理論力學(xué)第十一章復(fù)習(xí)1.ppt

1、動(dòng)量矩定理、一質(zhì)系動(dòng)量矩的修正運(yùn)算、質(zhì)系相對于任意一點(diǎn)的動(dòng)量矩是質(zhì)系中各點(diǎn)的動(dòng)量對同一點(diǎn)的主矩，即質(zhì)系中各點(diǎn)的動(dòng)量對重心的主矩，即第I質(zhì)點(diǎn)對重心的動(dòng)徑。 動(dòng)量矩定理、質(zhì)量系相對于任意點(diǎn)的動(dòng)量矩等于質(zhì)量系相對于重心的動(dòng)量矩和作用于質(zhì)量中心的質(zhì)量系相對于該點(diǎn)的動(dòng)量之和，即1質(zhì)量系動(dòng)量矩的修正運(yùn)算，可以使用該式修正質(zhì)量系相對于任意點(diǎn)的動(dòng)量矩。 動(dòng)量矩定理、二質(zhì)系動(dòng)量矩定理、質(zhì)系動(dòng)量矩定理確立了質(zhì)系動(dòng)量矩的變化率與作用于質(zhì)系的外力的主矩的關(guān)系。 動(dòng)量矩定理、二質(zhì)系動(dòng)量矩定理、動(dòng)量矩定理、二質(zhì)系動(dòng)量矩定理、動(dòng)量矩定理、剛體進(jìn)行平面運(yùn)動(dòng)時(shí)，并用動(dòng)量定理和相對重心動(dòng)量矩定理，可以得到剛體平面運(yùn)動(dòng)差分方程、三

2、剛體平面運(yùn)動(dòng)差分方程、動(dòng)量矩定理、動(dòng)量矩定理， 是個(gè)問題，2 .質(zhì)點(diǎn)系的任意移動(dòng)點(diǎn)的動(dòng)量相對于時(shí)間的導(dǎo)函數(shù)等于作用于質(zhì)點(diǎn)系的所有外力相對于同一點(diǎn)的力矩的矢量和。 3 .因?yàn)橘|(zhì)系的動(dòng)量是，質(zhì)系相對于o點(diǎn)的動(dòng)量矩是。 4、質(zhì)點(diǎn)系的內(nèi)力不能改變質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)量和動(dòng)量。 5 .剛體的質(zhì)量是剛體平移運(yùn)動(dòng)時(shí)的慣性大小的測定值，相對于有剛體的軸的旋轉(zhuǎn)慣性量是剛體繞其軸旋轉(zhuǎn)時(shí)的慣性大小的測定值。 動(dòng)量定理、選擇題、1 .物體a、b的重量分別為，另外，繩索與滑輪之間沒有相對滑動(dòng)。 如果不介意皮帶輪的質(zhì)量，皮帶輪兩側(cè)繩索的張力-； 修正滑輪的質(zhì)量，兩側(cè)繩索的張力-。 (1)相等，(2)不均勻，(3)必須根據(jù)運(yùn)動(dòng)的初始

3、條件決定是否相等，動(dòng)量定理，2 .從圓盤重心c到o軸的距離，圓盤相對于o軸的慣性半徑是-。 (1)、(2)、(3)、=、3 .從剛體的重心到軸的距離分別為b、剛體的質(zhì)量為m、相對于軸的慣性矩，則的修正公式為- -的動(dòng)量定理、動(dòng)量定理、4 .小球因重力而沿著粗斜面滾動(dòng)當(dāng)球離開斜面時(shí)，角加速度-。 (1)等于零，(2)不等于零，(3)不能確定的動(dòng)量定理，5.OA桿重量p，相對于o軸的慣性矩j，彈簧的彈性系數(shù)k，桿在垂直位置時(shí)彈簧沒有變形，圖中表示位置角及其正方向的動(dòng)量定理，填補(bǔ)問題， 1 .圖示的兩個(gè)均質(zhì)車的質(zhì)量，半徑都用不在乎質(zhì)量的繩纏繞，兩輪角速度分別為和，相對于系統(tǒng)軸的動(dòng)量為 根據(jù)動(dòng)量矩定理、2 .圓盤相對于o軸的慣性矩、定軸旋轉(zhuǎn)差分方程，可建立以下關(guān)系式：將質(zhì)量均勻的細(xì)棒AB固定在動(dòng)量矩定理、3 .質(zhì)量m、半徑r的均勻圓環(huán)上，位置如圖所示當(dāng)系統(tǒng)在金屬鉛面內(nèi)以角速度繞o軸旋轉(zhuǎn)時(shí)，系統(tǒng)相對于o軸的動(dòng)量大小為 動(dòng)量矩定理，4 .在圖的系統(tǒng)中，對于小球質(zhì)量，水平桿OA質(zhì)量數(shù)不勝數(shù)，彈簧剛性系數(shù)是k，圖是靜平衡位置，系統(tǒng)微振動(dòng)時(shí)的差分方程是 動(dòng)量矩定理，5 .質(zhì)量是半徑均質(zhì)圓盤，以角速度旋轉(zhuǎn)。 在其邊緣，如圖所示焊接有質(zhì)