磁共振成像原理

磁共振成像原理第1頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一磁共振成像Magneticresonanceimaging,MRI主要內(nèi)容:1、核磁共振原理2、弛豫過程、特征量T1、T2的意義3、MRI空間位置編碼4、磁共振信號5、脈沖序列6、圖像的重建7、磁共振成像的質(zhì)量控制第2頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一GE1.5TMRIGE2.0TOPENMRI磁共振成像Magneticresonanceimaging,MRI第3頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一磁共振成像Magneticresonanceimaging,MRI第4頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一T1WeightedsliceT2Weightedslice磁共振成像Magneticresonanceimaging,MRI第5頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第6頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第7頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一原子核及其磁特性原子核的一般特性同位素：質(zhì)子數(shù)相同，中子數(shù)不同的核構(gòu)成的元素H有三種同位素：只有質(zhì)子，沒有中子臨床MRI主要原子核第8頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一自旋（spin)——MRI基礎(chǔ)

自旋角動量大小—原子核、質(zhì)子、中子數(shù)方向—自旋軸第9頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一自旋磁矩原子核自旋運動產(chǎn)生的微觀磁場

—磁旋比，磁矩與角動量之比—約化普朗克常數(shù)

第10頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一凈自旋只有奇數(shù)質(zhì)子或奇數(shù)中子數(shù)的原子核產(chǎn)生的自旋磁矩泡利不相容原理：原子核內(nèi)成對質(zhì)子或中子的自旋相互抵消第11頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第12頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第13頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第一節(jié)：磁共振現(xiàn)象一、旋進

（precession)：角動量受到一個與之垂直的力矩的作用，角動量矢量沿一圓周轉(zhuǎn)動的現(xiàn)象。Ω為進動角速度（反映旋轉(zhuǎn)軸轉(zhuǎn)動的快慢），T為力矩，L為角動量（反映旋轉(zhuǎn)的快慢）。第14頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一自旋在磁場中的運動1.進動第15頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一1、核的自旋磁矩磁場對磁體的作用磁矩可以理解為由于電荷轉(zhuǎn)動形成的小磁體磁性的強弱，顯然其與電荷轉(zhuǎn)動的角動量有關(guān)，同時與電荷的大小有關(guān)。第16頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一2、自旋質(zhì)子在磁場中的旋進量子力學告訴我們，質(zhì)子在磁場中形成定態(tài)時，有如圖所示的兩種狀態(tài)。這兩種狀態(tài)的能量不同。這稱為自旋核能級在外磁場中的劈裂。第17頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一無外加磁場時自旋的運動第18頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一磁化：磁場中樣體在外磁場作用下，在磁場方向上產(chǎn)生磁性的過程。大小用磁化強度m表示磁化率：樣體在磁場中被磁化產(chǎn)生磁化的能力。（磁敏感性）磁化強度來源：原子核自旋磁矩核外電子分布*第19頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一自旋核磁矩在外加磁場中能量第20頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一自旋核的能級第21頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一自旋核的能級第22頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一量子化自旋系統(tǒng)在外磁場作用下趨于磁場方向兩種能態(tài)：上旋—平行于磁場方向的核磁矩低能態(tài)E（+1/2）下旋—反向磁場方向的核磁矩高能態(tài)E（-1/2）第23頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一磁場對自旋的量子化作用第24頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一TheEffectofIrradiationtotheSpinSystemLowerHigherBasicQuantumMechanicsTheoryofMR第25頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一SpinSystemAfterIrradiationBasicQuantumMechanicsTheoryofMR第26頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一兩種能態(tài)自旋粒子分布服從波爾茲曼分公式H:下旋態(tài),上旋態(tài)k—波爾茲曼常數(shù)，1.38×10-23Jk-1T—絕對溫度

兩種能態(tài)自旋粒子分布第27頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一兩種能態(tài)自旋粒子分布第28頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一兩種能態(tài)自旋粒子分布第29頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一兩種能態(tài)自旋粒子分布第30頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一兩種能態(tài)自旋粒子分布第31頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一兩種能態(tài)自旋粒子分布第32頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一兩種能態(tài)自旋粒子分布第33頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一原子核系的靜磁學第34頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一原子核系的靜磁學第35頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一原子核系的靜磁學第36頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第37頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第38頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一剩余自旋與凈磁化剩余自旋：平衡磁場中上旋態(tài)核磁矩與下旋態(tài)核磁矩之差凈磁化：平行于磁場方向由剩余自旋產(chǎn)生的磁化矢量（宏觀磁化矢量）第39頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一凈磁化的產(chǎn)生第40頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一影響凈磁化矢量的因素

凈磁化矢量M：由于自旋的量子化分布，平衡態(tài)樣體在磁力線方向上形成的穩(wěn)定磁化矢量。

M=·B0·N/T

—常數(shù)B0—磁場強度N—單位體積樣體質(zhì)子數(shù)（組織質(zhì)子密度）T—絕對溫度第41頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一核磁矩在凈磁場0作用下產(chǎn)生力矩

=0核磁矩對時間的變化率

第42頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一核磁矩在凈磁場0中的運動磁矩分解為Z軸、X-Y平面矢量旋進過程中Z軸矢量方向不變X-Y平面矢量繞Z軸方向不斷變化X-Y平面矢量相位隨機不形成宏觀磁化矢量

第43頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一

進動時核磁矩各分量的運動第44頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一在靜磁場中，核磁矩圍繞0進動，運動軌跡為圓錐進動的特征頻率——拉莫頻率0(Larmorfrequency)

0=0拉莫進動——核磁矩的進動0取決于：原子核種類外加磁場強度第45頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第46頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第47頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第48頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一二、磁共振現(xiàn)象分子、原子或原子核能級在外磁場中劈裂后，當外界電磁場（電磁波）的頻率適當（光子能量適當）時，處于低能態(tài)的分子、原子或原子核等吸收電磁波的能量躍遷至高能態(tài)，這種現(xiàn)象稱為磁共振現(xiàn)象。第49頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第50頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一核磁共振NMR的條件

原子核在進動中吸收外界能量產(chǎn)生能級躍遷現(xiàn)象

外界能量

短射頻脈沖激發(fā)源射頻磁場RF自旋磁矩在主磁場中進動.第51頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一核磁共振NMR的條件射頻脈沖頻率必須與磁場中自旋磁矩的旋進頻率相同，與宏觀磁化M的固有頻率相同，與質(zhì)子的拉莫頻率相同。射頻對自旋系統(tǒng)做功，系統(tǒng)內(nèi)能增加，在RF激發(fā)下，宏觀磁化矢量產(chǎn)生共振—NMR。第52頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一三、磁共振的宏觀描述1、磁化現(xiàn)象：作為宏觀物體，包含大量的自旋磁矩，即大量的微小磁體，但是，一般物體并不對外顯磁性，是由于這些小磁體雜亂無章的排列，磁性相互抵消，對外不顯磁性。在外磁場的作用下，這些磁矩有沿外磁場排列的趨勢，從而對外顯磁性，這就是我們熟知的磁化現(xiàn)象。B第53頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一激發(fā)—射頻磁場對自旋系統(tǒng)的作用過程核磁共振——原子核自旋系統(tǒng)吸收相同頻率的射頻磁場能量而從平衡態(tài)變?yōu)榧ぐl(fā)態(tài)的過程系統(tǒng)激發(fā)后特征：MZ<M0；MXY0第54頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第55頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第56頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一飽和現(xiàn)象(Saturation)自旋核系統(tǒng)對射頻能量的吸收減少或完全不能吸收，導(dǎo)致NMR信號減小或消失的現(xiàn)象化學位移（chemicalshift)由化學環(huán)境不同而引起的共振頻率偏移的現(xiàn)象第57頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一MRI中的弛豫原子核系統(tǒng)從受激的不平衡態(tài)向平衡態(tài)恢復(fù)的過程包括兩方面:縱向磁化分量MZ的恢復(fù)橫向磁化分量MXY的衰減第58頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一

磁化強度矢量的弛豫過程第59頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一核磁化強度的運動-Bloch方程第60頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一核磁化強度的運動-Bloch方程第61頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第62頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第63頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一2、射頻電磁波對樣品的激勵。如圖：在射頻電磁波旋轉(zhuǎn)磁場的作用下，磁化強度矢量或宏觀磁矩矢量沿著如圖所示的曲線變化，從而改變了宏觀磁矩的大小和方向。（在磁共振中主要是改變方向。）第64頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一角脈沖射頻（RF電磁波）脈沖使磁化矢量偏離外磁場方向的角度，與脈沖時間成正比。第65頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第66頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一ElectromagneticExcitationPulse(RFPulse)0tFoFoFo+1/tTimeFrequencytFoFoDF=1/tFTFT第67頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一3、自由感應(yīng)衰減信號（freeinduceddecay,FID):射頻脈沖停止后樣品的射頻輻射。（1）弛豫過程（relaxationprocess)：磁矩在射頻場結(jié)束后，在主磁場的作用下，進行“自由旋轉(zhuǎn)”，由于粒子之間的能量交換，所有磁矩將從不平衡態(tài)逐漸過渡到平衡態(tài)，這一過程稱為弛豫過程。這一過程將發(fā)生相對獨立的縱向弛豫和橫向弛豫。下面以90度脈沖后弛豫過程加以說明。第68頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一a.橫向弛豫：在垂直于主磁場的橫向磁化矢量由初始值逐漸復(fù)零的過程。滿足下式，T2稱為橫向弛豫時間，經(jīng)過T2，Mxy減少63%。由于磁矩之間的相互作用，各磁矩的旋進速度不一樣，從而使基本一致的取向逐漸消失，變?yōu)樵跈M向雜亂無章的排列，從而使橫向磁化矢量減小至最后為零。又稱自旋——自旋弛豫。主要反應(yīng)樣品磁環(huán)境的不均勻性。第69頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第70頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一b.縱向弛豫：和主磁場方向平行的磁化矢量由零逐漸恢復(fù)最大值的過程。滿足下式，T1稱為縱向弛豫時間，經(jīng)過T1，Mz恢復(fù)63%。這是由于熱輻射的存在，從低能態(tài)躍遷至高能態(tài)的磁矩逐漸躍遷至低能態(tài)，恢復(fù)平衡態(tài)。這一馳豫過程常又稱熱弛豫或自旋——晶格弛豫。主要反映局部的能量交換信息。一般說來，縱向弛豫時間遠大于橫向弛豫時間。而且，不同的組織與器官的弛豫時間顯著不同，從而對軟組織及器官有特殊的分辨能力。在主磁場為0.4~2T時，人體組織T1~103ms，T2~102ms。第71頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第72頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一

縱向弛豫與縱向弛豫時間常數(shù)的關(guān)系t=T1時,Mz/M0=1-e-1=63%第73頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一縱向磁化對比（組織對比）各種組織在縱向磁化完全恢復(fù)之前，已恢復(fù)的縱向磁化內(nèi)產(chǎn)生的不同組織T1不同而形成縱向磁化不同的現(xiàn)象。第74頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一

不同組織的縱向弛豫時間常數(shù)

第75頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一

橫向弛豫與橫向弛豫時間常數(shù)的關(guān)系t=T2時,MXY/M0=1/e=37%第76頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一

在1.0T磁場中不同組織的橫向弛豫時間常數(shù)第77頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一T2*弛豫——有效橫向弛豫T2′弛豫效應(yīng)——由于磁場不均勻性所致橫向弛豫效應(yīng)T2*弛豫——由T2弛豫效應(yīng)和T2′弛豫效應(yīng)共同作用所產(chǎn)生的橫向弛豫

1/T2*=1/T2′+1/T2第78頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一

T2、T2′和T2*衰減的關(guān)系第79頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一T2*加權(quán)又稱磁敏感加權(quán)磁敏感對比MRI常采集T2*產(chǎn)生T2*加權(quán)圖象，用于發(fā)現(xiàn)具有磁化率不同的病灶第80頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一自由感應(yīng)衰減信號（freeinductiondecaysignal,FID)

射頻脈沖停止→橫向磁化矢量MXY在X-Y平面以拉莫頻率自由旋進→相位相干逐漸消失→MXY迅速衰減—翻轉(zhuǎn)角第81頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一自由感應(yīng)衰減信號FID——以拉莫頻率在X-Y平面內(nèi)自由旋進的橫向磁化矢量，在線圈內(nèi)感應(yīng)出與拉莫頻率相同、幅度快速衰減的MR的波動信號

第82頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一

自由感應(yīng)衰減信號第83頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一FID不包含位置信息FID是NMR信號源FID又稱自由進動衰減自由進動——射頻場作用停止后磁化矢量M的運動第84頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第85頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第86頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第87頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第88頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一自旋回波的信號1.自旋回波靜磁場的不均勻性所致的自旋磁矩去相位效應(yīng)T2′，可用180°翻轉(zhuǎn)脈沖重聚相位而產(chǎn)生回波信號。第89頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一相位重聚——180°翻轉(zhuǎn)脈沖作用后，慢頻率自旋磁矩在遠位趕上快頻率自旋磁矩的過程自旋回波信號——隨著相位的重新聚合，產(chǎn)生的新的MR信號第90頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一Hahn回波——沿與激發(fā)脈沖垂直方向施加180°翻轉(zhuǎn)脈沖，所產(chǎn)生的回波?；夭ㄔ?Y方向CPMG自旋回波序列——沿激發(fā)脈沖方向施加180°翻轉(zhuǎn)脈沖，所產(chǎn)生的回波?；夭ㄔ?Y方向第91頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一與FID同相位的SE(Hahn回波）第92頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一與FID反相的SE(CPMG回波）第93頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一回波時間TE自旋回波信號幅度隨相位重聚達到峰值的時間?；夭〞r間信號的變化180°翻轉(zhuǎn)脈沖只能使由于靜磁場不均勻所造成的自旋去相位產(chǎn)生相位重聚第94頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一

自旋回波信號的變化第95頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一四、弛豫時間的測量（自旋回波（SE)法）在磁共振現(xiàn)象中，物質(zhì)的宏觀磁化強度及變化與自旋核的密度、T1、T2密切相關(guān)，但這些信息不能直接測出，只能通過弛豫過程中輻射的射頻信號來分析。第96頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一180度脈沖的作用：使去相位狀態(tài)（dephase)變?yōu)樵谙辔粻顟B(tài)(inphase)第97頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一考慮自旋核運動（如血流）時第98頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一討論：自由衰減速信號包含了，T1，T2信息。不同時刻測得的信號各因素起的作用（權(quán)重）不一樣?？梢酝ㄟ^不同時刻測得的自由衰減信號聯(lián)立解方程求出上述三個物理量。這就是核磁共振成像的數(shù)理基礎(chǔ)。第99頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第二節(jié)：圖像重建原理一、加權(quán)圖像（imagineweight,IW)MR回波信號僅由（自旋核密度）決定。稱為加權(quán)。MR回波信號由（自旋核密度）和T2決定。稱為T2加權(quán)。第100頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一MR回波信號由（自旋核密度）和T1決定。稱為T1加權(quán)通過的測量可以判斷自旋核的密度，例如，人體氫核磁共振圖像反映不同組織含水量的多少，T1，T2的測量可能反應(yīng)自旋核所處的化學環(huán)境的差異，如水以自由水還是結(jié)合水存在，或者氫核存在于特定的原子團中等。對于揭示能量代謝和生化反應(yīng)的過程很有幫助，磁共振技術(shù)必將在未來的人體檢查中發(fā)揮越來越重要的作用。第101頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一二、空間位置編碼我們測到的MR信號，但如何知道這一信號來自何處呢？收音機給了我們有益的啟示。如果空間兩點的磁場強度不同，則與之發(fā)生共振的射頻頻率不同，從而依據(jù)共振頻率可確定磁場強度，進而確定空間位置。這就是層面選擇的原理。1、層面選擇：樣品中加一個均勻的主磁場B0后，再在主磁場上加一不均勻的梯度磁場BG。從而使不同層面的磁場強度不一樣，共振頻率不一樣，依據(jù)不同的共振頻率可以確定自旋核所處的層面。第102頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一層厚取決于對頻率差別的區(qū)分能力，梯度磁場的梯度大小。一般為3~20mm。第103頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一梯度場與層面厚度的關(guān)系第104頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一1、選層梯度GSS2、相位重聚梯度：與選層梯度脈沖相位相反（180°），使層面內(nèi)質(zhì)子相位相干，補償信號幅度的降低選層梯度及相位重聚梯度第105頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一相位重聚梯度第106頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一2、相位編碼：在激勵脈沖結(jié)束后，在沿層面的Y軸方向加一短時間的梯度磁場GY，由于不同Y坐標的自旋磁矩的進動頻率不一樣，從而在磁場GY撤除后，磁矩的位相不一樣。依據(jù)位相的不同可以區(qū)分Y坐標。這稱為相位編碼。第107頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一

v1,v2,v3分別表示相位編碼方向上三個相鄰的體素1、開始時所有體素的磁化矢量M1,M2,M3相位相同并以相同頻率進動。t=0時，相位編碼梯度Gy開啟相位編碼數(shù)學原理第108頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一Gy加入前磁化矢量的相位相位編碼數(shù)學原理第109頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一相位編碼數(shù)學原理2、Gy作用下，相位編碼方向上各體素處于不同磁場。沿相位編碼方向各磁化強度矢量進動頻率為

y=(B0+yGy)v3進動頻率>v2進動頻率>

v1進動頻率第110頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一相位編碼數(shù)學原理3、進動頻率不同導(dǎo)致進動相位不同相位編碼梯度持續(xù)時間tyty時間后各體素的進動相位y

y=ytv=(B0+yGy)tv相位差

y=yGytv=yytv第111頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一Gy對相位的作用第112頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一4、t=ty時刻，相位編碼梯度關(guān)斷各體素再次置于相同的外磁場：進動頻率恢復(fù)Gy作用前數(shù)值Gy誘發(fā)的進動相位差保留—相位記憶相位編碼數(shù)學原理第113頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一3、頻率編碼：在相位編碼結(jié)速后，沿X軸方向加一梯度磁場GX，從而使不同X坐標的自旋磁矩的進動頻率不一樣，進而依據(jù)這種進動頻率的差異來確定X坐標。稱為頻率編碼。通過空間編碼以后，不同體素發(fā)射的MR信號頻率、相位、相位變化率不同，依據(jù)這些信息和信號強度可正確地重建圖像。第114頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一沿x軸方向施加x梯度Gx；與y軸平行的各列體素的進動頻率x為x=(B0+xGx)x是x的函數(shù)，不同的x決定了不同的進動頻率所接受的信號中已包含有體素的空間位置信息頻率編碼數(shù)學原理第115頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一頻率編碼數(shù)學原理第116頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一頻率編碼梯度一般只在NMR信號出現(xiàn)時施加，所以又被稱為讀出梯度或測量梯度。每個測量周期的頻率編碼脈沖均相同。頻率編碼基本特征第117頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一頻率編碼信號特征第118頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一頻率編碼信號特征第119頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一三、磁共振成像系統(tǒng)1、磁場系統(tǒng)：（1）靜磁場：是核心部鍵，要求磁場強度大，~1T，且要求均勻度高，常用超導(dǎo)電磁體產(chǎn)生，維護費用高。也是磁共振系統(tǒng)的關(guān)鍵部鍵。（2）梯度磁場（3個）：是空間編碼磁場，比靜磁場小得多，約百分之一。2、射頻率系統(tǒng)：由射頻發(fā)生器，射頻接收器，控制系統(tǒng)組成。3、圖像重建系統(tǒng)：核心是計算機處理系統(tǒng)。第120頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一處于靜磁場的成像物體用Z軸方向的梯度磁場選擇層面用X軸方向的梯度磁場頻率編碼用Y軸方向的梯度磁場相位編碼信號采集信號處理，得到數(shù)字圖像層面圖像顯示磁共振成像過程框圖第121頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一磁共振成像過程1、梯度周期與成像時序第122頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第123頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一1、t=0時刻Gz開啟；同時產(chǎn)生90°射頻脈沖激勵限制在Gz所決定的特定平面內(nèi)；受激層面宏觀磁化矢量M倒向xoy面2、t=t1時刻Gz關(guān)斷；相位編碼梯度Gy加入t1~t2Gz持續(xù)時間；相位編碼梯度脈寬ty=t2-t1FID信號出現(xiàn)，但暫不檢測ty稱為預(yù)備期第124頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一3、t=t2時刻，Gy關(guān)斷，Gz再一次開啟限制180°重聚焦脈沖僅作用于既定層面4、t=t3時刻，頻率編碼梯度Gx出現(xiàn)t3~t5Gx持續(xù)時間；采樣從回波信號的峰值開始檢測期—

Gx的脈寬tx=t5-t3第125頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一5、t5~t6延遲時間等待宏觀磁化矢量Mz恢復(fù)至其穩(wěn)態(tài)值M0;為下一次掃描做準備t0~t6—重復(fù)時間TR，反映每個掃描周期的長短t0~t4—回波時間TE第126頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一2、MRI圖像重建過程第127頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一2、MRI圖像重建過程第128頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一FrequencyandPhaseAreKeyParameterinMRImagingqwq=wtThespatialinformationoftheprotonpoolscontributingMRsignalisdeterminedbythespatialfrequencyandphaseoftheirmagnetization.第129頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一GradientMagneticFieldGradientcoils

generatespatiallyvaryingmagneticfieldsothatspinsatdifferentlocationprecessatfrequenciesuniquetotheirlocation,allowingustoreconstruct2Dor3Dimages.XgradientYgradientZgradientxyzxzzxyy第130頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一ASimpleExampleofSpatialEncodingw/oencodingw/encodingConstantMagneticFieldVaryingMagneticField第131頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一SpatialDecodingoftheMRSignalFrequencyDecomposition第132頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一應(yīng)用專用的圖像處理計算機（圖像處理器）中進行圖像重建2DFT成像方法中，圖像重建所進行的運算主要是快速傅里葉變換(FFT，thefastFouriertransform).FFT包括行和列兩個方向，運算量極大．FFT的快慢，基本上決定著圖像重建的速度．3、圖像重建第133頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一每幅圖像對應(yīng)兩個原始數(shù)據(jù)矩陣：信號的實部矩陣，信號的虛部矩陣．實部和虛部矩陣送入傅里葉變換器行和列兩個方向快速傅里葉變換還原出帶有定位信息的實部和虛部圖像矩陣圖像處理器對兩個矩陣的對應(yīng)點取模得出一個新矩陣（模矩陣，行和列數(shù)分別為L和C）模矩陣中元素值大小正比于每個體素NMR信號強度以其作為亮度值得出所需的圖像第134頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第135頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第三節(jié)：磁共振成像的質(zhì)量控制一、信噪比：正確信號與噪聲信號之比。影響因素主要有：能級劈裂間距（由磁場大小決定），體素大小，自旋核密度，T2，接收線圈形狀，樣品和線圈的溫度等。增大V可提高信噪比，但會降低空間分辨力。增加磁場強度可提高信噪比，對磁場的要求高，同時會增加RF能量，人體劑量增加。第136頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一二、均勻度：主要由靜磁場B0的均勻度決定，因為人體內(nèi)的磁環(huán)境相差很小，靜磁場很小的不均勻度將掩蓋這種差異。靜磁場的不均勻性要求在百萬分之幾。三、線性度：決定于梯度磁場的線性度。四、空間分辨力：指單個體素的大小，主要由三個梯度磁場的梯度和靜磁場及檢測器對頻率差異的區(qū)分能力決定。五、對比度。核磁共振圖像有三種加權(quán)圖像，根據(jù)具體情形可以選擇適當?shù)募訖?quán)圖像，以氫核為例，由于除骨外，人體其他組織的含水量差別并不大，即加權(quán)圖像的對比度并不大，但病變組織和正常組織T1，T2的差別大，因此可以用T1或T2加權(quán)圖像。在需要時，可以用造影劑來增加對比度。第137頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一討論：磁共振成像的優(yōu)缺點。優(yōu)點：多個參數(shù)成像，診斷信息豐富；無電離輻射，安全；組織分辨力強；容易觀察心臟和血管系統(tǒng)（不需造影劑）；掃描（切層）靈活。缺點：掃描時間長，空間分辨力不理想。第138頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一第四節(jié)：脈沖序列構(gòu)成

磁共振成像的脈沖序列是各種參數(shù)測量技術(shù)的總稱。質(zhì)子密度、T1、T2弛豫時間以及流動效應(yīng)等都是組織的本征參數(shù)，通過它們可以推知組織結(jié)構(gòu)甚至功能狀態(tài)。第139頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一在MR中參數(shù)測量通過對90°或180°射頻脈沖及梯度脈沖的適當編排實現(xiàn)。脈沖的幅度、寬度、間隔時間、施加順序直接影響信號的產(chǎn)生和空間編碼。第140頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一MRI信號強度取決于多參數(shù)，多因素對信號的貢獻可由RF脈沖的大?。ㄐ螤?、梯度脈沖的幅值及寬度、數(shù)據(jù)采集時間等控制。脈沖序列設(shè)置射頻脈沖、梯度脈沖順序設(shè)置脈沖參數(shù)、時序設(shè)置第141頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一具有一定帶寬、一定幅度的射頻脈沖與梯度脈沖的有機組合典型MRI序列由自旋準備和信號產(chǎn)生兩個功能單元組成1、脈沖序列構(gòu)成第142頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一2、脈沖序列分類按檢測信號類型分

直接測定FID信號的序列測定自旋回波的序列測定梯度回波的序列按序列用途分

通用序列——人體組織正常成像專用序列——心臟電影、脂肪抑制序列等按成像速度分

快速成像序列，普通序列翻轉(zhuǎn)恢復(fù)序列飽和恢復(fù)序列第143頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一3、脈沖序列參數(shù)的定義一.時間參數(shù)1.重復(fù)時間（TR)--脈沖序列執(zhí)行一遍所需時間第144頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一2.回波時間（TE)從第一個RF脈沖到回波信號產(chǎn)生所需時間

多回波序列中

在自旋回波和梯度回波序列中TE和TR共同決定圖像的對比度RF脈沖到第一個回波信號產(chǎn)生所需時間稱TE1RF脈沖到第二個回波信號產(chǎn)生所需時間稱TE2第145頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一3.反轉(zhuǎn)時間（TI,invertiontime)在反轉(zhuǎn)恢復(fù)序列中，180o反轉(zhuǎn)脈沖與90o激勵脈沖之間的時間間隔。檢測對象——組織T1特性根據(jù)臨床需要進行選擇TI對脂肪信號實施壓制時短TI掃描辨別腦灰質(zhì)和腦白質(zhì)時取長TI第146頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一4、快速成像序列的參數(shù)1.回波鏈長度（ETL,echotrainlength)

掃描層中每個TR時間內(nèi)用不同的相位編碼來采樣的回波數(shù)第147頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一2.回波間隔時間（ETS,echotrainspacing)

快速自旋回波序列回波鏈中相鄰兩個回波之間的時間間隔。決定序列回波時間長短，圖像對比度。3.有效回波時間（ETE,effectiveechotime)在最終圖像上反映出來的回波時間。當相位編碼梯度幅度為零或零附近時，所采信號的回波時間。影響圖像對比度。第148頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一5、圖像對比度與加權(quán)一.T1值和T1圖像對比度

兩種組織的縱向弛豫曲線T1圖像對比度的形成第149頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一二.T2值和T2圖像對比度T2圖像對比度的形成t=TE時獲得最大圖像對比第150頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一三.質(zhì)子密度圖像對比度體素內(nèi)質(zhì)子密度決定弛豫過程中縱向磁化的最大值。組織質(zhì)子密度差產(chǎn)生的對比稱質(zhì)子密度對比度，突出質(zhì)子密度分布的圖像叫質(zhì)子密度像第151頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一質(zhì)子密度對比度的形成具有相同T1值，質(zhì)子密度不同的組織弛豫過程t=1500ms兩種組織的縱向磁化差達到最大第152頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一在MRI脈沖序列中，通常用改變TR的方法來達到獲取最大質(zhì)子密度對比的目的要得到突出質(zhì)子密度對比的圖像，TR只能在弛豫過程的后期選取，TR=3T1可產(chǎn)生幾乎是單質(zhì)子密度對比圖像。(經(jīng)過3T1時間，組織的縱向磁化可恢復(fù)其穩(wěn)態(tài)值的95%以上）第153頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一T1對比度和質(zhì)子密度對比度的差別T1對比度由宏觀磁化強度矢量的變化率產(chǎn)生質(zhì)子密度對比度由磁化強度矢量的最大值決定弛豫階段的早期以T1對比度為主，弛豫后期質(zhì)子密度對比度占優(yōu)勢，隨縱向磁化最大值的趨近，T1對比度逐漸被質(zhì)子密度對比度取代。第154頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一T1加權(quán)像（短TE、TR)短T1組織吸收能量多顯示強信號，長T1組織因飽和不能吸收太多能量，表現(xiàn)低信號組織間信號強度的變化使圖像的T1對比度得到增強由于信號檢測總是在橫向進行，采用短TE可最大限度削減由于T2弛豫造成的橫向信號損失，排除了T2的作用第155頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一T2加權(quán)像（長TE、TR)長TR時掃描周期內(nèi)縱向磁化矢量已按T1時間常數(shù)充分弛豫采用長TE，信號中T1效應(yīng)被進一步排除；可突出液體鄧橫向弛豫較慢的組織信號。一般病變部位都會出現(xiàn)大量水的聚集，用T2加權(quán)像可以非常滿意的顯示這些水的分布，因此在確定病變范圍上有重要作用第156頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一質(zhì)子密度加權(quán)像（長TR短TE)長TR可使組織的縱向磁化矢量在下一個激勵到來之前充分弛豫，削減T1對信號的影響；短TE主要削減T2對圖像的影響，這是圖像對比度僅與質(zhì)子密度有關(guān)第157頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一無論何種加權(quán)像，均會包含一定的質(zhì)子密度、T1和T2對比度。因為無論TR和TE如何取值，縱向磁化MZ總是受質(zhì)子密度的影響；在可供測量的信號出現(xiàn)之前，一定程度的弛豫已經(jīng)發(fā)生；

通過序列參數(shù)的選擇，總能使圖像的某種對比度得以突出，同時使其它對比度的影響大大降低。第158頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一6、序列參數(shù)的優(yōu)化一.序列參數(shù)分類初級參數(shù)TR、TE、TI、等導(dǎo)出參數(shù)圖像對比度、空間分辨率、SNR、成象時間第159頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一磁共振成像脈沖序列常用參數(shù)第160頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一二.參數(shù)優(yōu)化內(nèi)容1.對比度的影響參數(shù)及優(yōu)化影響參數(shù)TR、TE、TI、2.空間分辨率的影響參數(shù)及優(yōu)化3.信噪比的影響參數(shù)及優(yōu)化第161頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一K空間

K空間是傅立葉變換磁共振成像方法中的一個重要概念。在傅立葉變換磁共振成像方法中，K空間實際就是真實空間的傅立葉變換鏡像空間。

第162頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一K空間

K空間就是存放磁共振成像用原始數(shù)據(jù)的地方，也就是說，這些數(shù)據(jù)是由脈沖序列運行時采集來的，在進行傅立葉變換后，就能變成圖像。K空間的每一行都是在加有頻率編碼梯度（也稱讀梯度）的時候采集的，二維傅立葉變換成像時每一行都對應(yīng)于一個特定的相位編碼梯度，而三維傅立葉變換成像時，每一行都對應(yīng)于一個相位編碼梯度和選片編碼梯度。第163頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一K空間相位編碼和選片編碼梯度的幅度決定了它所編碼的信號的大小。例如，在任何序列里，K空間的中心行使用最小的編碼梯度，成像區(qū)域各質(zhì)子相位發(fā)散程度最小，因而產(chǎn)生最大幅度的信號，相應(yīng)地，較大幅度的編碼梯度產(chǎn)生較小的信號，但提供圖像的空間信息?？梢赃@樣簡單理解，編碼步數(shù)越多，圖像空間分辨率越高（越銳利）。第164頁，共174頁，2023年，2月20日，星期一K空間

K空間某一位置的信息并不簡單對應(yīng)于圖像的這一位置，也就是說，K空間的右上角并不對應(yīng)于圖像的右上角。K空間的每一點都包含了整個圖像的信息。

K空間的不同