光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)課件

光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)7/31/20231光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)7/31/20231主要內(nèi)容一、非線性光學(xué)二、光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)（一）光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)的基本原理（二）吸收和色散型光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)（三）光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)器件7/31/20232主要內(nèi)容一、非線性光學(xué)二、光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)（一）光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)的基本原一、非線性光學(xué)當(dāng)光照射物質(zhì)時(shí)，光波電磁場將對物質(zhì)中的電子產(chǎn)生作用，在外電場的作用下，介質(zhì)原子成為電偶極子。電偶極子將隨光波的電磁場的變化產(chǎn)生振蕩。原子的電極化：負(fù)電荷中心與正電荷中心產(chǎn)生偏離的狀態(tài)7/31/20233一、非線性光學(xué)當(dāng)光照射物質(zhì)時(shí)，光波電磁場將對物質(zhì)中的電子產(chǎn)生若物質(zhì)中的電子在外場作用下產(chǎn)生位移r，則每個(gè)電子產(chǎn)生一個(gè)電偶極矩p。若光波隨時(shí)間作正弦變化，即它的電場強(qiáng)度沿兩個(gè)相反方向交替變化，電偶極子的負(fù)電荷中心將繞正電荷中心作周期性振蕩。表征電偶極子的物理量是電偶極矩。若單位體積中有N個(gè)電偶極子，N個(gè)偶極矩的矢量和為極化強(qiáng)度P。7/31/20234若物質(zhì)中的電子在外場作用下產(chǎn)生位移r，則每個(gè)電子產(chǎn)生一個(gè)電當(dāng)光與物質(zhì)相互作用時(shí)，光場中的電場強(qiáng)度使介質(zhì)原子因感應(yīng)而產(chǎn)生電偶極矩，電偶極矩疊加起來形成電極化強(qiáng)度。電極化強(qiáng)度產(chǎn)生極化場，極化場發(fā)出次級輻射。7/31/20235當(dāng)光與物質(zhì)相互作用時(shí)，光場中的電場強(qiáng)度使介質(zhì)原子因感應(yīng)而產(chǎn)生線性光學(xué)：電偶極矩與外界電磁場成線性關(guān)系。若E以ω作簡諧變化，P及其產(chǎn)生的次級電磁輻射也以同樣的ω作簡諧變化，因兩頻率相同，次級輻射與入射光波疊加的結(jié)果使光波的單色性不變。7/31/20236線性光學(xué)：電偶極矩與外界電磁場成線性關(guān)系。若E以ω作簡諧當(dāng)有幾種不同頻率的光波同時(shí)與該物質(zhì)相互作用時(shí)，各種頻率的光都線性獨(dú)立地反射、折射和散射，不會(huì)發(fā)生新的頻率。在線性光學(xué)中，物質(zhì)對光場的響應(yīng)與光的場強(qiáng)成線性關(guān)系。光的獨(dú)立性原理和疊加原理都成立。7/31/20237當(dāng)有幾種不同頻率的光波同時(shí)與該物質(zhì)相互作用時(shí)，各種頻率的光都非線性光學(xué)：外界作用的光場較強(qiáng)時(shí)，電偶極子的振蕩不再與外電場成線性的關(guān)系，產(chǎn)生的電磁振蕩是非線性的。非線性光學(xué)是非線性物理學(xué)的分支學(xué)科；非線性光學(xué)是現(xiàn)代光學(xué)的分支學(xué)科；非線性光學(xué)是研究激光與物質(zhì)相互作用的學(xué)科。7/31/20238非線性光學(xué)：外界作用的光場較強(qiáng)時(shí)，電偶極子的振蕩不再與外電場按照激光與各類介質(zhì)的相互作用，可以把非線性光學(xué)效應(yīng)分為兩類：1、被動(dòng)非線性光學(xué)效應(yīng)光與介質(zhì)間無能量交換，而不同頻率的光波間能夠發(fā)生能量交換。例如，倍頻、三波混頻、參量過程、四波混頻、相位共軛…。晶體ωω2ω倍頻晶體ω4四波混頻ω1ω2ω37/31/20239按照激光與各類介質(zhì)的相互作用，可以把非線性光學(xué)效應(yīng)分為兩類：2、主動(dòng)非線性光學(xué)效應(yīng)光與介質(zhì)間會(huì)發(fā)生能量交換，介質(zhì)的物理參量與光場強(qiáng)度有關(guān)。例如，非線性吸收（飽和吸收、反飽和吸收、雙光子吸收等）、非線性折射（光克爾效應(yīng)、自聚焦與自散焦、折射率飽和與反飽和等）、非線性散射（受激拉曼散射、受激布里淵散射）、光學(xué)雙穩(wěn)性……飽和吸收：光克爾效應(yīng)與自聚焦：7/31/2023102、主動(dòng)非線性光學(xué)效應(yīng)光與介質(zhì)間會(huì)發(fā)生能量交換，介質(zhì)的物理參非線性光學(xué)的發(fā)展非線性光學(xué)研究從1960年發(fā)明激光開始。1961～1965年經(jīng)歷了初期創(chuàng)立階段，為總結(jié)這個(gè)階段的成果，非線性光學(xué)的創(chuàng)始人諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)獲得者N.Bloembergen1965年出版了《NonlinearOpticalPhenomena》一書。1965～1985年是非線性光學(xué)的發(fā)展成熟階段，為總結(jié)這個(gè)階段的成果，1984年非線性光學(xué)權(quán)威專家沈元壤出版了《ThePrinciplesofNonlinearOptics》一書。1985～2000年是非線性光學(xué)的初步應(yīng)用階段。7/31/202311非線性光學(xué)的發(fā)展非線性光學(xué)研究從1960年發(fā)明激光開始。19非線性光學(xué)研究的發(fā)展趨勢研究對象從穩(wěn)態(tài)轉(zhuǎn)向動(dòng)態(tài)；所用光源從連續(xù)、寬脈沖轉(zhuǎn)向納秒、皮秒超短脈沖；從強(qiáng)光非線性的研究轉(zhuǎn)向弱光非線性研究；從研究共振峰處的現(xiàn)象轉(zhuǎn)向研究非共振區(qū)的現(xiàn)象；從二能級模型的研究轉(zhuǎn)向多能級模型的研究；研究物質(zhì)的尺度從宏觀尺度（衍射光學(xué)），到介觀尺度（近場光學(xué)），再到微觀尺度（量子光學(xué)）。7/31/202312非線性光學(xué)研究的發(fā)展趨勢研究對象從穩(wěn)態(tài)轉(zhuǎn)向動(dòng)態(tài)；7/31/2在后續(xù)的課程中，我們將介紹各種非線性光學(xué)效應(yīng)，這里首先討論光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)。非線性光學(xué)的應(yīng)用舉例用非線性光學(xué)方法實(shí)現(xiàn)對激光的振幅、相位、強(qiáng)度、波形、方向、偏振等參量進(jìn)行控制；用非線性方法獲得物質(zhì)成分、結(jié)構(gòu)、特性等信息；在各種空間尺度和時(shí)間范圍內(nèi)研究光與物質(zhì)之間相互作用的規(guī)律。7/31/202313在后續(xù)的課程中，我們將介紹各種非線性光學(xué)效應(yīng)，這里首先討論光二、光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)（一）光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)的基本原理（二）吸收和色散型光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)（三）光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)器件7/31/202314二、光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)（一）光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)的基本原理7/31/20231（一）光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)的基本原理光學(xué)雙穩(wěn)是指一個(gè)輸入光強(qiáng)存在著兩個(gè)可以相互轉(zhuǎn)換的穩(wěn)定輸出光強(qiáng)狀態(tài)，其輸入輸出光強(qiáng)關(guān)系類似磁滯回線。7/31/202315（一）光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)的基本原理光學(xué)雙穩(wěn)是指一個(gè)輸入光強(qiáng)存在著兩個(gè)光與物質(zhì)相互作用使輸出光場的強(qiáng)度發(fā)生非線性變化，對于一定的輸入信號，輸出可以有兩個(gè)穩(wěn)定狀態(tài)，即輸出與輸入的光信號呈S形曲線，如圖10.1所示，其中虛線部分不穩(wěn)定（當(dāng)輸入減小時(shí)，輸出增加不穩(wěn)定，實(shí)驗(yàn)觀測不到）。7/31/202316光與物質(zhì)相互作用使輸出光場的強(qiáng)度發(fā)生非線性變化，對于一定的輸當(dāng)輸入信號較弱時(shí)，輸出很弱（“關(guān)”的狀態(tài)）。當(dāng)輸入信號y逐漸增強(qiáng)到一定數(shù)值IM時(shí)，輸出光強(qiáng)發(fā)生跳躍式的增強(qiáng)（“開”的狀態(tài)）。反之，當(dāng)輸入光強(qiáng)從強(qiáng)到弱逐漸減弱到特定數(shù)值Im時(shí)，輸出光強(qiáng)則從上面的分支跳到下面的分支。在圖中的S形曲線的中間部分，對于輸入信號的一個(gè)值，輸出有兩個(gè)穩(wěn)定值。究竟輸出光信號在哪個(gè)狀態(tài)上，與輸入信號的變化過程的方向有關(guān)。7/31/202317當(dāng)輸入信號較弱時(shí)，輸出很弱（“關(guān)”的狀態(tài)）。當(dāng)輸入信號y逐漸哈肯為說明雙穩(wěn)態(tài)的特性而繪制的一副圖。當(dāng)你從左向右依次看各個(gè)圖畫時(shí)，你會(huì)感到，中間的圖象很像是老翁的頭像。反之，當(dāng)你從右向左看時(shí)，又感到中間的圖象很像是少女像。7/31/202318哈肯為說明雙穩(wěn)態(tài)的特性而繪制的一副圖。當(dāng)你從左向右依次看各個(gè)請注意一下，從左向右看時(shí)，你的感覺在哪副圖象上發(fā)生突變（很象少女）。再注意從右向左看時(shí)，在哪副圖象上發(fā)生突變（象老翁了）。7/31/202319請注意一下，從左向右看時(shí)，你的感覺在哪副圖象上發(fā)生突變（很象從左到右和從右到左看上述圖畫時(shí)，你感覺的兩個(gè)突變點(diǎn)顯然不同，這正是雙穩(wěn)態(tài)的特征。老翁代表一個(gè)穩(wěn)定態(tài)，少女代表一個(gè)穩(wěn)定態(tài)，中間的態(tài)是不穩(wěn)定的。7/31/202320從左到右和從右到左看上述圖畫時(shí)，你感覺的兩個(gè)突變點(diǎn)顯然不同，此外，也許人們都有這樣的體驗(yàn)，當(dāng)你在街上遇到一對夫婦帶著一個(gè)孩子，若先看丈夫再看孩子，似乎孩子長得象爸爸。反之，若先看媽媽，再看孩子，似乎孩子又象媽媽。這說明視覺和大腦有非線性。7/31/202321此外，也許人們都有這樣的體驗(yàn)，當(dāng)你在街上遇到一對夫婦帶著一個(gè)（1）延滯性：透射光總是滯后于入射光，延滯性決定其系統(tǒng)的穩(wěn)定特性，來源于負(fù)反饋?zhàn)饔?。?）突變性：兩狀態(tài)間的快速開關(guān)轉(zhuǎn)換，這種兩狀態(tài)間的快速轉(zhuǎn)換特性，起源于正反饋?zhàn)饔谩９鈱W(xué)雙穩(wěn)態(tài)的特征曲線有以下兩個(gè)特征：負(fù)反饋指輸出起到與輸入相反的作用，使系統(tǒng)輸出與系統(tǒng)目標(biāo)的誤差減小，系統(tǒng)趨于穩(wěn)定；正反饋指輸出起到與輸入相似的作用，使系統(tǒng)偏差不斷增大，導(dǎo)致系統(tǒng)振蕩，從而放大控制作用。7/31/202322（1）延滯性：透射光總是滯后于入射光，延滯性決定其系統(tǒng)的穩(wěn)定為說明光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)的原理，假定一個(gè)干涉儀內(nèi)充滿非線性折射率的介質(zhì)，其折射率為。這種介質(zhì)稱為克爾介質(zhì)，即非線性系數(shù)，干涉儀的諧振條件為：其中是干涉儀的長度，是線性折射率，是非線性折射率，是一個(gè)整數(shù)，是腔內(nèi)作用于非線性介質(zhì)的光強(qiáng)。7/31/202323為說明光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)的原理，假定一個(gè)干涉儀內(nèi)充滿非線性折射率的介假定I=0時(shí)激光波長長于諧振波長，如圖所示。若，當(dāng)入射光強(qiáng)增強(qiáng)時(shí)，腔內(nèi)光強(qiáng)也增強(qiáng)，使增大，由于增長，使增長而趨向共振波長。這樣圖（a）中的透射峰向移動(dòng)。透射峰越向移動(dòng)，腔內(nèi)光強(qiáng)就越強(qiáng)。腔內(nèi)光強(qiáng)越強(qiáng)，透射峰向的移動(dòng)越快。這是正反饋過程。7/31/202324假定I=0時(shí)激光波長長于諧振波長，如當(dāng)入射光強(qiáng)增強(qiáng)到一定的數(shù)值時(shí)，則輸出光強(qiáng)增長的斜率變?yōu)闊o窮大。輸出光強(qiáng)的變化發(fā)生跳躍，即從下分支跳到上分支。這時(shí)，若輸入光強(qiáng)繼續(xù)增強(qiáng)，又偏離諧振，隨的變化就更慢了，即在上分支有負(fù)反饋的過程。7/31/202325當(dāng)入射光強(qiáng)增強(qiáng)到一定的數(shù)值時(shí)，則輸出光強(qiáng)當(dāng)輸入光強(qiáng)從強(qiáng)到弱變化時(shí)，輸出略有降低。當(dāng)?shù)綍r(shí)，由于在該點(diǎn)正對應(yīng)諧振條件，腔內(nèi)光強(qiáng)是強(qiáng)的，所以絕不會(huì)在點(diǎn)發(fā)生向下的跳躍。當(dāng)從進(jìn)一步降低時(shí)，越小，越偏離諧振。它越偏離諧振，腔內(nèi)光強(qiáng)也就越弱。當(dāng)時(shí)，隨降低的速率（斜率）為負(fù)無窮大時(shí)，便從上分支跳到下面的分支。7/31/202326當(dāng)輸入光強(qiáng)從強(qiáng)到弱變化時(shí)，輸出略有降低。當(dāng)?shù)皆陔p穩(wěn)態(tài)曲線中，和是開關(guān)點(diǎn)。在和之間，對應(yīng)輸入光強(qiáng)的一個(gè)數(shù)值，則輸出光強(qiáng)有兩個(gè)態(tài)，故稱之為雙穩(wěn)態(tài)。在S形曲線的虛線部分，隨增長的斜率是負(fù)的，是不穩(wěn)定的。這個(gè)虛線部分對應(yīng)于半導(dǎo)體隧道二極管的V-A曲線的負(fù)阻部分（也是不穩(wěn)定的）。由以上分析可知，產(chǎn)生光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)的兩個(gè)條件是：非線性和正反饋。7/31/202327在雙穩(wěn)態(tài)曲線中，和是開關(guān)點(diǎn)。在和（二）吸收和色散型光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)下面對輸入激光經(jīng)圖所示的法布里—珀羅腔體后，輸出光場與輸入光場的關(guān)系作具體的解析分析。7/31/202328（二）吸收和色散型光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)下面對輸入激光經(jīng)當(dāng)一束連續(xù)輸出的激光被注入到頻率與激光頻率共振或近共振的光學(xué)腔體時(shí)，入射光場會(huì)被腔體兩端的透鏡透射和反射。如果腔體是一空腔，這時(shí)輸出光場的強(qiáng)度：但是當(dāng)腔體中填滿介質(zhì)原子后，介質(zhì)原子和光場的作用將導(dǎo)致對光場的吸收和色散，使得輸出光場量變成輸入光場量的非線性函數(shù)，因而輸出光場強(qiáng)度就會(huì)非線性地隨著入射光強(qiáng)變化。7/31/202329當(dāng)一束連續(xù)輸出的激光被注入到頻率與激光頻率共振或近共振的光學(xué)假設(shè)如圖所示的腔體兩端鏡面的性質(zhì)相同，并且對光場無損耗作用，反射系數(shù)R和透射系數(shù)T分別定義為：式中和是R和T相對應(yīng)的反射和透射幅，分別是腔體中的正向和反向傳播電場，由邊界條件可知電場滿足：7/31/202330假設(shè)如圖所示的腔體兩端鏡面的性質(zhì)相同，并且對光場無損耗作用，這里已假設(shè)腔中介質(zhì)原子性質(zhì)相同且均勻填充在腔體中。式中k為腔中光場的傳播常數(shù)，它滿足為入射光場的頻率，n代表介質(zhì)的折射率，因此，上式中的2kL描述的是和之間的位相差，代表腔中介質(zhì)對光場的單位長度未飽和吸收系數(shù)。由于隨線性變化，因此下面我們僅討論與之間的變化關(guān)系。7/31/202331這里已假設(shè)腔中介質(zhì)原子性質(zhì)相同且均勻填充在腔體中。7/31/由上面的邊界條件可知：顯然，如果和k是腔中光強(qiáng)的非線性函數(shù)，那么與之間就有一種非線性依賴關(guān)系。7/31/202332由上面的邊界條件可知：顯然，如果和k是腔中現(xiàn)在假設(shè)腔體中所填充的介質(zhì)是一種純吸收介質(zhì)，它對光場無色散作用，即腔中光場的傳播系數(shù)k是一與腔中光強(qiáng)無關(guān)的常數(shù)，吸收系數(shù)隨光強(qiáng)非線性變化。這種情況下，可通過調(diào)節(jié)腔體長度，使得1、吸收型雙穩(wěn)態(tài)7/31/202333現(xiàn)在假設(shè)腔體中所填充的介質(zhì)是一種純吸收介質(zhì)，它對光場無色散作于是與滿足如下關(guān)系式：定義無量綱因子：利用R+T=1可得到：為簡單起見，假設(shè)，從而可忽略腔中光場在橫向的變化，則：7/31/202334于是與滿足如下關(guān)系式：定義無量綱因如果腔中介質(zhì)原子與光場發(fā)生的是單光子相互作用，則未飽和系數(shù)與腔中光強(qiáng)之間滿足：式中為飽和吸收系數(shù)，是與相對應(yīng)的飽和光強(qiáng)。在長時(shí)極限下，腔中正向傳播光強(qiáng)與反向傳播光強(qiáng)近似相等，即，從而無量綱因子變?yōu)椋?/31/202335如果腔中介質(zhì)原子與光場發(fā)生的是單光子相互作用，則未飽和系數(shù)則入射光強(qiáng)變?yōu)椋耗敲摧斎牍鈴?qiáng)與輸出光強(qiáng)之間的關(guān)系可表示為：7/31/202336則入射光強(qiáng)變?yōu)椋耗敲摧斎牍鈴?qiáng)與輸出光強(qiáng)之間的關(guān)系可表示為：77/31/2023377/31/202337圖2.5.3繪出了按上面的輸入輸出光強(qiáng)之間的依賴關(guān)系。它表明，當(dāng)較小時(shí)，即腔中介質(zhì)的飽和吸收系數(shù)較小時(shí)，透射光強(qiáng)與入射光強(qiáng)之間幾乎始終是一種線性依賴關(guān)系，當(dāng)增大到某一值后（如圖中），與間變化曲線的形狀類似“S”形。顯然，在“S”形的兩端，即透射光強(qiáng)隨入射光強(qiáng)的變化率的部分，有兩個(gè)穩(wěn)定的分支。這就是說，當(dāng)大于某一值后，在入射光強(qiáng)的某一值域，透射光強(qiáng)可以有兩個(gè)不同的穩(wěn)定值域，即系統(tǒng)的輸出可以有兩個(gè)不同的穩(wěn)定狀態(tài)，這就形成了光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)。7/31/202338圖2.5.3繪出了按上面的輸入輸出光強(qiáng)之間的依賴關(guān)系。它表7在圖2.5.3中“S”形的中間部分，，系統(tǒng)在這一分支是不穩(wěn)定的，如果初始時(shí)系統(tǒng)處在這一分支，那么隨著入射光強(qiáng)的微小變化，系統(tǒng)就會(huì)很快地躍變到兩個(gè)穩(wěn)定分支中的一支。由于這里所討論的介質(zhì)對腔中光場只有吸收作用，因此這種光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)又稱為吸收型光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)。利用光學(xué)方法使處于S形部分的系統(tǒng)，通過調(diào)制入射光場量，使系統(tǒng)進(jìn)入一個(gè)穩(wěn)定分支態(tài)，從而可實(shí)現(xiàn)光學(xué)“開關(guān)”等作用。7/31/202339在圖2.5.3中“S”形的中間部分，從物理根源角度來看，出現(xiàn)吸收型光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)的原因是腔中介質(zhì)對光場的非線性吸收和反饋的共同作用。當(dāng)入射光強(qiáng)較弱時(shí)，腔中介質(zhì)對光場的未飽和吸收使得輸出與輸入呈線性關(guān)系，隨著入射光強(qiáng)增大到一定程度，介質(zhì)原子對光場的吸收飽和，使得腔內(nèi)光強(qiáng)變強(qiáng)。腔內(nèi)光強(qiáng)越強(qiáng)，則吸收作用越小，腔內(nèi)光強(qiáng)就更強(qiáng)，這是一種正反饋過程，當(dāng)入射光強(qiáng)達(dá)到特定值時(shí)，輸出光強(qiáng)的增長斜率變?yōu)榉浅４螅l(fā)生從下分支到上分支的躍變。7/31/202340從物理根源角度來看，出現(xiàn)吸收型光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)的原因是腔7/31/如果在法布里—珀羅腔中所填充的介質(zhì)對光場具有色散作用，那么輸出光強(qiáng)與輸入光強(qiáng)之間又具有什么樣的關(guān)系？下面來分析這種情況。2、色散型雙穩(wěn)態(tài)如果腔中介質(zhì)對腔中光場只有色散作用而無吸收作用，即，折射率n依賴于腔中光強(qiáng)，在這種情況下，簡化為：7/31/202341如果在法布里—珀羅腔中所填充的介質(zhì)對光場具有色散作用，那么輸這里已令式中折射率是腔中光強(qiáng)的函數(shù)。對于典型的色散介質(zhì)---克爾介質(zhì)，其折射率為：式中是與無關(guān)的常數(shù)。7/31/202342這里已令式中折射率是腔中光強(qiáng)的函數(shù)。對由上面的這些關(guān)系式可以得到之間的關(guān)系為：相移因子為：7/31/202343由上面的這些關(guān)系式可以得到之間的關(guān)顯然，是考慮腔中色散介質(zhì)（克爾介質(zhì)）影響的透射系數(shù)，它在處具有最大的峰值，如圖2.5.4所示。7/31/202344顯然，是考慮腔中色散介質(zhì)（克爾介質(zhì)）影響的透射系7/由于總可以選擇適當(dāng)?shù)膮?shù)（如）使得峰寬很窄，這樣就可以在峰值附近將展開成級數(shù)，并且只取一次冪項(xiàng)：7/31/202345由于總可以選擇適當(dāng)?shù)膮?shù)（如則之間滿足：利用得到了輸出光強(qiáng)與輸入光強(qiáng)之間具有雙穩(wěn)態(tài)的函數(shù)關(guān)系。如圖2.5.5所示，不同的初始相位可得到不同值域的雙穩(wěn)曲線。由于此時(shí)腔中介質(zhì)是純色散型的，因此通常把這類光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)稱為色散型雙穩(wěn)態(tài)。7/31/202346則之間滿足：利用7/31/2023477/31/202347色散型光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)產(chǎn)生的機(jī)理可以這樣理解，由于介質(zhì)的折射率非線性地依賴于腔中光強(qiáng)，因此腔體的諧振波長就與有關(guān)，諧振波長與入射激光的波長間的差值又影響入射光的透射系數(shù)，使得腔中的光強(qiáng)發(fā)生變化，顯然這是一種反饋過程。因此同吸收型光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)一樣，產(chǎn)生色散型光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)的物理