布：圓筒壁內(nèi)溫度分布曲線的形狀4.2.4

一維穩(wěn)態(tài)導熱問題圓筒壁內(nèi)部的熱流密度和熱流分布情況長度為l的圓筒壁的導熱熱阻雖然是穩(wěn)態(tài)情況，但熱流密度q與半徑r成反比！4.2.4

一維穩(wěn)態(tài)導熱問題4n層圓筒壁由不同材料構(gòu)成的多層圓筒壁，其導熱熱流量可按總溫差和總熱阻計算通過單位長度圓筒壁的熱流量4.2.4

一維穩(wěn)態(tài)導熱問題1對流換熱的定義和性質(zhì)對流換熱是指流體流經(jīng)固體時流體與固體表面之間的熱量傳遞現(xiàn)象。對流換熱與熱對流不同，既有熱對流，也有導熱；不是基本傳熱方式4.3對流換熱(1)導熱與熱對流同時存在的復雜熱傳遞過程；(2)必須有直接接觸（流體與壁面）和宏觀運動；也必須有溫差；(3)由于流體的粘性和受壁面摩擦阻力的影響，緊貼壁面處會形成速度梯度很大的邊界層。2

對流換熱的特點3

對流換熱的基本計算式牛頓冷卻式:4.3.1

對流換熱的計算4.3.1

對流換熱的計算例2

如圖所示，溫度為80℃的水流過內(nèi)壁溫度為40℃的圓管道，已知水與管道的換熱系數(shù)為1500W/（m2℃），且管內(nèi)徑為d=10cm，試計算水與單位長度管壁間的換熱量。解：由題意可知，水與內(nèi)壁間換熱為對流換熱，故換熱量可按牛頓冷卻公式計算，則有Q=Ft=dl（tf

–tw）=1500W/(m2℃)×3.14×10×10-2m×1m×(80℃–40℃)=18.84kW對流換熱的影響因素對流換熱是流體的導熱和對流兩種基本傳熱方式共同作用的結(jié)果。其影響因素主要有以下五個方面：(1)流動起因;(2)流動狀態(tài);(3)流體有無相變;(4)換熱表面的幾何因素;(5)流體的熱物理性質(zhì)對流換熱的分類：(1)流動起因自然對流：流體因各部分溫度不同而引起的密度差異所產(chǎn)生的流動強制對流：由外力（如：泵、風機、水壓頭）作用所產(chǎn)生的流動(2)流動狀態(tài)(3)流體有無相變層流：整個流場呈一簇互相平行的流線湍流：流體質(zhì)點做復雜無規(guī)則的運動（紊流）（Laminarflow）（Turbulentflow）單相換熱：相變換熱：凝結(jié)、沸騰、升華、凝固、融化等（Singlephaseheattransfer）（Phasechange）（Condensation）（Boiling）(4)換熱表面的幾何因素：內(nèi)部流動對流換熱：管內(nèi)或槽內(nèi)外部流動對流換熱：外掠平板、圓管、管束(5)流體的熱物理性質(zhì)：熱導率密度比熱容動力粘度運動粘度綜上所述，表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)是眾多因素的函數(shù)：對流換熱分類小結(jié)4.3.2對流換熱系數(shù)的各種關(guān)聯(lián)式及應用舉例換熱系數(shù)

的確定，目前主要有兩種方法，即理論分析法和實驗法。理論分析法有精確解法、近似積分法。實驗研究法有相似原理和量綱分析法。量綱分析的基本依據(jù)是Π定理。其內(nèi)容是：一個表示n個物理量間關(guān)系的量綱一致的方程式，一定可以轉(zhuǎn)換成包含n-r

個獨立的量綱物理量群的關(guān)系式。r指n個物理量中所涉及到的基本量綱的數(shù)目。試驗是不可或缺的手段，然而，經(jīng)常遇到如下兩個問題:(1)變量太多相似原理及量綱分析1問題的提出A實驗中應測哪些量（是否所有的物理量都測）B實驗數(shù)據(jù)如何整理（整理成什么樣函數(shù)關(guān)系）(2)實物試驗很困難或太昂貴的情況，如何進行試驗？相似原理將回答上述三個問題4.3.2對流換熱系數(shù)的各種關(guān)聯(lián)式及應用舉例相似原理的研究內(nèi)容：研究相似物理現(xiàn)象之間的關(guān)系，物理現(xiàn)象相似：對于同類的物理現(xiàn)象，在相應的時刻與相應的地點上與現(xiàn)象有關(guān)的物理量一一對應成比例。同類物理現(xiàn)象：用相同形式并具有相同內(nèi)容的微分方程式所描寫的現(xiàn)象。3物理現(xiàn)象相似的特性同名特征數(shù)對應相等；各特征數(shù)之間存在著函數(shù)關(guān)系，如常物性流體外略平板對流換熱特征數(shù)：特征數(shù)方程：無量綱量之間的函數(shù)關(guān)系4.3.2對流換熱系數(shù)的各種關(guān)聯(lián)式及應用舉例4物理現(xiàn)象相似的條件同名的已定特征數(shù)相等單值性條件相似：初始條件、邊界條件、幾何條件、物理條件實驗中只需測量各特征數(shù)所包含的物理量,避免了測量的盲目性——解決了實驗中測量哪些物理量的問題按特征數(shù)之間的函數(shù)關(guān)系整理實驗數(shù)據(jù)，得到實用關(guān)聯(lián)式——解決了實驗中實驗數(shù)據(jù)如何整理的問題可以在相似原理的指導下采用?；囼?/p>

——解決了實物試驗很困難或太昂貴的情況下，如何進行試驗的問題4.3.2對流換熱系數(shù)的各種關(guān)聯(lián)式及應用舉例5無量綱量的獲得：相似分析法和量綱分析法相似分析法：在已知物理現(xiàn)象數(shù)學描述的基礎(chǔ)上，建立兩現(xiàn)象之間的一些列比例系數(shù)，尺寸相似倍數(shù)，并導出這些相似系數(shù)之間的關(guān)系，從而獲得無量綱量?！巴卣鲾?shù)對應相等”的物理現(xiàn)象相似的特性量綱分析法：在已知相關(guān)物理量的前提下，采用量綱分析獲得無量綱量。4.3.2對流換熱系數(shù)的各種關(guān)聯(lián)式及應用舉例a基本依據(jù)：定理，即一個表示n個物理量間關(guān)系的量綱一致的方程式，一定可以轉(zhuǎn)換為包含n-r個獨立的無量綱物理量群間的關(guān)系。r指基本量綱的數(shù)目。b優(yōu)點:

(a)方法簡單；(b)在不知道微分方程的情況下，仍然可以獲得無量綱量4.3.2對流換熱系數(shù)的各種關(guān)聯(lián)式及應用舉例量綱分析的第一步是列出與現(xiàn)象有關(guān)的全部物理量的方程。如對強制對流換熱，根據(jù)前面的分析，有（，u，l，，，，cp）=0式中七個物理量涉及四個基本量綱：[M]，[L]，[T]，[Q/]。此處因物理量中[Q]與[]都以其組合[Q/]出現(xiàn)，故只能將[Q/]作為獨立量綱。根據(jù)Π定理，可以用三（n–r）個準則的關(guān)系式表示，即（Π1，Π2，Π3）=04.3.2對流換熱系數(shù)的各種關(guān)聯(lián)式及應用舉例第二步是選定各準則的內(nèi)耗表達式。每個準則由r+1個物理量組成，Π1=ua1lb1

c1

e1Π2=ua2lb2

c2

e2Π3=ua3lb3

c3

e3cp選定三個Π的共同項ualbce的原則是，它們必須包括所有四個基本量綱而自身不能組成無量綱數(shù)。這里的選擇符號這個要求。在共同項外還留下三個物理量，將它們分別搭配到每個表達式上，組成五個物理量的冪次乘積。

4.3.2對流換熱系數(shù)的各種關(guān)聯(lián)式及應用舉例第三步根據(jù)Π必須是無量綱原則，解出待求冪次的數(shù)值，得出準則。4.3.2對流換熱系數(shù)的各種關(guān)聯(lián)式及應用舉例Pr稱為普郎特數(shù)Re稱為雷諾數(shù)Nu稱為努謝爾特數(shù)影響強制對流換熱的因素最終歸結(jié)為兩個無量綱數(shù)：雷諾數(shù)Re及普朗特數(shù)Pr。

2常見無量綱(準則數(shù))數(shù)的物理意義及表達式4.4輻射換熱(1)定義：由熱運動產(chǎn)生的，以電磁波形式傳遞的能量；(2)特點：a任何物體，只要溫度高于0K，就會不停地向周圍空間發(fā)出熱輻射；b可以在真空中傳播；c伴隨能量形式的轉(zhuǎn)變；d具有強烈的方向性；e輻射能與溫度和波長均有關(guān)；f發(fā)射輻射取決于溫度的4次方。當熱輻射投射到物體表面上時，一般會發(fā)生三種現(xiàn)象，即吸收、反射和穿透，如圖所示。3.

物體對熱輻射的吸收、反射和穿透

物體對熱輻射的吸收反射和穿透4.4.1

輻射換熱的基本知識對于大多數(shù)的固體和液體：對于不含顆粒的氣體：對于黑體：鏡體或白體：透明體：反射又分鏡反射和漫反射兩種鏡反射漫反射4.4.1輻射換熱的基本知識1.黑體概念黑體：是指能吸收投入到其面上的所有熱輻射能的物體，是一種科學假想的物體，現(xiàn)實生活中是不存在的。但卻可以人工制造出近似的人工黑體。黑體模型4.4.1輻射換熱的基本知識輻射力E：單位時間內(nèi)，物體的單位表面積向半球空間發(fā)射的所有波長的能量總和。

(W/m2)；光譜輻射力Eλ：單位時間內(nèi)，單位波長范圍內(nèi)(包含某一給定波長)，物體的單位表面積向半球空間發(fā)射的能量。

(W/m3)；E、Eλ關(guān)系:顯然，E和Eλ之間具有如下關(guān)系：黑體一般采用下標b表示，如黑體的輻射力為Eb，黑體的光譜輻射力為Ebλ4.4.1輻射換熱的基本知識

式中，λ—波長，m；

T—黑體溫度，K；

c1

—第一輻射常數(shù)，3.742×10-16Wm2；

c2—第二輻射常數(shù)，1.4388×10-2WK；

(1)Planck定律(第一個定律)：圖7-6是根據(jù)上式描繪的黑體光譜輻射力隨波長和溫度的依變關(guān)系。λm與T

的關(guān)系由Wien位移定律給出，Planck定律的圖示4.4.1輻射換熱的基本知識(2)Stefan-Boltzmann定律(第二個定律)：

式中，σ=5.67×10-8w/(m2K4)，是Stefan-Boltzmann常數(shù)。(3)黑體輻射函數(shù)黑體在波長λ1和λ2區(qū)段內(nèi)所發(fā)射的輻射力，如圖所示：特定波長區(qū)段內(nèi)的黑體輻射力4.4.1輻射換熱的基本知識定義：球面面積除以球半徑的平方稱為立體角，單位：sr(球面度)，(4)立體角4.4.1輻射換熱的基本知識計算微元立體角的幾何關(guān)系4.4.1輻射換熱的基本知識定義：單位時間內(nèi)，物體在垂直發(fā)射方向的單位面積上，在單位立體角內(nèi)發(fā)射的一切波長的能量。

(5)定向輻射強度L(,)：定向輻射強度的定義圖(6)Lambert定律它說明黑體的定向輻射力隨天頂角呈余弦規(guī)律變化，因此，Lambert定律也稱為余弦定律。4.4.1輻射換熱的基本知識Lambert定律圖示沿半球方向積分上式，可獲得了半球輻射強度E:4.4.1輻射換熱的基本知識1859年，Kirchhoff用熱力學方法回答了這個問題，從而提出了Kirchhoff定律。最簡單的推導是用兩塊無限大平板間的熱力學平衡方法。板1是黑體，板2是任意物體，參數(shù)分別為Eb,T1以及E,,T2，則當系統(tǒng)處于熱平衡時，有平行平板間的輻射換熱4.4.1輻射換熱的基本知識

此即Kirchhoff定律的表達式之一。該式說明，在熱力學平衡狀態(tài)下，物體的吸收率等與它的發(fā)射率。但該式具有如下限制：整個系統(tǒng)處于熱平衡狀態(tài)；如物體的吸收率和發(fā)射率與溫度有關(guān)，則二者只有處于同一溫度下的值才能相等；投射輻射源必須是同溫度下的黑體。為了將Kirchhoff定律推向?qū)嶋H的工程應用，人們考察、推導了多種適用條件，形成了該定律不同層次上的表達式。4.4.1輻射換熱的基本知識層次數(shù)學表達式成立條件光譜，定向光譜，半球全波段，半球無條件，為天頂角漫射表面與黑體處于熱平衡或?qū)β冶砻鍷irchhoff

定律的不同表達式注：漫射表面：指發(fā)射或反射的定向輻射強度與空間方向無關(guān)，即符合Lambert定律的物體表面；灰體：指光譜吸收比與波長無關(guān)的物體，其發(fā)射和吸收輻射與黑體在形式上完全一樣，只是減小了一個相同的比例。4.4.1輻射換熱的基本知識4.4.2

兩物體間的輻射換熱量的計算

輻射換熱計算示意圖

把表面1發(fā)出的輻射能落到表面2上的百分數(shù)稱為表面1對表面2的角系數(shù)，記為X1,2

例4在一個大的加熱導管中，安裝一個熱電偶測量通過導管流動氣體的溫度，導管壁溫為425C，熱電偶指示的溫度為170C，氣體與熱電偶間的換熱系數(shù)為50(W/m2)C熱電偶材料的黑度為0.43，問：氣體的溫度是多少？解：由題可得T1=170C=443K，TW=425C=698K，=0.43，=50(w/m2)C，如圖所示，當用熱電偶測量溫度時，高溫氣體以對流方式將熱量傳給熱電偶，同時熱電偶又以輻射方式將熱量傳給溫度較低的容器壁。當熱電偶的對流受熱量等于其輻射熱量時，熱電偶的溫度就不再變化，此溫度即為熱電偶的指示溫度，即氣體的溫度。4.4.2

兩物體間的輻射換熱量的計算F為管道內(nèi)表面積，即：

Tf

=410.7K=137.7C4.4.2

兩物體間的輻射換熱量的計算例5

直徑為5cm的長管道從一房間內(nèi)通過并且暴露于20C的空氣中，管壁的溫度為93C。如管道的黑度為0.6，試求每米管道的輻射熱損失。

解：已知T1=93C=366K，T2=20C=293K，=0.6由于管道相對房間來講，其表面積非常小，如假設(shè)管道和房間表面積分別為F1和F2，則可以認為F1/F20，故由式（4-49）得管道的與房間的輻射換熱量或輻射熱損失為4.4.2

兩物體間的輻射換熱量的計算式中，L為管道的長度。故對每米管道的輻射熱損失為4.4.2

兩物體間的輻射換熱量的計算4.4.3氣體輻射（1）氣體向外輻射的能量，取決于分子本身的結(jié)構(gòu)，如單原子和分子結(jié)構(gòu)對稱的雙原子氣體，可以認為它們是透明體，既不向外輻射能量也不吸收外來的輻射能量，如空氣、H2、O2等。但對于多原子氣體（CO2、H2O）則有相當大的輻射力和吸收率；（2）氣體只能輻射和吸收某一定波長間隔范圍內(nèi)的熱射線，其他波長范圍，它既不能輻射也不能吸收；例如CO2的主要吸收光譜有三段：2.65μm~2.8μm、4.14μm~4.45μm、13.0μm~17.0μm。（3）固體的輻射和吸收是在表面上進行的，而氣體的輻射和吸收是在整個氣體中進行。K表示單位距離內(nèi)輻射力減弱的百分數(shù)，稱為減弱系數(shù)，單位為（1／m）氣體的單色吸收率可表示為4.4.4火焰輻射火焰除了總是存在著三原子氣體輻射成分之外，還包含著具有強烈輻射能力的固體顆粒。按顆粒的不同，一般可區(qū)分為以下三種類型。1)不發(fā)光火焰當氣體燃料或沒有灰分的其他燃料燃燒時，得到略帶藍色而近于無色的火焰，通常稱為不發(fā)光火焰。

2)發(fā)光火焰液體燃料及預先沒有與空氣充分混合的氣體燃料燃燒時，由于烴類物質(zhì)在高溫下裂解時產(chǎn)生炭煙粒子，火焰發(fā)光。這種火焰稱為發(fā)光火焰。

3)半發(fā)光火焰各種固體燃料燃燒時形成半發(fā)光火焰。

4.5發(fā)動機換熱分析4.5.1發(fā)動機中導熱問題的求解方法4.5.2燃氣與壁面間的輻射換熱當發(fā)動機工作時，燃氣對壁面的輻射換熱在數(shù)值上要比對流換熱小很多，但在某些情況下，例如存在火焰輻射時，輻射換熱也將達到燃氣對壁面總換熱量的1/4~1/3；因此，輻射換熱對零件熱負荷的影響也不能忽略。發(fā)動機的燃氣