幾種特殊形式的光波課件

上節(jié)課的內(nèi)容：光波與電磁波麥克斯韋方程組電磁波譜2.麥克斯韋電磁方程3.物質(zhì)方程5.光電磁場的能流密度4.波動方程上節(jié)課的內(nèi)容：光波與電磁波麥克斯韋方程組電磁波譜2.11.2幾種特殊形式的光波(Severallightwaveswithspecialforms)3.柱面光波(Cylindricallightwave)1.平面光波(Planelightwave)2.球面光波(Sphericallightwave)4.高斯光束(Gaussianbeams)1.2幾種特殊形式的光波(Severallightw2上節(jié)得到的交變電場E和交變磁場H所滿足的波動方程，可以表示為如下的一般形式：1.2幾種特殊形式的光波這是一個二階偏微分方程，根據(jù)邊界條件的不同，解的具體形式也不同，例如，可以是平面光波、球面光波、柱面光波或高斯光束。上節(jié)得到的交變電場E和交變磁場H所滿足的波動方程，可3首先說明，光波中包含有電場矢量和磁場矢量，從波的傳播特性來看，它們處于同樣的地位，但是從光與介質(zhì)的相互作用來看，其作用不同。在通常應(yīng)用的情況下，磁場的作用遠比電場弱，甚至不起作用。因此，通常把光波中的電場矢量

E稱為光矢量，把電場

E

的振動稱為光振動，在討論光的波動持性時，只考慮電場矢量

E

即可。1.平面光波(Planelightwave)首先說明，光波中包含有電場矢量和磁場矢量，從波的傳播特性來看41）波動方程的平面光波解在直角坐標系中，拉普拉斯算符的表示式為為簡單起見，假設(shè)

f不含

x、y變量，則波動方程為1.平面光波(Planelightwave)1）波動方程的平面光波解在直角坐標系中，拉普拉斯算符的表示式51）波動方程的平面光波解為了求解波動方程，先將其改寫為令可以證明1）波動方程的平面光波解為了求解波動方程，先將其改寫為令可以61）波動方程的平面光波解因而，上面的方程變?yōu)榍蠼庠摲匠?，f可表示為對于式中的

f1(z-

t)，(z-

t)為常數(shù)的點都處于相同的振動狀態(tài)。如圖所示，t＝0時的波形為

I，t＝t1時的波形Ⅱ相對于波形

I

平移了

t1,……。1）波動方程的平面光波解因而，上面的方程變?yōu)榍蠼庠摲匠?，f71）波動方程的平面光波解f1(z-

t)表示的是沿z

方向、以

速度傳播的波。類似地，分析可知f2(z+

t)表示的是沿

-z

方向、以速度

傳播的波。ftzⅠⅡⅢt=0t1t2t11）波動方程的平面光波解f1(z-t)表示的是沿8波陣面：將某一時刻振動相位相同的點連接起來，所組成的曲面叫波陣面。由于此時的波陣面是垂直于傳播方向z

的平面，所以

fl

和f2

是平面光波。1）波動方程的平面光波解Oxyzk波陣面：將某一時刻振動相位相同的點連接起來，所組成的曲面叫波9在一般情況下，沿任一方向k、以速度v傳播的平面波，如右圖所示。1）波動方程的平面光波解zOxyk在一般情況下，沿任一方向k、以速度v傳播的平面波，如102）單色平面光波

（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示(20)式是波動方程在平面光波情況下的一般解形式，根據(jù)具體條件的不同，可以采取不同的具體函數(shù)表示。最簡單、最普遍采用的是三角函數(shù)形式，即2）單色平面光波（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示(20)式11

（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示若只計沿+z

方向傳播的平面光波，其電場表示式為這就是平面簡諧光波的三角函數(shù)表示式。式中，e是E振動方向上的單位矢量。（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示若只計沿+z方向傳播的12

（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示所謂單色，即指單頻。一個單色平面光波是一個在時間上無限延續(xù)，空間上無限延伸的光波動，在時間、空間中均具有周期性。其時間周期性用周期（T）、頻率（v）、圓頻率（）表征，而由（21）式形式的對稱性，其空間周期性可用

、1/

、k表征，并分別可以稱為空間周期、空間頻率和空間圓頻率。（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示所謂單色，即指單頻。一個單13

（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示單色平面光波的時間周期性與空間周期性密切相關(guān),并由v＝/

相聯(lián)系。為便于運算，經(jīng)常把平面簡諧光波的波函數(shù)寫成復(fù)數(shù)形式。（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示單色平面光波的時間周期性與14例如，可以將沿z方向傳播的平面光波寫成采用這種形式，就可以用簡單的指數(shù)運算代替比較繁雜的三角函數(shù)運算。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示例如，可以將沿z方向傳播的平面光波寫成采用這種形式，就可15例如，在光學應(yīng)用中，經(jīng)常因為要確定光強而求振幅的平方E20，對此，只需將復(fù)數(shù)形式的場乘以它的共軛復(fù)數(shù)即可，（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示應(yīng)強調(diào)的是，任意描述真實存在的物理量的參量都應(yīng)當是實數(shù)，在這里采用復(fù)數(shù)形式只是數(shù)學上運算方便的需要。例如，在光學應(yīng)用中，經(jīng)常因為要確定光強而求振幅的平方E2016由于對（22）式取實部即為（21）式所示的函數(shù)，所以，對復(fù)數(shù)形式的量進行線性運算，只有取實部后才有物理意義，才能與利用三角函數(shù)形式進行同樣運算得到相同的結(jié)果。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示由于對（22）式取實部即為（21）式所示的函數(shù)，所以，對復(fù)數(shù)17此外，由于對復(fù)數(shù)函數(shù)

exp[-i(t-kz)]與exp[i(t-kz)]

兩種形式取實部得到相同的函數(shù)，所以對于平面簡諧光波，采用，exp[-i(t-kz)]和exp[i(t-kz)]兩種形式完全等效。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示exp[-i(t-kz)]exp[i(t-kz)]此外，由于對復(fù)數(shù)函數(shù)exp[-i(t-kz)]與exp[18（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示對于平面簡詣光波的復(fù)數(shù)表示式，可以將時間相位因子與空間相位因子分開來寫：式中稱為復(fù)振幅。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示對于平面簡詣光波的復(fù)數(shù)表示式19（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示若考慮場強的初相位，復(fù)振幅為復(fù)振幅表示場振動的振幅和相位隨空間的變化。在許多應(yīng)用中，由于exp(-it)因子在空間各處都相同，所以只考察場振動的空間分布。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示若考慮場強的初相位，復(fù)振幅為20（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示進一步，若平面簡諧光波沿著任一波矢

k方向傳播,則其三角函數(shù)形式和復(fù)數(shù)形式表示式分別為相應(yīng)的復(fù)振幅為

（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示進一步，若平面簡諧光波沿著任21（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示

在信息光學中，經(jīng)常遇到相位共扼光波的概念。所謂相位共扼光波，是指兩列同頻率的光波，它們的復(fù)振幅之間是復(fù)數(shù)共軛的關(guān)系。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示在信息光學中，經(jīng)常遇到相位共22（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示

假設(shè)有一個平面光波的波矢量

k平行于

xOz平面，在

z＝0平面上的復(fù)振幅為式中的

為k與z軸的夾角。xzEO（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示假設(shè)有一個平面光波的波矢量23xzEOxzEO24（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示

則相應(yīng)的相位共扼光波復(fù)振幅為此相位共軛光波是與

波來自同一側(cè)的平面光波，其波矢量平行于

xOz平面，與

z

軸夾角為-

。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示則相應(yīng)的相位共扼光波復(fù)振幅為25（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示

此相位共軛光波是與

波來自同一側(cè)的平面光波，其波矢量平行于

xOz平面，與

z

軸夾角為-

。xzE*EO-（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示此相位共軛光波是與26（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示

如果對照（30）式，把（28）式的復(fù)數(shù)共扼寫成則這個沿-k方向，即與波反向傳播的平面光波也是其相位共扼光波。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示如果對照（30）式，把（2827（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示

（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示28一個各向同性的點光源，它向外發(fā)射的光波是球面光波，等相位面是以點光源為中心、隨著距離的增大而逐漸擴展的同心球面。球面波r光線波陣面2.球面光波(Sphericallightwave)一個各向同性的點光源，它向外發(fā)射的光波是球面光波，等相位面是29球面光波所滿足的波動方程仍然是（18）式，只是由于球面光波的球?qū)ΨQ性，其波動方程僅與r

有關(guān)，與坐標、

無關(guān)，所以球面光波的振幅只隨距離r變化。若忽略場的矢量性，采用標量場理論，可將波動方程表示為式中，。2.球面光波(Sphericallightwave)球面光波所滿足的波動方程仍然是（18）式，只是由于球面光波的30對于球面光波，利用球坐標討論比較方便。此時，（32）式可表示為2.球面光波(Sphericallightwave)即對于球面光波，利用球坐標討論比較方便。此時，（32）式可表示31因而其解為f1(r-t)代表從原點沿

r

正方向向外發(fā)散的球面光波，f2(r+t)代表向原點傳播的會聚球面光波。球面波的振幅隨

r成反比例變化。2.球面光波(Sphericallightwave)因而其解為f1(r-t)代表從原點沿r正方向向外32其復(fù)數(shù)形式為最簡單的簡諧球面光波——單色球面光波的波函數(shù)為復(fù)振幅為上面三式中的A1為離開點光源單位距離處的振幅值。2.球面光波(Sphericallightwave)其復(fù)數(shù)形式為最簡單的簡諧球面光波——單色球面光波的波函數(shù)為復(fù)33一個各向同性的無限長線光源，向外發(fā)射的波是柱面光波，其等相位面是以線光源為中心軸、隨著距離的增大而逐漸展開的同軸圓柱面，如圖所示。zr3.柱面光波(Cylindricallightwave)一個各向同性的無限長線光源，向外發(fā)射的波是柱面光波，其等相位34柱面光波所滿足的波動方程可以采用以z

軸為對稱軸、不含z的圓柱坐標系形式描述：式中，。這個方程的解形式比較復(fù)雜，此處不詳述。但可以證明，當r

較大（遠大于波長）時，其單色柱面光波的表示式為3.柱面光波(Cylindricallightwave)柱面光波所滿足的波動方程可以采用以z軸為對稱軸、不含35復(fù)振幅為可以看出，柱面光波的振幅與成反比。3.柱面光波(Cylindricallightwave)復(fù)振幅為可以看出，柱面光波的振幅與成反比。3.36由激光器產(chǎn)生的激光束既不是上面討論的均勻平面光波，也不是均勻球面光波，而是一種振幅和等相位面都在變化的高斯球面光波，亦稱為高斯光束。在由激光器產(chǎn)生的各種模式的激光中，最基本、應(yīng)用最多的是基模（TEM00）高斯光束，因此，在這里僅討論基模高斯光束。有關(guān)這種高斯光束的產(chǎn)生、傳輸特性的詳情，可參閱激光原理教科書。4.高斯光束(Gaussianbeams)由激光器產(chǎn)生的激光束既不是上面討論的均勻平面光波，也不是均勻37從求解波動方程的觀點看，基模高斯光束仍是波動方程（18）式在激光器諧振腔條件下的一種特解。它是以z軸為柱對稱的波，其表達式內(nèi)包含有z，且大體朝著z軸的方向傳播。4.高斯光束(Gaussianbeams)從求解波動方程的觀點看，基模高斯光束仍是波動方程（18）式在38考慮到高斯光束的柱對稱性，可以采用圓柱坐標系中的波動方程形式：其解的一般函數(shù)形式為可以證明，下面的表達式滿足上述波動方程：4.高斯光束(Gaussianbeams)考慮到高斯光束的柱對稱性，可以采用圓柱坐標系中的波動方程形式39式中E0常數(shù)，其余符號的意義為4.高斯光束(Gaussianbeams)式中E0常數(shù)，其余符號的意義為4.高斯光束(Gaus40這里，ω0=ω(z=0)

為基模高斯光束的束腰半徑；f為高斯光束的共焦參數(shù)或瑞利長度；

R(z)

為與傳播軸線相交于z點的高斯光束等相位面的曲率半徑；ω(z)

是與傳播軸線相交于z點高斯光束等相位面上的光斑半徑。4.高斯光束(Gaussianbeams)(z)0R(z)z0這里，ω0=ω(z=0)為基模高斯光束的束腰半徑；f41(42)式的波場就是基模高斯光束的標量波形式，由它可以研究：4.高斯光束(Gaussianbeams)(1)光強分布的特征;(2)空間相移特征;(3)發(fā)散角的特征：(42)式的波場就是基模高斯光束的標量波形式，由它可以研究42（1）基模高斯光束在橫截面內(nèi)的光電場振幅分布按照高斯函數(shù)的規(guī)律從中心（即傳播軸線）向外平滑地下降，如圖所示。1/ez01exp[-r2/2(z)](z)(z)4.高斯光束(Gaussianbeams)（1）基模高斯光束在橫截面內(nèi)的光電場振幅分布按照高斯函數(shù)的規(guī)43由中心振幅值下降到1/e(

1/2.718281828459=0.3678)點所對應(yīng)的寬度，定義為光斑半徑。（1）基模高斯光束在橫截面內(nèi)的光電場振幅分布由中心振幅值下降到1/e(1/2.718281828444可見，光斑半徑隨著坐標z

按雙曲線的規(guī)律擴展，即在z＝0

處，ω(z)=ω0，達到極小值，稱為束腰半徑。（1）基模高斯光束在橫截面內(nèi)的光電場振幅分布可見，光斑半徑隨著坐標z按雙曲線的規(guī)律擴展，即在z＝045由（45）式可見，只要知道高斯光束的束腰半徑ω0

，即可確定任何z處的光斑半徑.ω0

是由激光器諧振腔決定的,改變激光器諧振腔的結(jié)構(gòu)設(shè)計,即可改變ω0值.(z)0R(z)z0（1）基模高斯光束在橫截面內(nèi)的光電場振幅分布由（45）式可見，只要知道高斯光束的束腰半徑ω0，即可確定46(2)基模高斯光束場的相位因子決定了基模高斯光束的空間相移特性。(2)基模高斯光束場的相位因子決定了基模高斯光束的空間相移47(2)基模高斯光束場的相位因子(a)kz

描述了高斯光束的幾何相移；(b)arctan(z/f)

描述了高斯光束在空間行進距離

z處、相對于幾何相移的附加相移；(c)因子kr2/(2R(z))

則表示與橫向坐標r有關(guān)的相移，它表明高斯光束的等相位面是以只R(z)

為半徑的球面。(2)基模高斯光束場的相位因子(a)kz描述了高斯光48（2）基模高斯光束場的相位因子R(z)

隨z

的變化規(guī)律為（2）基模高斯光束場的相位因子R(z)隨z的變化規(guī)49（2）基模高斯光束場的相位因子可見：

①當z＝0

時，R(z)→∞，表明束腰所在處的等相位面為平面；

②當z→±∞

時，R(z)≈z→∞，表明離束腰無限遠處的等相位面亦為平面，且曲率心就在束腰處；

③當z＝±f

時，︱R(z)︱＝2f，達到極小值；

（2）基模高斯光束場的相位因子可見：50（2）基模高斯光束場的相位因子

④當0＜z＜f

時，R(z)＞2f，表明等相位面的曲率中心在（－∞，－f）區(qū)間上；⑤當z＞f

時，z＜R(z)＜z＋f，表明等相位面的曲率中心在（－f，0）區(qū)間上。(z)R(z)z0f-f（2）基模高斯光束場的相位因子④當0＜z＜f時，R(z51基模高斯光束既非平面波，又非均勻球面波，它的發(fā)散度采用遠場發(fā)散角表征。遠場發(fā)散角θ1/e2定義為z→∞

時，強度為中心的1/e2

(0.135335)點所夾角的全寬度，即顯然，高斯光束的發(fā)散度由束腰半徑ω0

決定。（3）基模高斯光束發(fā)散角基模高斯光束既非平面波，又非均勻球面波，它的發(fā)散度采用遠場發(fā)52基模高斯光束在其傳播軸線附近，可以看作是一種非均勻的球面波，其等相位面是曲率中心不斷變化的球面，振幅和強度在橫截面內(nèi)保持高斯分布。(z)0R(z)z04.高斯光束(Gaussianbeams)1/ez01exp[-r2/2(z)](z)(z)基模高斯光束在其傳播軸線附近，可以看作是一種非均勻的球面波，53上節(jié)課的內(nèi)容：光波與電磁波麥克斯韋方程組電磁波譜2.麥克斯韋電磁方程3.物質(zhì)方程5.光電磁場的能流密度4.波動方程上節(jié)課的內(nèi)容：光波與電磁波麥克斯韋方程組電磁波譜2.541.2幾種特殊形式的光波(Severallightwaveswithspecialforms)3.柱面光波(Cylindricallightwave)1.平面光波(Planelightwave)2.球面光波(Sphericallightwave)4.高斯光束(Gaussianbeams)1.2幾種特殊形式的光波(Severallightw55上節(jié)得到的交變電場E和交變磁場H所滿足的波動方程，可以表示為如下的一般形式：1.2幾種特殊形式的光波這是一個二階偏微分方程，根據(jù)邊界條件的不同，解的具體形式也不同，例如，可以是平面光波、球面光波、柱面光波或高斯光束。上節(jié)得到的交變電場E和交變磁場H所滿足的波動方程，可56首先說明，光波中包含有電場矢量和磁場矢量，從波的傳播特性來看，它們處于同樣的地位，但是從光與介質(zhì)的相互作用來看，其作用不同。在通常應(yīng)用的情況下，磁場的作用遠比電場弱，甚至不起作用。因此，通常把光波中的電場矢量

E稱為光矢量，把電場

E

的振動稱為光振動，在討論光的波動持性時，只考慮電場矢量

E

即可。1.平面光波(Planelightwave)首先說明，光波中包含有電場矢量和磁場矢量，從波的傳播特性來看571）波動方程的平面光波解在直角坐標系中，拉普拉斯算符的表示式為為簡單起見，假設(shè)

f不含

x、y變量，則波動方程為1.平面光波(Planelightwave)1）波動方程的平面光波解在直角坐標系中，拉普拉斯算符的表示式581）波動方程的平面光波解為了求解波動方程，先將其改寫為令可以證明1）波動方程的平面光波解為了求解波動方程，先將其改寫為令可以591）波動方程的平面光波解因而，上面的方程變?yōu)榍蠼庠摲匠?，f可表示為對于式中的

f1(z-

t)，(z-

t)為常數(shù)的點都處于相同的振動狀態(tài)。如圖所示，t＝0時的波形為

I，t＝t1時的波形Ⅱ相對于波形

I

平移了

t1,……。1）波動方程的平面光波解因而，上面的方程變?yōu)榍蠼庠摲匠?，f601）波動方程的平面光波解f1(z-

t)表示的是沿z

方向、以

速度傳播的波。類似地，分析可知f2(z+

t)表示的是沿

-z

方向、以速度

傳播的波。ftzⅠⅡⅢt=0t1t2t11）波動方程的平面光波解f1(z-t)表示的是沿61波陣面：將某一時刻振動相位相同的點連接起來，所組成的曲面叫波陣面。由于此時的波陣面是垂直于傳播方向z

的平面，所以

fl

和f2

是平面光波。1）波動方程的平面光波解Oxyzk波陣面：將某一時刻振動相位相同的點連接起來，所組成的曲面叫波62在一般情況下，沿任一方向k、以速度v傳播的平面波，如右圖所示。1）波動方程的平面光波解zOxyk在一般情況下，沿任一方向k、以速度v傳播的平面波，如632）單色平面光波

（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示(20)式是波動方程在平面光波情況下的一般解形式，根據(jù)具體條件的不同，可以采取不同的具體函數(shù)表示。最簡單、最普遍采用的是三角函數(shù)形式，即2）單色平面光波（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示(20)式64

（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示若只計沿+z

方向傳播的平面光波，其電場表示式為這就是平面簡諧光波的三角函數(shù)表示式。式中，e是E振動方向上的單位矢量。（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示若只計沿+z方向傳播的65

（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示所謂單色，即指單頻。一個單色平面光波是一個在時間上無限延續(xù)，空間上無限延伸的光波動，在時間、空間中均具有周期性。其時間周期性用周期（T）、頻率（v）、圓頻率（）表征，而由（21）式形式的對稱性，其空間周期性可用

、1/

、k表征，并分別可以稱為空間周期、空間頻率和空間圓頻率。（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示所謂單色，即指單頻。一個單66

（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示單色平面光波的時間周期性與空間周期性密切相關(guān),并由v＝/

相聯(lián)系。為便于運算，經(jīng)常把平面簡諧光波的波函數(shù)寫成復(fù)數(shù)形式。（1）單色平面光波的三角函數(shù)表示單色平面光波的時間周期性與67例如，可以將沿z方向傳播的平面光波寫成采用這種形式，就可以用簡單的指數(shù)運算代替比較繁雜的三角函數(shù)運算。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示例如，可以將沿z方向傳播的平面光波寫成采用這種形式，就可68例如，在光學應(yīng)用中，經(jīng)常因為要確定光強而求振幅的平方E20，對此，只需將復(fù)數(shù)形式的場乘以它的共軛復(fù)數(shù)即可，（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示應(yīng)強調(diào)的是，任意描述真實存在的物理量的參量都應(yīng)當是實數(shù)，在這里采用復(fù)數(shù)形式只是數(shù)學上運算方便的需要。例如，在光學應(yīng)用中，經(jīng)常因為要確定光強而求振幅的平方E2069由于對（22）式取實部即為（21）式所示的函數(shù)，所以，對復(fù)數(shù)形式的量進行線性運算，只有取實部后才有物理意義，才能與利用三角函數(shù)形式進行同樣運算得到相同的結(jié)果。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示由于對（22）式取實部即為（21）式所示的函數(shù)，所以，對復(fù)數(shù)70此外，由于對復(fù)數(shù)函數(shù)

exp[-i(t-kz)]與exp[i(t-kz)]

兩種形式取實部得到相同的函數(shù)，所以對于平面簡諧光波，采用，exp[-i(t-kz)]和exp[i(t-kz)]兩種形式完全等效。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示exp[-i(t-kz)]exp[i(t-kz)]此外，由于對復(fù)數(shù)函數(shù)exp[-i(t-kz)]與exp[71（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示對于平面簡詣光波的復(fù)數(shù)表示式，可以將時間相位因子與空間相位因子分開來寫：式中稱為復(fù)振幅。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示對于平面簡詣光波的復(fù)數(shù)表示式72（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示若考慮場強的初相位，復(fù)振幅為復(fù)振幅表示場振動的振幅和相位隨空間的變化。在許多應(yīng)用中，由于exp(-it)因子在空間各處都相同，所以只考察場振動的空間分布。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示若考慮場強的初相位，復(fù)振幅為73（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示進一步，若平面簡諧光波沿著任一波矢

k方向傳播,則其三角函數(shù)形式和復(fù)數(shù)形式表示式分別為相應(yīng)的復(fù)振幅為

（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示進一步，若平面簡諧光波沿著任74（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示

在信息光學中，經(jīng)常遇到相位共扼光波的概念。所謂相位共扼光波，是指兩列同頻率的光波，它們的復(fù)振幅之間是復(fù)數(shù)共軛的關(guān)系。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示在信息光學中，經(jīng)常遇到相位共75（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示

假設(shè)有一個平面光波的波矢量

k平行于

xOz平面，在

z＝0平面上的復(fù)振幅為式中的

為k與z軸的夾角。xzEO（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示假設(shè)有一個平面光波的波矢量76xzEOxzEO77（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示

則相應(yīng)的相位共扼光波復(fù)振幅為此相位共軛光波是與

波來自同一側(cè)的平面光波，其波矢量平行于

xOz平面，與

z

軸夾角為-

。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示則相應(yīng)的相位共扼光波復(fù)振幅為78（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示

此相位共軛光波是與

波來自同一側(cè)的平面光波，其波矢量平行于

xOz平面，與

z

軸夾角為-

。xzE*EO-（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示此相位共軛光波是與79（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示

如果對照（30）式，把（28）式的復(fù)數(shù)共扼寫成則這個沿-k方向，即與波反向傳播的平面光波也是其相位共扼光波。（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示如果對照（30）式，把（2880（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示

（2）單色平面光波的復(fù)數(shù)表示81一個各向同性的點光源，它向外發(fā)射的光波是球面光波，等相位面是以點光源為中心、隨著距離的增大而逐漸擴展的同心球面。球面波r光線波陣面2.球面光波(Sphericallightwave)一個各向同性的點光源，它向外發(fā)射的光波是球面光波，等相位面是82球面光波所滿足的波動方程仍然是（18）式，只是由于球面光波的球?qū)ΨQ性，其波動方程僅與r

有關(guān)，與坐標、

無關(guān)，所以球面光波的振幅只隨距離r變化。若忽略場的矢量性，采用標量場理論，可將波動方程表示為式中，。2.球面光波(Sphericallightwave)球面光波所滿足的波動方程仍然是（18）式，只是由于球面光波的83對于球面光波，利用球坐標討論比較方便。此時，（32）式可表示為2.球面光波(Sphericallightwave)即對于球面光波，利用球坐標討論比較方便。此時，（32）式可表示84因而其解為f1(r-t)代表從原點沿

r

正方向向外發(fā)散的球面光波，f2(r+t)代表向原點傳播的會聚球面光波。球面波的振幅隨

r成反比例變化。2.球面光波(Sphericallightwave)因而其解為f1(r-t)代表從原點沿r正方向向外85其復(fù)數(shù)形式為最簡單的簡諧球面光波——單色球面光波的波函數(shù)為復(fù)振幅為上面三式中的A1為離開點光源單位距離處的振幅值。2.球面光波(Sphericallightwave)其復(fù)數(shù)形式為最簡單的簡諧球面光波——單色球面光波的波函數(shù)為復(fù)86一個各向同性的無限長線光源，向外發(fā)射的波是柱面光波，其等相位面是以線光源為中心軸、隨著距離的增大而逐漸展開的同軸圓柱面，如圖所示。zr3.柱面光波(Cylindricallightwave)一個各向同性的無限長線光源，向外發(fā)射的波是柱面光波，其等相位87柱面光波所滿足的波動方程可以采用以z

軸為對稱軸、不含z的圓柱坐標系形式描述：式中，。這個方程的解形式比較復(fù)雜，此處不詳述。但可以證明，當r

較大（遠大于波長）時，其單色柱面光波的表示式為3.柱面光波(Cylindricallightwave)柱面光波所滿足的波動方程可以采用以z軸為對稱軸、不含88復(fù)振幅為可以看出，柱面光波的振幅與成反比。3.柱面光波(Cylindricallightwave)復(fù)振幅為可以看出，柱面光波的振幅與成反比。3.89由激光器產(chǎn)生的激光束既不是上面討論的均勻平面光波，也不是均勻球面光波，而是一種振幅和等相位面都在變化的高斯球面光波，亦稱為高斯光束。在由激光器產(chǎn)生的各種模式的激光中，最基本、應(yīng)用最多的是基模（TEM00）高斯光束，因此，在這里僅討論基模高斯光束。有關(guān)這種高斯光束的產(chǎn)生、傳輸特性的詳情，可參閱激光原理教科書。4.高斯光束(Gaussianbeams)由激光器產(chǎn)生的激光束既不是上面討論的均勻平面光波，也不是均勻90從求解波動方程的觀點看，基模高斯光束仍是波動方程（18）式在激光器諧振腔條件下的一種特解。它是以z軸為柱對稱的波，其表達式內(nèi)包含有z，且大體朝著z軸的方向傳播。4.高斯光束(Gaussianbeams)從求解波動方程的觀點看，基模高斯光束仍是波動方程（18）式在91考慮到高斯光束的柱對稱性，可以采用圓柱坐標系中的波動方程形式：其解的一般函數(shù)形式為可以證明，下面的表達式滿足上述波動方程：4.高斯光束(Gaussianbeams)考慮到高斯光束的柱對稱性，可以采用圓柱坐標系中的波動方程形式92式中E0常數(shù)，其余符號的意義為4.高斯光束(Gaussianbeams)式中E0常數(shù)，其余符號的意義為4.高斯光束(Gaus93這里，ω0=ω(z=0)

為基模高斯光束的束腰半徑；f為高斯光束的共焦參數(shù)或瑞利長度；

R(z)

為與傳播軸線相交于z點的高斯光束等相位面的曲率半徑；ω(z)

是與傳播軸線相交于z點高斯光束等相位面上的光斑半徑。4.高斯光束(Gaussianbeams)(z)0R(z)z0這里，ω0=ω(z=0)為基模高斯光束的束腰半徑；f94(42)式的波場就是基模高斯光束的標量波形式，由它可以研究：4.高斯光束(Gaussianbeams)(1)光強分布的特征;(2)空間相移特征;(3)發(fā)散角的特征：(42)式的波場就是基模高斯光束的標量波形式，由它可以研究95（1）基模高斯光束在橫截面內(nèi)的光電場振幅分布按照高斯函數(shù)的規(guī)律從中心（即傳播軸線）向外平滑地下降，如圖所示。1/ez01exp[-r2/2(z)](z)(z)4.高斯光束(Gaussianbeams)（1）基模高斯光束在橫截面內(nèi)的光電場振幅分布按照高斯函數(shù)的規(guī)96由中心振幅值下降到1/e(

1/2.718281828459=0.3678)點所對應(yīng)的寬度，定義為光斑半徑。（1）基模高斯光束在橫截面內(nèi)的光電場振幅分布由中心振幅值