第五章均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播

1、第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫1本章內(nèi)容本章內(nèi)容5.1 理想介質(zhì)中的均勻平面波理想介質(zhì)中的均勻平面波5.2 電磁波的極化電磁波的極化5.3 導(dǎo)電媒質(zhì)中的均勻平面波導(dǎo)電媒質(zhì)中的均勻平面波5.4 色散與群速色散與群速5.5 均勻平面波在各向異性媒質(zhì)中的傳播均勻平面波在各向異性媒質(zhì)中的傳播第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫2EHz波傳播方向波傳播方向 均勻平面波均勻平面波波陣面波陣面xyo 均勻

2、平面波的概念均勻平面波的概念 波陣面波陣面：空間相位相同的點構(gòu)成的曲面，即等相位面：空間相位相同的點構(gòu)成的曲面，即等相位面 平面波平面波：等相位面為等相位面為無限大無限大平面平面的電磁波的電磁波 均勻平面波均勻平面波：等相位面上：等相位面上電場和磁場的方向、振幅都保持不變電場和磁場的方向、振幅都保持不變 的平面波的平面波 均勻平面波是電磁波的一種理想均勻平面波是電磁波的一種理想 情況，其分析方法簡單，但又表情況，其分析方法簡單，但又表 征了電磁波的重要特性。征了電磁波的重要特性。第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)

3、電子科技大學(xué)編寫編寫35.1 理想介質(zhì)中的均勻平面波理想介質(zhì)中的均勻平面波5.1.1 一維波動方程的均勻平面波解一維波動方程的均勻平面波解5.1.2 理想介質(zhì)中均勻平面波的傳播特點理想介質(zhì)中均勻平面波的傳播特點5.1.3 沿任意方向傳播的均勻平面波沿任意方向傳播的均勻平面波第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫40yxzEEExyzE由于由于5.1.1 一維波動方程的均勻平面波解一維波動方程的均勻平面波解 設(shè)在無限大的無源空間中，充滿線性、各向同性的均勻理想設(shè)在無限大的無源空間中，充滿線性、各向同

4、性的均勻理想介質(zhì)。均勻平面波沿介質(zhì)。均勻平面波沿 z 軸傳播，則電磁強度和磁場強度均不是軸傳播，則電磁強度和磁場強度均不是 x和和 y 的函數(shù)，即的函數(shù)，即0 ,0 xyxyEE0zEz0zE 222222dd0 ,0ddkkzzEE2220zzEk Ez同理同理0yxzHHHHxyz0zH 結(jié)論：結(jié)論：均勻平面波的電場強度和磁場強度都垂直于波的傳播均勻平面波的電場強度和磁場強度都垂直于波的傳播 方向方向 橫電磁波（橫電磁波（TEM波波）第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫51111( )eee

5、xjjkzjkzxxmEzAE11111( , )Reeeecos()xjjkzj txxmxmxEz tEEtkz0)(d)(d222zEkzzExxk)()(zEezExx設(shè)電場只有設(shè)電場只有x 分量，即分量，即jkzjkzxAAzEee)(21其解為：其解為：可見，可見， 表示表示沿沿 +z 方向傳播方向傳播的波。的波。jkzAe1 的波形的波形)cos(1kztEEmx 解的物理意義解的物理意義 第一項第一項2222( )eeexjjkzjkzxxmEzAE22222( , )Reeeecos()xjjkzj txxmxmxEz tEEtkz 第二項第二項沿沿 -z 方向方向傳播的波傳

6、播的波第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫61、均勻平面波的傳播參數(shù)、均勻平面波的傳播參數(shù)周期周期T ：時間相位變化時間相位變化 2的的時間間隔時間間隔，即，即（1）角頻率、頻率和周期）角頻率、頻率和周期角頻率角頻率 ：表示：表示單位時間內(nèi)單位時間內(nèi)的的相位變化相位變化，單位為，單位為rad/s 頻率頻率 f ：)H(21zTf t T o xE 的曲線的曲線tEtEmxcos), 0() s (2T2T5.1.2 理想介質(zhì)中均勻平面波的傳播特點理想介質(zhì)中均勻平面波的傳播特點第5 5章 均勻平面

7、波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫7（2）波長和相位常數(shù)）波長和相位常數(shù)k 的大小等于的大小等于空間距離空間距離2內(nèi)內(nèi)所包含所包含的的波長數(shù)目波長數(shù)目，因此也稱為，因此也稱為波數(shù)波數(shù)。rad/m)(2k波長波長 ：空間相位差空間相位差為為2 的兩個的兩個波陣面的間距波陣面的間距，即，即相位常數(shù)相位常數(shù) k ：表示波傳播單位距離的相位變化表示波傳播單位距離的相位變化 o xE z的曲線的曲線zcos)0 ,(kEzEmx21(m)kf2k第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出

8、版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫8（3）相速（波速）相速（波速）) sm(1ddktzv真空中真空中：m/s103103611041189700cvCkzt由由相速相速v：電磁波的等電磁波的等相位面相位面在空間在空間 中的移動速度中的移動速度相速只與媒質(zhì)參數(shù)相速只與媒質(zhì)參數(shù)有關(guān)，而與電磁波有關(guān)，而與電磁波的頻率無關(guān)的頻率無關(guān)故故得到得到均勻平面波的均勻平面波的相速相速為為dd0tk z條件：無界空間 無耗空間第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫91xyyxzxxzEjk

9、eeEee EeEzHHjE由由 ，可得，可得 )(11yxHE其中其中 稱為媒質(zhì)的稱為媒質(zhì)的本征阻抗本征阻抗。在真空中。在真空中377120000磁場與電場相互磁場與電場相互垂直，且同相位垂直，且同相位2、磁場與本征阻抗、磁場與本征阻抗 0 0 0 0 xyzxyzxyxxyzeeeeeeEEexyzzzEEEE第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫102、能量密度與能流密度、能量密度與能流密度2*21)()(Re21mzavEezHzESvwEeavmz1212mewHEw222121EeHz

10、1由于由于，于是有于是有能量的傳輸速度等于相速能量的傳輸速度等于相速222121mmavHEw22HEwwwme故故電場能量與磁場能量相同電場能量與磁場能量相同221( , )( , )cos ()2zmxz tz teEtkzSEH第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫113、理想介質(zhì)中的均勻平面波的傳播特點、理想介質(zhì)中的均勻平面波的傳播特點xyzEHo理想介質(zhì)中均勻平面波的理想介質(zhì)中均勻平面波的 和和EH 電場、磁場與傳播方向之間相互垂直，是橫電磁波（電場、磁場與傳播方向之間相互垂直，是橫電磁

11、波（TEM 波）波） 無衰減，電場與磁場的振幅不變無衰減，電場與磁場的振幅不變 波阻抗為實數(shù)，電場與磁場同相位波阻抗為實數(shù)，電場與磁場同相位 電磁波的相速與頻率無關(guān)，無色散電磁波的相速與頻率無關(guān)，無色散 電場能量密度等于磁場能量密度，電場能量密度等于磁場能量密度， 能量的傳輸速度等于相速能量的傳輸速度等于相速總結(jié)總結(jié)第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫12 例例5.1.1 頻率為頻率為9.4GHz的均勻平面波在聚乙烯中傳播，設(shè)其的均勻平面波在聚乙烯中傳播，設(shè)其為無耗材料，相對介電常數(shù)為為無耗材料

12、，相對介電常數(shù)為r =2.26。若磁場的振幅為若磁場的振幅為7mA/m，求相速、波長、波阻抗和電場強度的幅值。求相速、波長、波阻抗和電場強度的幅值。92.26 ,9.4 10 Hzrf 解解：由題意：由題意因此因此8001.996 10m/s2.26rvvv891.996 102.12m9.4 10vf 03772512.26r 37 102511.757V/mmmEH 第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫13 解解：以余弦為基準，直接寫出以余弦為基準，直接寫出A/m)cos(31),(ztet

13、zHy 例例5.1.2 均勻平面波的磁場強度的振幅為均勻平面波的磁場強度的振幅為 A/m，以相位常數(shù)，以相位常數(shù)為為30 rad/m 在空氣中沿在空氣中沿 方向傳播。當(dāng)方向傳播。當(dāng)t = 0 和和 z = 0時，若時，若 取取向為向為 ，試寫出，試寫出 和和 的表示式，并求出頻率和波長。的表示式，并求出頻率和波長。 31zeyeEHHV/m)cos(40)(),(),(0zteetzHtzExz,m21. 03022Hz1043. 1104515/103988cfV/m)301090cos(40),(8ztetzExrad/m30因因 ，故，故A/m)301090cos(31),(8ztetz

14、Hy則則 第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫14 例例5.1.3 頻率為頻率為100Mz的均勻電磁波，在一無耗媒質(zhì)中沿的均勻電磁波，在一無耗媒質(zhì)中沿 +z方方向傳播，其電場向傳播，其電場 。已知該媒質(zhì)的相對介電常數(shù)。已知該媒質(zhì)的相對介電常數(shù)r = 4、相對、相對磁導(dǎo)率磁導(dǎo)率r =1 ，且當(dāng)，且當(dāng)t = 0、z =1/8m時，電場幅值為時，電場幅值為104 V/m。 試求試求電場強度和磁場強度的瞬時表示式。電場強度和磁場強度的瞬時表示式。xxEEe 解解：設(shè)電場強度的瞬時表示式為設(shè)電場強度的瞬時

15、表示式為4( , )10cos()xxxz tEtkzEee82210rad/sf8821044rad/m3 103rrkc 對于余弦函數(shù)，當(dāng)相角為零時達振幅值。考慮條件對于余弦函數(shù)，當(dāng)相角為零時達振幅值?？紤]條件t = 0、z =1/8m 時，電場達到幅值，得時，電場達到幅值，得式中式中41386kz41386kz第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫15484( , )10cos(210)36xz ttzEe484110cos210()V/m38xtze 11zyxEHeEe060r48104

16、1( , )cos210()A/m6038yz ttzHe所以所以磁場強度的瞬時表示式為磁場強度的瞬時表示式為式中式中因此因此第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫1650ejkzxEe 解解：電場強度的復(fù)數(shù)表示式為：電場強度的復(fù)數(shù)表示式為0120自由空間的本征阻抗為自由空間的本征阻抗為05eA/m12jkzyyEHee故得到該平面波的磁場強度故得到該平面波的磁場強度2115125Re()50W/m221212avzzSEHee22125125d2.565.1 W1212avavSPR SS于是，

17、平均坡印廷矢量于是，平均坡印廷矢量垂直穿過半徑垂直穿過半徑R =2.5m的圓平面的平均功率的圓平面的平均功率 例例5.1.4 自自由空間中平面波的電場強度由空間中平面波的電場強度50cos()V/m,xtkzEe求在求在z =z0處垂直穿過半徑處垂直穿過半徑R =2.5m的圓平面的平均功率。的圓平面的平均功率。第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫17rejkmjkzmzEEzEee)(沿沿+z方向傳播的均勻平面波方向傳播的均勻平面波5、沿任意方向傳播的均勻平面波、沿任意方向傳播的均勻平面波0mz

18、Ee)(1)(zEezHz)(ee)(zkykxkjmrejkmzyxnEErE0mnEe)(1)(rEerHn沿沿 傳播方向的均勻平面波傳播方向的均勻平面波 nezzyyxxnkekekekekkekz沿任意方向傳播的均勻平面波沿任意方向傳播的均勻平面波 波傳播方向波傳播方向 z y x o rne等相位等相位 面面 P(x,y,z)yzxo沿沿z方向傳播的均勻平面波方向傳播的均勻平面波P(x,y,z)波傳播方向波傳播方向r等相位等相位 面面 第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫18 解解：（

19、1）因為）因為 ，所以，所以ejk rmHH5354zxneekke5)4()3(22k24mxyzHeee ，zxzkykxkrkzyx34，、304zyxkkk34zxeek則則 例例5.1.5 在空氣中傳播的均勻平面波的磁場強度的復(fù)數(shù)表示式為在空氣中傳播的均勻平面波的磁場強度的復(fù)數(shù)表示式為)34(e)42(zxjzyxeeAeHk式中式中A為常數(shù)。求：（為常數(shù)。求：（1）波矢量）波矢量 ；（；（2）波長和頻率；（）波長和頻率；（3）A的值；（的值；（4）相伴電場的復(fù)數(shù)形式；（）相伴電場的復(fù)數(shù)形式；（5）平均坡印廷矢量。）平均坡印廷矢量。第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁

20、波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫19（2 2），m52522kHz105 .75/210388cf（3 3）04320)(4AHkm3A（4 4）nerHrE)()(0(43)(43)43120 (324)e()55120 (1.251.6)ejxzxyzxzjxzxyzeeeeeeee2*)34()34(*mW)34(2912e)423(e)6 .152 .1(120Re21Re21zxzxjzyxzxjzyxaveeeeeeeeHES（5 5）第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社

21、出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫205.2 5.2 電磁波的極化電磁波的極化5.2.1 極化的概念極化的概念 5.2.2 線極化波線極化波5.2.3 圓極化波圓極化波5.2.4 橢圓極化波橢圓極化波5.2.5 極化波的合成與分解極化波的合成與分解5.2.6 極化的工程應(yīng)用極化的工程應(yīng)用第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫215.2.1 極化的概念極化的概念 波的極化表征在空間給定點上電場強度矢量的取向隨時間變波的極化表征在空間給定點上電場強度矢量的取向隨時間變 化的特性化的特性, 是電磁

22、理論中的一個重要概念。是電磁理論中的一個重要概念。 在電磁波傳播空間給定點處，電場強度矢量的端點隨時間變在電磁波傳播空間給定點處，電場強度矢量的端點隨時間變化的軌跡?；能壽E。 波的極化波的極化第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫22, )cos(xxmxkztEE)cos(yymykztEE 一般情況下，沿一般情況下，沿+z+z方向傳播的均勻平面波方向傳播的均勻平面波 ，其中其中 yyxxEeEeE 電磁波的極化狀態(tài)取決于電磁波的極化狀態(tài)取決于Ex和和Ey的振幅之間和相位之間的關(guān)的振幅之間和相

23、位之間的關(guān)系，分為：系，分為：線極化、圓極化、橢圓極化線極化、圓極化、橢圓極化。 極化的三種形式極化的三種形式 線極化線極化：電場強度矢量的端點軌跡為一直線段：電場強度矢量的端點軌跡為一直線段 圓極化圓極化：電場強度矢量的端點軌跡為一個圓：電場強度矢量的端點軌跡為一個圓 橢圓極化橢圓極化：電場強度矢量的端點軌跡為一個橢圓：電場強度矢量的端點軌跡為一個橢圓第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫235.2.2 線極化波線極化波2222(0, )(0, )cos()xyxmymxEEtEtEEtarct

24、an()arctan()yymxxmEEEE 0yxyx隨時間變化隨時間變化0yx 條件條件： 或或 合成波電場的模合成波電場的模 合成波電場與合成波電場與+ x 軸的夾角軸的夾角 特點特點：合成波電場的大小隨時間變化但其矢：合成波電場的大小隨時間變化但其矢 端，軌端，軌 跡與跡與x軸的夾角始終保持不變。軸的夾角始終保持不變。 結(jié)論結(jié)論：任何兩個同頻率、同傳播方向且極化方向互相垂直的：任何兩個同頻率、同傳播方向且極化方向互相垂直的 線極化波，當(dāng)它們的相位相同或相差為線極化波，當(dāng)它們的相位相同或相差為 時，其合時，其合 成波為線極化波。成波為線極化波。常數(shù)常數(shù)第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的

25、傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫24)cos(), 0(xmxtEtE)sin()2cos(), 0(xmxmytEtEtE)()tan(arctanxxtt5.2.3 圓極化波圓極化波則則2/yxmymxmEEE、 條件條件：myxEtEtEE), 0(), 0(22 合成波電場的模合成波電場的模常數(shù)常數(shù) 合成波電場與合成波電場與+ x 軸的夾角軸的夾角隨時間變化隨時間變化 特點特點：合成波電場的大小不隨時間改變，但方向卻隨時間變合成波電場的大小不隨時間改變，但方向卻隨時間變 化，電場的矢端在一個圓上并以角速度化，電場的矢端

26、在一個圓上并以角速度 旋轉(zhuǎn)旋轉(zhuǎn)。 結(jié)論結(jié)論：任何兩個同頻率、同傳播方向且極化方向互相垂直的：任何兩個同頻率、同傳播方向且極化方向互相垂直的 線極化波，線極化波，當(dāng)它們的振幅相同、相位差為當(dāng)它們的振幅相同、相位差為/ 2 時，時， 其合成波為圓極化波。其合成波為圓極化波。第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫25右旋圓極化波右旋圓極化波oExyxE Ey 左旋圓極化波左旋圓極化波oxEyxEyE 右旋圓極化波右旋圓極化波：若若xy/2，則電場矢端的旋轉(zhuǎn)方向與，則電場矢端的旋轉(zhuǎn)方向與 電磁波傳播方向成

27、右手螺旋關(guān)系，稱為右旋圓極化波電磁波傳播方向成右手螺旋關(guān)系，稱為右旋圓極化波 左旋圓極化波左旋圓極化波：若若xy/2，則電場矢端的旋轉(zhuǎn)方向與，則電場矢端的旋轉(zhuǎn)方向與 電磁波傳播方向成左手螺旋關(guān)系，稱為左旋圓極化波電磁波傳播方向成左手螺旋關(guān)系，稱為左旋圓極化波第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫26其它情況下，令其它情況下，令yx，由由)cos(), 0(xxmxtEtE)cos(), 0(xymytEtE22222sincos2ymxmyxymyxmxEEEEEEEE5.2.4 橢圓極化波橢圓極

28、化波可得到可得到 特點特點：合成波電場的大合成波電場的大 小小和方向都隨時間和方向都隨時間 改變，其端點在一改變，其端點在一 個橢圓上旋轉(zhuǎn)。個橢圓上旋轉(zhuǎn)。第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫27 合成波極化的小結(jié)合成波極化的小結(jié) 線極化：線極化： = 0= 0、 ； = 0= 0，在，在1 1、3 3象限，象限， = = ，在，在2 2、4 4象限象限 橢圓極化：橢圓極化：其它情況；其它情況； 0，右旋，右旋， 0，左旋，左旋 圓極化：圓極化： = = /2/2，E Exm xm = = E E

29、ymym； 取取“”，右旋圓極化，取，右旋圓極化，取“”，左旋，左旋圓極圓極化化 電磁波的極化狀態(tài)取決于電磁波的極化狀態(tài)取決于Ex和和Ey的振幅的振幅Exm、Eym和相位差和相位差 xy 對于沿對于沿+ z 方向傳播的均勻平面波：方向傳播的均勻平面波：第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫28 例例5.2.1 說明下列均勻平面波的極化方式。說明下列均勻平面波的極化方式。)cos()sin(kztEekztEeEmymxjkzmyjkzmxjEeEeEee)4cos()4sin(kztEekztEe

30、Emymx)cos(2)sin(kztEekztEeEmymx( 1 )( 2 )( 3 ) ( 4 ) 解解：（1） （2） （3） （4）,xmymEE0,22xy 、,xmymEE0,22xy 、,xmymEE0,22xy 、,044xy 、左旋圓極化波左旋圓極化波右旋圓極化波右旋圓極化波線極化波線極化波左旋橢圓極化波左旋橢圓極化波第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫295.2.5 極化波的分解極化波的分解q 任何一個線極化波都可以表示成旋向相反、振幅相等的兩圓極任何一個線極化波都可以表示

31、成旋向相反、振幅相等的兩圓極化波的疊加化波的疊加, ,即即q 任何一個橢圓極化波也可以表示成旋向相反、振幅不等的兩圓任何一個橢圓極化波也可以表示成旋向相反、振幅不等的兩圓極化波的疊加，即極化波的疊加，即jkzmyxjkzmyxjkzmxEe jeEe jeEeEe2)(e2)(ejkzymxmyxjkzymxmyxjkzymyxmxjEEjeejEEjeeEeEeEe2)(e2)()e(q 任何一個線極化波、圓極化波或橢圓極化波可分解成兩個線極任何一個線極化波、圓極化波或橢圓極化波可分解成兩個線極化波的疊加化波的疊加第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出

32、版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫30電磁波的極化在許多領(lǐng)域中獲得了廣泛應(yīng)用。如：電磁波的極化在許多領(lǐng)域中獲得了廣泛應(yīng)用。如： 5.2.6 極化波的工程應(yīng)用極化波的工程應(yīng)用 在雷達目標探測的技術(shù)中，利用目標對電磁波散射過程中改變在雷達目標探測的技術(shù)中，利用目標對電磁波散射過程中改變 極化的特性實現(xiàn)目標的識別極化的特性實現(xiàn)目標的識別 無線電技術(shù)中，利用天線發(fā)射和接收電磁波的極化特性，實現(xiàn)無線電技術(shù)中，利用天線發(fā)射和接收電磁波的極化特性，實現(xiàn) 最佳無線電信號的發(fā)射和接收。最佳無線電信號的發(fā)射和接收。 在光學(xué)工程中利用材料對于不同極化波的傳播特性設(shè)計光學(xué)偏在光學(xué)工程中利用材料

33、對于不同極化波的傳播特性設(shè)計光學(xué)偏 振片等等振片等等第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫31垂直極化垂直極化水平極化水平極化水平金屬柵網(wǎng)水平金屬柵網(wǎng)金屬反射板金屬反射板玻璃鋼罩玻璃鋼罩饋源饋源拋物面拋物面 /4出出極化扭轉(zhuǎn)天線示意圖極化扭轉(zhuǎn)天線示意圖45金屬柵網(wǎng)金屬柵網(wǎng)垂直極化垂直極化水平極化水平極化水平金屬柵網(wǎng)水平金屬柵網(wǎng)金屬反射板金屬反射板玻璃鋼罩玻璃鋼罩饋源饋源拋物面拋物面 /4出出極化扭轉(zhuǎn)天線示意圖極化扭轉(zhuǎn)天線示意圖45金屬柵網(wǎng)金屬柵網(wǎng)入入第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與

34、電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫325.3 導(dǎo)電媒質(zhì)中的均勻平面波導(dǎo)電媒質(zhì)中的均勻平面波 導(dǎo)電媒質(zhì)的典型特征是電導(dǎo)率導(dǎo)電媒質(zhì)的典型特征是電導(dǎo)率 0 電磁波在導(dǎo)電媒質(zhì)中傳播時，有傳導(dǎo)電流電磁波在導(dǎo)電媒質(zhì)中傳播時，有傳導(dǎo)電流 J = E 存在，同時存在，同時 伴隨著電磁能量的損耗伴隨著電磁能量的損耗 電磁波的傳播特性與非導(dǎo)電媒質(zhì)中的傳播特性有所不同電磁波的傳播特性與非導(dǎo)電媒質(zhì)中的傳播特性有所不同第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫33沿沿 z

35、軸傳播的均勻平面波解為軸傳播的均勻平面波解為zjkxmxxxcezeze)()(zjzxmxzxmxeezeee)(022kc()cck 令令jjkc，則均勻平面波解為則均勻平面波解為5.3.1 導(dǎo)電媒質(zhì)中的均勻平面波導(dǎo)電媒質(zhì)中的均勻平面波 稱為電磁波的稱為電磁波的傳播常數(shù)傳播常數(shù)，單位，單位：1/m是是衰減因子衰減因子， 稱為稱為衰減常數(shù)衰減常數(shù)，單位：單位：Np/m（奈培（奈培/米）米）zezje是是相位因子相位因子， 稱為稱為相位常數(shù)相位常數(shù)，單位：單位：rad/m（弧度（弧度/米）米）)cos(e),(ztEetzEzxmx瞬時值形式瞬時值形式振幅有衰減振幅有衰減波動方程波動方程第5

36、5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫34)(ee1)(1)(zjzxmcyzcezEezHejccc本征阻抗本征阻抗)cos(e),(ztEetzHzcxmyHkEkHE導(dǎo)電媒質(zhì)中的電場與磁場導(dǎo)電媒質(zhì)中的電場與磁場非導(dǎo)電媒質(zhì)中的電場與磁場非導(dǎo)電媒質(zhì)中的電場與磁場 相伴的磁場相伴的磁場本征阻抗為復(fù)數(shù)本征阻抗為復(fù)數(shù)磁場滯后于電場磁場滯后于電場第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫352222 2)(2222j

37、j)()(2222jkjkcc2211()12f21()1221()1,2211()12v相速不僅與媒質(zhì)參數(shù)相速不僅與媒質(zhì)參數(shù)有關(guān)，而與電磁波的有關(guān)，而與電磁波的頻率有關(guān)頻率有關(guān) 傳播參數(shù)傳播參數(shù)第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫36cose21)()(Re2122*zxmczavEezHzES平均坡印廷矢量平均坡印廷矢量 導(dǎo)電媒質(zhì)中均勻平面波的傳播特點導(dǎo)電媒質(zhì)中均勻平面波的傳播特點 電場強度電場強度E、磁場強度、磁場強度H與波的傳播方向相互垂直，是橫電與波的傳播方向相互垂直，是橫電 磁波（磁

38、波（TEM波）；波）； 媒質(zhì)的本征阻抗為復(fù)數(shù)，電場與磁場不同相位，媒質(zhì)的本征阻抗為復(fù)數(shù)，電場與磁場不同相位，磁場滯后于磁場滯后于 電場電場 角角； 在波的傳播過程中，電場與磁場的振幅呈指數(shù)衰減；在波的傳播過程中，電場與磁場的振幅呈指數(shù)衰減； 波的傳播速度（相度）不僅與媒質(zhì)參數(shù)有關(guān)，而與頻率有關(guān)波的傳播速度（相度）不僅與媒質(zhì)參數(shù)有關(guān)，而與頻率有關(guān) （有色散）（有色散）。第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫37弱導(dǎo)電媒質(zhì)弱導(dǎo)電媒質(zhì)：12)1 (2/1jjj1/2(1)(1)2ccjj5.3.2 弱導(dǎo)

39、電媒質(zhì)中的均勻平面波弱導(dǎo)電媒質(zhì)中的均勻平面波 1/2(1)12xx 1/2(1)12xx 2 弱導(dǎo)電媒質(zhì)中均勻平面波的特點弱導(dǎo)電媒質(zhì)中均勻平面波的特點q 相位常數(shù)和非導(dǎo)電媒質(zhì)中的相位常數(shù)大致相等；相位常數(shù)和非導(dǎo)電媒質(zhì)中的相位常數(shù)大致相等；q 電場和磁場存在較小的相位差。電場和磁場存在較小的相位差。q 衰減?。凰p??；第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫381 245(1)e(1)2jjjjj1良導(dǎo)體良導(dǎo)體：5.3.3 良導(dǎo)體中的均勻平面波良導(dǎo)體中的均勻平面波 良導(dǎo)體中的參數(shù)良導(dǎo)體中的參數(shù)ff22

40、2波長波長：2vf相速相速：金、銀、銅、鐵、鋁等金屬金、銀、銅、鐵、鋁等金屬對于無線電波均是良導(dǎo)體。對于無線電波均是良導(dǎo)體。例如銅例如銅： 181.04 10ff1/ff2第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫39趨膚效應(yīng)趨膚效應(yīng)：電磁波的頻率越高，衰減系數(shù)越大，高頻電磁波只能電磁波的頻率越高，衰減系數(shù)越大，高頻電磁波只能 存在于良導(dǎo)體的表面層內(nèi)，稱為趨膚效應(yīng)。存在于良導(dǎo)體的表面層內(nèi)，稱為趨膚效應(yīng)。 趨膚深度趨膚深度（ ）：）：電磁波進入良導(dǎo)體后電磁波進入良導(dǎo)體后， 其振幅下降到表面處振幅的其振幅

41、下降到表面處振幅的 1/e 時所傳播的距離。即時所傳播的距離。即o452e(1)jccjffj本征阻抗本征阻抗良導(dǎo)體中電磁波的良導(dǎo)體中電磁波的磁場強度的相位滯后于電磁強度磁場強度的相位滯后于電磁強度45o。 趨膚深度趨膚深度 mEeEmeemmEEf11第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫40銅：銅：70410 H/m ,S/m108 . 57m1033.950106 .6Hz5032，fm106 .610106 .6MHz1562，fm106 .61010106 .6GHz10792，f第5

42、5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫41表表5.3.1一些金屬材料的趨膚深度和表面電阻一些金屬材料的趨膚深度和表面電阻材料名稱材料名稱電導(dǎo)率電導(dǎo)率 /(S/m)趨膚深度趨膚深度 /m表面電阻表面電阻RS /銀銀6.17107 紫銅紫銅5.8107 鋁鋁3.72107 鈉鈉 2.1107 黃銅黃銅1.6107 錫錫0.87107 石墨石墨0.0110772.52 10f72.61 10f73.26 10f75.01 10f0.064/f0.066/f0.083/f0.11/f0.13/f0.17/f1.

43、6/f第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫42 例例5.3.1 一沿一沿 x 方向極化的線極化波在海水中傳播，取方向極化的線極化波在海水中傳播，取+ z軸軸方向為傳播方向。已知海水的媒質(zhì)參數(shù)為方向為傳播方向。已知海水的媒質(zhì)參數(shù)為r = 81、r =1、= 4S/m ，在，在z = 0處的電場處的電場Ex=100cos(107t ) V/m 。求：。求：（1）衰減常數(shù)、相位常數(shù)、本征阻抗、相速、波長及趨膚深度；）衰減常數(shù)、相位常數(shù)、本征阻抗、相速、波長及趨膚深度；（2）電場強度幅值減小為）電場強度

44、幅值減小為z = 0處的處的1/1000時，波傳播的距離時，波傳播的距離（3）z = 0.8m處的電場強度和磁場強度的瞬時表達式；處的電場強度和磁場強度的瞬時表達式；（4） z = 0.8m處處穿過處處穿過1m2面積的平均功率。面積的平均功率。解解：（1） 根據(jù)題意，有根據(jù)題意，有710rad/s6510Hz2f7941801110(10 ) 8036所以所以此時海水可視為良導(dǎo)體。此時海水可視為良導(dǎo)體。第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫43故衰減常數(shù)故衰減常數(shù)675 1041048.89 Np

45、/mf 7744410410eee4jjjc76103.53 10 m/s8.89v220.707 m8.89110.112 m8.89相位常數(shù)相位常數(shù)本征阻抗本征阻抗8.89 rad/m相速相速波長波長趨膚深度趨膚深度第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫44（2） 令令e-z1/1000， 即即ez1000，由此得到電場強度幅值減小，由此得到電場強度幅值減小為為z = 0處的處的1/1000時，波傳播的距離時，波傳播的距離12.302ln10000.777 m8.89z8.897( , )10

46、0ecos(108.89 )zxz ttzEe8.89 0.877(0.8, )100ecos(108.89 0.8)0.082cos(107.11)V/mxxtttEee8.89 0.8771000.8,cos(108.89 0.8)40.026cos(101.61)A/mycyetttHee故在故在z = 0.8m 處，電場的瞬時表達式為處，電場的瞬時表達式為磁場的瞬時表達式為磁場的瞬時表達式為（3）根據(jù)題意，電場的瞬時表達式為）根據(jù)題意，電場的瞬時表達式為第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編

47、寫452222 8.89 0.821ecos2100ecos240.75mW/mzavzxmczzE Seee （4）在）在z = 0.8m 處的平均坡印廷矢量處的平均坡印廷矢量穿過穿過 1m2 的平均功率的平均功率 Pav = 0.75 mW 由此可知，電磁波在海水中傳播由此可知，電磁波在海水中傳播時衰減很快，尤其在高頻時，衰減更時衰減很快，尤其在高頻時，衰減更為嚴重，這給潛艇之間的通信帶來了為嚴重，這給潛艇之間的通信帶來了很大的困難。若為保持低衰減，工作很大的困難。若為保持低衰減，工作頻率必須很低，但即使在頻率必須很低，但即使在1kHz的低頻下，衰減仍然很明顯。的低頻下，衰減仍然很明顯。

48、(Hz)f(m)海水中的趨膚深度隨頻率海水中的趨膚深度隨頻率變化的曲線變化的曲線第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫46 例例5.3.2 在進行電磁測量時，為了防止室內(nèi)的電子設(shè)備受外在進行電磁測量時，為了防止室內(nèi)的電子設(shè)備受外界電磁場的干擾，可采用金屬銅板構(gòu)造屏蔽室，通常取銅板厚度界電磁場的干擾，可采用金屬銅板構(gòu)造屏蔽室，通常取銅板厚度大于就能滿足要求。若要求屏蔽的電磁干擾頻率范圍從到，試計大于就能滿足要求。若要求屏蔽的電磁干擾頻率范圍從到，試計算至少需要多厚的銅板才能達到要求。銅的參數(shù)為算至少

49、需要多厚的銅板才能達到要求。銅的參數(shù)為=0、=0、 = 5.8107 S/m。 解解：對于頻率范圍的低端：對于頻率范圍的低端 fL =10kHz ，有，有714495.8 101.04 10112101036L 710895.8 101.04 10112101036H 對于頻率范圍的高端對于頻率范圍的高端 fH =100MHz ，有，有第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫47477110.66 mm104105.8 10LLf877116.6m104105.8 10HHf53.3mmLd為了滿足

50、給定的頻率范圍內(nèi)的屏蔽要求，故銅板的厚度為了滿足給定的頻率范圍內(nèi)的屏蔽要求，故銅板的厚度d至少應(yīng)為至少應(yīng)為由此可見，在要求的頻率范圍內(nèi)均可將銅視為良導(dǎo)體，故由此可見，在要求的頻率范圍內(nèi)均可將銅視為良導(dǎo)體，故第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫485.4 色散與群速色散與群速 色散現(xiàn)象色散現(xiàn)象：相速隨頻率變化相速隨頻率變化群速群速：載有信息的電磁波通常是由一個高頻載波和以載頻為中心載有信息的電磁波通常是由一個高頻載波和以載頻為中心 向兩側(cè)擴展的頻帶所構(gòu)成的波包，波包包絡(luò)傳播的速度就向兩側(cè)擴展的頻帶

51、所構(gòu)成的波包，波包包絡(luò)傳播的速度就 是群速。是群速。 單一頻率的電磁波不載有任何有用信息，只有由多個頻率的單一頻率的電磁波不載有任何有用信息，只有由多個頻率的 正弦波疊加而成的電磁波才能攜帶有用信息。正弦波疊加而成的電磁波才能攜帶有用信息。 電磁波的傳播特性與介質(zhì)參數(shù)電磁波的傳播特性與介質(zhì)參數(shù)( 、 和和 )有關(guān)，當(dāng)這些參數(shù)和有關(guān)，當(dāng)這些參數(shù)和 傳播常數(shù)隨頻率變化時，不同頻率電磁波的傳播特性就會有傳播常數(shù)隨頻率變化時，不同頻率電磁波的傳播特性就會有 所不同，這就是色散效應(yīng)，這種媒質(zhì)稱為色散媒質(zhì)。所不同，這就是色散效應(yīng)，這種媒質(zhì)稱為色散媒質(zhì)。第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波

52、電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫49 兩個振幅均為兩個振幅均為Em、角頻率分別為、角頻率分別為 + 和和 、相位、相位常數(shù)分別為常數(shù)分別為 + 和和 的同向行波的同向行波振幅，包絡(luò)波，以角頻率振幅，包絡(luò)波，以角頻率 緩慢變化緩慢變化 不同頻率電磁波的疊加不同頻率電磁波的疊加行波因子，代表沿行波因子，代表沿z 軸傳播的行波軸傳播的行波)()cos(),(001ztEetzEmx1200( , )( , )( , )2cos()cos()xmz tz tz tEtztz EEEe)()cos(),(002ztEetzEmx合成波電場合成波電場第5

53、5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫50)cos()cos(2),(),(),(0021ztztEetzEtzEtzEmx包絡(luò)波，速度包絡(luò)波，速度vgz載波，速度載波，速度vp第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫51dd1pppgvvvv 無色散無色散 正常色散正常色散 反常色散反常色散 群速群速vg：包絡(luò)波的恒定相位點推進速度包絡(luò)波的恒定相位點推進速度gpppppppppgvvvvvvvvvvvddd

54、dddddd)(ddd由由 相速相速vp：載波的的恒定相位點推進速度推進速度載波的的恒定相位點推進速度推進速度00pv00tzC0dlimdgv zconsttpgpvvv , 0ddpgpvvv , 0ddpgpvvv , 0dd第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫52 例例5.3.2 載頻為載頻為 f =100kHz 的窄頻帶信號在海水中傳播，試求的窄頻帶信號在海水中傳播，試求群速。群速。 解解：海水的參數(shù)：海水的參數(shù)： = 4S/m、 r =81、 r =1，當(dāng)，當(dāng) f = 100kHz時

55、，時，有有565022( )631dd631 1(635 1010 m/s 51)dd210 m/s631 112gppppvvvvv ：由得群速1，可視為良導(dǎo)體可視為良導(dǎo)體 1.26 rad/m5 5 10 m/spv vg vp 反常色散媒質(zhì)反常色散媒質(zhì)第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫535.5.1 等離子體中的平面波等離子體中的平面波 自然界中等離子體很多，位于地球上空自然界中等離子體很多，位于地球上空 60 2000 公里處的電離公里處的電離層就是這種等離子體。此之外，還有太陽、流星

56、余跡、火箭噴出層就是這種等離子體。此之外，還有太陽、流星余跡、火箭噴出的廢氣、電弧以及燃燒的火焰等也都是等離子體。的廢氣、電弧以及燃燒的火焰等也都是等離子體。5.5 均勻平面波在各向異性媒質(zhì)中的傳播均勻平面波在各向異性媒質(zhì)中的傳播 等離子體是電離了的氣體，它由大量帶負電的電子、帶正電的離等離子體是電離了的氣體，它由大量帶負電的電子、帶正電的離子以及中性粒子組成。子以及中性粒子組成。等離子體的基本特征之一是帶負電的電子與帶正電的離子具有相等離子體的基本特征之一是帶負電的電子與帶正電的離子具有相等的電量，因而等離子體在宏觀上仍是電中性的。等的電量，因而等離子體在宏觀上仍是電中性的。 第5 5章 均

57、勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫54 分析等離子體中電磁波傳播的方法是把等離子體等效看成介分析等離子體中電磁波傳播的方法是把等離子體等效看成介質(zhì)。質(zhì)。首先通過電磁場與等離子體之間相互作用的物理過程，求出首先通過電磁場與等離子體之間相互作用的物理過程，求出電離層的等效的介電常數(shù)，然后，再討論平面波在這種電各向異電離層的等效的介電常數(shù)，然后，再討論平面波在這種電各向異性媒質(zhì)中的傳播特性。性媒質(zhì)中的傳播特性。 當(dāng)電磁波在等離子體中傳播時，等離子體中的電子和離子在當(dāng)電磁波在等離子體中傳播時，等離子體中的電子和離子

58、在電磁場的作用下運動形成電流，這種由帶電粒子運動形成電流稱電磁場的作用下運動形成電流，這種由帶電粒子運動形成電流稱為運流電流，這一運流電流決定等離子體的等效介電常數(shù)。為運流電流，這一運流電流決定等離子體的等效介電常數(shù)。 如果有一個較強的外加恒定磁場作用于等離子體使其磁化，如果有一個較強的外加恒定磁場作用于等離子體使其磁化，這時等離子體顯示電各向異性的特點，其等效介電常數(shù)是一個張這時等離子體顯示電各向異性的特點，其等效介電常數(shù)是一個張量。量。第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫55 設(shè)外加的恒定磁

59、場為設(shè)外加的恒定磁場為 B0 ，時變磁場為，時變磁場為 B(t) , 若若 B(t) B0 ，僅，僅需考慮恒定磁場需考慮恒定磁場 B0 及時變電場及時變電場 E(t) 對于等離子體的作用。對于等離子體的作用。 在恒定磁場在恒定磁場 B0 及時變電場及時變電場 E(t) 的作用下，電子的運動方程的作用下，電子的運動方程為：為： 0d ( ) ( )( )dv tme E tv tBt對于正弦電磁場，上述方程為對于正弦電磁場，上述方程為222222220000cxxcccyycczzejevEmmeejvEmmevEj m電子質(zhì)量電子質(zhì)量電子電量電子電量0ceBm為電子回旋頻率為電子回旋頻率xxc

60、yej vEvm yycxej vEvm zxej vEm 第5 5章 均勻平面波在無界媒質(zhì)中的傳播電磁場與電磁波電磁場與電磁波高等教育出版社高等教育出版社出版出版電子科技大學(xué)電子科技大學(xué)編寫編寫5633222112110000式中式中202p03311221221202002p1220202p011 , ,)(j , 設(shè)等離子體每單位體積內(nèi)電子數(shù)目為設(shè)等離子體每單位體積內(nèi)電子數(shù)目為N，則運流電流密度為，則運流電流密度為vNe Jv，代入麥克斯韋第一方程，得，代入麥克斯韋第一方程，得00vjNejj HJEvEE說明說明：當(dāng)不存在外加磁場、即：當(dāng)不存在外加磁場、即 時，時， 、00B 1221