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文檔簡介
1、,第十章,燒 結,Sintering,燒結的定義,宏觀定義:一種或多種固體粉末經(jīng)過成型,加熱到一定溫度后開始收縮,在低于熔點的溫度下變成致密堅硬燒結體的過程 微觀定義:由于固態(tài)分子(或原子)的相互吸引,通過加熱,使粉末體產(chǎn)生顆粒粘結、經(jīng)過物質遷移位粉末體產(chǎn)生強度并導致致密化和再結晶的過程稱為燒結,燒結的目的:粉體轉化成致密體,燒結過程中結構及性能變化,燒結的意義,應用領域: 陶瓷、耐火材料、粉沫冶金、超高溫材料 現(xiàn)代無機材料,顯微結構,晶粒尺寸分布 氣孔尺寸分布 晶界體積分數(shù),多晶多相材料的顯微結構,顯微結構影響材料性質:,斷裂強度 G 晶粒尺寸,G 強度,應力集中點 強 度 散 射透明度,氣
2、孔,晶粒,顯微結構,主要內容 1、燒結推動力及模型 2、固相燒結和液相燒結過程中的四種基本傳質 產(chǎn)生的原因、條件、特點和動力學方程。 3、燒結過程中晶粒生長與二次再結晶的控制。 4、影響燒結的因素。,說明: a: 顆粒聚集 b: 開口堆積體中顆 粒中心逼近 c: 封閉堆積體中顆 粒中心逼近,燒結現(xiàn)象示意圖,101 概述,燒結過程中性質的變化:,燒結與燒成:物理變化/化學變化 燒結與熔融:液相 燒結與固相反應:反應,與燒結有關的一些概念,燒結過程推動力,結論:由于燒結推動力與相變和化學反應的能量相比很 小,因而雖然能自發(fā)進行,必須加熱!,粉狀物料的表面能 多晶燒結體的晶界能,粉料燒結,石英相變,
3、化學反應,變化類型,能量變化,幾焦/克,幾千焦/克,幾百千焦/克,離子化合物Al2O3 : 兩者差別較大,易燒結; 共價化合物Si3N4 : 兩者差別較小,難燒結。,燒結難易程度的判據(jù),愈小愈易燒結,反之難燒結。,顆粒堆積后有很多細小氣孔, 彎曲表面產(chǎn)生壓力差,粉料愈細,由曲率而引起的燒結推動力愈大! 納米粉體的優(yōu)點,燒結過程推動力,四、燒結模型 1945年以前:粉體壓塊 顆粒形狀不一 顆粒大小不一 無法進行定量化研究 顆粒在不同部位堆積密度不一 1945年后,G.C.Kuczynski (庫津斯基)提出:雙球模型 等徑球模型:各處環(huán)境和幾何條件完全相同 只要研究任意兩個球之間變化,代表了整個
4、壓塊燒結過程 中的變化,燒結模型:適用燒結初期球形顆粒,102 固態(tài)燒結,對 象: 單一粉體的燒結。,主要傳質方式:,蒸發(fā)凝聚 擴 散 塑 性 流 變,一、蒸發(fā)凝聚傳質,適用范圍: 高溫下蒸汽壓較大的系統(tǒng)。 硅酸鹽材料不多見。,根據(jù)開爾文公式:,傳質原因:曲率差別產(chǎn)生P 條件:顆粒足夠小,r 10m 定量關系: P ,根據(jù)燒結的模型(雙球模型中心距不變) 蒸發(fā)凝聚機理(凝聚速率頸部體積增加) 球形顆粒接觸面積頸部生長速率關系式,x/r t1/3初期x/r 增大很快;時間延長,很快停止。 溫度 T 增加,有利于燒結。 顆粒粒度 愈小燒結速率愈大。 燒結時頸部擴大,氣孔形狀改變,但雙球之間中心距不
5、變。,因此坯體不發(fā)生收縮,密度不變。 此類傳質不能靠延長時間達到燒結。,二、擴散傳質 對象:多數(shù)固體材料,由于其蒸汽壓低。 (一)、頸部應力模型(見書圖96),說明:頸部應力主要由,(張應力),實際狀況,顆粒尺寸、形狀、堆積方式不同, 頸 部形狀不規(guī)則接觸點局部產(chǎn)生剪應力 晶界滑移,顆粒重排 密度,氣孔率 (但顆粒形狀不變,氣孔不可能完全消除。),頸部應力,(二)、顆粒中心靠近機理 中心距縮短,必有物質向氣孔遷移,氣孔作為空位源。 空位消失的部位: 自由表面、晶界、位錯。 考查空位濃度變化。,有應力存在時空位形成所需的附加功,(有張應力時),(有壓應力時),空位形成能: 無應力時: EV,結論
6、:張應力區(qū)空位形成能無應力區(qū)壓應力區(qū), 因而有濃度差異。,1、引起濃度差異的原因,2、不同區(qū)域濃度,自頸部到接觸點濃度差:1C = CtCc,自頸部到內部濃度差:2C = CtC0,結論: CtC0Cc 1C 2C,3、擴散途徑,( 結論: CtC0Cc 1C 2C ),空位擴散:優(yōu)先由頸表面接觸點; 其次由頸表面內部擴散 原子擴散:與空位擴散方向相反,擴散終點:頸部。,擴散途徑,(三)、擴散傳質的動力學關系,1、初期:表面擴散顯著。 (因為表面擴散溫度體積擴散溫度) 例:Al2O3 T體積900;T表面330 特點:氣孔率大,收縮約1。 原因:表面擴散對空隙的消失和燒結體收縮 無明顯影響。
7、根據(jù)從 頸部晶粒內部的空位擴散速度 頸部V增長的速度,和,換成體積收縮或線收縮:(中心距逼近速率),討論: (1)、燒結時間:,原因:,措施:保溫,但時間不宜過長。,(2)、原料起始粒度:,說明:在擴散傳質的燒結過程中,控制起始粒度很重要。,(3)、溫度對燒結過程的決定性作用。,Y:燒結收縮率 L/L K:燒結速率常數(shù); t:燒結時間。,公式變形 a、前提:溫度和粒徑恒定,燒結活化能Q值,b、綜合各種燒結過程,2、中期 晶界和晶格擴散顯著。 特點:氣孔率降為5,收縮率達8090。 原因:顆粒粘結,頸部擴大, 氣孔形狀由不規(guī)則圓柱形管道,且相互連通; 晶界開始移動;晶粒正常生長。,Coble 的
8、多面體模型(十四面體),頂點:四個晶粒交匯 邊 :三個晶粒交界線,相當于圓柱形氣孔通道,成為空位源 擴散方式:,致密化速度快。,3、后期 特點:氣孔完全孤立,位于頂點,晶粒已明顯長大, 坯體收縮率達90100。,結論: 中期和后期無明顯差異。均呈線性關系。,103 液相參與的燒結,定義:有液相參與的燒結 普遍性: 體系中有雜質/人為引入燒結助劑 純系統(tǒng):接觸熔融 影響液相燒結的因素: 液相量/性質 液-固相潤濕狀況 固相在液相中的溶解,比較固相液相燒結異同,液相燒結類型,二、流動傳質 1、粘性流動(粘性蠕變傳質) (1) 定義:,dv/dx,剪應力f,牛頓型,賓漢型,剪應力f,塑流型,對比,粘
9、性蠕變 擴散傳質,相同點,在應力作用下,由空位的定向流動而引。,整排原子沿應力方向移動。,一個質點的遷移,區(qū)別點,(2) 粘性蠕變速率,燒結宏觀粘度系數(shù),一般無機材料燒結時,宏觀粘度系數(shù)的數(shù)量級為108109dpaS,粘性蠕變傳質起決定作用的僅限于路程為0.010.1m量級的擴散,即通常限于晶界區(qū)域或位錯區(qū)域。,初期動力學方程:(Frankel雙球模型) 高溫下粘性蠕變兩個階段: 接觸面增大,顆粒粘結直至氣孔封閉 封閉氣孔粘性壓緊,殘留氣孔縮小,(3) 有液相參與的粘性蠕變,頸部增長公式:,由顆粒中心距逼近而引起的收縮,適 用 初 期,麥肯基粘性流動坯體內的收縮方程:(近似法),總結:影響粘性
10、流動傳質的三參數(shù),適用全過程,孤立氣孔,2、塑性流動(L少),(1)屈服值 f d/dt ; (2) f=0時,屬粘性流動,是牛頓型; (3) 當 0, d/dt 0,此時即為終點密度; (4) 為達到致密燒結,應選擇最小的r、和較大的。,三、溶解沉淀傳質,2、推動力:表面能 顆粒之間形成的毛細管力。,實驗結果:0.11m的顆粒中間充滿硅酸鹽液相,其P = 1.2312.3MPa。 毛細管力造成的燒結推動力很大!,1、條件,3、傳質過程 第一階段:T ,出現(xiàn)足夠量液相,固相顆粒在P 作用下重新 排列,顆粒堆積更緊密;,接觸點處高的局部應力 塑性變形和蠕變 顆粒進一步重排。,第二階段:,顆粒被液
11、相薄膜隔開形成“橋”,第三階段:小顆粒接觸點處被溶解,較大顆?;?自由表面沉積,第四階段:若LS不完全潤濕,形成固體骨架的再結晶和晶粒 長大。,A 第一階段:顆粒重排 線性收縮關系式:,1+x:約大于1,因為燒結進 行,被包裹的小尺寸氣孔減小,毛細管力。,液相數(shù)量決定重排對密度的影響。 L少:顆粒重排但不足以消除氣孔; L多:顆粒重排并明顯降低氣孔率。,固相液相的潤濕程度,不潤濕,潤濕,B 第三階段:,根據(jù)液相數(shù)量多少,Kingery模型:顆粒在接觸點溶解到自由 表面沉積。 L S W 模型:小晶粒溶解到大晶粒處沉淀。,原理:,接觸點處和小晶粒的溶解度 自由表面或大顆粒 兩個部位產(chǎn)生化學位梯度
12、 物質遷移。,Kingery模型:,當T、r一定:,影響因素:,時間 顆粒的起始粒度 溶解度 潤濕性 液相數(shù)量 燒結溫度。,例:MgO2wt%高嶺土在1730下的燒結情況:,燒結前MgO粒度: A:3m B:1 m C:0.52 m,K=1,顆粒重排,K=1/3,溶解-沉淀,K=0,近終點,*四、各種傳質機理互相影響,某一種機理起主要作用 幾種機理同時出現(xiàn) 外界條件的變化引起機理的變化 燒結時間 燒結氣氛,104 晶粒生長與二次再結晶,基本概念: 晶粒生長 初次再結晶 二次再結晶,一、晶粒生長 概念 晶粒長大不是小晶粒相互粘結,而是晶界移動的結果;晶粒生長取決于晶界移動的速率。,推動力: G差
13、別使晶界向曲率中心移動;同時小晶粒長大,界面能 ,晶界結構(A)及原子躍遷的能量變化,晶界移動速率:,2、晶粒長大的幾何情況,界面能作用使晶粒形成一個與肥皂泡沫相似的三維陣列; 邊界表面能相同,界面夾角呈120o夾角,晶粒呈正六邊形;實際表面能不同,晶界有一定曲率, 使晶界向曲率中心移動。 晶界上雜質、氣泡如果不與主晶相形成液相,則阻礙晶界移動。,120o,晶粒長大定律,D0 :t=0時,晶粒平均尺寸,當晶粒生長后期(理論):DD0,直線斜率為1/21/3,且更接近于1/3。 原因:晶界移動時遇到雜質或氣孔 而限制了晶粒的生長。,界面通過夾雜物時形狀變化,3、晶界移動 (1)移動的七種方式,1
14、氣孔靠晶格擴散遷移 2氣孔靠表面擴散遷移 3氣孔靠氣相傳遞 4氣孔靠晶格擴散聚合 5氣相靠晶界擴散聚合 6單相晶界本征遷移 7存在雜質牽制晶界移動,移動? 阻礙?,影響因素: 晶界曲率; 氣孔直徑、數(shù)量; 氣孔作為空位源向晶界擴散的速度 氣孔內氣體壓力大??; 包裹氣孔的晶粒數(shù)。,(A) Vb=0 (B) Vb = Vp (C) Vb Vp_,Vb晶界移動速度;Vp氣孔移動速度。,后期:當Vp=Vb時,B:在晶界上產(chǎn)生少量液相, 可抑制晶粒長大。,A:要嚴格控制溫度,溫度太高易出現(xiàn)異常生長,晶界移動太快,氣孔滯留在晶粒內難以排除,4、討論:坯體理論密度與實際密度存在差異的原因?,氣孔不能完全排除
15、。,隨燒結進行,T升高,氣孔逐漸縮小, 氣孔內壓增大,當?shù)扔?/r時,燒結停止。 但溫度繼續(xù)升高,引起膨脹,對燒結不利。,解決措施,氣氛燒結、真空燒結、熱壓燒結等。,Zener理論,d夾雜物或氣孔的平均直徑 f夾雜物或氣孔的體積分數(shù) Dl晶粒正常生長時的極限尺寸,原因:相遇幾率 小。,初 期: f 很大,D0 Dl,所以晶粒不會長大; 中后期: f 下降,d 增大, Dl增大。 當D0 Dl,晶粒開始均勻生長。 一般 f=10% 時,晶粒停止生長。,晶粒長大是否無止境?,二、二次再結晶,定義: 當正常晶粒生長由于氣孔等阻礙而停止時,在均勻基相中少數(shù)大晶粒在界面能作用下向鄰近小晶粒曲率中心推進,
16、而使大晶粒成為二次再結晶的核心,晶 粒迅速長大。 推動力:大小晶粒表面能的不同。,二次再結晶 晶粒長大 不均勻生長 均勻生長 不符合Dl=d/f 符合Dl=d/f 氣孔被晶粒包裹 氣孔排除 界面上有應力 界面無應力,晶粒異常長大的原因,起始顆粒大小; 起始粒度不均勻; 燒結溫度偏高; 燒結速率太快; 成型壓力不均勻; 有局部不均勻液相。,控制溫度(抑制晶界移動速率); 起始粉料粒度細而均勻; 加入少量晶界移動抑制劑。,晶粒生長公式為:,采取措施:,三、晶界在燒結中的應用,105 影響燒結的因素,一、原始粉料粒度(細而均勻),二、 (適量)外加劑的作用 外加劑與燒結主體形成固溶體 兩者離子產(chǎn)生的晶格畸變程度越大,越有利于燒結。 外加劑與燒結主體形成液相 在液相中擴散傳質阻力小,流動傳質速度快,降低了燒結 溫度和提高了坯體的致密度。 外加劑與燒結主體形成化合物 抑制晶界移動。 外加劑阻止多晶轉變 外加劑(適量)起擴大燒結范圍的作用,三、燒結溫度和保溫時間,結論: 高溫短時間燒結是 制造致密陶瓷材料的好方法。 但燒成制度的確定必須綜合考慮。,四、鹽類的選擇及其煅燒條件
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