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文檔簡介
第四章拉曼光譜背景知識介紹拉曼光譜的產(chǎn)生拉曼光譜法背景知識介紹
散射輻射的定義散射輻射的類型散射輻射光強(qiáng)與頻率的關(guān)系散射輻射的定義當(dāng)入射光的光子與試樣的粒子碰撞而改變方向時(shí),就產(chǎn)生散射輻射,通常這種方向改變是隨機(jī)的或接近隨機(jī)的散射輻射的類型
散射輻射有三種類型:丁達(dá)爾散射(TyndallScattering)產(chǎn)生散射的試樣粒子的直徑等于或大于入射光的波長時(shí),發(fā)生丁達(dá)爾散射丁達(dá)爾散射光的波長與入射光的波長是一樣的對丁達(dá)爾散射有貢獻(xiàn)的過程:顆粒表面的反射、顆粒內(nèi)部產(chǎn)生的內(nèi)反射、通過顆粒的衍射和輻射進(jìn)出顆粒時(shí)產(chǎn)生的折射瑞利散射和拉曼散射(RayleighScatteringandRamanScattering)試樣顆粒的直徑比入射光的波長短(只有入射波長的5%或更短),則產(chǎn)生瑞利散射和拉曼散射。瑞利散射光的波長與入射光波長相同,無能量交換,光輻射與被照射介質(zhì)中的粒子產(chǎn)生彈性碰撞拉曼散射光的波長與入射光的波長發(fā)生變化,有能量交換,光輻射與被照射介質(zhì)中的粒子產(chǎn)生非彈性碰撞。散射輻射光強(qiáng)與頻率的關(guān)系丁達(dá)爾散射光強(qiáng)與頻率的關(guān)系IJ=K·υ2(4-1)瑞利散射和拉曼散射光強(qiáng)與頻率的關(guān)系I瑞&拉=K·υ4(4-2)§1拉曼光譜的產(chǎn)生
概述瑞利散射和拉曼散射時(shí)發(fā)生的能量躍遷示意圖CCl4的拉曼光譜圖(氦氖激光)
除了散射線的頻率與入射線不同這點(diǎn)以外,拉曼散射的機(jī)制幾乎和瑞利散射一樣。與拉曼散射有關(guān)的能量變化如圖4-1所示。頻率與入射線不同的散射線可由兩種機(jī)制產(chǎn)生。如果散射粒子起始的振動(dòng)能級高于基態(tài)的振動(dòng)能級,當(dāng)它們從激發(fā)態(tài)回到能量低于起始振動(dòng)能級的振動(dòng)狀態(tài)是就產(chǎn)生拉曼散射。這樣產(chǎn)生的拉曼散射線的頻率比入射線的頻率高,稱為反斯托克斯線。如果粒子從受激態(tài)回到能量高于起始振動(dòng)能級的振動(dòng)狀態(tài),則產(chǎn)生的散射線頻率低于入射線頻率。這種能量低于入射線能量的拉曼散射稱為斯托克斯散射。概述
由于室溫時(shí),多原子分子或離子處于最低振動(dòng)能級的幾率比處于較高振動(dòng)能級的幾率高,因此它們從基態(tài)振動(dòng)能級受激的幾率也比從較高振動(dòng)能級受激的幾率高。結(jié)果,在受激后返回較高振動(dòng)能級的幾率比返回較低振動(dòng)能級的幾率大,也即發(fā)生斯托克斯散射的幾率比發(fā)生反斯托克斯散射的幾率大。由于斯托克斯散射線的強(qiáng)度一般比反斯托克斯散射線的強(qiáng)度高的多,所以更常在分析工作中應(yīng)用。
瑞利散射的強(qiáng)度一般比拉曼散射強(qiáng)度高四至五個(gè)數(shù)量級。將拉曼散射線的頻率和入射線的頻率比較,所得到散射線頻率的改變,對于分析工作是很重要的。因?yàn)槔⑸渚€和入射線頻率的差值對應(yīng)于分子振動(dòng)能量的差異,因此,拉曼散射得到的信息可以與紅外吸收光譜的信息相比,但又不完全一樣。拉曼散射主要應(yīng)用于定性分析。拉曼光譜是以散射線強(qiáng)度對散射線頻率(或波長,波數(shù))作圖,或?qū)θ肷渚€頻率vi與散射線頻率v的差值△v(或波長,波數(shù))作圖:
△v=vi-v(4-3)
一般采用散射線強(qiáng)度對△v作圖,因?yàn)檫@種譜圖對于習(xí)慣于閱看紅外譜圖的大多分析化學(xué)家,是比較容易解釋的。輻射線頻率的改變是和散射的多原子物質(zhì)的振動(dòng)能級差相對應(yīng)的。如同紅外光譜一樣,這種振動(dòng)能級差對于特定的官能團(tuán)是特征的。因而,拉曼光譜對于定性分析是特別有用的。如果△v為正值,散射的譜帶就是斯托克斯線,如果△v是負(fù)的,則散射譜帶為反斯托克斯線。
所記錄的△v值與入射線的頻率是無關(guān)的。然而,應(yīng)該記?。荷⑸渚€的強(qiáng)度與散射線的頻率v的四次方成正比(方程4-2),因而散射線強(qiáng)度就與入射線的頻率有關(guān)(方程4-3)。用相當(dāng)高頻的入射線可以增加散射線的強(qiáng)度。圖4-1瑞利散射和拉曼
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