第七章熱輻射基本定及物體的輻射特性

第七章熱輻射基本定及物體的輻射特性第1頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月§7-1熱輻射的基本概念1.熱輻射特點(1)定義：由熱運動產(chǎn)生的，以電磁波形式傳遞的能量；(2)特點：a任何物體，只要溫度高于0K，就會不停地向周圍空間發(fā)出熱輻射；b可以在真空中傳播；c伴隨能量形式的轉(zhuǎn)變；d具有強烈的方向性；e輻射能與溫度和波長均有關(guān)；f發(fā)射輻射取決于溫度的4次方。第2頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月2.電磁波譜電磁輻射包含了多種形式，如圖7-1所示，而我們所感興趣的，即工業(yè)上有實際意義的熱輻射區(qū)域一般為0.1~100μm。電磁波的傳播速度：C=fλ式中：f—頻率，s-1;λ—波長，μm第3頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月電磁輻射波譜圖7-1第4頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月當(dāng)熱輻射投射到物體表面上時，一般會發(fā)生三種現(xiàn)象，即吸收、反射和穿透，如圖7-2所示。3.物體對熱輻射的吸收、反射和穿透

第5頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月圖7.2物體對熱輻射的吸收反射和穿透第6頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月對于大多數(shù)的固體和液體：對于不含顆粒的氣體：對于黑體：鏡體或白體：透明體：第7頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月反射又分鏡反射和漫反射兩種圖7-3鏡反射圖7-4漫反射第8頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月1.黑體概念黑體：是指能吸收投入到其面上的所有熱輻射能的物體，是一種科學(xué)假想的物體，現(xiàn)實生活中是不存在的。但卻可以人工制造出近似的人工黑體。圖7-5黑體模型§7-2黑體輻射的基本定律第9頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月輻射力E：單位時間內(nèi)，物體的單位表面積向半球空間發(fā)射的所有波長的能量總和。(W/m2)；光譜輻射力Eλ：單位時間內(nèi)，單位波長范圍內(nèi)(包含某一給定波長)，物體的單位表面積向半球空間發(fā)射的能量。(W/m3)；2.熱輻射能量的表示方法第10頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月E、Eλ關(guān)系:顯然，E和Eλ之間具有如下關(guān)系：黑體一般采用下標(biāo)b表示，如黑體的輻射力為Eb，黑體的光譜輻射力為Ebλ第11頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月3.黑體輻射的三個基本定律及相關(guān)性質(zhì)式中，λ—波長，m；T—黑體溫度，K；c1

—第一輻射常數(shù)，3.742×10-16W

m2；

c2—第二輻射常數(shù)，1.4388×10-2W

K；

(1)Planck定律(第一個定律)：第12頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月圖7-6Planck定律的圖示第13頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月(2)Stefan-Boltzmann定律(第二個定律)：

式中，σ=5.67×10-8w/(m2

K4)，是Stefan-Boltzmann常數(shù)。圖7-6是根據(jù)上式描繪的黑體光譜輻射力隨波長和溫度的依變關(guān)系。λm與T的關(guān)系由Wien位移定律給出：第14頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月(3)黑體輻射函數(shù)黑體在波長λ1和λ2區(qū)段內(nèi)所發(fā)射的輻射力，如圖7-7所示：圖7-7特定波長區(qū)段內(nèi)的黑體輻射力第15頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月黑體輻射函數(shù):第16頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月定義：球面面積除以球半徑的平方稱為立體角，單位：sr(球面度)，如圖7-8和7-9所示：(4)立體角第17頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月圖7-8立體角定義圖第18頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月圖7-9計算微元立體角的幾何關(guān)系第19頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月定義：單位時間內(nèi)，物體在垂直發(fā)射方向的單位面積上，在單位立體角內(nèi)發(fā)射的一切波長的能量，參見圖7-10。

(5)定向輻射強度L(

,

)：第20頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月(6)Lambert定律(黑體輻射的第三個基本定律)它說明黑體的定向輻射力隨天頂角

呈余弦規(guī)律變化，見圖7-11，因此，Lambert定律也稱為余弦定律。第21頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月圖7-10定向輻射強度的定義圖第22頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月圖7-11Lambert定律圖示沿半球方向積分上式，可獲得了半球輻射強度E:第23頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月§

7-3實際固體和液體的輻射特性1發(fā)射率前面定義了黑體的發(fā)射特性：同溫度下，黑體發(fā)射熱輻射的能力最強，包括所有方向和所有波長；真實物體表面的發(fā)射能力低于同溫度下的黑體；因此，定義了發(fā)射率

(也稱為黑度)

：相同溫度下，實際物體的半球總輻射力與黑體半球總輻射力之比:第24頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月上面公式只是針對方向和光譜平均的情況，但實際上，真實表面的發(fā)射能力是隨方向和光譜變化的。WavelengthDirection(anglefromthesurfacenormal)第25頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月因此，我們需要定義方向光譜發(fā)射率，對于某一指定的方向(,)和波長

第26頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月對上面公式在所有波長范圍內(nèi)積分，可得到方向總發(fā)射率，即實際物體的定向輻射強度與黑體的定向輻射強度之比：第27頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月

對于指定波長，而在方向上平均的情況，則定義了半球光譜發(fā)射率，即實際物體的光譜輻射力與黑體的光譜輻射力之比第28頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月這樣，前面定義的半球總發(fā)射率則可以寫為：

半球總發(fā)射率是對所有方向和所有波長下的平均第29頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月

對應(yīng)于黑體的輻射力Eb，光譜輻射力Eb

和定向輻射強度L，分別引入了三個修正系數(shù)，即，發(fā)射率

，光譜發(fā)射率

(

)和定向發(fā)射率

(

)，其表達式和物理意義如下實際物體的輻射力與黑體輻射力之比:第30頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月

實際物體的光譜輻射力與黑體的光譜輻射力之比：

實際物體的定向輻射強度與黑體的定向輻射強度之比：第31頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月漫發(fā)射的概念：表面的方向發(fā)射率()與方向無關(guān)，即定向輻射強度與方向無關(guān)，滿足上訴規(guī)律的表面稱為漫發(fā)射面，這是對大多數(shù)實際表面的一種很好的近似。第32頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月圖7-15幾種金屬導(dǎo)體在不同方向上的定向發(fā)射率

(

)(t=150℃)第33頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月圖7-16幾種非導(dǎo)電體材料在不同方向上的定向發(fā)射率

(

)(t=0~93.3℃)第34頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月前面講過，黑體、灰體、白體等都是理想物體，而實際物體的輻射特性并不完全與這些理想物體相同，比如，(1)實際物體的輻射力與黑體和灰體的輻射力的差別見圖7-14；(2)實際物體的輻射力并不完全與熱力學(xué)溫度的四次方成正比；(3)實際物體的定向輻射強度也不嚴(yán)格遵守Lambert定律，等等。所有這些差別全部歸于上面的系數(shù)，因此，他們一般需要實驗來確定，形式也可能很復(fù)雜。在工程上一般都將真實表面假設(shè)為漫發(fā)射面。第35頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月圖7-14實際物體、黑體和灰體的輻射能量光譜第36頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月本節(jié)中，還有幾點需要注意將不確定因素歸于修正系數(shù)，這是由于熱輻射非常復(fù)雜，很難理論確定，實際上是一種權(quán)宜之計；服從Lambert定律的表面成為漫射表面。雖然實際物體的定向發(fā)射率并不完全符合Lambert定律，但仍然近似地認為大多數(shù)工程材料服從Lambert定律，這有許多原因；物體表面的發(fā)射率取決于物質(zhì)種類、表面溫度和表面狀況。這說明發(fā)射率只與發(fā)射輻射的物體本身有關(guān)，而不涉及外界條件。第37頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月

上一節(jié)簡單介紹了實際物體的發(fā)射情況，那么當(dāng)外界的輻射投入到物體表面上時，該物體對投入輻射吸收的情況又是如何呢？本節(jié)將對其作出解答。Semi-transparentmediumAbsorptivitydealswithwhathappensto_______________________________,while

emissivitydealswith

_____________________第38頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月1.投入輻射：單位時間內(nèi)投射到單位表面積上的總輻射能2.選擇性吸收：投入輻射本身具有光譜特性，因此，實際物體對投入輻射的吸收能力也根據(jù)其波長的不同而變化，這叫選擇性吸收首先介紹幾個概念：§7-4實際固體的吸收比和基爾霍夫定律第39頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月3.吸收比：物體對投入輻射所吸收的百分數(shù)，通常用

表示，即4光譜吸收比：物體對某一特定波長的輻射能所吸收的百分數(shù)，也叫單色吸收比。光譜吸收比隨波長的變化體現(xiàn)了實際物體的選擇性吸收的特性。第40頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月圖7-17和7-18分別給出了室溫下幾種材料的光譜吸收比同波長的關(guān)系。圖7-17金屬導(dǎo)電體的光譜吸收比同波長的關(guān)系第41頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月圖7-18非導(dǎo)電體材料的光譜吸收比同波長的關(guān)系灰體：光譜吸收比與波長無關(guān)的物體稱為灰體。此時，不管投入輻射的分布如何，吸收比都是同一個常數(shù)。第42頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月根據(jù)前面的定義可知，物體的吸收比除與自身表面性質(zhì)的溫度有關(guān)外，還與投入輻射按波長的能量分布有關(guān)。設(shè)下標(biāo)1、2分別代表所研究的物體和產(chǎn)生投入輻射的物體，則物體1的吸收比為第43頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月圖7-18給出了一些材料對黑體輻射的吸收比與溫度的關(guān)系。如果投入輻射來自黑體，由于，則上式可變?yōu)榈?4頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月圖7-19物體表面對黑體輻射的吸收比與溫度的關(guān)系第45頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月灰體法，即將光譜吸收比

(

)等效為常數(shù)，即

=

(

)=const。并將

(

)與波長無關(guān)的物體稱為灰體，與黑體類似，它也是一種理想物體，但對于大部分工程問題來講，灰體假設(shè)帶來的誤差是可以容忍的；譜帶模型法，即將所關(guān)心的連續(xù)分布的譜帶區(qū)域劃分為若干小區(qū)域，每個小區(qū)域被稱為一個譜帶，在每個譜帶內(nèi)應(yīng)用灰體假設(shè)。第46頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月發(fā)射輻射與吸收輻射二者之間的聯(lián)系：最簡單的推導(dǎo)是用兩塊無限大平板間的熱力學(xué)平衡方法。如圖7-20所示，板1時黑體，板2是任意物體，參數(shù)分別為Eb,T1以及E,,T2，則當(dāng)系統(tǒng)處于熱平衡時，有第47頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月圖7-20平行平板間的輻射換熱第48頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月

此即Kirchhoff定律的表達式之一。該式說明，在熱力學(xué)平衡狀態(tài)下，物體的吸收率等與它的發(fā)射率。但該式具有如下限制：整個系統(tǒng)處于熱平衡狀態(tài)；如物體的吸收率和發(fā)射率與溫度有關(guān)，則二者只有處于同一溫度下的值才能相等；投射輻射源必須是同溫度下的黑體。第49頁，課件共51頁，創(chuàng)作于2023年2月為了將Kirchhoff定律推向?qū)嶋H的工程應(yīng)用，人們考察、