物理工自考本科復習資料精華

1、考前串講資料物理（工）課程代碼 0420，其中r表示兩物體質(zhì)點間=1、距離,為兩物體質(zhì)量,G為任何物體質(zhì)量均適用f = HNH滑動摩擦系數(shù)。相同，其數(shù)學表達式l"這一定律將場中受到的電磁力等，我們在本章節(jié)中主要涉及以下幾種力:A萬有引力：自然界中的任何兩物體之間都存在著相互吸引， 這種力我們稱之為萬有引力。比如地球?qū)Φ孛嫔衔矬w的引力。那么萬 有引力如何進行計算呢？量化萬有引力的定律我們稱它為萬有引力左右積分方向：垂直于GMm這里h、r、x均為高度、距離、位此原理提示我們在利用功能原理作題的時候，如果出現(xiàn)保守力， 要注意，利用功能原理。由功能原理我們知道拋個系統(tǒng)的機械能可以通過外力對系

2、統(tǒng)作 功而發(fā)生變化，也可以通過系統(tǒng)內(nèi)部的非保守力作功而發(fā)生變化，如 果在一個系統(tǒng)的運動過程中，外力對系統(tǒng)作功為零，同時系統(tǒng)內(nèi)又沒 .有非保守力作功，則在運動過程中的機械能保守不變，此即機械能守，J - 恒定律。的地方有小船渡9 質(zhì)量為彳?-| I I常符合1.2守恒定律這一篇主要包括兩大部分內(nèi)容：一部分是運動學部分，一部分是 力學部分，下面首先為同學們介紹第一部分內(nèi)容：運動學部分首先要了解運動學主要包括哪些物理量及這些物理 量之間的關系是什么？其次要了解運動學中主要的幾種運動類型，運 動學中都包含哪些物理量呢？正如上面方框圖中簡單介紹的運動學 包括的物理量主要有三個，位移、速度、加速度。位移是

3、一個矢量，表示的是質(zhì)點位置的變動，等于質(zhì)點質(zhì)量，在 某段時間內(nèi)位置矢量的增量，提到位移要注意兩點1：）它是矢量， 和路程的定義不同，路程是標量；）（它和位置矢量有關，位置矢 量和質(zhì)點在空間的位置有關它和時間t的函數(shù)稱之為質(zhì)點的運動方 向。速度是描述質(zhì)點運動快慢的物理i以往高中我們計算速度大小 時通常利用位移除以時間，這種計算方法算出的速度為平均速度，由 于物體運動的多樣性及運動過程中受力的復雜物體運動速度是時 時刻刻改變的這就需要知道物體在某一時刻點對應的速度也就是瞬時速度。瞬時速度丄-為位置矢量對時間的一階導函數(shù)。""其物理意義又指瞬時速度是位置矢量對時間的變化率。瞬時速

4、率是指瞬時速度的大小，而與速度的方向無關，它是一個dsv =標量其大小.遼即質(zhì)點運動軌跡中弧度對時間的變化率。s=s（t）為質(zhì)點運動軌道的弧長函數(shù)。以上解決了速度的大小速度是矢量因此還要明確速度的方向， 關于速度的方向是這樣確定的，質(zhì)點在任一時刻的速度方向總是與該 時刻質(zhì)點所在處的軌道曲線相切，并指向前進方向。加速度：描述速度變化快慢的物理量，同樣是矢量，既有大小又 有方向，在數(shù)值上等于速度增量和時間間隔：的比值，同樣的 這樣計算得出的加速度為平均加速度，當時間間隔j趨近于零 時，上述比值的極限值我們稱它為瞬時加速度。即由于速度是位矢對時可的一階導數(shù)所以加速度是位矢對時間二 階導數(shù)，關于位矢形

5、成的運動方程和速度，加速度之間的導數(shù)關系一 定要重點掌握。下面介紹幾種典型的質(zhì)點運動 i 直線運動勻速直線運動比較簡單，其運動方程為特點是速度為常量。勻變速直線運動特點是加速度保持不變，運動方程值得一提的是自由下落過程，豎直上拋，豎直下拋，運動均是勻變速直線運動， 相關公式在高中學習過，書上也有詳細列出，請大家參閱教材。2 拋體運動從地面上某點把一物體以一角度投射出去體在空中的運動就 叫做拋體運動拋體運動的時候拋出角度也就是初速方向通常和水平 是一定角度,因此拋體運動通?？梢詫⑺俣确殖伤胶痛怪狈较騼蓚€ 分量，相應位移也分為水平、垂直兩段位移，其運動方程和其速率公 式如下X = v0 cosM

6、7 = v0- f 甜 23圓周運動 圓周運動是一種比較常見的曲線運動，什么是圓周運 動呢？簡單講質(zhì)心繞某一參考點沿著圓的軌道運比如手里拿根繩 子，繩子一端系一小球，以手為參考點，將小球搖起來，使它在一個 垂直于地面的面上繞手作圓的運動于圓周運動又可以分為勻速率 圓周運動和變速率圓周運動。勻速率圓周運動，速度大小恒定，速度方向則不斷變化，由于速 度是矢量，所以方向的改變意味著必有加速度，其加速度為其方向指向圓心，與速度垂直，所以是改變速度的方向而不改變速度的大小。對于變速率圓周運動，質(zhì)點速度的大小和方向都在改變，因此它 的加速度往往有兩個，一個切向加速度，一個法向加速度，前者改變 速度大小，后

7、者改變速度方向。計算公式'此外和圓周運動還有關系的兩個物理量角加速度和角速度。 角速度是指質(zhì)點沿圓周運動時，假設走過一段弧長為相應的半徑所轉(zhuǎn)過的角度為，設角度隨時間t的變化率就是角速度通常用de3表示，即因為角速度的存在，為了避免混淆，我們通常將前面的速度稱為 線速度4相對運動（簡單介紹）下面介紹本章節(jié)的第二部分“力”，自然界力的形成很多，比如, 物體由于接觸而產(chǎn)生的壓力、拉力、摩擦力，又如帶電體在電場、磁的普遍常量，被稱作萬有引力常量的取值是P28 F為兩物體質(zhì)點間產(chǎn)生的萬有引力。值得說明的上述定律僅對質(zhì)點才成立，比如如果計算兩球體物之 間的萬有引力，公式中的指兩球心間距，B-重力：

8、地球?qū)ζ浔砻娓浇奈矬w的引力，稱之為重力，物體由于重力而產(chǎn)生的加速度我們稱之為重力加速度力實質(zhì)是地球?qū)二&暫物體的萬有引力其大小計算公式M為地球質(zhì)量，地心到物體距離m為物體質(zhì)量。由此得到的重力加速度-可見重力加速度和物體本身質(zhì)量無關，但實際計算過程中常不用計算，直接取值.81m/s2 一般取9.8m/s2C彈性力：什么是彈性力呢？所謂的彈性力就是指當具有彈性 的物體受到力的作用后發(fā)生形變時拋本總是對使其發(fā)生形變的物體 產(chǎn)生力的作用，這種力就是彈性力，典型的彈性力主要有： 1 彈簧的彈性力：彈簧彈性力是大家熟悉的，彈簧彈性力的量化也就是計算公式:F-h單位為/m x為位移式中負號表明力

9、和位移方向相反。 2正壓力一個物體和另一個物體接觸，比如一個物體靜止擺放在桌面上， 由于重力作用它將對桌面產(chǎn)生一個壓力這個壓力就是一種正壓力， 它通常沒有明確的計算公式，而需要根據(jù)實際發(fā)生的情況，受力分析 計算。通常和物體質(zhì)量有關系。3繩中張力當繩子受到拉伸的時候，它會因為略有伸長而形成彈性力，這種 拉力的方向沿繩長方向這種彈性力不僅作用在繩子的兩端連結(jié)的物 體上，同時也存在繩子的內(nèi)部。我們把這種拉緊的繩中任一截面兩側(cè) 的兩部分通過截面的相互作用力稱之為該截面處張力。值得注意的 是，如果繩子可以忽略質(zhì)量的話，則不論繩子靜止還是運動著的，繩 中各處張力相等并且等于繩子兩端所受外界給予的拉力的大小

10、果 繩子的質(zhì)量不能忽略則張力還和繩子的加速度有關這一點要注意， 尤其是在解有關張力的計算題時，一定要看清楚題中條件。 D摩擦力靜摩擦力是指兩物體沒有相對運動但有相對運動趨勢時產(chǎn)生的 摩擦力。例如靜摩擦力可以是從零到某個最大值之間的任一數(shù)值，我 們將這個最大值稱最大靜摩擦力，其計算公式注意：該式只計算的是最大靜摩擦力，對其它處于最大值和零之間靜摩擦的只能根據(jù)實際情況受力分析確定物體之間因為滑動而產(chǎn)生的摩擦力，我們稱之為滑動摩擦力，其計算公式上面我們介紹了幾種常見的力和常見的幾種運動，那么物體受到 的力和物體的運動到底有沒有關系？如果有么應該遵循一個什么 樣的定律呢？這就引出了牛頓三個重要定律：牛

11、頓第一定律“任何物體都保持靜止或勻速直線運動狀態(tài)，除 非它受到作用力而被近改變這種狀態(tài)一定律的實質(zhì)是告訴我們力 的作用能夠迫使物體改變運動狀態(tài)，揭示了力和運動的關系。那么這 一關系如何得到量化呢？這就是牛頓第二定律。牛頓第二定律 物體受到外力作用時，所獲得的加速的大小 與外力F的大小成正比，與物體的質(zhì)量成反比，加速度的方向和外力和運動學中物理量加速度聯(lián)系在一起，明確了它們之間的數(shù)量 關系，這是非常重要的一個定律，是我們習題求解時常用到的。牛頓第三定律井的是作用力和反作用姻此又被稱為作用力和 反作用定律若物體A以力F1作用于物體B則同時物伽以力.作用 于物體A這兩個力的大小相等，方向相反，兩力作

12、用在同一條直線 上，如果F1 F2之間中有一個力稱為作用力，則另一個力叫作反作 用力，關于牛頓第三定律需要強調(diào)的是：作用力和反作用力總是同時存在的作用力和反作用力是作用在不同的物體上作用力和反作用力是屬于同一種類型的力守恒定律這部分主要包括動量守恒定律和能量守恒定律。首先我們來介紹動量守恒定律，從四個方面來介紹：1 質(zhì)點的動量守恒定律和質(zhì)點動量守恒定律相關的物理量主要有兩個“動量”“沖量” 什么是物體的動量呢？物體的質(zhì)量和其速度v的乘積稱為物體的動量通常用P表示， 動量是一個矢量，單位g.m/s，沖量是指力在時間上的累積作用。通 常用I表示，單加?S這是一個矢量，其計算公式牛頓第二定律指明了受

13、力物體所受的力和加速度關系，但是這里的力是瞬時作用，物體的運動狀態(tài)也是該瞬 時的變化趨勢那么假使力不是瞬時的而是持續(xù)作用一段時間會產(chǎn)生 什么現(xiàn)象呢？dv - a根據(jù)二一二推知p Fdt -容易觀察等式左側(cè)為沖量定義，右邊為狀態(tài)改變前后動量差值，這說明力在時間上累積效果是使受力物體獲得了動量變化就是動 量定理。2質(zhì)量系數(shù)的動量定理首先要正確理解質(zhì)點系的概念上面介紹的動量定理通常以一個 物體為研究對象得出的，假如說現(xiàn)在有若干個物體，它們存在相互作 用，不言而喻，對這若干個物體中的每個物體單獨而言，上述動量定 理是適用的，如果現(xiàn)在我將這若干個物體看作一個整體，那么動量定 理對這個整體是不是還成立呢？

14、如果成立，滿足什么條件？這就是質(zhì) 點系的動量定理。所謂質(zhì)點系就是指將相互作用的若干物體看成一個整體每個 物體被看成質(zhì)點時，這個整體就是質(zhì)點系，亦稱系統(tǒng)。系統(tǒng)中質(zhì)點與質(zhì)點相互作用力稱為內(nèi)力系統(tǒng)外的其它物體對系統(tǒng)任一質(zhì)點的作用力稱為外力 了這些 定義就可以明白質(zhì)點系的動量定理。質(zhì)點系動量定理作用在系統(tǒng)上的外力的總沖量等于系統(tǒng)總動量 的增量，系統(tǒng)總動量增量等于系統(tǒng)中所有質(zhì)點的動量增量的和。當質(zhì)點系所受外力為零或不受外力作用系統(tǒng)總動量保持不變 動量守恒定律3質(zhì)點繞某一參考點轉(zhuǎn)動時動量定律在這種情況下的動量定理一般被稱為質(zhì)點的角動量定理應的 動量守恒定律被稱為角動量守恒定律淀要注意質(zhì)點繞某一參考點 轉(zhuǎn)動

15、的條件。首先我們要學習兩個新的物理量，角動量和力矩。角動量定義為：位矢和質(zhì)點動量的向量積決定平面，指向右手螺旋定則判定。當質(zhì)點作圓周運動時，R為園周半徑力矩定義為：位矢和力的向量積數(shù)值方向垂直于.和二 決定平面，指向按右手螺旋定則，單位N.m有了上面兩個概念我們就可以了解質(zhì)點繞某一參考點轉(zhuǎn)動的條 件下的角動量定理了，“作用在質(zhì)點上的合外力矩等于質(zhì)點角動量的 變化率”如果質(zhì)點或質(zhì)點系所受外力矩的矢量和為零，則此質(zhì)點系或 質(zhì)點的角動量保持不變么就是質(zhì)點繞某一參考點轉(zhuǎn)動的條件下的角 動量定律。4.剛體繞固定軸轉(zhuǎn)動條件下的動量相關定律首先要了解什么是剛體？剛體是指具有一定形狀和大小，但不發(fā)生形變的物體

16、，特征是剛 體內(nèi)任何兩點之間的距離，在運動過程中保持不變，岡咻不能簡化為 質(zhì)點雖然剛體是對實際物體的一種理想化模型，正因為如此，剛體條 件下的動量定理，動量守恒定律在形式上的表達式發(fā)生了改變，為了 了解剛體條件下動量定理和動量守恒定律的形同樣要先學習幾個 新的物理量。 轉(zhuǎn)動慣量：想象一下，將剛體分割成無數(shù)個小塊，每個小塊運 動規(guī)律可以適用質(zhì)點的運動規(guī)律，這樣的小塊我們稱它為質(zhì)元轉(zhuǎn)動慣量是各質(zhì)元質(zhì)量和其到轉(zhuǎn)軸垂直距離平方的乘積之和I = y 剛體角動量w, w為角速度，不同于轉(zhuǎn)動質(zhì)點的角動量； 沖量矩：力矩和其作用時間乘積，岡咻在合外力W下獲 得角加速度與合外力矩大小成正比，并與轉(zhuǎn)動慣量成反比。

17、此定律為 剛體的定軸轉(zhuǎn)動定律。岡咻的角動量定理轉(zhuǎn)動剛體所受的沖量矩等于這剛體在這段時 間內(nèi)角動量的增量。角動量守恒定律當合外力矩為零時，剛體角動量保持不變。上面我們介紹了不同情況下的動量定理和守恒定注意在使用 時一定要對應使用的情況，不同情況使用不同條件下的相關定律，下 面我們介紹和能量相關的定理和守恒定律。為此首先介紹幾個相關概 念。功：力是力沿質(zhì)點位移方向的分量和質(zhì)點位移大小的乘積。v為速率勢能:物體在保守力作用下的每一個位置時貯存的一種能量這種 能量叫勢能物B么什么又叫保守力呢？保守力是指作功和路徑無關的 力，具有這種特點的力主要有萬有引力、彈性力、重力，對應的勢能 就有重力勢能、萬有引

18、力勢能、彈性勢能，相應的計算公式移，有了上述相關定義，我們就可以學習功能定理和功能原理以及機 械能守恒定律了，對于單質(zhì)點來講，所謂功能定理就是說合力對物體所作的功等于物體功能的增量。對于質(zhì)點來講是說質(zhì)點系的功能的增 量等于所有外力的功和內(nèi)力的功的代數(shù)和，即的力包含保守力和非保守力，根據(jù)保守力作功特點，它和勢能有關, 由于勢能代表一種能量因此實際上常常將勢能和動能的和稱之為機 械能。在這種情況下，上述功能定理的形式就變?yōu)?這就是功能原理，這里、E代表質(zhì)點運動過程中的機械能。即質(zhì)點系 在運動過程中它的機械能增量等于外力的功和非保守力所作的功的 和。典型習題1一質(zhì)量沿（軸運動，運動方程X &

19、 力 x的單位為m t的單位為s，求質(zhì) 點（1）出發(fā)寸（=0）時的位置和速度2） t=1s和3s時的速度大小 和方向的速度為零的時刻和回到出發(fā)點的時刻。2 -質(zhì)點沿（軸運動，其速度與時間關系公式v = 10+2iJ 已知t=0時刻質(zhì)點位于質(zhì)點右方 （+x）方向20m處。求1） t=2s時質(zhì)點的位置；2）此時質(zhì)點的加 速度。3-一質(zhì)量m=50寸的木箱放在水平地面上，受到與水平仰角 角的拉力F作用而沿水平地面滑動木箱與地面間的滑動摩擦系數(shù)為 u=0.20,若欲使木箱勻速運動，求拉應多大？并求木箱對地面的 正壓力。4 質(zhì)量為m的重物，沿傾斜 角-斜坡下滑，重物與斜坡之間的滑動摩擦系數(shù)0.30,求重物

20、F滑的 加速度和重物對斜坡的正壓力？5-在 河水速度.-1'1''河，如果希望小船 以r肚': 橫渡，問小船相對河水的速度的大小和方向應如何？K 二 8用 b6.質(zhì)量為m=0.2kg勺小球以I初速度與地面法線成=30角的方向射向水平地面，然后沿與法線成 B=60角的方向彈起，碰撞時間.01S設地面光滑，求小球沿地面 的平均沖力。6 用繩系一小球使它在光滑的水平面上作勻速率圓周運動，其半徑.，角速度?，F(xiàn)通過圓心處的小孔緩慢地往下拉繩, 使半徑逐漸減少，求當半徑縮為時小球的角度。&計算半徑為r質(zhì)量為m勺勻質(zhì)圓需對通過盤心并與盤面垂直 的固定軸的轉(zhuǎn)動慣量。31

21、kg的子彈，以400m/啲速度 水平射穿一塊固定的木板子彈穿出板后速度變?yōu)?0m/s求木板阻 力對子彈作功？10質(zhì)量m=2k的物體沿一圓弧形軌道從點靜止下滑至b點，到達b點的速:,:1'R=4m求物體從a點到b點摩擦力作功為多少？參閱教材新頁圖卜2711-質(zhì)量為m的單擺，由長為I的細繩掛起在豎直平面內(nèi)擺動， 已知當擺角為）時擺錘的速率為零，求擺錘在最低點速率，空氣阻力 不計。2.1氣動理論 2.2熱力學理論這一篇主要講述的內(nèi)容是以氣體為研究對象時所涉及的物理量， 以及氣體狀態(tài)改變所涉及的功、熱、內(nèi)能運算研究氣體時所涉及的物 理量主要有P V T分別為壓強、體積、溫度。氣體的狀態(tài)可以用一

22、 組P V T來表示，如果氣體的P V T中有物理量發(fā)生改變，我們 就稱之為氣體狀態(tài)改變了因此在研究氣體的時候不同狀態(tài)的氣體通 ?？赡茏裱煌囊?guī)律，這樣研究氣體就沒有標準了，結(jié)果也會五花 八門，為此，我們規(guī)定一種標準的研究狀態(tài)，即在壓強atm溫 度為T°=273.15K寸，此時1摩爾的任何氣體的體積均為此即阿伏加德羅 定律，符合該定律的氣體，稱之為理想氣體，理想氣體痕T通關于R稱之為普遍常量，上述公式涉及的單位詳見107前面講到氣體的狀態(tài)涉及V T,那么P V T究竟是什么, 如何產(chǎn)生的呢？我們知道氣體分子通常是運動關于氣體體積/比較容易理解， 它通常和盛裝氣體容器有關因此在此不再

23、敘述壓強如何產(chǎn)生的呢？ 我們在雨天打傘，雨點打在傘上你會通過手感到雨點對傘的壓力，如 果將裝在容器的氣體分子想像成雨點于它們無規(guī)則雜亂無章的熱 運動，必然和裝它的容器壁發(fā)生沖撞，大量分子對器壁的沖撞就會形 成對器壁的壓力作用，此即壓強成因，如果是理想氣體的話，則其壓 強可通過下式求取的速率。關于反映分子熱運動的分子速率主要三種最慨然速率，通常表示,1考前串講資料物理（工）課程代碼 0420方均根速率,表示,MmolB.等壓過程等壓過程就是指狀態(tài)改變前后的壓強恒定，此時功、熱、內(nèi)能均 存在。3.3電磁感應平均速率r上述理想氣體壓強公式中于為方均根速率的平方。上面介紹了壓強的微觀本質(zhì)和壓強的計算公

24、式么什么是溫度 呢？溫度是衡量分子熱運動的劇烈程度的，在數(shù)值上它和分子熱運動 的平均平動動能有關，分子的平均平動動能是指將分子看成一個質(zhì) 點，作平移運動，其熱運動動能就是平動動能，其量化公式-3jy =電磁學，從字面上很容易想到這章的內(nèi)容是和電磁有關，只所以 稱之為電磁學，是因為電和磁的密切關系。下面首先介紹電學及和電學相關的物理量，講到這里，說些題外 話，仔細的同學一定發(fā)現(xiàn)，我們在介紹每一篇的時候總是先介紹研究 對象，然后介紹研究對象涉及的相關物理量，進而量化這些物理量之 間的關系，這是物理學科的特點，我們應該沿著這樣的脈絡來學習。電雖然和我們很熟悉，但如果有人問你什么是電，你很難回答， 因

25、為電本身是很抽象的東西所以最初的發(fā)現(xiàn)僅僅是通過觀察帶電體 對其他物質(zhì)的影響開始的因此當一個物體經(jīng)過摩擦以后有了吸引輕 小物體的性質(zhì)的時候，我們就稱這個物體帶了電。電荷是電的基本單元比較物體間帶電多 目，電電量，電量的單，一類.為正電荷于一為帶負 電子帶電量正好是一個負電荷，約為 .也就是 說一個 電荷在電場屮某點的電勢能等于它的電量與電場 中該點電勢的乘積，上式中為點電荷所帶電點于為點電荷所在位 置電勢，W勺勢能。上式中涉及一個量叫電勢，電勢如何計算呢？電場中假設兩點a, b,點電荷從a移到b,電勢能變化等于電場 力作功，即-，分子作無規(guī)則熱運動表明分子具有能量，這種能量不僅僅體現(xiàn)在平動動能上

26、，還體現(xiàn)在分子可以轉(zhuǎn)動，振動等 運動形式上，將上述所有可能的能量的和稱之為分子熱運動總能量。唏仟)可以推知'多少就是比較它們擁有電 然界中電荷主 為負電荷，二"所以1-'即電場中任兩點間電鴦等于場強在這兩點間的線積分。C點電荷：帶電體抽象為電荷集中于一個幾何點的理想化模型。 電荷的基本性質(zhì)是和其他電荷發(fā)生相互作也就是說點電荷和 點電荷之間存在力的作用，這種力的大小可通過庫侖定律來表示：真空中兩帶電的點電荷之間的相互作用的靜電力大小和它們所帶電量?乘積成正比，與它們之間的距離的平方成反 比，作用力沿兩點電荷的連線，即-即電場中任兩點間電擬等于場強在這兩點間的線積分。 實

27、際中，通常選一參考點，通常選無限遠處，令其電勢為零，則 某點電勢U-U =U= EM必叩E:嘉，很容易理解，所謂等勢每個分子平均總能量-，i為自由度關于自由度大家要記清楚不同分子種類的自由度，詳見煩。除了上述分子熱運動能外分子和分子間還存在勢能分子熱運 動的功能和熱能的和叫作物質(zhì)的內(nèi)能，對于理想氣體，由于忽視分子 間作用力，所以理想主體的內(nèi)能是指分子熱運動動能的總和。質(zhì)量M摩爾質(zhì)量mol的的理想氣體內(nèi)能M i%本章節(jié)留閱讀，教材第節(jié)氣體分子熱運動的速率分布規(guī)律，在 115頁，希望課后認真閱讀。熱力學基礎這一章是這一篇的重點熱力學基礎這一章主要分為 兩部分內(nèi)容：(1) 氣體狀態(tài)從一個狀態(tài)向另一個

28、狀態(tài)變化，從能量角度涉及 哪幾個物理量，對于幾種典型的變化過程W E如何計算。(2) 氣體狀態(tài)從一個狀態(tài)向另一個狀態(tài)改變能不能發(fā)生，如果 能夠發(fā)生，發(fā)生條件是什么，前者和熱力學第一定律有關，后者和熱 力學第二定律有關。熱力學系統(tǒng)從平衡狀態(tài)向狀態(tài)2變化中，外界對系統(tǒng)所作的功 和外界給系統(tǒng)的熱量二者之和是恒定的。等于系統(tǒng)的內(nèi)能。定律表明：1 狀態(tài)改變涉及功、熱、內(nèi)能2功、熱、內(nèi)能三者建立了量上的關系，那么平衡過程中功、能、熱如何計算呢？ 平衡過程中功的計算：dw = Psdl 二 pdv要牢牢掌握等溫過程等溫過程就是在狀態(tài)改變的過程中溫度不理想氣體的內(nèi)能僅 僅是溫度的函數(shù)因此等溫過程的內(nèi)能變化為零

29、意味著過程的功和熱 相等。D絕熱過程系統(tǒng)和外界之間沒有熱量傳遞 幾-，稱之為絕熱過程。在這種特殊的過程中，理想主體的狀態(tài)參量變化P心常量PW 二昭我們稱上述等式為泊松方程，其中為泊松比,平衡過程中熱量的計算：r = > 1關于絕熱過程中的計算，只要記住泊松方程，按照公式解題就是了。絕熱過程沒有熱量交換，按照熱力學第一定律'E 二-W 二-昱-C 是摩爾熱容量，通常又分為定壓摩爾熱容量和定容摩熱容量。因此對于等壓過程熱量計算對于等容過程熱量計算心2內(nèi)能計算的方法對所有狀態(tài)改變所經(jīng)歷內(nèi)能的計算 原則上，上述對熱、功、的過程來講，計算公式都是適用的。下面我們就以幾個變化過程為例看實際狀

30、態(tài)改變過程三個物理 量變化如何計算的。A.等容過程等容過程就是指在狀態(tài)改變前后體積恒定不由于體積恒定不 變，所以過程作功變化為零。系統(tǒng)內(nèi)能的變化就等于熱的變化。熱量計算問總杯誥內(nèi)能變化A£ = 2內(nèi)能的計算由上述兩式相等得上式表明真空中，兩個電荷,相隔一定距離，中間并不存在由分 子、原子組成的媒介物，卻可以發(fā)生相互作用，顯然不是上述公式的 錯誤，因為上述結(jié)果是庫侖先生通過試驗總結(jié)的結(jié)果，那么就可以推 知電荷和電荷之間所產(chǎn)生的相互作用，一定有其他的原因。這就是“場”的概念的由來，也就是說任何一個電荷，在自己的周圍空間都 能激發(fā)電場，電場的一個基本性質(zhì)就是對處于其中的電荷產(chǎn)生作用 力。這

31、種作用力我們稱之為電場力，反應電場強弱的物理量我們稱它 為電場強度。其定義為：/l它表明靜電場中任一點的電場強度矢量的大小等于帶有單位電 量的電荷在該點所受電場力的大小于方向與正電荷在該點所受電場 力的方向相同。一個點電荷形成電場中，距離點電處的點P的場強度為假設存在若干個電荷' Iik，每個電荷都會產(chǎn)生電 場，它們的電場將發(fā)生疊加，此時我求熬的場強如何計算呢？首 先將每個電荷單獨化處理，即假設其他電荷不在，求出單獨狀態(tài)下的 電場強度然后將每個電荷在處的場強加合這也就是電場疊加原理。 為了形象描述電場中的強弱分布在電場中人為地作出一系列曲 線，使曲線上每一點的切線方向與該點場強一致，這

32、些曲線稱為電場 線，電場線疏密反映電場的弱強，電場中任一給定點附近，穿過垂直 一.L嚴 .于場強方向的單位面積的電場線數(shù)與該點場強大小相通過某一個I-面的電場線數(shù)稱為通過該面的電通量在絕熱過程的特點是絕熱膨脹過程中系統(tǒng)沒消耗本身的內(nèi)能對 外界作功，因而系統(tǒng)溫度下降，在絕熱壓縮過程中，外界對系統(tǒng)所做 的功完全用來增加系統(tǒng)內(nèi)能，因而系統(tǒng)溫度升高，下面我們介紹一下 熱力學第一定律的應用。熱機就是利用吸收的熱量對外作功的設典型熱機比如氣缸中 氣體膨脹，推動相連活塞，帶動連桿，曲軸，那么這種有用途的設備 的工作原理是怎樣的呢？涉及兩個內(nèi)容如何獲吸熱量如何實現(xiàn) 對外作功。實際情況這兩方面的任務通過以下三個

33、過程實現(xiàn)：(1) 等溫膨脹這一過程實現(xiàn)吸熱1(2) 等壓壓縮過程系統(tǒng)向低溫熱庫放出熱量(3) 絕熱壓縮過程上述三個過程中系統(tǒng)對外作功表明整個過程中，系統(tǒng)并沒有將從外界吸收來的熱量全部轉(zhuǎn) 變?yōu)閷ν饨缱鞴?，??1 - lod是將其中 部分變?yōu)楣Γ硪徊糠?-囚放給外界了，將"I稱之為熱機效率和熱循環(huán)相反的過程冷機循環(huán)，比如電冰箱制冷，其過程和熱機循環(huán)相似，但 是在圖中正好逆向的，請大家參閱教材5頁，要記住了解致 冷系數(shù)的概念。以上我們介紹的是熱力學第一定律，下面我們介紹熱力學第 二定律。正如前面所敘述的，熱力學第二定律所解決的問題是實現(xiàn)過 程進行方向，比如我們知道溫度可以從高溫向低溫

34、傳導，那么能不能 來，從低溫自動的不需要任何影響的向高端傳導，不能那又 么原？這就是熱力學第二定律告訴我們的東西。熱力學第二定律的實質(zhì)講的是在宏觀孤立系統(tǒng)內(nèi)部所發(fā)生 的過程，總是由包含微觀狀態(tài)數(shù)目少的宏觀狀態(tài)向包含微觀狀態(tài)數(shù)目 多的宏觀狀態(tài)進行，宏觀狀態(tài)所包含的微觀狀態(tài)數(shù)目為該宏觀狀態(tài)的 熱力學概率用表示關于宏觀狀態(tài)所包含的微觀狀態(tài)的數(shù)目大家閱讀教材=152第九節(jié)，理解即可。熱力學第二定律的量化形式:熱力學概率:S:：熵，它是分子運動無序性的量度。-引入熵后，熱力學第二定律又可表示為：在宏觀孤立系統(tǒng)內(nèi)所發(fā)生的實際過程是沿著熵增加的方向進行。3.1電學基礎3.2磁學基礎霑=有了電通量的概念我們就

35、可以將電場線和產(chǎn)生電場線的電荷聯(lián) 系起來，二者存在的關系就是高斯定理。“在真空的靜電場中，通過任意封閉曲面的電通量等于該封閉曲面所包圍電荷的電量的代數(shù)和的、.?！备咚苟ɡ矸从沉遂o電場是有源場。根據(jù)前面講過的知識，如果一點電荷放在電場中，則會受到電場 力的作用，一個點電荷受到力后會怎樣呢？想想看很明顯是點電荷將 在力的方向上移動，點電荷移動就會作功，所作的功為：縊川加仏4制Qqdr=觀察上式，一旦點電荷給出則變成常量，這樣一來就只有和有關了，說明靜電場力對電荷所做的功只取決于被移動電荷的電量和所經(jīng)路徑的起點和終點的位置， 而與移動的具體路徑無關，說明靜電場力是什么力??！ 保守力，也就是說靜電場是

36、保守場，靜電場是保守場的另一表現(xiàn)是靜 電場場強的環(huán)流恒等于零。< fi*aS = 0>1即：J1為什么呢請看下面推導，電場力沿閉路做功為零J這個定理就是安培環(huán)路定理。上述講解中我們知道靜電場是保守場，靜電場力是保守力，保守 力、保守場又有什么特點呢？想想看，保守場一個特點是物體在保守 場作用下每一個位置都具有能量，稱之為勢能！靜電場既然是保守場，處于靜電場某點則必存在勢能。靜電場中這種勢能我們稱之為靜電勢能，簡稱電勢能。電勢能計算公式:W=qU關于電勢還有一個簡單定義就是等：面就是指某面上電勢均相等，等勢面有三個主要性質(zhì)，你知道么？不 知道啊，呵呵，查看教材191頁，簡單記如下。

37、在靜電場中，電場線和等勢面處處正交。 電場線總是由電勢高的等勢面指向電勢低的等勢面。 等勢面密集處場強大，等勢面稀疏處場強小。前面講一個點電荷放在電場中會受電場力作如果我把一個中 性的導體也就是對外不顯電性的導體放到電場中會產(chǎn)生什么結(jié)果 呢？我們知道，導體之所以被稱為導體是因為內(nèi)有自由電子的，可以 導電，當將一導體放在電場中后，導體中電子為帶電體，在電場作用 下將發(fā)生移動。結(jié)果電荷在導體表面發(fā)生凝聚，由于自由電子的移動，會有等量 的正電荷出現(xiàn)這樣在導體內(nèi)部就形成了一個和其所處的電場電場方 向相反的附加場，當附加場場強正好等于外電場場強時，我們稱靜電 平衡，此時導體內(nèi)部場強處處為零導體為等勢體具

38、有一定的電勢。 如果導體是孤立導體也就是和其它帶電體和導體都相距無限遠的話， 其所帶電量和電勢比值就是一個與導體形狀、大小等因素有關的量， 而與q、U無關，我們稱之為電容：通常導體不是孤立導體也就是說在其周圍常有其它導體或帶電 體，這時導體的電容受到其他導體的影響，常見的就是薄板電容器, 即兩塊靠得很近的但彼此絕緣的導體薄板所組成電容器板間保持 真空或者充滿電介質(zhì)來絕緣，此時電容器電容：真空介質(zhì)時：如果充滿電介質(zhì):為相對電容率，： 電容率很明顯充滿電介質(zhì)的電容器的電容為真空電容的為什么電容器極板間填充電介質(zhì)后電容會增加呢？這和電介質(zhì)在電場下極化有關。通常電介質(zhì)分子內(nèi)部電結(jié)構(gòu)不同，電介質(zhì)分子分成

39、兩類：有極分 子、無極分子，有極分子電偶極矩不為零，有電場作用時，電偶極子 轉(zhuǎn)動，定向排列，在電介質(zhì)表面形成束縛電荷，發(fā)生極化稱為取向極 化。倍。無極分子在外電場作用下，正負電子中心偏移形成電偶極矩形成 極化稱位移極化。極化產(chǎn)生的束縛電荷將產(chǎn)生附加電場，該電場將削弱外電場，從 而使電介質(zhì)內(nèi)場強和外電場相比減弱，電勢也相應減弱，從而電容增 加。電容器實質(zhì)是盛裝電量的器件所以充電后的電容器通常儲存一 定的電能，該電能為:器而言：I丄單位體積的能量期9對任意電場，整個電場總能量關于磁場這一章，也就是書上的第六章穩(wěn)恒電流的磁場這一章， 為什么講磁場而又去介紹穩(wěn)恒電流的磁場呢？這是因為對于物體的 磁性，

40、通常認為它的根源是電流。這也是為什么這一章在介紹磁學的 內(nèi)容前給你先介紹電流的知識的原遷流是電荷的定向移動所形成 的,所以形成電流的導體是第一要存在可移動的電第二存在電場， 因為存在電場才能使電荷定向移動t恒電流是指導體中各點的電流 密度是不隨時間改變的，這種電流稱為穩(wěn)恒電流，有了這些我們就可 以介紹穩(wěn)恒電流的磁場了。學習磁場這一章知識的時候一定要記住和上一章也就是電學的 知識對照學習，上一章我們都學習了哪些和電學有關的知識了呢？我們首先介紹電荷-電場-和電場相關的物理量：雖or電勢 T帶電體在電場中受力作功T導體也就是中性物體在電場中被極化磁場這一章我們遵循下面的講解路線：電流-磁場-和磁場

41、相關的物理i主要是磁感應強度-具有磁 性的物體在磁場中受力非磁性物體在磁場中磁化。關于電流，也就是磁的起源，我們前面介紹過了，不再復述。3考前串講資料物理（工）課程代碼 0420為磁場某點處磁場力q為電荷數(shù)速率,;卜：n T匚對于動生電動勢I"為電流之和所在處磁感應強度的夾角 這表明所受磁場力和磁感應強度、電流大小、導線長度以及電流 單元和磁感應強度的夾角有關系。這就是安培定律，所形成力的方向根據(jù)右手螺旋法則決定，這也 是一個重要定理，要求熟練掌握。關于通電導線在磁場中受力書上列舉了兩個實例1 通電導線和通電導線之間的作用。2 磁場對放在其中的通電矩形線圈的作用。 上述兩種情況均可以

42、利用安培定律得到分我們要學習這種分析方法，因為網(wǎng)絡的局限和串講的關系我們在此就不詳細介紹了，希 望大家能夠在業(yè)余詳細閱讀教245-248頁并將結(jié)論牢記。還有一種帶電體就是運動的電荷將其放在磁場中也會受到磁場 力的作用，這種力我們稱之為洛侖茲力，其求解公式：閉合回路中，化，而是導致閉合回路或回路上一部分導體在磁場中移動導致閉合回 路磁通量變化，如84頁圖7-6, ab桿向左右滑動，閉合路就會有磁 通量改變。另一種情況正好相反，閉合回路沒有變化，但是磁場發(fā)生變化。 前者產(chǎn)生的電動勢叫動生電動勢，后者為感生電動勢。上式如果將是否也為零呢？實際情況表明：上述積分不為零，而是滿足.-當一列折射上式表明（

43、和t量的關系是余弦Or正弦函數(shù)的關系，這種特征和高中講的3為角頻率IT為周期它和頻率互為倒數(shù)，初位移Ep =動一一Ep =總機械能-s=-2明條紋各條明條紋至O點距離為12卩二丄波源初相位差恒定或初相位差為零的 在疊加區(qū)域內(nèi)某些地方的振動始終加 這種現(xiàn)象叫波的干涉，一定要注意波磁場類似于電場 是帶磁體所激發(fā)的磁場對置于其中的 磁性體, 比如運動的電荷產(chǎn)生磁力作用，描述磁場強弱的物理量我們稱之為磁 感應強度，用 表示和電場強度相似。磁感應強度勺大小，可 以通過下式計算：場強方向放在該點處的小磁針靜止時極所指的方向。前面講過，電流可以形成磁場，下面我們來計算通電導線以及運 動的電荷在其周圍所形成的

44、磁場中各點磁感應強度。對于通電導線來講,周圍形成磁場的磁感應強度可以通過畢奧 薩伐爾定律求解公式在229頁,很簡單。對于單個運動電荷來講， 它所形成的磁場的磁感應強公式235頁6.26式，也很簡單，記憶 然后應用就是了，在此不多費口舌了，值得一提的是，畢奧一薩伐爾 公式是個很重要的公式，常在計算題的計算過程中用到，希望不要掉 以輕心。上面對通電導線和運動電荷所產(chǎn)生的磁場的磁感應強度作了簡 單量化，下面我們就開始研究磁場對具有磁性的物體所產(chǎn)生的磁場力 及其計算。首先研究通電導線在磁場中的磁場力通電導線可以在其周圍形成磁場，當將其放到一個外加磁場中， 它將受到外加磁場力的作用，這個作用力大小為F

45、Mg石工B方向可根據(jù)右手螺旋法則確定洛侖茲力的特點是只改變粒子運動方而不改變運動速率的大 小，這一點要清楚，當空間除了磁場外還在電場，也就是說運動電荷 同時受到電場和磁場的共同作用。此時設質(zhì)量m帶電量q的粒子以速度卩0射入磁感應強度冷的 均勻磁場，則其所受到的洛侖茲力I 不考慮重力，粒子的運動情況可能會有三種情況：（1）|和 垂直，此時和 夾角為 洛侖茲力大4F=qvB力的方向和運動速度垂直，此力作用下粒 子將作勻速圓周運動。（2）和 同向，即和夾角為零此時洛侖茲開=0粒子受合外力為零，將保持勻速直線運動。（3） 成任意夾角，此時運動速度可分解"丄和f運動，一面沿直線運動，實質(zhì)是（1

46、）、Q）的合成運動。關于運動電荷在磁場中受力作用這一原理在實際生活中的應用 比如質(zhì)譜儀、回旋加速器等，請參閱教材一25（頁，值得提出的 是霍耳效應。什么是霍耳效應呢？所謂霍耳效應是指在導體板中通有電流時, 在垂直于磁場和電流方向的導體板的橫向兩個側(cè)面會出現(xiàn)一定的電 勢差，這種現(xiàn)象稱之為霍耳效應，相應電勢差求解公式：霍耳效應的現(xiàn)象可以通過洛侖茲力來解釋，詳細解釋見頁， 因為本次串講主要針對考試，所以其解釋部分留給同學閱讀詳見 258頁。以上我們介紹了將具有磁性的物體如通電線運動電荷放在磁 場中，受到磁場的作用，那么我們不禁可以想想，如果我將一個不具 有磁性或者至少不表現(xiàn)出任何磁性的物體放在磁場中

47、會發(fā)生什么情 況呢？ 一般來講，將一物質(zhì)放在磁場中，由于物質(zhì)中所具有運動電荷 會受到磁場力的作用而使物體處于一種特殊狀態(tài)我們稱之為極化，根 據(jù)物質(zhì)極化程度將物質(zhì)分為順磁質(zhì)；抗磁質(zhì)；鐵磁質(zhì)；順磁質(zhì)表現(xiàn)為 磁化后產(chǎn)生附加磁場與外加磁場方向一致，使介質(zhì)中磁場加強，抗磁 質(zhì)磁化后形成附加磁場與原磁場方向相反，使介質(zhì)中磁場減弱，鐵磁 質(zhì)特點同順磁質(zhì)近似，但介質(zhì)中的磁場和順磁質(zhì)相比顯著加強，為強 磁性物質(zhì)，上述表明不同物質(zhì)放入磁場中后磁化程度不同，為什么 呢？也就是磁化的機理是什么呢？對于抗磁性順磁性來講，這主要和分子電流及它的分子磁矩有 關，對于鐵磁性材料來講，其磁化機理主要和磁疇有關。好了，關于磁學的

48、基礎知識就講解完了，聽懂得了么？如果沒有 聽太清楚，請重聽一遍，學習物理一定要邊學邊想，不能像學習文科 那樣，盡去背誦，一定要明白，尤其物理涉及的物理量較多，它定義 也較多，背是背不過來，一定要明白,第七章的內(nèi)容是電磁感應和電磁壌質(zhì)上就是講電場和磁場之 間的關系，可能你會說二者之間的關系不是上一章介紹過了么？電流 可以在其周圍形成磁場是的，不錯，這是電和磁的關系的一個方面， 那么反過來我問你如果磁場是變化會不會形成電流呢？這就是這 一章要告訴你的。首先看什么是電磁感應呢？請打開教材看7頁圖7-1準備好了么？圖7-1中左側(cè)是一個線路帶電源說明閉合后能產(chǎn) 生電流，右側(cè)是一個閉合線路，沒有電源但有小

49、磁針，AW同 在鐵環(huán)上沒有接觸，當關閉，打開時，線圈B雖沒有接觸，便中確有電流產(chǎn)生也就是通過線圈可以在i中感應出電流這個現(xiàn)象 就是電磁感應，為什么會這樣呢？這是因為A線圈通電的時候，會產(chǎn)生磁場，該磁場會影線圈 中磁通量，由菲圈中磁通量的改變所以在中生成電流，實質(zhì)是磁 的改變可以形成電，那么所形成的電流大小和方向如何確定呢？這是楞次定律和法拉弟電磁感應定律解決的。楞次定律確定感生電流的方向!拉弟感應定律確定電動勢大小 進而確定感生電流的大小。楞次定律:閉合回路中感應電流的方向總是使得由它們所激發(fā)的磁場來阻礙引起感應電流的磁通量的變化。也就是說，假設處在磁場中的閉合回路，通過該閉合路的磁通量 如果

50、減少，這種改變導致的感生電流的磁場的方向應該阻礙這種減 少。法拉弟電磁感應定律任一給定回路中的感應電動勢的大小與穿過回路所圍面積的磁通量變化率丄* 成正比£=，磁場變化可以有兩種情況，一種是磁場本身沒有變£=BLr = BLvsin3匚為I和 角度關于動生電動勢，強調(diào)幾點 導體要切割磁力線。 在磁場中任一段導體上都可形成動生電動勢，定要求導體 必須是閉合回路。 感應電動勢的電能是由外力作功所消耗的機械能轉(zhuǎn)換而來的。 感生電動勢的計算，因為它是和磁場的變化有關，所以dt下面我們介紹這一章的第二部分內(nèi)容，自感和互感以及磁場能 量。什么是互感呢？想像一下有兩個線圈相假設兩個線圈中

51、都通 有隨時間變化的電流我們?nèi)∑渲幸粋€分析由于電流可以形成磁場， 電流變化磁場也變化，又由于另一線圈在附近，那么這種磁場變化會 影響另一線圈并在其中形成感生電流樣另一線圈也會對該線圈產(chǎn) 生相同的作用，這種現(xiàn)象就是互感現(xiàn)象。和互感相關的一個重要物理量：互感系數(shù)，互感系數(shù)實質(zhì)是一個 回路的電流為A時在另一個回路中的全磁通?；ジ鞋F(xiàn)象，看囹-17電路閉合時丄線圈因為通電電流產(chǎn)生磁場而磁通量改變，形成感生電流，導致燈亮度大于 I，當電路斷開時（看298頁圖7-18）線圈L中同樣因磁通量變化而形成電動勢t S不立即熄 滅。這就是自感現(xiàn)象。自感系數(shù)在數(shù)值上等于線圈中的電流為時通過線圈自身的全 磁通。上述自感

52、現(xiàn)象中5不立即熄滅，說明線圈給它提供了電能量，這 個能量是以磁能的形式儲存在線圈中的，其大小2前面電學中我們講過電容器是儲存電荷的器件，它具有一定能 量，以電場能的形式貯存上面的自感現(xiàn)象表明磁場也是能量載體， 磁場具有能量對于長直螺線管中磁場的能量：2該公式對一般非均勻磁場也是適用的2Jv關于第5節(jié)麥克斯韋電磁場理論簡介，請大家閱讀教材，有興趣 同學請聽精講課件，注意：要了解本節(jié)位移電流概念06以上我們介紹了磁場相關的知識下面我們介紹本章磁學的最后 一個理論：磁介質(zhì)條件下的安培環(huán)路定理。在電學那一章，我們介紹過安培環(huán)路定理，你們還記得么？不記 得說明你不是很用功?。∮浀?，那很好，在草紙上寫一下

53、？靜電場的環(huán)路安培定理是指靜電場強的環(huán)流恒等于零。£ * di = 0_用磁場丄I替代，就涉及一個問題H稱為磁場強度矢量上述式子表達的物理意義：磁感應強度矢量沿任一閉合路徑的線積分等于該閉合路徑所包 圍的傳導電流的代數(shù)和，這就是有介質(zhì)時的安培環(huán)路定理。傳導電流就是電荷定向移動時形成的電流之所以稱之為傳導電 流，為的是和磁化過程中在磁介質(zhì)中形成的磁化電流也就是束縛電流 相區(qū)分，因為磁化電流是不能導出的，關于磁化電流是教2頁， 一般了解。章典型習題詳細聽課件講解，課件中會告訴習題的原題在那里。這一篇你一定要搞明白波的概念，搞明白它就容易了，隨后你會 發(fā)現(xiàn)這一篇原來這么簡單其次這一篇中另一

54、個重要內(nèi)容是波的干涉 及其條件，這兩部分是這一篇9、10章的重點，這一篇的基本脈 絡是：振動宀波宀波和波關系指干涉、反射、折射等宀特殊波，電磁波 其中振動是波的起源，所以本篇從振動開始。我們首先介紹機械振動中的特殊振動：簡諧振動 最常見的諧振動就是彈簧振子的振動dtm所以 門: 解的結(jié)果的運動叫簡諧運動。這是簡諧振動的概念，關于諧振動方程中A稱之為振幅»固有角頻率相位+ ：',為初相位上式運動方程表明討、為三個重要特征量，一個振動方程如果它們?nèi)齻€確定了，那么運動方程就確定了那么 、I 、/在初速度' I一確定后，如何求解呢？公式見教材或見本章節(jié)方框圖。第八章核心掌握上

55、述內(nèi)容，實質(zhì)就是簡諧振動的定義，彈簧振子 在振動過程中，在某一點是存在動能和勢能的。這在力學篇介紹彈簧 力時也介紹過那那么彈簧振子在振動過程中能量為多少呢？和哪些 因素有關呢？假設運動方程為-勢能公式在力學篇介紹過表明總機械能與振幅平方正比，與振動角頻率平方成正比，它是一個 常量表明簡諧系統(tǒng)的機械能守恒。關于簡諧振動的合成，請同學閱讀 教材P33殞。一質(zhì)點繞某一平衡點作簡諧振動、將推動質(zhì)點所在的媒質(zhì)的運 動，最簡單的假設在空氣中，質(zhì)點的反復振動將使在它附近的空氣也 和它一起伸長，壓縮，靠近振動質(zhì)點的附近的媒質(zhì)追隨振子的這種運 動如果能在媒質(zhì)中連續(xù)傳遞下去，就形成波，自然界波很多，常見的 熟悉的

56、比如聲波和水波，根據(jù)振動源振動類型，波可分為機械波、簡 諧波、電磁波。從波的振動方向和傳播方向的關系可將波分為橫波和縱和波 相關的物理量主要有波速、波長、波頻、波周期。波速，描述波傳播快慢的物理量、位時間振動狀態(tài)傳播的距離， 波長指同一波上兩個相鄰振動步調(diào)相同點之間距離。波周期是指波傳遞一個波長的距離所需要的時間，波頻和波周期 互為倒數(shù)。下面重點介紹幾種典型波1. 機械波 機械波簡單講就是機械振動得到傳播而形成的，所 以機械波形成必須具備兩個條件1）（波源即振動物體；2）能夠傳 播振動的介質(zhì)2. 簡諧波簡諧振動在介質(zhì)中傳播形成的波，其運動方程y = ZcosdJ t 卩丿相關等價的表達式見方框圖 注意要把它和振動方程區(qū)別開，盡管形式相似但本質(zhì)不同。3.電磁波（參看方框圖4.4