位移電流麥克斯韋方程組

1、現(xiàn)在學(xué)習(xí)的是第1頁，共11頁第十三章 電磁感應(yīng)電磁場13-6 位移電流 電磁場基本方程的積分形式 1865 年麥克斯韋在總結(jié)前人工作的基礎(chǔ) 上，提出完整的電磁場理論，他的主要貢獻(xiàn)是提出了“有旋電場”和“位移電流”兩個(gè)假設(shè)，從而預(yù)言了電磁波的存在，并計(jì)算出電磁波的速度（即光速）. 1888 年赫茲的實(shí)驗(yàn)證實(shí)了他的預(yù)言, 麥克斯韋理論奠定了經(jīng)典動(dòng)力學(xué)的基礎(chǔ)，為無線電技術(shù)和現(xiàn)代電子通訊技術(shù)發(fā)展開辟了廣闊前景.001c ( 真空中 )現(xiàn)在學(xué)習(xí)的是第2頁，共11頁第十三章 電磁感應(yīng)電磁場13-6 位移電流 電磁場基本方程的積分形式一 位移電流 全電流安培環(huán)路定理IsjlHSL1dd+-I（以 L 為邊做

2、任意曲面 S ）IlHldssj d穩(wěn)恒磁場中,安培環(huán)路定理0dd2SLsjlHL1S2S現(xiàn)在學(xué)習(xí)的是第3頁，共11頁第十三章 電磁感應(yīng)電磁場13-6 位移電流 電磁場基本方程的積分形式tStStqIddd)(dddctjddcDttDddddttDSIddddc 麥克斯韋假設(shè) 電場中某一點(diǎn)位移電流密度等于該點(diǎn)電位移矢量對(duì)時(shí)間的變化率.tDjd 位移電流密度 SD +-ItDddDcjcjIAB現(xiàn)在學(xué)習(xí)的是第4頁，共11頁第十三章 電磁感應(yīng)電磁場13-6 位移電流 電磁場基本方程的積分形式 位移電流 tstDsjISSddddddtDjd 位移電流密度 通過電場中某一截面的位移電流等于通過該截

3、面電位移通量對(duì)時(shí)間的變化率.+-dIcI 全電流dcsIII現(xiàn)在學(xué)習(xí)的是第5頁，共11頁第十三章 電磁感應(yīng)電磁場13-6 位移電流 電磁場基本方程的積分形式tIIlHLdddcs1）全電流是連續(xù)的；2）位移電流和傳導(dǎo)電流一樣激發(fā)磁場；3）傳導(dǎo)電流產(chǎn)生焦耳熱，位移電流不產(chǎn)生焦耳熱.+-dIcIscd)(dstDjlHL 全電流dcsIII現(xiàn)在學(xué)習(xí)的是第6頁，共11頁第十三章 電磁感應(yīng)電磁場13-6 位移電流 電磁場基本方程的積分形式 例1 有一圓形平行平板電容器, .現(xiàn)對(duì)其充電,使電路上的傳導(dǎo)電流 ,若略去邊緣效應(yīng), 求（1）兩極板間的位移電流;（2）兩極板間離開軸線的距離為 的點(diǎn) 處的磁感強(qiáng)度

4、 . cm0 . 3RA5.2ddctQIcm0 . 2rPRcIPQQcI*r 解 如圖作一半徑 為 平行于極板的圓形回路，通過此圓面積的電位移通量為r) (2rD QRr22tQRrtIdddd22dD現(xiàn)在學(xué)習(xí)的是第7頁，共11頁第十三章 電磁感應(yīng)電磁場13-6 位移電流 電磁場基本方程的積分形式ddcdIIIlHltQRrrHdd) 2(22tQRrtIdddd22dtQRrBdd 220tQRrHdd 22計(jì)算得T1011. 15BA1 . 1dI代入數(shù)據(jù)計(jì)算得RcIPQQcIr*現(xiàn)在學(xué)習(xí)的是第8頁，共11頁第十三章 電磁感應(yīng)電磁場13-6 位移電流 電磁場基本方程的積分形式二 電磁場 麥克斯韋電磁場方程的積分形式0d SsB 磁場高斯定理IlHldSsjd 安培環(huán)路定理 靜電場環(huán)流定理0d llE 靜電場高斯定理qVsDVSdd現(xiàn)在學(xué)習(xí)的是第9頁，共11頁第十三章 電磁感應(yīng)電磁場13-6 位移電流 電磁場基本方程的積分形式0d SsBSlstDjlHd)(dcSlstBlEddqVsDVSdd方程的積分形式麥克斯韋電磁場1）有旋電場tDjdddkE麥克斯韋假設(shè)2）位