電磁場與電磁波 第8章 電磁波的輻射.ppt_第1頁
電磁場與電磁波 第8章 電磁波的輻射.ppt_第2頁
電磁場與電磁波 第8章 電磁波的輻射.ppt_第3頁
電磁場與電磁波 第8章 電磁波的輻射.ppt_第4頁
電磁場與電磁波 第8章 電磁波的輻射.ppt_第5頁
已閱讀5頁，還剩118頁未讀， 繼續(xù)免費閱讀

下載本文檔

版權(quán)說明：本文檔由用戶提供并上傳，收益歸屬內(nèi)容提供方，若內(nèi)容存在侵權(quán)，請進(jìn)行舉報或認(rèn)領(lǐng)

文檔簡介

1、電磁場理論和實踐證明，隨時間變化的電荷、電流分布會激發(fā)隨時間變化的電磁場，時變電磁場可以脫離場源以波的形式向遠(yuǎn)處傳播，這種現(xiàn)象稱為電磁波的輻射。輻射電磁波的裝置稱為天線。天線既能輻射電磁波，又能接收電磁波，故稱為無線電設(shè)備的“耳目”，它是無線電通信、導(dǎo)航、雷達(dá)、遙測、射電天文、電子對抗和信息戰(zhàn)等應(yīng)用系統(tǒng)的重要組成部分。 嚴(yán)格地說，求解輻射問題就是根據(jù)天線的邊界條件求解麥克斯韋方程組。然而，這種嚴(yán)格求解在數(shù)學(xué)上往往遇到很大的困難，有時甚至是不可能的。因此，實踐中采用近似解法，即先近似求得場源分布，再根據(jù)場源分布（或等效場源分布）求輻射場。,天線按形式大致可分為線天線和面天線兩大類。線天線由半 徑

2、遠(yuǎn)小于工作波長的金屬導(dǎo)線構(gòu)成，主要用于長波、中波、短波 和超短波波段；面天線由尺寸大于工作波長的導(dǎo)體曲面構(gòu)成，主 要用于微波波段。由于這兩類天線的不同特點，求解其輻射場的 方法也不相同。對于前者，一般是由天線的電流分布求輻射場， 而對于后者，則采用等效場源法求解口徑面的衍射場。 在本章中，首先根據(jù)麥克斯韋方程組引入時變場的位函數(shù)， 建立其所滿足的方程并得出滯后位解。據(jù)此求解兩種基本輻射單 元的輻射場，再由迭加原理討論基本線天線的輻射。對于面天線， 則從惠更斯原理出發(fā)，在已知口徑面上電磁場分布的情況下求 解輻射場。,設(shè)時變電荷 分布在體積元 內(nèi)， 以外無電荷分布。體 積元 的總電荷可視為點電荷，所產(chǎn)生的電位為 。以電 荷所在處為坐標(biāo)原點，則 滿足方程：,8.1.3 滯后位,（8-1-8）,式（8-1-8b）為齊次波動方程。由于點電荷激發(fā)的電場具有 球?qū)ΨQ性，故在球坐標(biāo)系中，標(biāo)量位 僅與 有關(guān)。于是，,圖8-5-2 不同電長度對稱振子的E面方向圖,式中,（8-6-9）,稱為陣因子方向性函數(shù)，簡稱陣因子，陣因子與陣元本身的結(jié)構(gòu) 尺寸和取向無關(guān)。,由對稱振子場的表達(dá)式（8-5-5 a），有,（8-6-10）,式中， 為陣元的方向

溫馨提示

  • 1. 本站所有資源如無特殊說明，都需要本地電腦安裝OFFICE2007和PDF閱讀器。圖紙軟件為CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.壓縮文件請下載最新的WinRAR軟件解壓。
  • 2. 本站的文檔不包含任何第三方提供的附件圖紙等，如果需要附件，請聯(lián)系上傳者。文件的所有權(quán)益歸上傳用戶所有。
  • 3. 本站RAR壓縮包中若帶圖紙，網(wǎng)頁內(nèi)容里面會有圖紙預(yù)覽，若沒有圖紙預(yù)覽就沒有圖紙。
  • 4. 未經(jīng)權(quán)益所有人同意不得將文件中的內(nèi)容挪作商業(yè)或盈利用途。
  • 5. 人人文庫網(wǎng)僅提供信息存儲空間，僅對用戶上傳內(nèi)容的表現(xiàn)方式做保護(hù)處理，對用戶上傳分享的文檔內(nèi)容本身不做任何修改或編輯，并不能對任何下載內(nèi)容負(fù)責(zé)。
  • 6. 下載文件中如有侵權(quán)或不適當(dāng)內(nèi)容，請與我們聯(lián)系，我們立即糾正。
  • 7. 本站不保證下載資源的準(zhǔn)確性、安全性和完整性, 同時也不承擔(dān)用戶因使用這些下載資源對自己和他人造成任何形式的傷害或損失。

最新文檔

評論

0/150

提交評論