第一章 流體流動(dòng)與輸送 中職

2023/2/4流體流動(dòng)第一節(jié):流體概述第二節(jié):流體靜止的基本方程第三節(jié):流體在管內(nèi)的流動(dòng)第四節(jié):管路流動(dòng)現(xiàn)象及阻力計(jì)算2023/2/4特征：定義:壓縮性：第一

節(jié)流體概述在剪應(yīng)力作用下能產(chǎn)生連續(xù)變形的物體稱為流體。如氣體和液體。在外力作用下其內(nèi)部發(fā)生相對(duì)運(yùn)動(dòng)?？辜艉涂箯埖哪芰苄?；無(wú)固定形狀，隨容器的形狀而變化具有流動(dòng)性。即可壓縮流體：流體的體積如果隨壓力及溫度變化。氣體不可壓縮流體：流體的體積如果不隨壓力及溫度變化。液體2023/2/4第二

節(jié)流體靜止的基本方程內(nèi)容：流體在外力作用下達(dá)到平衡的規(guī)律，主要討論流體在重力作用下的平衡規(guī)律一、流體的密度二、流體的壓強(qiáng)三、流體靜力學(xué)方程分三部分：2023/2/4

一、流體的密度

1.密度定義單位體積的流體所具有的質(zhì)量，ρ;SI單位kg/m3。式中

ρ——

流體的密度，kg/m3；

m——流體的質(zhì)量，kg；

v——流體的體積，m3。2023/2/4

不同的流體密度是不同的，對(duì)一定的流體，密度是壓力p和溫度T的函數(shù)，可用下式表示：

液體的密度隨壓力的變化甚?。O高壓力下除外），可忽略不計(jì)，但其隨溫度稍有改變。氣體的密度隨壓力和溫度的變化較大。

液體：——不可壓縮性流體氣體：——可壓縮性流體2.影響ρ的主要因素2023/2/43.液體混合物的密度ρm

液體混合時(shí)，體積往往有所改變。若混合前后體積不變，則1kg混合液的體積等于各組分單獨(dú)存在時(shí)的體積之和，令液體混合物中各組分的質(zhì)量分率分別為:

2023/2/44.與密度相關(guān)的幾個(gè)物理量

1）比容：?jiǎn)挝毁|(zhì)量的流體所具有的體積，用υ表示，單位為m3/kg。

2）比重(相對(duì)密度)：某物質(zhì)的密度與4℃下的水的密度的比值，用d表示。在數(shù)值上:—液體混合物密度計(jì)算式亦即流體的比容是密度的倒數(shù)2023/2/4二、流體的壓強(qiáng)（N/m2，即Pa）其它常用單位有：

atm（標(biāo)準(zhǔn)大氣壓）、工程大氣壓kgf/cm2、bar；流體柱高度（mmH2O，mmHg等）。

1.壓強(qiáng)的定義在靜止流體內(nèi)，垂直作用于流體單位表面積上的壓力，稱為流體的靜壓強(qiáng)，簡(jiǎn)稱壓強(qiáng)。習(xí)慣上稱為壓力。作用于整個(gè)面上的力稱為總壓力。換算關(guān)系：2023/2/42.壓強(qiáng)的表示方法1）絕對(duì)壓強(qiáng)（絕壓）：流體體系的真實(shí)壓強(qiáng)稱為絕對(duì)壓強(qiáng)。

2）表壓

強(qiáng)（表壓）：壓力上讀取的壓強(qiáng)值稱為表壓。

表壓強(qiáng)=絕對(duì)壓強(qiáng)--大氣壓強(qiáng)

3）真空度：真空表的讀數(shù)

真空度=大氣壓強(qiáng)-絕對(duì)壓強(qiáng)=-表壓2023/2/4圖絕對(duì)壓力、表壓和真空度的關(guān)系絕對(duì)壓力測(cè)定壓力表壓大氣壓當(dāng)時(shí)當(dāng)?shù)卮髿鈮海ū韷簽榱悖┙^對(duì)壓力為零真空度絕對(duì)壓力測(cè)定壓力（a）測(cè)定壓力>大氣壓（b）測(cè)定壓力<大氣壓2023/2/4第三節(jié)流體在管內(nèi)的流動(dòng)研究?jī)?nèi)容：工業(yè)生產(chǎn)中管內(nèi)流動(dòng)規(guī)律，主要是兩個(gè)方程式：連續(xù)性方程；柏努利方程一、流量與流速二、定態(tài)流動(dòng)與非定態(tài)流動(dòng)三、連續(xù)性方程式四、能量衡算方程式五、柏努利方程式的應(yīng)用分五部分：2023/2/4一、流量與流速

1.流量

單位時(shí)間內(nèi)流過(guò)管道任一截面的流體量，稱為流量。

若流量用體積來(lái)計(jì)量，稱為體積流量qv；單位為：m3/s。

若流量用質(zhì)量來(lái)計(jì)量，稱為質(zhì)量流量qm；單位：kg/s。

體積流量和質(zhì)量流量的關(guān)系是：qm=ρ

qv2023/2/42.流速實(shí)驗(yàn)證明，流體在管道內(nèi)流動(dòng)時(shí)，由于流體具有粘性，管道橫截面上流體質(zhì)點(diǎn)速度是沿半徑變化的。管道中心流速最大，愈靠管壁速度愈小，在緊靠管壁處，由于液體質(zhì)點(diǎn)粘附在管壁上，其速度等于零。平均速度:在工程計(jì)算上為方便起見(jiàn)，流體的流速通常指整個(gè)截面上的平均流速，用u表示；單位為：m/s。數(shù)學(xué)表達(dá)式為：

流速：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)流體在流動(dòng)方向上所流過(guò)的距離，以u(píng)表示，其單位為m/s。2023/2/4質(zhì)量流速：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)流體流過(guò)管道單位面積的質(zhì)量流量用 q表示，單位為kg/(m2.s)。流量與流速的關(guān)系為：

3.流量與流速的關(guān)系2023/2/4生產(chǎn)實(shí)際中，管道直徑應(yīng)如何確定？流體輸送管路的直徑可根據(jù)流量和流速用上式進(jìn)行計(jì)算，流量一般為生產(chǎn)任務(wù)所決定，而合理的流速則應(yīng)根據(jù)經(jīng)濟(jì)權(quán)衡決定，一般液體流速為0.5～3m/s。氣體為10～30m/s。某些流體在管道中的常用流速范圍，可參閱有關(guān)手冊(cè)。

4.管道直徑的估算一般管道的截面均為圓形，若以d表示管道內(nèi)徑，有：

——管道直徑的計(jì)算式2023/2/45.舉例

某廠要求安裝一根輸水量為30m3/h的管道，試選擇合適的管徑。解：依據(jù)管道內(nèi)徑計(jì)算式，管內(nèi)徑為

選取水在管內(nèi)的流速u(mài)＝1.8m/s(自來(lái)水1-1.5,水及低粘度液體1.5-3.0)2023/2/4因此，水在輸送管內(nèi)的實(shí)際操作流速為：

查管道規(guī)格，確定選用φ89×4（外徑89mm，壁厚4mm）的管子，則其內(nèi)徑為

d=89-(4×2)＝81mm＝0.081m

2023/2/4二、定態(tài)流動(dòng)與非定態(tài)流動(dòng)流動(dòng)系統(tǒng)定態(tài)流動(dòng)流動(dòng)系統(tǒng)中各截面上流體的流速、壓強(qiáng)、密度等有關(guān)物理量?jī)H隨位置而改變，不隨時(shí)間而改變。非定態(tài)流動(dòng)上述物理量既隨位置而變，又隨時(shí)間而變。例:水箱3上部不斷地有水從進(jìn)水管1注入，而從下部排水管4不斷地排出，且在單位時(shí)間內(nèi)，進(jìn)水量總是大于排水量，多余的水由水箱上方溢流管2溢出，以維持箱內(nèi)水位恒定不變。2023/2/4（排水管不同管徑處），經(jīng)測(cè)定發(fā)現(xiàn)，該兩截面上的流速和壓強(qiáng)雖然不相等，但每一截面上的流速與壓強(qiáng)并不隨時(shí)間而變化，這種情況屬于定態(tài)流動(dòng)。定態(tài)流動(dòng)：若在流動(dòng)系統(tǒng)中，任意取兩個(gè)截面非定態(tài)流動(dòng)：若將水箱進(jìn)水管閥門(mén)關(guān)閉，箱內(nèi)的水仍由排水管不斷排出，由于箱內(nèi)無(wú)水補(bǔ)充，則水位逐漸下降，各截面上水的流速與壓強(qiáng)也隨之而降低，此時(shí)各截面上水的流速與壓強(qiáng)不但隨位置而變，還隨時(shí)間而變，這種情況屬于非定態(tài)流動(dòng)。后面的討論都是基于定態(tài)流動(dòng)的問(wèn)題。

2023/2/4三、連續(xù)性方程設(shè)流體在如圖所示的定態(tài)流動(dòng)管道系統(tǒng)中:

作連續(xù)穩(wěn)定流動(dòng);

從截面1-1流入，從截面2-2流出；

若在管道兩截面之間無(wú)流體漏損，根據(jù)質(zhì)量守恒定律，從截面1-1進(jìn)入的流體質(zhì)量流量應(yīng)等于從截面2-2流出的流體質(zhì)量流量。即：

2023/2/4如果把這一關(guān)系推廣到管路系統(tǒng)的任一截面，有：若流體為不可壓縮流體

——管內(nèi)定態(tài)流動(dòng)的連續(xù)性方程

2023/2/4對(duì)于圓形管道，表明：當(dāng)體積流量VS一定時(shí)，管內(nèi)流體的流速與管道直徑的平方成反比。管內(nèi)定態(tài)流動(dòng)的連續(xù)性方程式反映了在定態(tài)流動(dòng)系統(tǒng)中，流量一定時(shí)，管路各截面上流速的變化規(guī)律。此規(guī)律與管路的安排以及管路上是否裝有管件、閥門(mén)或輸送設(shè)備等無(wú)關(guān)。2023/2/4例

如附圖所示的輸水管道，管內(nèi)徑為：d1=2.5cm；d2=10cm；d3=5cm。（1）當(dāng)流量為4L/s時(shí)，各管段的平均流速為若干？（2）當(dāng)流量增至8L/s或減至2L/s時(shí)，平均流速如何變化？

d1

d2

d32023/2/4解(1)根據(jù)平均流速公式，則根據(jù)流速與管道直徑換算公式，有相應(yīng)地，2023/2/4

流量減小至2L/s時(shí)，即流量減小1/2，各段流速亦為原值的1/2，即

u1＝4.08m/s，u2=0.26m/s，u3=1.02m/s

(2)各截面流速比例保持不變，流量增至8L/s時(shí)，流量增為原來(lái)的2倍，則各段流速亦增加至2倍，即

u1＝16.3m/s，u2=1.02m/s，u3=4.08m/s2023/2/41.流體流動(dòng)的總能量衡算

在下圖的定態(tài)流動(dòng)系統(tǒng)中，流體從截面1-1`流入，經(jīng)粗細(xì)不同的管道，從截面2-2`流出。管路上裝有對(duì)流體作功的泵2及向流體輸入或從流體取出能量的換熱器1。設(shè)u、p、Z、A、v為各截面處的流速、壓強(qiáng)、高度、截面積、比容。1kg流體進(jìn)、出系統(tǒng)時(shí)輸入和輸出的能量有下面各項(xiàng)：四、能量衡算方程式2023/2/4②位能：流體因處于重力場(chǎng)內(nèi)而具有的能量。相當(dāng)于質(zhì)量為m的流體自基準(zhǔn)水平面升舉到某高度Z所作的功，即單位質(zhì)量流體的位能

③動(dòng)能：流體以一定的流速流動(dòng)而具有的能量。

單位質(zhì)量流體所具有的動(dòng)能④靜壓能（流動(dòng)功）：通過(guò)某截面的流體具有的用于克服壓力功的能量

①內(nèi)能：物質(zhì)內(nèi)部能量的總和稱為內(nèi)能。單位質(zhì)量流體的內(nèi)能以U表示，單位J/kg。1）流體本身具有的能量2023/2/4流體在截面處所具有的壓力流體通過(guò)截面所走的距離為

流體通過(guò)截面的靜壓能單位質(zhì)量流體所具有的靜壓能

單位質(zhì)量流體本身所具有的總能量為：如果在內(nèi)部有液體流動(dòng)的管壁上開(kāi)孔，并與一根垂直的玻璃管相接液體便會(huì)在玻璃管內(nèi)上升，上升的液柱高度便是運(yùn)動(dòng)著流體在該截面處的靜壓強(qiáng)的表現(xiàn)。

其中位能、動(dòng)能及靜壓能又稱為機(jī)械能，三者之和稱為總機(jī)械能或總能量。

2023/2/4①熱：設(shè)換熱器向1kg流體交換的熱量為2）系統(tǒng)與外界交換的能量②外功（凈功）：1kg流體通過(guò)泵（或其他輸送設(shè)備）所獲得的能量，稱為外功或凈功，有時(shí)還稱為有效功，即

We的符號(hào)是流體接受外功為正，向外界做功為負(fù)。的符號(hào)是流體吸熱為正，流體放熱為負(fù)3）總能量衡算根據(jù)能量守恒定律，連續(xù)定態(tài)流動(dòng)系統(tǒng)的能量衡算是以輸入的總能量等于輸出的總能量為依據(jù)的，于是便可列出1kg流體為基準(zhǔn)的能量衡算式，即：∑輸入能量=∑輸出能量2023/2/4——定態(tài)流動(dòng)過(guò)程的總能量衡算式

2023/2/4流體與環(huán)境所交換的熱阻力損失加熱而引起體積膨脹所作的功，J/kg

根據(jù)熱力學(xué)第一定律有：1）流動(dòng)系統(tǒng)的機(jī)械能衡算式2.流動(dòng)系統(tǒng)的機(jī)械能衡算式——柏努利方程2023/2/4代入上式得：——流體定態(tài)流動(dòng)過(guò)程中的機(jī)械能衡算式

2023/2/4對(duì)于理想流體，當(dāng)沒(méi)有外功加入時(shí)We=0且——柏努利方程或2）柏努利方程（Bernalli）

當(dāng)流體不可壓縮時(shí)，有2023/2/43.柏努利方程式的討論1）柏努利方程式表明理想流體在管內(nèi)做定態(tài)流動(dòng)，沒(méi)有外功加入時(shí)，任意截面上單位質(zhì)量流體的總機(jī)械能即動(dòng)能、位能、靜壓能之和為一常數(shù)，用E表示。即：1kg理想流體在各截面上的總機(jī)械能相等，但各種形式的機(jī)械能卻不一定相等，可以相互轉(zhuǎn)換。2）對(duì)于實(shí)際流體，在管路內(nèi)流動(dòng)時(shí)，應(yīng)滿足：上游截面處的總機(jī)械能大于下游截面處的總機(jī)械能。

2023/2/43）式中各項(xiàng)的物理意義處于某個(gè)截面上的流體本身所具有的能量流體流動(dòng)過(guò)程中所獲得或消耗的能量We和Σhf：We：輸送設(shè)備對(duì)單位質(zhì)量流體所做的有效功，Ne：?jiǎn)挝粫r(shí)間輸送設(shè)備對(duì)流體所做的有效功，即有效功率4）當(dāng)體系無(wú)外功，且處于靜止?fàn)顟B(tài)時(shí)流體的靜力狀態(tài)是流體流動(dòng)狀態(tài)的一個(gè)特例2023/2/45）以單位重量的流體為衡算基準(zhǔn)的柏努利方程[m]

位壓頭，動(dòng)壓頭，靜壓頭、

壓頭損失

He：輸送設(shè)備對(duì)流體所提供的有效壓頭稱2023/2/4五、柏努利方程式的應(yīng)用

1.應(yīng)用柏努利方程的注意事項(xiàng)

1）作圖并確定衡算范圍根據(jù)題意畫(huà)出流動(dòng)系統(tǒng)的示意圖，并指明流體的流動(dòng)方向，定出上下截面，以明確流動(dòng)系統(tǒng)的衡標(biāo)范圍。2）截面的截取兩截面都應(yīng)與流動(dòng)方向垂直，并且兩截面的流體必須是連續(xù)的，所求得未知量應(yīng)在兩截面或兩截面之間，截面的有關(guān)物理量Z、u、p等除了所求的物理量之外，都必須是已知的或者可以通過(guò)其它關(guān)系式計(jì)算出來(lái)。2023/2/43）基準(zhǔn)水平面的選取所以基準(zhǔn)水平面的位置可以任意選取，但必須與地面平行，為了計(jì)算方便，通常取基準(zhǔn)水平面通過(guò)衡算范圍的兩個(gè)截面中的任意一個(gè)截面。如衡算范圍為水平管道，則基準(zhǔn)水平面通過(guò)管道中心線，ΔZ=0。4）單位必須一致在應(yīng)用柏努利方程之前，應(yīng)把有關(guān)的物理量換算成一致的單位，然后進(jìn)行計(jì)算。兩截面的壓強(qiáng)除要求單位一致外，還要求表示方法一致。2023/2/42.柏努利方程的應(yīng)用1）確定容器間的相對(duì)位置例：如本題附圖所示，密度為850kg/m3的料液從高位槽送入塔中，高位槽中的液面維持恒定，塔內(nèi)表壓強(qiáng)為9.81×103Pa，進(jìn)料量為5m3/h，連接管直徑為φ38×2.5mm，料液在連接管內(nèi)流動(dòng)時(shí)的能量損失為30J/kg(不包括出口的能量損失)，試求高位槽內(nèi)液面應(yīng)為比塔內(nèi)的進(jìn)料口高出多少？2023/2/4分析：解：

取高位槽液面為截面1-1’，連接管出口內(nèi)側(cè)為截面2-2’,并以截面2-2’的中心線為基準(zhǔn)水平面，在兩截面間列柏努利方程式：高位槽、管道出口兩截面u、p已知求△Z柏努利方程2023/2/4式中：Z2=0；Z1=?

P1=0(表壓)；P2=9.81×103Pa(表壓）由連續(xù)性方程∵A1>>A2,We=0，∴u1<<u2,可忽略，u1≈0。將上列數(shù)值代入柏努利方程式，并整理得：2023/2/4

2）確定輸送設(shè)備的有效功率

例：如圖所示，用泵將河水打入洗滌塔中，噴淋下來(lái)后流入下水道，已知道管道內(nèi)徑均為0.1m，流量為84.82m3/h，水在塔前管路中流動(dòng)的總摩擦損失(從管子口至噴頭進(jìn)入管子的阻力忽略不計(jì))為10J/kg，噴頭處的壓強(qiáng)較塔內(nèi)壓強(qiáng)高0.02MPa，水從塔中流到下水道的阻力損失可忽略不計(jì)，泵的效率為65%，求泵所需的功率。2023/2/4分析：求NeNe=WeWs/η求We柏努利方程P2=?塔內(nèi)壓強(qiáng)整體流動(dòng)非連續(xù)截面的選??？

解：取塔內(nèi)水面為截面3-3’，下水道截面為截面4-4’，取地平面為基準(zhǔn)水平面，在3-3’和4-4’間列柏努利方程：2023/2/4將已知數(shù)據(jù)代入柏努利方程式得：計(jì)算塔前管路，取河水表面為1-1’截面，噴頭內(nèi)側(cè)為2-2’截面，在1-1’和2-2’截面間列柏努利方程。2023/2/4式中：2023/2/4將已知數(shù)據(jù)代入柏努利方程式泵的功率：2023/2/4一、有關(guān)粘性的概念二、流體在管路中的流動(dòng)阻力三、管路中的總能量損失四、簡(jiǎn)單管路的計(jì)算五、復(fù)雜管路的計(jì)算六、阻力對(duì)管路流動(dòng)的影響第四

節(jié)管路流動(dòng)現(xiàn)象及阻力計(jì)算分三部分：主要進(jìn)行概念性的介紹，以了解情況內(nèi)容：2023/2/4一、有關(guān)粘性的概念

1.流體的內(nèi)摩擦力：運(yùn)動(dòng)著的流體內(nèi)部相鄰兩流體層間的作用力。又稱為粘滯力或粘性摩擦力?！黧w阻力產(chǎn)生的依據(jù)2.剪應(yīng)力：?jiǎn)挝幻娣e上的內(nèi)摩擦力，以τ表示。3.粘性：流體流動(dòng)時(shí)產(chǎn)生內(nèi)摩擦力的性質(zhì)。流體粘性越大，其流動(dòng)性就越小。如從桶底放水和油。粘性是流體的基本物理特性之一。任何流體都有粘性，粘性只有在流體運(yùn)動(dòng)時(shí)才會(huì)表現(xiàn)出來(lái)。2023/2/41.能量損失：流體在管內(nèi)從第一截面流到第二截面時(shí)，由于流體層之間或流體之間的湍流產(chǎn)生的內(nèi)摩擦阻力，使一部分機(jī)械能轉(zhuǎn)化為熱能。我們把這部分機(jī)械能稱為能量損失。能量損失可以通過(guò)阻力計(jì)算求得。2.流動(dòng)阻力：流體在管路中的流動(dòng)阻力可分為直管阻力和局部阻力兩類。3.直管阻力hf：流體流經(jīng)一定管徑的直管時(shí)由于流體的內(nèi)摩擦而產(chǎn)生的阻力。4.局部阻力hf`：流體流經(jīng)管路中的管件、閥門(mén)及管截面的突然擴(kuò)大及縮小等局部地方所引起的阻力。二、流體在管路中的流動(dòng)阻力2023/2/45.直管阻力：λ為摩擦因數(shù)6.局部阻力：1）阻力系數(shù)法：

ξ為阻力系數(shù)，由實(shí)驗(yàn)測(cè)定。2）當(dāng)量長(zhǎng)度法：

le為管件的當(dāng)量長(zhǎng)度。管件與閥門(mén)的當(dāng)量長(zhǎng)度由試驗(yàn)測(cè)定，湍流時(shí)，可查共線圖。2023/2/4管路系統(tǒng)中總能量損失=直管阻力+局部祖力對(duì)直徑相同的管段：三、管路中的總能量損失2023/2/4四、簡(jiǎn)單管路的計(jì)算

管路簡(jiǎn)單管路

復(fù)雜管路

流體從入口到出口是在一條管路中流動(dòng)的，沒(méi)有出現(xiàn)流體的分支或匯合的情況串聯(lián)管路：不同管徑管道連接成的管路

存在流體的分流或合流的管路分支管路、并聯(lián)管路

串聯(lián)管路的主要特點(diǎn)a)通過(guò)各管段的質(zhì)量不變，對(duì)于不可壓縮性流體

b）整個(gè)管路的阻力損失等于各管段直管阻力損失之和

2023/2/4五、復(fù)雜管路的計(jì)算1.分支管路特點(diǎn)

1）單位質(zhì)量流體在兩支管流動(dòng)終了時(shí)的總機(jī)械能與能量損失之和相等，且等于分支點(diǎn)處的總機(jī)械能。2）主管流量等于兩支管流量之和2.并聯(lián)管路1）并聯(lián)管路中各支管的能量損失相等。2023/2/42）主管中的流量等于各支管流量之和。3）并聯(lián)管路中各支管的流量關(guān)系為：2023/2/4六、阻力對(duì)管內(nèi)流動(dòng)的影響

1.簡(jiǎn)單管路內(nèi)阻力對(duì)管內(nèi)流動(dòng)的影響閥門(mén)由全開(kāi)轉(zhuǎn)為半開(kāi)，試討論各流動(dòng)參數(shù)的變化2023/2/41）閥門(mén)的阻力系數(shù)增大，hf,A-B增大，由于高位槽液而維持不變，故流道內(nèi)流體的流速應(yīng)減小。2）管路流速變小，截面1-1’至A處的阻力損失下降。A點(diǎn)的靜壓強(qiáng)上升

2023/2/43）同理，由于管路流速小，導(dǎo)致B處到截面2-2’的阻力損失下降，而截面2-2’處的機(jī)械能不變，B點(diǎn)的靜壓強(qiáng)將下降。一般性結(jié)論：1）任何局部阻力的增大將使管內(nèi)各處的流速下降。2）下游的阻力增大將導(dǎo)致上游的靜壓強(qiáng)的上升。3）上游的阻力增大將使下游的靜壓強(qiáng)下降。2023/2/42.分支管路中阻力對(duì)管內(nèi)流動(dòng)的影響某一支路閥門(mén)由全開(kāi)轉(zhuǎn)為半開(kāi)，試討論各流動(dòng)參數(shù)的變化2023/2/42)O點(diǎn)處?kù)o壓強(qiáng)的上升將使總流速u(mài)0下降1）閥門(mén)A關(guān)小，阻力系數(shù)ξA增大，支管中的流速u(mài)2將出現(xiàn)下降趨勢(shì)，O點(diǎn)處的靜壓強(qiáng)將上升。3）O點(diǎn)處?kù)o壓強(qiáng)的上升使另一支管流速u(mài)3出現(xiàn)上升趨勢(shì)忽略動(dòng)壓頭總之，分支管路中的閥門(mén)關(guān)小，其結(jié)果是閥門(mén)所在支管的流量減小，另一支管的流量增大，而總流量則呈現(xiàn)下降趨勢(shì)2023/2/4注意兩種極端情況：1.總管阻力可以忽略，支管阻力為主任一支管情況的改變不致影響其他支管的流量如：城市供水、煤氣管線2.總管阻力為主，支管阻力可以忽略總管中的流量不因支管情況而變，支管的啟閉僅改變各支管間的流量的分配2023/2/43.匯合管路中阻力對(duì)管內(nèi)流動(dòng)的影響閥門(mén)由全開(kāi)轉(zhuǎn)為半開(kāi)，試討論各流動(dòng)參數(shù)的變化閥門(mén)關(guān)小總管流量下降O點(diǎn)靜壓強(qiáng)升高u1、u2降低2023/2/4例：如本題附圖所示，用泵輸送密度為710kg/m3的油品，從貯槽輸送到泵出口以后，分成兩支