大學(xué)物理知識(shí)點(diǎn)

1、第一章質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)學(xué)主要內(nèi)容知識(shí)點(diǎn)：一. 描述運(yùn)動(dòng)的物理量1. 位矢、位移和路程由坐標(biāo)原點(diǎn)到質(zhì)點(diǎn)所在位置的矢量稱為位矢位矢,大小 運(yùn)動(dòng)方程 運(yùn)動(dòng)方程的分量形式位移是描述質(zhì)點(diǎn)的位置變化的物理量t時(shí)間內(nèi)由起點(diǎn)指向終點(diǎn)的矢量，路程是t時(shí)間內(nèi)質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)軌跡長度是標(biāo)量。明確、的含義()2. 速度（描述物體運(yùn)動(dòng)快慢和方向的物理量）平均速度 瞬時(shí)速度(速度) (速度方向是曲線切線方向)，速度的大小稱速率。3. 加速度(是描述速度變化快慢的物理量）平均加速度瞬時(shí)加速度(加速度) 方向指向曲線凹向二.拋體運(yùn)動(dòng) 運(yùn)動(dòng)方程矢量式為 分量式為 三.圓周運(yùn)動(dòng)(包括一般曲線運(yùn)動(dòng))1.線量：線位移、線速度切向加速度(速率隨時(shí)間變

2、化率)法向加速度(速度方向隨時(shí)間變化率)。2.角量：角位移(單位)、角速度(單位)角速度(單位)3.線量與角量關(guān)系：4.勻變速率圓周運(yùn)動(dòng)：(1) 線量關(guān)系 (2) 角量關(guān)系 5、法向加速度與切向加速度加速度 法向加速度，方向沿半徑指向曲率中心（圓心），反映速度方向的變化。切向加速度，方向沿軌道切線，反映速度大小的變化。在圓周運(yùn)動(dòng)中，角量定義如下：角速度 角加速度而，四、相對(duì)運(yùn)動(dòng)對(duì)于兩個(gè)相互作平動(dòng)的參考系，有 ，重點(diǎn)：1. 掌握位置矢量、位移、速度、加速度、角速度、角加速度等描述質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)和運(yùn)動(dòng)變化的物理量，明確它們的相對(duì)性、瞬時(shí)性和矢量性。2. 確切理解法向加速度和切向加速度的物理意義；掌握?qǐng)A周

3、運(yùn)動(dòng)的角量和線量的關(guān)系，并能靈活運(yùn)用計(jì)算問題。3. 理解伽利略坐標(biāo)、速度變換，能分析與平動(dòng)有關(guān)的相對(duì)運(yùn)動(dòng)問題。難點(diǎn)：1法向和切向加速度2相對(duì)運(yùn)動(dòng)問題第2章 牛頓運(yùn)動(dòng)定律主要內(nèi)容知識(shí)點(diǎn)：一、牛頓第二定律1牛頓定律第一定律：任何物體都保持靜止的或沿一直線作勻速運(yùn)動(dòng)的狀態(tài)，直到作用在它上面的力迫使它改變這種狀態(tài)為止。第二定律：運(yùn)動(dòng)的變化與所加的動(dòng)力成正比，并且發(fā)生在這力所沿的直線方向上。即， 當(dāng)質(zhì)量m為常量時(shí)，有 在直角坐標(biāo)系中有 ， ， 對(duì)于平面曲線運(yùn)動(dòng)有 ，第三定律：對(duì)于每一個(gè)作用總有一個(gè)相等的反作用與之相反，或者說，兩個(gè)物體之間對(duì)各自對(duì)方的相互作用總是相等的，而且指向相反的方向。即 說明：(1

4、)只適用質(zhì)點(diǎn)；(2) 為合力 ；(3) 是瞬時(shí)關(guān)系和矢量關(guān)系； (4) 解題時(shí)常用牛頓定律分量式（平面直角坐標(biāo)系中） (一般物體作直線運(yùn)動(dòng)情況)（自然坐標(biāo)系中） (物體作曲線運(yùn)動(dòng))2非慣性系與慣性力質(zhì)量為m的物體，在平動(dòng)加速度為a0的參照系中受的慣性力為 在轉(zhuǎn)動(dòng)角速度為w的參照系中，慣性離心力為 重點(diǎn)：1、深入理解牛頓三定律的基本內(nèi)容。2、掌握應(yīng)用牛頓定律解題的基本思路，能用微積分方法求解一維變力作用下的質(zhì)點(diǎn)動(dòng)力學(xué)問題。3、初步掌握在非慣性系中求解力學(xué)問題的方法；理解慣性力的物理意義，并能用以解決簡單的力學(xué)問題。難點(diǎn)：1 變力作用下的質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)問題。運(yùn)用牛頓解題的步驟：1）弄清條件、明確問題（弄

5、清已知條件、明確所求的問題及研究對(duì)象）2）隔離物體、受力分析（對(duì)研究物體的單獨(dú)畫一簡圖，進(jìn)行受力分析）3）建立坐標(biāo),列運(yùn)動(dòng)方程（一般列分量式）；4) 文字運(yùn)算、代入數(shù)據(jù)舉例：如圖所示，把質(zhì)量為的小球掛在傾角的光滑斜面上，求(1) 當(dāng)斜面以的加速度水平向右運(yùn)動(dòng)時(shí)，(2) 繩中張力和小球?qū)π泵娴恼龎毫?。解?) 研究對(duì)象小球2）隔離小球、小球受力分析3）建立坐標(biāo),列運(yùn)動(dòng)方程（一般列分量式）； (1) (2)4) 文字運(yùn)算、代入數(shù)據(jù) () (3) (4)(2)由運(yùn)動(dòng)方程，情況 第3章 動(dòng)量守恒和能量守恒定律、剛體轉(zhuǎn)動(dòng)主要內(nèi)容知識(shí)點(diǎn)：1、 功與能1 功的定義質(zhì)點(diǎn)在力F的作用下有微小的位移dr（或?qū)憺閐

6、s），則力作的功定義為和位移的標(biāo)積，即 對(duì)質(zhì)點(diǎn)在力作用下的有限運(yùn)動(dòng)，力作的功為 在直角坐標(biāo)系中，此功可寫為 應(yīng)當(dāng)注意，功的計(jì)算不僅與參考系的選擇有關(guān)，一般還與物體的運(yùn)動(dòng)路徑有關(guān)。只有保守力（重力、彈性力、萬有引力）的功才只與始末位置有關(guān)，而與路徑形狀無關(guān)。2. 動(dòng)能定理質(zhì)點(diǎn)動(dòng)能定理：合外力對(duì)質(zhì)點(diǎn)作的功等于質(zhì)點(diǎn)動(dòng)能的增量。 質(zhì)點(diǎn)系動(dòng)能定理：系統(tǒng)外力的功與內(nèi)力的功之和等于系統(tǒng)總動(dòng)能的增量。 應(yīng)當(dāng)注意，動(dòng)能定理中的功只能在慣性系中計(jì)算。3. 勢能 重力勢能： EP=mgh，零勢面的選擇視方便而定。彈性勢能： 規(guī)定彈簧無形變時(shí)的勢能為零，它總?cè)≌?。萬有引力勢能：取無窮遠(yuǎn)處為零勢點(diǎn)，它總?cè)∝?fù)值。4、功

7、能原理 即：外力的功與非保守內(nèi)力的功之和等于系統(tǒng)機(jī)械能的增量。5、機(jī)械能守恒定律 外力的功與非保守內(nèi)力的功之和等于零時(shí)，系統(tǒng)的機(jī)械能保持不變。即2、 動(dòng)量與角動(dòng)量1. 動(dòng)量定理合外力的沖量等于質(zhì)點(diǎn)（或質(zhì)點(diǎn)系）動(dòng)量的增量。其數(shù)學(xué)表達(dá)式為對(duì)質(zhì)點(diǎn) 對(duì)質(zhì)點(diǎn)系在直角坐標(biāo)系中有 2. 動(dòng)量守恒定律當(dāng)一個(gè)質(zhì)點(diǎn)系所受合外力為零時(shí)，這一質(zhì)點(diǎn)系的總動(dòng)量矢量就保持不變。即在直角坐標(biāo)系中的分量式為3. 角動(dòng)量定理質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量：對(duì)某一固定點(diǎn)有角動(dòng)量定理：質(zhì)點(diǎn)所受的合外力矩等于它的角動(dòng)量對(duì)時(shí)間的變化率 4. 角動(dòng)量守恒定律若對(duì)某一固定點(diǎn)而言，質(zhì)點(diǎn)受的合外力矩為零，則質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量保持不變。即 三、動(dòng)量定理和動(dòng)量守恒定理1.

8、 沖量和動(dòng)量稱為在時(shí)間內(nèi),力對(duì)質(zhì)點(diǎn)的沖量。質(zhì)量與速度乘積稱動(dòng)量 2. 質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)量定理： 質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)量定理的分量式： 3. 質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)量定理：質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)量定理分量式動(dòng)量定理微分形式，在時(shí)間內(nèi)：4. 動(dòng)量守恒定理：當(dāng)系統(tǒng)所受合外力為零時(shí)，系統(tǒng)的總動(dòng)量將保持不變，稱為動(dòng)量守恒定律 動(dòng)量守恒定律分量式： 五、功和功率、保守力的功、勢能1.功和功率：質(zhì)點(diǎn)從點(diǎn)運(yùn)動(dòng)到點(diǎn)變力所做功恒力的功：功率：2.保守力的功物體沿任意路徑運(yùn)動(dòng)一周時(shí)，保守力對(duì)它作的功為零3.勢能保守力功等于勢能增量的負(fù)值，物體在空間某點(diǎn)位置的勢能六、動(dòng)能定理、功能原理、機(jī)械能守恒守恒1. 動(dòng)能定理質(zhì)點(diǎn)動(dòng)能定理：質(zhì)點(diǎn)系動(dòng)能定理：作用于系統(tǒng)一切外

9、力做功與一切內(nèi)力作功之和等于系統(tǒng)動(dòng)能的增量2.功能原理：外力功與非保守內(nèi)力功之和等于系統(tǒng)機(jī)械能（動(dòng)能+勢能）的增量機(jī)械能守恒定律：只有保守內(nèi)力作功的情況下，質(zhì)點(diǎn)系的機(jī)械能保持不變 7、 剛體運(yùn)動(dòng) 1、描述剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)的物理量及運(yùn)動(dòng)學(xué)公式。 2、剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)定律 3、剛體的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量 （離散質(zhì)點(diǎn)） （連續(xù)分布質(zhì)點(diǎn)）平行軸定理 4、定軸轉(zhuǎn)動(dòng)剛體的角動(dòng)量定理定軸轉(zhuǎn)動(dòng)剛體的角動(dòng)量 剛體角動(dòng)量定理 5、角動(dòng)量守恒定律剛體所受的外力對(duì)某固定軸的合外力矩為零時(shí)，則剛體對(duì)此軸的總角動(dòng)量保持不變。即 只有保守力的力矩作功時(shí)，剛體的轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能與轉(zhuǎn)動(dòng)勢能之和為常量。 6、定軸轉(zhuǎn)動(dòng)剛體的機(jī)械能守恒 式中hc是剛體的質(zhì)心到

10、零勢面的距離。重點(diǎn)：1熟練掌握功的定義及變力作功的計(jì)算方法。2理解保守力作功的特點(diǎn)及勢能的概念，會(huì)計(jì)算重力勢能、彈性勢能和萬有引力勢能。3掌握動(dòng)能定理及功能原理，并能用它們分析、解決質(zhì)點(diǎn)在平面內(nèi)運(yùn)動(dòng)時(shí)的力學(xué)問題。 4掌握機(jī)械能守恒的條件及運(yùn)用守恒定律分析、求解綜和問題的思想和方法。 5掌握描述剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)的角位移、角速度和角加速度等概念及聯(lián)系它們的運(yùn)動(dòng)學(xué)公式。 6掌握剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)定理，并能用它求解定軸轉(zhuǎn)動(dòng)剛體和質(zhì)點(diǎn)聯(lián)動(dòng)問題。7.會(huì)計(jì)算力矩的功、定軸轉(zhuǎn)動(dòng)剛體的動(dòng)能和重力勢能，能在有剛體做定軸轉(zhuǎn)動(dòng)的問題中正確的應(yīng)用機(jī)械能守恒定律。8.會(huì)計(jì)算剛體對(duì)固定軸的角動(dòng)量，并能對(duì)含有定軸轉(zhuǎn)動(dòng)剛體在內(nèi)的系統(tǒng)正確

11、應(yīng)用角動(dòng)量守恒定律。難點(diǎn)：1. 正確運(yùn)用剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)定理求解問題。2. 對(duì)含有定軸轉(zhuǎn)動(dòng)剛體在內(nèi)的系統(tǒng)正確應(yīng)用角動(dòng)量守恒定律和機(jī)械能守恒定律。第四章真 空 中 的 靜 電 場知識(shí)點(diǎn)：1. 場強(qiáng)(1) 電場強(qiáng)度的定義 (2) 場強(qiáng)疊加原理 (矢量疊加)(3) 點(diǎn)電荷的場強(qiáng)公式 (4) 用疊加法求電荷系的電場強(qiáng)度 2. 高斯定理 真空中 電介質(zhì)中 3. 電勢(1) 電勢的定義 對(duì)有限大小的帶電體,取無窮遠(yuǎn)處為零勢點(diǎn),則 (2) 電勢差 (3) 電勢疊加原理 (標(biāo)量疊加)(4) 點(diǎn)電荷的電勢 (取無窮遠(yuǎn)處為零勢點(diǎn)) 電荷連續(xù)分布的帶電體的電勢 (取無窮遠(yuǎn)處為零勢點(diǎn))4. 電荷q在外電場中的電勢能 5.

12、 移動(dòng)電荷時(shí)電場力的功 6. 場強(qiáng)與電勢的關(guān)系 重點(diǎn)：1. 掌握電場強(qiáng)度和電勢的概念以及相應(yīng)的疊加原理。掌握電勢與電場強(qiáng)的積分關(guān)系，了解場強(qiáng)與電勢的微分關(guān)系。能用微積分計(jì)算一些簡單問題中的場強(qiáng)和電勢。2. 確切理解高斯定理，掌握用高斯定理求場強(qiáng)的方法。難點(diǎn)：1用微積分計(jì)算場強(qiáng)和電勢。2場強(qiáng)與電勢的微分關(guān)系。第五章靜 電 場 中 的 導(dǎo) 體知識(shí)點(diǎn)：1.導(dǎo)體的靜電平衡條件(1) (2) 2. 靜電平衡導(dǎo)體上的電荷分布 導(dǎo)體內(nèi)部處處靜電荷為零.電荷只能分布在導(dǎo)體的表面上.3. 電容定義 平行板電容器的電容 電容器的并聯(lián) (各電容器上電壓相等) 電容器的串聯(lián) (各電容器上電量相等)4. 電容器的能量

13、電場能量密度 5. 歐姆定律的微分形式 6、電動(dòng)勢的定義 式中為非靜電性電場.電動(dòng)勢是標(biāo)量，其流向由低電勢指向高電勢。 重點(diǎn)：1. 理解導(dǎo)體的靜電平衡條件。掌握有導(dǎo)體存在時(shí)的電場和導(dǎo)體上電荷分布的計(jì)算。，2. 理解電容的定義,掌握計(jì)算簡單電容器和電容器組的電容的方法。3. 掌握電容器的電能公式。難點(diǎn)：1 有導(dǎo)體存在時(shí)的電場和導(dǎo)體上電荷分布的計(jì)算。第六章靜 電 場 中 的 電 介 質(zhì)知識(shí)點(diǎn)：1. 電介質(zhì)中的高斯定理2. 介質(zhì)中的靜電場 3. 電位移矢量重點(diǎn)：1. 理解電介質(zhì)的極化現(xiàn)象以及對(duì)電場的影響. 2. 理解電場能量密度的概念,并能計(jì)算電容器中和電場中儲(chǔ)存的能量。3. 理解電位移矢量。難點(diǎn)：

14、1、正確理解電位移矢量。 2計(jì)算電介質(zhì)中的電場及介質(zhì)的束縛電荷。 第七章 真 空 中 的 穩(wěn) 恒 磁 場知識(shí)點(diǎn)： 1.恒定電流I=dq/dt;電流密度j=1. 畢奧-薩伐定律 電流元產(chǎn)生的磁場 式中, 表示穩(wěn)恒電流的一個(gè)電流元(線元),r表示從電流元到場點(diǎn)的距離, 表示從電流元指向場點(diǎn)的單位矢量.2. 磁場疊加原理 在若干個(gè)電流(或電流元)產(chǎn)生的磁場中,某點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度等于每個(gè)電流(或電流元)單獨(dú)存在時(shí)在該點(diǎn)所產(chǎn)生的磁感強(qiáng)度的矢量和. 即 3. 要記住的幾種典型電流的磁場分布(1)有限長細(xì)直線電流 式中,a為場點(diǎn)到載流直線的垂直距離, 、為電流入、出端電流元矢量與它們到場點(diǎn)的矢徑間的夾角.a)

15、 無限長細(xì)直線電流 b) 通電流的圓環(huán) 圓環(huán)中心 (4) 通電流的無限長均勻密繞螺線管內(nèi) 4. 安培環(huán)路定律真空中 磁介質(zhì)中 當(dāng)電流I的方向與回路l的方向符合右手螺旋關(guān)系時(shí), I為正,否則為負(fù).5. 磁力(1) 洛侖茲力 質(zhì)量為m、帶電為q的粒子以速度沿垂直于均勻磁場方向進(jìn)入磁場,粒子作圓周運(yùn)動(dòng),其半徑為 周期為 (2) 安培力 (3) 載流線圈的磁矩 載流線圈受到的磁力矩 (4) 霍爾效應(yīng) 霍爾電壓 重點(diǎn)：1. 掌握應(yīng)用畢奧-薩法定律和磁場疊加原理求解磁場的方法. 2. 理解穩(wěn)恒磁場的高斯定理和安培環(huán)路定律。熟練掌握應(yīng)用安培環(huán)路定律求具有一定對(duì)稱分布的磁場問題.3. 磁力(1) 理解洛侖茲力

16、公式,并能熟練應(yīng)用它計(jì)算運(yùn)動(dòng)電荷在磁場中受的力.(2) 掌握電流元受力的安培定律,并能計(jì)算載流導(dǎo)線受磁場的作用力.(3) 理解載流線圈磁矩的定義,并能計(jì)算它在磁場中受的磁力矩.難點(diǎn)： 1. 用微積分計(jì)算磁場強(qiáng)度。2. 計(jì)算載流導(dǎo)線在磁場中的受力及載流線圈在磁場中受的磁力矩第八章 電 磁 感 應(yīng) 電 磁 場知識(shí)點(diǎn)：1. 磁介質(zhì) 的定義 ； 與的關(guān)系 2. 楞次定律:感應(yīng)電流產(chǎn)生的通過回路的磁通量總是反抗引起感應(yīng)電流的磁通量的改變.3. 法拉第電磁感應(yīng)定律 4. 動(dòng)生電動(dòng)勢: 導(dǎo)體在穩(wěn)恒磁場中運(yùn)動(dòng)時(shí)產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢. 或 5 感應(yīng)電場與感生電動(dòng)勢: 由于磁場隨時(shí)間變化而引起的電場成為感應(yīng)電場. 它

17、產(chǎn)生電動(dòng)勢為感生電動(dòng)勢. 局限在無限長圓柱形空間內(nèi), 沿軸線方向的均運(yùn)磁場隨時(shí)間均勻變化時(shí), 圓柱內(nèi)外的感應(yīng)電場分別為 6. 自感和互感自感系數(shù) 自感電動(dòng)勢 自感磁能 互感系數(shù) 互感電動(dòng)勢 7. 磁場的能量密度8. 位移電流 此假說的中心思想是: 變化著的電場也能激發(fā)磁場. 通過某曲面的位移電流強(qiáng)度等于該曲面電位移通量的時(shí)間變化率. 即；位移電流密度 9. 麥克斯韋方程組的積分形式 ； ；10. 電磁波的波動(dòng)方程11 . 電磁波的能量密度 坡印廷矢量(電磁波的能量密度矢量) 重點(diǎn)：1. 掌握法拉第電磁感應(yīng)定律和楞次定律,并能熟練應(yīng)用這兩條定律計(jì)算動(dòng)生電動(dòng)勢和感生電動(dòng)勢. 2. 理解自感、互感現(xiàn)

18、象及其規(guī)律.3. 掌握磁場能量的表達(dá)式和計(jì)算磁場能量的方法.4. 理解位移電流的物理意義,并能計(jì)算簡單情況下的位移電流.5. 理解麥克斯韋方程組中各方程的物理意義.難點(diǎn)： 1. 計(jì)算動(dòng)生電動(dòng)勢和感生電動(dòng)勢.。2理解位移電流的物理意義。 第九章機(jī)械振動(dòng)與機(jī)械波一. 簡諧運(yùn)動(dòng)振動(dòng)：描述物質(zhì)運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的物理量在某一數(shù)值附近作周期性變化。機(jī)械振動(dòng)：物體在某一位置附近作周期性的往復(fù)運(yùn)動(dòng)。簡諧運(yùn)動(dòng)動(dòng)力學(xué)特征：;簡諧運(yùn)動(dòng)運(yùn)動(dòng)學(xué)特征：簡諧運(yùn)動(dòng)方程：;簡諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)微分方程簡諧振動(dòng)物體的速度：角頻率：， ；A與f由初始條件決定：加速度速度的最大值，加速度的最大值簡諧振動(dòng)能量， ， 同一直線上兩個(gè)同頻率簡諧振動(dòng)的合

19、成合振幅： 同相： ， 反相： ，二. 描述諧振動(dòng)的三個(gè)特征物理量1. 振幅：，取決于振動(dòng)系統(tǒng)的能量。2. 角(圓)頻率：，取決于振動(dòng)系統(tǒng)的性質(zhì)對(duì)于彈簧振子 、對(duì)于單擺3. 相位，它決定了振動(dòng)系統(tǒng)的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)（）的相位初相所在象限由：，在第一象限，即取()，在第二象限，即取()，在第三象限，即取()，在第四象限，即取()三. 旋轉(zhuǎn)矢量法簡諧運(yùn)動(dòng)可以用一旋轉(zhuǎn)矢量（長度等于振幅）的矢端在軸上的投影點(diǎn)運(yùn)動(dòng)來描述。1.的模=振幅,2. 角速度大小=諧振動(dòng)角頻率3.的角位置是初相4.時(shí)刻旋轉(zhuǎn)矢量與軸角度是時(shí)刻振動(dòng)相位5.矢端的速度和加速度在軸上的投影點(diǎn)速度和加速度是諧振動(dòng)的速度和加速度。四.簡諧振動(dòng)的能量

20、以彈簧振子為例：五.同方向同頻率的諧振動(dòng)的合成設(shè)合成振動(dòng)振幅與兩分振動(dòng)振幅關(guān)系為：合振動(dòng)的振幅與兩個(gè)分振動(dòng)的振幅以及它們之間的相位差有關(guān)。一般情況，相位差可以取任意值2. 波動(dòng)的基本概念 （1）.機(jī)械波：機(jī)械振動(dòng)在彈性介質(zhì)中的傳播。 機(jī)械波產(chǎn)生的條件：波源和媒質(zhì)。通過各質(zhì)元的彈性聯(lián)系形成波。 （2）波的傳播是振動(dòng)相位的傳播，沿波的傳播方向，各質(zhì)元振動(dòng)的相位依次落后。 波線沿波傳播方向的有向線段。 波面振動(dòng)相位相同的點(diǎn)所構(gòu)成的曲面 波長：振動(dòng)的相位在一個(gè)周期內(nèi)傳播的距離。 振動(dòng)相位傳播的速度。波速與介質(zhì)的性質(zhì)有關(guān) （3） 波速u，波的周期T及波長l的關(guān)系， （4）平面簡諧波的表達(dá)式（設(shè)座標(biāo)原點(diǎn)O

21、的振動(dòng)初相位為f） （5） 波的傳播是能量的傳播平均能量密度 （6）平均能流密度即波的強(qiáng)度 3. 簡諧波沿軸正方向傳播的平面簡諧波的波動(dòng)方程質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)速度質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)加速度這是沿軸負(fù)方向傳播的平面簡諧波的波動(dòng)方程。4.波的干涉兩列波頻率相同，振動(dòng)方向相同，相位相同或相位差恒定，相遇區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)有的地方振動(dòng)始終加強(qiáng)，有的地方振動(dòng)始終減弱叫做波的干涉現(xiàn)象。兩列相干波加強(qiáng)和減弱的條件：（1） 時(shí)，（振幅最大，即振動(dòng)加強(qiáng)） 時(shí)，（振幅最小，即振動(dòng)減弱）（2）若（波源初相相同）時(shí)，取稱為波程差。 時(shí)，（振動(dòng)加強(qiáng)） 時(shí)，（振動(dòng)減弱）； 其他情況合振幅的數(shù)值在最大值和最小值之間。 5、 駐波：兩列振幅相同的相干

22、波，在同一直線上沿相反方向傳播時(shí)形成駐波。波節(jié)：振幅恒為零的各點(diǎn)。波腹：振幅最大的各點(diǎn)。相鄰兩波節(jié)之間各點(diǎn)振動(dòng)相位相同，同一波節(jié)兩側(cè)半波長范圍內(nèi)，相位相差p，即反相。駐波的波形不前進(jìn)，能量也不向前傳播。只是動(dòng)能與勢能交替地在波腹與波節(jié)附近不斷地轉(zhuǎn)換。 6 半波損失：波從波疏媒質(zhì)（ru較?。﹤飨虿苊劫|(zhì)（ru較大），而在波密媒質(zhì)面上反射時(shí)，反射波的相位有p的突變，稱為半波損失，計(jì)算波程時(shí)要附加l/2。 重點(diǎn)：1 機(jī)械波產(chǎn)生的條件及波傳播的物理圖像。2 描述波動(dòng)的物理量：波長、波速、頻率的物理意義及其相互關(guān)系。3 相位傳播的概念，并利用它寫出平面簡諧波的波動(dòng)方程（平面簡諧波的表達(dá)式）。理解波形曲線

23、的意義，并熟練畫出。4 已知給定點(diǎn)的振動(dòng)寫出平面簡諧波的表達(dá)式；已知波的表達(dá)式寫出空間各點(diǎn)的振動(dòng)表達(dá)式；計(jì)算A、T、n、l 及波線上任意兩點(diǎn)的相位差。5 波的能量密度、能流、能流密度（即波的強(qiáng)度）等概念。6 波的疊加原理，相干波的條件。干涉現(xiàn)象中加強(qiáng)、減弱條件，并運(yùn)用來計(jì)算合振幅最大、最小的位置。 難點(diǎn)：1 波動(dòng)和振動(dòng)方程及其曲線的聯(lián)系和差異2 相位比較法求波動(dòng)方程3 多普勒效應(yīng)及其應(yīng)用4 駐波的概念，駐波形成的條件；波腹、波節(jié)的意義及位置；各質(zhì)元振動(dòng)相位的關(guān)系。5 半波損失的意義。 第十一章 光學(xué)知識(shí)點(diǎn)：一、光的偏振1. 光波是橫波,光的偏振狀態(tài)可分為自然光、線偏振光、部分偏振光、橢圓和圓偏

24、振光等。2. 偏振片的起偏和檢偏3. 馬呂斯定律4. 反射和折射時(shí)光的偏振5. 雙折射現(xiàn)象二、光的衍射與干涉1. 獲得相干光的基本原理：把一個(gè)光源的一點(diǎn)發(fā)出的光束分為兩束。具體方法有分波陣面法和分振幅法。2. 楊氏雙峰干涉：是分波陣面法，其干涉條紋是等間距的直條紋。 條紋中心位置：明紋：暗紋：條紋間距：3. 光程4. 位相差 有半波損失時(shí)，相當(dāng)于光程增或減，相位發(fā)生的突變。5. 薄膜干涉 （1）等厚干涉：光線垂直入射，薄膜等厚處為同一條紋。 劈尖干涉：干涉條紋是等間距直條紋. 對(duì)空氣劈尖：明紋：暗紋： 牛頓環(huán)干涉：干涉條紋是以接觸點(diǎn)為中心的同心圓環(huán). 明環(huán)半徑：暗環(huán)半徑： （2）等傾干涉：薄膜

25、厚度均勻，采用面廣元，以相同傾角入射的光，其干涉情況一樣，干涉條紋是環(huán)狀條紋。明環(huán)：暗環(huán)：6. 邁克爾遜干涉儀7. 單縫夫朗和費(fèi)衍射用半波帶法處理衍射問題,可以避免復(fù)雜的計(jì)算.單色光垂直入射時(shí),衍射暗紋中心位置: 亮紋中心位置: 8. 光柵衍射9. 光學(xué)儀器分辨率重點(diǎn)：1. 掌握用半波帶法分析夫朗和費(fèi)衍射單縫衍射條紋的產(chǎn)生及其亮暗紋位置的計(jì)算.2. 理解光柵衍射形成明紋的條件,掌握用光柵方程計(jì)算譜線位置。3. 理解光程及光程差的概念.，并掌握其計(jì)算方法；理解什么情況下反射光有半波損失。4. 掌握劈尖、牛頓環(huán)干涉實(shí)驗(yàn)的基本裝置，會(huì)計(jì)算干涉條紋的位置，并了解其應(yīng)用。難點(diǎn)： 1光柵衍射及譜線位置的計(jì)

26、算。 第十二章氣體動(dòng)理論主要內(nèi)容一.理想氣體狀態(tài)方程： 理想氣體狀態(tài)方程； ； 在平衡態(tài)下 ， ，、 普適氣體常數(shù) 玻耳茲曼常數(shù) 二. 理想氣體壓強(qiáng)公式分子平均平動(dòng)動(dòng)能三. 理想氣體溫度公式 四、速率分布函數(shù) 麥克斯韋速度分布函數(shù) 麥克斯韋速率分布函數(shù) 三種速率最概然速率 平均速率 方均根速率 五、能均分原理1. 自由度：確定一個(gè)物體在空間位置所需要的獨(dú)立坐標(biāo)數(shù)目。2. 氣體分子的自由度單原子分子 (如氦、氖分子)；剛性雙原子分子；剛性多原子分子3. 能均分原理：在溫度為的平衡狀態(tài)下，氣體分子每一自由度上具有的平均動(dòng)都相等，其值為4.每一個(gè)自由度的平均動(dòng)能為1/(2KT)。一個(gè)分子的總平均動(dòng)能

27、為。n摩爾理想氣體的內(nèi)能。六、理想氣體的內(nèi)能（所有分子熱運(yùn)動(dòng)動(dòng)能之和）1. 理想氣體3. 一定量理想氣體七玻耳茲曼分布律平衡態(tài)下某狀態(tài)區(qū)間的粒子數(shù)e-E/kT（玻耳茲曼因子），在重力場中粒子（分子）按高度的分布 重點(diǎn)： 1 理想氣體狀態(tài)方程的意義，利用它解有關(guān)氣體狀態(tài)的問題。2 理想氣體的微觀模型和統(tǒng)計(jì)假設(shè)，掌握對(duì)理想氣體壓強(qiáng)的推導(dǎo)。3 理想氣體壓強(qiáng)和溫度的統(tǒng)計(jì)意義。4 能量均分定理的意義及其物理基礎(chǔ)，由它推導(dǎo)出理想氣體內(nèi)能公式。5 速率分布函數(shù)及其麥克斯韋速率分布律的意義。會(huì)計(jì)算三種速率的統(tǒng)計(jì)值。6 麥克斯韋速度分布函數(shù)的意義，及其與速率分布函數(shù)的聯(lián)系和區(qū)別。7 玻耳茲曼分布律的意義和粒子在

28、重力場中按高度分布的公式。難點(diǎn)：1 理想模型的假設(shè)。2 速率分布函數(shù)和速度分布函數(shù)的統(tǒng)計(jì)意義和物理解釋。3 應(yīng)用分布函數(shù)計(jì)算各種量的平均值。 第十三章熱力學(xué)基礎(chǔ)主要內(nèi)容一.準(zhǔn)靜態(tài)過程（平衡過程）1、系統(tǒng)從一個(gè)平衡態(tài)到另一個(gè)平衡態(tài)，中間經(jīng)歷的每一狀態(tài)都可以近似看成平衡態(tài)過程。2、 體積功：準(zhǔn)靜態(tài)過程中系統(tǒng)對(duì)外做的功為 ， 3 熱量：系統(tǒng)與外界或兩個(gè)物體之間由于溫度不同而交換的熱運(yùn)動(dòng)能量4 熱容量 定壓摩爾熱容量 定容摩爾熱容量 邁耶公式 比熱容比 5 氣體的絕熱過程 ，絕熱自由膨脹：內(nèi)能不變，溫度復(fù)原。6 循環(huán)過程熱循環(huán)（正循環(huán)）：系統(tǒng)從高溫?zé)嵩次鼰?，?duì)外做功，同時(shí)向低溫?zé)嵩捶艧?。效?致冷循環(huán)

29、（逆循環(huán)）：系統(tǒng)從低溫?zé)嵩次鼰?，接受外界做功，向高溫?zé)嵩捶艧?。致冷系?shù)：7 卡諾循環(huán)：系統(tǒng)只和兩個(gè)恒溫?zé)嵩催M(jìn)行熱交換的準(zhǔn)靜態(tài)循環(huán)過程?？ㄖZ正循環(huán)效率 卡諾逆循環(huán)致冷系數(shù) 8 不可逆過程：各種實(shí)際宏觀過程都是不可逆的，且它們的不可逆性又是相互溝通的。如功熱轉(zhuǎn)換、熱傳導(dǎo)、氣體自由膨脹等都是不可逆過程。9 熱力學(xué)概率W：與同一宏觀態(tài)對(duì)應(yīng)的所含有的微觀狀態(tài)數(shù)。自然過程沿著向W增大的方向進(jìn)行，平衡態(tài)相應(yīng)于一定宏觀條件下熱力學(xué)概率最大的狀態(tài)。10 玻耳茲曼熵公式 11 可逆過程：無摩檫的準(zhǔn)靜態(tài)過程是可逆過程。12 克勞修斯熵公式 克勞修斯熵公式 ， 13 熵增加原理：對(duì)孤立系統(tǒng) ：對(duì)孤立系統(tǒng)的各種自然過程

30、。：對(duì)孤立系統(tǒng)的可逆過程。這是一條統(tǒng)計(jì)規(guī)律。二.熱力學(xué)第一定律；1.氣體2.符號(hào)規(guī)定3.三.熱力學(xué)第一定律在理想氣體的等值過程和絕熱過程中的應(yīng)用1. 等體過程2. 等壓過程3.等溫過程4. 絕熱過程絕熱方程， ， 。 四.循環(huán)過程特點(diǎn)：系統(tǒng)經(jīng)歷一個(gè)循環(huán)后，系統(tǒng)經(jīng)歷一個(gè)循環(huán)后1. 正循環(huán)（順時(shí)針）-熱機(jī)逆循環(huán)（逆時(shí)針）-致冷機(jī)2. 熱機(jī)效率：式中：-在一個(gè)循環(huán)中，系統(tǒng)從高溫?zé)嵩次盏臒崃亢停?在一個(gè)循環(huán)中，系統(tǒng)向低溫?zé)嵩捶懦龅臒崃亢停?在一個(gè)循環(huán)中，系統(tǒng)對(duì)外做的功（代數(shù)和）。3. 卡諾熱機(jī)效率: 式中：-高溫?zé)嵩礈囟龋?低溫?zé)嵩礈囟龋?. 制冷機(jī)的制冷系數(shù)： 卡諾制冷機(jī)的制冷系數(shù)：五. 熱力學(xué)第

31、二定律1. 開爾文表述：從單一熱源吸取熱量使它完全變?yōu)橛杏霉Φ难h(huán)過程是不存在的（熱機(jī)效率為是不可能的）。2. 克勞修斯表述：熱量不能自動(dòng)地從低溫物體傳到高溫物體。3. 兩種表述是等價(jià)的4、 微觀意義：自然過程總是沿著使分子運(yùn)動(dòng)向更加無序的方向進(jìn)行。六、氣體和凝聚態(tài).1 分子剛性球模型2 范德瓦耳斯方程 3 氣體分子的平均自由程4 輸運(yùn)過程熱傳導(dǎo)：輸運(yùn)無規(guī)則運(yùn)動(dòng)能量。熱傳導(dǎo)系數(shù) 粘性：輸運(yùn)無規(guī)則定向運(yùn)動(dòng)能量。粘度 擴(kuò)散：輸運(yùn)分子質(zhì)量擴(kuò)散系數(shù) 重點(diǎn)：1 準(zhǔn)靜態(tài)過程、體積功、熱量、內(nèi)能等概念，功、熱量和內(nèi)能的微觀意義，掌握其計(jì)算。2 熱力學(xué)第一定律的意義，利用它分析和計(jì)算理想氣體各過程。3 熱容量

32、的概念，直接計(jì)算理想氣體各過程的熱量傳遞。4 循環(huán)過程的概念及熱循環(huán)、致冷循環(huán)的能量轉(zhuǎn)換特征，能計(jì)算效率和致冷系數(shù)。5 卡諾循環(huán)的特征，卡諾正循環(huán)效率和逆循環(huán)致冷系數(shù)的計(jì)算。6 實(shí)際宏觀過程的不可逆性。7 熱力學(xué)概率的意義及它和實(shí)際過程進(jìn)行方向的關(guān)系。8 熵的概念，熱力學(xué)熵和統(tǒng)計(jì)熵9 熵增加原理是熱力學(xué)第二定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式。10 可逆過程的概念及簡單熵變問題。難點(diǎn)：1 熱容量的概念，和在不同過程中熱容量的計(jì)算。2 熵和熵增加原理。 第十四章 相對(duì)論知識(shí)點(diǎn)：1、 愛因斯坦狹義相對(duì)論的基本假設(shè)。2、 洛侖茲坐標(biāo)變換式中： 3.長度收縮（注意同時(shí)性條件）4. 時(shí)間膨脹 5.相對(duì)論速度變換 6. 狹義

33、相對(duì)論中的質(zhì)量和能量(m0為靜質(zhì)量)（1） 相對(duì)論質(zhì)量與速度關(guān)系 （2）相對(duì)論動(dòng)量： （3）相對(duì)論能量： 總能 E=mc2 靜能 E0=m0c2 動(dòng)能 EK=mc2-m0c2 能量動(dòng)量關(guān)系 E2=(cP)2 + (m0c2)2重點(diǎn)：1、理解愛因斯坦狹義相對(duì)論的兩條基本假設(shè)。 2. 正確理解和應(yīng)用洛侖茲坐標(biāo)變換公式。3. 理解長度收縮、時(shí)間膨脹以及同時(shí)性的相對(duì)性等概念，并能用以分析問題。4. 理解狹義相對(duì)論中的質(zhì)量、動(dòng)量和能量的關(guān)系，并能用以分析、計(jì)算有關(guān)的問題。5. 了解相對(duì)論速度變換。難點(diǎn)：1. 理解長度收縮、時(shí)間膨脹以及同時(shí)性的相對(duì)性等概念，并能用以分析問題。2. 理解狹義相對(duì)論中的質(zhì)量、動(dòng)量和能量的關(guān)系，并能用以分析、計(jì)算有關(guān)的問題。 量子物理1、 量子光學(xué)基礎(chǔ)1. 光