矩形波導(dǎo)中電磁波截止波長(zhǎng)的計(jì)算

1、矩形波導(dǎo)中電磁波截止波長(zhǎng)的計(jì)算(1)(1)樂(lè)山師范學(xué)院畢業(yè)論文設(shè)計(jì)矩形波導(dǎo)中電磁波截止波長(zhǎng)的計(jì)算周和偉物理與電子信息工程學(xué)院 07物理學(xué)07234030乜商要:本文從麥克斯韋方程組出發(fā)，從理論上推導(dǎo) T電祓場(chǎng)遵循的波動(dòng)方程和時(shí)諧電磁波遵循的波動(dòng) 形拔導(dǎo)中的解飛并對(duì)矩形波導(dǎo)管中傳播的電磁波波解 進(jìn)行了討論；計(jì)算了不同尺寸的矩形波導(dǎo)管的截止波 長(zhǎng)：截止波長(zhǎng)大多屬于厘米量級(jí)，說(shuō)明波導(dǎo)管只適用 于蒞播微波。關(guān)鍵詞:矩形波導(dǎo) 電磁波 截止波長(zhǎng)1緒言波導(dǎo)是一種用來(lái)約束或引導(dǎo)電磁波傳輸?shù)难b置，矩形波導(dǎo)是指橫截面是矩形的波 導(dǎo)，一般是中空的金屬管。也有其他形式的波導(dǎo)裝置，如介質(zhì)棒或由導(dǎo)電材料和介質(zhì)材 料組成的

2、混合構(gòu)件。因此，在廣義的定義下，波導(dǎo)不僅是指矩形中空金屬管，同時(shí)也 包括其他波導(dǎo)形式如矩形介質(zhì)波導(dǎo)等，還包括雙導(dǎo)線、同軸線、帶狀線、微帶和鏡像線、 單根表面波傳輸線等。根據(jù)波導(dǎo)橫截面的形狀不同還有其他形狀波導(dǎo)，如圓波導(dǎo)等。盡管已存在很多不同波導(dǎo)形式，且新的形式還不斷出現(xiàn)，但直到目前，在實(shí)際應(yīng)用中矩形 波導(dǎo)是一種最主要的波導(dǎo)形式。由于無(wú)線信號(hào)傳輸媒介，具有傳輸頻帶寬、傳輸損耗小、 可靠性高、抗干擾能力強(qiáng)等特點(diǎn)，因此波導(dǎo)技術(shù)在電子技術(shù)領(lǐng)域運(yùn)用非常廣泛，主要用 于鐵氧體結(jié)環(huán)形器，窄壁縫隙天線陣 ，速調(diào)管矩形波導(dǎo)窗，高精度矩形彎銅波導(dǎo)管加 工研究即等器件設(shè)備的制造生產(chǎn)，以及在地鐵信號(hào)系統(tǒng)中的應(yīng)用都很廣

3、泛。為了加深 對(duì)波導(dǎo)傳輸特性的理解，本文從麥克斯韋方程組出發(fā)，推導(dǎo)了電磁場(chǎng)遵循的波動(dòng)方程和 時(shí)諧電磁波遵循的波動(dòng)方程；根據(jù)邊值關(guān)系從理論上求出了時(shí)諧電磁波在矩形波導(dǎo)中的 解，并對(duì)矩形波導(dǎo)管中傳播的電磁波波解進(jìn)行了討論； 計(jì)算了不同尺寸的矩形波導(dǎo)管的 截止波長(zhǎng)，發(fā)現(xiàn)其截止波長(zhǎng)都在厘米量級(jí)，說(shuō)明波導(dǎo)管只適用于傳播微波。2電磁波基本原理2.1 建立麥克斯韋方程組的歷史背景樂(lè)山帥范學(xué)院畢業(yè)論文設(shè)計(jì)麥克斯韋首先從論述力線著手，初步建立起電與磁之間的基本關(guān)系，1855年，他 發(fā)表了第一篇電磁學(xué)論文論法拉第的力線，在這篇論文中，用數(shù)學(xué)語(yǔ)言表述了法拉 第的電緊張態(tài)和力線概念，引進(jìn)感生電場(chǎng)概念，推導(dǎo)出了感生電場(chǎng)

4、與變化磁場(chǎng)之間的關(guān) 系©1862年他發(fā)表了第二篇論文論物理力線，不但進(jìn)一步發(fā)展了法拉第的思想， 擴(kuò)充到磁場(chǎng)變化產(chǎn)生電場(chǎng)，而且得到了新的結(jié)果,電場(chǎng)變化產(chǎn)生磁場(chǎng).因此預(yù)言了電磁 波的存在，并且證明了這種波的速度等于光速，揭示了光的電磁本質(zhì)。1864年他的第三篇論文純磁場(chǎng)的動(dòng)力學(xué)理論，這篇文章包括了麥克斯韋電磁 理論研究的主要成果，麥克斯韋主要從幾個(gè)基本實(shí)驗(yàn)事實(shí)出發(fā)，運(yùn)用場(chǎng)論的觀點(diǎn)，引進(jìn) 了位移電流概念，按照電磁學(xué)的基本原理推導(dǎo)出全電流定理，最后建立起電磁場(chǎng)的基本 方程.麥克斯韋在總結(jié)庫(kù)侖、高斯、歐姆、安培、畢奧薩伐爾、法拉第等前人的一系列發(fā) 現(xiàn)和實(shí)驗(yàn)成果的基礎(chǔ)上.結(jié)合自己提出的渦旋電場(chǎng)和

5、位移電流的概念，建立了第一個(gè)完 整的電磁理論體系。這個(gè)重要的研究結(jié)果以論文的形式發(fā)表在1865年的英國(guó)皇冢學(xué)會(huì) 的會(huì)報(bào)上論文中列出了最初形式的方程組，由20個(gè)等式和20個(gè)變量組成，其中包括 麥克斯韋方程組的分量形式.2.2 麥克斯韋方程組2.2.1 渦旋電場(chǎng)假說(shuō)帛位移電流假說(shuō)一個(gè)閉合回路固定在變化的磁場(chǎng)中，則穿過(guò)閉合回路的磁通量就要發(fā)生變化.根據(jù) 法拉第電磁感應(yīng)定律，閉合回路中要產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。因而在閉合回路中，必定存在一 種非靜電性電場(chǎng).麥克斯韋對(duì)這種情況的電磁感應(yīng)現(xiàn)象作出如下假設(shè)：任何變化的磁場(chǎng)在它周圍空間 里都要產(chǎn)生一種非靜電性的電場(chǎng)，叫做感生電場(chǎng)，感生電場(chǎng)的場(chǎng)強(qiáng)用符號(hào)E表示。感生 電場(chǎng)

6、與靜電場(chǎng)有相同處也有不同處。它們相同處就是對(duì)場(chǎng)中的電荷都施以力的作用。而 不同處是Q (1)激發(fā)的原因不同，靜電場(chǎng)是由靜電荷激發(fā)的，而感生電場(chǎng)則是由變化 磁場(chǎng)所激發(fā)工(2)靜電場(chǎng)的電場(chǎng)線起源于正電荷，終止于負(fù)電荷，靜電場(chǎng)是勢(shì)場(chǎng)，而感 生電場(chǎng)的電場(chǎng)線則是閉合的，其方向與變化磁場(chǎng)的關(guān)系滿足左旋法則，因此感生電場(chǎng)不 是勢(shì)場(chǎng)而是渦旋場(chǎng)“正是由于渦旋電場(chǎng)的存在，才在閉合回路中產(chǎn)生感生電動(dòng)勢(shì)，其大 小等于把單位正電荷沿任意閉合回路移動(dòng)一周時(shí)，感生電場(chǎng)片所作的功表示為：樂(lè)山師范學(xué)院畢業(yè)論文設(shè)計(jì)Ei- m :，Edl(2.1)dl應(yīng)當(dāng)指出：法拉第建立的電磁感應(yīng)定律，只適用于由導(dǎo)體構(gòu)成的回路，而根據(jù)麥克斯韋 關(guān)

7、于感生電場(chǎng)的假設(shè)，電磁感應(yīng)定律有更深刻的意義，即不管有無(wú)導(dǎo)體構(gòu)成閉合回路， 也不管回路是在真空中還是在介質(zhì)中，式(2.1)都是適用的。如果有閉合的導(dǎo)體回路放 人該感生電場(chǎng)中，感生電場(chǎng)就迫使導(dǎo)體中自由電荷作宏觀運(yùn)動(dòng)，從而顯示出感生電流； 如果導(dǎo)體回路不存在，只不過(guò)沒(méi)有感生電流而已，但感生電場(chǎng)還是存在的。從式 (2.1) 還可看出：感生電場(chǎng)E的環(huán)流一般不為零，所以感生電場(chǎng)是渦旋場(chǎng)。位移電流概念是麥克斯韋在建立電磁場(chǎng)理論過(guò)程巾提出的重要假設(shè)。它表明，磁碩不僅可以由電流產(chǎn)生，變化的電場(chǎng)也可以產(chǎn)生磁場(chǎng)。 位移電流和有旋電場(chǎng)的概念從兩個(gè) 方面深刻而完整地揭示了電場(chǎng)和磁場(chǎng)之間的內(nèi)在聯(lián)系和相互依存，即電磁場(chǎng)是

8、統(tǒng)一的不可分割的整體。傳導(dǎo)電流和位移電流都能產(chǎn)生磁場(chǎng)，兩種磁場(chǎng)都能對(duì)其中的電流或運(yùn)動(dòng)電荷施加磁 力，兩種磁場(chǎng)的性質(zhì)也相同，即都是有旋無(wú)源的。但是，兩種磁場(chǎng)也有區(qū)別，除了產(chǎn)生 原因不同外，由于位移電流并不表示電荷在空間的運(yùn)動(dòng)，所以它與傳導(dǎo)電流不同，沒(méi)有 熱效應(yīng)和化學(xué)效應(yīng)，只有磁效應(yīng)?？臻g的總磁場(chǎng)是傳導(dǎo)電流和位移電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)之和， 是無(wú)源有旋的矢量場(chǎng)，其磁力線閉合。位移電流假設(shè)的提出，消除了把安培環(huán)路定理從恒定情形推廣到變化情形時(shí)遇到的 矛盾和困難，使麥克斯韋得以建立完備的電磁場(chǎng)方程組。麥克斯韋方程組關(guān)于電磁波等理論預(yù)言實(shí)驗(yàn)的證實(shí)，不僅具有深刻的理論意義和巨大的應(yīng)用價(jià)值，也證明了位移電流假設(shè)的正

9、確性。2.2.2 麥克斯韋方程組的簡(jiǎn)易推導(dǎo)(1)麥克斯韋方程組的積分形式5在電磁學(xué)中我們知道，一個(gè)電荷 q發(fā)出的電通量總是正比于q,與附近有沒(méi)有其他 電荷存在無(wú)關(guān)。由庫(kù)侖定律可以推出關(guān)于電通量的高斯定理：:sE ds 0(2.2)因靜電場(chǎng)的電場(chǎng)線分布沒(méi)有旋渦狀結(jié)構(gòu)，因而可推導(dǎo)靜電場(chǎng)是無(wú)旋的。1831年法拉第發(fā)樂(lè)山師范學(xué)院畢業(yè)論文設(shè)計(jì)現(xiàn)當(dāng)磁場(chǎng)發(fā)生變化時(shí)，附近閉合線圈中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)與通過(guò)該線圈內(nèi)部的磁通量變化率 成正比，可表示為：-sB dS dt(2.(3)感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)是電場(chǎng)強(qiáng)度沿閉合回路的線積分，因此電磁應(yīng)定律可寫為：d：E dl sB dSdt(2.(4)若回路L是空間中的一條固定回路，則(2

10、.4)式中對(duì)t的全微分可代為偏微分：B:E dl sdS t(2.(5)下面研究電流和磁場(chǎng)的相互作用。實(shí)驗(yàn)指出，一個(gè)電流元?dú)v在磁場(chǎng)中所受的力可以表為：dF Idl B(2.(6)恒定電流激發(fā)磁場(chǎng)的規(guī)律由畢奧薩伐爾定律給出。設(shè)J x'為源點(diǎn)x'上的電流密度,Uor dr為由x到場(chǎng)點(diǎn)x的距離，則場(chǎng)點(diǎn)上的磁感應(yīng)強(qiáng)度為：B x(2.(7)試(2.7)中的Uo為真空磁導(dǎo)率，積分遍及電流分布區(qū)域。細(xì)導(dǎo)線上恒定電流激發(fā)磁場(chǎng)的畢奧一薩伐爾定律寫為：四:里4 r3(2.8)根據(jù)安培環(huán)路定律，對(duì)于連續(xù)電流分布j ,在計(jì)算磁場(chǎng)沿回路l的環(huán)量時(shí)，只需考慮通過(guò)以l為邊界的曲面的電流，在s以外流過(guò)的電流沒(méi)

11、有貢獻(xiàn)。因此，環(huán)路定律表為:樂(lè)山師范學(xué)院畢業(yè)論文設(shè)計(jì):：l B dl uo s j ds(2.(9)上面研究了變化磁場(chǎng)激發(fā)電場(chǎng)，由麥克斯韋位移電流假設(shè)的結(jié)論變化電場(chǎng)激發(fā)磁場(chǎng)可推廣得：口 B dlUo s jds(2.(10)由電磁學(xué)的知識(shí)，我們知道由電流激發(fā)的磁感應(yīng)線總是閉和曲線，因此，磁感應(yīng)強(qiáng)度雪是無(wú)源場(chǎng)，表示B無(wú)源性的積分形式是雪對(duì)任何閉和曲面的總通量為零，即利用磁場(chǎng)高斯定理得：(2.11)由上得出麥克斯韋方程組的積分形式:。sB ds o匕 s E ds - 0：l E dl s- dS1s t、s B ds o：i B dlUo s j °-1 ds(2.(12)(2)麥克斯

12、韋方程組的微分形式由麥克斯韋方程組的積分形式和數(shù)學(xué)公式:sA dSvA dV：l A dlsA dS(2.(13)推導(dǎo)出微分形式如下:樂(lè)山師范學(xué)院畢業(yè)論文設(shè)計(jì)E 一 oB E tB 0EB Uoj Uo o t(2.(14)2.2.3麥克斯韋方程組的意義麥克斯韋方程組最重要的特點(diǎn)是它揭示了電磁場(chǎng)的內(nèi)部的作用和運(yùn)動(dòng)。不僅電荷和電流可以激發(fā)電磁場(chǎng)，而且變化的電場(chǎng)和磁場(chǎng)也可以相互激發(fā)。因此只要某處發(fā)生電磁擾動(dòng)。由于電磁場(chǎng)相互激發(fā)，它就在空間中運(yùn)動(dòng)傳播，形成電磁波。麥克斯韋首先從這 個(gè)方程組在理論上預(yù)言了電磁波的存在，并且指出光波就是一種電磁波1101 O麥?zhǔn)戏匠探M不僅揭示了電磁場(chǎng)的運(yùn)動(dòng)規(guī)律， 更揭示

13、了電磁場(chǎng)可以獨(dú)立于電荷之外而存在，這樣就加深了我們對(duì)電磁場(chǎng)物質(zhì)性的認(rèn)識(shí)。2.3從麥克斯韋方程組出發(fā)推導(dǎo)電磁波的波動(dòng)方程 2.3.1電磁波波動(dòng)方程般情況下，電磁波的基本方程是麥克斯韋方程組5(2.15)現(xiàn)在我們?cè)谘芯吭跊](méi)有電荷電流分布的自由空間或均勻的絕緣介質(zhì)中的電磁場(chǎng)運(yùn)動(dòng)形式。在自由空間中，電磁和磁場(chǎng)互相激發(fā)，電磁場(chǎng)的運(yùn)動(dòng)規(guī)律是齊次得到麥克斯韋方程組：樂(lè)山師范學(xué)院畢業(yè)論文設(shè)計(jì)(2.16)先討論真空情形。在真空中,0H取(2.16 )第一式子的旋度并利用第二式得:2E0 02"t(2.17)用矢量分析公式及(E)(E)2E2e代入(2.17)式得電場(chǎng)E的偏微分方程:2e2e0 t2(2

14、.18)在方程組(2.16)式子中消去電場(chǎng)，可以得到磁場(chǎng)B的偏微分方程:2B.IBB 0 02t2(2.19)(2.20)則E和B的方程可以寫為樂(lè)山師范學(xué)院畢業(yè)論文設(shè)計(jì)2b2B（2.21）形式如（2.21 ）的方程稱為波動(dòng)方程2.4時(shí)諧電磁波的波動(dòng)方程在很多實(shí)際情況下，電磁波的激發(fā)源往往以大致確定的頻率作正弦振蕩，因而輻射出的電磁波也以相同的頻率作正弦振蕩， 這種以一定頻率作正弦振蕩的波稱為時(shí)諧電磁 波”下面就只討論一定頻率的電磁波，設(shè)角頻率為，電磁場(chǎng)對(duì)時(shí)間的依賴關(guān)系是cos t,或用復(fù)數(shù)形式表示為E(x,t) E(x)eB(x,t) B(x)e(2.22)我們研究時(shí)諧情形下的麥?zhǔn)戏匠探M，在一

15、定頻率下對(duì)線性均勻介質(zhì)有D E , B H 把（2.22）式子（2.16）式，得E i H(E) 0 ,因而（2.23）在 0的時(shí)諧電磁波情形下這組方程不是獨(dú)立的。由于H 0,取（2.23）第一式旋度并用第二式的(E) 2 E樂(lè)山師范學(xué)院畢業(yè)論文設(shè)計(jì)由(E)E 2E 2E ,上式子變?yōu)榱谏鲜阶覧 0得到時(shí)諧電磁波方程(2.24)3矩形波導(dǎo)中的電磁波的求解圖3-1是矩形波導(dǎo)的結(jié)構(gòu)示意圖，波導(dǎo)四壁由良導(dǎo)體構(gòu)成，其截面長(zhǎng)為a,寬為b?，F(xiàn)在求矩形波導(dǎo)內(nèi)的電磁波解，選擇一直角坐標(biāo)系，取波導(dǎo)內(nèi)壁面為x 0和a , y 0和圖3-1矩形波導(dǎo)結(jié)構(gòu)z軸沿傳播方向，在一定頻率下，管內(nèi)時(shí)諧電磁波遵循亥姆霍茲方程：

16、2E2E 0(3.(1)滿足條件E 0的解，此解在管壁上還需要滿足邊界條件 en E 0及電場(chǎng)在管壁上10樂(lè)山師范學(xué)院畢業(yè)論文設(shè)計(jì)的切向分量為0,由于電磁波沿z軸方向傳播，它應(yīng)有傳播因子eizZit,因此，我們把電場(chǎng)E取為E(x,y,z) E(x,y)eikzZ(3.(2)代入(3.1 )式得 2222()E(x,y) (k2 k2)E(x,y) 0x y(3.(3)用直角坐標(biāo)分離變量，設(shè) x,y為電磁波的任一直角分量，它滿足方程(3.3),設(shè)x, y X(x)Y(y)則上式可分解為兩個(gè)方程:d2Xdx2k；Xd2Ydy2k；Y222kxkykzk2(3.(4)解(3.4)式，得 x, y的特

17、解x, y(C1coskxx D1sin kxx)(C2 coskyy D2 sinkyy)(3.5)Ci,Di,C2,D2是任意常數(shù)，x, y具體表示E的某特定分量時(shí)，考慮邊界 en E 0和且 0還可以得到對(duì)這些常數(shù)的一些限制條件。nEyEz 0,烏 0,(x Qa)zExEy 0, 0,(y 0,b) y由x 0和y 0面上的邊界條件可得11樂(lè)山師范學(xué)院畢業(yè)論文設(shè)計(jì)ExA coskxxsin ky yelkzzZik,ZEyA2 sin kxxcoskyye zzEzA3 sin kxxsin kyye1kzzz(3.6)再考慮x a,y b面上的邊界條件，得kxa,kyb必須為的整數(shù)倍

18、，即kx ,ky a b（m,n 0,1,2.）m和n分別代表沿矩形兩邊的半波數(shù)目。對(duì)解（3.6 ）式還必須加上條件E 0 ,由此條件得kxA1 kyA2 ikzA30（3.7）因此，在A, A2, A3中只有兩個(gè)是獨(dú)立的，對(duì)于每一組（m,n）值，有兩種獨(dú)立波模。E的解出后，磁場(chǎng)H由式子B - E工廠E給出H E（3.8）由（3.7）式，對(duì)一定的（m, n）如果選一種波模具有Ez 。，則該波模的A/A?ky/kx就完全確定，因而另一種波模必須有 Ez 0,由（3.8）式可看出，對(duì)Ez 0的波模， Hz 0o因此，在波導(dǎo)內(nèi)傳播的波由如下特點(diǎn)：電場(chǎng) E和磁場(chǎng)H不能同時(shí)為橫波。通 常選一種波模為Ez

19、 0的波，稱橫電波（TE），另一種波模為Hz 0稱橫電波（TM ） .TE 波和TM波又按（m, n）值的不同而分為TEmn和TMmn波，一般情形下，在波導(dǎo)中可以 存在這些波的疊加。4截止波長(zhǎng)的推算4.1 截止波長(zhǎng)公式的理論推導(dǎo)在（3.7）式kxAkyA2 ikzA30中，k為介質(zhì)內(nèi)的波數(shù)，它由激發(fā)頻率確定;m , kx和 ky 由 kx ,ky式確定，它們決定于管截面的幾何尺寸以及波模的（m ,n)12樂(lè)山師范學(xué)院畢業(yè)論文設(shè)計(jì)數(shù)。若激發(fā)頻率降低到k ：kj k；,則變?yōu)樘摂?shù)，這時(shí)傳播因子e1kzz變?yōu)樗p因子9。 在這種情形下，電磁場(chǎng)不在是沿波導(dǎo)傳播的波，而是沿z軸方向振幅不斷衰減的電場(chǎng)振

20、蕩。能夠在波導(dǎo)內(nèi)傳播的波的最低頻率c稱為該波模的截止頻率。由kxAkyA；ikzAa0和 kx ,kya（m, n 0,1,2.）（m,n）型的截止角頻率bc, mnJ)2(b)(4.1)c,mn自：2zm 2 zn 2.()(.),a b(4.2)若a b,則TE10波有最低截止頻率c,10_12a,(4.3)若管內(nèi)為真空，此最低截止頻率為c/2a相應(yīng)的截止波長(zhǎng)為(4.4)c,10 2a4.2 矩形波導(dǎo)管截止波長(zhǎng)的數(shù)值計(jì)算上一節(jié)得到了電磁波在矩形波導(dǎo)中傳播的截止波長(zhǎng)，為了加深對(duì)矩形波導(dǎo)管截止波 長(zhǎng)的理解，我們利用（4.2）式實(shí)際計(jì)算了幾種不同幾何尺寸的矩形波導(dǎo)管的較低階模 式的截止波長(zhǎng)，計(jì)算

21、結(jié)果如表（4.1）、（4.2）、（4.3）所示。表(4.1) a b 2cm 3cmmn(cm)113.3104.013樂(lè)山師范學(xué)院畢業(yè)論文設(shè)計(jì)oi6.o表(4.2) a b 2cm 4cmmn(cm)ii3.6io4.ooi8.o表(4.2) a b 2cm 5cmmn(cm)ii5.iio6.ooiio.o表（4.1 ）是 橫截面尺寸為a b 2cm 3cm的矩形波導(dǎo)管的TE10、TEoTE種模式的截止波長(zhǎng)，從表中可看出隨模序數(shù)的增加，截止波長(zhǎng)減小，能夠在該波導(dǎo)管中傳輸?shù)淖铋L(zhǎng)波長(zhǎng)是TEoi模，其截止波長(zhǎng)為6cm；表（4.2）是 橫截面尺寸為a b 2cm 4cm的矩形波導(dǎo)管的TE TE&#

22、176;i和TE三種模式的截止波長(zhǎng)，從表中可看出 隨模序數(shù)的增加，截止波長(zhǎng)減小，能夠在該波導(dǎo)管中傳輸?shù)淖铋L(zhǎng)波長(zhǎng)是TEoi模，其截止波長(zhǎng)為8cm ;表（4.3）是橫截面尺寸為a b 2cm 5cm的矩形波導(dǎo)管的 TEi。、TEoi和TEii三種模式的截止波長(zhǎng)，從表中可看出隨模序數(shù)的增加，截止波長(zhǎng)也減 小，能夠在該波導(dǎo)管中傳輸?shù)淖铋L(zhǎng)波長(zhǎng)是 TEoi模，其截止波長(zhǎng)為i0cm。5結(jié)論通過(guò)對(duì)在矩形波導(dǎo)中傳播的電磁波的求解，可以知道電磁波在矩形波導(dǎo)中傳播存 在一個(gè)截止波長(zhǎng)，并且波長(zhǎng)較短，大都屬于厘米量級(jí)波一一微波，也就是存在一個(gè)截止 頻率，所以波導(dǎo)管相當(dāng)于一個(gè)高通濾波器， 頻率比截止頻率低的電磁波不能在波

23、導(dǎo)管中 傳輸，只有頻率比截止頻率高的電磁波才能在波導(dǎo)管中傳輸。i4樂(lè)山師范學(xué)院畢業(yè)論文設(shè)計(jì)參考文獻(xiàn)：1劉覺(jué)平.電動(dòng)力學(xué)M,北京：高等教育出版社, 2004: 259 - 260.2史三銀.電鑄的原理與應(yīng)用M.北京：機(jī)械工業(yè) 出版社，2005, 3.3黃迺本.方奕忠.電動(dòng)力學(xué)學(xué)習(xí)輔導(dǎo)書M.北京: 局等教育出版社,2004: 98.4郭碩鴻.電動(dòng)力學(xué)M.北京：高等教育出版社, 1997: 159, 164 - 166.5劉玲麗.關(guān)于麥克斯韋方程組建立的討論J.贛 南師范學(xué)院物理學(xué)報(bào)，2002,23(5) : 124-129.6褚言正.經(jīng)典電磁場(chǎng)麥克斯韋方程組的理論推證J.重慶工業(yè)高等專科學(xué)校學(xué)報(bào)，

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