激光原理復(fù)習(xí)知識(shí)點(diǎn)培訓(xùn)資料

1、激光原理復(fù)習(xí)知識(shí)點(diǎn)名詞解釋損耗系數(shù)及振蕩條件：|m (go )、 0,即go 。為包括放大器損耗和諧振腔損耗在內(nèi)的平均損耗系數(shù)。線型函數(shù)：引入譜線的線型函數(shù) g(v,vo) -P(V)，線型函數(shù)的單位是 S,括號(hào)中的vo表示線型函P數(shù)的中心頻率，且有g(shù)(v,vo) 1，并在Vo加減 7/2時(shí)下降至最大值的一半。按上式定義的V稱為譜線寬度。多普勒加寬：多普勒加寬是由于做熱運(yùn)動(dòng)的發(fā)光原子所發(fā)出的輻射的多普勒頻移所引起的加寬?？v模競(jìng)爭(zhēng)效應(yīng)：在均勻加寬激光器中，幾個(gè)滿足閾值條件的縱模在震蕩過(guò)程中互相競(jìng)爭(zhēng)，結(jié)果總 是靠近中心頻率V。的一個(gè)縱模得勝，形成穩(wěn)定振蕩，其他縱模都被抑制而熄滅的現(xiàn)象。諧振腔的Q值

2、:無(wú)論是LC振蕩回路，還是光頻諧振腔，都采用品質(zhì)因數(shù)Q值來(lái)標(biāo)識(shí)腔的特性。定義Q w 2 v 。為儲(chǔ)存在腔內(nèi)的總能量，p為單位時(shí)間內(nèi)損耗的總能量。v為腔內(nèi)電P/ p磁場(chǎng)的振蕩頻率。蘭姆凹陷：?jiǎn)文］敵龉β?P與單模頻率vq的關(guān)系曲線，在單模頻率等于0的時(shí)候有一凹陷，稱作蘭姆凹陷。鎖模：一般非均勻加寬激光器如果不采取特殊的選模措施，總是得到多縱模輸出，并且由于空間 燒孔效應(yīng)，均勻加寬激光器的輸出也往往具有多個(gè)縱模，但如果使各個(gè)振蕩的縱模模式的頻率間 隔保持一定，并具有確定的相位關(guān)系，則激光器輸出的是一列時(shí)間間隔一定的超短脈沖。這種使 激光器獲得更窄得脈沖技術(shù)稱為鎖模。光波模：在自由空間具有任意波矢K

3、的單色平面波都可以存在，但在一個(gè)有邊界條件限制的空間V內(nèi)，只能存在一系列獨(dú)立的具有特定波矢k的平面單色駐波；這種能夠存在腔內(nèi)的駐波成為光波模。注入鎖定：用一束弱的性能優(yōu)良的激光注入一自由運(yùn)轉(zhuǎn)的激光器中，控制一個(gè)強(qiáng)激光器輸出光束 的光譜特性及空間特性的鎖定現(xiàn)象。(分為連續(xù)激光器的注入鎖定和脈沖激光器的注入鎖定)。譜線加寬：實(shí)際中的譜線加寬由于各種情況的影響，自發(fā)輻射并不是單色的，而是分布在中心頻 率(e2 e1)/附近一個(gè)很小的頻率范圍內(nèi)。這就叫譜線加寬。頻率牽引：在有源腔中，由于增益物質(zhì)的色散，使縱模頻率比無(wú)源腔縱模頻率更靠近中心頻率， 這種現(xiàn)象叫頻率牽引。自發(fā)輻射：處于高能級(jí)E2的一個(gè)原子自

4、發(fā)的向E1躍遷，并產(chǎn)生一個(gè)能量為hv的光子受及輻射：處于高能級(jí)E2的一個(gè)原子在頻率為v的輻射場(chǎng)作用下，向E1躍遷，并產(chǎn)生一個(gè)能量為hv的光子激光器的組成部分：諧振器，工作物質(zhì)，泵浦源腔的模式：將光學(xué)諧振腔內(nèi)肯能存在的電磁場(chǎng)的本征態(tài)稱為光子簡(jiǎn)并度：處于同一光子態(tài)的光子數(shù)。含義：同態(tài)光子數(shù)、同一模式內(nèi)的光子數(shù)、 處于相干體積內(nèi)的光子數(shù)、處于同一相格內(nèi)的光子數(shù)激光的特性：1.方向性好，最小發(fā)散角約等于衍射極限角2.單色性好3.亮度高相干性好粒子數(shù)反轉(zhuǎn)：在外界激勵(lì)下，物質(zhì)處于非平衡狀態(tài)，使得n2n1增益系數(shù)：光通過(guò)單位長(zhǎng)度激活物質(zhì)后光強(qiáng)增長(zhǎng)的百分?jǐn)?shù)增益飽和：在抽運(yùn)速率一定的條件下，當(dāng)入射光的光強(qiáng)很弱時(shí)

5、，增益系數(shù)是一個(gè)常數(shù)；當(dāng)入射光的光強(qiáng)增大到一定程度后，增益系數(shù)隨光強(qiáng)的增大而減小。Q值：是評(píng)定激光器中光學(xué)諧振腔質(zhì)量好壞的指標(biāo)一一品質(zhì)因數(shù)?？v模：在腔的橫截面內(nèi)場(chǎng)分布是均勻的，而沿腔的軸線方向即縱向形成駐波，駐 波的波節(jié)數(shù)由q決定將這種由整數(shù)q所表征的腔內(nèi)縱向場(chǎng)分布稱為縱模橫模：腔內(nèi)垂直于光軸的橫截面內(nèi)的場(chǎng)分布稱為橫模菲涅爾數(shù)：N,即從一個(gè)鏡面中心看到另一個(gè)鏡面上可劃分的菲涅爾半波帶的數(shù)目。表 征損耗的大小。衍射損耗與 N成反比。自在現(xiàn)模：把開(kāi)腔鏡面上經(jīng)一次往返能再現(xiàn)的穩(wěn)態(tài)場(chǎng)分布稱為自在現(xiàn)?；驒M模。損耗系數(shù)：光通過(guò)單位距離后光強(qiáng)衰減的百分?jǐn)?shù)自激振蕩：不管初始光強(qiáng)多微弱，只要放大器足夠長(zhǎng)，就總能

6、形成確定大小的光強(qiáng)Im，滿足振蕩條件。多普勒效應(yīng)：設(shè)一發(fā)光原子（光源）的中心頻率為。，當(dāng)原子相對(duì)于接收器以速度 運(yùn)動(dòng)時(shí)，接收器測(cè)得的光波頻率變?yōu)椋裕?；多普勒加寬：由于作熱運(yùn)動(dòng)的發(fā)光原子（分子）所發(fā)出的輻射的多普勒頻移引起的4.Vz加寬譜線加寬：由于各種因素的影響，自發(fā)輻射并不是單色的，而是分布在中心頻率附近一個(gè)很小的頻率范圍內(nèi)。譜線寬度：線型函數(shù)在o時(shí)有最大值，下降至最大值的一半，對(duì)應(yīng)得寬度。線性函數(shù)：歸歸一化的自發(fā)輻射光功率，描述單色輻射功率隨頻率變化的規(guī)律， 定義為分布在某一頻率附近單位頻率間隔內(nèi)的自發(fā)輻射功率與整個(gè)頻率范圍內(nèi)的自發(fā) 輻射總功率之比。用于表示譜線的形狀。均勻加寬：引起加寬

7、的物理因素對(duì)每個(gè)原子都是等同的，包括自然加寬、碰撞加 寬及晶格振動(dòng)加寬每個(gè)發(fā)光原子都以整個(gè)線型發(fā)射，不能把線型函數(shù)上的某一特定頻 率和某些特定原子聯(lián)系起來(lái)，每一發(fā)光原子對(duì)光譜線內(nèi)任一頻率都有貢獻(xiàn)。非均勻加寬：原子體系中每個(gè)原子只對(duì)譜線內(nèi)與它的表現(xiàn)中心頻率相應(yīng)的部分有 貢獻(xiàn)，因而可以區(qū)分譜線上的某一頻率范圍是由哪一部分原子發(fā)射的，包括氣體工作 物質(zhì)中的多普勒加寬和固體工作物質(zhì)中的晶格缺陷加寬。激光器振蕩閾值：工作物質(zhì)自發(fā)輻射在光腔內(nèi)因不斷獲得受激放大形成振蕩所需 要的門(mén)限條件，可用反轉(zhuǎn)粒子數(shù)密度，閾值增益系數(shù)，閾值泵浦功率來(lái)表示。ASE :不滿足閾值條件，但處于集居數(shù)反轉(zhuǎn)的工作物質(zhì)對(duì)自發(fā)輻射光具

8、有放大 作用。增益的空間燒孔效應(yīng)：在駐波腔激光器中，腔內(nèi)形成一個(gè)駐波場(chǎng),波腹處增益最 小,而波節(jié)處增益最大，沿光腔方向增益系數(shù)的這種非均勻分布稱為空間燒孔效應(yīng)自選模：設(shè)三個(gè)縱模v1，v2, v3同時(shí)起振，隨著振蕩的持續(xù)光強(qiáng)11 ,12，I3逐漸增大，當(dāng)光強(qiáng)足夠大，（可與Is比擬時(shí)）由于增益飽和，導(dǎo)致增益曲線在各頻率 處整體下降，結(jié)果各縱模由于增益系數(shù)小于閾值增益系數(shù)，先后熄滅，最后僅剩下最接近中心頻率VO的一個(gè)縱模維持自激振蕩，這一現(xiàn)象稱。模式的空間競(jìng)爭(zhēng)：由于空間燒孔效應(yīng)的存在，不同的縱?？衫每臻g內(nèi)不同的粒 子反轉(zhuǎn)數(shù)獲得增益，從而實(shí)現(xiàn)多縱模振蕩。稱為。單模激光器的線寬極限：輸出激光是一個(gè)略有

9、衰減的有限長(zhǎng)波列，具有一定的譜 線寬度。由自發(fā)輻射產(chǎn)生的無(wú)法排除譜線寬度稱為極限線寬。實(shí)際激光器中由于各種 不穩(wěn)定因素，縱模頻率本身的漂移遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于極限線寬總量子效率：發(fā)射熒光的光子數(shù)/工作物質(zhì)從光泵吸收的光子數(shù)。物理意義：抽運(yùn)到E3的例子，一部分無(wú)輻射躍遷到 E2,另一部分通過(guò)其他途徑返回基態(tài)。到達(dá)E2的粒子，一部分自發(fā)輻射躍遷至 E1發(fā)射熒光，一部分無(wú)輻射躍遷至 E1。弛豫時(shí)間：某種狀態(tài)的建立或消亡過(guò)程?？v向弛豫時(shí)間：反轉(zhuǎn)粒子數(shù)的增長(zhǎng)與衰減所需時(shí)間。橫向弛豫時(shí)間 T2：宏觀感應(yīng)電極化的產(chǎn)生和消亡不是瞬時(shí)的。極 化強(qiáng)度P(z, t)較E(z, t)落后的時(shí)間T2即是橫向弛豫時(shí)間。馳豫振蕩：固體

10、脈沖激光器所輸出的并不是平滑的光脈沖，而是一群寬度只有微 秒量級(jí)的短脈沖序列，即所謂 尖峰”序列。激勵(lì)越強(qiáng)，則短脈沖之間的時(shí)間間隔越 小。稱作。反蘭姆凹陷：在飽和吸收穩(wěn)頻中，把吸收管放在諧振腔內(nèi)，并且腔內(nèi)有一頻率為1的模式振蕩，若i 。，購(gòu)正向傳播的行波及反向傳播的行坡分別在吸收曲線的形 成兩個(gè)燒孔。若1 = 0，剛正反向傳播的行波共同在吸收曲線的中心頻率處燒一個(gè) 孑L。若作出光強(qiáng)一定時(shí)吸收系數(shù)和振蕩頻率的關(guān)系曲線，則曲線出現(xiàn)凹陷，激光器輸 出功率出現(xiàn)一個(gè)尖銳的尖峰。二簡(jiǎn)答題譜線加寬的類型？什么是均勻加寬，非均勻加寬？他們各自的特點(diǎn)是什么？類型:均勻加寬(自然加寬，碰撞加寬，晶格振動(dòng)加寬)，非

11、均勻加寬(多普勒加寬，晶格缺陷加 寬)，綜合加寬。均勻加寬及特點(diǎn)：引起加寬的物理因素對(duì)每個(gè)原子都是相同的。特點(diǎn)：每個(gè)發(fā)光原子都以整個(gè)線 型發(fā)射，不能把線型函數(shù)上某一特定原子聯(lián)系起來(lái)。每個(gè)發(fā)光原子對(duì)光譜線內(nèi)任一頻率都有貢 獻(xiàn)。非均勻加寬特點(diǎn)：原子體系中每一個(gè)原子只對(duì)譜線內(nèi)與他的表觀中心頻率相應(yīng)的部分有貢獻(xiàn)，因 而可以區(qū)分譜線中的某一頻率范圍是哪一部分原子發(fā)射的。什么是激光工作物質(zhì)的縱模和橫模燒孔效應(yīng)？他們對(duì)激光器工作模式的影響。在非均勻加寬工作物質(zhì)中，頻率為、人的強(qiáng)光只在、兒附近寬度約為Vh 1 1 V1 的范圍內(nèi)引起V1V1VH / I S反轉(zhuǎn)集聚數(shù)飽和，對(duì)表觀中心頻率處在燒孔范圍外的反轉(zhuǎn)集聚

12、數(shù)沒(méi)有影響。若有一頻率V的弱光同時(shí)入射，如果頻率 V處在強(qiáng)光造成的燒孔范圍之內(nèi)，則由于集聚數(shù)反轉(zhuǎn)的減少，弱光增益系數(shù) 將小于小信號(hào)增益系數(shù)。如果頻率V在燒孔范圍之外，則弱光增益系數(shù)不受強(qiáng)光的影響，、而仍等于小信號(hào)增益系數(shù)。所以在增益系數(shù)-頻率曲線上，頻率為 V1處產(chǎn)生一個(gè)凹陷。此現(xiàn)象稱為增益曲線的燒孔效應(yīng)。燒孔效應(yīng)一般使激光器工作于多縱模和多橫模的情況，不利于提高光的相干性 但有利于增加光的能量或功率。鎖模的目的和意義及其方法。目的是為了得到更窄的脈沖。方法：主動(dòng)鎖模（振幅調(diào)制鎖模和相位調(diào)制鎖模），被動(dòng)鎖模。簡(jiǎn)述速率方程所說(shuō)明的問(wèn)題及應(yīng)用情況。速率方程表征激光器腔內(nèi)光子數(shù)和工作物質(zhì)各有關(guān)能級(jí)上

13、的原子數(shù)隨時(shí)間變化的微分方程組。它只能給出激光的強(qiáng)度特性，而不能揭示出色散 （頻率牽引）效應(yīng)，也不能給出與激 光場(chǎng)的量子起伏有關(guān)的特性。對(duì)于燒孔效應(yīng)、蘭姆凹陷、多模競(jìng)爭(zhēng)等，則只能給出粗略 的近似描述。簡(jiǎn)述穩(wěn)定球面腔中橫模形成的過(guò)程及分布特點(diǎn)。設(shè)想一均勻平面波垂直入射到傳輸線的第一個(gè)孔闌上，第一個(gè)孔面波的強(qiáng)度分布應(yīng)該是均勻的。由于衍射，再穿過(guò)該孔后波前將發(fā)生變化，并且波束將產(chǎn)生若干旁瓣，也就是說(shuō)，已不再是均勻 平面波了。當(dāng)它達(dá)到第二孔時(shí)，其邊緣部分將比中心部分小。而且第二個(gè)孔面將不再是等相位面 了。通過(guò)第二個(gè)孔時(shí)，波束又將發(fā)生衍射然后經(jīng)過(guò)第三個(gè)孔每經(jīng)過(guò)一個(gè)孔波的振幅和相位將發(fā)生一次改變，通過(guò)若干

14、個(gè)孔后，波的振幅和相位分布被改變成這樣的形狀，以至于他們不再受衍 射的影響。當(dāng)通過(guò)足夠多的孔闌時(shí)，鏡面上的場(chǎng)的振幅和相位分布將不再發(fā)生變化，即形成橫 模。鏡面中心附近的場(chǎng)振幅和相位分布可以用厄米特-高斯函數(shù)描述。橫模在鏡面上振幅分布的特點(diǎn)取決于厄米特多項(xiàng)式和高斯分布函數(shù)的乘積。厄米特多項(xiàng)式的零點(diǎn)決定場(chǎng)的節(jié)線，厄米特多項(xiàng) 式的正負(fù)交替變化與高斯函數(shù)隨X,Y的增大而單調(diào)下降的特性決定場(chǎng)分布的外形輪廓。由于m階厄米特多項(xiàng)式有 m個(gè)零點(diǎn)，因此 TEM mn橫模在X方向有m條節(jié)線，沿y方向有n條節(jié)線。簡(jiǎn)述Q調(diào)制技術(shù)原理。為了得到更高的峰值功率和窄的單個(gè)脈沖，采用Q調(diào)制技術(shù)。它是通過(guò)某種方法是諧振腔的損耗

15、因子 按照規(guī)定的程序變化，在泵浦激勵(lì)剛開(kāi)始的時(shí)候，使光腔具有高損耗因子H，激光器由于閾H值高而不能產(chǎn)生激光振蕩，于是亞穩(wěn)態(tài)上的粒子數(shù)便可以積累到較高的水平。然后在適當(dāng)?shù)臅r(shí)刻，使腔的損耗因子突然降到，閾值也隨之突然降低，此時(shí)反轉(zhuǎn)集聚數(shù)大大超過(guò)閾值，手機(jī)輻射也迅速的增強(qiáng)。于是在極短的時(shí)間內(nèi)上能級(jí)儲(chǔ)存的大部分粒子的能量轉(zhuǎn)變?yōu)榧す饽芰?，形成一個(gè)很強(qiáng)的激光巨脈沖輸出。方法：電光調(diào) Q,聲光調(diào)Q,被動(dòng)調(diào)Q。激光器的組成部分及作用。激光器應(yīng)該包括光放大器和光諧振腔兩部分，但對(duì)光腔的作用歸結(jié)為兩點(diǎn)：（1）模式選擇。保證激光器的單模振蕩，從而提高激光器的相干性。（2）提供軸向光波模的反饋。q參數(shù)的定義及應(yīng)用q參

16、數(shù)可以用來(lái)分析高斯光束的傳輸問(wèn)題；用于分析高斯光束的聚焦和準(zhǔn)直；分析高斯光束的自再現(xiàn)變換。電光調(diào)節(jié)q開(kāi)關(guān)注意的問(wèn)題要獲得一高峰值功率的窄脈沖，對(duì)同步電路的要求是：a 給出可靠的觸發(fā)信號(hào)去點(diǎn)燃氙燈。b在點(diǎn)燃氙燈的同時(shí)，給出一脈沖信號(hào)經(jīng)過(guò)一段延遲時(shí)間后，退去晶體上的電壓，打開(kāi) Q開(kāi)關(guān)。延遲時(shí)間可靠、準(zhǔn)確、可調(diào)。c退 電壓要快開(kāi)關(guān)速度快。d.晶體上加四分之一波長(zhǎng)電壓，要求穩(wěn)定可調(diào)。e.保證Q開(kāi)關(guān)關(guān)的及時(shí)。YAG激光器開(kāi)始工作時(shí)泵浦等上有高壓，調(diào)制是不要碰及，實(shí)驗(yàn)中激光器 輸出的光能量高、功率密度大，應(yīng)避免直射到眼睛。特別是532nm綠光。避免用手接觸激光器的輸出鏡，晶體的鍍膜面，膜片應(yīng)防潮。簡(jiǎn)述用掃

17、描干涉儀確定激光器輸出光中縱橫模的原理掃描干涉儀接受的信號(hào)連接到示波器上，拍下示波器上的縱橫模分布圖。根據(jù)干涉序個(gè)數(shù)和頻譜的周期性，確定哪些模式屬于同一個(gè)干涉序。在同一個(gè)干涉序內(nèi)，根 據(jù)縱模的定義，測(cè)出縱模頻率間隔確定示波器熒光屏上頻率增加的方向，一遍確定同一個(gè)縱模序數(shù)內(nèi)哪些模是基橫模，哪些是高階橫模。測(cè)出不同橫模的頻率間隔觀察激光器在遠(yuǎn)處屏上的光斑形狀，辨認(rèn)出每個(gè)橫模的序數(shù)，即mn。11簡(jiǎn)述Nd: YAG激光器的結(jié)構(gòu)和輸出特性Nd: YAG激光器以Nd:YAG晶體為工作物質(zhì)，它屬四能級(jí)系統(tǒng)，并具有量子效率高、受激輻射面大的優(yōu)點(diǎn)。其閾值非常小，而且釔鋁石榴石晶體還具有較高的熱導(dǎo)率，易于散熱，因

18、此Nd: YAG激光器不僅可以單次脈沖運(yùn)轉(zhuǎn)，出功率已超過(guò)1000W，每秒5000次重復(fù)頻率的輸出峰值功率已達(dá)千瓦以上，每秒幾十次還可以高重復(fù)率或者聯(lián)系運(yùn)轉(zhuǎn)。目前，Nd: YAG激光器的最大輸重復(fù)頻率的調(diào) Q激光器的峰值功率可達(dá)幾百瓦.o Nd： YAG激光器的應(yīng)用非常廣泛，它主要用在加工方面，用于打孔、切割、劃片、焊接、阻值微調(diào)、打標(biāo)和表面改性等。He- Ne激光器的結(jié)構(gòu)和輸出特性He-Ne激光器的基本結(jié)構(gòu)由激光管和電源兩部分組成，其中，激光管主要包括放電管、 電極和諧振腔三部分 放電管是He-Ne激光器的核心。放電管通常由毛細(xì)管和儲(chǔ)氣室構(gòu) 成。當(dāng)在電極上施加高壓后，毛細(xì)管中的氣體開(kāi)始放電，使

19、氖原子產(chǎn)生粒子數(shù)反轉(zhuǎn)。按照諧 振腔與放電管的放置方式不同，可分為內(nèi)腔式、外腔式和半內(nèi)腔式特點(diǎn)：He-Ne激光器輸出連續(xù)光，主要工作波段在可見(jiàn)光到近紅外區(qū)域，其中，最常用的工作波長(zhǎng)為632.8nm(紅光),其次是1.15 yn和 3.39卩山以及1.52543.5nm等。He-Ne激光器輸出光束質(zhì)量很高，表現(xiàn)為單色性好(Av 20H和方向性好(Q1mrad)o由于增益 低，輸出功率一般為毫瓦量級(jí)(0.5100mW)o器件結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單,造價(jià)低廉。應(yīng)用：He-Ne 激光器廣泛應(yīng)用于準(zhǔn)直、精密計(jì)量、信息處理、醫(yī)療、照排印刷等領(lǐng)域co2激光器C02激光器的輸出特性有兩個(gè)顯著的特點(diǎn)：其一是輸出功率或能量相當(dāng)大

20、，能量轉(zhuǎn)換 效率高。C02激光器連續(xù)輸出功率可達(dá)數(shù)十萬(wàn)瓦，是所有激光器中連續(xù)輸出功率最高 的器件；脈沖輸出能量可達(dá)數(shù)萬(wàn)焦，脈寬可壓縮到納秒量級(jí)，脈沖功率密度可達(dá)太瓦量 級(jí)。其二是輸出波長(zhǎng)分布在918 ym波段，已觀察到的激光譜線二百多條。其中,911 ym紅外波段中最重要的輸出波長(zhǎng)10.6卩山處于大氣傳輸?shù)拇翱?，有利于激?測(cè)距、激光制導(dǎo)、大氣通信等方面的應(yīng)用，且該波長(zhǎng)對(duì)人眼安全。紅寶石激光器從應(yīng)用觀點(diǎn)看，紅寶石激光器輸出可見(jiàn)光極具吸引力，一是因?yàn)楣怆娞綔y(cè)器件的響應(yīng)波 長(zhǎng)大多位于可見(jiàn)光區(qū)，而大多數(shù)稀土元素四能級(jí)系統(tǒng)固體激光器工作波長(zhǎng)則位于近紅外區(qū) 域，二是對(duì)于全息照相等應(yīng)用，需要使用可見(jiàn)光作為光源。缺點(diǎn):能級(jí)結(jié)構(gòu)屬三能級(jí)系統(tǒng)，器件閾值高；晶體性能隨溫度變化明顯，室溫下不適于做連續(xù)和高重頻器件。鈦寶石激光器激活離子為三價(jià)鈦離子（Ti3+），激光波長(zhǎng)在660nm1.1ym叫范圍內(nèi)連續(xù)可調(diào)，峰值波長(zhǎng)在800nm附近，是目前調(diào)諧范圍最寬的激光器之一。鈦寶石激光器的激光上能級(jí)壽命較短，只有3.2 y ,用燈泵較困難，通常用氬離子激光、Nd:YAG倍頻激光泵浦。采用自鎖模技術(shù)，欽寶石激光器可直接輸出脈寬短至6.5fs的激光脈沖，這是所有激光器中從諧振腔直接輸出的最窄激光脈沖。調(diào)諧范圍最寬和鎖模脈寬最窄兩大特點(diǎn) 使得鈦寶石激光器成為目前最重要的