丁祖榮-流體力學(xué) (7).ppt

1、、C2未壓縮非黏性流平面勢流、C2未壓縮非黏性流平面勢流、C2.1引言、伯努利積分、解法、基本解、拉普拉斯方程、平面勢流、概念、非粘流、應(yīng)用、理論、無回旋流、繞圓柱流動C2.2一般概念、C2未壓縮非黏性流平面勢流， 1 .歐拉運(yùn)動方程(非粘著)、拉姆格羅米科方程(非粘著)、2 .歐拉積分(非粘著、非旋轉(zhuǎn)正壓、重力、穩(wěn)定)、伯努利積分(。 (沿閉合流體線)，引入C2.3速度勢和流動函數(shù)，C2未壓縮非黏性流平面勢流，名稱：勢函數(shù)流動函數(shù)，條件：非回旋流平面非壓縮流，定義3360， 已知等高線：=C (對于等位線示例C2.3.2 90角流中的速度勢和流函數(shù)， 90角流中的速度分布為u=kx，v=-k

2、y(k，其中k是常數(shù))。 求： (1)判斷該流場是否存在速度勢，存在時(shí)確定其形式并描繪等位線圖；(2)判斷該流場是否存在流動函數(shù)。 如果存在的話，請決定其形式，畫出流線圖，解： (1)首先修正速度旋轉(zhuǎn)度，上式中的c是常數(shù)。 速度勢函數(shù)表示流場不旋轉(zhuǎn)，不存在速度勢(x，y )，(C2.3.2 )式、(a )、等位線方程式x2-y2=常數(shù)，在xy平面上分別是第一個(gè)，(2)重新計(jì)算速度分散度，說明該流場是非壓縮平面的流動，流函數(shù)存在y )，(C2.3.11 )式，上式中c為常數(shù)，流函數(shù)為，流線方程式的x、y軸也是流線，稱為零流線。 流線族與等位線族正交。 (b )、C2非壓縮非黏性流平面勢流、平面勢

3、流、平面流動、無回旋流、非壓縮、C2.4平面勢流和基本解，是選擇幾個(gè)基本解i(i )，如果重合滿足邊界條件則求出的解。C2.4.1均流、C2未壓縮非黏性流平面勢流、物理背景全流場是等速(u )平行直線流、C2.4.2點(diǎn)源和點(diǎn)匯合、C2未壓縮非黏性流平面勢流點(diǎn)匯(Q 0 ) :流體從各方向均勻地流入點(diǎn)。 源匯位于原點(diǎn)o時(shí)，勢函數(shù)和流函數(shù)是速度分布在C2.4.3點(diǎn)渦、C2未壓縮非黏性流平面電位流、物理背景在垂直于平面的直渦線(強(qiáng)度為)引導(dǎo)的流場。 當(dāng)點(diǎn)渦位于原點(diǎn)o時(shí)，勢函數(shù)和流動函數(shù)的速度分布如下： (1)流動函數(shù)和速度勢函數(shù)；(2)速度色散；(3)流線方程(4)零解： (1)流動函數(shù)和速度勢函數(shù)

4、的極坐標(biāo)形式各不相同，(2)速度分布，(3)流線方程式，常數(shù)c取不同值表示不同的流線，其中零流線的一部分是該流場繞流動物體的輪廓線。 通過(a )、(d )、(c )、(b )、(e )、并且通過駐點(diǎn)A(-b，0 )的右半部分的零流線由a點(diǎn)的流函數(shù)值決定從(g )式可以決定的離2根x軸的距離為： (f )、(g )、C2.5圓柱周圍的平面勢流、C2.5.1無環(huán)量圓柱周圍的流、C2不可壓縮非黏性流平面勢流、1、的表面壓力系數(shù)，3 .壓力合力Fx=0(啞鈴裝繆斯)，F(xiàn)y=0。 C2.5.2有環(huán)量圓柱繞流，C2不能壓縮非黏性流平面勢流，在環(huán)量圓柱繞流場中另一個(gè)點(diǎn)重疊2 .駐點(diǎn)位置(cr )，3 .求出壓強(qiáng)系數(shù)，|4aU有兩個(gè)駐點(diǎn)，|=4aU有一個(gè)駐點(diǎn)，|4aU有一個(gè)駐點(diǎn)(自由4 .表面壓力合力環(huán)量矢量(由右手定則決定方向)，繞翼型產(chǎn)生環(huán)量的4階段，運(yùn)動前(=0)，2 )運(yùn)動后(開爾文定理)，3 )環(huán)量的大小(向量條件)，4 )“起動渦”和“”C2非壓縮非黏性流平面勢流，4 .升力