第一章___緒__論___第二章___場論與正交曲線坐標.ppt

1、流 體 力 學,顧伯勤 主編,研 究 生 教 材,退 出,中國科學文化出版社,前 言,本書是為高等工科院校非力學專業(yè)碩士研究生流體力學課程教學編寫的?？紤]到教學時數(shù)有限，所以有些內(nèi)容并未深入展開。本書重點放在流體力學的基本概念、基本理論和解決流體力學問題的基本方法上，目的在于為研究生開展課題研究和將來從事工作提供必需的較為堅實的流體力學基礎知識，同時也兼顧到工程技術人員和科技工作者的需要。 全書分上下兩冊，三篇，十五章。上冊包括第一篇“流體力學基礎”和第二篇“流體動力學基本原理及流體工程”，具體內(nèi)容為：緒論、場論與正交曲線坐標、流體靜力學、流體運動學、流體動力學微分形式基本方程、流體動力學積分

2、形式基本方程、伯努利方程式及其應用、量綱分析和相似原理、流動阻力與管道計算、邊界層理論、流體繞過物體的流動和氣體動力學基礎。下冊包括第三篇“計算流體動力學”，具體內(nèi)容為：計算流體動力學的數(shù)學物理基礎、流體動力學問題的有限差分解法和流體動力學問題的有限元解法。,退 出,目 錄,流體力學基礎,第一篇,第二篇,流體動力學基本原理及流體工程,退 出,第三篇,計算流體動力學,第一篇 流體力學基礎,緒論 場論與正交曲線坐標 流體靜力學 流體運動學,第一章,第二章,第三章,第四章,退 出,返 回,第二篇 流體動力學基本原理及流體工程,流體動力學微分形式基本方程 流體動力學積分形式基本方程 伯努利方程及其應用

3、 量綱分析和相似原理 流動阻力與管道計算 邊界層理論 流體繞過物體的流動 氣體動力學基礎,第五章,第六章,第七章,第八章,第九章,退 出,返 回,第十章,第十一章,第十二章,第三篇 計算流體動力學,計算流體動力學數(shù)學物理基礎 流體動力學問題的有限差分解法 流體動力學問題的有限元解法,第十三章,第十四章,第十五章,退 出,返 回,第一章 緒 論,流體力學的研究對象和發(fā)展歷史 流體力學的研究方法,第一節(jié),第二節(jié),退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,矢量的基本運算 張量及其基本性質 常見的幾種坐標系 曲線坐標系及其基本性質 物理量的梯度、散度、旋度 哈密爾頓算子、拉普拉斯算子及其在 流體力學

4、中的應用 廣義高斯定理和斯托克斯定理,第一節(jié),第二節(jié),第三節(jié),第四節(jié),第五節(jié),第六節(jié),第七節(jié),退 出,返 回,第三章 流體靜力學,作用于流體上的力 靜止流場中的應力 靜止流體的基本微分方程 重力場中靜止流體的壓力，靜止流體 對物面的作用力 重力場中靜止氣體的壓力分布 非慣性坐標系中的靜止流體 表面張力與毛細現(xiàn)象 流體靜壓力的測量原理,第一節(jié),第二節(jié),第三節(jié),第四節(jié),第五節(jié),第六節(jié),第七節(jié),第八節(jié),退 出,返 回,第四章 流體運動學,流體運動的描述 跡線、流線、流管 環(huán)量和旋度、通量和散度的物理意義 微元流體線的運動 流體微團的運動,第一節(jié),第二節(jié),第三節(jié),第四節(jié),第五節(jié),退 出,返 回,第五章

5、 流體動力學基本原理及流體工程,連續(xù)性方程 理想流體運動方程 實際流體運動方程,第一節(jié),第二節(jié),第三節(jié),退 出,返 回,第六章 流體動力學基本原理及流體工程,連續(xù)性方程 動量方程 動量矩方程 能量方程,第一節(jié),第二節(jié),第三節(jié),第四節(jié),退 出,返 回,第七章 伯努利方程式及其應用,伯努利方程式及其限定條件 實際流體的伯努利方程式 實際流體的總流伯努利方程式 相對運動的伯努利方程式 伯努利方程式的應用,第一節(jié),第二節(jié),第三節(jié),第四節(jié),第五節(jié),退 出,返 回,第八章 量綱分析和相似原理,量綱分析和定理 相似理論 流體力學模型研究方法,第一節(jié),第二節(jié),第三節(jié),退 出,返 回,第九章 流體阻力與管道計算

6、,流動狀態(tài)與阻力分類 圓管中的層流 圓管中的紊流 圓管中的沿程阻力,第一節(jié),第二節(jié),第三節(jié),第四節(jié),退 出,返 回,第十章 邊界層理論,邊界層特性 邊界層微分方程 平板層流邊界層的微分方程解 邊界層積分（動量）方程 平板層流邊界層的積分方程解 平板紊流邊界層計算 平板混合邊界層計算,第一節(jié),第二節(jié),第三節(jié),第四節(jié),第五節(jié),退 出,返 回,第六節(jié),第七節(jié),第十一章 流體繞過物體的流動,平面勢流 流體繞過圓柱體的流動 流體繞過球體的流動,第一節(jié),第二節(jié),第三節(jié),退 出,返 回,第十二章 氣體動力學基礎,壓力波的傳播，音速 運動點擾源產(chǎn)生的擾動場，馬赫數(shù)與馬 赫角 一元穩(wěn)定等熵流動的基本方程 理想氣

7、體一元穩(wěn)定等熵流動的基本特性 氣流參數(shù)與流道截面積的關系 漸縮噴管和拉伐爾噴管,第一節(jié),第二節(jié),第三節(jié),第四節(jié),第五節(jié),退 出,返 回,第六節(jié),第十三章計算流體動力學數(shù)學物理基礎,流動問題數(shù)值求解的基本步驟 流動控制方程 離散方程的建立方法 差分方程特性分析,第一節(jié),第二節(jié),第三節(jié),第四節(jié),退 出,返 回,第十四章流體動力學問題的有限差分解法,勢流問題的數(shù)值計算 回流流動問題的數(shù)值計算,第一節(jié),第二節(jié),退 出,返 回,第十五章流體動力學問題的有限元解法,有限元法的基本思想與區(qū)域離散化 有限元法中代數(shù)方程的建立 二維邊值問題有限元法求解舉例 有限分析法介紹,第一節(jié),第二節(jié),退 出,返 回,第三節(jié)

8、,第四節(jié),流體力學是研究流體在外力作用下的平衡和運動規(guī)律的一門科學。 它和固體力學不同之處在于流體在運動時具有連續(xù)不斷地變形的特性 且其運動規(guī)律是十分復雜的。 象其它大多數(shù)科學一樣，流體力學成為一門獨立的科學經(jīng)歷了漫長的發(fā)展過程。史前人類就有解決某些流體流動問題的豐富知識，如船舶制造和灌溉系統(tǒng)建設。公元前三世紀Archimedes(285-212 B.C.)提出了浮力定律并將其應用于漂浮和浸沒于液體中的物體，這實際上是流體力學微分算法的雛形。 公元十五世紀前，船舶、運河、水渠的工程設計水平得到了較大的提高，然而流動分析技術卻并未有重大發(fā)展。Leonardo(1452-1519)導出了一維穩(wěn)定流

9、動的質量守恒方程。Leonardo是一個杰出的實驗家，他對波、射流、水躍、渦流形成等現(xiàn)象作了精確的描述。Mariotte(1620-1684)建造了第一個風洞，并利用該風洞作了大量的模型試驗。 第1頁,第一章 緒 論,第一節(jié) 流體力學的研究對象和發(fā)展歷史,退 出,返 回,自Newton(1642-1727)提出了三大運動定律和線性流體的粘性定律以后，流體力學得到了較大的發(fā)展。十八世紀的一大批數(shù)學家如Bernoulli、 Euler、 Lagrange、 Laplace等在理想流體的假定下取得了許多無摩擦流動問題的研究成果，如Euler的運動微分方程和其積分形式Bernoulli方程。但理想流體

10、的假定有較大的局限性，工程實際中的大多數(shù)流動無不受流體粘性的影響。當時的工程師們開始抵制這種他們認為不切實際的理想流體流動理論，在幾乎完全依賴實驗的基礎上發(fā)展了一門新的科學水力學。這樣的實驗科學家有Weber、Hagen、Poiseulle、Darcy等。他們通過實驗得到了諸如明渠流動、船舶阻力、管道流動、波動等問題的有用數(shù)據(jù)。 十九世紀末，實驗的水力學和理論的流體動力學開始結合。William Froude（1810-1879）和他的兒子Robert Froude（1846-1924）建立了模型試驗定律，Rayleigh（1842-1919）提出了量綱分析技術。Reynolds（1842-1

11、912）在1883發(fā)表了經(jīng)典的管道實驗結果，提出了著名的無量綱參數(shù)雷諾數(shù)Re。 第2頁,第一章 緒 論,第一節(jié) 流體力學的研究對象和發(fā)展歷史,退 出,返 回,Navier (1785-1836)和Stokes (1819-1903)在歐拉運動方程中加入了牛頓粘性項，建立了粘性流體的運動方程式。1904年德國工程師Prandtl (1875-1953)發(fā)表了流體力學方面最具影響的論文，提出了現(xiàn)代流動分析中最重要的理論邊界層理論。這些理論對流體力學開始脫離經(jīng)典式的理論研究而與工程實際相結合起到了很大的作用。二十世紀中葉以后，隨著宇宙航行，人造衛(wèi)星、核能工業(yè)、生物工程和環(huán)境、醫(yī)學等科學技術的發(fā)展，稀

12、薄氣體動力學、電磁流體力學、非牛頓流體力學、多相流體力學、生物流體力學、氣動噪聲流體力學等流體力學分枝也均在形成和發(fā)展中。 地球上71覆蓋著水、100覆蓋著空氣，流體力學問題無處不有。象氣象學、海洋學涉及流體力學；我們的呼吸、生理循環(huán)涉及流體力學；航空、航天、航海涉及流體力學；水利灌溉、洪水控制、生活供水、污水排放涉及流體力學；石油化學工業(yè)中幾乎沒有哪一個化工過程中不包含流體力學問題。 第3頁,第一章 緒 論,第一節(jié) 流體力學的研究對象和發(fā)展歷史,退 出,返 回,在研究流體力學時，考慮到流體運動的復雜性，僅采用固體力學中嚴格的數(shù)學推導方法還不能完全解決問題，需要廣泛采用半經(jīng)驗的理論和實驗研究所

13、取得的數(shù)據(jù)。近年來由于計算機的發(fā)展，計算流體力學所占的地位已越來越重要，對于一些復雜的流體力學數(shù)學模型，可采用計算機進行計算，但某些復雜的流體力學問題仍無法僅靠單純的數(shù)學計算來解決。因此研究流體力學還必須用理論、計算與實驗三者相互結合的方法。近年來實驗技術發(fā)展很快，許多過去難以測量的參數(shù)和觀察的現(xiàn)象，現(xiàn)在可以比較準確地測量和觀察出來。測量和觀察技術從低速流動擴展到高速流動，從穩(wěn)定流動擴展到不穩(wěn)定流動，從靜態(tài)擴展到動態(tài)。但實驗亦有其局限性，它往往不能闡明流體運動的一般特性。流體力學學科的發(fā)展一方面有賴于計算流體力學的發(fā)展，實驗和實踐必須由理論分析和數(shù)值計算來加以指導和驗證。另一方面，現(xiàn)代實驗技術

14、的發(fā)展加強了對理論和計算準確性的檢驗。這種理論、計算與實驗的緊密結合，必將大大加速流體力學學科的發(fā)展。 第1頁,第一章 緒 論,第二節(jié) 流體力學的研究方法,退 出,返 回,第一章 緒 論,第二節(jié) 流體力學的研究方法,解決流體流動問題有三種基本方法： 1. 控制體分析法，即積分方程法； 2. 微元體分析法，即微分方程法； 3. 實驗研究，即量綱分析法。 流體流動必須滿足三大力學守恒定理以及熱力學狀態(tài)方程和相關的邊界條件： 1. 質量守恒定理，即連續(xù)性條件； 2. 動量守恒定理，即牛頓第二定理； 3. 能量守恒定理，即熱力學第一定理； 4. 狀態(tài)方程，如 （P, T）; 5. 固體表面、交界面、流

15、道進出口的邊界條件。 第2頁,退 出,返 回,在解決某一具體的流體力學問題之前需要弄清流動屬于哪一種類型， 流體流動如何分類最為合理迄今并無共識。通常的做法是按照流動分 析時所作的假設來劃分，即假定流動為： 1. 穩(wěn)定的（定常的）或不穩(wěn)定的（不定常的）； 2. 無粘性的或粘性的； 3. 不可壓縮的或可壓縮的； 4. 氣體或液體。 第3頁,第一章 緒 論,第二節(jié) 流體力學的研究方法,退 出,返 回,場是具有物理量的空間。在許多科學、技術問題中，常常要考察 某種物理量（如溫度、密度、電位、力、速度等）在空間的分布和變 化規(guī)律。為了揭示和探索這些規(guī)律，數(shù)學上就引進了場的概念。 如果在全部空間或部分空

16、間里的每一點都對應著某個物理量的一 個確定的值，就說在這空間里確定了該物理量的場。如果這物理量是 標量，就稱這個場為標量場；若是矢量，就稱這個場為矢量場。例如 溫度場、密度場、電位場等為數(shù)量場；而力場、速度場等為矢量場。 此外，若場中之物理量在各點處的對應值不隨時間而變化，則稱該場 為穩(wěn)定場；否則，稱為不穩(wěn)定場。場的研究方法是將物理量作為空間 點的位置R和時間t的函數(shù)。但在場論分析中，t作為參變量處理，即分 析t時刻的場的情況。 第1頁,第二章 場論與正交曲線坐標,退 出,返 回,第2頁,第一節(jié) 矢量的基本運算,退 出,返 回,一、矢量運算符號規(guī)定 （一） 愛因斯坦（Einstein）求和符號

17、 數(shù)學式子任意一項中如出現(xiàn)一對符號相同的指標，稱為愛因斯坦求和符號，它是啞指標，表示求和。例如：,采用了愛因斯坦求和符號后線性代數(shù)方程組,第二章 場論與正交曲線坐標,第3頁,第一節(jié) 矢量的基本運算,退 出,返 回,可簡寫成：,式中左端項中j出現(xiàn)兩次，代表求和指標；i在左、右兩項各只出現(xiàn)一次，代表指定指標。 （二）克羅內(nèi)克爾（Kronecker） 符號,任意兩個正交單位矢量的點積用 表示，稱為克羅內(nèi)克爾,式中i，j是自由指標，（2.1）式表示 ， 。 顯然 ， ， i 表示重復求和。,第二章 場論與正交曲線坐標,第4頁,第一節(jié) 矢量的基本運算,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,的定義亦

18、可寫成,（三）置換符號 任意兩個正交單位矢量的叉積可表示為,式中 稱為置換符號，又稱利西（Ricci）符號，其數(shù)值如下：,中有2個或3個自由指標值相同。 中按12312順序任取3個排列。 中按13213順序任取3個排列。,上式表示 ， ，其余分量為零。,第5頁,第一節(jié) 矢量的基本運算,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,由此可知，,中任意兩個自由指標對換，對應分量值相差一個負號，如,，故,稱為置換符號。,二、矢量運算的常用公式,（2.3）,（2.4）,（2.5）,第6頁,第一節(jié) 矢量的基本運算,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,（2.6a）,（2.6b）,（2.7）,（2.8

19、）,第7頁,第一節(jié) 矢量的基本運算,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,三、矢量分量的坐標變換,矢量是一個物理量，它獨立于坐標系的選取。當坐標系發(fā)生改變時，矢量本身不發(fā)生變化，僅是它的分量隨坐標變換按一定規(guī)律發(fā)生改變。 按矢量定義：,（2.9）,，,和,，,分別為,在兩個不同的正交坐標系中的分量和坐標軸單位矢量。各單位矢量間夾角的余弦（即方向余弦）為lj，mj，nj（j=1, 2, 3）如表2.1所示，則對應的矢量分量的坐標變換關系有：,表2.1 坐標軸間方向余弦,第8頁,第一節(jié) 矢量的基本運算,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,（2.10）,例如：,第1頁,第二節(jié) 張量及其

20、基本性質,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,一、張量的定義 在正交坐標系中張量可以定義為：設有正交坐標系,在其上定義有,個函數(shù),，若坐標系,線性變換時，即,（2.11）,作如下,式中,為常系數(shù)，與此相應，函數(shù),（式中重復下標表示對該下標求和）,作如下變換,（2.12）,第2頁,第二節(jié) 張量及其基本性質,退 出,返 回,。,第二章 場論與正交曲線坐標,則,定義為一個張量，記為,（2.13）,例如設坐標數(shù),，在空間任一點規(guī)定三個矢量,，,和,如果按式（2.11）把直角坐標系,變換到另一個直角坐標系,中，得到另一組矢量,，,和,，它們滿足系式：,（2.14）,第3頁,第二節(jié) 張量及其基本性

21、質,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,式中,是坐標軸,和,顯然，矢量,，,，,的分量,與矢量,，,，,的分量,有如下關系,上述關系式即式（2.12），因此分量,定義一個張量,之間夾角的,方向余弦。,（2.15）,（2.16）,由于在上述張量的定義中， 其分量的數(shù)目為坐標數(shù)的平方，因此上述張量稱為二階張量。張量在三維空間中的分量數(shù)可用 來表示，n為張量的階。于是，標量為零階張量，矢量為一階張量，流體微團的變形速率為二階張量，應力場梯度為三階張量。,第4頁,第二節(jié) 張量及其基本性質,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,二、二階張量的基本性質 流體力學中經(jīng)常遇到的張量為二階張量，如

22、應力、變形和轉動，它 們具有如下一些基本性質：,這種張量稱為對稱張量。,1.張量元素具有對稱性,（2.17）,2.張量的代數(shù)運算規(guī)則 （1）張量與張量相加是指其對應元素相加，其和仍為一張量，即,（2）張量與標量相乘仍為一張量，即（,為標量）,（2.19）,（2.18）,（3）張量與矢量相乘（內(nèi)積）為一矢量右乘定義為,（2.20）,第5頁,第二節(jié) 張量及其基本性質,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,左乘定義為,（4）張量,與張量,相乘仍為一張量，即,（2.22）,（2.21）,3.根據(jù)對稱張量性質可知，在流體內(nèi)任一點存在三個相互垂直的軸，沿著 與該軸垂直的面上，張量的切向分量 為零，只

23、有法向分 量 。該軸稱為主軸。在應力張量中稱為主應力軸，在變形張 量中稱為主變形軸。,第1頁,第三節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,直角坐標系是最簡單、最基本的一種坐標系，又稱笛卡爾坐標系，如圖2.1所示。 首先在空間取一點作為原點，過此點分別作互相正交的直線，并分別命名為過原點的 軸。,（1）坐標面：由三族分別過原點的與,軸垂直的平面所組成。其方程為,（2）坐標軸：不同族的坐標面的交線 組成坐標軸。,軸是,兩坐標面的交線；,，,一、直角坐標系,，,第2頁,第三節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,軸是,兩坐標面的交線；,軸是,兩坐標

24、面的交線。,（3）單位矢量：通常分別以,表示沿,并遵循右手法則。直角坐標系中一點的三個單位矢量互成正交，各點的 同類單位矢量方向不變。,坐標軸的單位矢量，,（4）空間點的表示：以三個坐標面的交點表示空間點,（5）矢徑表示法：由原點至空間某點而連成的矢量線稱為矢徑，,第3頁,第三節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,二、柱坐標系 首先在空間取一點作為原點，以此點作直角坐標系。 （1）坐標面：分別由下列三族曲面所組成。以過原點的 軸為對稱軸的 圓柱面族 ；以與z軸相,；以通過,軸的子午面族,垂直的平面族,。,（2）坐標軸：由不同族的坐標面相交而成。,軸是,兩坐標面的交線

25、；,軸是,兩坐標面的交線。,軸是,兩坐標面的交線；,（3）單位矢量：通常分別以,，,，,表示沿,，,，,，,的方向可能變化。,，,，,軸的單位矢量，并,規(guī)定遵循右手法則。柱坐標系中一點的三個單位矢量互成正交，在不同點上,第4頁,第三節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,（4）空間點的表示：以三個坐標面的交點表示空間點,（5）矢徑表示法：,第5頁,第三節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,三、球坐標系 首先在空間取一點作為原點，過此點作直角坐標系。,（1）坐標面：分別由以原點為中心的球面族,，以原點為頂點,軸為對稱軸的圓錐面族,和子午面族,

26、以,三族曲面所組成，,，,確定了三個特定的坐標面，,如圖2.3所示。,第6頁,第三節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,（2）坐標軸：由不同族的坐標面相交而成。,軸是,，,兩坐標面的交線；,軸是,，,兩坐標面的交線；,軸是,，,兩坐標面的交線。,（3）單位矢量：通常分別以,，,，,表示沿,，,，,，,，,的方向是,坐標軸的,單位矢量，并規(guī)定遵循右手法則。球坐標中一點的三個單位矢量互成 正交，一般情況下，不同點上同族單位矢量,不同的。,（4）空間點的表示：以三個坐標面的交點表示空間點,（5）矢徑表示法：,。,第7頁,第三節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,第二章 場

27、論與正交曲線坐標,四、直角坐標系、柱坐標系和球坐標系間的坐標變換關系 直角坐標系和柱坐標系間的坐標變換關系:,（2.23）,直角坐標系和球坐標系間的坐標變換關系:,（2.24）,第1頁,第四節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,柱坐標系、球坐標系均屬曲線坐標系。坐標系的基本功能是識別空間位置，為了便于應用可人為地規(guī)定某種曲線坐標系。 一、曲線坐標系 首先在空間取一點作為原點，以此點作直角坐標系。,（1）坐標面：取三族曲面,作為坐標面族，其反函數(shù)為,。,確定了三個特定的坐標面，如圖2.4所示。,（2）坐標軸：不同族的坐標面的交線組成坐標軸。,軸是,兩坐標面的交線；,軸

28、是,兩坐標面的交線；,軸是,兩坐標面的交線。,第2頁,第四節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,坐標軸的單位矢量，以,（3）單位矢量：沿坐標線的切線，且,方向的單位矢量稱為,，,，,在曲線坐標系中，它們隨空間位置而,表示，它們遵循右手法則。,改變，即,這是曲線坐標系與直角坐標系的一個主要差別。,（4）空間點的表示：以三個坐標面的交點表示空間點,。,（5）矢徑表示法：,（2.25）,式中,，,，,與,，,，,有關。,，,第3頁,第四節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,第二章 場論與正交曲線坐標,第4頁,第四節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返

29、 回,二、矢徑,由微分定義,（2.26）,點到,點引起的增量為,的微分,從,（2.27）,，因而,由于,（2.28）,（2.29）,令,，則上式可寫成,（2.30）,（2.31）,第5頁,第四節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,（2.32）,同理可得,，,，,（2.33）,，,，,上式中,、,、,因此矢徑,的微分可寫成,、,稱為拉梅系數(shù)。,（2.34）,第6頁,第四節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,若已知坐標面族方程,則可求得上式中的拉梅系數(shù)和單位矢量。,因此拉梅系數(shù)可寫成,（2.36）,（2.35）,單位矢量可寫成,在正交曲線坐標

30、系中，三個單位矢量滿足：,，即,（2.37）,（2.38）,第7頁,第四節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,第二章 場論與正交曲線坐標,它適用于已知,，,，,利用梯度性質，正交條件也可寫成：,，即,它適用于已知,的情況。,的情況。,（2.39）,例題2.1 求柱坐標系中的拉梅系數(shù)和坐標軸單位矢量，并證明其正交。,，,，,，其反函數(shù)為,，,，,。,解：對于柱坐標系,，,，,，,，,，,，,，,，,第二章 場論與正交曲線坐標,第8頁,第四節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,因此拉梅系數(shù)為,由（2.37）式，并注意到,，則可求得單位矢量為,顯然,第二章 場論與正交曲線坐標,第9頁,第四節(jié) 常見的

31、幾種坐標系,退 出,返 回,其實拉梅系數(shù)亦可用幾何的方法確定。因為,，即,其幾何意義為：坐標值的單位增量引起的對應弧長的單位增量。按照該定 義不難直接由幾何關系求得上例中的拉梅系數(shù)（請讀者自行求解）。 三、坐標軸單位矢量的偏導數(shù) 在曲線坐標系中坐標軸單位矢量的偏導數(shù)可按下式計算,第二章 場論與正交曲線坐標,第10頁,第四節(jié) 常見的幾種坐標系,退 出,返 回,柱坐標系中單位矢量的偏導數(shù)：,球坐標系中單位矢量的偏導數(shù)：,第二章 場論與正交曲線坐標,第1頁,第五節(jié) 物理量的梯度、散度、旋度,退 出,返 回,一、物理量的梯度 物理量的梯度可以用來描述該物理量在一點鄰域內(nèi)的變化情況。 （一）方向導數(shù)的計

32、算公式 方向導數(shù)是函數(shù)在一點處沿某一方向對距離的變化率。在直角坐標系中， 設函數(shù),在點,處可微，,為l方向上,在點M0處沿l方向的方向導數(shù)為：,的方向余弦，則函數(shù),式中,是,在點M0的偏導數(shù)。,（2.43）,（二）標量梯度的定義、性質及其在直角坐標系中的表達式 如有一矢量,，處處滿足,。,這里,為標量,沿,方向的方向,定義為物理量,的梯度，并表示為,導數(shù)，則,。它在直角坐標系中,第二章 場論與正交曲線坐標,第2頁,退 出,返 回,標量梯度有兩條常用的重要性質：,（2.44）,，,，式中,。前式表示由梯度,沿,方向的方向導數(shù)，后式表示由梯度可以知道,方向經(jīng)過線段dl的增量。,可以得到物理量,該物

33、理量沿,，這里,為,等值面法線指向,增大方向的單位矢量，,是,沿,方向的方向導數(shù)，所以由梯度可以求得等值面法線方向,。,的單位矢量,顯然，,的方向一定與,的面相垂直，,是函數(shù),在空間的最大變化率。,第五節(jié) 物理量的梯度、散度、旋度,的表達式為：,第二章 場論與正交曲線坐標,第3頁,退 出,返 回,例題2.2 求數(shù)量場,在點,處的梯度，以及沿矢量,方向的方向導數(shù)。,方向的單位矢量為,解：,于是有,第五節(jié) 物理量的梯度、散度、旋度,第二章 場論與正交曲線坐標,第4頁,退 出,返 回,例題2.3 求曲面,的法線單位矢量,解：,。,第五節(jié) 物理量的梯度、散度、旋度,第二章 場論與正交曲線坐標,第5頁,

34、退 出,返 回,（三）矢量梯度的定義、性質及其在直角坐標系中的表達式 如果有一個二階張量,，處處滿足,，這里,為矢量,沿,方向的方向導數(shù)，則,定義為矢量,的梯度，并表示為,。它在,直角坐標系中的表達式為,類似于標量梯度，矢量梯度有下述性質：,，,。,（2.45）,由這兩個公式可求得矢量,沿,方向的方向導數(shù)和沿矢量線段,的增量。由于矢量場沒有等值面概念，因而,。,第五節(jié) 物理量的梯度、散度、旋度,第二章 場論與正交曲線坐標,第6頁,退 出,返 回,二、物理量的散度 物理量的散度可用來判別場是否有源。 （一）矢量散度的定義及其在直角坐標系中的表達式 設有矢量場 ，于場中一點 處作一包含點 在內(nèi)的任

35、一閉曲面 ，設其所包圍的空間區(qū)域為 ，體積為 ，以 表示從其內(nèi)部穿出 的通量。若當以 任意方式縮向點 時，下式,之極限存在，則稱此極限為矢量場,在點,處的散度，記作,（2.46）,式中,為邊界曲面上微元面積,的外法線單位矢量。,第五節(jié) 物理量的梯度、散度、旋度,第二章 場論與正交曲線坐標,第7頁,退 出,返 回,散度的定義是與坐標系無關的。在直角坐標系中，令,，則有：,（2.47）,流體力學中常用的矢量散度為速度散度，令,，則,（二）二階張量的散度及其在直角坐標系中的表達式 與矢量散度相類似，可以定義二階張量的散度為,（2.48）,第五節(jié) 物理量的梯度、散度、旋度,第二章 場論與正交曲線坐標,

36、第8頁,退 出,返 回,在直角坐標系中，令,，則有：,（2.49）,（三）有源場與無源場 由散度定義可見，散度 為一數(shù)量，表示場中一點處的通量對體積的變化率，也就是在該點處對一個單位體積來說所穿出之通量，稱為該點處源的強度。當 時，稱矢量場 為有源場；當 時，其場為無源場。,三、物理量的旋度 物理量的旋度可用來判別場是否有旋。 （一）旋度的定義,第五節(jié) 物理量的梯度、散度、旋度,第二章 場論與正交曲線坐標,第9頁,退 出,返 回,設有矢量場 中一點 處存在一矢量 ，若 處處滿足 則定義矢量 為 的旋度，并用 來表示。這里 為可縮封閉曲線， 為以為 周線包含 點的任一曲面， 為曲面 向 點縮小至

37、零時的法線方向單位矢量， 與 滿足右手螺旋法則， 為矢量 沿 的環(huán)量。,（二）旋度在直角坐標系中的表達式 在直角坐標系中，令,，則,的旋度可表示為：,（2.50）,第五節(jié) 物理量的梯度、散度、旋度,第二章 場論與正交曲線坐標,第10頁,退 出,返 回,流體力學中常用的矢量旋度為速度旋度，令,，則,（三）有旋場與無旋場 若矢量,的旋度處處為零，則稱矢量場,為無旋場；否則矢量場,就是有旋場。,第五節(jié) 物理量的梯度、散度、旋度,第二章 場論與正交曲線坐標,第1頁,退 出,返 回,第六節(jié) 哈密爾頓算子、拉普拉斯算子及其在流體力學中的應用,一、哈密爾頓算子 利用哈密爾頓算子 可以方便地推導或證明一些公式

38、并簡化數(shù)學公式的書寫。哈密爾頓算子是一個具有微分及向量雙重運算的算子，適用于任意正交曲線坐標系，但其具體形式在不同坐標系中是不同的，哈密爾頓算子在直角坐標系中的表達式為：,運算時先進行微分運算，后進行向量運算，具體運算規(guī)定如下：,（2.51a）,（2.51b）,（2.51c）,（2.51d）,第二章 場論與正交曲線坐標,第2頁,退 出,返 回,第六節(jié) 哈密爾頓算子、拉普拉斯算子及其在流體力學中的應用,二、拉普拉斯算子 物理量梯度的散度運算稱為拉普拉斯運算，用算子,表示，即,，,，這里,稱為拉普拉斯算子。按哈密爾頓算子的運算規(guī)則，,（2.52a）,（2.52b）,在直角坐標系中有,三、哈密爾頓算子、拉普拉斯算子在流體力學中的應用 下面給出流體力學中常用的,，,系、柱坐標系、球坐標系中的表達式，這里,為任意矢量，也可看做速度，,為任意標量，也可看做速度勢,。,，,，,，,，,在直角坐標,，,第二章 場論與正交曲線坐標,第3頁,退 出,返 回,第六節(jié) 哈密爾頓算子、拉普拉斯算子及其在流體力學中的應用,（一）直角坐標系,（2.53a）,（2.53b）,（2.53c）,（2.53d）,（2.53e）,（2.53f）,第二章 場論與正交曲線坐標,第4頁,退 出,返 回,第六節(jié) 哈密爾頓